DE1258515B - AB-Lumineszenzdiode mit Traegerkristall í¬ insbesondere auf GaAs-Basisí¬mit hoher Lichtausbeute - Google Patents
AB-Lumineszenzdiode mit Traegerkristall í¬ insbesondere auf GaAs-Basisí¬mit hoher LichtausbeuteInfo
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Description
BUNDESREPUBLIK DEtITtSCHLAND
DEUTSCHES
PATENTAMT
AUSLEGESCHRIFT
Int. CL:
H05b
Deutsche Kl.: 2If-89/03
Nummer: 1258 515
Aktenzeichen: S 101425 VIII c/21 f
Anmeldetag: 13. Januar 1966
Auslegetag: 11. Januar 1968
Die Erfindung betrifft eine AinBv-Lumineszenzdiode
mit einem aus einem AniBv-Material bestehenden
Trägerkristall, deren Lumineszenzausbeute dadurch erhöht ist, daß die Reabsorptionsverluste im
Trägerkristall durch Erhöhung seines Bandabstandes vermindert sind.
Lumineszenzdioden dienen dazu, elektrische Energie in Lichtstrahlung umzusetzen. Dabei wird eine
möglichst große Lichtausbeute angestrebt.
Eine Erhöhung der Lichtausbeute ist möglich durch Verringerung der Absorptionsverluste der am
pn-übergang entstandenen Lumineszenzstrahlung während des Durchgangs durch die η-Zone und den
anschließenden Trägerkristall. Außerdem können Totalreflexionsverluste an der äußeren Grenzfläche
vermieden werden, indem man dem Trägerkristall eine geeignete Gestalt gibt — etwa Weierstraß-Geometrie
(vgl. Fig. 1 bis 3). Zur Verringerung der Absorptionsverluste muß erreicht werden, daß der
effektive Bandabstand in dem Material, durch welche die am pn-übergang entstandene Lumineszenzstrahlung
zur äußeren Grenzfläche hindurchfällt, größer ist als der Energie des Lumineszenzlichts
entspricht. Diese Energie wird durch den effektiven Bandabstand in der p-Zone bestimmt (p-Lumineszenz).
Eine Vergrößerung des effektiven Bandabstands kann nach weiteren Vorschlägen einmal
durch teilweisen Ersatz der A111- und/oder Bv-Elemente
des Grundmaterials, darüber hinaus dann bei vorgegebenem Grundmaterial außerdem noch durch
Wahl der optimalen η-Konzentration erzielt werden.
Die erste Lösung führt jedoch zu einem HeteroÜbergang, der mit dem pn-übergang örtlich zusammenfällt.
Da z. B. die Gitterkonstanten der aneinander angrenzenden Halbleiterzonen nicht mehr völlig
übereinstimmen, entstehen an der Grenzfläche Störzentren, die zur strahlungslosen Rekombination der
injizierten Stromträger beitragen. Trotz an sich ausreichenden Stromes liefert dann eine solche Diode
wenig oder gar kein Licht. Eine andere Verlustquelle entsteht bei hoher η-Dotierung des Trägerkristalls.
Da mit zunehmender η-Konzentration zugleich auch die Absorption in der η-Zone durch die dort injizierten
Ladungsträger größer wird, kann die η-Zone der Diode nicht beliebig hoch η-dotiert werden. Sonst
würde der pn-übergang als Tunneldiode wirken; bei Betrieb im Bereich des Tunnelstromes ergäbe sich
trotz an sich ausreichender Stromdichte keine Lichtemission.
Aufgabe der vorliegenden Erfindung ist es, auch für solche Fälle eine Anordnung anzugeben, mit der
eine hohe Lichtausbeute möglich ist.
A111BV-Lumineszenzdiode mit
Trägerkristall — insbesondere auf GaAs-Basis
mit hoher Lichtausbeute
Anmelder:
Siemens Aktiengesellschaft, Berlin und München, 8000 München 2, Wittelsbacherplatz 2
Als Erfinder benannt:
Dipl.-Phys. Karl-Heinz Zschauer,
Dipl.-Phys. Dr. rer. nat. Günter Winstel,
8000 München
Dipl.-Phys. Karl-Heinz Zschauer,
Dipl.-Phys. Dr. rer. nat. Günter Winstel,
8000 München
Zur Lösung der Aufgabe wird gemäß der Erfindung bei einer Lumineszenzdiode der eingangs erwähnten
Art vorgeschlagen, daß zwischen den Trägerkristall und die p-Zone der Diode die eigentliche
η-Zone eingeschoben ist, die so niedrig dotiert ist, daß kein Tunneleffekt auftreten kann, und deren
2S Dicke in der Größenordnung eines Zehntels der Absorptionslänge
der entstehenden Strahlung liegt. Als AmBv-Material dient dabei vorzugsweise GaAs.
Im Fall einer Herstellung der p-Zone durch Diffusion soll deren Dotierung vorteilhafterweise etwa
1018 bis 1020Cm-3 betragen, im Fall einer Herstellung
durch Legieren soll sie insbesondere größer sein als 1019 cm""3, während die Dotierung der dünnen n-Zone
etwa zwischen 10ie und 1018 cm~3 liegen soll.
Die p-Lumineszenzstrahlung wird in der niedrigdotierten,
dünnen η-Zone nur zu einem kleinen Teil absorbiert (ein Zehntel der Absorptionslänge bedeutet
nur etwa 10% Absorption) und fällt anschließend praktisch ohne weitere Absorption durch den Trägerkristall
mit ausreichendem effektiven Bandabstand.
Diese Vergrößerung des effektiven Bandabstands im Trägerkristall kann durch teilweisen Ersatz der AIIT-
und/oder Bv-Elemente im Grundmaterial und/oder optimale η-Konzentration erreicht werden.
Weitere Einzelheiten der Erfindung gehen aus den folgenden Ausführungsbeispielen und aus den F i g. 1
bis 3 hervor.
Die gewünschte Schichtfolge (für die Lumineszenzstrahlung durchlässiger Trägerkristall, dünne niedrigdotierte η-Zone der Diode und p-Zone der Diode)
kann auf verschiedene Art und Weise hergestellt werden. Entsprechend der Erfindung ist es vorteilhaft,
auf dem Trägerkristall 1 zunächst die dünne n-Zone 2
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der Diode epitaktisch niederzuschlagen und dieser dann die p-Zone4 einzudiffundieren (Fig. 1) oder
einzulegieren (F i g. 2) oder epitaktisch aufzulagern (F i g. 3). Die Elektroden 5 und 6 sind an der p- und
an der η-Zone der Diode angebracht. Die Polung im Betrieb der Lumineszenzdiode ist durch + und —,
der pn-übergang ist durch 3 gekennzeichnet. Die niedrigdotierte η-Zone ist nur dünn, vorzugsweise
von der Größenordnung eines Zehntels der Absorptionslänge, damit die im p-Bereich des pn-Übergangs
entstandene Lumineszenzstrahlung die η-Zone der Diode ohne erhebliche Absorption durchdringen
kann. Dem Trägerkristall 1 wird zur Verringerung der Totalreflexionsverluste an der äußeren Grenzfläche
geeignete Gestalt gegeben, etwa mit Weierstraß-Geometrie (vgl. F i g. 1 bis 3).
Claims (9)
1. A111B^'-Lumineszenzdiode mit einem eben- ao
falls aus einem AmBv-Material bestehenden
Trägerkristall, deren Lumineszenzausbeute dadurch erhöht ist, daß die Reabsorptionsverluste
im Trägerkristall durch Erhöhung seines Bandabstandes vermindert sind, d a d u r c h gekennzeichnet,
daß zwischen den Trägerkristall (1) und die p-Zone (4) der Diode die eigentliche
n-Zone (2) eingeschoben ist, die so niedrig dotiert ist, daß kein Tunneleffekt auftreten kann, und
deren Dicke in der Größenordnung eines Zehntels der Absorptionslänge der entstehenden Strahlung
liegt.
2. Lumineszenzdiode nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß das AinBv-Material
GaAs ist.
3. Lumineszenzdiode nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß die p-Zone (4) durch
Diffusion hergestellt ist und eine Dotierung von etwa 1018 bis 1020 cm"3 aufweist.
4. Lumineszenzdiode nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß die p-Zone (4) durch
einen Legiervorgang hergestellt ist und eine Dotierung aufweist, die größer ist als 1019 cm""3.
5. Lumineszenzdiode nach einem der Ansprüche 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet, daß die
n-Zone (2) eine Dotierung von etwa 101B bis
1018cm~3 aufweist.
6. Lumineszenzdiode mit Trägerkristall nach einem der Ansprüche 1 bis 5, dadurch gekennzeichnet,
daß der effektive Bandabstand im Trägerkristall durch teilweisen Ersatz der Ani- und/oder
Bv-Elemente des Trägerkristalls und/oder durch optimale η-Konzentration vergrößert ist.
7. Verfahren zum Herstellen einer Lumineszenzdiode mit Trägerkristall nach einem der Ansprüche
1 bis 6, dadurch gekennzeichnet, daß die gewünschte Schichtfolge durch epitaktischen
Niederschlag der dünnen n-Zone auf dem Trägerkristall und anschließende Eindiffusion der p-Zone
in die dünne n-Zone hergestellt wird (Fig. 1).
8. Verfahren zum Herstellen einer Lumineszenzdiode mit Trägerkristall nach einem der Ansprüche
1 bis 6, dadurch gekennzeichnet, daß die gewünschte Schichtfolge durch epitaktischen
Niederschlag der dünnen n-Zone auf dem Trägerkristall und anschließende Einlegierung der p-Zone
in die dünne n-Zone hergestellt wird (F i g. 2).
9. Verfahren zum Herstellen einer Lumineszenzdiode mit Trägerkristall nach einem der Ansprüche
1 bis 6, dadurch gekennzeichnet, daß die gewünschte Schichtfolge durch epitaktischen
Niederschlag zunächst der dünnen n-Zone auf dem Trägerkristall und anschließend der p-Zone
auf der dünnen n-Zone hergestellt wird (F i g. 3).
In Betracht gezogene Druckschriften:
Französische Patentschriften Nr. 1416 939,
Französische Patentschriften Nr. 1416 939,
993;
Journal of Applied Physics, Bd. 36, Nr. 2, Februar
Journal of Applied Physics, Bd. 36, Nr. 2, Februar
1965, S. 460,461;
Applied Physics Letters, Bd. 3, Nr. 10, 15.11.1963,
Applied Physics Letters, Bd. 3, Nr. 10, 15.11.1963,
S. 173 bis 175.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
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