JPS6250649A - 核磁気共鳴映像法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 この発明は、核磁気共鳴映像法に関し、特に、核スピン
を所定角度倒すために高周波パルスを印加する新規な方
法に関するものである。

〔従来の技術〕

第ダ図は例えば、１９ｇ−年に発行させた「プロシーデ
ィンゲス・オン・ザ・シンポジウム・オン・ニュークリ
ア・マグネティック・レゾナンス・イメージング（Ｐｒ
ｏｃｅｅｄｉｎＩＰｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｙｍｐｏｓｉ
ｕｍ　ｏｎＮｕｃｌｅａｒ　Ｍａｐｎｅｔｉｃ　Ｒｅ５
ｏｎａｎｃｅ　Ｉｍａｐｉｎｐ　）　Ｊ誌の／３９頁−
／ｌＩ！頁に記載されている核磁気共鳴映像法の一部の
信号波形図を示すものである。図において、（Ｇｘ　）
Ｆｉｉ１傾斜磁場、（Ｇｙ）Ｆｉ第ココ傾斜磁場（Ｇｚ
）は第１傾斜磁場、　（ＳＩＧＮＡＬ）はＮＭＲ（核磁
気共鳴、以下、ＮＭＲ信号と云う）信号。

（ＲＦ）は高周波パルスである。

従来の核磁気共鳴映像法では、まず第３傾斜磁場（Ｃ）
ｚ）における傾斜磁場ｒＧＺ／）と共に選択励起パルス
である。高周波パルスｒＲＦ３における９０°パルス（
ＲＦ／）ｔ−図示しない磁場発生部に印加する。この時
、第１．第２傾斜磁場（Ｇｘ）、ｒＧｙ）は印加しない
。これにより、物体（図示せず）中のある厚さを持つ断
層面Ｃ図示せず）内の核スピン（図示せず）内の核スピ
ン（図示せず）が選択的に励起される。次いで、前記物
体にこの断層面と平行な第１．第、２傾斜磁場（Ｇｘ）
、（Ｇｙ）における傾斜磁場ＣＯｘ２）、（’ｏｙ２）
ｔ−印加し、さらに第３傾斜磁場（Ｇｚ　）ｔ−傾斜磁
場（Ｇｚ／）から（ＧｚＪ）へ反転させる。その後、？
　０”パルスｒＲＩＦ／）の印こ 加からμ時間後に、高周波パルス（ＲＦ）における１８
０°パルス（ＲＦＪ）ｔ”印加し、その後、第１傾斜磁
場（Ｇｘ）における傾斜磁＠（Ｃｋｘ４Ｉ）′ｆ：印加
する。以上の操作により、前記傾斜磁場（Ｇｚ４１）の
存在下にスピンエコー信号が観測される。従って。

ＮＭＲ信号ｋＮｘ回サンプルした場合、その出力を７−
リエ変換すると、Ｘ軸上のスピン密度の投影を与えるＯ
すなわち・前記第２傾斜磁場（ＧＶ）は各スピンの位相
をｙ方向に変化させる。この一連の操作’１ｒＮｚ個の
値の第１傾斜磁場ｒＧｙ）に対して繰返し、その結果書
られる出方をフーリエ変換すると、　ＮｘＸＮｚ　　配
列の密度値が形成される◎この方法は物体中のある面の
二次元像の形成を可能にすることが理解される。

〔発明が解決しようとする問題点〕

従来の核磁気共鳴映像法では、励起パルスとして高周波
パルスにおけるタグパルスを用いているため、高周波磁
場の不均一性がＮＭＲ信号に与える影響が無視出来ず１
画像に生じる輝度ムラを最小にすることが出来ないなど
の問題点があった。

この発明は上記の問題点を解決するためになされたもの
で、上記高周波磁場の不均一性がＮＭＲ信号に与える影
響を最小にし１画像上の輝度ムラを最小にすることを目
的とする。

〔問題点を解決するための手段〕

この発明による核磁気共鳴映像法は、傾斜磁場に印加す
る励起パルスとして、核スピンｔ−近似的に／／Ａ°倒
す高周波パルスを用いて、安定したＮＭＲ信号を発生さ
せるようにしたものである。

〔作　用〕

この発明においては、励起パルスとして核スピンを近似
的に／　／　Ａ”倒す高周波パルスによ、ｊ）　ＮＭＲ
信号を発生させるため、高周波磁場の不均一性がＮＭＲ
信号発生に与える影響を最小とすることが出来、輝度ム
ラの少ない安定した画像を得ることが出来る。

〔実施例〕

以下、この発明の第１の実施例を図について説明する。

第７図において、（Ｇｘ）は第１傾斜磁湯。

（Ｇｙ）は第２傾斜磁場、（Ｇｚ）は第３傾斜磁場。

（Ｓ　Ｉ　（）ＮＡＬ　）はＮＭＲ信号、（ＲＦ）は高
周波パルスである。尚、この発明の方法を実施するため
の装置は、従来型と同様の核磁気共鳴映像法ｆｔ−用い
ることができ、ｚ軸に沿って静磁場（ＨＯ）を与えると
共に、Ｘ軸またはｙ軸に涜って高周波の送信を行なう構
成である。受信方法としては、［ＱＤ（ｑｕａａｒａｔ
ｕｒｅ　Ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ　）　Ｊ法を用いる。

さらに、静磁場ＣＨｏ）に対して、！、７．Ｚ方向にそ
れぞれ第１．第一、第３傾斜磁場（Ｇｘ）、（Ｇｙ）。

（（）ｚ　）ｔ”形成するための装置は６例えば、「ジ
ャーナル・オプ・フイズイツクス・イー：サイエンティ
フィック・インスツルメント（ＪｏｕｒｎａＪ−ｏｆ　
ＰｈｙｓｉｃｓＥ：５ｃｉｅｎｔｉｆｉｃ　Ｉｎｓｔｒ
ｕｍｅｎｔ）４誌７３巻、９ダク頁〜ｑｒｓ頁に記載さ
れているので、その詳細な説明は省略する。

第一図において、（６）は静磁場（Ｈｏ）の方向である
。（７）は高周波コイル（図示せず）に／　（Ａｌ　ｒ
ｏ−ｐｅａｋ）の電流を流した時１発生する高周波磁場
、（Ｓ）はこの高周波磁場（７）のＸ’ｆ平面上の成分
、Ｃ９１はこの高周波磁場（７）の２方向成分、（１０
）はこの高周波磁場（７）のｘｙ平面成分がＸ軸となす
角度θである。

（／／）は核スピン、　（エ２）はこの核スピン（／／
）のｘｙ平面上の成分、　（／：Ｉ）はこの核スピン（
／／）の２方向成分、（／７）はこの核スピン（／／）
が２方向成分、Ｃハ０はこの核スピン（ｌ／）が２軸と
なす角度θである。（１５）はこの核スピン（／／）の
ｘｙ平面上の成分とＸ軸とのなす角度σである。

また、（／６）〜（／ｌ）は、それぞれＸ　Ｈ７＊　ｚ
方向の単位ベクトルである。

次に動作について説明する。まず、第１図の第７区間に
おいて、核スピン（／／）′ｆ：近似的に／／６゜倒す
ための高周波パルス（ＲＦ　）におけるパルス（ＲＦ　
／　）を第３傾斜磁場（Ｇｚ）の傾斜磁場（Ｃｈｚ／）
と共に印加する。この時、第１．第１傾斜磁場（Ｇｘ）
、（Ｇｙ）は印加しない。これにより、ある厚さを持つ
断層面内の核スピン（／ｌ）が選択的に励起される。こ
のとき、断層面の厚さは、前記高周波パルス（ＲＦ）に
おけるパルス（ＲＦ／）の帯域幅。

または第３傾斜磁場ｒＧｚ）における傾斜磁場ｒＧｚ／
）の振幅ｔ−変化させることにより、任意に指定できる
。

さらに、第１図におけるｔＪ３区間で第７傾斜磁場（Ｃ
ｏｘ）における傾斜磁場（Ｃｏｘ３）の存在の下にＮＭ
Ｒ信号（Ｓ　Ｉ　ＧＮＡＬ　）における位相変調された
スピンエコー信号（８，７）ｉ観測するために、第一区
間で第７．第３傾斜磁場（Ｇ）Ｃ）、（ＧＺ）における
傾斜磁場（ＧＸ２）、（Ｇｚλ）及び第一傾斜磁場ｒＧ
７）における位相ｆ制用傾斜磁場（Ｇｙ２）ｔ−印加す
る。ここで、この位相Ｋａｌｌ用傾斜磁場（（）７２）
の大きさは。

γＬｙ／　Ｇｙｄ　ｔ　＜；、コπとする。ただし、Ｌ
ｙは測定対象のｙ軸方向の長さである。また、第１図中
、斜線部で示される第３傾斜磁場Ｇｚの時間積分値（支
）。

（Ｂ）については、Ａ＝Ｂとして！、７傾斜磁場（Ｇｚ
）によるスピンの乱れを補正することは周知の通りであ
る。例えば１９１３年−月発行の「アイ−イー・イー・
イー−スペクトラム（８）ＩＪＥ　５ｐｅｃｔ、ｒｕｍ
）ＪホトＳ千砿ｕＪ１．Ａ、Ｂｏｔｔｏｍｊｅｙ）著の
１ニユークリヤーマグネテイツク・レゾナンス：ピョン
ドーフイズイカル・イメージング（Ｎｕｃｊｅａｒ　ｍ
ａｐｎｅｔｉｃ　ｒｅｓｏｎａｎｃｅ：ｂｅｙｏｎｄ　
ｐｈｙｓｉｃａｌ　ｉｍａｐｉｎｐ　）に詳細に開示さ
れている。

さらに、第１図に示す第Ｊ区間において、第１傾斜磁場
ｒＧｘ）の傾斜磁場（Ｃｏｘ３）の存在の下に。

スピンエコー信号（Ｓ３）’ｌｋｍ測する。このスピン
エコー信号（Ｓ３）の観測中、この傾斜磁場（Ｇｘ３）
は一定値である。このスピンエコー信号（Ｓ３）の吸収
成分の最大値は、第１傾斜磁場（ＧＸ）の時間積分値α
、β−（第１図中斜線部）について、α＝βとなる時間
に観測される。すなわち、　−ｆ　Ｇｘ副ｔ＝ｆ　’”
８ｘｔ、ｊｘｌ　ｔ　　・・・・・・（／１式　である
。ここで、（１）式におけるｔｐｉｊｌ　Ｈｉ’ｇ　、
？区間においてスピンエコー信号（Ｓ３）が最大値を取
る時間である。

前述の第、？区間が終了した後は、前述の第１区間から
第３区間の動作ｉＮ回繰り返す。

以上の動作シーケンスにおいて１点（ｘ、ｙ。

２）に存在する前記核スピン（／ｌ）１／ｌ：より高周
波コイル（図示せず）に誘起される受信信号電圧（αξ
）は、例えばシングルコイル方式（送信と受信とを同一
の高周波コイルで行なう方式）の場合。

次の（２）式で示される。尚、（２１式の説明（ま第２
図を用いて説明するが、（２）式の原理は１例えば、　
／９７４年発行の「ジャーナル・オプ・マグネティック
・レゾナンス（Ｊα「閏Ｊｏｆ　１＆Ｈｅｔｉｃ　Ｒｅ
５ｏｎａｎｃｅ　）Ｊ　誌の第コク巻り／頁−ｇ！頁に
記載されたディ・アイ・ホウルト他（Ｄ、Ｉ、Ｈｏｕｊ
ｔ　ｅｔ、ａｊ、）著の「ザ・シグナルトウノイズ・レ
シオ・オプ・ザ・ニュークリヤー会る。

αξ（ｘ、ｙ、ｚ）　＝　　　　’１３／　”１７ｆ’
ａ　（ｘａｙ、ｚ））（”ｅｔ ココア、１３）は高周波コイルに１（ＪＪ（。−１８ｋ
）のｔｉミスピン／ｌ）である。また、Ｃ２）式におい
ては、比例定数を無視している。

例えば、高周波磁場により、上記核スビｙ（／／）がｒ
倒れたとする。この暗。

ｍｘｙ　＝ｍｓｉｎθ　　　　　　　　　　　　　　（
３）式ｍｚ刊−〇　　　　　　　　　　　　　　（Ａ１
式σ＝ψ＋−（ｇ）式 ただし、ここでｍは前記核スピン（７／）の大きは高周
波コイル（図示せず）に流す電流である。

従って、（２１式に（３）式及び（４Ｉ）式を代入する
と、受信信号電圧（ｄξ）Ｆｉ。

一＋ｙ輸８１！ＩＣすｔ＋σ鑵ｍ２）］＝　−、、（Ｂ
ｔ、ｍｔｐ＊ｒｎ、ｓｓｔｍｃ＋ｒｙ’ｓｈ、ｐｒｒｐ
ａｗ、、＝ｒｃｍｔ−＋４）ぜ−２） ”−ａ　ｔ　（ＢＩＸ’Ｙ　ｍｘｙ　ＣＯ８（ωＯ１＋
σ−ψ）＋Ｂｚｍｚ）＝−（Ｂｔｘｙｍ：＋ｍＣ１ｅ（
ωｌｌＨ＋＋＋７−９１））　（、’、Ｂｚ＝　ｃｏｎ
ｓｔ　）ｅｔ ＝−、ｔ（−Ｂ・ｘｙ・°岬−〜・ｔ）となる。

ここで、高周波パルス（ＲＦ）ｉパルス（ＲＰ／）（！
：して５ＩＮＣ関数を用いた場合、高周波コイル（図示
せず）に流れる電流は、 であるから。

’　　工（’　ａｔ＝工（ｏ−ｐｅａｋ）　　　　　　
　　　　　（／ｌ）式（１３）式 ・ＯＮαξ（Ｘ、７．Ｚ）Ｂ　ｚｚｙ（：Ｌ７ｔＺ）　
８ｉｆｌ（αＢ／ｘｙ（ｘ、ｙ、ｚ）　）　　（／ｌ　
Ｘ（ｏ−ｐｅａｋ） １８０式は、高周波磁場””３”ｘ、７＊Ｚ）と受信信
号電圧αξ（ｘ、ア、ｚ）との関係を表わす。

（／、２）及び（ｉＪ）式より明らかなように、前記核
スピン７Ｉ７（Ｘ　ｅ　Ｙ　＃　ｚ）の空間分布が一様
であっても。

前記高周波磁場Ｂ、エア（工＋ｙ＊Ｚ）の空間分布に不
均一性が存在すれば１本来均一であるべき受信信号電圧
αξ（ｘ、ｙ、ｚ）空間分布において不均一性が生じる
。これは、すなわちＮＭＲ画像上に輝度むらとなって表
われる。

そこで前記高周波磁場Ｂ、工ｙに空間不均一性が存在す
る場合において、（８０式よシ受信信号電圧αξ（工、
ア、２）の変動を最小にするパルス条件について考察を
加える。すなわち、ある与えられた高周波パルスｒＲＦ
）のパルス（ＲＦ　／　）において、ｆｆｉ、！：なり
得るのは高周波磁場Ｂ、工ｙｒｘ、ｙ、ｚ）であるから
。

上記（ｔｒ）式より、受信信号電圧Ｃαξ）の変動を最
小とする前記高周波パルスの条件を求めることが出来る
。虎だし、ここで（／７）式における比例定数ｔ−Ａと
した。

さらに、（／Ｓ）式よシ αＢ／ｘｙｃＯｓ（αＢｚｚｙ）＝　−８ｉｌｌ　（α
Ｂｌｘｙ）（／Ａ’Ｊ式αＢ／Ｑ　＝−固ＣαＢ／エフ
）　　　　　　　　　（／７）式となり。

、°、　　αＢｌｘｙ−コ、Ｏざｔ −／、λｑ／×− コ ＝ｉｉｂ、コ１　　　　　　　　　（／ざ）式％式％ すなわち、前記核スピン７ｉ７ｔ−／　／　Ａ、！近傍
に倒す高周波パルスを用いれば、前記受信信号電圧（α
ξ）の前記高周波磁場（Ｂｚｘｙ）の空間不均一性に依
存する変動を最小にし１画像上の輝度ムラを最小に抑え
ることができる。

次に、この発明のｇコの実施例を図において説明する。

第３図において、　（Ｇ：ｃ）は第１傾斜磁場。

（（）Ｙ）は第３傾斜磁！ｒＧｚ）は第３傾斜磁場。

（Ｓ　Ｉ　ＧＮＡＬ　）はＮＭＲ信号、（ＲＦ）は高周
波パルスである。なお、第１の実施例を実施するための
装置は、第１の実施例を実施するための装置と全く同じ
装置を用いることができる。

第３図における第１区間の各傾斜磁１１（Ｏｘ＞。

（Ｇｙ）及び（ｏｚ）、ＮＭＲ信号（ｓ　Ｉ　（）ＮＡ
Ｌ）及び高周波パルス（ＲＦ）の印加動作は、前述の第
１の実施例と全く同一であるので、その説明は省略する
。

第３図における第６区間で第１傾斜磁場（ＧＸ）におけ
る傾斜磁場ＣＧが）の存在の下に位相変調されたスピン
エコー信号ｒｓｔ　）を観測するために、第２区間で第
７傾斜磁場（（）ｘ）の傾斜磁場（Ｃｋｘ２１第λ傾斜
磁場（ＧＹ）の位相に！！ｌｌ用傾斜磁場ｒＧ７．２）
を印加する。その後の動作は、前述の第１の実施例と同
一であるので省略する。

第３図における第６区間で第１傾斜磁場（Ｇりにおける
傾斜磁場（（）ｘＡ）の存在の下に位相ｆ調さレタス１
：”　７　ｊ：　Ｏ−信号（ｓ６）を観測するために。

第３区間では高周波パルス（ＲＦ　）における１８０°
パルス（ＲＦ、？）を第３傾斜磁場ｒＧｚ）における傾
斜磁場（Ｇｚ、７）と共に高周波パルスｒＲＰ）に診け
るパルス（ＲＦ　ｌ）から７時間後に印加する。

このとき、第３傾斜磁！ｒＧｚ）の時間積分値Ａ。

Ｂ、Ｃ，Ｄ（第３図中斜線部）についてＡ＋Ｂ十〇＝Ｄ
として第３傾斜磁場ｒＧｚ）によるスピンの乱れを補正
することは周知の通シである。（例えば、フィリップス
・テクニカル・レビュー（Ｐｈ１ＪｉｐａＴ６ｃｈｎｉ
ｃａＪ　Ｒｅｖ、）　Ｊ誌の第り７巻り３頁−ｒｒ頁に
記載されたピー・アール拳ロチャ−（Ｐ、Ｒ，Ｌｏｃｈ
ｅｒ）著の１プロトン・エヌエムアール・トモ／　５　
フイ”ｒＰｒｏｔｏｎ　ＮＭＲｔ、ｏｍｏｐｒａｐｈｙ
）に開示されている・第３図における第１区間において
、高周波パルス（ＲＦ　）Ｉｃおける（２番目すなわち
偶数番目の）ｉｒｄ”パルス（ＲＦ、？）から７時間後
にＮＭＲ信号（ＳＩＧＮＡＬ）　Ｋおけるスピンエコー
信号（Ｓ’ｌ　）が観測される。ただし、前記第１傾斜
磁場（Ｏｘ’）による再結像がなされないため、その大
きさは極めて小さい。

第３図における第６区間で第１傾斜磁場（Ｏｘ）におけ
る傾斜磁場（ａＸｔ、）の存在の下に位１変調すしたス
ピンエコー信号（８Ａ）を観測するために。

第５区間では高周波パルスｒＲＦ’）における／　ｌ；
　０’パルス（ＲＦよ）を第３傾斜磁場ｒＧｚ）におけ
る傾斜磁場ｒＧｚ＆）と共に／　Ｋ　Ｏ”パルスｒＲＦ
、？）からコτ時間後に印加する。この場合１図示され
た斜線部の面積Ｐ、ＦはＥ＝Ｆとする。

第、７１１における第を区間において、第１傾斜磁場（
０χ）ｌ／ｃおける傾斜磁場（Ｇｘ＆）の存在の下にス
ピンエコー信号（８＆）ｔ−観測することが出来る。

前記スピンエコー信号（ｓ６）の吸収成分の最大直は、
前記ｌざグパルス（ＲＦよ）から７時間後に観測される
。尚、その他の動作は第１の実施例と同一であるため省
略する。

前述の第６区間以降の動作は、再び、第１区間に戻シ、
第１区間から第６区間をＮ回線シ返す。

尚、ｉｇグパルｘ　ｒＲＦ、ｙ）、ＲＦ！ｒ）の位相は
。

前記パルス（ＲＦ’／）の位相とはタグ変化させ、　／
１０”パルスの不完全さによる信号の減衰を避けると贋
う周知の方法、例えば、／９！を年発行の［サイエンテ
ィフィックｅインスッルメント崇レビューれた方法を用
いる。

以上の動作シーケンスにおいて、　点ｒｘ＋ｙ、ｚ）［
存在する前記核スピン（／／）にょシ、高周波コイルに
誘起される受信信号電圧（αξ）に対して、第１の実施
例における動作と同様の演算にょシ、同等の結論が得ら
れる。

なお、上記第一の実施例においては、／ｊグパルスとし
てＳ工ＮＣ関数状のものを示した場合についも て述べ撥が、／ｇｔｆパルスを全て方形波とした場合、
前述の／ｇグパルスと同時に印加する傾斜磁場は用いな
くともよい。また、高周波パルス（ＲＦ　／　’Ｊと／
　ｔ　Ｏｅ高周波パルスの位相は同位相でもよい。

また、第７傾斜磁場（Ｇｘ）について、第６区間で傾斜
磁場（Ｇｘ＆）の存在の下にＮＭＲ信号を観測するため
に印加する第１傾斜磁場（Ｇｘ）については。

本文中で説明したα＝βを満足するものであれば。

第１傾斜磁場（ＧＸ）を第一区間で印加するかわシに第
６区間で印加しても同様の動作が得られる。

また、逆に、符号を反転してコグ区間で印加してもよい
。

さらに、第一区間において符号を反転し、第参区間にお
いて印加してもよい。このとき、第参区間においてスピ
ンエコー信号（Ｅ３’ｌ）が観測される。

なお、傾斜磁場の振幅について と　　ｔｐ（ｎ　　　説 ｆ　ＧＸ＋／ｌ　Ｊ’ｔ＝　ｆ　　Ｇｘ（４’）ＪＱを
満足させるものであればよい。ここでｔｐυは。

第ｎ区間においてスピンエコー信号（Ｓｎ）が最大値を
取る時間である。

さらに、上記第１．第一の実施例では高周波パルスとし
て５ＩＮＣ関数状のものを示したが、ガウス関数、方形
波およびこれらの合成波または組み合わせたものでもよ
い。

さらに、傾斜磁場の波形を方形波で説明したが。

台形波、三角波でもよい。さらに１位相変調用の第一傾
斜磁場（Ｇｙ）に関しては、本文中で示したぁ ／　Ｇｙ（２）れに等しければ任意形状でよい。また。

第１傾斜磁場（Ｇｘ）は本文中で説明したα；βを満足
するものであれば傾斜磁場ＣＧ−ｘ２）の形状は任意で
よく、その他のものは信号受信中に一定値を有する波形
であればよい。さらに、第３傾斜磁＠（Ｇｚ）の形状に
関しては、高周波パルス印加中は一定値であ）、さらに
立ち上が）、立ち下がシの波形は本文中の条件を満足す
るものであれば。

任意である。

位相変調用の第一傾斜磁場（Ｇ７）の印加方法は。

上記第１．第一の実施例では７度で行なっているが、複
数回に分けて印加してもよい。このとき。

前記複数回に分けて印加した傾斜磁場の時間積公社 の総和を１本文中で示した／ＧＶ（コｌ＾に等しくすれ
ばよい。

さらに、緩和時間に関する情報を得たい場合には、第１
．第２の実施例の第１過程に先行し核スピンを反転する
過程を付加すればよい。

又、この核スピンを反転する方法としては、　ｉｔｏ＠
パルスに限らず、高速断熱通過法を用いても行うことが
出来る。

〔発明の効果〕

以上のように、この発明によれば励起パルスとして核ス
ピンを近似的に／／ｌ”倒す高周波パルスを用いてＮＭ
Ｒ信号を発生させるので、高周波磁場の不均一性による
ＮＭＲ信号への影響を最小にでき。

さらにそのため輝度ムラの小さい画像が得られる。

また、高周波コイルを小さくし８／Ｎ比を向上させても
、同一空間領域の受信感度の均一性を等しく保つことが
できる。

【図面の簡単な説明】

第７図はこの発明の一実施例による核磁気共鳴映像法に
おけるパルスシーケンスを示す波形図。 第２図は核スピンと高周波磁場との関係を示すベクトル
図、第３図はこの発明による核磁気共鳴映像法の他の実
施例におけるパルスシーケンスを示す波形図、第ダ図は
従来の核磁気共鳴映像法におけるパルスシーケンスを示
す波形図である。 （Ｇｘ）は第１傾斜磁場、（ＧＹ）は第一傾斜磁場。 （Ｇｚ）は第３傾斜磁場、　ＳＩＧＮＡＬｌｌ−１ｔＮ
ＭＲ信号ＪＲＦ）は高周波パルス、（６）は静磁場ＨＯ
の方向、（７）は高周波磁場、　（／／）は核スピンで
ある。 尚１図中同一符号は、同一または相当部分を示処１図 為３図 第４図 手続補正書（自発） 昭和６０当２月２　日

Claims (8)

【特許請求の範囲】
1. （１）静磁場中の物体のある体積中の核スピンを励起す
   る第１の過程と、第１、第２及び第３傾斜磁場を印加す
   る第２の過程と、上記核スピンに基づき上記第２傾斜磁
   場の下でスピンエコー信号を取得する第３の過程とを有
   する核磁気共鳴映像法において、上記第１過程の励起パ
   ルスとして、前記核スピンを近似的に１１６°倒す高周
   波パルスを印加することを特徴とする核磁気共鳴映像法
   。
2. （２）第１の過程が任意の断層面に対して垂直な傾斜方
   向を有する第１傾斜磁場の存在下で、高周波パルスによ
   り核スピンを励起することを特徴とする特許請求の範囲
   第１項記載の核磁気共鳴映像法。
3. （３）第３の過程として、第２傾斜磁場の反転によりス
   ピンエコー信号を取得することを特徴とする特許請求の
   範囲第１項又は第２項記載の核磁気共鳴映像法。
4. （４）第３の過程として、高周波パルスとして１８０°
   パルスを用いることによりスピンエコー信号を取得する
   ことを特徴とする特許請求の範囲第１項又は第一項記載
   の核磁気共鳴映像法。
5. （５）第３の過程として、高周波パルスとして１８０°
   パルスを用いて信号を取得する場合において、２個以上
   の１８０°パルスを印加し、偶数番目の１８０°パルス
   により再結像されたスピンエコー信号を用いることを特
   徴とする特許請求の範囲第１項ないし第４項のいずれか
   に記載の核磁気共鳴映像法。
6. （６）第３の過程として、高周波パルスとして１８０°
   パルスを２個以上印加する場合において、前記１８０°
   パルスと核スピンを１１６°近傍に傾ける高周波パルス
   との位相を９０°変化させたことを特徴とする特許請求
   の範囲第１項ないし第５項のいずれかに記載の核磁気共
   鳴映像法。
7. （７）前記第１の過程に先行して、核スピンを反転する
   過程を実行することを特徴とする特許請求の範囲第１項
   ないし第６項のいずれかに記載の核磁気共鳴映像法。
8. （８）前記第１の過程に先行して、核スピンを反転する
   方法として、１８０°高周波パルスまたは高速断熱通過
   法を用いることを特徴とする特許請求の範囲第７項に記
   載の核磁気共鳴映像法。