JPS6292385A - 半導体レ−ザ - Google Patents
半導体レ−ザInfo
- Publication number
- JPS6292385A JPS6292385A JP23268985A JP23268985A JPS6292385A JP S6292385 A JPS6292385 A JP S6292385A JP 23268985 A JP23268985 A JP 23268985A JP 23268985 A JP23268985 A JP 23268985A JP S6292385 A JPS6292385 A JP S6292385A
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- layer
- mesa stripe
- semi
- active layer
- inp
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
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- Semiconductor Lasers (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
(産業上の利用分野)
本発明は埋め込みへテロ構造の半導体レーザ(BH−L
D)VC関する。
D)VC関する。
分布帰還型半導体レーザ(DPf3−LD)、あるいは
分布ブラッグ反射型半導体レーザ(DB几−LD )等
の回折格子を内蔵した年−モードLDは胃速変調時にも
安定に単一軸モード発振をするので長距離−大容量の光
ファイバ通信用元味として期待されている0芙除に1.
5μm波長蛍のDFB−LDを用いた光フアイバ伝送実
験が各所で行なわれ、4 c+b / sという超尚速
変調をさせて1100K以上の伝送が実現されている。
分布ブラッグ反射型半導体レーザ(DB几−LD )等
の回折格子を内蔵した年−モードLDは胃速変調時にも
安定に単一軸モード発振をするので長距離−大容量の光
ファイバ通信用元味として期待されている0芙除に1.
5μm波長蛍のDFB−LDを用いた光フアイバ伝送実
験が各所で行なわれ、4 c+b / sという超尚速
変調をさせて1100K以上の伝送が実現されている。
光7アイバ通信の大谷量化はますますその重要性を増し
つつあり、10Gb/s以上の超高速な変調が可能な光
源の開発が望まれている。半導体レーザの尚速直接変調
動作の実現のため、これまで半絶縁性の基板上に形成し
たレーザ累子が極々開発されてさた。その−例としてU
、 Koren氏らは第2図に示すような構成の半導
体レーザを開発している(エレクトoニクスーレターズ
(Electron 。
つつあり、10Gb/s以上の超高速な変調が可能な光
源の開発が望まれている。半導体レーザの尚速直接変調
動作の実現のため、これまで半絶縁性の基板上に形成し
たレーザ累子が極々開発されてさた。その−例としてU
、 Koren氏らは第2図に示すような構成の半導
体レーザを開発している(エレクトoニクスーレターズ
(Electron 。
Lett、) 9120巻、177ページ、1984年
少。
少。
この半導体レーザは牛絶縁性Inp基板IVcメサ6゜
7を形成した後、図のようKp+−1np層2 。
7を形成した後、図のようKp+−1np層2 。
p−Inp層3.活性rWi 4 * n”npクラッ
ド層5を順次積層し、p型電極の形成のためにメサ7の
底をつきぬけるようにZnを拡散してZn拡散領域8を
形成し、p型電&ll、n型電極9を図のように形成し
、素子を作製したものである。この構成では注入電流は
活性層4に効果的に注入され、高速変調時にも高周波電
流がもれ出る領域が小さく、素子の8tを十分に小さく
できており、高速変調動作に有利で、Koren氏らは
5GHz以上の優れた周波数応答特性を得ている0(発
明が解決しようとする問題点) このようなレーザ素子構造は、活性IWI4の周囲を半
絶縁層がおおりているので、高周波動作特性が優れてい
るが、狭い溝の中に活性#を埋め込む形状であるために
回折格子を形成することが躯かしく、DFB−LD、D
BR−LD等へ発展させることができない。
ド層5を順次積層し、p型電極の形成のためにメサ7の
底をつきぬけるようにZnを拡散してZn拡散領域8を
形成し、p型電&ll、n型電極9を図のように形成し
、素子を作製したものである。この構成では注入電流は
活性層4に効果的に注入され、高速変調時にも高周波電
流がもれ出る領域が小さく、素子の8tを十分に小さく
できており、高速変調動作に有利で、Koren氏らは
5GHz以上の優れた周波数応答特性を得ている0(発
明が解決しようとする問題点) このようなレーザ素子構造は、活性IWI4の周囲を半
絶縁層がおおりているので、高周波動作特性が優れてい
るが、狭い溝の中に活性#を埋め込む形状であるために
回折格子を形成することが躯かしく、DFB−LD、D
BR−LD等へ発展させることができない。
そこで比較的平坦な面に活性層を成長させるようなメサ
構造の埋め込み型半導体レーザ(B)l−LD)が考え
られる。第3図はその一例であシ、半絶縁性Inp基板
1上にn−Inp層5.活性層4.p−1np層3を順
次積層したl)Hウェファをメサエッチングして、メサ
ストライプ13を形成する。高抵抗InpNA12eメ
サストライプ13の上部以外に成長し、n型電極9.p
型電極11を図に示すように形成することにより所望の
素子を得る。このような構成にするとそのままDF’B
−LDやDBR−LDへ発展させることができるが、n
−1npl@i5が厚すぎると高周波電流成分のもれ込
みが大きくなる。逆に通常のDFB−LDの場合のよう
に、0.1μm程度の厚さになると、抵抗成分が大きく
なり、容重成分を低減しても高周波特性が改善されない
。
構造の埋め込み型半導体レーザ(B)l−LD)が考え
られる。第3図はその一例であシ、半絶縁性Inp基板
1上にn−Inp層5.活性層4.p−1np層3を順
次積層したl)Hウェファをメサエッチングして、メサ
ストライプ13を形成する。高抵抗InpNA12eメ
サストライプ13の上部以外に成長し、n型電極9.p
型電極11を図に示すように形成することにより所望の
素子を得る。このような構成にするとそのままDF’B
−LDやDBR−LDへ発展させることができるが、n
−1npl@i5が厚すぎると高周波電流成分のもれ込
みが大きくなる。逆に通常のDFB−LDの場合のよう
に、0.1μm程度の厚さになると、抵抗成分が大きく
なり、容重成分を低減しても高周波特性が改善されない
。
本発明の目的は上述の問題点全解決し尚周波応答時性の
唆れたDFB−LD、あるいはDBR−LDを提供する
ことにある。
唆れたDFB−LD、あるいはDBR−LDを提供する
ことにある。
(問題点を解決するための手段)
本発明による半導体レーザは、半絶娠性の基板上に活性
層を含む半導体積層構造を設け、この積層構造をメサス
トライプに成形して埋め込んだ構造の半導体レーザにお
いて、半絶縁性基板にメサストライプに平行な方向に段
差が形成され、その段差部分で活性層の下の半導体層が
平坦部よシも厚く形bv、されていることを特徴として
いる。
層を含む半導体積層構造を設け、この積層構造をメサス
トライプに成形して埋め込んだ構造の半導体レーザにお
いて、半絶縁性基板にメサストライプに平行な方向に段
差が形成され、その段差部分で活性層の下の半導体層が
平坦部よシも厚く形bv、されていることを特徴として
いる。
(作用)
DFB−LD−?DBルーLDを実現する罠は回折格子
を均一性よく形成することがまず不可欠といえる。そこ
であらかじめ比較的平坦な面上に回折格子を形成し、そ
の上に活性層を成長してそれにメサストライプを形成す
ることによって埋め込み構造とする構成を採用した。そ
の構造にしてなおかつ素子抵抗をあまシ大きくせずに素
子の容量1 を低減して高周波時性t−曳
くするには、例えば第3図の構成において発光貴結合す
る活性層4を含むメサストライプ13内ではガイド層が
十分薄く回折格子との結合を良好にとり、同時にn型電
極9を形成する部分ま些はカイト層が厚くなるように形
成してやればよい。
を均一性よく形成することがまず不可欠といえる。そこ
であらかじめ比較的平坦な面上に回折格子を形成し、そ
の上に活性層を成長してそれにメサストライプを形成す
ることによって埋め込み構造とする構成を採用した。そ
の構造にしてなおかつ素子抵抗をあまシ大きくせずに素
子の容量1 を低減して高周波時性t−曳
くするには、例えば第3図の構成において発光貴結合す
る活性層4を含むメサストライプ13内ではガイド層が
十分薄く回折格子との結合を良好にとり、同時にn型電
極9を形成する部分ま些はカイト層が厚くなるように形
成してやればよい。
(実施例)
以下、図面を用いて本発明の詳細な説明する。
第1図は本発明の一実施例であるDFB−LDの製作工
程を示す図である。まず第1図ta)に示すように半M
et性1np基板1に回折格子21を形成し、それに垂
直な方向にy、差22を形成する。
程を示す図である。まず第1図ta)に示すように半M
et性1np基板1に回折格子21を形成し、それに垂
直な方向にy、差22を形成する。
回折格子21はレーザ干渉露光法によって形成し、周期
24ooh、sさ800Aとした0段差22は平坦部分
と比べて0,5μmの深さとなるように形成した。その
うえに発光波長1.3μmに相当するn−In0.72
GaO,28AsO,6I Po、39ガイド112
3.発光波長1.55μmに相当するノンドープInO
,59Ga0.41 AsO,90P0.10活性層4
.p−Inp層3を順次積層する。 カイト層23.活
性11i14はいずれも厚さ0.IJtm、p−Inp
層3は厚さ2μmとした0回折格子21の消失を紡ぐた
めに結晶成長は比較的低温で行なった0成艮後の回折格
子21の深さは4001$1度であった。次に第1図t
b>に示すように、メサストライプ13を形成した後、
メサストライプ上に絶縁膜を形成したまま埋め込み成長
を行ない高抵抗lnp層12を形成した。メサストライ
プ13はその中に含まれる活性層4の位置が段差22の
近傍になるように、選択エツチングによって形成した。
24ooh、sさ800Aとした0段差22は平坦部分
と比べて0,5μmの深さとなるように形成した。その
うえに発光波長1.3μmに相当するn−In0.72
GaO,28AsO,6I Po、39ガイド112
3.発光波長1.55μmに相当するノンドープInO
,59Ga0.41 AsO,90P0.10活性層4
.p−Inp層3を順次積層する。 カイト層23.活
性11i14はいずれも厚さ0.IJtm、p−Inp
層3は厚さ2μmとした0回折格子21の消失を紡ぐた
めに結晶成長は比較的低温で行なった0成艮後の回折格
子21の深さは4001$1度であった。次に第1図t
b>に示すように、メサストライプ13を形成した後、
メサストライプ上に絶縁膜を形成したまま埋め込み成長
を行ない高抵抗lnp層12を形成した。メサストライ
プ13はその中に含まれる活性層4の位置が段差22の
近傍になるように、選択エツチングによって形成した。
高抵抗Inp層はメルト中にFeをドー1することによ
って形成した。抵抗率は102Ω、cIrL程度であっ
た。この層はノンドープlnp層としてもかまわない。
って形成した。抵抗率は102Ω、cIrL程度であっ
た。この層はノンドープlnp層としてもかまわない。
最後に第1図fc)に示すように、部分的に萬抵抗In
p層12を除去してn型電極9.およびp型電極11を
形成した。電極はその面積をできるかぎり小さくなるよ
うに形成し、ワイヤボンディング用の100μmX50
μm程度の領域およびメサストライプ13にそった領域
以外全除去して寄生容量の低減をはかった0 全長120μmに切り出し1.5μm帯のDFB−LD
を製作して室温CW動作時の特性を測定したところ、発
振しきい値電流15mA、微分量子効率25チで、出力
が40 mWまで、そして最高120υ以上の温度まで
安定に単一軸モード発振した0また室温において高周波
応答特性を評価したところ、発振しきい値の1,5倍に
バイアスした動作条件で3dB低下のカットオフ周波数
が4.50H2と第3図のような従来構造のものと比べ
て2倍〜3倍の改善が認められた。4Gb/sのランダ
ムパルスNRZ変調時にも安定に単一軸モード発振を示
した。
p層12を除去してn型電極9.およびp型電極11を
形成した。電極はその面積をできるかぎり小さくなるよ
うに形成し、ワイヤボンディング用の100μmX50
μm程度の領域およびメサストライプ13にそった領域
以外全除去して寄生容量の低減をはかった0 全長120μmに切り出し1.5μm帯のDFB−LD
を製作して室温CW動作時の特性を測定したところ、発
振しきい値電流15mA、微分量子効率25チで、出力
が40 mWまで、そして最高120υ以上の温度まで
安定に単一軸モード発振した0また室温において高周波
応答特性を評価したところ、発振しきい値の1,5倍に
バイアスした動作条件で3dB低下のカットオフ周波数
が4.50H2と第3図のような従来構造のものと比べ
て2倍〜3倍の改善が認められた。4Gb/sのランダ
ムパルスNRZ変調時にも安定に単一軸モード発振を示
した。
本実施例のレーザ素子では第3図の構造で、基板1に回
折格子を形成し、段差22を形成せずにカイト層23.
活性層4等を積層して作製したものと比べて、微分抵抗
の値にして1/2程匿に低減することができた。カイト
層23は1〜2X1018cIrL−3程度にドーピン
グ濃度を選ぶことによシ、しきい値電流等のレーザの靜
荷性および高周波特性が最適化できた。ガイド層23の
ドーピング濃度が3X1017cIIL 3以下のとき
は抵抗値カ30優程度大きくなシ、高周波特性の劣化が
認められた。逆に5X1018cnL3以上と大きくし
た場合は吸収損失の増大および不純物によシ活性層の成
長メルトが汚染され、発光効率が下がるために量子効率
が低下した。
折格子を形成し、段差22を形成せずにカイト層23.
活性層4等を積層して作製したものと比べて、微分抵抗
の値にして1/2程匿に低減することができた。カイト
層23は1〜2X1018cIrL−3程度にドーピン
グ濃度を選ぶことによシ、しきい値電流等のレーザの靜
荷性および高周波特性が最適化できた。ガイド層23の
ドーピング濃度が3X1017cIIL 3以下のとき
は抵抗値カ30優程度大きくなシ、高周波特性の劣化が
認められた。逆に5X1018cnL3以上と大きくし
た場合は吸収損失の増大および不純物によシ活性層の成
長メルトが汚染され、発光効率が下がるために量子効率
が低下した。
なお1本発明の実施例においてはInpを基板、I’n
GaAsPを活性層とする波長1μm帯の素子を示した
が、用いる半導体材料はもちろんこれに限るものではな
く、GaAAiAs/GaAs糸、InGaA s /
I nAA!As系等他の半導体材料を用いて何らさ
しつかえない。もちろんDPB−LDのみならず、DB
R−LDやノアブリベロー型のLDにも適用できる。
GaAsPを活性層とする波長1μm帯の素子を示した
が、用いる半導体材料はもちろんこれに限るものではな
く、GaAAiAs/GaAs糸、InGaA s /
I nAA!As系等他の半導体材料を用いて何らさ
しつかえない。もちろんDPB−LDのみならず、DB
R−LDやノアブリベロー型のLDにも適用できる。
(発明の効果)
本発明の特徴は、半絶縁基板上に形成するBH−LDに
おいて、発光再結合する活性層を含むメサストライプに
平行な方向に段差を形成し、そこでガイド層や、クラッ
ド層の厚さを大きくしたことである。それによって素子
抵抗勿犬きくすることなく、’8mを十分低減する仁と
ができ、−周波応答特性が大幅に向上したDFB−B)
(−LD。
おいて、発光再結合する活性層を含むメサストライプに
平行な方向に段差を形成し、そこでガイド層や、クラッ
ド層の厚さを大きくしたことである。それによって素子
抵抗勿犬きくすることなく、’8mを十分低減する仁と
ができ、−周波応答特性が大幅に向上したDFB−B)
(−LD。
DBR−BH−LDが得られた。
第1図(a)〜(C)は本発明の一実施例であるDFB
−LDの製作工程を示す図、第2図、第3図は従来例の
BH−LDを示す図である。図において、■・・・・・
・半絶鍼性1np基板、2・・・・・・p+−Inp層
、3・・・・・・p−Inp層、4・・・・・・活性層
、5・・印・n −Inp層9.6.7・・・・・・メ
サ、8・・・・・Zn拡散領域、9・・・・・n型電極
、lO・・・・・・SiN膜、11・・・・・・p型電
極、12・・・・・・謁抵抗lnP層、13・・団・メ
サストライプ、21・・・・・・回折格子、22・・・
・・・段差、23°°°°゛°ガイド層・
−一、°−:、さ° □ 代理人 弁理士 内 原 戴・−1″−1〇− 牟2■
−LDの製作工程を示す図、第2図、第3図は従来例の
BH−LDを示す図である。図において、■・・・・・
・半絶鍼性1np基板、2・・・・・・p+−Inp層
、3・・・・・・p−Inp層、4・・・・・・活性層
、5・・印・n −Inp層9.6.7・・・・・・メ
サ、8・・・・・Zn拡散領域、9・・・・・n型電極
、lO・・・・・・SiN膜、11・・・・・・p型電
極、12・・・・・・謁抵抗lnP層、13・・団・メ
サストライプ、21・・・・・・回折格子、22・・・
・・・段差、23°°°°゛°ガイド層・
−一、°−:、さ° □ 代理人 弁理士 内 原 戴・−1″−1〇− 牟2■
Claims (1)
- 半絶縁性の基板上に活性層を含む積層構造を設け、メサ
ストライプに成形して埋め込んだ構造の半導体レーザに
おいて、前記半絶縁性基板に前記メサストライプに平行
な方向に段差が形成され、その段差部分で前記活性層の
下の半導体層が平坦部よりも厚く形成されていることを
特徴とする半導体レーザ。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP23268985A JPS6292385A (ja) | 1985-10-17 | 1985-10-17 | 半導体レ−ザ |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP23268985A JPS6292385A (ja) | 1985-10-17 | 1985-10-17 | 半導体レ−ザ |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS6292385A true JPS6292385A (ja) | 1987-04-27 |
Family
ID=16943242
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP23268985A Pending JPS6292385A (ja) | 1985-10-17 | 1985-10-17 | 半導体レ−ザ |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS6292385A (ja) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS647681A (en) * | 1987-06-30 | 1989-01-11 | Fujikura Ltd | Distributed reflex semiconductor laser |
JP2017130605A (ja) * | 2016-01-22 | 2017-07-27 | 日本電信電話株式会社 | 半導体光デバイス |
-
1985
- 1985-10-17 JP JP23268985A patent/JPS6292385A/ja active Pending
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS647681A (en) * | 1987-06-30 | 1989-01-11 | Fujikura Ltd | Distributed reflex semiconductor laser |
JP2017130605A (ja) * | 2016-01-22 | 2017-07-27 | 日本電信電話株式会社 | 半導体光デバイス |
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