CN101893727A - 高效光漫射聚合物膜及其制造方法 - Google Patents

Abstract

本发明总体上涉及高效光漫射聚合物膜及其制造方法，更具体而言，涉及相容地确保高水平的光透射和光散射并且可通过相对简单的方法如涂覆或挤出制造的高效光漫射聚合物膜及其制造方法。本发明的高效光漫射聚合物膜包括作为具有0.001～0.5的小折射率差的两种不同的不溶混聚合物的第一聚合物和第二聚合物，该第一聚合物为光透射介质和该第二聚合物形成光散射颗粒，并且所述聚合物膜包括30～70重量份的所述第二聚合物，相对于100重量份所述第一聚合物。所述制造高效聚合物膜的方法的特征在于通过涂覆或挤出制造所述聚合物膜使得第一聚合物形成连续相且第二聚合物形成分散相。

Description

高效光漫射聚合物膜及其制造方法

技术领域

本发明总体上涉及高效光漫射聚合物膜及其制造方法，更具体而言，涉及相容地确保高水平的光透射和光散射并且可通过相对简单的方法如涂覆或挤出制造的高效光漫射聚合物膜及其制造方法。

背景技术

通常，当我们研究作为自然现象之一的在光与材料之间的相互作用中的光散射现象，例如均匀介质如云、牛奶或人体细胞组织与颗粒之间的光散射现象的原理时，光传播性质不仅受用作实现光漫射性质的工业材料的光透射介质与光散射颗粒之间的折射率差的影响，还受光散射颗粒的横截面形态如尺寸和体积分数的影响。因此，光透射和光漫射以消极的方式紧密地互相影响。基于该科学事实，已进行了许多尝试以克服上述缺点；然而，还没有用于聚合物材料的结构的技术，其可以相容的方式同时提供高水平的光透射和光散射。

在利用横截面形态的光散射原理的其它理论中，瑞利(Rayleigh)理论(1899)和米氏(Mie)理论(1908)是广泛知晓的。对于这样的理论，在光散射现象中，当光散射颗粒的尺寸小于光的波长时适用瑞利理论，当光散射颗粒的尺寸大于光的波长时适用米氏理论。对于没有引起光的任何波长变换的光漫射，根据米氏理论，光散射颗粒的尺寸设计为大于光的波长。因此，现有技术通常集中于设计光散射颗粒的优化的尺寸和体积分数。

通过控制光漫射介质的内部结构利用光漫射的第一种产品是由玻璃制成的照明装置。1933年，Henry进行了实验并由此提出了理论基础，其显示调节玻璃内部结构的晶体图案时可获得的光漫射强度为调节玻璃的表面粗糙度时的30倍高。因此，大部分照明装置以这样的方式制造：在制造玻璃板时在冷却过程期间调节玻璃的内部晶体结构。

近来，由于作为聚合物膜的直接应用的发光显示装置如LCD或LED的发展，已尝试通过部件的组合构造来改善光透射和光漫射的效率，同时使用选择性光源以提高其效率。例如，组合构造多种聚合物膜如LGP(导光板)、扩散片和棱镜片以形成LCD背光单元。现在，已进行了许多努力以将这样的复杂构造改进为更简单的组合构造，并且预期其将得到广泛使用。

这样的努力包括如下方法，其中通过使由聚合物组成的光透射介质与光散射颗粒之间的折射率差较大，经由以较小的颗粒体积分数的较高的光散射，寻求较高的光漫射效率。然而，认识到现有技术具有限制：在控制横截面形态中，由于光散射颗粒的不规则分散，难以克服亮度、亮度均匀性和色调均匀性的劣化。作为另一种科学途径，Barthelemy在期刊Nature(A Levy Flight for Light，May 2008，Nature)中提出了光进行所谓的“利维(Levy)飞行”的光漫射行为的理论。因此，其提出由于光透射和光散射显示出依赖于在利用大折射率差的光学材料中的横截面形态的行为，因而必须基于根据横截面形态的光漫射行为的解释对新的光学材料进行研究以获得均匀的光漫射效率。

另一方面，有在光导纤维的情况下通过控制横截面形态成功利用大的折射率差的实例；然而，这是与以上发光显示装置不同的情况。此外，光学记录装置、聚光器装置或所有有意地引起光学非线性并利用该非线性的光学装置是与本发明中所述实例不同的情况。

然而，现有技术通常仅在设计光漫射材料时依赖利用大的折射率差的原理，尽管所使用的方法不同。通过这样的方法，有许多同时确保光透射和光散射二者的尝试。然而，还没有报道有总的光透射率(沿直线路径射出的光的透射率)和雾度(通过光散射的光漫射的效率指数)两者均显示为90％或更高的任何材料。

近来，脱离上述方法，已报道了这样的方法，其中在聚合物膜或聚合物片上以凸雕或凹雕制造突起或凹痕以引起光的聚集或漫射来代替将光散射颗粒添加到光透射介质中。然而，这种方法的最大问题是极难实际保持一致的光质量。为了以这种方式进行制造，利用所谓的压印法，其中将作为用以由聚合物材料制造这样的膜或片的设备的模具辊以凸雕压纹，使得当聚合物材料进料通过该设备时，聚合物材料通过UV辐照被模塑为聚合物膜。因此，由于在固化后因聚合物性质而难以将聚合物膜与模具设备分离的事实，因而存在质量方面的限制。另外，如果使用任何添加剂以便于分离，则不可获得所需水平的质量。而且，当制造大尺寸的发光显示装置时，设备维护成本可猛涨。更重要的是，如果实行这样的新方法，则其可满足工业中低水平的需要；然而，难以获得如前所述的光透射与光散射之间的相容性。

另外，已尝试通过将大量的气泡嵌入到聚合物膜中而根本上克服上述缺点。在这种情况下，在光透射的最大值方面有从现有水平的45％到75％的大的改善，并且雾度值也增加至80％或更高。因此，预期这样的聚合物膜可有效地用在部件如最近的LED背光单元中；然而，该方法仍保持在现有技术的限度内，因为由产生均匀尺寸的气泡的困难而导致白光的部分波长变换。更重要的是，如果聚合物膜在光源下长时间使用，则存在聚合物的耐热性降低的问题，并且因为就横截面形态而论，聚合物膜内大量的气泡含量导致相邻气泡的边界可移动，因此存在对实际质量控制的限制。

如上所述，现有技术仍处于低水平的相容性，特别是同时在高的光透射和光散射之间的低水平的相容性，并且在实践阶段中在使用聚合物作为光学材料方面具有各种问题和限制。因此，存在对于改善聚合物膜的大的需要。

发明内容

因此，设计本发明以解决上述问题，本发明的目标是提供高效光漫射聚合物膜及其制造方法，该高效光漫射聚合物膜相容地提供高水平的光透射和光散射，并且可通过相对简单的方法如涂覆或挤出制造。

本发明的这些和其它目标和优点将从以下的说明、所附权利要求和附图中明晰。

以上目标通过高效光漫射聚合物膜实现，该高效光漫射聚合物膜包括作为具有0.001～0.5的小折射率差的两种不同的不溶混聚合物的第一聚合物和第二聚合物，该第一聚合物为光透射介质和该第二聚合物形成光散射颗粒，其中该聚合物膜包括30～70重量份的该第二聚合物，相对于100重量份该第一聚合物。

在此，所述两种不同的不溶混聚合物的特征在于当将该第一和第二聚合物混合到溶剂中并且干燥含有该第一和第二聚合物的溶剂时，该溶剂具有50～200NTU的浊度值。

优选地，所述两种不同的不溶混聚合物彼此不物理混合，并且经历相分离成为连续相和分散相，其中该分散相具有球形或类球形。

优选该第一聚合物和该第二聚合物包括以下的至少一种：PMMA(聚甲基丙烯酸甲酯)、PS(聚苯乙烯)、PC(聚碳酸酯)、聚酯、苯氧基树脂、丙烯酸类树脂、环氧树脂或有机硅树脂。

优选，相对于100重量份的该第一和第二聚合物，本发明进一步包括5～95重量份的能用能量束固化的低分子丙烯酸酯，以防止由所述两种不同的不溶混聚合物形成的横截面形态中该分散相或该连续相的另外相分离并稳定该横截面形态。

以上目标此外通过制造高效光漫射聚合物膜的方法实现，其中通过涂覆或挤出制造该聚合物膜使得该第一聚合物形成连续相且该第二聚合物形成分散相。

根据本发明，具有小的折射率差并且彼此不混合的至少两种不同的不溶混聚合物的相分离现象用作主要途径来相容地确保高水平的光散射和光散射。为此目的，调节高水平体积分数的横截面形态，由此使得可根据亮度和亮度均匀性要求在宽范围内设计光漫射性质。

另外，根据本发明，可用非常简单和容易的方法例如非常经济并确保高生产率的涂覆或挤出制造具有上述光漫射性质的聚合物膜。尤其是，可有效地应用于大尺寸的发光显示装置。

此外，根据本发明，通过加入彼此不混合的不溶混聚合物来调节分散相和连续相，由此使得可应用于光学性质的各种设计中。例如，在其它应用中，可在用于太阳能电池的聚光器膜中通过在以分散相形成的第二聚合物表面上的导致波长变换的生色团的取代反应将紫外线变换为近红外线。

附图说明

参照以下说明、所附权利要求和附图将有助于更好地理解本发明的这些和其它特征、方面和优点，在附图中相同的组成部分用相同的附图标记表示。在附图中：

图1是本发明的第一聚合物的连续相和第二聚合物的球形分散相的横截面形态的概念图；和

图2是本发明的第一聚合物的连续相和第二聚合物的类球形分散相的横截面形态的概念图。

<附图的主要部分的简述>

1：第一聚合物的连续相；

2：第二聚合物的球形分散相；和

3：第二聚合物的类球形分散相。

具体实施方式

在下文中，将参照附图详细描述本发明的优选实施方式。应理解，所给出的本发明优选实施方式的详细描述仅是说明性的，并且因此从该详细描述，在本发明的精神和范围内的各种变化和改进将对本领域技术人员变得明晰。

本发明的高效光漫射聚合物膜是包括具有小的折射率差并且彼此在热力学上不溶混的至少两种不同的不溶混聚合物的混合物的聚合物膜。本发明进一步包括通过相分离在横截面形态中分别形成连续相和分散相的结构的方法以及使用该方法制造聚合物膜的方法。

根据本发明，可通过上述方法相容地确保高水平的光透射和光散射，并且可通过将上述原理应用于聚合物膜而经由相对简单和容易的方法如涂覆或挤出获得聚合物膜。因此，与现有技术例如以下方法相比，本发明在原理或经济方面具有突出的效果：其中将具有大的折射率差的不同的球形颗粒嵌入到聚合物膜中的方法；其中在聚合物膜或聚合物片的表面上以凸雕制造突起的方法；或其中将多层的聚合物膜和聚合物片堆叠在彼此上以控制膜的光漫射性质的技术。因此，其不仅可有效地应用于线光源LCD、点光源LED或面光源OLED的背光单元，还可有效地应用于要求高水平的光漫射的太阳能电池的漫射膜和其它各种照明装置。

本发明人研究了作为光与材料之间的相互作用中的自然现象之一的光散射现象，例如均匀介质如云、牛奶或人体细胞组织与颗粒之间的光散射现象。基于该观测，本发明人可设计通过控制光散射现象而提供均匀的和高的光漫射性质的商业材料。对于使用聚合物设计光漫射光学材料通常要求的重要考虑因素是提供光透射和光散射的相容性以确保所需亮度。

因而，本发明人努力设计了相容地确保高水平的光透射和光散射的方法，并发现，当不同于现有技术，聚合物介质(在连续相中)与聚合物颗粒(在分散相中)之间有小的折射率差，并且如图1和2所示，聚合物颗粒的体积分数非常高时，可同时获得较高一些的光透射和光漫射。基于该结果，本发明人设计了确保高的光散射和光透射的相容性而没有互相消极地影响的新的聚合物材料横截面形态，并设计了形成这样的横截面形态的新方法。换句话说，即使单位颗粒的光散射可由于介质与颗粒之间的小折射率差而是低的，基于下面的瑞利方程，光散射强度也大大增加，因为如果这样的颗粒由于高的体积分数而具有堆积或致密结构的横截面形态，则光散射颗粒的总数(N)增加。另外，发现即使光穿过堆积颗粒的层，穿过单独颗粒的光因为小的折射率差也不显示出透射率的大幅降低。这是因为通过降低介质与颗粒之间的界面上的光反射并且同时增加颗粒的界面，由于光散射强度的增加引起光漫射大大增加，而没有引起总的光透射率的任何降低。

[瑞利方程]

$I=I_0\frac{{\mathrm{\&kappa;}}^{-1}{\mathrm{\&beta;}}^2}{{2r}^2}(1+{\cos }^2\mathrm{\&theta;})=I_0\frac{8{\mathrm{\&pi;}}^4{\mathrm{\&beta;}}^2}{{\mathrm{\&lambda;}}^4{r}^2}(1+{\cos }^2\mathrm{\&theta;}),\mathrm{\&beta;}=N{\mathrm{\&alpha;}}^2$

I：散射强度，λ：光的波长，β：偏振指数(N，散射体数量；α，偏振指数)

另外，如果如上所述介质与颗粒之间存在小的折射率差，则对于其中介质的折射率高于颗粒的折射率和其中颗粒的折射率高于介质的折射率的两种情况，本发明在设计介质与颗粒之间的折射率差方面均显示出成功的结果。因此，本发明将介质与颗粒之间的折射率差限制在合适的水平，但不取决于任何特殊方法而限制所述各值的范围。

本发明利用在热力学上彼此不混合并且具有小的折射率差的不溶混或不相容聚合物的相分离现象以实现具有相容地确保高水平的光透射和光散射的横截面形态的聚合物材料。也就是说，不溶混聚合物在经受物理混合即所谓的共混时，由于热力学自由能的差，所述不溶混聚合物根据它们的重量彼此经历相分离成为连续相和分散相。大多数聚合物彼此不溶混，如作为实例的PS(聚苯乙烯)和PMMA(聚甲基丙烯酸甲酯)的聚合物共混物。这样的不溶混聚合物共混物包括通过相分离形成的合适尺寸的分散相，由此引起光散射。这种现象用作用于检测实际聚合物共混物的相分离结构的测量设备如DLS(动态光散射)的原理。

本发明可使用白光可通过的任何种类的透明聚合物材料作为用作光透射介质的第一聚合物，而没有任何限制。这样的聚合物材料包括具有高的可见光透射率的聚合物，如PMMA(聚甲基丙烯酸甲酯)、PS(聚苯乙烯)、PC(聚碳酸酯)、聚酯等。另外，在需要耐热性时，可使用苯氧基树脂、丙烯酸类树脂、环氧树脂或有机硅树脂。对于本发明，考虑到耐热性，尤其优选使用苯氧基树脂。

其次，本发明可使用与第一聚合物相同的成分作为用作光散射颗粒的第二聚合物，而没有任何限制。

然而，第一聚合物和第二聚合物应具有防止它们之间的混合的结构。由于这样的性质，这两种聚合物具有在这两种聚合物的物理混合期间产生相分离的机理。例如，PS和PMMA是彼此不混合的代表性不溶混聚合物。另外，环氧树脂与丙烯酸类树脂、苯氧基树脂与丙烯酸类树脂、环氧树脂与树胶脂彼此也不混合。此外，大部分聚合物与有机硅树脂产生不溶混聚合物共混物。

或者，本发明可使用嵌段共聚物作为第一聚合物或作为第二聚合物以用各种方式实现横截面形态的相分离结构。

接着，为了检测第一和第二聚合物的不溶混性，使用以下方法。首先，选择可溶解第一和第二聚合物的溶剂，然后将第一和第二聚合物混合并溶解在该溶剂中。之后，在玻璃板上以预定的厚度涂覆并干燥该溶剂以测量浊度。如果该溶剂在其干燥后变成透明的膜，则认为这两种聚合物是彼此溶混的聚合物。如果浊度高，则认为这两种聚合物彼此不溶混。本发明使用浊度计测量材料的浊度，其单位为NTU(比浊法浊度单位(Nephelometric Turbidity Units))。在此，透明限定为5NTU，半透明限定为50NTU，不透明限定为500NTU。

适于本发明高效光漫射聚合物膜的第一和第二聚合物的不溶混性的浊度优选选为50～200NTU的范围。这是因为如果浊度低于50NTU，则几乎不可能获得光散射效应，且如果浊度高于200NTU，则非常难以获得光透射。

而且，当设计本发明的高效光漫射聚合物膜的第一聚合物与第二聚合物之间的折射率差时，对应于连续相的第一聚合物和对应于分散相的第二聚合物的折射率不限于特定的值。然而，优选第一与第二聚合物之间具有0.001～0.5、优选0.01～0.1的折射率差。优选考虑第一与第二聚合物的重量混合比来适当选择和设计折射率差以相容地获得高的光透射和光散射。如果折射率差低于0.001，则难以获得光散射效应，且如果折射率差高于0.5，则由于光散射效应而不能增加横截面形态中分散相的含量，因为折射率差变得太大。

另外，本发明不限制在通过两种不同聚合物的物理混合形成连续相和分散相时分散相的形状或尺寸。这是因为在本发明中基于聚合物颗粒密度的横截面形态的差异和影响更为重要，并且因为可自由地改变分散相的形状和尺寸而不背离本发明。

此外，本发明可包括由第二聚合物形成的分散相的完全球形形状，或者可包括不定形式的不规则球形形状。这是因为可根据第一和第二聚合物之间的溶混性形成不同的形状，并且该形状不影响作为本发明主要目标的光透射与光散射之间的相容性。作为控制横截面形态的重要因素，第二聚合物的体积分数是重要的。取决于第二聚合物的含量，横截面形态可具有致密的结构或者其中颗粒保持一定距离的结构，由此影响光学性质。然而，优选第二聚合物分散相具有球形或类球形，并且即使确实是由第二聚合物形成的分散相的尺寸不具有显著影响时也是如此；然而，在本发明中优选该球具有0.5～50μm、更优选1～10μm的直径。

而且，对于决定横截面形态的混合比，在确定第一与第二聚合物之间的混合比时，本发明可包括优选30～70重量份的第二聚合物、更优选40～60重量份的第二聚合物，相对于100重量份第一聚合物。尤其是优选基于通过浊度测量的溶混性差异和这两种聚合物之间的折射率差来确定混合比。

此外，当有两种或多种聚合物时，本发明不限制待混合的聚合物。当混合两种或更多种聚合物时，待混合的聚合物的组成和性质同样地遵循第一和第二聚合物的那些。当将另外混合第三和第四聚合物以更细微地调节折射率差时，优选基于上述方法和总体光学性质调节所述另外的聚合物的混合比。

另外，本发明可使用包括能用能量束固化的不饱和化合物基团的丙烯酸酯类的聚合物树脂或低分子化合物以稳定横截面形态中的分散相。重要的是，第一聚合物和第二聚合物应该在热力学上彼此不溶混，并且这两种聚合物之间的折射率差应当小。能用能量束固化的低分子丙烯酸酯相对于100重量份的第一和第二聚合物的混合比为5～95重量份，优选为10～70重量份，且更优选为30～50重量份。

此外，用于形成交联结构以稳定第一和第二聚合物的横截面形态的能用能量束固化的丙烯酰基树脂可包括具有双键的丙烯酸类低聚物、丙烯酸类单体、或丙烯酸类聚合物，或者可包括任何种类的能用能量束固化的树脂，而没有任何限制。能用能量束固化的丙烯酸类树脂在其分子中包括至少一个双键，例如，广泛使用从日本专利公布No.60(1985)-196956和No.60(1985)-223139获知的低分子量化合物。这样的低分子量化合物包括丙烯酸酯化合物如三羟甲基丙烷三丙烯酸酯、四羟甲基甲烷四丙烯酸酯、季戊四醇三丙烯酸酯、环氧丙烯酸酯。而且，可使用光引发剂引发能用能量束固化的低分子化合物的固化，并且光引发剂可包括例如二苯甲酮、苯乙酮、二苄基硫醚、二乙酰基硫醚、苯硫醚、偶氮二异丁腈等。以上光引发剂通常以0.5～10重量份、优选1～5重量份使用，相对于总的100重量份的能用能量束固化的低分子化合物。

另外，聚合物膜可使用本发明中的上述聚合物原理容易地制造。该聚合物膜可通过广泛使用的生产方法如通常的涂覆或挤出容易地大量生产制造。还可单独获得聚合物膜或者在其它透明基底上涂覆聚合物膜作为薄膜。在此，基底包括常规的具有电极的聚酯膜、聚丙烯酸酯片材、或玻璃。当单独获得聚合物膜或者聚合物膜涂覆在其它基底上时，该膜的合适厚度优选为1～500μm，更优选5～100μm，最优选10～30μm。如果该厚度小于1μm，则光散射减少，并且如果该厚度大于500μm，则涂层的效果可不如所需要的那样好。如果必须制造厚度为500μm或更厚的聚合物膜，则优选使用狭缝模头(slot die)进行涂覆或通过挤出制造片材。在本发明中，可根据所需聚合物膜厚度考虑膜的光学效率来自由地调节第一和第二聚合物的折射率差的设计值以及它们的混合比。

在下文中，将详细描述本发明的优选实施方式。

实施方式

基于表1中的含量制备以下样品1、2和3，并观测所述样品的光学性质。

样品1：苯氧基树脂涂层-单组分

苯氧基树脂：Toto Kasei Co.，Ltd.，YP-50

TDI：Soken Co.，Ltd.，甲苯二异氰酸酯

样品2：苯氧基树脂/丙烯酸酯树脂混合涂层-双组分

丙烯酸酯树脂：Soken Co.，Ltd.，SK-2147

样品3：苯氧基树脂/丙烯酸酯树脂/能UV固化的丙烯酸酯混合涂层-三 组分

能UV固化的丙烯酸酯：Aldrich，DPHA(二季戊四醇六丙烯酸酯)

苯乙酮：Saitek Co.，Ltd.，IR-18

[表1]

(以上的“散射比”表示“混合比”，具体而言为起到散射作用的成分的比)

将以上样品1、2和3的混合组分分别加入甲乙酮溶剂中搅拌3小时，然后将该溶剂涂覆到具有135μm厚度的聚对苯二甲酸酯膜基底上。之后，将其在110℃下干燥3分钟而获得70μm厚度的涂层。对于样品3，在混合能UV固化的低分子丙烯酸酯后，辐照UV光以防止丙烯酸酯分散相的衰退。

接着，测量其上具有以上样品1、2和3的涂覆组分的涂层的浊度(通过浊度计测量)、透射率和雾度(通过Nakamura Co.，LTD.的雾度测定仪测量)、亮度和CIE(通过二维颜色分析器测量)，结果在表2中。

[表2]

从表2可看出，浊度测量表明苯氧基树脂和丙烯酸酯树脂在热力学上彼此不溶混。根据该结果，光学性质显示在样品2和3中，雾度值大大增加而未引起总的光透射率的大幅降低。而且，该结果还显示出优异的亮度。

作为以上实施方式的结果，本发明的高效光漫射聚合物膜表明通过具有小折射率差的不同的不溶混聚合物的混合物的相分离现象所实现的光透射和光散射的相容性，尤其是样品3对于光透射和光漫射分别显示出非常高的值92％和98％。

因而，由于在连续相与分散相之间具有的小折射率差并具有高的分散相体积分数的横截面形态，本发明的高效光漫射聚合物膜和聚合物片同时具有高水平的光透射和光漫射。因此，本发明可有效用于制造线光源LCD、点光源LED、或面光源OLED的背光单元、太阳能电池的膜以及需要高水平的光漫射的其它各种照明装置。

尽管本发明的实施方式和权利要求描述了两种不同的不溶混聚合物，然而，多于两种的不同的不溶混聚合物也在本发明的范围内。例如，如果包括第一、第二和第三聚合物的三种不同的不溶混聚合物具有0.001～0.5的小折射率差，并包括相对于100重量份该第一聚合物的30～70重量份的该第二和第三聚合物，则由这三种不同的不溶混聚合物形成的高效光漫射聚合物膜仍在本发明的范围内。应进一步理解，从该详细描述，在本发明的精神和范围内的各种变化和改进将对本领域技术人员变得明晰。

Claims (6)

1.高效光漫射聚合物膜，包括：

作为具有0.001～0.5的小折射率差的两种不同的不溶混聚合物的第一聚合物和第二聚合物，该第一聚合物为光透射介质和该第二聚合物形成光散射颗粒，

其中该聚合物膜包括30～70重量份的该第二聚合物，相对于100重量份该第一聚合物。

2.权利要求1的聚合物膜，其中所述两种不同的不溶混聚合物的特征在于，当该第一和第二聚合物混合到溶剂中并且干燥含有该第一和第二聚合物的溶剂时，该溶剂具有50～200NTU的浊度值。

3.权利要求1的聚合物膜，其中所述两种不同的不溶混聚合物彼此不物理混合，并且经历相分离成为连续相和分散相，其中该分散相为球形或类球形。

4.权利要求3的聚合物膜，其中该第一聚合物和该第二聚合物包括以下的至少一种：PMMA(聚甲基丙烯酸甲酯)、PS(聚苯乙烯)、PC(聚碳酸酯)、聚酯、苯氧基树脂、丙烯酸类树脂、环氧树脂或有机硅树脂。

5.权利要求4的聚合物膜，相对于100重量份该第一和第二聚合物，进一步包括5～95重量份的能用能量束固化的低分子丙烯酸酯，以防止由所述两种不同的不溶混聚合物形成的横截面形态中该分散相或该连续相的另外相分离并稳定该横截面形态。

6.制造根据权利要求1～5中任一项的高效聚合物膜的方法，其特征在于，通过涂覆或挤出制造该聚合物膜使得第一聚合物形成连续相且第二聚合物形成分散相。

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