DE19532611A1 - Differenzdispersions-Doppelmonochromator - Google Patents
Differenzdispersions-DoppelmonochromatorInfo
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Description
Die vorliegende Erfindung betrifft einen Differenzdispersions-Doppelmonochromator oder
Doppelwegmonochromator, der die Wellenlänge ankommenden Lichts nach Auftreffen auf
einem Beugungsgitter vor und nach Reflexion durch einen Reflexionsspiegel mißt.
Fig. 1 ist ein Diagramm, das schematisch das Grundkonzept eines herkömmlichen Differenz
dispersions-Doppelmonochromators zeigt. Dabei wird beispielsweise ankommendes Licht 11
von einem Lichtwellenleiter 10 mittels eines Parabolspiegels 12 kollimiert, und der kollimierte
Lichtstrahl 13 trifft auf ein Beugungsgitter 14. Der kollimierte Lichtstrahl 13 wird dabei in Licht
strahlen 15 aufgeteilt, die von dem Beugungsgitter 14 entsprechend der Wellenlänge mit unter
schiedlichen Winkeln reflektiert werden. Die Lichtstrahlen 15 treffen auf einen zweiten Parabol
spiegel 16, von dem sie zur Konvergenz gebracht und als Lichtstrahl 17 zu einem ebenen Refle
xionsspiegel 18 reflektiert werden. Da es erforderlich ist, daß der Lichtwellenleiter 10 zum
Einleiten des ankommenden Lichts und ein Fotodetektor 19 zum Empfang des abgehenden
Lichts, das nach zweifachem Auftreffen auf dem Beugungsgitter 14 zurückkehrt, in Richtung
der Z-Achse, das heißt in Richtung der Nuten des Beugungsgitters 14 physisch voneinander
beabstandet sind, wird die optische Achse des Rückkehrwegs entsprechend eingestellt. Aus
diesem Grund wird das auf den Reflexionsspiegel 18 auftreffende Licht 17 in Richtung der Z-
Achse reflektiert und dann von einem ebenen Reflexionsspiegel 21 zurück zu dem zweiten
Parabolspiegel 16 längs einem mit 22 bezeichneten Weg reflektiert, der parallel zu dem des
reflektierten Lichts 17 ist. Die Lichtstrahlen 17 und 22 sind beispielsweise etwa 5 mm beab
standet. Der Brennpunkt des zweiten Parabolspiegels 16 liegt an einem Punkt zwischen Refle
xionspunkten der Spiegel 18 und 21. Ein Schlitz 23 ist an einer Stelle in der Mitte zwischen den
Spiegeln 18 und 21 vorgesehen, um den Strahldurchmesser des von ersterem zu letzerem
reflektierten Lichts zu begrenzen. Die Breite des Schlitzes 23 ist nach Maßgabe der zu messen
den Wellenlängen-Bandbreite variabel.
Das zum zweiten Parabolspiegel 16 zurückreflektierte Licht 22 wird als ein kollimierter Licht
strahl 24 zurück zum Beugungsgitter 14 reflektiert. Vom Beugungsgitter 14 reflektierte Licht
strahlen 24 werden erneut vom ersten Parabolspiegel 12 reflektiert, und das von ihm reflektierte
Licht 26 wird zur Konvergenz gebracht; die Komponente der zu messenden Wellenlänge durch
läuft einen Schlitz 27 zum Auftreffen auf dem Fotodetektor 19, der das Licht in ein elektrisches
Signal umsetzt.
Beim dem obigen Aufbau, bei dem der Rückkehrweg vom Spiegel 21 zum Fotodetektor 19 über
das Beugungsgitter 14 in bezug auf den Weg des ankommenden Lichts 11 von dem Lichtwel
lenleiter 10 zum Spiegel 18 über das Beugungsgitter 14 in Richtung der Z-Achse versetzt ist,
ist, selbst wenn das von dem Beugungsgitter 14 auf den zweiten Parabolspiegel 16 auftreffende
Licht 15 und das reflektierte Licht 17 in einer Ebene senkrecht zur Drehachse 29 des
Beugungsgitters 14 bleibt (diese Ebene wird nachfolgend als Hauptquerschnittsprofil bezeich
net), der Auftreffpunkt des Lichts 22 auf dem zweiten Parabolspiegel 16 vom Spiegel 21 in
Richtung der Z-Achse relativ zum Auftreffpunkt des Lichts 15 auf dem zweiten Parabolspiegel
16 vom Beugungsgitter 14 versetzt, und folglich geht das reflektierte Licht 24 vom Parabolspie
gel 16 aus dem oben erwähnten Hauptquerschnittsprofil heraus und trifft auf das Beugungsgit
ter 14 unter einem bestimmten Winkel Θ zum Hauptquerschnittsprofil 30. Das heißt, der
Einfallwinkel auf das Beugungsgitter 14 auf dem Rückkehrweg ist der Winkel Θ zur Ebene 30
senkrecht zu den Gitternuten des Beugungsgitters 14, wie in Fig. 2A gezeigt. Damit unterschei
den sich die Beziehungen zwischen den Einfallwinkeln und den Reflexionswinkeln vom
Beugungsgitter 14 für die Wege zu den bzw. von den Spiegeln 18 und 21. In anderen Worten,
die Wellenlänge λ im Beugungsgitter 14, die Ordnungszahl m des gebeugten Lichts, der Gitter
nutabstand d, der Einfallwinkel α und der Reflexionswinkel β stehen in folgender Beziehung,
wenn das Licht 13 in der Ebene (dem Hauptquerschnittsprofil) 30 senkrecht zu den Gitternuten
des Beugungsgitters 14 auftrifft, wie in Fig. 2A gezeigt:
mλ = d(sinα + sinβ) (1)
Diese Beziehung wird zur Messung der Wellenlänge des ankommenden Lichts verwendet. Wenn
Licht auf das Beugungsgitter 14 unter dem Winkel Θ zum Hauptquerschnittsprofil 30 auftrifft,
wie in Fig. 2B gezeigt, dann wird die Beziehung der Gleichung (1) zu:
mλ = d(cosΘsinα + cosΘsinβ) (2)
Wenn die zu messende Wellenlänge durch Drehen des Beugungsgitters 14 um die Achse 29
parallel zu den Gitternuten durchgestimmt wird, ändert sich die Richtung des reflektierten Lichts
26 vom ersten Parabolspiegel 12 mit der Wellenlänge, wie durch einen Winkel Φ angezeigt. Zur
Berücksichtigung dessen weist der herkömmliche Doppelmonochromator, wie er in der U.S.
Patentanmeldung Nr. 788,444 (eingereicht am 6. November 1991) oder der JP 212025/92 A
offenbart ist, beispielsweise einen Antriebsmechanismus 31 auf, der den Schlitz 27 und den
Fotodetektor 19 gekoppelt mit der Drehung des Beugungsgitters 14 bewegt, damit der Fotode
tektor 19 immer an der Position des Bildpunktes des reflektierten Lichts 26 gehalten wird, der
sich mit der Wellenlänge ändert. Der Antriebsmechanismus 31 wird üblicherweise als Nach
führmechanismus bezeichnet und muß den Fotodetektor 19 in eine Position bringen, die präzise
der Drehstellung des Beugungsgitters 14 entspricht.
Das Problem, daß der Bildpunkt des reflektierten Lichts 26 auf dem Rückkehrweg sich nach
Maßgabe der zu messenden Wellenlänge verschiebt, soll noch weiter vertieft werden. Bezeich
net man den Einfallwinkel von Vorwärtslicht auf das Beugungsgitter 14 mit αf, den zugehörigen
Reflexionswinkel mit βf, den Einfallwinkel von Rückwärtslicht auf das Beugungsgitter 14 mit βb
und den zugehörigen Reflexionswinkel mit αb, dann gelten die Gleichungen (1) und (2) für das
Vorwärtslicht und das Rückwärtslicht, und die Winkel stehen in folgendem Zusammenhang:
mλ = d(sinαf + sinβf) (3)
mλ = d cosΘ(sinαb + sinβb) (4)
Wenn der Reflexionswinkel βf des Vorwärtslichts und der Einfallwinkel βb des Rückwärtslichts
gleich sind und man sinβf = sinβb = K setzt, dann ergibt sich die Differenz zwischen dem
Einfallwinkel αf und dem Reflexionswinkel αb aus nachstehender Gleichung (5):
Gleichung (5) enthält Terme mit der Wellenlänge λ, was bedeutet, daß der Bildpunkt des reflek
tierten Lichts 26 sich nach Maßgabe der Wellenlänge bewegt. Wie schon erwähnt, ist es zur
Berücksichtigung dieser Bewegung des Bildpunktes beim Stand der Technik erforderlich, den
Fotodetektor in die der zu messenden Wellenlänge entsprechende Position zu bringen, wozu der
oben erwähnte Nachführmechanismus 31 oder etwas ähnliches verwendet wird. Darüberhinaus
muß die Position, in die der Fotodetektor 19 von dem Nachführmechanismus 31 bewegt
werden soll, für jede Wellenlänge vorher bestimmt werden. Daher ist es für jede Anlage erfor
derlich, den Bildpunkt des reflektierten Lichts 26 für eine Referenzwellenlänge festzustellen und
den festgestellten Wert in einer Speichertabelle oder ähnlichem vorher zu speichern.
Es ist eine Aufgabe der vorliegenden Erfindung, einen Differenzdispersions-Doppelmonochroma
tor zu schaffen, der einen optischen Aufbau aufweist, welcher seinerseits die Bewegung des
Bildpunktes auf dem Rückkehrweg vermeidet und damit die Notwendigkeit des Nachführmecha
nismus ausschließt und so eine Verringerung der Herstellungskosten des Monochromators
selbst erlaubt und dennoch immer eine hohe Genauigkeit aufweist.
Dies Aufgabe wird erfindungsgemäß mit einem Doppelmonochromator gemäß einem der
Ansprüche 1, 2, 7 und 10 gelöst.
Vorteilhafte Weiterbildungen der Erfindung sind in den Unteransprüchen gekennzeichnet.
Gemäß einem ersten Aspekt der vorliegenden Erfindung ist bei einem Doppelmonochromator,
bei dem an kommendes Licht von einer ersten Parabolspiegelanordnung in Form paralleler Strah
len zum Auftreffen auf einem Beugungsgitter reflektiert wird, das von dieser reflektierte Licht
von einer zweiten Parabolspiegelanordnung zu einem Lichtstrahl zum Auftreffen auf einem
ersten Reflexionsspiegel reflektiert und konzentriert wird, das von der zweiten Parabolspiegelan
ordnung reflektierte Licht von dem ersten und einem zweiten Reflexionsspiegel parallel zu einer
Drehachse des Beugungsgitters versetzt und zur zweiten Parabolspiegelanordnung zurückreflek
tiert wird, das zu ihr zurückreflektierte Licht von ihr als parallele Strahlen zum Auftreffen auf
dem Beugungsgitter reflektiert wird und das von diesem reflektierte Licht von der ersten Para
bolspiegelanordnung zum Auftreffen auf einem Fotodetektor reflektiert und zur Konvergenz
gebracht oder konzentriert wird, wenigstens einer der beiden Reflexionsspiegel so angeordnet,
daß Licht auch um einen vorbestimmten Winkel in einer Ebene senkrecht zur Drehachse der
Beugungsgitters abgelenkt wird.
Gemäß einem zweiten Aspekt der vorliegenden Erfindung wird Licht nicht von einem der beiden
Reflexionsspiegel in der oben genannten Ebene abgelenkt, sondern statt dessen ist eine optische
Glasplatte entweder im optischen Vorwärts- oder Rückwärtsweg zwischen der zweiten Parabol
spiegelanordnung und den beiden Reflexionsspiegeln angeordnet. Das auf den zweiten Refle
xionsspiegel auftreffende oder von ihm reflektierte Licht wird beim Durchlauf durch die Glas
platte gebrochen, so daß seine optische Achse um einen vorbestimmten Winkel parallel zur
Drehachse des Beugungsgitters in einer Ebene senkrecht dazu versetzt wird.
Bei der optischen Glasplatte handelt es sich um eine, deren Dicke in Richtung des Lichtdurch
laufs gleichförmig ist oder allmählich variiert.
Bei beiden vorgenannten Aspekten der vorliegenden Erfindung wird die Differenz zwischen dem
Einfallwinkel des Lichts auf das Beugungsgitter von der zweiten Parabolspiegelanordnung und
der Reflexionswinkel von Licht von dem Beugungsgitter zurück zur ersten Parabolspiegelanord
nung ungeachtet der zu messenden Wellenlänge des ankommenden Lichts auf einem vorbe
stimmten Wert gehalten.
Bei beiden vorgenannten Aspekten der vorliegenden Erfindung können die erste und die zweite
Parabolspiegelanordnung manchmal von einem einzigen Parabolspiegel gebildet werden.
Die Parabolspiegel können durch eine Kollimatorlinse ersetzt werden. Das heißt, das zu
messende ankommende Licht wird von der Kollimatorlinse zu parallelen Vorwärtslichtstrahlen
zum Auftreffen auf dem Beugungsgitter kollimiert, das von diesem reflektierte Vorwärtslicht
wird von der Kollimatorlinse zum Auftreffen auf dem ersten Reflexionsspiegel zur Konvergenz
gebracht, von dem es parallel zur Drehachse des Beugungsgitters abgelenkt wird; das so abge
lenkte Licht wird von dem zweiten Reflexionsspiegel zur Kollimatorlinse zurückreflektiert, von
der es zu parallelen Rückwärtslichtstrahlen zum Einfall auf das Beugungsgitter kollimiert wird,
und das von diesem reflektierte Licht wird von der Kollimatorlinse zum Auftreffen auf dem
Fotodetektor zur Konvergenz gebracht. Auch bei solch einem Doppelmonochromator ist es
möglich, den Aufbau einzusetzen, bei dem die optische Achse des ankommenden Lichts von
dem ersten und dem zweiten Reflexionsspiegel um einen vorbestimmten Winkel in der Ebene
senkrecht zur Drehachse des Beugungsgitters versetzt wird, oder den Aufbau, bei dem die
Ausbreitungsrichtung des ankommenden Lichts von der optischen Glasplatte versetzt wird.
Ausführungsbeispiele der Erfindung werden nachfolgend anhand der Zeichnungen näher erläu
tert. Es zeigen:
Fig. 1 schematisch einen herkömmlichen Doppelmonochromator,
Fig. 2A schematisch den Zusammenhang zwischen einfallendem Licht auf und reflektiertem
Licht von einem Beugungsgitter für Vorwärtslicht, das parallel zu einer Ebene senk
recht zur Drehachse des Beugungsgitters auftrifft,
Fig. 2B schematisch den Zusammenhang zwischen einfallendem Licht auf und reflektiertem
Licht von dem Beugungsgitter, wenn das entsprechende Rückwärtslicht auf dieses
unter einem Winkel zu der zu seiner Drehachse senkrechten Ebene auftrifft,
Fig. 2C schematisch die Einfallwinkel und Reflexionswinkel von Vorwärtslicht und Rück
wärtslicht am Beugungsgitter,
Fig. 3A eine schematische Darstellung eines Ausführungsbeispiels gemäß einem ersten
Aspekt der vorliegenden Erfindung,
Fig. 3B eine vergrößerte perspektivische Ansicht des Hauptteiles zur Reflexion des Vorwärts
lichts zurück zum Rückkehrweg,
Fig. 4 eine schematische Darstellung eines Ausführungsbeispiels gemäß einem zweiten
Aspekt der vorliegenden Erfindung,
Fig. 5A eine vergrößerte perspektivische Ansicht, die einen Hauptteil des Ausführungsbei
spiels von Fig. 4 zeigt,
Fig. 5B die Versetzung einer optischen Achse durch eine optische Glasplatte 34 bei dem
Ausführungsbeispiel von Fig. 4,
Fig. 5C und 5D perspektivische Ansichten anderer Beispiele der optischen Glasplatte zur
Verwendung bei dem Ausführungsbeispiel von Fig. 4,
Fig. 6A ein schematisches Diagramm, das den Lichteinfall auf und seine Reflexion von einem
Parabolspiegel 16 vor bzw. nach dem Einfügen der optischen Glasplatte in den opti
schen Weg zeigt,
Fig. 6B ein schematisches Diagramm, das zeigt wie der Brennpunkt des Parabolspiegels 16
durch das Einfügen der optischen Glasplatte äquivalent versetzt wird,
Fig. 7 eine schematische Darstellung eines Ausführungsbeispiels der Erfindung für einen
Littrow-Doppelmonochromator, und
Fig. 8 schematisch eine Darstellung eines anderen Ausführungsbeispiels der vorliegenden
Erfindung für eine Littrow-Doppelmonochromator des eine Linse einsetzenden Typs.
Fig. 3A zeigt ein Ausführungsbeispiel der vorliegenden Erfindung, wobei Teile, die solchen in
Fig. 1 entsprechen, mit denselben Bezugszahlen versehen sind. Beim Stand der Technik nach
Fig. 1 wird der Spiegel 21 in Richtung einer X-Achse parallel zum Spiegel 18 gehalten (die X-
Achse liegt senkrecht sowohl zur Z-Achse als auch zu dem einfallenden Licht 17). Bei dem
vorliegenden Ausführungsbeispiel der Erfindung dagegen ist der Spiegel 21 durch einen ebenen
Reflexionsspiegel ersetzt, der unter einem anderen Winkel als der Spiegel 21 in Richtung der X-
Achse angeordnet ist. Wie aus Fig. 3B ersichtlich, ist ein Spiegel 33 um einen Winkel ψ₁ relativ
zu dem Spiegel 18 in Richtung der X-Achse versetzt. Der Abstand D zwischen dem Reflexions
punkten auf den Spiegeln 18 und 33 ist derselbe wie im Fall des Standes der Technik von Fig. 1.
Bei dieser Anordnung wird das von dem Spiegel 33 reflektierte Licht 22 um einen Winkel ψ₂
in der X-Y-Ebene gegenüber dem reflektierten Licht 22 in Fig. 1 versetzt, und der Einfallwinkel
βb des Rückkehrweges auf das Beugungsgitter 14 ändert sich entsprechend. Dadurch wird es
möglich, daß das von dem Beugungsgitter 14 reflektierte Licht 22 auf einen Bildpunkt trifft, der
zu allen Zeiten wellenlängen-unabhängig ist. Dies vermeidet die Notwendigkeit der Bewegung
des Fotodetektors 19 und beseitigt damit das Erfordernis für den Nachführmechanismus 31.
Es soll nun die Bedingung beschrieben werden, die die Notwendigkeit des Nachführmechanis
mus 31 ausschließt, das heißt den Bildpunkt des reflektierten Lichts 26 ständig an einer festen
Position unabhängig von der Wellenlänge hält. Setzt man in den Gleichungen (3) und (4) γf =
βb - αf und γb = βb - αb, dann ergibt sich
Daraus leiten sich der Vorwärtslicht-Einfallwinkel αf und der Rückwärtslicht-Reflexionswinkel αb
wie folgt ab:
Durch Drehen des Beugungsgitters 14 nach Maßgabe einer Änderung der Wellenlänge λ des
ankommenden Lichts 11, das heißt durch Ändern des Reflexionswinkels αb in gleicher Weise
wie sich der Einfallwinkel αf ändert, bleibt der Bildpunkt des Reflexionslichts 26 unverändert.
Wenn sich also der Einfallwinkel αf und der Reflexionswinkel αb in gleichem Ausmaß mit einer
Änderung der Wellenlänge λ ändern, das heißt wenn δαf/δλ = δαb/δλ, ändert sich der Einfall
winkel αf mit der Wellenlänge λ und der Bildpunkt des abgehenden Lichts 26 ist fixiert. Indem
man Gleichungen (6) und (7) nach λ differenziert und gleichsetzt, ergibt sich
cos(γf/2) = cosΘ cos(γb/2) (8)
Dies aufgelöst nach γb ergibt:
Gleichung (9) eingesetzt in Gleichung (7) führt zu:
Aus den Gleichungen (6) und (10) leitet sich Gleichung (11) ab:
Aus den Beziehungen γf = βf - αf, γb = βb - αb und den Gleichungen (9) und (11) ergibt sich
die Differenz βf - βb zu:
Die Gleichungen (11) und (12) ergeben jeweils denselben konstanten Wert. Daher braucht der
Versetzungswinkel ψ₂, der in Fig. 2 gezeigt ist, nur den konstanten Wert der Gleichung (12)
aufzuweisen.
Bei der voranstehenden Erläuterung wurde davon ausgegangen, daß der Spiegel 18 unverändert
in der in Fig. 1 gezeigten Position bleibt und der Spiegel 21 (als Spiegel 33) in bezug auf die
Richtung der X-Achse geneigt ist, während dem entgegen auch der erstere relativ zur Richtung
der X-Achse geneigt angeordnet werden kann. Alternativ kann das zum zweiten Parabolspiegel
16 zurückkehrende Licht 22 auch dadurch um einen vorbestimmten Winkel gegenüber der Rich
tung der X-Achse geneigt gemacht werden, daß beide Spiegel 18 und 21 (33) verwendet
werden. In jedem Fall ist der relativ zur Richtung der X-Achse geneigte Spiegel (33 in Fig. 3)
schräg zur Einfallrichtung auf ihn, weswegen die Polarisation des einfallenden Lichts gedreht
wird. Zur Ausschaltung der Polarisationsabhängigkeit des Beugungsgitters 14 sowohl für das
Vorwärtslicht als auch das Rückwärtslicht durch Verwendung einer Savart-Platte, muß eine
Polarisationsänderung durch den Spiegel 33 symmetrisch gemacht werden. Das heißt, vertikal
polarisiertes Licht muß so reflektiert werden, daß seine Polarisationsrichtung vertikal bleibt.
Es ist auch möglich, den Bildpunkt des abgehenden Lichts 26 dadurch zu fixieren, daß seine
Ausbreitungsrichtung unter Verwendung eines symmetrischen optischen Elements seitlich
versetzt wird. Wie beispielsweise in den Fig. 4 und 5A gezeigt, ist ein optisches Glaselement
(optische Glasplatte 34) geneigt in bezug auf die optische Achse in dem optischen Weg von
dem Spiegel 21 zum zweiten Parabolspiegel 16 angeordnet. Dadurch wird der Weg des von
dem Spiegel 21 reflektierten Lichts 22 in Richtung der X-Achse versetzt. Es sei angenommen,
daß das Licht 22 auf die Glasplatte 34 einer Dicke d₁ und einer Brechzahl n₁ unter einem Winkel
ζ auftrifft, wie in Fig. 5B gezeigt. Der Brechungswinkel in der Glasplatte 34 sei mit ζ bezeich
net und der Abstand zwischen der Austrittsrichtung des gebrochenen Lichts von der Glasplatte
34 und der Einfallrichtung des Lichts 22 mit ε. Aufgrund des Brechungsgesetzes gilt n₁sinζ =
sinζ und ζ = sin-1(sin(ζ/n₁)). Auf der anderen Seite ist ε gegeben durch:
ε = d₁(tanζ - tanζ)cosζ
= d₁{tanζ - tan{sin-1(sin(ζ/n₁)}}cosζ (13)
Setzt man γf = 24° und Θ = 1°, ergibt sich aus Gleichung (12) βf - βb = 0,041°. Bezeichnet
man die Brennweite jedes der Parabolspiegel 12 und 16 mit f, dann braucht der Abstand ε im
Hinblick auf die in den Fig. 6A und 6B gezeigten Beziehungen nur ε = f tan(βb - βf) zu sein. Für
f = 250 mm ergibt sich ε = 0,18 mm. Setzt man diesen Wert von ε in Gleichung (13) ein und
setzt man weiter n₁ = 1,5 und d₁ = 2,5, ergibt sich der Winkel ζ zu etwa 28,2°. Das heißt,
die Glasplatte 34 braucht nur so in der X-Y-Ebene geneigt angeordnet zu werden, daß das Licht
22 unter einem Winkel von 28,2° darauf auftrifft. Der Einfallwinkel ζ wird nach Maßgabe der
Dicke d₁ der Glasplatte 34 eingestellt. In Fig. 6 zeigen die gestrichelten und ausgezogenen
Linien die Zustände von Einfall und Reflexion des Rückwärtslichts vor und nach dem Einsetzen
der Glasplatte 34 in den optischen Weg bzw. das optische System. Durch das Einfügen der
Glasplatte 34 (des optischen Glaselements) wird der Brennpunkt 41 äquivalent um ε versetzt.
Die Fig. 5C und 5D zeigen optische Glasplatten 35 allmählich zunehmender Dicke, d. h. in Keil
form. Durch Bewegen solch einer Glasplatte in der Richtung der X-Achse (d. h. in der Richtung
sich ändernder Dicke) mit ihrer Lichtaustrittsseite senkrecht zur optischen Achse, kann das Licht
22 um einen gewünschten Betrag versetzt werden. Die Glasplatte 34 oder eine Glasplatte 35
kann alternativ in dem optischen Weg von dem zweiten Parabolspiegel 16 zum Spiegel 18
angeordnet werden. Während die vorliegende Erfindung oben in Anwendung auf einen Czerny-
Turner-Monochromator beschrieben wurde, ist sie auch für einen Littrow-Monochromator oder
andere Monochromatortypen verwendbar.
Fig. 7 zeigt beispielsweise eine Anwendung der Erfindung auf den Littrow-Monochromator, bei
dem der erste und der zweite Parabolspiegel 12 und 16 durch einen Parabolspiegel 40 ersetzt
sind. In diesem Fall trifft das zu messende ankommende Licht 11 als kollimierter Vorwärtslicht
strahl 13 auf das Beugungsgitter 14 und das von diesem reflektierte Vorwärtslicht 15 trifft,
anders als im Fall von Fig. 4, auf den Parabolspiegel 40. Das von dem Parabolspiegel 40 reflek
tierte Licht 42 wird von dem Reflexionsspiegel reflektiert und zur Konvergenz gebracht. Das
konvergente Licht wird von dem Spiegel 18 parallel zur Achse des Beugungsgitters 14 abge
lenkt, damit es über den Schlitz 23 auf den Reflexionsspiegel 21 auftrifft, von dem es zum
Auftreffen auf dem Parabolspiegel 40 reflektiert wird. Das so auf den Parabolspiegel 40 auftref
fende Licht 22 wird als der kollimierte Rückwärtslichtstrahl 24 zurück zum Beugungsgitter 14
reflektiert. Das von diesem reflektierte Rückwärtslicht 25 wird von dem Parabolspiegel 40
reflektiert und zur Konvergenz gebracht, und das konvergente Licht 26 erreicht den Fotodetek
tor 19 über den Schlitz 27. In diesem Fall ist die optische Glasplatte 34 entweder im Vorwärts
weg oder im Rückwärtsweg angeordnet (Parabolspiegel 40 - Spiegel 18 - Spiegel 21 - Parabol
spiegel 40). Bei diesem Ausführungsbeispiel ist die optische Glasplatte 34 in den optischen Weg
zwischen dem Spiegel 21 und dem Parabolspiegel 40 angeordnet, wodurch die Ausbreitungs
richtung des Lichts 22 um einen vorbestimmten Wert in dem Hauptquerschnittsprofil senkrecht
zur Drehachse 29 des Beugungsgitters 14 versetzt wird. Dies stellt sicher, daß Licht der
gewünschten Wellenlänge auf den ortsfesten Fotodetektor 19 auftrifft. Der kollimierte
Vorwärtslichtstrahl 13 zu dem Beugungsgitter 14 und das von diesem reflektierte Licht 15
werden übrigens in der Ebene senkrecht zur Drehachse 29 des Beugungsgitters 14 gehalten.
Auch bei dem Littrow-Monochromator, der einen Parabolspiegel verwendet, können keilförmige
optische Glasplatten 35, wie sie in Fig. 5C und 5D gezeigt sind, verwendet werden. Darüber
hinaus kann wie bei dem Ausführungsbeispiel von Fig. 3 einer der Spiegel 18 und 21 unter
einem Winkel zu dem anderen in dem Hauptquerschnittsprofil angeordnet werden, um den
Einfallwinkel auf dem Parabolspiegel 40 zu versetzen.
Die vorliegende Erfindung ist ebenso gut auf einen Littrow-Monochromator des Typs anwend
bar, der eine Kollimatorlinse als Ersatz für den Parabolspiegel verwendet, wie in Fig. 8 darge
stellt. Das zu messenden ankommende Licht 11 wird von einer Kollimatorlinse 44 zu dem kolli
mierten Vorwärtslichtstrahl 13 zum Einfall auf das Beugungsgitter 14 kollimiert. Das von letzte
rem reflektierte Licht 15 wird von der Kollimatorlinse 44 zur Konvergenz gebracht und auf den
Reflexionsspiegel 18 projiziert, von dem es im wesentlichen parallel zur Drehachse 29 reflektiert
wird. Das so reflektierte Licht wird von dem Reflexionsspiegel 21 zurück zur Kollimatorlinse 44
reflektiert. Das von dieser reflektiert Licht 22 trifft als der kollimierte Rückwärtslichtstrahl 24 auf
das Beugungsgitter 14. Das von dem Beugungsgitter 14 reflektierte Rückwärtslicht 25 wird von
der Kollimatorlinse 44 zur Konvergenz gebracht und gelangt von ihr als das Licht 26 auf den
Fotodetektor 19. Der kollimierte Vorwärtslichtstrahl 13 zum Beugungsgitter 14 und das von ihm
reflektierte Licht 15 werden in dem Hauptquerschnittsprofil senkrecht zur Drehachse 29 gehal
ten. Bei diesem Ausführungsbeispiel ist die optische Glasplatte 34 in den optischen Weg
zwischen dem Spiegel 21 und der Kollimatorlinse 44 eingesetzt. Dadurch wird die Ausbrei
tungsrichtung des Lichts 22 um einen vorbestimmten Wert in dem Hauptquerschnittsprofil senk
recht zur Drehachse des Beugungsgitters 14 versetzt. Als Folge davon trifft das Licht der
gewünschten Wellenlänge fehlerlos auf den ortsfesten Fotodetektor 19 auf.
Auch bei diesem Ausführungsbeispiel können keilförmige optische Glasplatten, wie sie in den
Fig. 5C und 5D gezeigt sind, verwendet werden. Alternativ kann einer oder können beide Spie
gel 18 und 21 unter einem Winkel zu dem anderen in dem Hauptquerschnittsprofil angeordnet
werden, wie es zuvor für das Ausführungsbeispiel von Fig. 3 beschrieben wurde.
Wie oben beschrieben, ist gemäß der vorliegenden Erfindung einer der Reflexionsspiegel unter
einem Winkel zu dem anderen angeordnet, um den Einfallwinkel des Rückwärtslichts auf den
zweiten Parabolspiegel zu versetzen, oder die optische Glasplatte ist in den optischen Weg
eingefügt, um die Einfallrichtung des Rückwärtslichts auf den zweiten Parabolspiegel parallel zu
verschieben, so daß die Beziehung zwischen den Einfallwinkeln und den Reflexionswinkeln an
dem Beugungsgitter 14 die Gleichung (11) oder (12) erfüllt. Hierdurch wird der Bildpunkt des
reflektierten Lichts 26 unabhängig von der zu messenden Wellenlänge des ankommenden Lichts
ortsfest. Damit besteht keine Notwendigkeit der Verwendung eines komplizierten Mechanismus
zur Bewegung des Schlitzes 27 und des Fotodetektors 19 nach Maßgabe der Wellenlänge des
ankommenden Lichts oder des Drehwinkels des Beugungsgitters 14. Der Monochromator der
vorliegenden Erfindung erlaubt damit eine relativ einfache Wellenlängenmessung mit hoher
Genauigkeit, kann aber dennoch mit niedrigen Kosten hergestellt werden.
Claims (11)
1. Doppelmonochromator, umfassend:
eine erste Parabolspiegelanordnung (12), ein Beugungsgitter (14), eine zweite Parabol spiegelanordnung (16), einen ersten (18) und einen zweiten (21, 33) Reflexionsspiegel und einen Fotodetektor (19), die so angeordnet sind, daß
die erste Parabolspiegelanordnung (12) zu messendes ankommendes Licht (11) in Form paralleler Lichtstrahlen (13) zu dem Beugungsgitter (14) reflektiert und von dem Beugungsgitter reflektiertes Licht (25) auf dem Fotodetektor (19) zur Konvergenz bringt,
das Beugungsgitter (14) um eine Drehachse (29) parallel zu seinen Gitternuten drehbar ist und die parallelen Lichtstrahlen (13) von der ersten Parabolspiegelanordnung (12) sowie parallele Lichtstrahlen (24) von der zweiten Parabolspiegelanordnung (16) in einer Ebene (30) senkrecht zu der Drehachse (29) auftreffen,
die zweiten Parabolspiegelanordnung (16) Licht (15) von dem Beugungsgitter (14) zum Auftreffen auf dem ersten Reflexionsspiegel (18) reflektiert und zur Konvergenz bringt sowie Licht (22) von dem zweiten Reflexionsspiegel (21, 33) zum Auftreffen in Form der parallelen Lichtstrahlen (24) auf dem Beugungsgitter (14) reflektiert,
der erste Reflexionsspiegel (18) das von der zweiten Parabolspiegelanordnung (16) reflektierte Licht (17) parallel zu der Drehachse (29) auf den zweiten Reflexionsspiegel (21, 33) reflektiert,
der zweite Reflexionsspiegel das von dem ersten Reflexionsspiegel auftreffende Licht zurück zur zweiten Parabolspiegelanordnung (16) reflektiert, und
der Fotodetektor (19) das von der ersten Parabolspiegelanordnung (12) reflektierte und zur Konvergenz gebrachte Licht (26) empfängt und in ein elektrisches Signal umsetzt,
dadurch gekennzeichnet, daß wenigstens einer der beiden Reflexionsspiegel (18, 21, 33) das auf ihn auftreffende Licht um einen vorbestimmten Winkel in der genannten Ebene (30) senkrecht zur Drehachse des Beugungsgitters (14) ablenkt.
eine erste Parabolspiegelanordnung (12), ein Beugungsgitter (14), eine zweite Parabol spiegelanordnung (16), einen ersten (18) und einen zweiten (21, 33) Reflexionsspiegel und einen Fotodetektor (19), die so angeordnet sind, daß
die erste Parabolspiegelanordnung (12) zu messendes ankommendes Licht (11) in Form paralleler Lichtstrahlen (13) zu dem Beugungsgitter (14) reflektiert und von dem Beugungsgitter reflektiertes Licht (25) auf dem Fotodetektor (19) zur Konvergenz bringt,
das Beugungsgitter (14) um eine Drehachse (29) parallel zu seinen Gitternuten drehbar ist und die parallelen Lichtstrahlen (13) von der ersten Parabolspiegelanordnung (12) sowie parallele Lichtstrahlen (24) von der zweiten Parabolspiegelanordnung (16) in einer Ebene (30) senkrecht zu der Drehachse (29) auftreffen,
die zweiten Parabolspiegelanordnung (16) Licht (15) von dem Beugungsgitter (14) zum Auftreffen auf dem ersten Reflexionsspiegel (18) reflektiert und zur Konvergenz bringt sowie Licht (22) von dem zweiten Reflexionsspiegel (21, 33) zum Auftreffen in Form der parallelen Lichtstrahlen (24) auf dem Beugungsgitter (14) reflektiert,
der erste Reflexionsspiegel (18) das von der zweiten Parabolspiegelanordnung (16) reflektierte Licht (17) parallel zu der Drehachse (29) auf den zweiten Reflexionsspiegel (21, 33) reflektiert,
der zweite Reflexionsspiegel das von dem ersten Reflexionsspiegel auftreffende Licht zurück zur zweiten Parabolspiegelanordnung (16) reflektiert, und
der Fotodetektor (19) das von der ersten Parabolspiegelanordnung (12) reflektierte und zur Konvergenz gebrachte Licht (26) empfängt und in ein elektrisches Signal umsetzt,
dadurch gekennzeichnet, daß wenigstens einer der beiden Reflexionsspiegel (18, 21, 33) das auf ihn auftreffende Licht um einen vorbestimmten Winkel in der genannten Ebene (30) senkrecht zur Drehachse des Beugungsgitters (14) ablenkt.
2. Doppelmonochromator nach dem Oberbegriff des Anspruchs 1, dadurch gekenn
zeichnet, daß eine optische Glasplatte (34, 35) an einer Stelle in dem Weg des Lichts (17, 22)
von der zweiten Parabolspiegelanordnung (16) zu dem ersten Reflexionsspiegel (18), dem zwei
ten Reflexionsspiegel (21) und zurück zur zweiten Parabolspiegelanordnung (16) angeordnet ist,
um die Ausbreitungsrichtung des Lichts um einen vorbestimmten Wert in einer Ebene im
wesentlichen parallel zu der zur Drehachse (29) des Beugungsgitters (14) senkrechten Ebene
(30) zu versetzen.
3. Doppelmonochromator nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß die in Licht
durchlaufrichtung gemessene Dicke der optischen Glasplatte (34) konstant ist.
4. Doppelmonochromator nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß sich die in
Lichtdurchlaufrichtung gemessene Dicke der optischen Glasplatte (35) in einer zur Lichtdurch
laufrichtung quer liegenden Richtung allmählich ändert und das Licht (22) unter einem Winkel
auf die Einfallebene auftrifft.
5. Doppelmonochromator nach einem der Ansprüche 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet,
daß die Differenz zwischen dem Einfallwinkel auf das Beugungsgitter (14) von der zweiten
Parabolspiegelanordnung (16) und dem Reflexionswinkel von dem Beugungsgitter (14) zu der
ersten Parabolspiegelanordnung (12) unabhängig von der Wellenlänge des zu messenden
ankommenden Lichts (11) konstant ist.
6. Doppelmonochromator nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichnet, daß die erste
und die zweite Parabolspiegelanordnung von einem einzigen Parabolspiegel (40) gebildet
werden.
7. Doppelmonochromator, umfassend:
eine Kollimatorlinse (44), ein Beugungsgitter (14), einen ersten Reflexionsspiegel (18), einen zweiten Reflexionsspiegel (21) und einen Fotodetektor (19), die so angeordnet sind, daß
die Kollimatorlinse (44) zu messendes ankommendes Licht (11) in Form eines kollimier ten Lichtstrahls (13) zu dem Beugungsgitter (14) überträgt, von dem Beugungsgitter (14) reflek tiertes Vorwärtslicht (15) zum Auftreffen in Form eines konvergierenden Lichtstrahls auf dem ersten Reflexionsspiegel (18) überträgt, von dem zweiten Reflexionsspiegel (21) reflektiertes Licht (22) als kollimierten Rückwärtslichtstrahl (24) zum Auftreffen auf dem Beugungsgitter (14) überträgt und von dem Beugungsgitter (14) reflektiertes Licht (25) zum Auftreffen als konver gierenden Rückwärtslichtstrahl (26) auf dem Fotodetektor (19) überträgt,
das Beugungsgitter (14) um eine Drehachse (29) parallel zu seinen Gitternuten drehbar ist und jeweils das kollimierte Vorwärtslicht (13) und Rückwärtslicht (24) von der Kollimator linse (44) empfängt und reflektiert,
der erste Reflexionsspiegel (18) den konvergierenden Lichtstrahl von der Kollimator linse (44) empfängt und ihn im wesentlichen parallel zur Drehachse (29) des Beugungsgitters (14) zum Auftreffen auf dem zweiten Reflexionsspiegel (21) reflektiert,
der zweite Reflexionsspiegel (21) das Licht von dem ersten Reflexionsspiegel um im wesentlichen 90° zum Auftreffen auf der Kollimatorlinse (44) ablenkt, und
der Fotodetektor (19) den konvergierenden Rückwärtslichtstrahl (26) empfängt und ihn in ein elektrisches Signal umsetzt,
dadurch gekennzeichnet, daß eine optische Glasplatte (34, 35) an einer Stelle in den Weg des Lichts von der Kollimatorlinse (44) zu dem ersten Reflexionsspiegel (18), dem zweiten Reflexionsspiegel (21) und zurück zur Kollimatorlinse (44) angeordnet ist, um die Lichtausbrei tungsrichtung um einen vorbestimmten Wert in einer Ebene im wesentlichen senkrecht zur Drehachse (29) des Beugungsgitters (14) zu versetzen.
eine Kollimatorlinse (44), ein Beugungsgitter (14), einen ersten Reflexionsspiegel (18), einen zweiten Reflexionsspiegel (21) und einen Fotodetektor (19), die so angeordnet sind, daß
die Kollimatorlinse (44) zu messendes ankommendes Licht (11) in Form eines kollimier ten Lichtstrahls (13) zu dem Beugungsgitter (14) überträgt, von dem Beugungsgitter (14) reflek tiertes Vorwärtslicht (15) zum Auftreffen in Form eines konvergierenden Lichtstrahls auf dem ersten Reflexionsspiegel (18) überträgt, von dem zweiten Reflexionsspiegel (21) reflektiertes Licht (22) als kollimierten Rückwärtslichtstrahl (24) zum Auftreffen auf dem Beugungsgitter (14) überträgt und von dem Beugungsgitter (14) reflektiertes Licht (25) zum Auftreffen als konver gierenden Rückwärtslichtstrahl (26) auf dem Fotodetektor (19) überträgt,
das Beugungsgitter (14) um eine Drehachse (29) parallel zu seinen Gitternuten drehbar ist und jeweils das kollimierte Vorwärtslicht (13) und Rückwärtslicht (24) von der Kollimator linse (44) empfängt und reflektiert,
der erste Reflexionsspiegel (18) den konvergierenden Lichtstrahl von der Kollimator linse (44) empfängt und ihn im wesentlichen parallel zur Drehachse (29) des Beugungsgitters (14) zum Auftreffen auf dem zweiten Reflexionsspiegel (21) reflektiert,
der zweite Reflexionsspiegel (21) das Licht von dem ersten Reflexionsspiegel um im wesentlichen 90° zum Auftreffen auf der Kollimatorlinse (44) ablenkt, und
der Fotodetektor (19) den konvergierenden Rückwärtslichtstrahl (26) empfängt und ihn in ein elektrisches Signal umsetzt,
dadurch gekennzeichnet, daß eine optische Glasplatte (34, 35) an einer Stelle in den Weg des Lichts von der Kollimatorlinse (44) zu dem ersten Reflexionsspiegel (18), dem zweiten Reflexionsspiegel (21) und zurück zur Kollimatorlinse (44) angeordnet ist, um die Lichtausbrei tungsrichtung um einen vorbestimmten Wert in einer Ebene im wesentlichen senkrecht zur Drehachse (29) des Beugungsgitters (14) zu versetzen.
8. Doppelmonochromator nach Anspruch 7, dadurch gekennzeichnet, daß die in Licht
durchlaufrichtung gemessene Dicke der optischen Glasplatte (34) konstant ist.
9. Doppelmonochromator nach Anspruch 7, dadurch gekennzeichnet, daß sich die in
Lichtdurchlaufrichtung gemessene Dicke der optischen Glasplatte (35) in einer zur Lichtdurch
laufrichtung quer liegenden Richtung allmählich ändert.
10. Doppelmonochromator nach dem Oberbegriff des Anspruchs 7, dadurch gekenn
zeichnet, daß wenigstens einer der beiden Reflexionsspiegel (18, 21) das auf ihn auftreffende
Licht um einen vorbestimmten Winkel in der zur Drehachse (29) des Beugungsgitters (14) im
wesentlichen senkrechten Ebene ablenkt.
11. Doppelmonochromator nach einem der Ansprüche 7 bis 10, dadurch gekennzeich
net, daß die Differenz zwischen dem Einfallwinkel des kollimierten Rückwärtslichtstrahls von der
Kollimatorlinse (44) auf das Beugungsgitter (14) und dem Reflexionswinkel des kollimierten
Vorwärtslichtstrahls von dem Beugungsgitter (14) zu der Kollimatorlinse (44) unabhängig von
der Wellenlänge des zu messenden ankommenden Lichts konstant ist.
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP32298894A JP3407834B2 (ja) | 1993-12-27 | 1994-12-26 | 差分散形ダブルパスモノクロメータ |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE19532611A1 true DE19532611A1 (de) | 1996-07-18 |
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Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
DE (1) | DE19532611C2 (de) |
Cited By (7)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
FR2754054A1 (fr) * | 1996-10-02 | 1998-04-03 | Photonetics | Analyseur de spectre optique et procede d'analyse de spectre correspondant |
FR2789767A1 (fr) * | 1999-02-15 | 2000-08-18 | Photonetics | Systeme optique retroreflechissant auto-aligne de filtrage en longueur d'onde, monochromateur et laser incorporant un tel systeme |
FR2803033A1 (fr) * | 1999-12-27 | 2001-06-29 | Advantest Corp | Monochromateur et procede spectrometrique |
WO2001050100A2 (en) * | 2000-01-07 | 2001-07-12 | Exfo Electro-Optical Engineering Inc. | Optical spectrum analyzer |
DE19961908A1 (de) * | 1999-12-20 | 2001-08-16 | Ges Zur Foerderung Angewandter Optik Optoelektronik Quantenelektronik & Spektroskopie Ev | Hochauflösendes Littrow-Spektrometer und Verfahren zur quasi-simultanen Bestimmung einer Wellenlänge und eines Linienprofils |
US6636306B2 (en) | 2000-01-07 | 2003-10-21 | Exfo Electro-Optical Engineering Inc. | Optical spectrum analyzer |
US7215422B2 (en) | 2002-02-07 | 2007-05-08 | Gesellschaft zur Förderung der Analytischen Wissenschaften e.V. | Assembly and method for wavelength calibration in an echelle spectrometer |
Citations (10)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US2922331A (en) * | 1953-03-24 | 1960-01-26 | Walter G Finch | Spectroscopic device |
US2945953A (en) * | 1957-03-19 | 1960-07-19 | Parsons & Co Sir Howard G | Grating spectrometers |
US3069966A (en) * | 1959-12-07 | 1962-12-25 | John U White | Optical apparatus employing diffraction grating |
US3069967A (en) * | 1959-12-07 | 1962-12-25 | John U White | Apparatus employing stationary optical means and diffraction grating |
US3454339A (en) * | 1966-05-27 | 1969-07-08 | Perkin Elmer Corp | Double-pass grating monochromator with intermediate slit |
US3748040A (en) * | 1971-11-01 | 1973-07-24 | Cary Instruments | High resolution or high bandwidth monochromator |
US3775010A (en) * | 1972-02-29 | 1973-11-27 | Cary Instruments | Assymmetric double pass grating monochromator |
US4025196A (en) * | 1974-07-29 | 1977-05-24 | Varian Associates | Asymmetric double pass grating monochromator |
US4973159A (en) * | 1986-12-01 | 1990-11-27 | Hitachi, Ltd. | Spectroscope apparatus and reaction apparatus using the same |
US5233405A (en) * | 1991-11-06 | 1993-08-03 | Hewlett-Packard Company | Optical spectrum analyzer having double-pass monochromator |
Family Cites Families (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
ES2029823T3 (es) * | 1987-12-18 | 1992-10-01 | Hewlett-Packard Gmbh | Espectrometro de formacion o agrupacion regular de fotodiodos. |
-
1995
- 1995-09-04 DE DE1995132611 patent/DE19532611C2/de not_active Expired - Fee Related
Patent Citations (10)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US2922331A (en) * | 1953-03-24 | 1960-01-26 | Walter G Finch | Spectroscopic device |
US2945953A (en) * | 1957-03-19 | 1960-07-19 | Parsons & Co Sir Howard G | Grating spectrometers |
US3069966A (en) * | 1959-12-07 | 1962-12-25 | John U White | Optical apparatus employing diffraction grating |
US3069967A (en) * | 1959-12-07 | 1962-12-25 | John U White | Apparatus employing stationary optical means and diffraction grating |
US3454339A (en) * | 1966-05-27 | 1969-07-08 | Perkin Elmer Corp | Double-pass grating monochromator with intermediate slit |
US3748040A (en) * | 1971-11-01 | 1973-07-24 | Cary Instruments | High resolution or high bandwidth monochromator |
US3775010A (en) * | 1972-02-29 | 1973-11-27 | Cary Instruments | Assymmetric double pass grating monochromator |
US4025196A (en) * | 1974-07-29 | 1977-05-24 | Varian Associates | Asymmetric double pass grating monochromator |
US4973159A (en) * | 1986-12-01 | 1990-11-27 | Hitachi, Ltd. | Spectroscope apparatus and reaction apparatus using the same |
US5233405A (en) * | 1991-11-06 | 1993-08-03 | Hewlett-Packard Company | Optical spectrum analyzer having double-pass monochromator |
Non-Patent Citations (3)
Title |
---|
JP 0705564 A in: Patent Abstracts of Japan, Vol. 95, Nr. 3 * |
W.G. Fastie, J. Opt. Soc. Am. 42, 641, 1952 * |
W.G.Fastie et. al.: J. Opt. Soc. Am. 44, 103, 1954 * |
Cited By (13)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
FR2754054A1 (fr) * | 1996-10-02 | 1998-04-03 | Photonetics | Analyseur de spectre optique et procede d'analyse de spectre correspondant |
US5886785A (en) * | 1996-10-02 | 1999-03-23 | Photonetics | Optical spectrum analyzer and process for analyzing the corresponding spectrum |
FR2789767A1 (fr) * | 1999-02-15 | 2000-08-18 | Photonetics | Systeme optique retroreflechissant auto-aligne de filtrage en longueur d'onde, monochromateur et laser incorporant un tel systeme |
EP1030195A1 (de) * | 1999-02-15 | 2000-08-23 | Photonetics | Selbstausrichtendes retroreflektierendes optisches System zur Wellenlagenfilterung, und dessen Verwendung in Monochromatoren und Lasern |
US6337940B1 (en) | 1999-02-15 | 2002-01-08 | Photonetics | Wavelength filtering self-aligned retroreflecting optical system, a monochromator and a laser incorporating such a system |
DE19961908A1 (de) * | 1999-12-20 | 2001-08-16 | Ges Zur Foerderung Angewandter Optik Optoelektronik Quantenelektronik & Spektroskopie Ev | Hochauflösendes Littrow-Spektrometer und Verfahren zur quasi-simultanen Bestimmung einer Wellenlänge und eines Linienprofils |
DE19961908C2 (de) * | 1999-12-20 | 2002-03-28 | Ges Zur Foerderung Angewandter Optik Optoelektronik Quantenelektronik & Spektroskopie Ev | Hochauflösendes Littrow-Spektrometer und Verfahren zur quasi-simultanen Bestimmung einer Wellenlänge und eines Linienprofils |
FR2803033A1 (fr) * | 1999-12-27 | 2001-06-29 | Advantest Corp | Monochromateur et procede spectrometrique |
DE10020423B4 (de) * | 1999-12-27 | 2007-10-11 | Advantest Corp. | Monochromator und spektrometrisches Verfahren |
WO2001050100A2 (en) * | 2000-01-07 | 2001-07-12 | Exfo Electro-Optical Engineering Inc. | Optical spectrum analyzer |
WO2001050100A3 (en) * | 2000-01-07 | 2002-04-18 | Exfo Electro Optical Eng Inc | Optical spectrum analyzer |
US6636306B2 (en) | 2000-01-07 | 2003-10-21 | Exfo Electro-Optical Engineering Inc. | Optical spectrum analyzer |
US7215422B2 (en) | 2002-02-07 | 2007-05-08 | Gesellschaft zur Förderung der Analytischen Wissenschaften e.V. | Assembly and method for wavelength calibration in an echelle spectrometer |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
DE19532611C2 (de) | 2001-12-06 |
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