JPS63220852A - 化学シフトスペクトルを求める方法及び装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 ［産業上の利用分野］ この発明は、磁気共鳴（Ｎ　Ｍ　Ｒ）現象を用いて化学
シフトスペクトルを映像化する方法及び装置に関し、特
に横緩和時間の影響を低減して正確に化学シフトスペク
トルを求めることのできる方法及び装置に関するもので
ある。

［従来の技術］ 第８図は、例えば「医療情報学Ｊ（１９８５年、第５巻
、第３号、ＮＭＲイメージングにおける情報処理と計算
機応用）の第２４１頁〜第２５２頁に記載された、一般
的な化学シフトスペクトルを求める装置を示すブロック
図である。

図において、（１）はＺ方向に静磁場を発生するための
磁石であり、被検体となる人体を挿入できるように、６
０〜１００ｃｍの開口径を有している。（２）は後述す
る高周波送信器及び傾斜磁場電源を所定タイミングで駆
動するシーケンス制御回路である。

（３）はシーケンス制御回路（２）にシーケンスデータ
を供給すると共にシーケンス制御回路（２）を介して被
検体から入力される磁気共鳴信号を収り込む計算機であ
り、メモリを内蔵し且つ所定の演算機能を有している。

（４）はシーケンス制御回路（２）からの変調信号に応
じて高周波−を送信する高周波送信器、（５）は高周波
送信器（４）により駆動されて所定の高周波磁場パルス
を出力する送信コイルである。（６）は例えば表面コイ
ル（サーフェスコイル）からなる受信コイルであり、送
信コイル（５）内に挿入された被検体（例えば人体）か
らの磁気共鳴信号を受信するようになっている。（７）
は受信コイル（６）を介して入力される磁気共鳴信号を
シーケンス制御回路（２）に出力する高周波受信器であ
る。

（８）は傾斜磁場電源であり、各直交軸ｘ、Ｙ、Ｚ方向
に対応した第１〜第３の傾斜磁場電源〈８ａ）〜（８ｃ
）からなっている、（９）は傾斜磁場電源（８〉により
駆動され、Ｘ、Ｙ、Ｚ方向に適宜傾斜磁場を発生するた
めの傾斜磁場コイル、（１０）は計算機（３）に対し所
望のデータを入力するための掻作卓、（１１）は高周波
送信器（４）と送信コイル（５）との間に挿入されたイ
ンピーダンス整合器、（１２）は受信コイル（６）と高
周波受信器（７）との間に挿入されたインピーダンス整
合器である。

一般の化学シフトスペクトルを求める装置は上記のよう
に構成され、磁石（１）、送信コイル（５）、受信コイ
ル（６）及び傾斜磁場コイル（９）内に被検体となる人
体を挿入し、被検体に対し静磁場及び傾斜磁場を印加す
ると共に、被検体内の核スピンを９０°倒すための高周
波磁場パルス（９０°パルス）を適宜印加し、所望の磁
気共鳴信号を受信するようになっている。

又、シーケンス制御回路（２）は、人体に対して高周波
霊場パルスを照射すると共に、被検体から放射される磁
気共鳴信号のサンプリング及び加算平均、傾斜磁場の制
御などを行うが、シーケンス制御回路（２）はプログラ
マブルなので、これら磁気共鳴信号の計測シーケンスは
任意に組み換え可能である０通常、計測シーケンスは計
算ｆｉ（３）内で組まれ、データとしてシーケンス制御
回路（２）仁送られる。シーケンス制御回路（２）はこ
のデータ即ち命令を解読し、高周波送信器（４）及び傾
斜磁場電源（８）に必要な信号を出力すると共に、被検
体から受信コイル（６）を介して入力される磁気共鳴信
号をサンプリングする。従って、磁気共鳴信号の計測中
において、計算機（３）は全く独立に動くことができる
。

高周波送信器（４）は、シーケンス制御回路（２）から
の変調信号に従って、共鳴周波数で発振する発振器出力
を、変調後、電力増幅し、インピーダンス整合器（１１
）を介して送信コイル（５）に送る。

一方、受信コイル（６）から得られる磁気共鳴信号は、
インピーダンス整合器（１２）を介して高周波受信器（
７〉に入力される。このような、送受信を別々のコイル
（５）及び（６）で行うクロスコイル方式は、胴体とは
径の異なる頭部のみの画像を取得する場合などに用いら
れる。特に、局所の高分解能な化学シフトスペクトルを
収得するときは、受信コイル（６）として小形のループ
コイルを用いるが、これを表面コイル（サーフェスコイ
ル）と呼ぶ。

又、高周波受信２ｉ：（７）においては、位相感知検出
器（Ｐｈａｓｅ　５ｅｎｓｉｔｉｖｅ　Ｄｅｔｅｃｔｏ
ｒ）により磁気共鳴信号が直角位相検波され、１ｋＨｚ
程度の帯域幅を持つ２つの信号がシーケンス制御回路（
２）に送られた後、ディジタル量に変換される。高周波
系で扱われる周波数帯域は、磁場強度が１．５Ｔ（テス
ラ）においてリンの場合的２５ＭＨｚである。更に、へ
〇変換器としては、１２〜１５ビツトのものが使用され
る。

傾斜磁場電源（８）は、シーケンス制御回路（２）から
の指令により、傾斜磁場コイル（９）に矩形波状の電流
を流すが、傾斜磁場のスイッチング時の過渡現象は信号
に雑音が混入する原因となるため、このときのスイッチ
ングは可能な限り高速に行う必要がある。尚、これら計
算機（３）を含む全体の操作は操作卓（１０）により行
うようになっている。

第９図及び第１０図は被検体例えば人体の頭部の化学シ
フＩ・スペクトルを求める場合を示す説明図である８図
において、（２０）は人体の頭部であり、顔面にはルー
プ径Ａの表面コイル（６）が配置されている。（２１）
は表面コイル（６）で受信可能な感度領域であり、破線
で示すようにＸ方向の深さＡまでの範囲である。　（２
２）は傾斜磁場Ｇｘ及び高周波磁場パルスのキャリア周
波数で選択されるスライス（容積部分）、（２３）及び
（２３ａ）〜（２：Ｈ）は化学シフトスペクトルが求め
られる領域である。

尚、この場合、スライスの深さ位置に対応するＸ方向を
後頭部から顔面方向とし、傾斜磁場Ｇ×はＸ方向の傾斜
を持つものとする。

第１１図は例えば特開昭６１−３５３３９号公報に記載
された従来の化学シフトスベクｌ−ルを求める方法を示
すパルスシーゲンス図である８図において、ＧｘはＸ方
向の傾斜磁場であり、一定周期Ｔｒ毎に印加される反転
極性の一対（２５ａ）及び（２５ｂ）の傾斜磁場（２５
）からなっている、ＲＦは９０°又はそれ以下の高周波
磁場パルスであり、傾斜磁場（２５ａ）と一致したタイ
ミングの高周波磁場バルスク２６）がらなっている。

Ｎは高周波磁場パルス（２６）により得られる磁気共鳴
信号であり、この場合、Ｆ　Ｉ　Ｄ　（Ｆｒｅｅ　Ｉｎ
ｄｕｃｔｉｏｎＤｅｃａｙ）信号と呼ばれる自由誘導減
衰信号（２８）がらなっている。

次に、第８図〜第１１図を参照しながら従来の化学シフ
トスペクトルを求める方法について説明する。

まず、傾斜磁場（２５ａ）の下で送信コイル（５）がら
高周波磁場パルス（２６）を印加する。このとき、第９
図に示すスライス領域（２２〉中のスピンだけが励起さ
れる。従って、斜線で示すスライス（２２）と感度領域
（２１）との共通領域（２３）からの磁気共鳴信号（２
日）が表面コイル（６）により受信される。この磁気共
鳴信号（２８）は、一般に周期Ｔｒ間隔で繰り返し受信
され、加算平均することによりＳＮ比を向上させている
。

第１０図のように別のスライス領域（２３ａ）〜（２：
Ｈ）から磁気共鳴信号（２８）を取得する場合は、高周
波磁場パルス（２６）のキャリア周波数ｆをΔｆだけ変
化させればよい、こうして、各領域（２３ａ）〜（２：
Ｈ）の深さでスペクトルを分離取得することにより、選
択された容積内で深さ方向に分解能を有する磁気共鳴信
号（２８）を取得することができる１例えば、印加する
静磁場強度を１．５Ｔ　（テスラ）とし、高周波磁場パ
ルスＲＦのキャリア周波数ｆを２５８　！ｌ　ｚに設定
すると、リンの磁気共鳴信号Ｎを測定でき、フーリエ変
換処理により、深さの分解能を持つリンの化学シフトス
ペクトルを得ることができる。

［発明が解決しようとする問題点］ 従来の化学シフトスペクトルを求める方法及び装置は以
上のように、傾斜磁場（２５）及び高周波磁場パルス（
２６）の印加時間が比較的具いため、高周波磁場パルス
（２６）のピークから磁気共鳴信号（２８）を取得する
までの遅延時間が長くなり、横緩和時間Ｔ２の影響が無
視できず、化学シフトスペクトルの波形歪が生じるとい
う問題点があった。特に、細胞内のすトリウムは、横緩
和時間Ｔ２が２ｍｍ秒置のため、信号強度が低下してス
ペクトルの取得が困難となる問題点があった。

この発明は上記のような問題点を解決するためになされ
たもので、横緩和時間の影響を低減して正確な化学シフ
トスペクトルを求めることのできる方法及び装置を得る
ことを目的とする。

［問題点を解決するための手段］ この発明に係る化学シフトスペクトルを求める方法は、
静磁場中の被検体に第１の傾斜磁場及び１８０°パルス
を印加して被検体の所定のスライス内の核スピンを反転
させる第１のステップと、第１の傾斜磁場の印加終了後
に少なくとも近似的な９０”パルスを印加する第２のス
テップと、第１の磁気共鳴信号を受信する第３のステッ
プと、第１の傾斜磁場を印加せずに１８０°パルスを印
加する第４のステップと、少なくとも近似的な９０”パ
ルスを印加する第５のステップと、第２の磁気共鳴信号
を受信する第６のステップと、第１及び第２の磁気共鳴
信号の和信号を求める第７のステップとを備えたもので
ある。

又、この発明に係る化学シフトスペクトルを求める装置
は、高周波送信器に、複数の高周波磁場パルスを同時に
送信する同時送信手段を設けたものである。

［作用］ この発明の化学シフトスペクトルを求める方法において
は、第７のステップで得られた和信号をフーリエ変換し
て被検体の選択された容積部分から空間的に分解された
磁気共鳴化学シフトスペクトルを得る。

又、この発明の化学シフトスペクトルを求める装置にお
いては、スピンの反転を理想的に行い空間分解能を向上
させる。

［実施例］ 以下、この発明の一実施例を図について説明する。第１
図はこの発明による化学シフトスペクトルを求める方法
の一実施例を示すパルスシーゲンス図であり、Ｇｘ、　
ＲＦ及びＮは前述と同様のものである。又、第２図〜第
５図は第１図中の各ステップにおけるＸ方向のスライス
領域とスピンの向き（矢印）との関係を示す説明図であ
る。

尚、この発明による化学シフトスペクトルを求める方法
を実施する装置としては、第８図〜第１０図に示した一
般的な磁気共鳴映像装置でよく、高周波送信器（４）の
構成と、この高周波送信器（４）を制御し且つ磁気共鳴
信号Ｎを演算処理する計算器（８）内のプログラムとが
変更されていればよい。

次に、第１図〜第５図及び第８図〜第１０図を参照しな
がら、この発明による化学シフトスペクトルを求める方
法及び装置の一実施例の動作について説明する。

１Ｌへん立ム乙 第１の傾斜磁場に×＋ｌ　ｌ及び１８００パルスＲＦ”
’を印加する。この結果、スライス領域（２２）内のス
ピンのみが反転しく第２図参照）、領域（２２）以外の
領域のスピンは影響を受けない、尚、初期状態における
スピンの向きはＺの正方向に向いているものとする。こ
のときの、スピンが反転する領域（２２）のＸ方向の深
さは、高周波磁場パルスＲＦ（１）のキャリア周波数ｆ
を変化させることにより決定される。

１１へ入ＬＬ乙 印加時間の短い９０°パルスＲＦ′２１を印加する。こ
　　゛の結果、スピンはＸＹ平面内に存在するようにな
る（第３図参照）、但し、領域（２２）内のスピンの向
きのみが反転している。

１１へんＬＬ乙 ＦＩＤ信号からなる第１の磁気共鳴信号Ｎ０ゝを受信す
る。

ｌ先ΔｋＬＬ乙 傾斜磁場Ｇ×を印加せずに、１８０’パルスＲＦ＋４１
を印加する。この結果、被検体（２０）の全域のスピン
が反転する（第４図参照）。

’ＬＬへム立り乙 印加時間の短い９０°パルスＲｐ＋ｓゝを印加する。こ
の結果、スピンの向きはＸＹ千而面に存在するようにな
り、その向きは全てＸの正方向となる（第５図参照）。

１虹へ左到ム乙 ＦＩＤ信号からなる第２の磁気共鳴信号Ｎ１６３を受信
する。

第７のスーツブ 第１及び第２の磁気共鳴信号Ｎ１１、Ｎ１６）の和信号
（Ｎ　（３ｒ　＋　Ｎ　（８１）を計算機〈３）内で計
算する。

この結果、領域（２２）以外の領域ではスピンの向きが
相殺されて零となり、領域（２２）ではスピンの向きが
一致するため２倍となる。

即ち、和信号（Ｎ１１　＋Ｎ　ｉｌ）内には領域（２２
）のスピンのみの寄与が含まれていることになる。従っ
て、この和信号（ＮＬ３ゝ十Ｎ”’）をフーリエ変換す
れば、領域（２２）のみからの化学シフトスペクトルが
求められる。

以上のような化学シフトスペクトルを求める方法に用い
られる装置としては、例えばＭ、Ｓ、５ｉｌｖｅｒ（シ
ルバー）らがＪ　ｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｍａｇｎｅｔｉ
ｃ　Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ（ジャーナル・オブ・マグネチ
ック・レゾナンス）の第５９巻第３４７頁に記載したよ
うな、複合波形の１８０゛パルスを発生する装置が望ま
しい。

第６図はこの発明の化学シフトスペクトルを求める装置
に用いられる高周波送信器の一実施例を示すブロック図
である０図において、（３０）は９０″ハイブリツド、
（３１）及び（３２）は９０°ハイブリツド（３０）の
出力端子に接続された一対のダブルバランストミキサ、
（３３）は各ダブルバランストミキサ（３１）及び（３
２）から出力される高周波磁場パルスを合成する電力合
成器、（３４）は送信コイル（５）を駆動するための送
信パルスＦを出力する送信機である。これら（３０）〜
（３４）は高周波送信器（４）内に設けられており、複
数の高周波磁場パルスを同時に送信すると共に各高周波
磁場パルスの振幅及び位相を制御する同時送信手段を構
成している。

次に第６図に示した装置の動作について説明する。まず
、高周波磁場パルスＩＩＦのキャリア周波数ｒに相当す
るＲＦキャリアｅＯ３ωｔが９０＠ハイブリツド（３０
）に入力される。９０°ハイブリツド（３０）は、ＲＦ
キャリアｃｏｓωＬを位相が互いに９０６異なる２つの
ＩＩＦキャリアｓｉｎωを及びｃｏｓωｔに分配し、そ
れぞれ個別にダブルバランストミキサ（３１）及び（３
２）に入力する。

各ダブルバランストミキサ（３１）及び（３２）は、各
ＲＦキャリアｓｉｎωｔ、　ｅｏ！ＩωＬに包絡線関数
Ｂ＋ｘ（ｔ）、ＩＬｙ（ｔ）を積演算し、それぞれ異な
る高周波磁場パルスＢ、ｘ（ｔ）ｓｉｎωを及び貼バｔ
）ｃｏｓωｔを電力合成器（３３）に入力する。電力合
成器（３３）は、入力された各高周波磁場パルスの和を
とり、複合パルス信号Ｂ、ｘ（ｔ）ｓｉｎωｔ＋　Ｂ＋
ｙ（ｔ）ｃｏｓωｔを出力する。いま、［＋、ｘ（ｔ）
＝Ω、Ｒｅ［５ｅｃｌ＋（βＬ）］１１μ／γＬｙ（Ｌ
）−Ω。Ｉ＋［５ｅｃｈ（βｔ）３１月μ／γとする。

但し、γ、μは定数である。ここで、Ω。、βを所定の
ように決定すると、スピンを反転させる１８０°パルス
を構成することができる。尚、Ω。は送信ｆｉ　（３４
）のゲインに応じて加減することができる。こうして得
られた電力合成器（３３）の出力は、送信１７１（３４
）により送信パルスＦとなり、送信コイル（５）に送ら
れる。

第７図はこの発明の化学シフトスペクトルを求める装置
に用いられる高周波送信器の他の実施例を示すブロック
図である。この場合、第６図と異なるのは、９００ハイ
ブリツド（３０）の代わりに電力分配器（３５）を用い
、電力合成器（３３）を省略して一対の送信機（３４ａ
）及び（３４ｂ）を設け、更に、それぞれインピーダン
ス整合器（ｌｌａ）、（ｌｌｂ）を介して直交配置され
た一対の送信コイル（５ａ）、（５ｂ）を用いた点であ
る。

第７図において、各送信コイル（５ａ）及び（５ｂ）は
、各ダブルバランストミキサ（３１）、（３２）がらの
高周波磁場パルスＢ、ｘ（Ｌ）ｃｏｓωを及びＢｌｙ（
ｔ）ｃｏｓωｔに基づく送信パルスＦａ、Ｆｂによりそ
れぞれ駆動される。しかし、送信コイル（５ａ）及び（
５ｂ）は直交配置されているので、結果的に第６図の場
合と同様に複合パルス波形の送信パルスＦで駆動された
のと同等に作用する。

以上のように、シルバーらが提案した複合パルス波形の
１８０°パルスＲＦ１１１及びＲ１７＋４１を用いて、
被検体（２０）の所定の領域（２２）のスピンを反転さ
せると、従来の５ｉｎｅ関数による１８０°パルスを用
いた場合と比べて、化学シフトスペクトルの空間分解能
が理想的となることが知られている。

従って、スピンの反転する領域（２２）の限定が正確に
行なえると共にその領域（２２〉の形状も理想的となり
、領域（２２）以外の領域のスピンは全く影響を受けな
い、又、第１０図に示したように、連続したスライス領
域（２３ａ）〜（２３ｆ）に対する化学シフトスペクト
ルを順次取得しても、互いに干渉を受けることがなく、
化学シフトスペクトルのＸ（深さ）方向の空間分解能は
向上することになる。

尚、上記実施例では磁気共鳴信号ＮとしてＦＩＤ信号Ｎ
１）及びＮ１６１を取得したが、第２及び第５のステッ
プにおいて、９０°パルスＲＦ（２１及びＲＦ（５１の
印加後に１８０８パルス（図示せず）を更に印加して、
スピンエコー信号を取得するようにしてもよい。

又、第１〜第３のステップ及び第４〜第６のステップを
１回ずつ実行する場合を例にとって説明したが、各一連
のステップを繰り返し実行し、第１及び第２の磁気共鳴
信号Ｎ１″及びＮ３１をそれぞれ複数回受信して加算平
均したものを用いてもよい。

更に、第７のステップにおいて、各磁気共鳴信号の和信
号（Ｎ　１″＋　Ｎｊ＠））を繰り返し求めて加算平均
し、その後フーリエ変換してもよい。

［発明の効果］ 以上のようにこの発明によれば、静磁場中の被検体に第
１の傾斜磁場及び１８０°パルスを′印加して被検体の
所定のスライス内の核スピンを反転させる第１のステッ
プと、第１の傾斜磁場の印加終了後に少なくとも近似的
な９０°パルスを印加する第２のステップと、第１の磁
気共鳴信号を受信する第３のステップと、第１の傾斜磁
場を印加せずに１８０゜パルスを印加する第４のステッ
プと、少なくとも近似的な９０”パルスを印加する第５
のステップと、第２の磁気共鳴信号を受信する第６のス
テップと、第１及び第２の磁気共鳴信号の相信号を求め
る第７のステップとを備え、和信号をフーリエ変換して
被検体の選択された容積部分から空間的に分解された磁
気共鳴化学シフトスペクトルを得るようにしたので、横
緩和時間の影響を低減できる化学シフトスペクトルを求
める方法が得られる効果がある。

又、この発明によれば、高周波送信器に、複数の高周波
磁場パルスを同時に送信する同時送信手段を設けたので
、スピンの反転が理想的となり空間分解能を向上させる
ことのできる化学シフトスペクトルを求める装置が得ら
れる効果がある。

【図面の簡単な説明】

第１図はこの発明の化学シフトスペクトルを求める方法
の一実施例を示すパルスシーケンス図、第２図乃至第５
図は第１図中の各ステップにおけるスライス領域とスピ
ンの向きとの関係をそれぞれ示す説明図、第６図及び第
７図はこの発明の化学シフトスペクトルを求める装置に
用いられる高周波送信器のそれぞれ異なる実施例を示す
ブロック図、第８図は化学シフトスペクトルを求める一
般的な磁気共鳴映像装置を示すブロック図、第９図及び
第１０図は第８図の磁気共鳴映像装置を用いた一服的な
化学シフトスペクトルを求める方法を示す説明図、第１
１図は従来の化学シフトスペクトルを求める方法を示す
パルスシーケンス図である。 （１）・・・磁石 （２）・・・シーケンス制御回路 （４）・・・高周波送信器　　（５）・・・送信コイル
（６）・・・表面コイル　　　（９）・・・傾斜磁場コ
イル（２０）・・・被検体 （３１Ｌ（３２）・・・ダブルバランスＩ・ミキサ（３
３）・・・電力合成器 （３４）　、＜３４ａ）　、（３４ｂ）−送信機Ｇｘ・
・・第１の傾斜磁場　ＲＦ・・・高周波磁場パルスｎＦ
”’−１８０＠ｔ＜ルＸ　　　　ＲＦ”’−９０’）＜
ルスＮ（３１・・・第１の磁気共鳴信号 Ｎｌｌ・・・第２の磁気共鳴信号 尚、図中、同一符号は同−又は相当部分を示す。 犀１ｏ図

Claims (5)

【特許請求の範囲】
1. （１）静磁場中の被検体に第１の傾斜磁場及び１８０°
   パルスを印加して前記被検体の所定のスライス内の核ス
   ピンを反転させる第１のステップと、前記第１の傾斜磁
   場の印加終了後に少なくとも近似的な９０°パルスを印
   加する第２のステップと、第１の磁気共鳴信号を受信す
   る第３のステップと、前記第１の傾斜磁場を印加せずに
   １８０°パルスを印加する第４のステップと、少なくと
   も近似的な９０°パルスを印加する第５のステップと、
   第２の磁気共鳴信号を受信する第６のステップと、前記
   第１及び第２の磁気共鳴信号の和信号を求める第７のス
   テップとを備え、前記和信号をフーリエ変換して前記被
   検体の選択された容積部分から空間的に分解された磁気
   共鳴化学シフトスペクトルを得るようにした化学シフト
   スペクトルを求める方法。
2. （２）第２及び第５のステップにおいて、９０°パルス
   印加後に１８０°パルスを印加したことを特徴とする特
   許請求の範囲第１項記載の化学シフトスペクトルを求め
   る方法。
3. （３）被検体に連続的な静磁場を印加する磁石と、互い
   に直交する方向に第１乃至第３の傾斜磁場を発生する傾
   斜磁場コイルと、９０°及び１８０°の高周波磁場パル
   スを発生する送信コイルと、この送信コイルを駆動する
   ための高周波送信器と、前記被検体からの磁気共鳴信号
   を受信する表面コイルと、前記傾斜磁場及び前記高周波
   磁場パルスを制御するシーケンス制御回路とを備え、被
   検体の選択された容積部分から磁気共鳴信号を取得して
   化学シフトスペクトルを求める装置において、前記高周
   波送信器は、複数の高周波磁場パルスを同時に送信する
   同時送信手段を含むことを特徴とする化学シフトスペク
   トルを求める装置。
4. （４）同時送信手段は、それぞれ異なる高周波磁場パル
   スを発生する複数のダブルバランストミキサと、前記複
   数の高周波磁場パルスを合成する電力合成器とを備え、
   前記各高周波磁場パルスの振幅及び位相を制御するよう
   にしたことを特徴とする特許請求の範囲第３項記載の化
   学シフトスペクトルを求める装置。
5. （５）同時送信手段は、それぞれ異なる高周波磁場パル
   スを発生する複数のダブルバランストミキサと、前記複
   数の高周波磁場パルスを個別に送信するための複数の送
   信機とを備え、前記各高周波磁場パルスの振幅及び位相
   を制御するようにしたことを特徴とする特許請求の範囲
   第３項記載の化学シフトスペクトルを求める装置。