JPS6325801A - 磁界発生方法 - Google Patents
磁界発生方法Info
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- JPS6325801A JPS6325801A JP61168354A JP16835486A JPS6325801A JP S6325801 A JPS6325801 A JP S6325801A JP 61168354 A JP61168354 A JP 61168354A JP 16835486 A JP16835486 A JP 16835486A JP S6325801 A JPS6325801 A JP S6325801A
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- 238000000034 method Methods 0.000 title claims description 11
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明は例えば光磁気記録装置の情報の記録もしくは消
去時に数１００〔Ｏｅ〕（エルステッド）の磁界を発生
させる磁界発生装置の磁界発生方法に関するものである
。
去時に数１００〔Ｏｅ〕（エルステッド）の磁界を発生
させる磁界発生装置の磁界発生方法に関するものである
。
従来の技術
近年、コンピュータの発展に伴ってその周辺機器である
記録再生装置は、磁気テープ、フロッピーディスク、ノ
・−ドディスク、光ディスク、光磁気等の高密度記録化
が進んでおり、その中で光磁気記録技術は開発段階にあ
る。光磁気記録はメディアに牛導体レーザの光線を轟て
、記録部まだは消去部の温度を約２００℃まで上昇させ
、外部より磁界を加えることによシ情報を垂直磁化記録
するものである。従って光磁気記録には外部からの磁界
が必要であυ永久磁石または電磁石を用いた磁界発生装
置が用いられている。
記録再生装置は、磁気テープ、フロッピーディスク、ノ
・−ドディスク、光ディスク、光磁気等の高密度記録化
が進んでおり、その中で光磁気記録技術は開発段階にあ
る。光磁気記録はメディアに牛導体レーザの光線を轟て
、記録部まだは消去部の温度を約２００℃まで上昇させ
、外部より磁界を加えることによシ情報を垂直磁化記録
するものである。従って光磁気記録には外部からの磁界
が必要であυ永久磁石または電磁石を用いた磁界発生装
置が用いられている。
以下図面を参照しながら、上述した従来の磁界発生装置
における磁界発生方法の一例について説明する。
における磁界発生方法の一例について説明する。
第３図は磁界発生装置を示すものである。第３図におい
て、２１は強磁性体である鉄合金で作られた上側ヨーク
、２２は上側ヨークの磁極歯、２３は強磁性体である鉄
合金で作られた下側ヨーク、２４ａ、２４ｂは下側ヨー
クの磁極歯、２６は光ピックアップアクチュエータの集
光レンズが移動するために設けた空間部、２６は鉄心で
あシ、２７はマグネットワイヤーを巻いた抵抗値Ｒ（勾
のコイルであり鉄心２６と共に電磁石３０をなしている
。
て、２１は強磁性体である鉄合金で作られた上側ヨーク
、２２は上側ヨークの磁極歯、２３は強磁性体である鉄
合金で作られた下側ヨーク、２４ａ、２４ｂは下側ヨー
クの磁極歯、２６は光ピックアップアクチュエータの集
光レンズが移動するために設けた空間部、２６は鉄心で
あシ、２７はマグネットワイヤーを巻いた抵抗値Ｒ（勾
のコイルであり鉄心２６と共に電磁石３０をなしている
。
コイル２７と鉄心２６とは絶縁を施している。２８は一
様磁界を得るための空隙、２９はコイル２７に電流を印
加する電流印加装置である。
様磁界を得るための空隙、２９はコイル２７に電流を印
加する電流印加装置である。
以上のように構成された磁界発生装置における従来の磁
界発生方法について第３図及び第４図を用いて説明する
。
界発生方法について第３図及び第４図を用いて説明する
。
コイル２７に電流印加装置２９によシ矢印Ａ方向に電流
を流すと、磁束は右ねじの法則に従い鉄心２６には下側
ヨーク２３から上側ヨーク２１に！向って発生する。こ
の磁束が上側ヨーク２１を通り上側磁極歯２２に達し、
空隙２８を通過して一様磁界を作シ下側磁極歯２４ａ、
２４ｂに到達し、下側ヨーク２３を通シ鉄心２６に戻る
。また、前記矢印入方向とは逆向きに電流を流せば、空
隙２８において下側磁歯２４ａ 、２４ｂから上側磁極
歯２２へ磁束が通り一様磁界を発生する。このコイル２
７への印加電流と空隙２８に発生する磁界の強さとの関
係は第４図に示すようなヒステリシスを持つ曲線になる
。第４図において、横軸はコイル２７に印加する電流値
、縦軸は空隙２８に発生する磁界の強さを示している。
を流すと、磁束は右ねじの法則に従い鉄心２６には下側
ヨーク２３から上側ヨーク２１に！向って発生する。こ
の磁束が上側ヨーク２１を通り上側磁極歯２２に達し、
空隙２８を通過して一様磁界を作シ下側磁極歯２４ａ、
２４ｂに到達し、下側ヨーク２３を通シ鉄心２６に戻る
。また、前記矢印入方向とは逆向きに電流を流せば、空
隙２８において下側磁歯２４ａ 、２４ｂから上側磁極
歯２２へ磁束が通り一様磁界を発生する。このコイル２
７への印加電流と空隙２８に発生する磁界の強さとの関
係は第４図に示すようなヒステリシスを持つ曲線になる
。第４図において、横軸はコイル２７に印加する電流値
、縦軸は空隙２８に発生する磁界の強さを示している。
コイル２７の印加電流がｉ＝ｏのとき空隙２８の磁界は
Ｈ＝ｏであシ、点０である。電流を増加させると磁界も
増加しｉ＝ｉ のときＨ＝Ｈ１となシ点Ｂに達する。
Ｈ＝ｏであシ、点０である。電流を増加させると磁界も
増加しｉ＝ｉ のときＨ＝Ｈ１となシ点Ｂに達する。
次に電流を減少させていくと、上側ヨーク２１及び下側
ヨーク２３と鉄心２ｅが磁化されているため前記の点０
２点Ｂのカーブとは異なる径路をたどＱｉ＝ｏのときＨ
＝Ｈ２となり点Ｃに達する。
ヨーク２３と鉄心２ｅが磁化されているため前記の点０
２点Ｂのカーブとは異なる径路をたどＱｉ＝ｏのときＨ
＝Ｈ２となり点Ｃに達する。
続いて電流を前述の１１方向とは逆向きに増加させてい
くとｉ＝ｉ のときＨ＝Ｈ３となり点りになる。次に
電流を減少させていくと、やはシ前述と同じ理由で（但
し磁化の向きは逆）点Ｃ２点りのカーブとは異なる径路
をたどｐｉ＝ｏのときＨ＝Ｈ４となり点Ｅに達する。続
いて、再び電流をｌ、と同じ向きに増加させると１＝１
１のときＨ＝Ｈ１となシ点Ｂに達し、ヒステリシスを持
つ曲線になる。
くとｉ＝ｉ のときＨ＝Ｈ３となり点りになる。次に
電流を減少させていくと、やはシ前述と同じ理由で（但
し磁化の向きは逆）点Ｃ２点りのカーブとは異なる径路
をたどｐｉ＝ｏのときＨ＝Ｈ４となり点Ｅに達する。続
いて、再び電流をｌ、と同じ向きに増加させると１＝１
１のときＨ＝Ｈ１となシ点Ｂに達し、ヒステリシスを持
つ曲線になる。
そこで従来空隙２８に磁界Ｈ１が必要であるならば、電
流印加装置２９によシコイル２７に１１の電流を供給し
、また空隙２８に磁界Ｈ３が必要であるならば、ｉ３の
電流を供給している。
流印加装置２９によシコイル２７に１１の電流を供給し
、また空隙２８に磁界Ｈ３が必要であるならば、ｉ３の
電流を供給している。
発明が解決しようとする問題点
しかしながら上記のような方法では、コイル２７に磁界
Ｈ１またはＨ３が必要な開電流１．または１３を流し続
けることになり、Ｗ１＝ｉ、’ＲまたはＷ２＝１２Ｒの
入力が必要であるし、入力に応じてコイル２７の発熱も
大きくなるから長時間にわたると特に問題である。
Ｈ１またはＨ３が必要な開電流１．または１３を流し続
けることになり、Ｗ１＝ｉ、’ＲまたはＷ２＝１２Ｒの
入力が必要であるし、入力に応じてコイル２７の発熱も
大きくなるから長時間にわたると特に問題である。
本発明は上記問題点を解決することを目的とする磁界発
生方法を提供するものである。
生方法を提供するものである。
問題点を解決するだめの手段
上記問題点を解決するために本発明の磁界発生方法は、
強磁性体よりなる一対のヨークを一端部間で電磁石の鉄
心により連結し、前記電磁石のコイルに電流を印加して
前記一対のヨークの他端部間の空隙に磁界を発生させる
磁界発生方法において、前記コイルに印加する電流と前
記空隙の発生磁界との電流対発生磁界のヒステリシス特
性上で、前記コイルに所定の時間の間は必要な磁界強さ
以上になるように電流を印加し、所定の時間以後は必要
な磁界強さが得られる電流値まで印加電流を降下させる
ことを特徴とするものである。
強磁性体よりなる一対のヨークを一端部間で電磁石の鉄
心により連結し、前記電磁石のコイルに電流を印加して
前記一対のヨークの他端部間の空隙に磁界を発生させる
磁界発生方法において、前記コイルに印加する電流と前
記空隙の発生磁界との電流対発生磁界のヒステリシス特
性上で、前記コイルに所定の時間の間は必要な磁界強さ
以上になるように電流を印加し、所定の時間以後は必要
な磁界強さが得られる電流値まで印加電流を降下させる
ことを特徴とするものである。
作 用
本発明は上記した構成によって、コイルの印加電流を、
空隙に必要磁界が発生する以上に電流を所定の時間流し
、その後、コイル印加電流対空隙の発生磁界のヒステリ
シス特性上で、必要な磁界が得られる電流値まで降下さ
せるため、電流値は、コイル電流を必要な発生磁界が得
られるまで増加させた時の電流値よりも小さな値となり
、必要な磁界を得るためのコイルの入力と発熱を小さく
することができる。
空隙に必要磁界が発生する以上に電流を所定の時間流し
、その後、コイル印加電流対空隙の発生磁界のヒステリ
シス特性上で、必要な磁界が得られる電流値まで降下さ
せるため、電流値は、コイル電流を必要な発生磁界が得
られるまで増加させた時の電流値よりも小さな値となり
、必要な磁界を得るためのコイルの入力と発熱を小さく
することができる。
実施例
以下本発明の一実施例を第１図および第２図に基いて説
明する。第１図は磁界発生装置を示すものである。第１
図において、１および３は強磁性体である鉄合金で作ら
れた上側ヨークおよび下側ヨークであって、一端部間が
電磁石１ｏの鉄心６により連結されている。上側、下側
各ヨーク１゜３の他端部間には、それぞれの磁極歯２と
４ａ。
明する。第１図は磁界発生装置を示すものである。第１
図において、１および３は強磁性体である鉄合金で作ら
れた上側ヨークおよび下側ヨークであって、一端部間が
電磁石１ｏの鉄心６により連結されている。上側、下側
各ヨーク１゜３の他端部間には、それぞれの磁極歯２と
４ａ。
４ｂとの間に一様磁界を得るだめの空隙８を形成してい
る。５は光ビックアップアクテユエ〜りの集光レンズが
移動するために設けた空間部で下側ヨーク３の磁極歯４
ａ、４ｂを分断する形で形成されている。電磁石１０は
マグネットワイヤーを巻いた抵抗値Ｒ（Ｑのコイル７を
有し、コイル７と鉄心６とは絶縁を施している。コイル
８には電流を印加させる電流印加装置９が接続され、コ
イル７に所定の時間の間、空隙８に必要磁界が発生する
以上に電流を流し、その後、コイル印加電流対空隙の発
生磁界のヒステリシス特性上で、必要な磁界が得られる
電流値まで降下させるようにする。
る。５は光ビックアップアクテユエ〜りの集光レンズが
移動するために設けた空間部で下側ヨーク３の磁極歯４
ａ、４ｂを分断する形で形成されている。電磁石１０は
マグネットワイヤーを巻いた抵抗値Ｒ（Ｑのコイル７を
有し、コイル７と鉄心６とは絶縁を施している。コイル
８には電流を印加させる電流印加装置９が接続され、コ
イル７に所定の時間の間、空隙８に必要磁界が発生する
以上に電流を流し、その後、コイル印加電流対空隙の発
生磁界のヒステリシス特性上で、必要な磁界が得られる
電流値まで降下させるようにする。
コイル７に電流印加装置９により矢印Ｆ方向に電流を流
すと、磁束は右ねじの法則に従い鉄心６には下側ヨーク
３から上側ヨーク１に向って発生する。この磁束が上側
ヨーク１を通り上側磁極歯２に達し、空隙８を通過して
一様磁界を作り下側磁極歯４ａ、４ｂに到達し、下側ヨ
ーク３を通り鉄心６に戻る。また、前記矢印Ｆ方向とは
逆向きに電流を流せば、空隙８において下側磁極歯４ａ
。
すと、磁束は右ねじの法則に従い鉄心６には下側ヨーク
３から上側ヨーク１に向って発生する。この磁束が上側
ヨーク１を通り上側磁極歯２に達し、空隙８を通過して
一様磁界を作り下側磁極歯４ａ、４ｂに到達し、下側ヨ
ーク３を通り鉄心６に戻る。また、前記矢印Ｆ方向とは
逆向きに電流を流せば、空隙８において下側磁極歯４ａ
。
４ｂから上側磁極歯２へ磁束が通シー様磁界を発生する
。コイル７への印加電流と空隙８に発生する磁界の強さ
との関係は従来例の第４図と同様にヒステリシスを持つ
曲線になるので説明を省略する。第２において、横軸は
コイル７に印加する電流値、縦軸は空隙８に発生する磁
界の強さを示している。０ＢＣＤＥＢは従来の磁界発生
装置よシ得られるヒステリシス曲線であり、また、本実
施例の磁界発生装置でも同様のヒステリシス曲線が得ら
れる。更に、コイル７の印加電流がｉ＝ｏのとき空隙８
の磁界はＨ＝ｏであシ点０である。電流を増加させ、１
−１１以上の電流を流すと磁界ｉ□ ；い Ｈ＝Ｈ６となり点Ｂを越えた点Ｉに致る。次に電流を１
＝１６から減少させていくと従来の磁界発生方法の説明
の時よりも、上側ヨーク１及び下側ヨーク３及び鉄心６
が強く磁化されているために、点Ｂ２点Ｃの曲線をたど
らずｉ＝０のときＨ＝Ｈ６となり点にとなる。続いて、
コイル７への印加電流を１５とは逆向きに増加していく
と１＝１７においてＨ＝Ｈ７となシ点りに達する。次に
電流をｉ６と同じ向きに増加させていくとｉ＝ｏでＨ＝
Ｈ８となシ点Ｍになり、更に電流を増加させていくと１
＝−１，でＨ＝Ｈ５となり１点に再び達する。従って空
隙８にＨｌの磁界が必要であれば、電流印加装置９によ
りコイル７への電流を所定の時間の間、ｉ＝ｉ を流
しＨ＝Ｈ６の磁界を発生させ、その後、ヒステリシス曲
線○ＪＫＬＭＪ の点Ｊ、点Ｋをたどるようにコイル７
への印加電流を降下させると、１＝１８のところで必要
な磁界Ｈ１が得られる。電流の大きさは１．〉１１〉１
８となる。また、所定の時間とは、空隙８に発生する磁
界が点Ｋ（Ｈ＝Ｈ６）、点０ （Ｈ＝ｏ ） 、 点Ｍ
（Ｈ−＝Ｈ８） からのいずれの点から出発しても点
Ｔ （Ｈ＝Ｈ５） に達するまでの時間であり約１秒
程度にもならない。また、空隙８にＨ３の磁界が必要で
あれば、−担点Ｌ （ｉ ＝ ｉ７． Ｈ＝Ｈ７）にな
るまで電流を流し、電流をｉ＝ｆ。まで降下させると、
磁界Ｈ３が得られる。電流の大きさは１ｔ７１＞ Ｉ
ｔ３１＞Ｉ ’９１となる。
。コイル７への印加電流と空隙８に発生する磁界の強さ
との関係は従来例の第４図と同様にヒステリシスを持つ
曲線になるので説明を省略する。第２において、横軸は
コイル７に印加する電流値、縦軸は空隙８に発生する磁
界の強さを示している。０ＢＣＤＥＢは従来の磁界発生
装置よシ得られるヒステリシス曲線であり、また、本実
施例の磁界発生装置でも同様のヒステリシス曲線が得ら
れる。更に、コイル７の印加電流がｉ＝ｏのとき空隙８
の磁界はＨ＝ｏであシ点０である。電流を増加させ、１
−１１以上の電流を流すと磁界ｉ□ ；い Ｈ＝Ｈ６となり点Ｂを越えた点Ｉに致る。次に電流を１
＝１６から減少させていくと従来の磁界発生方法の説明
の時よりも、上側ヨーク１及び下側ヨーク３及び鉄心６
が強く磁化されているために、点Ｂ２点Ｃの曲線をたど
らずｉ＝０のときＨ＝Ｈ６となり点にとなる。続いて、
コイル７への印加電流を１５とは逆向きに増加していく
と１＝１７においてＨ＝Ｈ７となシ点りに達する。次に
電流をｉ６と同じ向きに増加させていくとｉ＝ｏでＨ＝
Ｈ８となシ点Ｍになり、更に電流を増加させていくと１
＝−１，でＨ＝Ｈ５となり１点に再び達する。従って空
隙８にＨｌの磁界が必要であれば、電流印加装置９によ
りコイル７への電流を所定の時間の間、ｉ＝ｉ を流
しＨ＝Ｈ６の磁界を発生させ、その後、ヒステリシス曲
線○ＪＫＬＭＪ の点Ｊ、点Ｋをたどるようにコイル７
への印加電流を降下させると、１＝１８のところで必要
な磁界Ｈ１が得られる。電流の大きさは１．〉１１〉１
８となる。また、所定の時間とは、空隙８に発生する磁
界が点Ｋ（Ｈ＝Ｈ６）、点０ （Ｈ＝ｏ ） 、 点Ｍ
（Ｈ−＝Ｈ８） からのいずれの点から出発しても点
Ｔ （Ｈ＝Ｈ５） に達するまでの時間であり約１秒
程度にもならない。また、空隙８にＨ３の磁界が必要で
あれば、−担点Ｌ （ｉ ＝ ｉ７． Ｈ＝Ｈ７）にな
るまで電流を流し、電流をｉ＝ｆ。まで降下させると、
磁界Ｈ３が得られる。電流の大きさは１ｔ７１＞ Ｉ
ｔ３１＞Ｉ ’９１となる。
以上のように本実施例によれば、コイル７に印加する電
流を所定の時間の間、空隙８に必要な磁界が得られる電
流以上に流し、その後、電流を必要な磁界が得られるよ
うに、電流対発生磁界のヒステリシス特性上の曲線に従
って降下させることによって、従来は入力Ｗ１＝ｉ、’
ＲまたはＷ３＝Ｉ Ｐが必要であったが、本実施例では
Ｗ８＝１８２ＲまたはＷ９＝ｉ９Ｒとなシ、’８＜’ｊ
、’９く’３であるためＷ８＜Ｗｌ、Ｗ９〈Ｗ３とな
り入力が減少し、コイル発熱も抑制することができる。
流を所定の時間の間、空隙８に必要な磁界が得られる電
流以上に流し、その後、電流を必要な磁界が得られるよ
うに、電流対発生磁界のヒステリシス特性上の曲線に従
って降下させることによって、従来は入力Ｗ１＝ｉ、’
ＲまたはＷ３＝Ｉ Ｐが必要であったが、本実施例では
Ｗ８＝１８２ＲまたはＷ９＝ｉ９Ｒとなシ、’８＜’ｊ
、’９く’３であるためＷ８＜Ｗｌ、Ｗ９〈Ｗ３とな
り入力が減少し、コイル発熱も抑制することができる。
なお、本実施例において、上側ヨーク１、下側ヨーク３
を鉄合金で構成したが、強磁性体であるコバルトやニッ
ケルもしくはその合金等であってもよい。
を鉄合金で構成したが、強磁性体であるコバルトやニッ
ケルもしくはその合金等であってもよい。
発明の効果
以上のように本発明は上記構成及び作用を有するので次
の効果がある。
の効果がある。
（１） コイル印加電流対空隙の発生磁界のヒステリ
シス特性上で、必要な磁界が得られる電流値まで降下さ
せて使用するために、コイルの入力が小さくできる。
シス特性上で、必要な磁界が得られる電流値まで降下さ
せて使用するために、コイルの入力が小さくできる。
（２） コイル入力の減少に伴って、コイルの発熱も
抑制できる。
抑制できる。
（３） コイル発熱の減少によシ放熱等の付属部品を
無くせるかもしくは小さくできるため、機器全体の構造
を小さくできる。
無くせるかもしくは小さくできるため、機器全体の構造
を小さくできる。
第１図は本発明の一実施例を説明するための磁界発生装
置の斜視図、第２図は本発明の一実施例の磁界発生方法
におけるコイル印加電流対空隙の発生磁界のヒステリシ
ス曲線を示す図、第３図は従来方法を説明するための磁
界発生装置の斜視図、第４図は従来の磁界発生方法にお
けるコイル印加電流対空隙の発生磁界のヒステリシス曲
線を示す図である。 １・・・・・・上側ヨーク、２・・・・・・上側磁極歯
、３・・・・・・下側ヨーク、４ａ、４ｂ・・・・・・
下側磁極歯、６・・・・・・鉄心、７・・・・・・コイ
ル、８・・・・・・空隙、９・・・・・・電流印加装置
、１ｏ・・・・・・電磁石。 代理人の氏名 弁理士 中 尾 敏 男 ほか１名、
イーーーよ領＋１ｇ−り ２−＝ 、、 仏透歯 ゴＳ １ 図
３−一一丁慎すゴークも、４ｂ−−一 命 確稜奮 Ｅ−−一欽１す ７−−−ゴ４ル δ−空豫 ｆＯ−ｍ−・（菌七 第２図 磁 第３図 第４図 樋
置の斜視図、第２図は本発明の一実施例の磁界発生方法
におけるコイル印加電流対空隙の発生磁界のヒステリシ
ス曲線を示す図、第３図は従来方法を説明するための磁
界発生装置の斜視図、第４図は従来の磁界発生方法にお
けるコイル印加電流対空隙の発生磁界のヒステリシス曲
線を示す図である。 １・・・・・・上側ヨーク、２・・・・・・上側磁極歯
、３・・・・・・下側ヨーク、４ａ、４ｂ・・・・・・
下側磁極歯、６・・・・・・鉄心、７・・・・・・コイ
ル、８・・・・・・空隙、９・・・・・・電流印加装置
、１ｏ・・・・・・電磁石。 代理人の氏名 弁理士 中 尾 敏 男 ほか１名、
イーーーよ領＋１ｇ−り ２−＝ 、、 仏透歯 ゴＳ １ 図
３−一一丁慎すゴークも、４ｂ−−一 命 確稜奮 Ｅ−−一欽１す ７−−−ゴ４ル δ−空豫 ｆＯ−ｍ−・（菌七 第２図 磁 第３図 第４図 樋
Claims (1)
- 強磁性体よりなる一対のヨークを一端部間で電磁石の
鉄心により連結し、前記電磁石のコイルに電流を印加し
て前記一対のヨークの他端部間の空隙に磁界を発生させ
る磁界発生方法において、前記コイルに印加する電流と
前記空隙の発生磁界との電流対発生磁界のヒステリシス
特性上で、前記コイルに所定の時間の間は必要な磁界強
さ以上になるように電流を印加し、所定の時間以後は必
要な磁界強さが得られる電流値まで印加電流を降下させ
ることを特徴とする磁界発生方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP61168354A JPS6325801A (ja) | 1986-07-17 | 1986-07-17 | 磁界発生方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP61168354A JPS6325801A (ja) | 1986-07-17 | 1986-07-17 | 磁界発生方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6325801A true JPS6325801A (ja) | 1988-02-03 |
Family
ID=15866516
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP61168354A Pending JPS6325801A (ja) | 1986-07-17 | 1986-07-17 | 磁界発生方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6325801A (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5833481A (en) * | 1995-09-30 | 1998-11-10 | Maspro Denkoh Co., Ltt | Multi-tap distribution apparatus |
| US5973262A (en) * | 1995-10-13 | 1999-10-26 | Maspro Denkoh Co., Ltd. | Multi-tap distribution apparatus |
| JP2019192387A (ja) * | 2018-04-20 | 2019-10-31 | 株式会社荏原製作所 | 電磁石制御装置および電磁石システム |
-
1986
- 1986-07-17 JP JP61168354A patent/JPS6325801A/ja active Pending
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5833481A (en) * | 1995-09-30 | 1998-11-10 | Maspro Denkoh Co., Ltt | Multi-tap distribution apparatus |
| US5973262A (en) * | 1995-10-13 | 1999-10-26 | Maspro Denkoh Co., Ltd. | Multi-tap distribution apparatus |
| JP2019192387A (ja) * | 2018-04-20 | 2019-10-31 | 株式会社荏原製作所 | 電磁石制御装置および電磁石システム |
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