JPH0473048A - Ｍｒスペクトロスコピ法 - Google Patents
Ｍｒスペクトロスコピ法Info
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- JPH0473048A JPH0473048A JP2186595A JP18659590A JPH0473048A JP H0473048 A JPH0473048 A JP H0473048A JP 2186595 A JP2186595 A JP 2186595A JP 18659590 A JP18659590 A JP 18659590A JP H0473048 A JPH0473048 A JP H0473048A
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- Japan
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- magnetic field
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Links
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- 238000005481 NMR spectroscopy Methods 0.000 abstract description 10
- 238000000034 method Methods 0.000 abstract description 10
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- 238000009987 spinning Methods 0.000 abstract 2
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- 238000013459 approach Methods 0.000 description 1
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
この発明は、核磁気共鳴（ＮＭＲ）を利用したスペクト
ロスコピを行う方法に関する。
ロスコピを行う方法に関する。
従来より、ｉｎ ｖｉｖｏスペクトロスコピの一手法と
して、Ｄ ＲＥ Ｓ Ｓ （Ｄｅｐｔｈ Ｒｅ５ｏｌｖ
ｅｄ ５ｕｒｆａｃｅｃｏｉｌ ５ｐｅｃｔｒｏｓｃｏ
ｐｙ）法が知られている。このＤＲＥＳＳ法は、ＲＦコ
イルの感度領域と傾斜磁場による励起スライス選択法と
を組み合わせて観測領域の選択を行うものである。すな
わち、ＲＦコイルの遠近方向に磁場強度が傾斜している
傾斜磁場と、所定周波数帯域のＲＦパルスとを同時に印
加し、その傾斜磁場の傾きと強度、及びＲＦパルスの周
波数帯域を調整することにより、ＲＦコイルの遠近方向
の特定の位置の特定の厚さの領域を選択的に励起し、Ｎ
Ｍ Ｒ信号が生じる領域を限定する。
して、Ｄ ＲＥ Ｓ Ｓ （Ｄｅｐｔｈ Ｒｅ５ｏｌｖ
ｅｄ ５ｕｒｆａｃｅｃｏｉｌ ５ｐｅｃｔｒｏｓｃｏ
ｐｙ）法が知られている。このＤＲＥＳＳ法は、ＲＦコ
イルの感度領域と傾斜磁場による励起スライス選択法と
を組み合わせて観測領域の選択を行うものである。すな
わち、ＲＦコイルの遠近方向に磁場強度が傾斜している
傾斜磁場と、所定周波数帯域のＲＦパルスとを同時に印
加し、その傾斜磁場の傾きと強度、及びＲＦパルスの周
波数帯域を調整することにより、ＲＦコイルの遠近方向
の特定の位置の特定の厚さの領域を選択的に励起し、Ｎ
Ｍ Ｒ信号が生じる領域を限定する。
しかしながら、このＤＲＥＳＳ法ではＲＦコイルとして
感度の空間的不均一性を有するサーフェスコイルを用い
てＲＦパルスの送受を行っており、ＲＦコイルの感度の
空間的不均一性に起因してスライス選択特性が劣化し、
領域選択が不正確となるという問題か生じる。 とくにＲＦコイルから離れた領域を観測領域とする場合
には、選択励起する領域の不正確性のため、感度の高い
ＲＦコイル近傍がらのＮＭＲ信号が混入し、Ｓ ／′Ｎ
比を劣化させる。 この発明は、上記に鑑み、ＲＦコイルの感度の空間的不
均一性に起因して生じる観測領域の不正確さ及びＳ／Ｎ
比の劣化などを改善する、ＭＲススペクトロスコピ法提
供することを目的とする。
感度の空間的不均一性を有するサーフェスコイルを用い
てＲＦパルスの送受を行っており、ＲＦコイルの感度の
空間的不均一性に起因してスライス選択特性が劣化し、
領域選択が不正確となるという問題か生じる。 とくにＲＦコイルから離れた領域を観測領域とする場合
には、選択励起する領域の不正確性のため、感度の高い
ＲＦコイル近傍がらのＮＭＲ信号が混入し、Ｓ ／′Ｎ
比を劣化させる。 この発明は、上記に鑑み、ＲＦコイルの感度の空間的不
均一性に起因して生じる観測領域の不正確さ及びＳ／Ｎ
比の劣化などを改善する、ＭＲススペクトロスコピ法提
供することを目的とする。
上記の目的を達成するため、この発明によるＭＲススペ
クトロスコピ法おいては、ＲＦコイルの遠近方向の傾斜
磁場を印加しながら所定周波数の高周波パルスを加えて
ＲＦコイルの近傍領域を選択励起した直後に強い磁場を
加えて該領域の核スピンを疑似飽和させるシーケンスを
行い、つぎに上記の傾斜磁場と高周波パルスとを同時に
印加して、先に選択励起されたコイル近傍領域よりは遠
い領域を選択励起し、ＮＭＲ信号を発生させるシーケン
スを行うことが特徴となっている。
クトロスコピ法おいては、ＲＦコイルの遠近方向の傾斜
磁場を印加しながら所定周波数の高周波パルスを加えて
ＲＦコイルの近傍領域を選択励起した直後に強い磁場を
加えて該領域の核スピンを疑似飽和させるシーケンスを
行い、つぎに上記の傾斜磁場と高周波パルスとを同時に
印加して、先に選択励起されたコイル近傍領域よりは遠
い領域を選択励起し、ＮＭＲ信号を発生させるシーケン
スを行うことが特徴となっている。
ＲＦコイルの遠近方向の傾斜磁場を印加しながら所定周
波数の高周波パルスを加えると、ＲＦコイル近傍の領域
を選択的に励起できる。その直後に強い磁場を加えれば
、その励起された領域の核スピンを乱して疑似飽和させ
ることができる。 このシーケンスに続いて、上記と同じ傾斜磁場を加える
とともに、それと同時に高周波パルスと印加し、ＮＭＲ
信号を発生させるシーケンスを行う。このとき、傾斜磁
場の傾き・強度と、高周波パルスの周波数帯域とを調整
することにより、先に選択励起されたコイル近傍領域よ
りもＲＦコイルから遠い領域を選択的に励起し、その部
分かちＮＭＲ信号を発生させることができる。この場合
、上記のように飽和させられたコイル近傍領域からはＮ
ＭＲ信号は生じない。 そこで、ＲＦコイルの感度の空間的不均一性にもかかわ
らす、観測領域よりもＲＦコイルに近い側の領域から信
号が発生しないようにすることかでき、観測領域の位置
決め精度が高まり、且つ、ＲＦコイル近傍領域からのＮ
ＭＲ信号の混入を防いでＳ／Ｎ比を向上させることがで
きる。
波数の高周波パルスを加えると、ＲＦコイル近傍の領域
を選択的に励起できる。その直後に強い磁場を加えれば
、その励起された領域の核スピンを乱して疑似飽和させ
ることができる。 このシーケンスに続いて、上記と同じ傾斜磁場を加える
とともに、それと同時に高周波パルスと印加し、ＮＭＲ
信号を発生させるシーケンスを行う。このとき、傾斜磁
場の傾き・強度と、高周波パルスの周波数帯域とを調整
することにより、先に選択励起されたコイル近傍領域よ
りもＲＦコイルから遠い領域を選択的に励起し、その部
分かちＮＭＲ信号を発生させることができる。この場合
、上記のように飽和させられたコイル近傍領域からはＮ
ＭＲ信号は生じない。 そこで、ＲＦコイルの感度の空間的不均一性にもかかわ
らす、観測領域よりもＲＦコイルに近い側の領域から信
号が発生しないようにすることかでき、観測領域の位置
決め精度が高まり、且つ、ＲＦコイル近傍領域からのＮ
ＭＲ信号の混入を防いでＳ／Ｎ比を向上させることがで
きる。
以下、この発明の一実施例について図面を参照しなから
詳細に説明する。第１図はこの発明の一実施例にかかる
ＭＲススペクトロスコピ法パルスシーケンスを示すもの
である。ＤＲＥＳＳ法では、この第１図に示すように、
９０°パルス１１を印加するとき同時にスライス選択用
傾斜磁場パルス１２を加える。この傾斜磁場パルス１２
は、送受信コイルの遠近方向に磁場強度が傾斜する傾斜
磁場のパルスである。すなわち、第３図に示すように、
被検体２１に対してＸ−２面に平行に送受信コイル２２
か配置される場合、Ｘ−２面に直角なＹ方向に強度が傾
斜している傾斜磁場Ｇｙを用いる。そのため、この傾斜
磁場Ｇｙの傾き及び強度と、９０’パルス１１の周波数
帯域とを調整することによって、Ｙ方向の特定領域つま
り第３図に示すようなＹ方向位置Ｙａ〜Ｙｂの選択励起
スライス面４１を選択的に励起できる。この傾斜磁場パ
ルス１２を反転させると、９０”パルスから時間Ｔｅ後
にそのスライス面４１よりＦＩＤ信号（Ｎ Ｍ Ｒ信号
）が生じる。そこで、このＦＩＤ信号の発生に合わせて
サンプリングパルスを発生させてＦＩＤ信号をサンプリ
ングし、Ａ／Ｄ変換することにより、所望の観測領域４
１に関して必要なデータの採取ができる。 ところが送受信コイル２２は、高周波電磁場に対する感
度に関して、第３図の点線で示すように近いと高く、遠
くなるにしたがって低くなるという特性を持っている。 そのため、送受信コイル２２の深さ方向（Ｙ方向）につ
いて上記のように選択励起しても、第４図に示すような
理想的なスライス選択特性が得られるわけでなく、実際
には第５図のようなとくにコイル２２の近傍での感度が
高いスライス選択特性となってしまうにれを改善するた
め、上記のＤＲＥＳＳ法のパルスシーケンスに先だって
、っぎのようなパルスシーケンスを付加する。すなわち
第１図に示すように９０’パルス１３とスライス用傾斜
磁場Ｇｙパルス１４を同時に印加し、直後にスポイラ−
用の強い傾斜磁場（ここではＧｙ）パルス１５を印加す
るシーケンスを加える。 ９０°パルス１３とＧｙパルス１４とを同時に印加する
とき、９０°パルス１３の周波数帯域と、傾斜磁場Ｇｙ
の傾き・大きさとを調整することにより、選択励起スラ
イス面４１よりも送受信コイル２２に近い領域（つまり
位置Ｙａから送受信コイル２２までの領域）を選択励起
する。このコイル近傍領域の核スピンの励起直後に、強
い傾斜磁場パルス】５が加えられるなめ、その励起され
た核スピンのスピン位相はばらばらに乱され、−疑似飽
和することになる。 その結果、そのシーケンスの後行われるＤＲＥＳＳ法の
シーケンスでは、このコイル近傍領域からはＮＭＲ信号
が生じないこととなり、選択励起スライス面４１からの
ＦＩＤ信号のみを発生させて、そのスライス面４１のみ
のデータを得ることかできる。したがって、第５図のよ
うなスライス選択特性を改善し、位置Ｙａよりもコイル
２２側の感度をセロとし、第４図に示すような理想的な
スライス選択特性に近いものとすることができ、観測領
域の位置決め精度を高め、コイル２２の近傍領域からの
信号の混入を防いでＳ／Ｎ比を向上させる１ことができ
る。 第２図はこのような第１図に示すパルスシーケンスを行
うためのシステム構成例を示すもので、第２図に示すよ
うに、被検体２１に対して送受信コイル２２が装着され
、これらは主マグネット２３及び傾斜コイル２４により
形成される静磁場及びそれに重畳して形成される傾斜磁
場内に配置される。傾斜コイル２４は少なくともＹ方向
に磁場強度か傾斜している傾斜磁場ＧＶを発生すること
ができるように構成されている。傾斜コイル２４には傾
斜磁場電源２５から電流が供給される。傾斜コイル２４
により所定の波形の傾斜磁場Ｇｙが形成されるように、
この傾斜磁場電源２５の供給電流波形は傾斜磁場制御装
置２６により制御されている。 他方、送受信コイル２２には、ＲＦ送信回路２７から出
力される、所定の周波数帯域のキャリア信号か所定の波
形に振幅変調されたＲＦパルスが、切換回路２８を経て
送られるようになっている。 送受信コイル２２で受信したＮＭＲ信号は切換回路２８
を経て受信装置２９に送られて検波され、次にＡ／Ｄ変
換器３０でデジタル信号に変換されてシーケンスコント
ローラ３１を経てホストコンピュータ３２に取り込まれ
る。シーケンスコントローラ３１は、傾斜磁場制御装置
２６に傾斜磁場の波形情報と発生タイミング情報を与え
、ＲＦ送信回路２７にキャリア信号の周波数に関する情
報、ＲＦパルスの波形情報及び発生タイミング情報を与
えるとともに、Ａ／Ｄ変換器３ｏを制御する。 ホストコンピュータ３２には、表示装置とキーボード装
置などの入力装置とを有するコンソール３３が接続され
ている。ホストコンピュータ３２に取り込まれたデータ
はフーリエ変換されることによりＭＲスペクトロスコピ
が作成され、それがコンソール３３の表示装置に表示さ
れる。
詳細に説明する。第１図はこの発明の一実施例にかかる
ＭＲススペクトロスコピ法パルスシーケンスを示すもの
である。ＤＲＥＳＳ法では、この第１図に示すように、
９０°パルス１１を印加するとき同時にスライス選択用
傾斜磁場パルス１２を加える。この傾斜磁場パルス１２
は、送受信コイルの遠近方向に磁場強度が傾斜する傾斜
磁場のパルスである。すなわち、第３図に示すように、
被検体２１に対してＸ−２面に平行に送受信コイル２２
か配置される場合、Ｘ−２面に直角なＹ方向に強度が傾
斜している傾斜磁場Ｇｙを用いる。そのため、この傾斜
磁場Ｇｙの傾き及び強度と、９０’パルス１１の周波数
帯域とを調整することによって、Ｙ方向の特定領域つま
り第３図に示すようなＹ方向位置Ｙａ〜Ｙｂの選択励起
スライス面４１を選択的に励起できる。この傾斜磁場パ
ルス１２を反転させると、９０”パルスから時間Ｔｅ後
にそのスライス面４１よりＦＩＤ信号（Ｎ Ｍ Ｒ信号
）が生じる。そこで、このＦＩＤ信号の発生に合わせて
サンプリングパルスを発生させてＦＩＤ信号をサンプリ
ングし、Ａ／Ｄ変換することにより、所望の観測領域４
１に関して必要なデータの採取ができる。 ところが送受信コイル２２は、高周波電磁場に対する感
度に関して、第３図の点線で示すように近いと高く、遠
くなるにしたがって低くなるという特性を持っている。 そのため、送受信コイル２２の深さ方向（Ｙ方向）につ
いて上記のように選択励起しても、第４図に示すような
理想的なスライス選択特性が得られるわけでなく、実際
には第５図のようなとくにコイル２２の近傍での感度が
高いスライス選択特性となってしまうにれを改善するた
め、上記のＤＲＥＳＳ法のパルスシーケンスに先だって
、っぎのようなパルスシーケンスを付加する。すなわち
第１図に示すように９０’パルス１３とスライス用傾斜
磁場Ｇｙパルス１４を同時に印加し、直後にスポイラ−
用の強い傾斜磁場（ここではＧｙ）パルス１５を印加す
るシーケンスを加える。 ９０°パルス１３とＧｙパルス１４とを同時に印加する
とき、９０°パルス１３の周波数帯域と、傾斜磁場Ｇｙ
の傾き・大きさとを調整することにより、選択励起スラ
イス面４１よりも送受信コイル２２に近い領域（つまり
位置Ｙａから送受信コイル２２までの領域）を選択励起
する。このコイル近傍領域の核スピンの励起直後に、強
い傾斜磁場パルス】５が加えられるなめ、その励起され
た核スピンのスピン位相はばらばらに乱され、−疑似飽
和することになる。 その結果、そのシーケンスの後行われるＤＲＥＳＳ法の
シーケンスでは、このコイル近傍領域からはＮＭＲ信号
が生じないこととなり、選択励起スライス面４１からの
ＦＩＤ信号のみを発生させて、そのスライス面４１のみ
のデータを得ることかできる。したがって、第５図のよ
うなスライス選択特性を改善し、位置Ｙａよりもコイル
２２側の感度をセロとし、第４図に示すような理想的な
スライス選択特性に近いものとすることができ、観測領
域の位置決め精度を高め、コイル２２の近傍領域からの
信号の混入を防いでＳ／Ｎ比を向上させる１ことができ
る。 第２図はこのような第１図に示すパルスシーケンスを行
うためのシステム構成例を示すもので、第２図に示すよ
うに、被検体２１に対して送受信コイル２２が装着され
、これらは主マグネット２３及び傾斜コイル２４により
形成される静磁場及びそれに重畳して形成される傾斜磁
場内に配置される。傾斜コイル２４は少なくともＹ方向
に磁場強度か傾斜している傾斜磁場ＧＶを発生すること
ができるように構成されている。傾斜コイル２４には傾
斜磁場電源２５から電流が供給される。傾斜コイル２４
により所定の波形の傾斜磁場Ｇｙが形成されるように、
この傾斜磁場電源２５の供給電流波形は傾斜磁場制御装
置２６により制御されている。 他方、送受信コイル２２には、ＲＦ送信回路２７から出
力される、所定の周波数帯域のキャリア信号か所定の波
形に振幅変調されたＲＦパルスが、切換回路２８を経て
送られるようになっている。 送受信コイル２２で受信したＮＭＲ信号は切換回路２８
を経て受信装置２９に送られて検波され、次にＡ／Ｄ変
換器３０でデジタル信号に変換されてシーケンスコント
ローラ３１を経てホストコンピュータ３２に取り込まれ
る。シーケンスコントローラ３１は、傾斜磁場制御装置
２６に傾斜磁場の波形情報と発生タイミング情報を与え
、ＲＦ送信回路２７にキャリア信号の周波数に関する情
報、ＲＦパルスの波形情報及び発生タイミング情報を与
えるとともに、Ａ／Ｄ変換器３ｏを制御する。 ホストコンピュータ３２には、表示装置とキーボード装
置などの入力装置とを有するコンソール３３が接続され
ている。ホストコンピュータ３２に取り込まれたデータ
はフーリエ変換されることによりＭＲスペクトロスコピ
が作成され、それがコンソール３３の表示装置に表示さ
れる。
この発明のＭＲススペクトロスコピ法よれば、ＲＦコイ
ルの感度の空間的不均一性に起因して生じる観測領域の
位置決め精度の悪さを改善できるとともに、ＲＦコイル
近傍がらの信号の混入を防止してＳ 、／ Ｎ比を向上
させることができる。
ルの感度の空間的不均一性に起因して生じる観測領域の
位置決め精度の悪さを改善できるとともに、ＲＦコイル
近傍がらの信号の混入を防止してＳ 、／ Ｎ比を向上
させることができる。
第１図はこの発明の一実施例にががるパルスシーケンス
を示すタイムチャート、第２図は同実施例で用いたシス
テム構成を示すブロック図、第３図は位置関係を説明す
るための模式的断面図、第４図及び第５図は深さ方向の
感度特性を示すグラフである。
を示すタイムチャート、第２図は同実施例で用いたシス
テム構成を示すブロック図、第３図は位置関係を説明す
るための模式的断面図、第４図及び第５図は深さ方向の
感度特性を示すグラフである。
Claims (1)
- （１）ＲＦコイルの遠近方向の傾斜磁場を印加しながら
所定周波数の高周波パルスを加えてＲＦコイルの近傍領
域を選択励起した直後に強い磁場を加えて該領域の核ス
ピンを疑似飽和させるシーケンスを行い、つぎに上記の
傾斜磁場と高周波パルスとを同時に印加して、先に選択
励起されたコイル近傍領域よりは遠い領域を選択励起し
、ＮＭＲ信号を発生させるシーケンスを行うことを特徴
とするＭＲスペクトロスコピ法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2186595A JPH0473048A (ja) | 1990-07-13 | 1990-07-13 | Ｍｒスペクトロスコピ法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2186595A JPH0473048A (ja) | 1990-07-13 | 1990-07-13 | Ｍｒスペクトロスコピ法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0473048A true JPH0473048A (ja) | 1992-03-09 |
Family
ID=16191304
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP2186595A Pending JPH0473048A (ja) | 1990-07-13 | 1990-07-13 | Ｍｒスペクトロスコピ法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0473048A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2000166898A (ja) * | 1998-11-23 | 2000-06-20 | General Electric Co <Ge> | 磁気共鳴イメ―ジング・システム内の残留磁気を補償する方法及び磁気共鳴イメ―ジング・システム |
-
1990
- 1990-07-13 JP JP2186595A patent/JPH0473048A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2000166898A (ja) * | 1998-11-23 | 2000-06-20 | General Electric Co <Ge> | 磁気共鳴イメ―ジング・システム内の残留磁気を補償する方法及び磁気共鳴イメ―ジング・システム |
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