JPS62241155A - 光磁気型再生磁気ヘツド - Google Patents
光磁気型再生磁気ヘツドInfo
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- JPS62241155A JPS62241155A JP8423986A JP8423986A JPS62241155A JP S62241155 A JPS62241155 A JP S62241155A JP 8423986 A JP8423986 A JP 8423986A JP 8423986 A JP8423986 A JP 8423986A JP S62241155 A JPS62241155 A JP S62241155A
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
- G11B11/10541—Heads for reproducing
- G11B11/10543—Heads for reproducing using optical beam of radiation
- G11B11/10547—Heads for reproducing using optical beam of radiation interacting with the magnetisation of an intermediate transfer element, e.g. magnetic film, included in the head
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の利用分野〕
本発明は、高精細度のビデオ信号などの再生に用いて好
適な光磁気型再生磁気ヘッドに関する。
適な光磁気型再生磁気ヘッドに関する。
近年における磁気記録の主なる課題は、記録媒体の容量
を拡大するための高記録密度化と高速にアクセスを可能
とするための（すなわち、記録可能帯域を拡大するため
の）高周波化である。たとえば、最近、高精細度のカラ
ーテレビジョン方式が大いに注目されているが、かかる
方式のビデオ信号は従来方式のビデオ信号に比べて周波
数帯域が広い、このような広帯域ビデオ信号を高密度記
録する場合、通常、磁気媒体の走行速度を低くすること
により、トラックの幅を狭くし、トラックピッチをなく
すようにして高密度記録化をはかつているが、再生ヘッ
ドとして従来の巻線型磁気へラドを用いた場合、これは
磁気記録媒体の磁化による磁束の変化を直接Ｓ線によっ
て電気信号に変換するために、トラックの幅が狭いこと
によって磁気ヘッドの再生出力が低下し、再生アンプな
どに発生するノイズの影響を受けてＣ／Ｎ （キャリア
／ノイズ）が劣化する。特に、高精細度のビデオ信号の
記録再生では、このＣ／Ｎの劣化が画質に顕著に現われ
ることになる。そこで、磁気ヘッドの再生出力を高める
ために、その巻線数を増加させることが考えられるが、
これによると、磁気ヘッドのインダクタンスが増加して
伝送帯域が狭くなり、やはり再生画像の画質が低下して
間周波化に対応できない。
を拡大するための高記録密度化と高速にアクセスを可能
とするための（すなわち、記録可能帯域を拡大するため
の）高周波化である。たとえば、最近、高精細度のカラ
ーテレビジョン方式が大いに注目されているが、かかる
方式のビデオ信号は従来方式のビデオ信号に比べて周波
数帯域が広い、このような広帯域ビデオ信号を高密度記
録する場合、通常、磁気媒体の走行速度を低くすること
により、トラックの幅を狭くし、トラックピッチをなく
すようにして高密度記録化をはかつているが、再生ヘッ
ドとして従来の巻線型磁気へラドを用いた場合、これは
磁気記録媒体の磁化による磁束の変化を直接Ｓ線によっ
て電気信号に変換するために、トラックの幅が狭いこと
によって磁気ヘッドの再生出力が低下し、再生アンプな
どに発生するノイズの影響を受けてＣ／Ｎ （キャリア
／ノイズ）が劣化する。特に、高精細度のビデオ信号の
記録再生では、このＣ／Ｎの劣化が画質に顕著に現われ
ることになる。そこで、磁気ヘッドの再生出力を高める
ために、その巻線数を増加させることが考えられるが、
これによると、磁気ヘッドのインダクタンスが増加して
伝送帯域が狭くなり、やはり再生画像の画質が低下して
間周波化に対応できない。
そこで、かかる問題を解消するために、光磁気効果を利
用して高密度に記録された情報を再生するようにした方
式が提案されている（信学技報Ｖｏｊ！、Ｉ Ｎｏ、
４２ １９７９．５ Ｐｐ。
用して高密度に記録された情報を再生するようにした方
式が提案されている（信学技報Ｖｏｊ！、Ｉ Ｎｏ、
４２ １９７９．５ Ｐｐ。
２１−２８ 野村記男らによる論文「光磁気録画方式
の一検討」）。これは、磁気記録媒体の磁化によるぴ夕
束変化を直接巻線によって電気信号に変換するのではな
く、磁気記録媒体上の磁化パターンを光磁気効果膜に転
写し、これをレーザビームで走査して、光磁気効果によ
り、転写された磁気パターンの強度に応じてレーザビー
ムを変調させ、この変調された光ビームを検出して記録
情報を再生するものである。
の一検討」）。これは、磁気記録媒体の磁化によるぴ夕
束変化を直接巻線によって電気信号に変換するのではな
く、磁気記録媒体上の磁化パターンを光磁気効果膜に転
写し、これをレーザビームで走査して、光磁気効果によ
り、転写された磁気パターンの強度に応じてレーザビー
ムを変調させ、この変調された光ビームを検出して記録
情報を再生するものである。
しかし、かかる従来の方式によると、レーザビームのス
ポット径よりも短かい記録波長の信号成分は再生され得
ず、広帯域のビデオ信号の再生においては、周波数帯域
が制限されてしまう。また、トラックの幅を狭くして高
密度記録した場合にＳ／Ｎを向上させるためには、光磁
気効果膜に転写された磁気パターンの強度が高くなけれ
ばならず、このためには、光磁気効果膜を厚くして磁気
記録媒体からの磁気パターンの転写を充分に行なえばよ
いが、このようにすると、光磁気効果膜への磁気パター
ンの転写性が劣化する。
ポット径よりも短かい記録波長の信号成分は再生され得
ず、広帯域のビデオ信号の再生においては、周波数帯域
が制限されてしまう。また、トラックの幅を狭くして高
密度記録した場合にＳ／Ｎを向上させるためには、光磁
気効果膜に転写された磁気パターンの強度が高くなけれ
ばならず、このためには、光磁気効果膜を厚くして磁気
記録媒体からの磁気パターンの転写を充分に行なえばよ
いが、このようにすると、光磁気効果膜への磁気パター
ンの転写性が劣化する。
以上のように、従来では、高密度記録化をはかると、高
周波化やＳ／Ｈの向上が望めないという問題があった。
周波化やＳ／Ｈの向上が望めないという問題があった。
本発明の目的は、かかる問題点を解消し、高周波化やＳ
／Ｎの向上を伴なう高記録密度化を実現可能とした光磁
気型再生磁気ヘッドを提供するにある。
／Ｎの向上を伴なう高記録密度化を実現可能とした光磁
気型再生磁気ヘッドを提供するにある。
この目的を達成するために、本発明は、磁気記録媒体か
らの磁束が通る閉磁路の一部をファラデー効果が生ずる
非金属磁性層とし、該非金属磁性層の磁化容易軸方向に
略平行に偏光された光ビームを該非金属磁性層に入射さ
せ、該非金属磁性層を通った該光ビームを検光子を介し
て受光素子で受光する。
らの磁束が通る閉磁路の一部をファラデー効果が生ずる
非金属磁性層とし、該非金属磁性層の磁化容易軸方向に
略平行に偏光された光ビームを該非金属磁性層に入射さ
せ、該非金属磁性層を通った該光ビームを検光子を介し
て受光素子で受光する。
ファラデー効果を生ずる前記非金属磁性層の磁化方向が
磁束量に応じて回転し、これによって入射される前記光
ビームの偏光面が回転し、この光ビームを偏光軸方向が
固定された検光子を介して受光素子で受光させることに
より、該受光素子から前記磁気記録媒体に記録された情
報信号が得られる。
磁束量に応じて回転し、これによって入射される前記光
ビームの偏光面が回転し、この光ビームを偏光軸方向が
固定された検光子を介して受光素子で受光させることに
より、該受光素子から前記磁気記録媒体に記録された情
報信号が得られる。
以下、本発明の実施例を図面によって説明する。
第１図は本発明による光磁気型再生磁気ヘッドの一実施
例を示す斜視図、第２図は第１図の分断線Ａ−Ａ ’に
沿う断面図であって、ｌは基板、２は下部コア、３は上
部コア、４は磁気ギャップ、５は非磁性充填層、６はバ
イアス印加手段、７は非金属磁性層、８はレーザビーム
、９はハーフミラ、１０は半導体レーザ、１１は検光子
、１２は受光素子、１３は光反射膜である。
例を示す斜視図、第２図は第１図の分断線Ａ−Ａ ’に
沿う断面図であって、ｌは基板、２は下部コア、３は上
部コア、４は磁気ギャップ、５は非磁性充填層、６はバ
イアス印加手段、７は非金属磁性層、８はレーザビーム
、９はハーフミラ、１０は半導体レーザ、１１は検光子
、１２は受光素子、１３は光反射膜である。
この実施例は、磁気チップ部材と光学系とからなるが、
まず、磁気チップ部材の構成について説明する。
まず、磁気チップ部材の構成について説明する。
第１図および第２図において、基板１の一部に所定幅の
溝が設けられ、その溝の中に下部コア２が設けられてい
る。この下部コア２上には非磁性充填層５が設けられ、
その上に上部コア３．が設けられている。この非磁性充
填層５は、下部コア２と上部コア３とを光分離なす程度
に厚く設定されているが、磁気記録媒体摺動面側では充
分薄くされて磁気ギャップ４が形成されている。また、
この非磁性充填層５に関して摺動面とは反対側では、下
部コア２と上部コア３とは接している。これにより、下
部コア２と上部コア３とによって閉磁路が形成されてい
る。
溝が設けられ、その溝の中に下部コア２が設けられてい
る。この下部コア２上には非磁性充填層５が設けられ、
その上に上部コア３．が設けられている。この非磁性充
填層５は、下部コア２と上部コア３とを光分離なす程度
に厚く設定されているが、磁気記録媒体摺動面側では充
分薄くされて磁気ギャップ４が形成されている。また、
この非磁性充填層５に関して摺動面とは反対側では、下
部コア２と上部コア３とは接している。これにより、下
部コア２と上部コア３とによって閉磁路が形成されてい
る。
ここで、さらに、この閉磁路の一部、図では上部コア３
の非磁性充填層５上での一部はファラデー効果を生ずる
非金属磁性層７からなっており、この非金属磁性Ｎ７と
非磁性充填層５との間に光反射膜１３が設けられている
。また、非磁性充填層５を貫通しかつ非金属磁性層７に
対向してバイアス印加手段６が設けられている。
の非磁性充填層５上での一部はファラデー効果を生ずる
非金属磁性層７からなっており、この非金属磁性Ｎ７と
非磁性充填層５との間に光反射膜１３が設けられている
。また、非磁性充填層５を貫通しかつ非金属磁性層７に
対向してバイアス印加手段６が設けられている。
以上が磁気チップ部材の構成の説明であるが、次に、光
学系について説明する。
学系について説明する。
この光学系は、レーザ源１０、受光素子１２、ハーフミ
ラ−９および検光子１１からなっている。
ラ−９および検光子１１からなっている。
レーザ源１０からは偏光したレーザビーム８が出力され
る。これは、ハーフミラ−９を通り、非金属磁性層７に
入射する。このレーザビーム８は、この非金属磁性層７
を通って光反射膜１３で反射され、再び非金属磁性層７
を通った後、ハーフミラ−９で反射されて検光子１１を
通り、受光素子１２で受光される。
る。これは、ハーフミラ−９を通り、非金属磁性層７に
入射する。このレーザビーム８は、この非金属磁性層７
を通って光反射膜１３で反射され、再び非金属磁性層７
を通った後、ハーフミラ−９で反射されて検光子１１を
通り、受光素子１２で受光される。
かかる構成において、磁気記録媒体（図示せず）が磁気
ギャップ４側の摺動面に沿って移動すると、この磁気記
録媒体の記録された情報信号に応じた強度の磁化による
磁束が、下部コア２．非金属磁性層７を有する上部コア
３からなる閉磁路を流れる。非金属磁性層７では、第３
図に示すように、矢印１６で示す磁化容易軸方向が矢印
１４．１４’で示す磁束の流れ方向に対して垂直な方向
に設定されており、磁束に応じて磁化方向が回転する。
ギャップ４側の摺動面に沿って移動すると、この磁気記
録媒体の記録された情報信号に応じた強度の磁化による
磁束が、下部コア２．非金属磁性層７を有する上部コア
３からなる閉磁路を流れる。非金属磁性層７では、第３
図に示すように、矢印１６で示す磁化容易軸方向が矢印
１４．１４’で示す磁束の流れ方向に対して垂直な方向
に設定されており、磁束に応じて磁化方向が回転する。
すなわち、磁束がない場合には、非金属磁性層７での磁
化方向は矢印１６で示す磁化容易軸方向に一致するが、
磁束が矢印１４方向に流れるとすると、非金属磁性層７
での磁化方向は、矢印１５で示すように、図面上時計方
向に回転し、磁束が矢印１４′方向に流れると、これと
は逆に矢印１５′で示す反時計方向に回転する。
化方向は矢印１６で示す磁化容易軸方向に一致するが、
磁束が矢印１４方向に流れるとすると、非金属磁性層７
での磁化方向は、矢印１５で示すように、図面上時計方
向に回転し、磁束が矢印１４′方向に流れると、これと
は逆に矢印１５′で示す反時計方向に回転する。
第１図、第２図において、かかる非金属磁性層７に半導
体レーザｌＯからのレーザビーム８が入射される。この
レーザビーム８は、非金属磁性層７の磁化容易軸方向（
すなわち、第３図での矢印１６の方向）に略平行な方向
に偏光されており、非金属磁性層７を通過して光反射層
１３で反射され、再び非金属磁性層７を通過する間にフ
ァラデー効果を受けて偏光面が回転する。非金属磁性層
７から出射されたレーザビーム８は、ハーフミラ−９で
反射されて検光子１１に入射されるが、そのうちの検光
子１１の偏向軸方向成分のみが検光子を通過して受光素
子１２で受光される。
体レーザｌＯからのレーザビーム８が入射される。この
レーザビーム８は、非金属磁性層７の磁化容易軸方向（
すなわち、第３図での矢印１６の方向）に略平行な方向
に偏光されており、非金属磁性層７を通過して光反射層
１３で反射され、再び非金属磁性層７を通過する間にフ
ァラデー効果を受けて偏光面が回転する。非金属磁性層
７から出射されたレーザビーム８は、ハーフミラ−９で
反射されて検光子１１に入射されるが、そのうちの検光
子１１の偏向軸方向成分のみが検光子を通過して受光素
子１２で受光される。
ここで、非金属磁性層７における飽和磁化の大きさ、レ
ーザビーム８の入射方向の磁化成分を夫々Ｍ、、Ｍよ、
ファラデー回転定数をＦ、非金属磁性層７の膜厚をｔと
すると、非金属磁性層７の入射レーザビーム、出射レー
ザビームの偏光面間の角度θ、は次のように表わされる
。
ーザビーム８の入射方向の磁化成分を夫々Ｍ、、Ｍよ、
ファラデー回転定数をＦ、非金属磁性層７の膜厚をｔと
すると、非金属磁性層７の入射レーザビーム、出射レー
ザビームの偏光面間の角度θ、は次のように表わされる
。
また、非金属磁性層７に一軸異方性が付与されている場
合には、その異方゛性磁界の強さをＨ＋ｃｌ磁気記録媒
体からの磁束による磁界の強さをＨｓとすると、上記（
１）式はさらに次のように表わすことができる。
合には、その異方゛性磁界の強さをＨ＋ｃｌ磁気記録媒
体からの磁束による磁界の強さをＨｓとすると、上記（
１）式はさらに次のように表わすことができる。
第４図はこの（２）式における角度θｒと比（Ｈｓ／Ｈ
ｘ）との関係を示したものであり、この実施例の動作特
性を示したものである。
ｘ）との関係を示したものであり、この実施例の動作特
性を示したものである。
同図において、磁気記録媒体からの磁束量が零であると
きに、非金属磁性層７の磁化方向が磁化容易軸方向であ
るような動作を行なわせる場合には、動作点は点Ｐとな
り、磁気記録媒体からの磁束による信号磁界１７に応じ
て角度θ、は曲線１８のように変化する。この場合の角
度θ、の変化は小さく、かつ信号磁界１７の周波数の２
倍で変化する。
きに、非金属磁性層７の磁化方向が磁化容易軸方向であ
るような動作を行なわせる場合には、動作点は点Ｐとな
り、磁気記録媒体からの磁束による信号磁界１７に応じ
て角度θ、は曲線１８のように変化する。この場合の角
度θ、の変化は小さく、かつ信号磁界１７の周波数の２
倍で変化する。
これに対して、動作点Ｐよりもずれた動作点Ｑで動作さ
せると、曲線１９で示すように、角度θ、の変化が大き
く、しかもその変化の周波数は信号磁界１７の周波数に
一致する。
せると、曲線１９で示すように、角度θ、の変化が大き
く、しかもその変化の周波数は信号磁界１７の周波数に
一致する。
この実施例においては、このように、動作点を点Ｐから
ずらして動作させるものであり、このために、信号磁界
が零のときの非金属磁性層７の磁化方向を磁化容易軸方
向から傾ける。このように磁化方向を傾ける手段として
、第１図および第２図において、バイアス印加手段６を
設けている。
ずらして動作させるものであり、このために、信号磁界
が零のときの非金属磁性層７の磁化方向を磁化容易軸方
向から傾ける。このように磁化方向を傾ける手段として
、第１図および第２図において、バイアス印加手段６を
設けている。
このバイアス印加手段６に直流のバイアス電流を通すと
、非金属磁性層７中その磁化容易軸方向と直交する方向
に直流のバイアス磁界が生じ、これによって磁化方向が
磁化容易軸方向とは異なる方向にバイアスされる。そし
て、バイアス電流の大きさを適宜設定することにより、
所望の動作点Ｑが設定される。
、非金属磁性層７中その磁化容易軸方向と直交する方向
に直流のバイアス磁界が生じ、これによって磁化方向が
磁化容易軸方向とは異なる方向にバイアスされる。そし
て、バイアス電流の大きさを適宜設定することにより、
所望の動作点Ｑが設定される。
なお、バイアス印加手段６としては永久磁石であっても
よい。
よい。
第５図は検光子１３の作用を説明する図である。
同図において、検光子１１の偏向軸（偏光の透過方向）
をＡ軸方向とすると、半導体レーザ１０からのレーザビ
ーム８の偏光面の方向はこのＡ方向よりも４５°ずれた
Ｂ軸方向に設定する。このＢ方向のベクトルを百とし、
これが半導体レーザ１０からのレーザビーム８とする。
をＡ軸方向とすると、半導体レーザ１０からのレーザビ
ーム８の偏光面の方向はこのＡ方向よりも４５°ずれた
Ｂ軸方向に設定する。このＢ方向のベクトルを百とし、
これが半導体レーザ１０からのレーザビーム８とする。
いま、非金属磁性層７が第３図の矢印１４方向に磁束が
通るように磁化されているとき、非金属磁性層７から出
射されたレーザビーム８が、ベクトルσで示すように、
Ｂ軸から十〇、だけ偏光面が回転したものとなっている
とすると、検光子１１ではこのレーザビーム８のうちの
Ａ軸方向の成分のみしか通過せず、受光素子１２ではベ
クトルＸで表わすレーザビームが受光される。このレー
ザビームの光ｆｌＡＩは、１Ｘｌ＝ｌσ１ｃｏｓ（４５
’十〇ｆ）＝１百１ｃｏｓ（４５’＋θｔ） となる。非金属磁性層７が第３図の矢印１４’方向に磁
束が通るように磁化されたときには、非金属磁性層７か
ら出射されるレーザビーム８は、ベクトルσ′で示すよ
うに、Ｂ軸から一〇、だけ偏光面が回転したものとなる
。したがって、この場合の検光子１１を通して受光素子
１２に受光されるレーザビームはベクトルＸ′で表わさ
れ、その受光量λ′は、 ＩＸ’ｌ−ｌσ’Ｉｃｏｓ（４５°−θｆ）−Ｉｆｆｌ
ｃｏｓ（４５°−θｆ） となる。
通るように磁化されているとき、非金属磁性層７から出
射されたレーザビーム８が、ベクトルσで示すように、
Ｂ軸から十〇、だけ偏光面が回転したものとなっている
とすると、検光子１１ではこのレーザビーム８のうちの
Ａ軸方向の成分のみしか通過せず、受光素子１２ではベ
クトルＸで表わすレーザビームが受光される。このレー
ザビームの光ｆｌＡＩは、１Ｘｌ＝ｌσ１ｃｏｓ（４５
’十〇ｆ）＝１百１ｃｏｓ（４５’＋θｔ） となる。非金属磁性層７が第３図の矢印１４’方向に磁
束が通るように磁化されたときには、非金属磁性層７か
ら出射されるレーザビーム８は、ベクトルσ′で示すよ
うに、Ｂ軸から一〇、だけ偏光面が回転したものとなる
。したがって、この場合の検光子１１を通して受光素子
１２に受光されるレーザビームはベクトルＸ′で表わさ
れ、その受光量λ′は、 ＩＸ’ｌ−ｌσ’Ｉｃｏｓ（４５°−θｆ）−Ｉｆｆｌ
ｃｏｓ（４５°−θｆ） となる。
以上のように、非金属磁性１１７のファラデー効果に伴
なうレーザビーム８の偏光面の回転角度θ。
なうレーザビーム８の偏光面の回転角度θ。
に応じて受光素子１２の受光量が異なり、しかも、この
回転角度θ、は、上記（２）式に示したように、磁気記
録媒体からの磁束による信号磁界の強さＨ５に応じて異
なるから、受光素子１２からは磁気記録媒体に゛記録さ
れた情報信号が電気信号として得られることになる。
回転角度θ、は、上記（２）式に示したように、磁気記
録媒体からの磁束による信号磁界の強さＨ５に応じて異
なるから、受光素子１２からは磁気記録媒体に゛記録さ
れた情報信号が電気信号として得られることになる。
この実施例によると、磁気記録媒体上の再生可能な最短
記録波長はレーザビーム８のスポット径に依存せずに磁
気ギャップ４に依存し、しかも、磁気ギャップ４は充分
狭く形成することができるので、高周波化が大幅に改善
される。また、わずかな信号磁界に対してレーザビーム
８の偏光面を回転させることができるので、再生レベル
が増大し、Ｃ／Ｎの大幅な向上が実現できる。
記録波長はレーザビーム８のスポット径に依存せずに磁
気ギャップ４に依存し、しかも、磁気ギャップ４は充分
狭く形成することができるので、高周波化が大幅に改善
される。また、わずかな信号磁界に対してレーザビーム
８の偏光面を回転させることができるので、再生レベル
が増大し、Ｃ／Ｎの大幅な向上が実現できる。
次に、第１図、第２図における磁気チップ部材の各部の
材料などについて具体的に説明する。
材料などについて具体的に説明する。
具体例１：
基板１としては結晶化ガラスを用いた。下部コア２．上
部コア３は、材料としてセンダストを用い、ＤＣ対向ス
パッタリング法で形成した。磁気ギャップ４および非磁
性充填層５は、ＡｌｚＯｓを材料とし、通常のＲＦスパ
ッタリング法で形成した。非金属磁性層７は、（Ｇｄｚ
Ｂ ｉ）Ｆｅ５０１ｇを材料とし、通常のＲＦスパッタ
リング法で形成した。光反射膜１３およびコイルとした
ときのバイアス印加手段６は、Ｃｕを材料とし、真空蒸
着法で形成した。そして、これら部材に対し、イオンミ
リング法を主体とした通常のフオトリゾグラフイック技
術を用いてバターニングを行なった。
部コア３は、材料としてセンダストを用い、ＤＣ対向ス
パッタリング法で形成した。磁気ギャップ４および非磁
性充填層５は、ＡｌｚＯｓを材料とし、通常のＲＦスパ
ッタリング法で形成した。非金属磁性層７は、（Ｇｄｚ
Ｂ ｉ）Ｆｅ５０１ｇを材料とし、通常のＲＦスパッタ
リング法で形成した。光反射膜１３およびコイルとした
ときのバイアス印加手段６は、Ｃｕを材料とし、真空蒸
着法で形成した。そして、これら部材に対し、イオンミ
リング法を主体とした通常のフオトリゾグラフイック技
術を用いてバターニングを行なった。
以上のようにして形成された磁気チップ部材は、センダ
ストによる下部コア２．上部コア３および（Ｇ ｄ ２
Ｂ ｉ ） Ｆ ｅ ５０ ＋ｚによる非金属磁性Ｎ７
に所定の特性が確保されるように、ウェハー状態で５０
０〜７００℃、１時間の熱処理が施こされ、その後、所
望形状に加工して第１図、第２図に示した構成とした。
ストによる下部コア２．上部コア３および（Ｇ ｄ ２
Ｂ ｉ ） Ｆ ｅ ５０ ＋ｚによる非金属磁性Ｎ７
に所定の特性が確保されるように、ウェハー状態で５０
０〜７００℃、１時間の熱処理が施こされ、その後、所
望形状に加工して第１図、第２図に示した構成とした。
これによると、従来の巻線型磁気ヘッドに比べ、Ｃ／Ｎ
で約３ｄＢの改善が認められた。
で約３ｄＢの改善が認められた。
具体例２：
非金属磁性ＷＪ７の材料として（Ｇ ｄ ２−Ｘ Ｂ
Ｉ Ｘ）ＦｅｓＯ□（但し、ｌ＜ｘ≦２）を用い、上記
具体例１と同様の処理を行なった。この場合においても
、具体例１と同様の効果が得られた。
Ｉ Ｘ）ＦｅｓＯ□（但し、ｌ＜ｘ≦２）を用い、上記
具体例１と同様の処理を行なった。この場合においても
、具体例１と同様の効果が得られた。
以上説明したように、本発明によれば、信号磁界による
光ビームの偏光面の回転を検出して信号再生を行なうも
のであるから、再生レベルを高くすることができてＣ／
Ｎが大幅に向上し、さらに、再生可能な最短記録波長が
磁気ギャップによって決まるものであるから、再生可能
な上限周波数も高めることができるものであって、記録
媒体の高密度記録化、高周波化をより一層向上させるこ
とができる。
光ビームの偏光面の回転を検出して信号再生を行なうも
のであるから、再生レベルを高くすることができてＣ／
Ｎが大幅に向上し、さらに、再生可能な最短記録波長が
磁気ギャップによって決まるものであるから、再生可能
な上限周波数も高めることができるものであって、記録
媒体の高密度記録化、高周波化をより一層向上させるこ
とができる。
第１図は本発明による光磁気型再生磁気ヘッドの一実施
例を示す斜視図、第２図は第１図の分断線Ａ−Ａ’に沿
う断面図、第３図は第１図における非金属磁性層での磁
化方向の変化を示す模式図、第４図はこの実施例の動作
特性図、第５図は第１図における検光子の作用の説明図
である。 １・・・基板、２・・・下部コア、３・・・上部コア、
４・・・磁気ギャップ、５・・・非磁性充填層、６・・
・バイアス印加手段、７・・・非金属磁性層、８・・・
光ビーム、９・・・ハーフミラ−１１０・・・半導体レ
ーザ、１１・・・検光子、１２・・・受光素子、１３・
・・光反射膜。 第１図 、’ニア！Ｐコア 、５：Ｊ：舒ファ ４：
＆Ｌ（ヤγ）。 ７； ７を金り硫ｔυ１ ８：レーブ；ビーム
ｌｌ：後光テ１２：＋光東チ 第２図 ／ｌ検光＋ １４，１４３友人纏東 第３図
例を示す斜視図、第２図は第１図の分断線Ａ−Ａ’に沿
う断面図、第３図は第１図における非金属磁性層での磁
化方向の変化を示す模式図、第４図はこの実施例の動作
特性図、第５図は第１図における検光子の作用の説明図
である。 １・・・基板、２・・・下部コア、３・・・上部コア、
４・・・磁気ギャップ、５・・・非磁性充填層、６・・
・バイアス印加手段、７・・・非金属磁性層、８・・・
光ビーム、９・・・ハーフミラ−１１０・・・半導体レ
ーザ、１１・・・検光子、１２・・・受光素子、１３・
・・光反射膜。 第１図 、’ニア！Ｐコア 、５：Ｊ：舒ファ ４：
＆Ｌ（ヤγ）。 ７； ７を金り硫ｔυ１ ８：レーブ；ビーム
ｌｌ：後光テ１２：＋光東チ 第２図 ／ｌ検光＋ １４，１４３友人纏東 第３図
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、磁気記録媒体摺動面側に磁気ギャップを有しかつ該
磁気記録媒体の情報信号記録による磁化の強さに応じた
磁束が通過する閉磁路の一部をファラデー効果が生ずる
非金属磁性層とするとともに、該非金属磁性層の磁化容
易軸方向に略平行に偏光された光ビームを該非金属磁性
層に入射させ、該非金属磁性層によつて偏光面が回転し
た該光ビームを検光子を介して受光素子で受光し、該受
光素子から前記情報信号を電気信号として得ることがで
きるように構成したことを特徴とする光磁気型再生磁気
ヘッド。 ２、特許請求の範囲第１項において、前記非金属磁性層
の磁化容易軸方向が前記磁気記録媒体からの磁束の方向
に大略直交することを特徴とする光磁気型再生磁気ヘッ
ド。 ３、特許請求の範囲第１項または第２項において、前記
非金属磁性層に前記磁化容易軸方向とは異なる方向にバ
イアス磁界を印加する手段を有することを特徴とする光
磁気型再生磁気ヘッド。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP61084239A JPH0760535B2 (ja) | 1986-04-14 | 1986-04-14 | 光磁気型再生磁気ヘツド |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP61084239A JPH0760535B2 (ja) | 1986-04-14 | 1986-04-14 | 光磁気型再生磁気ヘツド |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS62241155A true JPS62241155A (ja) | 1987-10-21 |
| JPH0760535B2 JPH0760535B2 (ja) | 1995-06-28 |
Family
ID=13824912
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP61084239A Expired - Lifetime JPH0760535B2 (ja) | 1986-04-14 | 1986-04-14 | 光磁気型再生磁気ヘツド |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0760535B2 (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR2656723A1 (fr) * | 1989-12-28 | 1991-07-05 | Thomson Consumer Electronics | Tete de lecture multipiste magneto-optique. |
-
1986
- 1986-04-14 JP JP61084239A patent/JPH0760535B2/ja not_active Expired - Lifetime
Non-Patent Citations (1)
| Title |
|---|
| IBM TECHNICAL DISCLOSURE BULLETIN=1971 * |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR2656723A1 (fr) * | 1989-12-28 | 1991-07-05 | Thomson Consumer Electronics | Tete de lecture multipiste magneto-optique. |
| WO1991010234A1 (fr) * | 1989-12-28 | 1991-07-11 | Thomson Consumer Electronics S.A. | Tete de lecture multipiste magneto-optique |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0760535B2 (ja) | 1995-06-28 |
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