JPH0217035A - 対象物の所望部分のｎｍｒスペクトラムを発生させる方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〈産業上の利用分野〉 本発明は、ＮＭＲ（核磁気共鳴）画像分光システム、そ
してさらに限定的に言うと、人体の特定の小さな体積の
選択及びかかる小さな体積に関するＮＭＲスペクトラム
の生成に関する。

〈従来の技術〉 その位置を主体（被検者）のＮＭＲ画像に関連づけるこ
とのできる選定された立方体から高解像度の生体内ＮＭ
Ｒスペクトラムを生成するためには、複数の技法がこれ
まで用いられてきた（Ｒ，Ｊ、　Ｏｒｄｉｄｇｅ、　Ａ
、　Ｃｏｎｎｅｌｌｙ及びＪ、　Ａ、　Ｂ、　Ｌｏｈｍ
ａｎ著；　　Ｊ、　Ｍａｇｎ、　Ｒｅ５ｏｎ、　（磁気
共鳴ジャーナル）　、　８８．２８３　　（１９８８年
、　ｌ５ＪＳ技術）及びり、　Ｍ、　Ｄｏｄｄｒｅｌｌ
、　Ｗ、　Ｍ、　Ｂｒｏｏｋｓ、　Ｊ、　Ｍ。

Ｂｕｌｓｉｎｇ、　Ｊ、　Ｐｌｅｌｄ、　Ｍ、　Ｇ、　
Ｉｒｖｉｎｇ及び１１゜Ｂａｄｄｃｌｃｙ共著；　Ｊ、
　Ｍａｇｎ、　Ｒｅ５ｏｎ、　６８．３７６　（１９８
８年）〕。これらの方法は全て何らかの欠点をもってい
るものの、ｌ５ＩＳ技術は、特にリンＮＭＲ分光法によ
るエネルギー代謝を調査する場合において、最も容易に
使用できるものであることが証明されてきた。ｌ５ＩＳ
方法のもつ主な欠点は、立方体の選択が、対象となって
いる領域の外の組織体積を源とする大量の信号の抹消に
よってのみ達成できるという点にある。調査すべき信号
は時として、比較上手さいものであり、分光計の不安定
さによってひき起こされうる抹消プロセス上の誤りが時
として、結果として得られるスペクトラムの中に見られ
ることもある。この問題は、現在、■Ｓ■Ｓ実験に先立
って望まれていないスピン磁化をランダム化する選択的
ノイズプレパルス（Ｒ，Ｊ、　Ｏｒｄｉｄｇｅ；　Ｍａ
ｇｎ、　Ｒｅ５ｏｎ、　Ｍｅｄ、　５．９３゜１９８７
）を使用することによって、解決されてきた。

ノイズパルスは、縦方向スピン磁化をランダム化し従っ
てｌ５ＩＳ技術の主要な利点の１つすなわち適用された
高周波パワーレベルに対する不感度を保持することから
、特に有効である。

空間的選択に対する異なるアプローチにおいては、化学
シフトの画像化技術が用いられている［Ａ、　Ａ、　Ｍ
ａｕｄｓｌｃｙ、　Ｓ、　Ｋ、　Ｈｌｌａｌ、　Ｗ、　
Ｈ，Ｐｅｒｍａｎ及びＨ，Ｅ、　８１ｓ＋ｏｎ；　Ｊ、
　Ｍａｇｎ、　Ｒｅ５ｏｎ、　５１．１４７（１９８３
年）］。テクノロジー上の最近の進歩によりこの方法を
生体内でリン代謝物質の空間的分布を決定するために応
用することが可能となった。

能動的に遮へいされた勾配コイルの使用による勾配パル
スに続く渦電流の除去［Ｐ、　Ｍａｎｓｆｌｅｌｄ及び
Ｂ、　Ｃｈａｐｍａｎ：　Ｊ、　Ｐｈｙｓ、　Ｅ　（￥
Ａ子物理ジャーナル）；Ｓｃｉ、　Ｉｎｓｔｒｕｍ　（
計装科学）　、　１９．５４０　（１９８６年）］の結
果、高周波（ＲＦ）パルスに続く遅延を最小限におさえ
た状態でＮＭＲスペクトラムを得ることかできた（ｆ、
　Ｊ、　Ｃｏｘ、　Ｄ、　Ｊ、　Ｂｒｙａｎｔ。

Ｂ、　　Ｄ、　　Ｒｏｓｓ、　　１．　　Ｒ，Ｙｏｕｎ
ｇ、　　Ｄ、　　Ｇ、　　Ｇａｄｌａｍ、　　Ｇ、　　
Ｍ。

Ｂｙｄｄｅｒ、　Ｓ、　Ｒ，Ｗｉｌｌｉａｍｓ、　Ａ、
　Ｌ、　Ｂｕｓｚａ及びＴ、　Ｅ、　Ｂａｔｅｓ共著；
　Ｍａｇｎ、　Ｒｅ５ｏｎ、　Ｍｅｄ　（磁気共鳴医学
）　、　５．１８６　（１９８７年）〕。この方法のも
つこれまでの欠点は、獲得できるスペクトルがスピン−
スピン緩和時間に依存していたという点にあった。これ
は今では著しく減少されているが、この依存性を完全に
除去することは不可能であり、データ収集に先立つ短か
い遅延（約２ミリセカンド）は、得られたスペクトラム
における広い共鳴線（約５００Ｈｚ以上の線幅）の欠如
そして信号対ノイズ比のわずかな減少といった結果をも
たらす。

興味の対象となる共鳴の大部分は狭い線幅を生成するた
め、これまでの欠点は通常、結果として得られたスペク
トラムにおける相及びベースラインの人為結果をひきお
こすにすぎない。この技術のもつさらにもう１つの欠点
は、化学シフトの画像化実験を完了するのに必要な実験
時間が比較的長いということにある。標準的に言ってこ
の時間は、３２Ｘ３２の２次元空間解像度について１５
分であり、従ってより短かい時間的規模での時間的経過
研究にこの方法を使用することを不可能にしている。

化学シフトの画像化のもつ利点は、実験がひとたび完了
するとそのデータには２次元又は３次元の空間アレイ内
の要素の各々からのＮＭＲスペクトラムが含まれている
、という点にある。このデータの大部分は必要とされな
い。しかし、これは画像化プロセスの一部として獲得さ
れなくてはならないものである。

〈課題を解決するための手段〉 本発明の目的は、多数の材料体積の選択を可能にし、実
験時間を選択された立方体の数、サイズ及び位置の間で
妥協がなされうるようなｌ５ＩＳ技術の拡張を提供する
ことにある。

本発明に従うと、対象のＭ個のＮ　Ｍ　Ｒ応答を得る作
業を含めて１つの対象の望ましい一部分のＮＭＲスペク
トラムを生成しくなお各々の応答にはかかる対象内の複
数のさらに小さい体積からの情報が含まれている）、加
算又は減算によりＭ個のＮＭＲ応答を結合させて選択さ
れたさらに小さい体積からの応答を得る方法が提供され
る。かかる対象は、さらに大きい人体の一部分であって
もよい。

好ましい実施例においては、Ｍ個のＮＭＲ応答の全シー
ケンス内で各々の小さい体積は、スピンシステムの偶数
の反転又は二重反転を経験する。

本発明の実施態様は、以下において、添付の図面を参考
にして一例として説明されている。

〈実施　例〉 ここで図面を参照すると、問題を単純化するため第１図
に示されているような単一のイメージを表わす２×２の
マトリクスを考えるのが良いと思われる。その目的は、
一連の実験からの結果の線形（−次）結合により、４つ
の正方形のいずれかから信号を得ることにある。次にこ
の方法は、アレイ要素の細分及びこの技術の原則の反復
のプロセスによって、さらに大きいアレイへと拡大する
ことができる。ここに、以下に与えられている２×２の
マトリクスで表わされうる１つの・イメージがあると仮
定しよう。

マトリクスＬ、の各々の要素は、実空間の−ｔ、Ｊ 領域内に生成された信号の強度に相当する。ｉ＝０．１
及びｊ−０，１となるように、２進法を採用すると有効
である。

上記マトリクスは要素が−１である場合のみの実空間の
上記領域におけるＮＭＲスピンの反転オペレーションに
相当する。選択的なｉｇｏ’のパルスがこの目的を達成
するのに用いられる。又Ｍ１゛１には、２つの選択的パ
ルスを適用する必要があることに留意されたい。要素が
＋１である場合、スピンは反転されないか又はすでに２
回反転されてしまったのである。この反転の効果は、第
１図に図式的に示されている。この図において、斜線の
引かれた要素は、単一の反転パルスを経験しており交差
斜線の要素は２つのパルスを受けたものである。従って
各々のマトリクスは、個別の１つのＮＭＲ実験に相応す
る。我々はこれらα、β のマトリクスとＭ　　　と表記した。ここにおいて、α
、βはそのマトリクスに対するラベルであり、指数では
ない。同様に我々は、マトリクス〜“′βのｉ番目、ｊ
番目のマトリクス要素とし〜α、β てＭ、　、と表記した。ここでｉ、ｊ＝０．ｌであり、
　　　Ｊ る。

α、β マトリクス富　　　はβ＝１の場合そのスピンが反転さ
れβ−０の場合スピンが反転されていない状態の列ｊ−
１を有する。同様に行ｉ−１は、α鵡１の場合反転され
ており、α−０の場合反転されていない。従ってマトリ
クスｇＬ″工は、共に反転させられた行ｉ−１及び列ｊ
−１を有し、スピンはフィールドと整列した状、￥５に
終わるべく２α、　β 信号Ｓ　　　は、次の式により与えられ、各実験におい
て得られる： α、β これらは、マトリクスＭ　　　により定義づけられるよ
うな行及び列内でスピンをフリップさせ次にＮＭＲ信号
を計測した結果である。等式（１）のイメージマトリク
ス（像行列）については、直ちにＳ　　　−２８，Ｓ”
１−８．Ｓ”’　−−２０及び０、Ｏ ８１°１−−４の信号を見い出すことができる。

これらの投影された信号から、我々は次のような手順に
よりもとのマトリクスを回復させることができる。もう
１つのマトリクスセットを作り出す。すなわち これらは、次の公式により（各々の例を解くことにより
わかるように）マトリクスＭａ・　βに関連づけされる
。

これらのマトリクスは単純に望ましい象限から信号を選
択している。この手順の目的は、各々の象限からの信号
であるＩ　ｊ、１を決定することにある。各々の例を評
価することにより、次の式を立てることができる。

１　〜１　ｊ　〜 了・　＝Σ・−０Σａ−ｏＲＩｓγ　　　（６）コ、１
　　　　　　　　　　　　　　　γ　δ従って、π１ｊ
をあてはめて、ｊ番目及びｉ番目の立方体からの信号が
選ばれる。

等式（５）と（６）に置換すると以下のようになる：我
々の基本例について γ　　−１／４（Ｓ”　＋Ｓ”　＋Ｓ”　＋Ｓ”０．０ Ｔ　　　　−１／４（Ｓ”０　＋Ｓ”’　　−３”０−
８”１０．１ 鱗１５ Ｔ　　　　＝１ｔ＜＜ｓ”　　−ｓ”　　＋ｓ”　　−
ｓ”１．０ ７　　　＝ｌ／４（Ｓ”　−５”　−８”　＋Ｓ”’■
、１ ＝＝９ 従って、４つの信号測定値と線形（−次）結合の形で結
合させ、２ｘ２のマトリクスで４つの信号の成分の各々
を決定することができる。３次元イメージへの拡大は難
無き作業である。

この技術を４×４のマトリクスに、さらには８Ｘ８のマ
トリクス等々にいかにして拡大するかは、比較的困難で
ある。我々はこれを、マトリクα、β スＭ　　　の直積として４×４のマトリクスをとらえる
ことにより行なう（Ａ、　Ｗ、　Ｊｏｓｈｉ著；　［物
理におけるマトリクスとテンソルｊ　ｐ、１３ｇ、　Ｗ
ｉｌｅｙＥａｓｔｅｒｎ　Ｌｔｄ、　　ニュープリー（
１９７５年）〕。

Ｍａ・β■Ｍγ・６＝ 例えば１６のこのような４Ｘ４マトリクスのうち一つは
、以下のようなものである。

イメージ信号のこの正負信号依存性を得るためには、Ｎ
ＭＲスピンの第２及び第３の行ならびに第２及び第４の
列を反転させなくてはならない。

にする。これら１６の４×４マトリクスから次のような
信号が得られる。

Ｓ・・−・１・−一Σｍ、ｊ　Ｎ＊、１″・β”１・１
了１．。

なお式中１．に＝ｏ、１，２．３である。

ここでも又、これらの信号からイメージを再構築したい
と思う。我々はこれを同じ手順を用いて行ない、次のよ
うな新しいマトリクスを構築する。

〒１．ｊ；ｉ’、ｊ−ｙ１ｊ■Ｈ１’ｊ’−　（１／４
）Σ４．。Σβ−０Σ。’−。

■ Σβ、、ｏ（−ｔ）’ａＩすｎ （−ｔ）＋１″”１“・Ｉ■Ｍ“′・Ｉ′このマトリク
スはρ＝２ｉ＋ｉ’及びに−２ｊ十ｊ’　として要素ｇ
、ｋについてのみ、ゼロでない。同様の方法で、以下の
式が得られる。

ここで８×８の拡張は明白である：すなわちａａ・β■
￥Ａａ′β′■Ｍ“′β′から１つのマトリクスを構築
し、次にこれらからの信号を投影するのである。

この技法は、フーリエ変換を用いることなく１つの対象
の離散的イメージを再構築する手段を提供する。直交方
向に沿っての対象の帯を反転させるため一連の選択的反
転パルスが用いられる。

データ収集は、結果として得られる信号の強度の計測か
ら成る。ＮＭＲ計測実験がフィールド勾配の無い状態で
９０度のパルスから成る場合、各々の体積要素の化学的
スペクトラムは、ｌ５ＩＳ方法と同じ方法で決定するこ
とができる（Ｒ，Ｊ。

Ｏｒｄｌｄｇｅ、　　Ａ、　　Ｃｏｎｎｅｌｌｙ及びｊ
、　＾、　　Ｂ、　　Ｌｏｈａ＋ａｎ；　　Ｊ。

Ｍａｇｎ、　Ｒｅ５ｏｎ、８６．２８３（１９８６年）
〕。

好ましい実施態様では、ｎ＝２ｐでｐが１つの整数であ
る立方体体積要素のＭＸＮマトリクスから化学的スペク
トラムを決定するのにＮ２の実験の適用が必要とされる
。各々の実験は最高Ｎ個の選択的反転パルスの適用を必
要とし、このことは場合によってアレイのサイズに制限
を課す。第２図は、４×４マトリクスの選択のための反
転の空間的分布を示している。ｌ５ＩＳ原則を用いたス
ライス選択には、もう１つの追加の反転パルスと実験数
を２Ｎ２に倍増させることが必要である。

この方法のもつ欠点は、イメージマトリクスが対象の全
次元にまたがっている場合、この対象の端部は理想的に
は、実験的順序にて関連した回数にて完全１８０°のス
ピン挙動を経験しなければならないという点にある。明
らかに、不均等な高周波発信コイル及び拡張された試験
体を伴う実際の状況の下では、これは不可能である。従
ってより良い方法は、標準的なｌ５ＩＳ技術を用いて主
体（被検者）の大部分からの信号を除去し、選択された
大きい立方体をより小さい立方体のＮＸＮマトリクスに
細分するため前述の原則を適用することである。２次元
においては、中央の体積を選択するのに４回の実験シー
ケンスが必要であり、これはさらに中央立方体を２Ｘ２
又は４×４などといったマトリクスに細分するのに必要
とされる実験数で乗じられなくてはならない。４つの実
験の外ループは、全標本に対し通常の手順が適用された
場合に、データ内の全ての測定値の正確さが実験上の誤
ちによって危うくされた可能性がある該当する中央体積
をとり囲む望まれない信号の大きな領域を、確実に抹消
する。

第３図は、この原則に基づいた選択的反転の修正流シー
ケンスを示している。この例において、実験シーケンス
全体はここで１６の実験から成り、その目的は、周辺体
積要素を全て除去しながら対象の中心内の２×２マトリ
クスから個々のスペクトラムを決定することにある。第
３の軸に沿って、■ＳＩＳ原則を用いてスライス選択が
適用された場合、実験シーケンス全体は３２の実験を必
要とすることになる。このシーケンスのもつ利点は、中
央の４つの体積要素の各々からのスペクトルの決定にあ
たり、その他の立方体全てからの信号が完全に抹消する
ということにある。この点をさらに研究すると、同じ材
料体積はこのシーケンス中に偶数の反転及び二重反転を
経験する。実験上の誤りが起こる可能性はあるため、二
重反転は、ＮＭＲスピンを未摂動の状態に残すことと同
等でないと仮定することができる。従ってこれらの信号
の完全な抹消のための線形結合は、同じ様な信号の抹消
という結果につながらなければならない。

この結合手順のもう１つの特性は、各立方体からの信号
がつねに抹消無く加算されなければならず、一方その他
の信号は全て完全に破壊されなくてはならないというこ
とにある。従ってこの結果得られる信号対ノイズ比は、
その他の何らかの形で（例えば外科的に）体積要素を隔
離し、同数の直接的な９０’パルス−獲得ＮＭＲ実験を
行なうことにより得ることのできるものと同等である。

この原則を、スライス選択を含めＮｘＮの立方体からの
個々のスペクトラムを決定するために拡張するには、１
つの実験につき最高２Ｎ＋１の選択的反転を伴う８　Ｎ
　２の実験のシーケンスが必要である。例えば、８×８
の立方体については、５１２の実験と最高１７の選択的
反転パルスが必要である。選択的反転のために（Ｍ、　
Ｓ、　５ｉｌｖｅｒ、　Ｒ，Ｉ。

Ｊｏｓｅｐｈ及びり、　１．　）ｌｏｕｌｔ共著、　Ｊ
、　Ｍａｇｎ、　Ｒｅ５ｏｎ。

５９、３４９（１９８４））により提案されているＲＦ
パルスを用いる場合、実際のパルス長は標準的に２０ミ
リセカンドである。従って１７の選択的パルスはおそら
くスピン格子緩和の効果を通して獲得したスペクトラム
の受託不可能な加重という結果をもたらすことだろう。

しかしながらこの総合的アプローチには２つの主な利点
がある。まず第一に、各体積は立方体である必要がなく
、この技法は単一のシーケンス内で異なるサイズの要素
を許容する。隣接する立方体からの信号が加算された場
合、これは、不均等なグリッド内にフィツトすることを
条件として異なるサイズの矩形体積のモザイクにより不
規則な選択的体積がより容易にカバーされうるようにす
る。このことは第４図に例示されている。第４（Ａ）図
は、立方体の７×５マトリクスにより適切に表現できる
不規則な形の体積を示している。第４（Ｂ）図は、異な
るサイズの矩形体積の４×４マトリクスを用いた全（同
じ効率でカバーされた同じ形の体積を示している。ｌ５
ＩＳ体積要素の数における相応する減少は、この標本体
積を調査するのに必要なｌ５ＩＳ実験の最小限の数の減
少という結果につながるであろう。第二に、要素は空間
的に隣接している必要がなく、単一の実験内で異なる体
内器官を調査するために分離されうる。

マトリクスサイズを拡大するよりはむしろ異なるサイズ
の矩形体積の減法により成る一定の形の体積を作り出す
方がより効率が良いかもしれない。

異なる反転及び二重反転を伴う信号の加減法を用いてス
ペクトラムを再構築する一般的原則は、ｐ及びｑを整数
として最高２９×２４の次元のイメージマトリクスまで
拡大することができる。

本発明は、規定の体積を乗じるｌ５ＩＳ技法の拡張のた
めの理論的ペースを提供するものである。

一連の体積要素からの信号はひきつづき共加算されうる
ため、これらは不規則な組織体積の調査に役立つ。代替
的には、主体（被検者）の異なる領域内に位置づけされ
た複数の体積要素を、ＮＭＲ分光計の効率及び有益性を
それ相応に増大させて、同時に調査することも可能であ
る。実際的な制約条件は、急速連続で適用されうる選択
的反転パルスの数である。全持続時間は、プレパルス期
間中のスピン格子緩和を通しての計測された生体内スペ
クトラムのひずみを最小限におさえるよう、スピン格子
緩和時間の１０分の１未満でなくてはならない。従って
、実際的なアプローチは、最高９つの選択的反転パルス
を伴う１２８の実験を必要とする４×４の体積要素のア
レイを用いることであるかもしれない。こうして恐らく
、化学シフトの画像化により得ることのできるはるかに
大きなアレイの同等の空間的定義をもつ試験体の領域が
カバーされることだろう。さらに、選択的な９０°のパ
ルスが、化学シフト画像化実験と同じ方法で、スライス
定義と組合わされた信号獲得のためにｌ５ＩＳにおいて
用いられる場合、実験の数は直ちに２分の１に減少する
。最後に、システムの不安定さ及びダイナミックレンジ
の制限がｌ５ＩＳの場合と同じく多くの問題を化学シフ
ト画像化においてもひきおこしうる、という点を指摘し
ておきたい。しかしながら、ノイズパルスを用いて望ま
しくない信号を選択的にランダム化するオプション（Ｒ
，Ｊ、　Ｏｒｄｌｄｇｅ；　Ｍａｇｎ、　Ｒｃｓｏｎ、
　Ｍｅｄ、　５゜９３（１９８７））が両方の実験にお
いて利用可能である。

【図面の簡単な説明】

第１図は、２×２のイメージマトリクスの体積要素を決
定するのに必要な４つのｌ５ＩＳ実験のシーケンスの効
果を示している。■１ｊは、関連する体積要素の強度を
表わす。斜線付きの要素は、ＮＭＲスピンの単一反転を
経験しているが、一方交差斜線要素は２回の反転を経験
している。例えば実験Ｂ２において、１つの反転パルス
が標本の各軸に沿って適用され、その結果、下部右側の
要素はスピンシステムの二重反転を経験する。 第２図は、４×４のイメージマトリクスの個々の要素を
決定するのに必要なスピン反転の空間的分布を示してい
る。斜線のつい、た要素は単一の反転を経験し、交差斜
線の要素は二重反転を経験する。例えば実験Ｄ４におい
て、２つの中央列及び２つの中央行は反転させられ、４
つの中央立方体の二重反転を与えている。 第３図は、標本の縁部のまわりの全ての体積要素から信
号を削除し４つの中央要素の各々からの信号が個別に決
定されうるようにする修正済シーケンスに関するスピン
反転の空間的分布を示している。 第４（Ａ）図は、立方体の７Ｘ５のマトリクスに細分さ
れた不規則な体積（実線）を示している。 該当する領域の外の体積からの信号の検出を防ぐため、
空間的に局所化されたＮＭＲ実験においては陰のついた
立方体からの信号のみが有効である。 第４（Ｂ）図は、さまざまなサイズの４×４の矩形要素
から成るｌ５ＩＳ実験において、有効な信号の全く同じ
空間的分布が測定されることを示している。こうして実
験時間の節約を達成することができる。 （外４名） 図面の浄書（内容に変更なし） 暎デｇのδ℃ルＪ Ｆｉｇ、　７ Ｆｉｇ、　２ 御馬社の＠ｓ１ Ｆｔ’ｇ、　３ 続 補 ｉ（＃式） ％式％ ２、発明の名称 χ・！染物の所９！部分のＮＭＲスペクトラムを発生さ
せる方法補正をする者 事件との関係　　　特許出願人 住所 名　称　　ナショナル・リサーチ・ディベロブメントｅ
コーポレーション

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、各々のレスポンスが対象物内の複数のより小さい体
   積からの情報を含む対象物のＭ個のＮＭＲレスポンスを
   得ること、 選択されたより小さい体積からのレスポンスを得る為に
   前記Ｍ個のＮＭＲレスポンスを加算又は減算により一緒
   に組み合わせること、 を含むことを特徴とする対象物の所望部分のＮＭＲスペ
   クトラムを発生させる方法。 ２、前記対象物は大きい物体の一部である請求項１に記
   載の対象物の所望部分のＮＭＲスペクトラムを発生させ
   る方法。 ３、Ｍ個のＮＭＲレスポンスの全シーケンスにおいて、
   各々の小さい体積が偶数のスピンシステムの反転を経験
   する請求項１又は２に記載の対象物の所望部分のＮＭＲ
   スペクトラムを発生させる方法。 ４、Ｍ個のＮＭＲレスポンスの全シーケンスにおいて、
   各々の小さい体積が偶数のスピンシステムの二重反転を
   経験する請求項１又は２に記載の対象物の所望部分のＮ
   ＭＲスペクトラムを発生させる方法。 ５、各々のレスポンスが対象物内の複数のより小さい体
   積からの情報を含む対象物のＭ個のＮＭＲレスポンスを
   得る手段と、 選択されたより小さい体積からのレスポンスを得る為に
   前記Ｍ個のＮＭＲレスポンスを加算又は減算により一緒
   に組み合わせる加算又は減算手段と、 を含むことを特徴とする対象物の所望部分のエンハンス
   ドＮＭＲスペクトラムを発生させる方法。 ６、前記対象物は大きい物体の一部である請求項５に記
   載の対象物の所望部分のエンハンスドＮＭＲスペクトラ
   ムを発生させる方法。 ７、各々の小さい体積に、Ｍ個のＮＭＲレスポンスの全
   シーケンスの間に偶数のスピンシステムの反転をさせる
   請求項５又は６に記載の対象物の所望部分のエンハンス
   ドＮＭＲスペクトラムを発生させる方法。 ８、各々の小さい体積に、Ｍ個のＮＭＲレスポンスの全
   シーケンス間に偶数のスピンシステムの二重反転をさせ
   る請求項５に記載の対象物の所望部分のエンハンスドＮ
   ＭＲスペクトラムを発生させる方法。