JPS6290145A - Ｎｍｒスペクトル測定方法 - Google Patents
Ｎｍｒスペクトル測定方法Info
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- JPS6290145A JPS6290145A JP61183522A JP18352286A JPS6290145A JP S6290145 A JPS6290145 A JP S6290145A JP 61183522 A JP61183522 A JP 61183522A JP 18352286 A JP18352286 A JP 18352286A JP S6290145 A JPS6290145 A JP S6290145A
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、物体の選択された容積内のスピン共鳴信号の
周波数を測定する方法であって、この容積を均一な静磁
界内に置き、勾配磁界が存在する下で高周波電磁パルス
により励起し、スピン共鳴信号、所謂ＦＩＤ信号を得、
これから当該容積内に存在するスピンの周波数スペクト
ルを導き出すＮＭＲスペクトル測定方法に関するもので
ある。
周波数を測定する方法であって、この容積を均一な静磁
界内に置き、勾配磁界が存在する下で高周波電磁パルス
により励起し、スピン共鳴信号、所謂ＦＩＤ信号を得、
これから当該容積内に存在するスピンの周波数スペクト
ルを導き出すＮＭＲスペクトル測定方法に関するもので
ある。
このような方法は既知であり、例えば、［ジャーナル
オブ マグネティック レゾナンスＪ５６巻３５０〜３
５４頁（１９８４年）にのっているダブリュー・ピー・
アウエ（Ｗ、 Ｐ、Ａｕｅ）他の論文に記載されている
。この記載された方法によれば、勾配磁界を順次にＸ方
向、ｙ方向および２方向に印加し、このような勾配磁界
の存在する所で毎回合成高周波パルスを発生する。各合
成高周波パルスは選択性の４５°パルス、広帯域９０°
パルスおよび選択性の４５°パルスを具える。これらの
３個の合成パルスの後に、印加された勾配磁界の勾配の
強さ、均一な磁界の強さおよび選択性のパルスの周波数
により決まる副容積がＺ方向に負の磁化をとる。別の９
０°パルス（広帯域、非選択性）の後、選択された容積
内の物質の正確なスペクトルが測定すべきＦＩＤ信号か
ら求まる。
オブ マグネティック レゾナンスＪ５６巻３５０〜３
５４頁（１９８４年）にのっているダブリュー・ピー・
アウエ（Ｗ、 Ｐ、Ａｕｅ）他の論文に記載されている
。この記載された方法によれば、勾配磁界を順次にＸ方
向、ｙ方向および２方向に印加し、このような勾配磁界
の存在する所で毎回合成高周波パルスを発生する。各合
成高周波パルスは選択性の４５°パルス、広帯域９０°
パルスおよび選択性の４５°パルスを具える。これらの
３個の合成パルスの後に、印加された勾配磁界の勾配の
強さ、均一な磁界の強さおよび選択性のパルスの周波数
により決まる副容積がＺ方向に負の磁化をとる。別の９
０°パルス（広帯域、非選択性）の後、選択された容積
内の物質の正確なスペクトルが測定すべきＦＩＤ信号か
ら求まる。
２個の選択性の４５°パルスは単一の選択性の９０’パ
ルスと考えられ、この間は非選択性の９０゜パルスは発
生しない。必要な選択性のため勾配磁界を加え、非選択
性の９０°パルスも発生すべきであるから、非選択性の
９０°パルスは非常に大きな帯域幅（即ち、非常に短い
）を有し、僅かな選択性でも除去する必要がある。上述
したことはこの非選択性の９０°パルスを発生するため
の高周波送信機が非常に高い尖頭電力を必要とし、これ
は勿論欠点となる。
ルスと考えられ、この間は非選択性の９０゜パルスは発
生しない。必要な選択性のため勾配磁界を加え、非選択
性の９０°パルスも発生すべきであるから、非選択性の
９０°パルスは非常に大きな帯域幅（即ち、非常に短い
）を有し、僅かな選択性でも除去する必要がある。上述
したことはこの非選択性の９０°パルスを発生するため
の高周波送信機が非常に高い尖頭電力を必要とし、これ
は勿論欠点となる。
この既知の方法は、それが種々の励起パルスにより生ず
る磁化の回転の和に基づいているという欠点を有してい
る。全対象物においても、また、対象物の選択された容
積においても、これらのパルスは２７０°又は５４０°
の角度だけ全スピン回転を行わねばならない。しかし、
これは全く真実ではない。これは（勾配磁界Ｇ８および
２個の４５゜選択パルスによる）選択されたｘ％層内の
スピンが３個の合成パルス時に３６０°回転させられる
ためである（但し、選択された容積内のスピンおよび選
択されたＸ断層と選択されたＸ断層又は選択された２断
層とに共通スピン（４５０°）を除く）。
る磁化の回転の和に基づいているという欠点を有してい
る。全対象物においても、また、対象物の選択された容
積においても、これらのパルスは２７０°又は５４０°
の角度だけ全スピン回転を行わねばならない。しかし、
これは全く真実ではない。これは（勾配磁界Ｇ８および
２個の４５゜選択パルスによる）選択されたｘ％層内の
スピンが３個の合成パルス時に３６０°回転させられる
ためである（但し、選択された容積内のスピンおよび選
択されたＸ断層と選択されたＸ断層又は選択された２断
層とに共通スピン（４５０°）を除く）。
同じことは選択されたＸ断層および２断層内のスピンの
回・耘にも妥当する（夫々、ＧｙおよびＧ２の存在下で
の２個の４５°パルスによる選択）。３個の合成パルス
の後発生すべき９０’パルスは、それ故、選択された容
積からの共鳴信号だけではなく、選択されたＸ、ｙおよ
びＸ断層のくずっと大きい）容積からの共鳴信号も生ず
る。
回・耘にも妥当する（夫々、ＧｙおよびＧ２の存在下で
の２個の４５°パルスによる選択）。３個の合成パルス
の後発生すべき９０’パルスは、それ故、選択された容
積からの共鳴信号だけではなく、選択されたＸ、ｙおよ
びＸ断層のくずっと大きい）容積からの共鳴信号も生ず
る。
明らかにこれらの（ずっと大きな）容積では位相がずれ
るが、この容積内の核スピンにより発生する信号は不所
望なものであり、雑音信号と考えるべきである。
るが、この容積内の核スピンにより発生する信号は不所
望なものであり、雑音信号と考えるべきである。
本発明の目的は、選択された容積、特に、横緩和定数７
２ （横緩和時間Ｔ２）が比較的短い物質の周波数スペ
クトルを改良する方法を提供するにある。
２ （横緩和時間Ｔ２）が比較的短い物質の周波数スペ
クトルを改良する方法を提供するにある。
この目的を達成するため、本発明方法は、周波数スペク
トルを決める信号を少なくとも２個の別個の共鳴信号間
又はそれらのフーリエ変換間の差から導き出し、一方の
共鳴信号は広帯域９０°高周波パルスにより励起した後
測定し、他方の共鳴信号は勾配磁界の存在下で選択性の
１８０°高周波パルスを印加し、勾配磁界を不活性化し
、広帯域９０゜高周波パルスを発生させた後測定するこ
とを特徴とする。本発明の方法によれば全対象物が選択
された容積の磁化と反対の磁化をとる。次の９０゜（広
帯域）高周波励起の後、全対象物からの信号を含むＩ’
４Ｄ信号が受は取られる。選択された容積からの信号の
寄与は負である。次に９０° （広帯域）高周波パルス
だけにより発生させられたＦＩＤ信号を測定し、全対象
物からの信号を受は取ると、これらの２個のＦＩＤ信号
の差から選択された容積の周波数スペクトルを求めるこ
とができる。２個の信号間の差はフーリエ変換できる。
トルを決める信号を少なくとも２個の別個の共鳴信号間
又はそれらのフーリエ変換間の差から導き出し、一方の
共鳴信号は広帯域９０°高周波パルスにより励起した後
測定し、他方の共鳴信号は勾配磁界の存在下で選択性の
１８０°高周波パルスを印加し、勾配磁界を不活性化し
、広帯域９０゜高周波パルスを発生させた後測定するこ
とを特徴とする。本発明の方法によれば全対象物が選択
された容積の磁化と反対の磁化をとる。次の９０゜（広
帯域）高周波励起の後、全対象物からの信号を含むＩ’
４Ｄ信号が受は取られる。選択された容積からの信号の
寄与は負である。次に９０° （広帯域）高周波パルス
だけにより発生させられたＦＩＤ信号を測定し、全対象
物からの信号を受は取ると、これらの２個のＦＩＤ信号
の差から選択された容積の周波数スペクトルを求めるこ
とができる。２個の信号間の差はフーリエ変換できる。
また、各信号のフーリエ変換間の差を求めることもでき
る。
る。
本発明方法の一実施例は、４個の共鳴信号から前記信号
を導き出し、第１の共鳴信号を準備なしに非選択性の９
０°高周波パルスにより励起し、準備の後第１の方向に
勾配を有する勾配磁界および選択性の１８０°高周波パ
ルスにより励起すること □により測定し、第２の共鳴
信号を次の非選択性の９０°高周波パルスにより励起し
、準備の後第１の方向と直角な第２の方向に勾配を有す
る勾配磁界および選択性の１８０°高周波パルスにより
励起することにより測定し、第３の共鳴信号を次の非選
択性の９（１’高周波パルスの後測定し、第４の共鳴信
号を準備の後順次の第１および第２の勾配磁界により測
定し、これらの第１および第２の勾配磁界を印加してい
る時各々次の非選択性の９０°高周波パルスの後選択性
の１８０°高周波パルスを発生し、第１および第４の共
鳴信号が前記信号に正の寄与をし、第２および第３の共
鳴信号が負の寄与をすることを特徴とする。この方法を
用いると、対象物のロッド状容積の周波数スペクトルを
求めることができる。「ロッド」は２個の勾配磁界およ
び選択性の１８０°高周波パルスの周波数レンジを適当
に選べば対象物内の任意の位置にとることができる。
を導き出し、第１の共鳴信号を準備なしに非選択性の９
０°高周波パルスにより励起し、準備の後第１の方向に
勾配を有する勾配磁界および選択性の１８０°高周波パ
ルスにより励起すること □により測定し、第２の共鳴
信号を次の非選択性の９０°高周波パルスにより励起し
、準備の後第１の方向と直角な第２の方向に勾配を有す
る勾配磁界および選択性の１８０°高周波パルスにより
励起することにより測定し、第３の共鳴信号を次の非選
択性の９（１’高周波パルスの後測定し、第４の共鳴信
号を準備の後順次の第１および第２の勾配磁界により測
定し、これらの第１および第２の勾配磁界を印加してい
る時各々次の非選択性の９０°高周波パルスの後選択性
の１８０°高周波パルスを発生し、第１および第４の共
鳴信号が前記信号に正の寄与をし、第２および第３の共
鳴信号が負の寄与をすることを特徴とする。この方法を
用いると、対象物のロッド状容積の周波数スペクトルを
求めることができる。「ロッド」は２個の勾配磁界およ
び選択性の１８０°高周波パルスの周波数レンジを適当
に選べば対象物内の任意の位置にとることができる。
本発明方法あ好適な一実施例は、前記信号を８個の共鳴
信号から導き出し、一方の共鳴信号を非選択性の９０°
高周波パルスの後測定し、７個の他方の共鳴信号を準備
後互いに直角な方向の勾配を有する３個の勾配磁界によ
り測定し、７個の共鳴信号を準備するために、７個の異
なる準備期間において第１．第２．第３の勾配磁界を活
性化し、第１と第２の勾配磁界を順次に、第１と第３の
勾配磁界を順次に、第２と第３の勾配磁界を順次に、夫
々、行い、各勾配磁界の存在下で選択性の１８０゜高周
波パルスを発生させ、準備なし又は２個の１８０゜高周
波パルスが発生させられる準備期間を伴う共鳴信号は、
前記信号に正の寄与をし、奇数個の１８０゜高周波パル
スが発生させられる準備期間を伴う共鳴信号は負の寄与
をすることを特徴とする。この方法は対象物内の任意の
位置にある「球状」容積の周波数を求められるようにす
る。この方法はまた横緩和時間Ｔ２が短い物質を含む対
象物に対しても使用できる。
信号から導き出し、一方の共鳴信号を非選択性の９０°
高周波パルスの後測定し、７個の他方の共鳴信号を準備
後互いに直角な方向の勾配を有する３個の勾配磁界によ
り測定し、７個の共鳴信号を準備するために、７個の異
なる準備期間において第１．第２．第３の勾配磁界を活
性化し、第１と第２の勾配磁界を順次に、第１と第３の
勾配磁界を順次に、第２と第３の勾配磁界を順次に、夫
々、行い、各勾配磁界の存在下で選択性の１８０゜高周
波パルスを発生させ、準備なし又は２個の１８０゜高周
波パルスが発生させられる準備期間を伴う共鳴信号は、
前記信号に正の寄与をし、奇数個の１８０゜高周波パル
スが発生させられる準備期間を伴う共鳴信号は負の寄与
をすることを特徴とする。この方法は対象物内の任意の
位置にある「球状」容積の周波数を求められるようにす
る。この方法はまた横緩和時間Ｔ２が短い物質を含む対
象物に対しても使用できる。
図面につき本発明の詳細な説明する。
第１ａ図および第１ｂ図は、本発明方法を略式図示した
ものである。第１ａ図は、オランダ国特許願第８２−０
３５１９号に記載されているような適当にプログラムを
組まれた装置により行なえる測定サイクルを示す。この
測定サイクルは３個の期間ｔｖ、Ｔ。
ものである。第１ａ図は、オランダ国特許願第８２−０
３５１９号に記載されているような適当にプログラムを
組まれた装置により行なえる測定サイクルを示す。この
測定サイクルは３個の期間ｔｖ、Ｔ。
およびＴＴｌに分けられる。準備期間ｔｖにおいて、勾
配磁界ＧｓａＬを活性化し、選択性の１８０°高周波パ
ルスを発生させる。勾配磁界Ｇｓｅｔ は、本例では、
夫々、ｘ、ｙおよび２方向に磁界の強さの勾配を有する
勾配磁界Ｇ、、Ｇｙ又はＧ２の一つである。準備期間ｔ
ｖ （これはできるだけ短くする）の経過後、非選択
性の９０°励起パルスｐｓｏ−Ｉと共に第１の測定期間
ＴＩが開始する。この９０°励起パルスＰ９゜−□によ
り発生させられた共鳴信号ＦＩＤ、＋（ＦＩＤ信号）を
サンプリングする。この期間の後に待ち期間が続く。こ
の待ち期間は被検体の縦緩和時間Ｔ１より長くし、１８
０°パルスにより反転されたスピンが（印加された均一
な静磁界Ｂ。内で）熱平衡状態を回復できるようにする
。測定サイクルの最後の期間ＴＩＩ は非選択性の励
起パルスｐ、ｏ−１と共に始まる。これは第２の共鳴信
号ＦＩＤＨを発生させる。この第２の共鳴信号ＦＩＤ、
は第２の測定期間Ｔ８ の時にサンプリングする。
配磁界ＧｓａＬを活性化し、選択性の１８０°高周波パ
ルスを発生させる。勾配磁界Ｇｓｅｔ は、本例では、
夫々、ｘ、ｙおよび２方向に磁界の強さの勾配を有する
勾配磁界Ｇ、、Ｇｙ又はＧ２の一つである。準備期間ｔ
ｖ （これはできるだけ短くする）の経過後、非選択
性の９０°励起パルスｐｓｏ−Ｉと共に第１の測定期間
ＴＩが開始する。この９０°励起パルスＰ９゜−□によ
り発生させられた共鳴信号ＦＩＤ、＋（ＦＩＤ信号）を
サンプリングする。この期間の後に待ち期間が続く。こ
の待ち期間は被検体の縦緩和時間Ｔ１より長くし、１８
０°パルスにより反転されたスピンが（印加された均一
な静磁界Ｂ。内で）熱平衡状態を回復できるようにする
。測定サイクルの最後の期間ＴＩＩ は非選択性の励
起パルスｐ、ｏ−１と共に始まる。これは第２の共鳴信
号ＦＩＤＨを発生させる。この第２の共鳴信号ＦＩＤ、
は第２の測定期間Ｔ８ の時にサンプリングする。
こうして上述した測定サイクルより下記のことが達成さ
れる。第２の共鳴信号ＦＩＤＩ は、９０°高周波励
起パルスＰ、。−８により励起された全対象物０からの
信号を含む。これを第１ｂ図の左端に示す。
れる。第２の共鳴信号ＦＩＤＩ は、９０°高周波励
起パルスＰ、。−８により励起された全対象物０からの
信号を含む。これを第１ｂ図の左端に示す。
第１の測定サイクルＴエ 時に対象物０の容積Ｓ（層、
即ち、断層）内のスピンが選択性の１８０゜高周波パル
スＰ＋８０により反転させられる。非選択性の９０°高
周波パルスＰ、。−１により全対象物０を励起した後も
全対象物０からの信号を受は取る。
即ち、断層）内のスピンが選択性の１８０゜高周波パル
スＰ＋８０により反転させられる。非選択性の９０°高
周波パルスＰ、。−１により全対象物０を励起した後も
全対象物０からの信号を受は取る。
但し、選択された層Ｓ内の反転されたスピンの信号は反
対の符号を有する。選択された層Ｓは画像の中心部にあ
り、−符号を有する。選択された層Ｓの外部に位置する
物体は十符号を有する。明らかに、信号ＦＩＤ、 か
ら信号ＦＩＤ工 を減算した後には選択された容積Ｓ
のみにより発生させられた信号が残る。（振幅はこの容
積からのスピンだけにより生ずる場合の２倍の高さをを
するが、これはＳ／Ｎ比にとって好適である。）選択さ
れた容積Ｓ内に存在する物体の周波数スペクトルは２個
の共鳴信号ＦＩＤ］Ｉ とＦＩＤ□ との差信号をフ
ーリエ変換することにより求めることができる。明らか
にこの周波数スペクトルは、信号ＦＩＤＩ およびＦ
ＩＤＭのフーリエ変換の差からも求めることができる。
対の符号を有する。選択された層Ｓは画像の中心部にあ
り、−符号を有する。選択された層Ｓの外部に位置する
物体は十符号を有する。明らかに、信号ＦＩＤ、 か
ら信号ＦＩＤ工 を減算した後には選択された容積Ｓ
のみにより発生させられた信号が残る。（振幅はこの容
積からのスピンだけにより生ずる場合の２倍の高さをを
するが、これはＳ／Ｎ比にとって好適である。）選択さ
れた容積Ｓ内に存在する物体の周波数スペクトルは２個
の共鳴信号ＦＩＤ］Ｉ とＦＩＤ□ との差信号をフ
ーリエ変換することにより求めることができる。明らか
にこの周波数スペクトルは、信号ＦＩＤＩ およびＦ
ＩＤＭのフーリエ変換の差からも求めることができる。
第２ａ、 ｂ、 ｃ、 ｄおよびｅ図は、本発明方法の
別の変形例を略式図示したものである。第１ａ図および
第１ｂ図につき述べた方法を用いても、３次元物体内の
任意の位置の一つの層からの共鳴信号を測定できる。第
２ａ図ないしｅに示された方法は、３次元物体の任意の
位置の断面積が小さい細長い（棒状の）容積からの共鳴
信号を測定できる。測定サイクルは今度は４個の期間Ｍ
、、 Ｍ２＋ Ｍ３＋ Ｍ４を具える。これは第２ａ図
につき説明する。期間Ｍ、は第１ａ図の測定期間Ｔに対
応する。この期間Ｍ、では勾配磁界Ｇ、、Ｇｙ又はＧ２
が活性化されることばない。これは第２ａ図の表で（０
，０，０） により示されている。第２の期間Ｍ２は
測定期間Ｔ□ に対応し、勾配磁界Ｇ、を発生する。関
連する選択性の１８０゜高周波パルスを準備期間ｔｖに
おいて発生する。
別の変形例を略式図示したものである。第１ａ図および
第１ｂ図につき述べた方法を用いても、３次元物体内の
任意の位置の一つの層からの共鳴信号を測定できる。第
２ａ図ないしｅに示された方法は、３次元物体の任意の
位置の断面積が小さい細長い（棒状の）容積からの共鳴
信号を測定できる。測定サイクルは今度は４個の期間Ｍ
、、 Ｍ２＋ Ｍ３＋ Ｍ４を具える。これは第２ａ図
につき説明する。期間Ｍ、は第１ａ図の測定期間Ｔに対
応する。この期間Ｍ、では勾配磁界Ｇ、、Ｇｙ又はＧ２
が活性化されることばない。これは第２ａ図の表で（０
，０，０） により示されている。第２の期間Ｍ２は
測定期間Ｔ□ に対応し、勾配磁界Ｇ、を発生する。関
連する選択性の１８０゜高周波パルスを準備期間ｔｖに
おいて発生する。
これを第２ａ図の表では（０，１，Ｏ）により示す。第
３の期間Ｍ３は第２の期間Ｍ２とほぼ同じであり、勾配
磁界Ｇｙではなく、勾配磁界Ｇ８が活性化される点だけ
が異なる。これを表では（１，０，０）により示す。第
４の期間は、その準備期間ｔｖにおいて、先ず一方の勾
配磁界（例えば、Ｇ、）がしばらく活性化され、その後
で他方の勾配磁界（Ｇｙ）がしばらく活性化され、一方
の勾配磁界（Ｇ８）が存在しない場合および他方の勾配
磁界（ＧＹ ）が存在する場合選択性の１８０°高周波
パルスが発生する。
３の期間Ｍ３は第２の期間Ｍ２とほぼ同じであり、勾配
磁界Ｇｙではなく、勾配磁界Ｇ８が活性化される点だけ
が異なる。これを表では（１，０，０）により示す。第
４の期間は、その準備期間ｔｖにおいて、先ず一方の勾
配磁界（例えば、Ｇ、）がしばらく活性化され、その後
で他方の勾配磁界（Ｇｙ）がしばらく活性化され、一方
の勾配磁界（Ｇ８）が存在しない場合および他方の勾配
磁界（ＧＹ ）が存在する場合選択性の１８０°高周波
パルスが発生する。
第１の期間Ｍ、においては、全対象物０からのスピンに
より発生させられた共鳴信号ｆ、（ＦＩＤ信号）を測定
する。これを第２図のｂ（第１ｂ図と類似している。）
に示す。明らかに、夫々、期間Ｍ２およびＭ３時に勾配
磁界ＧｙおよびＧ、並びに選択性の高周波パルスを印加
する結果として、夫々、選択されたｙ断層およびＸ断層
内のスピンが反転され、従って、夫々、測定すべき共鳴
信号ｆ２および［３に負の寄与をする。上述したことは
、第２図のＣおよびｄに略式図示されている。第２図の
Ｃではｙ方向層Ｓ１、第２図のｄではＸ方向層Ｓ２に一
符号が付され、他方対象物０のそれらを取り囲む部分に
十符号が付されている。第２図のｅは期間：、１４時に
行われる測定の結果を示す。勾配磁界（例えば、Ｇ、）
が存在する時第１の選択性の１８０°パルスを用いて、
第１の層（例えば、Ｓｌ）内のスピンを反転する。その
後で（勾配磁界れが存在する時）第２の選択性の１８０
°パルスによりＸ層（Ｓ２）内のスピンを反転する。こ
の結果、７層Ｓ１とＸ層Ｓ２が交わる点のスピンは３６
０°回転させられ、従って、「非反転」となる。こうし
てＳｌと８２の交点のスピンは、第４の期間Ｍ、におい
て測定すべき共鳴信号ｒ、において正の寄与をし、これ
らの層Ｓ、およびＳ２の他の部分は負の寄与をする。
より発生させられた共鳴信号ｆ、（ＦＩＤ信号）を測定
する。これを第２図のｂ（第１ｂ図と類似している。）
に示す。明らかに、夫々、期間Ｍ２およびＭ３時に勾配
磁界ＧｙおよびＧ、並びに選択性の高周波パルスを印加
する結果として、夫々、選択されたｙ断層およびＸ断層
内のスピンが反転され、従って、夫々、測定すべき共鳴
信号ｆ２および［３に負の寄与をする。上述したことは
、第２図のＣおよびｄに略式図示されている。第２図の
Ｃではｙ方向層Ｓ１、第２図のｄではＸ方向層Ｓ２に一
符号が付され、他方対象物０のそれらを取り囲む部分に
十符号が付されている。第２図のｅは期間：、１４時に
行われる測定の結果を示す。勾配磁界（例えば、Ｇ、）
が存在する時第１の選択性の１８０°パルスを用いて、
第１の層（例えば、Ｓｌ）内のスピンを反転する。その
後で（勾配磁界れが存在する時）第２の選択性の１８０
°パルスによりＸ層（Ｓ２）内のスピンを反転する。こ
の結果、７層Ｓ１とＸ層Ｓ２が交わる点のスピンは３６
０°回転させられ、従って、「非反転」となる。こうし
てＳｌと８２の交点のスピンは、第４の期間Ｍ、におい
て測定すべき共鳴信号ｒ、において正の寄与をし、これ
らの層Ｓ、およびＳ２の他の部分は負の寄与をする。
明らかに、４個の共鳴信号ｆ、、 ｆ、、 ｆ３ お
よび［、から、層Ｓ、とＳ２の交点だけを励起したとす
ると得られるであろう信号Δｆに比例する差信号を導く
コトカテきる。Δｆ−（ｆ＋ Ｆ２）−（ｆｓ−Ｆ４）
。信号Δｆ自体は交わりだけを励起したら発生するであ
ろう共鳴信号の４倍だけ大きいが、これはＳ／Ｎ比にと
って好適である。
よび［、から、層Ｓ、とＳ２の交点だけを励起したとす
ると得られるであろう信号Δｆに比例する差信号を導く
コトカテきる。Δｆ−（ｆ＋ Ｆ２）−（ｆｓ−Ｆ４）
。信号Δｆ自体は交わりだけを励起したら発生するであ
ろう共鳴信号の４倍だけ大きいが、これはＳ／Ｎ比にと
って好適である。
明らかに、各共鳴信号ｆｌ、 Ｆ２． Ｆ３． Ｆ４（
７）７−ＩＪ工変換Ｆ１． Ｆ２． Ｆ３． Ｆ４を求
めることができる。従って、差信号Δｆのフーリエ変換
を求める代わりに、選択された容積（層Ｓ、と８２の交
わり）のスペクトルＦをΔＦ＝（Ｆｌ−Ｆ２）−（Ｆ３
−Ｆ４）から求めることができる。
７）７−ＩＪ工変換Ｆ１． Ｆ２． Ｆ３． Ｆ４を求
めることができる。従って、差信号Δｆのフーリエ変換
を求める代わりに、選択された容積（層Ｓ、と８２の交
わり）のスペクトルＦをΔＦ＝（Ｆｌ−Ｆ２）−（Ｆ３
−Ｆ４）から求めることができる。
明らかに同じようにして、選択された容積の外部の物質
が周波数スペクトルに影響することなく、大きな物体内
の有限な３次元要素（小さい「球」：ｍｍ３ないしｃｍ
’のオーダー）から周波数スペクトルを求めることがで
きる。
が周波数スペクトルに影響することなく、大きな物体内
の有限な３次元要素（小さい「球」：ｍｍ３ないしｃｍ
’のオーダー）から周波数スペクトルを求めることがで
きる。
第３図は期間Ｍｌ、 Ｍ２．−−− Ｍｅにおいてどの
勾配磁界Ｇイ、 ＧｙおよびＧ２又はそのいずれか一方
を活性化するかを示す表である。注意すべきことは、期
間Ｍ、、 Ｍ２． Ｍ３． およびＭ４は第２ａ図に
つき述べた方法の期間Ｍ、、 Ｍ２． Ｍ３． およ
びＭ４に対応する。明らかに期間ＩＡ５（第３図：Ｍｓ
、 ｏ、肌１）においても、準備期間ｔ９において（第
１ａ図参照）勾配磁界Ｇ２を印加し、選択性の１８０°
高周波パルスを発生させ、その後で非選択性の９０°高
周波パルスの後共鳴信号ｆ５（ＦＩＤ信号）を測定する
。期間Ｍ６およびＭ７においては、夫々、勾配磁界Ｇ、
ｌおよびＧ、、Ｇ、およびＧ２を準備期間ｔｖにおいて
順次に印加する（各フィールドは関連する選択性の１８
０°高周波パルスを伴う。期間Ｍ８（第３図；Ｍ、：
１．１．１）においては準備期間ｔｖにおいて（関連す
る１８０°高周波パルスと共に）勾配磁界Ｇ、、Ｇｙお
よびＧ２を順次に印加する。８個の期間Ｍｌ、 Ｍ２．
Ｍ３．−−− Ｍａからの測定された共鳴信号ｆ、、
Ｆ２．−−−− ｆ、から差信号Δｆ（Δｆ＝ｆ、−
ｆ２−ｆ、＋ｆ、−ｆ、、＋ｆ６＋ｆ、−ｆ８）を計算
できる。この差信号は１８０°パルスにより選択された
３個の対象物層Ｘ、ｙおよび２の交わりにより決まる３
次元要素内で発生した信号と、勾配磁界Ｇ、、Ｇｙおよ
びＧ２だけに依存する。この差信号をフーリエ変換する
と間接的に選択された容積の周波数スペクトルΔＦを得
られる。明らかに、周波数スペクトルΔＦは８個の信号
のフーリエ変換を加減算することによっても求まる。Δ
Ｆ＝Ｆ１−Ｆ２−Ｆ３＋Ｆ４−Ｆ５＋Ｆ６＋Ｆ７−Ｆ８
゜Ｆｌ、 Ｆ２．−−−Ｆ８ ハ信号ｆｌ。
勾配磁界Ｇイ、 ＧｙおよびＧ２又はそのいずれか一方
を活性化するかを示す表である。注意すべきことは、期
間Ｍ、、 Ｍ２． Ｍ３． およびＭ４は第２ａ図に
つき述べた方法の期間Ｍ、、 Ｍ２． Ｍ３． およ
びＭ４に対応する。明らかに期間ＩＡ５（第３図：Ｍｓ
、 ｏ、肌１）においても、準備期間ｔ９において（第
１ａ図参照）勾配磁界Ｇ２を印加し、選択性の１８０°
高周波パルスを発生させ、その後で非選択性の９０°高
周波パルスの後共鳴信号ｆ５（ＦＩＤ信号）を測定する
。期間Ｍ６およびＭ７においては、夫々、勾配磁界Ｇ、
ｌおよびＧ、、Ｇ、およびＧ２を準備期間ｔｖにおいて
順次に印加する（各フィールドは関連する選択性の１８
０°高周波パルスを伴う。期間Ｍ８（第３図；Ｍ、：
１．１．１）においては準備期間ｔｖにおいて（関連す
る１８０°高周波パルスと共に）勾配磁界Ｇ、、Ｇｙお
よびＧ２を順次に印加する。８個の期間Ｍｌ、 Ｍ２．
Ｍ３．−−− Ｍａからの測定された共鳴信号ｆ、、
Ｆ２．−−−− ｆ、から差信号Δｆ（Δｆ＝ｆ、−
ｆ２−ｆ、＋ｆ、−ｆ、、＋ｆ６＋ｆ、−ｆ８）を計算
できる。この差信号は１８０°パルスにより選択された
３個の対象物層Ｘ、ｙおよび２の交わりにより決まる３
次元要素内で発生した信号と、勾配磁界Ｇ、、Ｇｙおよ
びＧ２だけに依存する。この差信号をフーリエ変換する
と間接的に選択された容積の周波数スペクトルΔＦを得
られる。明らかに、周波数スペクトルΔＦは８個の信号
のフーリエ変換を加減算することによっても求まる。Δ
Ｆ＝Ｆ１−Ｆ２−Ｆ３＋Ｆ４−Ｆ５＋Ｆ６＋Ｆ７−Ｆ８
゜Ｆｌ、 Ｆ２．−−−Ｆ８ ハ信号ｆｌ。
Ｆ２．−−− Ｆ８のフーリエ変換である。注意すべき
ことは、差信号△ｒの強さは所望の容積だけを励起した
ならば測定されるであろう信号の８倍大きい。
ことは、差信号△ｒの強さは所望の容積だけを励起した
ならば測定されるであろう信号の８倍大きい。
注意すべきことは、本発明の範囲を逸脱せずに、ｈｉし
た方法の修正例を考え得ることである。例えば、期間Ｍ
、（第２ａ図又は第３図）後、２個の勾配磁界（例えば
、Ｇ、およびＧ、）を準備期間ｔｖにおいて同時に印加
し、同時に選択性の１８０°高周波パルスを発生させる
。こうすると（ＸＯ，Ｏ）、 （ｙｏ。
た方法の修正例を考え得ることである。例えば、期間Ｍ
、（第２ａ図又は第３図）後、２個の勾配磁界（例えば
、Ｇ、およびＧ、）を準備期間ｔｖにおいて同時に印加
し、同時に選択性の１８０°高周波パルスを発生させる
。こうすると（ＸＯ，Ｏ）、 （ｙｏ。
Ｏ）および（−Ｘｏ、 ０） （−ｙｏ、 Ｏ）を通っ
て延在するＺ軸に平衡な面により限られる容積内のスピ
ンが反転させられる。次に発生すべき共鳴信号を期間Ｍ
１の信号ｆ、から減算すると、昔に指示された容積に対
する差信号が見つかる。しかし、この容積は第２ａ図な
いしｄ図につき述べた方法により測定される容積からず
れている。（Ｘｏ、 Ｖｏｗ、 （−ｘ。、 ｙｏ）
’、 （ＸＯ，−ｙ。）。
て延在するＺ軸に平衡な面により限られる容積内のスピ
ンが反転させられる。次に発生すべき共鳴信号を期間Ｍ
１の信号ｆ、から減算すると、昔に指示された容積に対
する差信号が見つかる。しかし、この容積は第２ａ図な
いしｄ図につき述べた方法により測定される容積からず
れている。（Ｘｏ、 Ｖｏｗ、 （−ｘ。、 ｙｏ）
’、 （ＸＯ，−ｙ。）。
（−×。、−ｙｏ）を通って延在するＺ軸に平衡な面間
容積と、上記座標により決まる容積とを比較する。
容積と、上記座標により決まる容積とを比較する。
第１ａ図および第１ｂ図は本発明方法を示す説明図、第
２ａ、 ｂ、 ｃおよびｄ図は別の本発明方法を示す説
明図、 第３図は本発明方法の好適な変形例を示す説明図である
。 ｔｖ・・−準備期間 Ｔ、 ・・・第１の測定期間 ＴＩ ・・・第２の測定期間 Ｇ・・・勾配磁界 Ｍ・・・測定期間 手 続 補 正 書（方式） 昭和６１年１１月１０日 特許庁長官 黒 １） 明 雄 殿■、事件の表
示 昭和６１年特許願第 １８３５２２号 ２、発明の名称 ＮＭＲスペクトル測定方法 ３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 、名称 エヌ・ベー・フィリップス・フルーイラン
ベンファブリケン ４、代 理 人 ７、補正の内容（別紙の通り） １、明細書第１８頁第５行〜第６゛行をつぎのとおりに
訂正する。 「第２ａ、 ｂ、 ｃ、 ｄ 右よび０図は別の本発明
方法を示す説明図、」 代理人弁理士 杉 村 暁 秀外Ｉ名
２ａ、 ｂ、 ｃおよびｄ図は別の本発明方法を示す説
明図、 第３図は本発明方法の好適な変形例を示す説明図である
。 ｔｖ・・−準備期間 Ｔ、 ・・・第１の測定期間 ＴＩ ・・・第２の測定期間 Ｇ・・・勾配磁界 Ｍ・・・測定期間 手 続 補 正 書（方式） 昭和６１年１１月１０日 特許庁長官 黒 １） 明 雄 殿■、事件の表
示 昭和６１年特許願第 １８３５２２号 ２、発明の名称 ＮＭＲスペクトル測定方法 ３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 、名称 エヌ・ベー・フィリップス・フルーイラン
ベンファブリケン ４、代 理 人 ７、補正の内容（別紙の通り） １、明細書第１８頁第５行〜第６゛行をつぎのとおりに
訂正する。 「第２ａ、 ｂ、 ｃ、 ｄ 右よび０図は別の本発明
方法を示す説明図、」 代理人弁理士 杉 村 暁 秀外Ｉ名
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、物体の選択された容積内のスピン共鳴信号の周波数
を測定する方法であって、この容積を均一な静磁界内に
置き、勾配磁界が存在する下で高周波電磁パルスにより
励起し、スピン共鳴信号、所謂ＦＩＤ信号を得、これか
ら当該容積内に存在するスピンの周波数スペクトルを導
き出すＮＭＲスペクトル測定方法において、周波数スペ
クトルを決める信号を少なくとも２個の別個の共鳴信号
間又はそれらのフーリエ変換間の差から導き出し、一方
の共鳴信号は広帯域９０°高周波パルスにより励起した
後測定し、他方の共鳴信号は勾配磁界の存在下で選択性
の１８０°高周波パルスを印加し、勾配磁界を不活性化
し、広帯域９０°高周波パルスを発生させた後測定する
ことを特徴とするＮＭＲスペクトル測定方法。 ２、４個の共鳴信号から前記信号を導き出し、第１の共
鳴信号を準備なしに非選択性の９０°高周波パルスによ
り励起し、準備の後第１の方向に勾配を有する勾配磁界
および選択性の１８０°高周波パルスにより励起するこ
とにより測定し、第２の共鳴信号を次の非選択性の９０
°高周波パルスにより励起し、準備の後第１の方向と直
角な第２の方向に勾配を有する勾配磁界および選択性の
１８０°高周波パルスにより励起することにより測定し
、第３の共鳴信号を次の非選択性の９０°高周波パルス
の後測定し、第４の共鳴信号を準備の後順次の第１およ
び第２の勾配磁界により測定し、これらの第１および第
２の勾配磁界を印加している時各々次の非選択性の９０
°高周波パルスの後選択性の１８０°高周波パルスを発
生し、第１および第４の共鳴信号が前記信号に正の寄与
をし、第２および第３の共鳴信号が負の寄与をすること
を特徴とする特許請求の範囲第１項記載のＮＭＲスペク
トル測定方法。 ３、前記信号を８個の共鳴信号から導き出し、一方の共
鳴信号を非選択性の９０°高周波パルスの後測定し、７
個の他方の共鳴信号を準備後互いに直角な方向の勾配を
有する３個の勾配磁界により測定し、７個の共鳴信号を
準備するために、７個の異なる準備期間において第１、
第２、第３の勾配磁界を活性化し、第１と第２の勾配磁
界を順次に、第１と第３の勾配磁界を順次に、第２と第
３の勾配磁界を順次に、夫々、行い、各勾配磁界の存在
下で選択性の１８０°高周波パルスを発生させ、準備な
し又は２個の１８０°高周波パルスが発生させられる準
備期間を伴う共鳴信号は、前記信号に正の寄与をし、奇
数個の１８０°高周波パルスが発生させられる準備期間
を伴う共鳴信号は負の寄与をすることを特徴とする特許
請求の範囲第１項記載のＮＭＲスペクトル測定方法。 ４、勾配磁界が少なくとも２個の勾配の方向が互いに直
角に延在する勾配磁界を具えることを特徴とする特許請
求の範囲第１項記載のＮＭＲスペクトル測定方法。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| NL8502205A NL8502205A (nl) | 1985-08-08 | 1985-08-08 | Werkwijze voor het bepalen van een n.m.r. spectrum. |
| NL8502205 | 1985-08-08 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6290145A true JPS6290145A (ja) | 1987-04-24 |
| JPH074351B2 JPH074351B2 (ja) | 1995-01-25 |
Family
ID=19846400
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP61183522A Expired - Lifetime JPH074351B2 (ja) | 1985-08-08 | 1986-08-06 | Ｎｍｒスペクトル測定方法 |
Country Status (5)
| Country | Link |
|---|---|
| EP (1) | EP0212734B1 (ja) |
| JP (1) | JPH074351B2 (ja) |
| DE (1) | DE3671523D1 (ja) |
| IL (1) | IL79632A (ja) |
| NL (1) | NL8502205A (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62109558A (ja) * | 1985-09-25 | 1987-05-20 | ピカ− インタ−ナシヨナル リミテツド | 核磁気共鳴装置 |
| JPH024357A (ja) * | 1988-06-14 | 1990-01-09 | Yokogawa Medical Syst Ltd | 核磁気共鳴画像診断装置の領域制限方法 |
| JPH0217035A (ja) * | 1988-04-27 | 1990-01-22 | Natl Res Dev Corp | 対象物の所望部分のｎｍｒスペクトラムを発生させる方法 |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| GB8711379D0 (en) * | 1987-05-14 | 1987-06-17 | Nat Res Dev | Echo planar imaging systems |
| JP4129811B2 (ja) | 2002-04-30 | 2008-08-06 | 株式会社吉野工業所 | 注出容器 |
Family Cites Families (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4318043A (en) * | 1978-07-20 | 1982-03-02 | The Regents Of The University Of California | Method and apparatus for rapid NMR imaging of nuclear densities within an object |
| DE2936465A1 (de) * | 1979-09-10 | 1981-06-11 | Siemens AG, 1000 Berlin und 8000 München | Verfahren zur erstellung von kernresonanzbildern |
| DE3209264A1 (de) * | 1982-03-13 | 1983-09-22 | Bruker Medizintechnik Gmbh, 7512 Rheinstetten | Verfahren zum messen der magnetischen kernresonanz fuer die nmr-tomographie |
-
1985
- 1985-08-08 NL NL8502205A patent/NL8502205A/nl not_active Application Discontinuation
-
1986
- 1986-08-01 DE DE8686201356T patent/DE3671523D1/de not_active Expired - Lifetime
- 1986-08-01 EP EP86201356A patent/EP0212734B1/de not_active Expired - Lifetime
- 1986-08-05 IL IL79632A patent/IL79632A/xx unknown
- 1986-08-06 JP JP61183522A patent/JPH074351B2/ja not_active Expired - Lifetime
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62109558A (ja) * | 1985-09-25 | 1987-05-20 | ピカ− インタ−ナシヨナル リミテツド | 核磁気共鳴装置 |
| JPH0217035A (ja) * | 1988-04-27 | 1990-01-22 | Natl Res Dev Corp | 対象物の所望部分のｎｍｒスペクトラムを発生させる方法 |
| JPH024357A (ja) * | 1988-06-14 | 1990-01-09 | Yokogawa Medical Syst Ltd | 核磁気共鳴画像診断装置の領域制限方法 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| NL8502205A (nl) | 1987-03-02 |
| DE3671523D1 (de) | 1990-06-28 |
| JPH074351B2 (ja) | 1995-01-25 |
| IL79632A (en) | 1990-07-26 |
| EP0212734A1 (de) | 1987-03-04 |
| EP0212734B1 (de) | 1990-05-23 |
| IL79632A0 (en) | 1986-11-30 |
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