JPH0315455B2 - - Google Patents
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- Publication number
- JPH0315455B2 JPH0315455B2 JP59137004A JP13700484A JPH0315455B2 JP H0315455 B2 JPH0315455 B2 JP H0315455B2 JP 59137004 A JP59137004 A JP 59137004A JP 13700484 A JP13700484 A JP 13700484A JP H0315455 B2 JPH0315455 B2 JP H0315455B2
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- JP
- Japan
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- magnetic field
- main magnetic
- time
- nmr signals
- scan
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/4818—MR characterised by data acquisition along a specific k-space trajectory or by the temporal order of k-space coverage, e.g. centric or segmented coverage of k-space
- G01R33/482—MR characterised by data acquisition along a specific k-space trajectory or by the temporal order of k-space coverage, e.g. centric or segmented coverage of k-space using a Cartesian trajectory
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
- G01R33/56—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
- G01R33/56—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution
- G01R33/565—Correction of image distortions, e.g. due to magnetic field inhomogeneities
- G01R33/56563—Correction of image distortions, e.g. due to magnetic field inhomogeneities caused by a distortion of the main magnetic field B0, e.g. temporal variation of the magnitude or spatial inhomogeneity of B0
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- Physics & Mathematics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
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- Nuclear Medicine, Radiotherapy & Molecular Imaging (AREA)
- Radiology & Medical Imaging (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Signal Processing (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Description
（産業上の利用分野）
本発明は、コンピユータを用いた核磁気共鳴断
層撮影装置（以下NMR−CTという）に関し、
更に詳しくは、主磁場強度の時間的変動による画
質の劣化を防止する方式に関する。 （従来の技術） 常電導型のNMR−CTでは主磁場（所謂静磁
場）の発生は主磁場コイルを定電流駆動すること
により行われている。この主磁場強度が安定であ
るときには測定データを２次元逆フーリエ変換す
ることにより被検体の像が正常に再構成され良質
の断層像が得られる。 （発明が解決しようとする問題点） しかしながら、主磁場電源が極めて安定で、安
定な定電流駆動がなされている場合であつても、
雰囲気温度の変化により主磁場コイルの形状が変
化するため主磁場強度が数十ppmにわたつて変化
し、このために対象切断面の正しい２次元フーリ
エ像が得られず画像にアーテイフアクトを生ずる
ことがある。このアーテイフアクトを減少させる
ために、従来はプローブとして特殊のものを用い
たり、主磁場強度測定のための特別なパルスシー
ケンス（観測期間）を設けて主磁場強度の変動を
求めその補正をしたりしていた。このため、コス
トが高くなつたり、スキヤン時間の有効利用を図
れなかつた。 本発明は、上記問題点に鑑みてなされたもの
で、その目的は、特殊なプローブを用いたり、特
別なパルスシーケンスを必要とすることなく、主
磁場強度の時間的変動に起因するアーテイフアク
トの発生を抑えることのできる核磁気共鳴断層撮
影装置を実現することにある。 （問題点を解決するための手段） このような目的を達成する本発明は、位相捻り
ｋを変えた種々のNMR信号Ｇ（ｋ，ｔ）を測定
するフーリエ法のスキヤン方式を採る核磁気共鳴
断層撮影装置において、位相捻りの大きさが等し
くその符号が互いに反対の２つのNMR信号Ｇ
（ｈ、ｔ）、Ｇ（−ｋ、ｔ）を主磁場のドリフトが
実質上無視できるほど時間的に近接して測定する
スキヤンシーケンスを行わせるための手段と、前
記２つのNMR信号Ｇ（ｋ、ｔ）、Ｇ（−ｋ、ｔ）
から、Ｇ（−ｋ、ｔ）の時間軸反転及び複素共役
データ（−.−）を求め、Ｇ（ｋ、ｔ）と（−
ｋ、−ｔ）の比の偏角を計算して、これから主磁
場の変動量を求める手段と、この変動量に基づい
てNMR信号を補正する補正手段とを具備したこ
とを特徴とするものである。 （実施例） 以下、図面を用いて本発明の実施例を詳細に説
明する。 第１図は本発明の一実施例を示す構成図であ
る。このような装置において、マグネツト・アセ
ンブリ１の内部には、主磁場コイル、ｘ，ｙ及び
ｚ軸方向の勾配磁場Gx，Gy及びGzを発生するた
めの勾配磁場コイル、RF送信コイル及びNMR
信号の受信用コイル等が配置され（何れも図示せ
ず）、それぞれ主磁場電源２、勾配磁場ドライバ
３、RFパワーアンプ４及びプリアンプ５に接続
されている。 これらの回路は、シーケンスメモリ１０からの
タイミング信号により所定のシーケンスで勾配磁
場や高周波磁場（RF磁場）を発生する。シーケ
ンスメモリにより制御されるゲート・変調回路６
は、RF発振回路７より出力されるRF信号を所定
の位相にして所定のタイミングに送出する。RF
パワーアンプはこのRF信号を受けてRF送信コイ
ルを駆動する。このようにして勾配磁場やRF磁
場を印加して被検体からのNMR信号を得る。被
検体から得られるNMR信号は、プリアンプ５を
経て、位相検波回路８で検波され、Ａ／Ｄ変換器
１１を通じてコンピユータ１３に入り、スキヤン
シーケンスに応じた所定の処理により画像化され
た後、デイスプレイ９に表示される。コンピユー
タは、シーケンスメモリの内容を書換えることが
でき、これによつて種々のスキヤンシーケンスを
実現できるようになつている。 尚、操作コンソール１２は操作に必要な情報を
コンピユータ１３に入力するための情報入力手段
である。 本発明で用いるパルスシーケンスの一例として
スピンワープ法の場合を第２図に示す。フーリエ
法では、励起されたスピンに対してある一定方向
にビユー毎に異なつた位相の捻りｋ（通常、捻り
の大きさはイメージング領域の範囲で、2nπ（但
し、ｎは整数）となるようにする。以下ワープ量
と呼ぶ）を与えてから信号を観測する。スピンワ
ープ法は、捻りの大きさを、勾配磁場Gyの振幅
gyをビユー（view）毎に変えることによつて変
化させるものである。同図の期間でGzとRFパ
ルスにより、スライス面の選択励起を行い、期間
でGyによるワープ及びGxによるエコー信号観
測の準備（デイフエーズ）を、期間でGxによ
る信号の観測を行つている。尚、｜gx1｜×期間
＝｜gx2｜×（Ｔ−期間）である。フーリエ
工法による観測データは、プロトン密度分布ｆ
（ｘ、ｙ）の２次元フーリエ変換像をＦ（ｋ、ｔ）
として、 Ｇ(k、t)＝Ｆ(k、t)e-j〓〓B(k)(T+t) …(1) と表わされる。ここで、ΔB(k)は位相捻りがｋの
NMR信号を測定した時点における静磁場のずれ
を、Ｔは選択励起後観測されるエコーの時間原点
までの時間を、γは磁気回転比を表わす。 一般に実数関数ｆ（ｘ、ｙ）のフーリエ変換像
Ｆ（ｋ、ｔ）には、 Ｆ（ｋ、ｔ）＝（−、−） …(2) の関係があり、プロトン密度分布関数ｆ（ｘ、ｙ）
は実数関数なので、この関係が適用できる。(2)式
を(1)式に代入して、 Ｇ（ｋ、ｔ）＝（−、−）ｅ −j〓〓B(k)(T+t) …(3) 一方、ワープを逆方向にかけて測定したデータ
Ｇ（−ｋ、ｔ）の時間軸を反転し、複数共役をと
ると、 （−、−）＝（−、−）e-j〓〓B(-k)(T
-t)＝Ｆ（−、−）ej〓〓B(-k)(T-t)…(4) この場合、Ｇ（ｋ、ｔ）とＧ（−ｋ、ｔ）とは時
間的に十分近接して測定され、その間の磁場変動
は無視できる。従つて、ΔB（−ｋ）＝ΔB(k)とす
れば、(4)式は、 （−、−） ＝（−、−）ej〓〓B(k)(T-t) …(5) ∴（−、−）＝（−、−）e-j〓〓B(k)(
T-t) …(6) (6)式を(3)式に代入して Ｇ（ｋ、ｔ）＝（−、−）・e-j〓〓B(k)(T-t)
・e-j〓〓B(k)(T+t)＝（−、−）・e-j2〓〓B(k)
T…(7) ∴ΔB(k)＝−（１／2γT）・arg(A) …(8) 但し、 Ａ＝Ｇ（ｋ、ｔ）／（−、−） arg（Ｚ）＝tan-1（Im［Ｚ］／Re［Ｚ］） ここで、Ｇは実測値、γは定数であり、Ｔは既
知の値なので、ΔB(k)を求めることができる。具
体的には、位相捻りの大きさは等しく向きを逆に
したデータＧ（ｋ、ｔ）とＧ（−ｋ、ｔ）を近い時
間で測定し、更に、Ｇ（−ｋ、ｔ）のデータ順に
逆に並べ換えてＧ（−ｋ、−ｔ）を求める。つま
り、ある時刻‘t0'におけるＧ（ｋ、ｔ）とある時
刻‘−t0'におけるＧ（−ｋ、ｔ）を求める。尚、
時刻が負ということは、第２図のｔ＝０よりも前
の時刻ということである。この時刻t0と−t0にお
ける値を基にして、(8)式を計算すればよい。尚、
ｔ＝０の点は、第２図に示すように、主磁場に狂
いがない時に、同一のワープ量をもつた部分の間
での位相のコヒーレンスが最大となる点にとる
（これはスキヤンシーケンスから決定される値）。
Ｔは第２図では区間の始めから、ｔ＝０の点ま
での長さに相当するが、スピンワープ以外のパル
スシーケンスでも、Ｇ（ｋ、ｔ）とＧ（−ｋ、ｔ）
との２回の測定で、Ｔが等しく且つその長さが分
つていればよい。 このようにして主磁場強度のずれΔB(k)を求め
ることができ、これに基づいて補正することで画
像のアーテイフアクトの発生を抑えることができ
る。 尚、本発明は上記の実施例に限定されることな
く、次のようにすることもできる。 () 通常、磁場の変化はかなりゆるやかである
ので、＋Ｂ、−Ｂのワープ量をもつた２ビユーを
連続してスキヤンする必要性はなく、その間に
おける磁場の変動量が無視できる程小さい時間
幅で２つのビユーデータが採取できれば十分で
ある。 () 上記の理由により、磁場強度の測定は全て
のビユーペアに関して行う必要はない。実際
上、ワープ量の絶対値が大きいビユーでは信号
が小さく、精度良く磁場の測定を行うことは困
難である。そこで、ワープ量の小さいビユーを
全スキヤン中に略等間隔に分散させてそのビユ
ーでのみ磁場強度を測定し、他のビユーへは、
その値を内挿して用いるようにしてもよい。即
ち、ビユーの順番を、
層撮影装置（以下NMR−CTという）に関し、
更に詳しくは、主磁場強度の時間的変動による画
質の劣化を防止する方式に関する。 （従来の技術） 常電導型のNMR−CTでは主磁場（所謂静磁
場）の発生は主磁場コイルを定電流駆動すること
により行われている。この主磁場強度が安定であ
るときには測定データを２次元逆フーリエ変換す
ることにより被検体の像が正常に再構成され良質
の断層像が得られる。 （発明が解決しようとする問題点） しかしながら、主磁場電源が極めて安定で、安
定な定電流駆動がなされている場合であつても、
雰囲気温度の変化により主磁場コイルの形状が変
化するため主磁場強度が数十ppmにわたつて変化
し、このために対象切断面の正しい２次元フーリ
エ像が得られず画像にアーテイフアクトを生ずる
ことがある。このアーテイフアクトを減少させる
ために、従来はプローブとして特殊のものを用い
たり、主磁場強度測定のための特別なパルスシー
ケンス（観測期間）を設けて主磁場強度の変動を
求めその補正をしたりしていた。このため、コス
トが高くなつたり、スキヤン時間の有効利用を図
れなかつた。 本発明は、上記問題点に鑑みてなされたもの
で、その目的は、特殊なプローブを用いたり、特
別なパルスシーケンスを必要とすることなく、主
磁場強度の時間的変動に起因するアーテイフアク
トの発生を抑えることのできる核磁気共鳴断層撮
影装置を実現することにある。 （問題点を解決するための手段） このような目的を達成する本発明は、位相捻り
ｋを変えた種々のNMR信号Ｇ（ｋ，ｔ）を測定
するフーリエ法のスキヤン方式を採る核磁気共鳴
断層撮影装置において、位相捻りの大きさが等し
くその符号が互いに反対の２つのNMR信号Ｇ
（ｈ、ｔ）、Ｇ（−ｋ、ｔ）を主磁場のドリフトが
実質上無視できるほど時間的に近接して測定する
スキヤンシーケンスを行わせるための手段と、前
記２つのNMR信号Ｇ（ｋ、ｔ）、Ｇ（−ｋ、ｔ）
から、Ｇ（−ｋ、ｔ）の時間軸反転及び複素共役
データ（−.−）を求め、Ｇ（ｋ、ｔ）と（−
ｋ、−ｔ）の比の偏角を計算して、これから主磁
場の変動量を求める手段と、この変動量に基づい
てNMR信号を補正する補正手段とを具備したこ
とを特徴とするものである。 （実施例） 以下、図面を用いて本発明の実施例を詳細に説
明する。 第１図は本発明の一実施例を示す構成図であ
る。このような装置において、マグネツト・アセ
ンブリ１の内部には、主磁場コイル、ｘ，ｙ及び
ｚ軸方向の勾配磁場Gx，Gy及びGzを発生するた
めの勾配磁場コイル、RF送信コイル及びNMR
信号の受信用コイル等が配置され（何れも図示せ
ず）、それぞれ主磁場電源２、勾配磁場ドライバ
３、RFパワーアンプ４及びプリアンプ５に接続
されている。 これらの回路は、シーケンスメモリ１０からの
タイミング信号により所定のシーケンスで勾配磁
場や高周波磁場（RF磁場）を発生する。シーケ
ンスメモリにより制御されるゲート・変調回路６
は、RF発振回路７より出力されるRF信号を所定
の位相にして所定のタイミングに送出する。RF
パワーアンプはこのRF信号を受けてRF送信コイ
ルを駆動する。このようにして勾配磁場やRF磁
場を印加して被検体からのNMR信号を得る。被
検体から得られるNMR信号は、プリアンプ５を
経て、位相検波回路８で検波され、Ａ／Ｄ変換器
１１を通じてコンピユータ１３に入り、スキヤン
シーケンスに応じた所定の処理により画像化され
た後、デイスプレイ９に表示される。コンピユー
タは、シーケンスメモリの内容を書換えることが
でき、これによつて種々のスキヤンシーケンスを
実現できるようになつている。 尚、操作コンソール１２は操作に必要な情報を
コンピユータ１３に入力するための情報入力手段
である。 本発明で用いるパルスシーケンスの一例として
スピンワープ法の場合を第２図に示す。フーリエ
法では、励起されたスピンに対してある一定方向
にビユー毎に異なつた位相の捻りｋ（通常、捻り
の大きさはイメージング領域の範囲で、2nπ（但
し、ｎは整数）となるようにする。以下ワープ量
と呼ぶ）を与えてから信号を観測する。スピンワ
ープ法は、捻りの大きさを、勾配磁場Gyの振幅
gyをビユー（view）毎に変えることによつて変
化させるものである。同図の期間でGzとRFパ
ルスにより、スライス面の選択励起を行い、期間
でGyによるワープ及びGxによるエコー信号観
測の準備（デイフエーズ）を、期間でGxによ
る信号の観測を行つている。尚、｜gx1｜×期間
＝｜gx2｜×（Ｔ−期間）である。フーリエ
工法による観測データは、プロトン密度分布ｆ
（ｘ、ｙ）の２次元フーリエ変換像をＦ（ｋ、ｔ）
として、 Ｇ(k、t)＝Ｆ(k、t)e-j〓〓B(k)(T+t) …(1) と表わされる。ここで、ΔB(k)は位相捻りがｋの
NMR信号を測定した時点における静磁場のずれ
を、Ｔは選択励起後観測されるエコーの時間原点
までの時間を、γは磁気回転比を表わす。 一般に実数関数ｆ（ｘ、ｙ）のフーリエ変換像
Ｆ（ｋ、ｔ）には、 Ｆ（ｋ、ｔ）＝（−、−） …(2) の関係があり、プロトン密度分布関数ｆ（ｘ、ｙ）
は実数関数なので、この関係が適用できる。(2)式
を(1)式に代入して、 Ｇ（ｋ、ｔ）＝（−、−）ｅ −j〓〓B(k)(T+t) …(3) 一方、ワープを逆方向にかけて測定したデータ
Ｇ（−ｋ、ｔ）の時間軸を反転し、複数共役をと
ると、 （−、−）＝（−、−）e-j〓〓B(-k)(T
-t)＝Ｆ（−、−）ej〓〓B(-k)(T-t)…(4) この場合、Ｇ（ｋ、ｔ）とＧ（−ｋ、ｔ）とは時
間的に十分近接して測定され、その間の磁場変動
は無視できる。従つて、ΔB（−ｋ）＝ΔB(k)とす
れば、(4)式は、 （−、−） ＝（−、−）ej〓〓B(k)(T-t) …(5) ∴（−、−）＝（−、−）e-j〓〓B(k)(
T-t) …(6) (6)式を(3)式に代入して Ｇ（ｋ、ｔ）＝（−、−）・e-j〓〓B(k)(T-t)
・e-j〓〓B(k)(T+t)＝（−、−）・e-j2〓〓B(k)
T…(7) ∴ΔB(k)＝−（１／2γT）・arg(A) …(8) 但し、 Ａ＝Ｇ（ｋ、ｔ）／（−、−） arg（Ｚ）＝tan-1（Im［Ｚ］／Re［Ｚ］） ここで、Ｇは実測値、γは定数であり、Ｔは既
知の値なので、ΔB(k)を求めることができる。具
体的には、位相捻りの大きさは等しく向きを逆に
したデータＧ（ｋ、ｔ）とＧ（−ｋ、ｔ）を近い時
間で測定し、更に、Ｇ（−ｋ、ｔ）のデータ順に
逆に並べ換えてＧ（−ｋ、−ｔ）を求める。つま
り、ある時刻‘t0'におけるＧ（ｋ、ｔ）とある時
刻‘−t0'におけるＧ（−ｋ、ｔ）を求める。尚、
時刻が負ということは、第２図のｔ＝０よりも前
の時刻ということである。この時刻t0と−t0にお
ける値を基にして、(8)式を計算すればよい。尚、
ｔ＝０の点は、第２図に示すように、主磁場に狂
いがない時に、同一のワープ量をもつた部分の間
での位相のコヒーレンスが最大となる点にとる
（これはスキヤンシーケンスから決定される値）。
Ｔは第２図では区間の始めから、ｔ＝０の点ま
での長さに相当するが、スピンワープ以外のパル
スシーケンスでも、Ｇ（ｋ、ｔ）とＧ（−ｋ、ｔ）
との２回の測定で、Ｔが等しく且つその長さが分
つていればよい。 このようにして主磁場強度のずれΔB(k)を求め
ることができ、これに基づいて補正することで画
像のアーテイフアクトの発生を抑えることができ
る。 尚、本発明は上記の実施例に限定されることな
く、次のようにすることもできる。 () 通常、磁場の変化はかなりゆるやかである
ので、＋Ｂ、−Ｂのワープ量をもつた２ビユーを
連続してスキヤンする必要性はなく、その間に
おける磁場の変動量が無視できる程小さい時間
幅で２つのビユーデータが採取できれば十分で
ある。 () 上記の理由により、磁場強度の測定は全て
のビユーペアに関して行う必要はない。実際
上、ワープ量の絶対値が大きいビユーでは信号
が小さく、精度良く磁場の測定を行うことは困
難である。そこで、ワープ量の小さいビユーを
全スキヤン中に略等間隔に分散させてそのビユ
ーでのみ磁場強度を測定し、他のビユーへは、
その値を内挿して用いるようにしてもよい。即
ち、ビユーの順番を、
【表】
〓
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 位相捻りｋを変えた種々のNMR信号Ｇ（ｋ、
ｔ）を測定するフーリエ法のスキヤン方式を採る
核磁気共鳴断層撮影装置において、 位相捻りの大きさが等しくその符号が互いに反
対の２つのNMR信号Ｇ（ｋ、ｔ）、Ｇ（−ｋ、ｔ）
を主磁場のドリフトが実質上無視できるほど時間
的に近接して測定するスキヤンシーケンスを行わ
せるための手段と、 前記２つのNMR信号Ｇ（ｋ、ｔ）、Ｇ（−ｋ、
ｔ）から、Ｇ（−ｋ、ｔ）の時間軸反転及び複素
共役データ（−、−）を求め、Ｇ（ｋ，ｔ）
と（−、−）の比の偏角を計算して、これか
ら主磁場の変動量を求める手段と、 この変動量に基づいてNMR信号を補正する補
正手段と、 を具備したことを特徴とする核磁気共鳴断層撮影
装置。
Priority Applications (6)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59137004A JPS6117054A (ja) | 1984-07-03 | 1984-07-03 | 核磁気共鳴断層撮影装置 |
| DE8585903374T DE3580850D1 (de) | 1984-07-03 | 1985-07-02 | Verfahren und vorrichtung fuer nuklear-magnetische-resonanz zur bildaufnahme im querschnitt. |
| PCT/JP1985/000370 WO1986000706A1 (en) | 1984-07-03 | 1985-07-02 | Method and apparatus for nuclear magnetic resonance for taking picture of cross section |
| DE1985903374 DE218726T1 (de) | 1984-07-03 | 1985-07-02 | Verfahren und vorrichtung fuer nuklear-magnetische-resonanz zur bildaufnahme im querschnitt. |
| EP85903374A EP0218726B1 (en) | 1984-07-03 | 1985-07-02 | Method and apparatus for nuclear magnetic resonance for taking picture of cross section |
| US06/840,570 US4694251A (en) | 1984-07-03 | 1985-07-02 | Method and apparatus for nuclear magnetic resonance imaging |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59137004A JPS6117054A (ja) | 1984-07-03 | 1984-07-03 | 核磁気共鳴断層撮影装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6117054A JPS6117054A (ja) | 1986-01-25 |
| JPH0315455B2 true JPH0315455B2 (ja) | 1991-03-01 |
Family
ID=15188550
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59137004A Granted JPS6117054A (ja) | 1984-07-03 | 1984-07-03 | 核磁気共鳴断層撮影装置 |
Country Status (5)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4694251A (ja) |
| EP (1) | EP0218726B1 (ja) |
| JP (1) | JPS6117054A (ja) |
| DE (1) | DE3580850D1 (ja) |
| WO (1) | WO1986000706A1 (ja) |
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