JPS6384542A - 核磁気共鳴画像撮像装置 - Google Patents
核磁気共鳴画像撮像装置Info
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- JPS6384542A JPS6384542A JP61232644A JP23264486A JPS6384542A JP S6384542 A JPS6384542 A JP S6384542A JP 61232644 A JP61232644 A JP 61232644A JP 23264486 A JP23264486 A JP 23264486A JP S6384542 A JPS6384542 A JP S6384542A
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- 238000009987 spinning Methods 0.000 description 1
Landscapes
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
（産業上の利用分野）
本発明は、静磁場中に印加する高周波回転磁場により生
ずる磁気共鳴に基づいて断層撮影を行う核磁気共鳴画像
搬像装置に関する。
ずる磁気共鳴に基づいて断層撮影を行う核磁気共鳴画像
搬像装置に関する。
（従来の技術）
核磁気共鳴く以下ＮＭＲという）現象を用いて特定原子
核に注目した被検体の断Ｂ像を得るＮＭＲ−ＣＴは従来
から知られている。このＮＭＲ−ＣＴの原理の概要を簡
単に説明する。
核に注目した被検体の断Ｂ像を得るＮＭＲ−ＣＴは従来
から知られている。このＮＭＲ−ＣＴの原理の概要を簡
単に説明する。
原子核は磁気を帯びた回転している独楽と見ることがで
きるが、それを例えばＺ軸方向の静磁場Ｈｏの中におく
と、前記の原子核は次式で示す角速度ω０で歳差運動を
する。これをラモアの歳差運動という。
きるが、それを例えばＺ軸方向の静磁場Ｈｏの中におく
と、前記の原子核は次式で示す角速度ω０で歳差運動を
する。これをラモアの歳差運動という。
ω０−γＨｏ 但し、γ：核磁気回転比今、静磁場
のあるＺ軸に垂直な軸、例えばＸ軸に高周波コイルを配
置し、ｘｙ面内で回転する前記の角周波数ω０の高周波
回転磁場を印加すると磁気共鳴が起り、静磁場Ｈｏのも
とでゼーマン分裂をしていた原子核の集団は共鳴条件を
満足する高周波磁場によって準位間の遷移を生じ、エネ
ルギー準位の高い方の単位に遷移する。ここで、核磁気
回転比γは原子核の種類によって異なるので共鳴周波数
によって当該原子核を特定することができる。更にその
共鳴の強さを測定すれば、その原子核の存在量を知るこ
とができる。共鳴後緩和時問と呼ばれる時定数で定まる
時間の間に高い単位へ励起された原子核は低い単位へ戻
ってエネルギーの放射を行う。 このＮＭＲの現象の観
測方法の中パルス法について第３図を参照しながら説明
する。
のあるＺ軸に垂直な軸、例えばＸ軸に高周波コイルを配
置し、ｘｙ面内で回転する前記の角周波数ω０の高周波
回転磁場を印加すると磁気共鳴が起り、静磁場Ｈｏのも
とでゼーマン分裂をしていた原子核の集団は共鳴条件を
満足する高周波磁場によって準位間の遷移を生じ、エネ
ルギー準位の高い方の単位に遷移する。ここで、核磁気
回転比γは原子核の種類によって異なるので共鳴周波数
によって当該原子核を特定することができる。更にその
共鳴の強さを測定すれば、その原子核の存在量を知るこ
とができる。共鳴後緩和時問と呼ばれる時定数で定まる
時間の間に高い単位へ励起された原子核は低い単位へ戻
ってエネルギーの放射を行う。 このＮＭＲの現象の観
測方法の中パルス法について第３図を参照しながら説明
する。
前述のように共鳴条件を満足する高周波パルス（Ｈｌ）
を静！１場（２軸）に垂直な（×軸）方向に印加すると
、第３図（イ）に示すように磁化ベクトルＭは回転座標
系でω′−γＨ１の角周波数でｚｙ面内で回転を始める
。今パルス幅を１．とするとＨａからの回転角θは次式
で表わされる。
を静！１場（２軸）に垂直な（×軸）方向に印加すると
、第３図（イ）に示すように磁化ベクトルＭは回転座標
系でω′−γＨ１の角周波数でｚｙ面内で回転を始める
。今パルス幅を１．とするとＨａからの回転角θは次式
で表わされる。
θ−γＨｓ ｊ ｏ ・・・（
１）（１）式においてθ−９０”となるようなｔｏをも
つパルスを９０”パルスと呼ぶ。この９０°パルス直後
では磁化ベクトルＭは第３因（ロ）のようにｘｙ面をω
０で回転していることになり、例えばｚ軸においたコイ
ルに誘導起電力を生じる。しかし、この信号は時間と共
に減衰していくので、この信号を自由誘導減衰信号（Ｆ
ＩＤ信号）と呼ぶ。ＦＩＤ信号をフーリエ変換すれば周
波数領域での信号が得られる。次に第３図（ハ）に示す
ように９０°パルスからτ時間後θ−１８０°になるよ
うなパルス幅の第２のパルス（１８０°パルス）を加え
るとばらばらになっていた磁気モーメントがτ時間後−
ｙ方向で再び焦点を合せて信号が観測される。この信号
をスピンエコー（ＳＥ倍信号と呼んでいる。このＳＥ倍
信号強度を測定して所望の像を得ることができる。ＮＭ
Ｒの共鳴条件は シーγＨｏ／２π で与えられる。ここで、νは共鳴周波数、１」Ｏは静磁
場の強さである。従って共鳴周波数は磁場の強さに比例
することが分る。このため静磁場に線形の磁場勾配を重
畳させて、位置によって異なる強さの磁場を与え、共鳴
周波数を変化させて位置情報を得るＮＭＲイメージング
の方法がある。この内スピン・ワーブ法について説明す
る。この手法に用いる高周波磁場及び勾配磁場印加のパ
ルスシーケンスを第４図に示す。（イ）図において、ｘ
、ｙ、ｚ軸に夫／ｒＧｘ 、Ｇｙ 、ＧＺの磁場を与え
、高周波磁場をｚ軸に印加する状態を示している。（ロ
）因は夫々の磁場を印加するタイミングを示す図である
。図においてＲＦは高周波の回転磁場で９０”パルスと
１８ｏ°パルスをｚ軸に印加する・Ｇ×はｚ軸に印加す
る固定の勾配磁場、Ｇｙはｙ軸に印加する時間によって
振幅を変化させる勾配！！＠、Ｇｚはｚ軸に印加する固
定の勾配磁場である。信号は９０°パルス侵のＦＩＤ信
丹ε１８０°パルス後の８Ｅ信号を示している。期間は
各軸に与える勾配磁場の信号の時期を示すために設けで
ある。期間１において９０°パルスと勾配磁場Ｇｚ＋に
よりてｚ−０を中心とするｚ軸に垂直な断層顕彰におけ
るスライス面内のスピンが選択的に励起される。期間２
のＧ×◆はスピンの位相を乱れさせて１８０＠パルスで
反転させるためのもので、Ｇｚ−はＧｚ◆によって乱れ
たスピンの位相を元に戻すためのものである。期間２で
はＧｙｎも印加する。これはｙ方向の位置に比例してス
ピンの位相をずらしてやる所謂ワープと称せられる勾配
磁場のためのもので、その強度は毎周期異なるように制
御される。期間３において１８０４パルスを与えて再び
磁気モーメントを揃え、その後に現われるＳＥ倍信号観
察する。
１）（１）式においてθ−９０”となるようなｔｏをも
つパルスを９０”パルスと呼ぶ。この９０°パルス直後
では磁化ベクトルＭは第３因（ロ）のようにｘｙ面をω
０で回転していることになり、例えばｚ軸においたコイ
ルに誘導起電力を生じる。しかし、この信号は時間と共
に減衰していくので、この信号を自由誘導減衰信号（Ｆ
ＩＤ信号）と呼ぶ。ＦＩＤ信号をフーリエ変換すれば周
波数領域での信号が得られる。次に第３図（ハ）に示す
ように９０°パルスからτ時間後θ−１８０°になるよ
うなパルス幅の第２のパルス（１８０°パルス）を加え
るとばらばらになっていた磁気モーメントがτ時間後−
ｙ方向で再び焦点を合せて信号が観測される。この信号
をスピンエコー（ＳＥ倍信号と呼んでいる。このＳＥ倍
信号強度を測定して所望の像を得ることができる。ＮＭ
Ｒの共鳴条件は シーγＨｏ／２π で与えられる。ここで、νは共鳴周波数、１」Ｏは静磁
場の強さである。従って共鳴周波数は磁場の強さに比例
することが分る。このため静磁場に線形の磁場勾配を重
畳させて、位置によって異なる強さの磁場を与え、共鳴
周波数を変化させて位置情報を得るＮＭＲイメージング
の方法がある。この内スピン・ワーブ法について説明す
る。この手法に用いる高周波磁場及び勾配磁場印加のパ
ルスシーケンスを第４図に示す。（イ）図において、ｘ
、ｙ、ｚ軸に夫／ｒＧｘ 、Ｇｙ 、ＧＺの磁場を与え
、高周波磁場をｚ軸に印加する状態を示している。（ロ
）因は夫々の磁場を印加するタイミングを示す図である
。図においてＲＦは高周波の回転磁場で９０”パルスと
１８ｏ°パルスをｚ軸に印加する・Ｇ×はｚ軸に印加す
る固定の勾配磁場、Ｇｙはｙ軸に印加する時間によって
振幅を変化させる勾配！！＠、Ｇｚはｚ軸に印加する固
定の勾配磁場である。信号は９０°パルス侵のＦＩＤ信
丹ε１８０°パルス後の８Ｅ信号を示している。期間は
各軸に与える勾配磁場の信号の時期を示すために設けで
ある。期間１において９０°パルスと勾配磁場Ｇｚ＋に
よりてｚ−０を中心とするｚ軸に垂直な断層顕彰におけ
るスライス面内のスピンが選択的に励起される。期間２
のＧ×◆はスピンの位相を乱れさせて１８０＠パルスで
反転させるためのもので、Ｇｚ−はＧｚ◆によって乱れ
たスピンの位相を元に戻すためのものである。期間２で
はＧｙｎも印加する。これはｙ方向の位置に比例してス
ピンの位相をずらしてやる所謂ワープと称せられる勾配
磁場のためのもので、その強度は毎周期異なるように制
御される。期間３において１８０４パルスを与えて再び
磁気モーメントを揃え、その後に現われるＳＥ倍信号観
察する。
（発明が解決しようとする問題点）
このＳＥ倍信号磁場強度から決まるラモア角周波数（以
下、ラモア周波数という）に由来しており、これを同じ
ラモア周波数を参照信号として、次式に表わされる検波
をしていた。
下、ラモア周波数という）に由来しており、これを同じ
ラモア周波数を参照信号として、次式に表わされる検波
をしていた。
５ｉｎ（（ωｏ±Δ（１３０）ｔ ） ”Ｓｉｎ ω□
ｔ−１／２（ｃｏｓ（±Δωｏｊ） −ｃｏｓ（（２ω０±Δωｏ ） ｔ ） ） ・
・・（２）ここで ω０・・・ラモア周波数（ＮＭＲ信
号周波数）Δω０・・・信号成分 （２）式で表わされる検波された信号を低域濾波器を通
して、（２）式の第１項の信号成分のＣＯＳく±Δωｏ
ｔ）のみを取出すが、この信号成分はＣＯＳ （−Δ
ω□ ｔ ） 〜ｃｏｓΔω０【の範囲の信号で直流成
分を中心とする数１０ＫＨｚ ｌ！ｉ！度に広がる信号
である。この信号をもとに画像を再構成すると、直流成
分の振幅強度が画像中央部の縦又は横線上のａ度値を決
めていた。このため検波以降の回路に低周波数のドリフ
トがあると、画像中央部に第２図に示すような線状（又
は点状）のアーティファクトを生ずる。図は、横軸に読
み出し方向、縦軸にワーブ方向を表示させた再構成像で
ある。画像１はファントム２を撮像したもので中央に線
状アーティファクト３が出ている状態を示している。
ｔ−１／２（ｃｏｓ（±Δωｏｊ） −ｃｏｓ（（２ω０±Δωｏ ） ｔ ） ） ・
・・（２）ここで ω０・・・ラモア周波数（ＮＭＲ信
号周波数）Δω０・・・信号成分 （２）式で表わされる検波された信号を低域濾波器を通
して、（２）式の第１項の信号成分のＣＯＳく±Δωｏ
ｔ）のみを取出すが、この信号成分はＣＯＳ （−Δ
ω□ ｔ ） 〜ｃｏｓΔω０【の範囲の信号で直流成
分を中心とする数１０ＫＨｚ ｌ！ｉ！度に広がる信号
である。この信号をもとに画像を再構成すると、直流成
分の振幅強度が画像中央部の縦又は横線上のａ度値を決
めていた。このため検波以降の回路に低周波数のドリフ
トがあると、画像中央部に第２図に示すような線状（又
は点状）のアーティファクトを生ずる。図は、横軸に読
み出し方向、縦軸にワーブ方向を表示させた再構成像で
ある。画像１はファントム２を撮像したもので中央に線
状アーティファクト３が出ている状態を示している。
本発明は上記の問題点に鑑みてなされたもので、その目
的は、装置が発生するドリフト及びその他の低周波雑音
によって影響を受けることのない核磁気共鳴画像ｍ像装
置を実現することにある。
的は、装置が発生するドリフト及びその他の低周波雑音
によって影響を受けることのない核磁気共鳴画像ｍ像装
置を実現することにある。
（問題点を解決するための手段）
前記の問題点を解決する本発明は、静磁場中に印加する
高周波回転磁場により生ずる磁気共鳴に基づいて断層藏
彰を行う核磁気共鳴画像ｍ像装置において、核磁気共鳴
信号と異なる周波数で検波する検波手段と、前記検波手
段によって生ずる両側波帯信号を濾波して単一側波帯信
号にする帯域濾波器と、前記帯域濾波器の帯域幅により
定まるナイキスト間隔でサンプリングするＡＤ変換器を
具備したことを特徴とするものである。
高周波回転磁場により生ずる磁気共鳴に基づいて断層藏
彰を行う核磁気共鳴画像ｍ像装置において、核磁気共鳴
信号と異なる周波数で検波する検波手段と、前記検波手
段によって生ずる両側波帯信号を濾波して単一側波帯信
号にする帯域濾波器と、前記帯域濾波器の帯域幅により
定まるナイキスト間隔でサンプリングするＡＤ変換器を
具備したことを特徴とするものである。
（作用）
ＮＭＲ−ＣＴ基本体らのＮＭＲ信号を検波手段によって
、ＮＭＲ信号とは異なる周波数を参照信号として検波し
、その出力の両側波帯信号を帯域濾波器で濾波して単一
側波帯の信号を抽出し、ＡＤ変換器によりその帯域幅で
定まるナイキスト間隔でサンプリングしてディジタル信
号に変換し、画像再構成処理装置で画像に再構成する。
、ＮＭＲ信号とは異なる周波数を参照信号として検波し
、その出力の両側波帯信号を帯域濾波器で濾波して単一
側波帯の信号を抽出し、ＡＤ変換器によりその帯域幅で
定まるナイキスト間隔でサンプリングしてディジタル信
号に変換し、画像再構成処理装置で画像に再構成する。
（実施例）
以下、図面を参照して本発明の実施例を詳細に説明する
。
。
第１図は本発明の一実施例を示す要部構成ブロック図で
ある。４は被検体に静磁場１−１０．勾配磁場信号Ｇｘ
、ＧＶ 、ＧＺ及びＲＦ信号を印加してＮＭＲ信号を
出力するＮＭＲ−ＣＴ基本体５はＮＭＲ信号信号周波数
上０低い周波数ω０′の参照信号によってプロダクト検
波するプロダクト検波器、６はプロダクト検波器５の出
力の中ω０−ω０′を通過させる帯域幅Ｂを有する帯域
濾波器（以下、ＢＰＦという）で、その出力はＡＤ変換
器７でディジタル信号に変換される。８はＡＤ変換器７
の出力をフーリエ変換して画像を再構成する画像再構成
処理装置である。
ある。４は被検体に静磁場１−１０．勾配磁場信号Ｇｘ
、ＧＶ 、ＧＺ及びＲＦ信号を印加してＮＭＲ信号を
出力するＮＭＲ−ＣＴ基本体５はＮＭＲ信号信号周波数
上０低い周波数ω０′の参照信号によってプロダクト検
波するプロダクト検波器、６はプロダクト検波器５の出
力の中ω０−ω０′を通過させる帯域幅Ｂを有する帯域
濾波器（以下、ＢＰＦという）で、その出力はＡＤ変換
器７でディジタル信号に変換される。８はＡＤ変換器７
の出力をフーリエ変換して画像を再構成する画像再構成
処理装置である。
次に上記のように構成された装置の動作を説明する。Ｎ
ＭＲ−ＣＴ本体４において静磁場Ｈ，でｍ像される場合
のＮＭＲＭ号は既述のようにラモア周波数ω０−γＨｏ
を中心に勾配磁場により分散した周波数成分で構成され
ている。この信号にω０より低い周波数ω０′を参照信
号としてプロダクト検波器５で検波すると、次式で表わ
されるようにω０−ω０′とω０＋ω０′を中心とする
２つの周波数帯に分離される。
ＭＲ−ＣＴ本体４において静磁場Ｈ，でｍ像される場合
のＮＭＲＭ号は既述のようにラモア周波数ω０−γＨｏ
を中心に勾配磁場により分散した周波数成分で構成され
ている。この信号にω０より低い周波数ω０′を参照信
号としてプロダクト検波器５で検波すると、次式で表わ
されるようにω０−ω０′とω０＋ω０′を中心とする
２つの周波数帯に分離される。
ｓｉｎ ω□ ｔ ｘｓｉｎ ω（ｌ ｌ ｔ−１／２
（ｃｏｓ（ω０−ωｏ’ ）ｊ−ｃｏｓ （ω０＋ω
ｏ’）ｔ） ＝・（３）ＢＰＦ６は（３）式
で表わされるプロダクト検波器５の出力の中ω０−ω０
′を中心とする周波数成分を抜出す。その波形は第５図
に示す通りで、図中、８は帯域幅を示している。この信
号はＡＤ変換器７でディジタル化されるが、このときの
サンプル開隔Ｔは標本化定理を満足する次式で表わされ
るナイキスト間隔が選ばれている。
（ｃｏｓ（ω０−ωｏ’ ）ｊ−ｃｏｓ （ω０＋ω
ｏ’）ｔ） ＝・（３）ＢＰＦ６は（３）式
で表わされるプロダクト検波器５の出力の中ω０−ω０
′を中心とする周波数成分を抜出す。その波形は第５図
に示す通りで、図中、８は帯域幅を示している。この信
号はＡＤ変換器７でディジタル化されるが、このときの
サンプル開隔Ｔは標本化定理を満足する次式で表わされ
るナイキスト間隔が選ばれている。
Ｔ≦π／Ｂ ・・・（４）こ
のように標本化されるディジタル化信号は、ω０−ωｏ
’＋８／２なる周波数成分までを含んでいるので、一般
にはＡＤ変換器７は Ｔ′ ≦π／（ω０−ωｏ’＋８／２＞（Ｔで表わされ
る非常に高速のＡＤ変換器を使わなくてはならないが、
ＮＭＲ−ＣＴでは信号の周波数範囲は必ず有限幅に納ま
り、しがもその周波数範囲は数１０ＫＨ２程度なので、
ＢＰＦ６によってω０−ωｏ’ −８／２以下のノイズ
成分をすべて消去してしまうと数１０ＫＨ２の帯域幅に
なり、ω−Ｏ及びその近辺の直流を含む低周波数成分が
消去されてしまう。
のように標本化されるディジタル化信号は、ω０−ωｏ
’＋８／２なる周波数成分までを含んでいるので、一般
にはＡＤ変換器７は Ｔ′ ≦π／（ω０−ωｏ’＋８／２＞（Ｔで表わされ
る非常に高速のＡＤ変換器を使わなくてはならないが、
ＮＭＲ−ＣＴでは信号の周波数範囲は必ず有限幅に納ま
り、しがもその周波数範囲は数１０ＫＨ２程度なので、
ＢＰＦ６によってω０−ωｏ’ −８／２以下のノイズ
成分をすべて消去してしまうと数１０ＫＨ２の帯域幅に
なり、ω−Ｏ及びその近辺の直流を含む低周波数成分が
消去されてしまう。
ＡＤ変換器７の出力は画像再構成処理装置８に入力し、
画像再構成の処理を受けて表示装置（図示せず）に表示
される。ディジタル化されたＮＭＲ信号は画像再構成処
理装置８においてフーリエ変換されるが、ＡＤ変換後の
信号をフーリエ変換したものは、一般に第６図のように
信号空間の波形がサンプル空間へ折返される。図におい
て、１１はＮＭＲ信号をフーリエ変換した波形のうち、
中心周波数ω０−ω０′より低い周波数成分の波形で、
１２は中心周波数ω０−ω０′より高い周波数成分の波
形である。１１’、１２’は前記１１．１２の波形がサ
ンプル空間へ折返し現象によってω０＝０を中心とする
周波数部分に落込んだ波形を示しており、１１′は１１
に１２′は１２に対応したサンプル空間における波形で
ある。このようにしてサンプリングすると、ナイキスト
周波数を越えた周波数は折返してサンプル空間に落込む
。ここでＢＰＦ６によって低周波領域はカットされてい
るので、この領域に落も込んだ信号はドリフト等の低周
波ノイズに妨げられることはない。このため折り返し現
象を利用して、■から決まる周波数よりずっと高い周波
数成分の情報を確保することができる。
画像再構成の処理を受けて表示装置（図示せず）に表示
される。ディジタル化されたＮＭＲ信号は画像再構成処
理装置８においてフーリエ変換されるが、ＡＤ変換後の
信号をフーリエ変換したものは、一般に第６図のように
信号空間の波形がサンプル空間へ折返される。図におい
て、１１はＮＭＲ信号をフーリエ変換した波形のうち、
中心周波数ω０−ω０′より低い周波数成分の波形で、
１２は中心周波数ω０−ω０′より高い周波数成分の波
形である。１１’、１２’は前記１１．１２の波形がサ
ンプル空間へ折返し現象によってω０＝０を中心とする
周波数部分に落込んだ波形を示しており、１１′は１１
に１２′は１２に対応したサンプル空間における波形で
ある。このようにしてサンプリングすると、ナイキスト
周波数を越えた周波数は折返してサンプル空間に落込む
。ここでＢＰＦ６によって低周波領域はカットされてい
るので、この領域に落も込んだ信号はドリフト等の低周
波ノイズに妨げられることはない。このため折り返し現
象を利用して、■から決まる周波数よりずっと高い周波
数成分の情報を確保することができる。
元のスペクトル波形が８／２の整数倍の周波数を中心と
してサンプル空間内に折り返して入ってくるため、フー
リエ変換法で再構成した場合には再構成像の位相が直線
的にずれてしまうので、再構成前に並べ替え、又は、ω
０−ω０′が８／２の整数倍になるようにはω０′を決
めるなどの処理が必要となるが、一般にはスペクトラム
強度のみを画像表示するので、正確な位相関係は必要な
く、画像再構成に特別の配慮はいらない。
してサンプル空間内に折り返して入ってくるため、フー
リエ変換法で再構成した場合には再構成像の位相が直線
的にずれてしまうので、再構成前に並べ替え、又は、ω
０−ω０′が８／２の整数倍になるようにはω０′を決
めるなどの処理が必要となるが、一般にはスペクトラム
強度のみを画像表示するので、正確な位相関係は必要な
く、画像再構成に特別の配慮はいらない。
以上のように、検波後の回路ではＢＰＦ６によって中間
周波数成分の信号しか扱っていないので、アンプ類に出
易い低周波ドリフト等の回路ノイズが信号に混入するこ
とが無い。そのため、再構成ｉ！ｉ像に装置ノイズによ
る直線（又は点）アーティファクトが生じない。又、ア
ンプ類の低周波特性に注意を払う必要も無い。更に、Ａ
Ｄ変換器も低速のものでよいため回路設計２価格の面で
有利になる。
周波数成分の信号しか扱っていないので、アンプ類に出
易い低周波ドリフト等の回路ノイズが信号に混入するこ
とが無い。そのため、再構成ｉ！ｉ像に装置ノイズによ
る直線（又は点）アーティファクトが生じない。又、ア
ンプ類の低周波特性に注意を払う必要も無い。更に、Ａ
Ｄ変換器も低速のものでよいため回路設計２価格の面で
有利になる。
尚、本発明は上記実施例に限られるものではない。例え
ば、検波周波数ω０′はωＯより高くしてもよい。但し
、このときには像の方向を反転するＩＩｍを再構成処理
装置に付与する。ここでは単一検波の例を述べたが・直
交検波の場合も同様に適用できる。
ば、検波周波数ω０′はωＯより高くしてもよい。但し
、このときには像の方向を反転するＩＩｍを再構成処理
装置に付与する。ここでは単一検波の例を述べたが・直
交検波の場合も同様に適用できる。
（発明の効果）
以上詳細に説明したように、本発明によれば、低周波領
域の成分を除去して中間周波数成分の信号しか扱わない
ので、装置が発生するドリフト及びその他の低周波雑き
による影響を受けなくなって、実用上の効果は大きい。
域の成分を除去して中間周波数成分の信号しか扱わない
ので、装置が発生するドリフト及びその他の低周波雑き
による影響を受けなくなって、実用上の効果は大きい。
第１図は本発明の一実施例の要部構成ブロック図、第２
図は従来のＮＭＲ−ＣＴの画像を示す図、第３図はＮＭ
Ｒ−ＣＴのパルス法の原理の説明図、第４図はＮＭＲ−
ＣＴの３軸に印加するパルスシーケンスを示す図、第５
図は帯域幅を８とし、フーリエ変換された波形、第６図
は信号空間からのサンプル空間への折返しの説明図であ
る。 １・・・画像 ２・・・ファントム３・・
・線状アーティファクト ４・・−ＮＭＲ−ＣＴ本体 ５・・・プロダクト検波器
６・・・ＢＰＦ ７・・・ＡＤ変換器８・
・・画像再構成処理装置 １１．１２・・・フーリエ変換波形 １１’、１２’・・・サンプル空間への折返し信号特許
出願人 横河メディカルシステム株式会社第３図 （イ） （ロ）（ハ） 負■６ 図
図は従来のＮＭＲ−ＣＴの画像を示す図、第３図はＮＭ
Ｒ−ＣＴのパルス法の原理の説明図、第４図はＮＭＲ−
ＣＴの３軸に印加するパルスシーケンスを示す図、第５
図は帯域幅を８とし、フーリエ変換された波形、第６図
は信号空間からのサンプル空間への折返しの説明図であ
る。 １・・・画像 ２・・・ファントム３・・
・線状アーティファクト ４・・−ＮＭＲ−ＣＴ本体 ５・・・プロダクト検波器
６・・・ＢＰＦ ７・・・ＡＤ変換器８・
・・画像再構成処理装置 １１．１２・・・フーリエ変換波形 １１’、１２’・・・サンプル空間への折返し信号特許
出願人 横河メディカルシステム株式会社第３図 （イ） （ロ）（ハ） 負■６ 図
Claims (1)
- 静磁場中に印加する高周波回転磁場により生ずる磁気共
鳴に基づいて断層撮影を行う核磁気共鳴画像撮像装置に
おいて、核磁気共鳴信号と異なる周波数で検波する検波
手段と、前記検波手段によって生ずる両側波帯信号を濾
波して単一側波帯信号にする帯域濾波器と、前記帯域濾
波器の帯域幅により定まるナイキスト間隔でサンプリン
グするＡＤ変換器を具備したことを特徴とする核磁気共
鳴画像撮像装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP61232644A JPS6384542A (ja) | 1986-09-30 | 1986-09-30 | 核磁気共鳴画像撮像装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP61232644A JPS6384542A (ja) | 1986-09-30 | 1986-09-30 | 核磁気共鳴画像撮像装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6384542A true JPS6384542A (ja) | 1988-04-15 |
| JPH0335937B2 JPH0335937B2 (ja) | 1991-05-29 |
Family
ID=16942522
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP61232644A Granted JPS6384542A (ja) | 1986-09-30 | 1986-09-30 | 核磁気共鳴画像撮像装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6384542A (ja) |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5981757A (ja) * | 1982-11-01 | 1984-05-11 | Hitachi Ltd | 逆投影を用いた像再構成装置 |
| JPS6020140A (ja) * | 1983-07-14 | 1985-02-01 | Yokogawa Hokushin Electric Corp | 核磁気共鳴による検査装置 |
-
1986
- 1986-09-30 JP JP61232644A patent/JPS6384542A/ja active Granted
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5981757A (ja) * | 1982-11-01 | 1984-05-11 | Hitachi Ltd | 逆投影を用いた像再構成装置 |
| JPS6020140A (ja) * | 1983-07-14 | 1985-02-01 | Yokogawa Hokushin Electric Corp | 核磁気共鳴による検査装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0335937B2 (ja) | 1991-05-29 |
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| R250 | Receipt of annual fees |
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