JPS62198038A - 電磁偏向ヨ−ク - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔技術分野〕 本発明は電磁偏向型陰極線管（ＣＲＴ）の偏向ヨークに
関する。

〔従来技術とその問題点〕

電磁偏向型陰極線管（ＣＲＴ）の偏向ヨークの形態には
基本的に次の３つがある １）コイルを鞍と類似の形を形成するように捲き、コア
の内側にボビンを介して配置するサドル（鞍型） ２）水平偏向コイルは１）のサドル型に捲き、垂直偏向
コイルをコアの外周上に直接トロイダルに捲いたセミト
ロイダル型 ３）１）の鞍型の一種でコアの内面のまわりに径方向に
複数個の溝を配置し、その溝の中にコイルを形成するス
ロット型 この３つの中で、２）のセミトロイダル型は垂直偏向の
効率が高く直流抵抗が低い事から偏向ヨークの主流とな
っている。

第１図及び第２図は上記２）のセミトロイダル型式の偏
向ヨークを示すもので、２分割体を合体したラッパ形フ
ェライトコア１に垂直偏向コイル２を直接巻き、また水
平偏向コイル３をフェライトコア１の内面に沼わせて配
置したものである。

上記の〜・ずれの型式の偏向ヨークでも、偏向コイルに
偏向電流を流した場合、現在リンギングと呼ばれる水平
偏向電流の乱れが生じ問題となる。

すなわち、第３図に示すように水平偏向電流は鋸歯状で
あることを理想とするのであるが、実際には第４図のよ
うに波形の立下りの直後に波形の小さ〜・振動が生じ、
またその時間微分に比例する電圧にも同様な振動を生じ
る。この波形の乱れは水平偏向磁界にも乱れを生じさせ
、電子ビームの水平方向の角度変化として現われる。こ
れはＣＲＴの画面上では画面の１ｔｌｌＲ近くで縦方向
の濃淡の縞模様として現われ、画質を低下させる。

このリンギン゛グは偏向ヨークのどの形態でも発生する
が、特にセミトロイダル型に強く発生する事がわかって
いる。

偏向ヨークコアとして使用されるフェライトコアには現
在２　′ＭＪＡ類の物がある。

１つはフェライトの組成の中で酸化鉄（Ｆｅ　２０　ｓ
　）の割合を５０　ｍｏｌ　Ｘ以下にしたもので、通常
Ｍｇ−Ｍｎ−Ｚｎ系＊　、Ｎ　ｓ　−Ｃｕ　−Ｚｎ系、
　Ｎｉ−Ｚｎｎ系フェンイトがこれに属する。この種の
フェライトは比誘電率が低く　（１ｏ’〜１０２）、か
つ高抵抗（１０６〜１０９Ω−気）であるため磁心に直
接コイルを捲くことが可能になり、又コストも低いため
に民生用テレビの主流になっている。しかしこれらのフ
ェライトは比較的磁心損失が大きいので、偏向周波数の
高い箭精細度ディスプレイ用偏向ヨークコアとして使用
すると、コアの発熱が太きいという欠点を有する。

一方磁心損失の優れたフェライトとしては、一般にＭｎ
−Ｚｎフェライトが知られている。このＭｎ−Ｚｎフェ
ライトはそれ自体の持つ良好な磁気特性をより強めるた
めに、通常酸化鉄の割合を５０　ｍｏ１％以上の組成に
している。その為磁心損失だけでなく、透磁率や飽和磁
束密度など磁気特性全般にすぐれ、高精細度ディスプレ
イ用偏向ヨークコアとして使用しても発熱の問題は起こ
らない。しかしながら、Ｍｎ−Ｚｎフェライトだけでな
く上記Ｍｇ−Ｍｎ−Ｚｎ系やＮｉ系フェライトもその組
成を鉄過剰とした場合、結晶の抵抗は低くなり（１０−
２〜１０°Ω−篩）、それに比べて結晶間（粒界）の抵
抗は高い（１０４〜１０５Ω−ｃＩｒＬ）ので、結晶が
絶縁された形となり、フェライトの比誘電率は非常に高
くなる。（１〜５Ｘ１０’）この様な高誘電率フェライ
トを使用した偏向ヨークは、低誘電率の物に比べてリン
ギングが非常に強く発生する事がわかっている。又、リ
ンギングは偏向周波数が高くなると大きくなる傾向があ
るので、高誘電率材のリンギング発生はｉ要な問題とな
ってへ・る。したがって、偏向ヨークに発生するリンギ
ングの抑制は強く望まれている。

〔発明の目的〕

本発明は電磁偏向ヨークにおいてリンギング現象を防止
し、すぐれた画質のブラウン管（ＣＲＴＥを提供するこ
とを目的とする。

より限定的な目的は、偏向ヨークのフェライトコアがＭ
ｎ−Ｚｎ系フェライトのような高誘電率の場合にリンギ
ングを抑制すること、またセミトロイダル型偏向ヨーク
におけるこの問題を解決することＫある。

〔発明の概要〕

本発明の上記の目的は、偏向ヨーク用フェライトコアの
表面（特にコイルが巻装される個所、さらに特定的には
垂直偏向コイルが巻装される個所）に網状にスペーサ用
枠を配置し、その上に水平及び垂直偏向コイルを配置し
たことを特徴とする電磁偏向ヨークによって達成される
。

好ましくは、フェライトコアはＭｎ−Ｚｎ系のような高
誘電率タイプのものから選択する。また好ましくは垂直
偏向コイルは直巻きトロイダル型とし、水平偏向コイル
はサドル型とする。

本発明によれば、リンギング現象は十分に防止または抑
制されて高Ｐ′密のブラウン管を提供することができる
。

以下に本発明の詳細な説明するが、発明の理解を容易に
するためその前にリンギング発生の機構及び測定法に触
れておく。

〔リンギング発生の機構〕

偏向ヨークはヨーク外部に漏れる磁束を利用する部品で
あるが、コイルが形成されているために紐間には必ず分
布容量が存在する。又コイルの直流抵抗は小さいために
このコイルに何らかの起電力が与えられると、コイルの
インダクタンスと線間のキャパシタンスによって共振回
路が形成され過渡電流が流れる。この過渡電流による磁
束が偏向磁束に１資する事によってリンギングが生じる
。

この時コイルには近接してフェライトコアが存在するが
、フェライトコアの誘電率は空気の誘電率よりも大きい
為に線間を静電結合させ分布容量を増加させる。これを
モデル化すると第５図のようになる。

又、前述の低ｇａ率フェライトの誘電率１０’〜１０　
程度であるのに比較して、高Ｂ電率フェライトのそれは
１〜５Ｘ１０５　と非常に高いので静電結合の度合は太
きい。線間分布容量が大きくなることは過渡現象論から
明らかなように過渡電流は増加する。

一方リンギング発生のための起電力は垂直偏向コイルを
交差する水平偏向磁束によって与えられる。したがって
磁束の変化率が大きいほどコイル間に大きな電位差が発
生しリンギングが現われる。

垂直偏向コイルがトロイダル捲きの場合、水平偏向磁束
の方向とコイルの位置関係から縦捲コイルよりも発生す
る起電力は大きく、したがってリンギングも大きい。

以上の理由から偏向コイル線間の容量を抑える事がリン
ギングを減少させるのに大きな効果があるということが
わかる。

リンギングの測定法について ブラウン管内を通る磁界を正確に測定する事は困難であ
るので、リンギングの測定及び判定には次の方法を用い
た。

偏向ヨークから発生する磁界とフェライトコア内を通る
磁束とは相対的な関係があるので、第８図のようにコア
１内の水平偏向磁束Φをピックアップコイル５にて拾う
。

ピックアップコイル５の両端に現われる電圧をオシロス
コープで見ると、第９図のようになり６、リンギング部
分Ａの拡大図は第１０図のようＫなる。ここでリンギン
グの最大振幅■と初期の周期Ｔを以ってリンギングとし
、■、Ｔが小さい程リンギングが小さいことになる。

〔発明の詳細な説明〕

本発明は、偏向コイルとフェライトコアとが接近または
接触することによって大きい容量結合を生じるのがリン
ギングの発生原因になることを突きとめ、これら両者の
間にスペーサ枠を設けることによってリンギングを確実
に防止することができたのである。

本発明ではこの枠として、スペーサの役目は十分に果す
一方で、誘電体としてはほとんど作用しないように網状
の枠を用いることによって所期の目的を達することがで
きる。従って、本発明では好ましくはプラスチック製の
枠を用いる。プラスチック枠は可撓性とじん性とを有し
、枠として好ましい。なお、セラミック等の他の材料を
用いても良いことは勿論である。

枠の構造は同心リング状、織物状その他任意の網目構造
を用いることができるが、上に述べたように十分に大き
い開口を有する細い骨組とすることが好ましい。枠はフ
ェライトコアの少なくとも垂直偏向コイルが配置される
コア内面に、より好ましくはコア内面全体に、さらに好
ましくは偏向コイルとコアとの接触個所の全部に設ける
。

このスペーサ枠は、接着剤によってフェライトコアの表
面に固着しても良いし、しな（ても良い。

スペーサ枠の厚みは偏向コイルがリンギングを生じない
程度にフェライトコアの表面から離れるような値にする
。これは実験によって容易に決定できるものであり、例
えばα１■以上の隙間がコアーコイル間に形成できれば
十分である。

実施例 第６図（Ａ）、（Ｂ）は本発明によって構成された電磁
偏向ヨークを例示する。偏向ヨークは２分割ラッパ状コ
ア１及び網状スペーサ枠７より成る。フェライトコア１
は低高誘電率、例えばＭｎ−Ｚｎ　　系フェライトから
構成されている。

枠７はプラスチック材料から網状に形成されており、コ
ア１の内面には同心状の部分Ｂ、大小径端匍及び周面に
は斜行する網状部分４．５が形成されている。同心状の
部分は縦骨部６によって互に結合されている。枠の網目
はスペーサ作用に支障がない幼）囲で十分に大きく形成
する。枠７は全体的にコア１と同様な形の成形体として
用意し、図示のようにコア１に被せることができる。

次に、第７図に示すように、垂直偏向コイル２をコア１
の周りに巻くと、内面側のコイル２は枠部分８によって
コア１の面から離間される。またコア１の大小径端及び
局面でも枠部分４．５によって離間される。一方、コイ
ルの外側は、コア１の固有の形により十分にコア１から
離間される。

上記のように構成した電磁偏向ヨークを用いてリンギン
グの測定を行った。ここに、次のサンプルを用いた。コ
ア１にはＭｎ−Ｚｎ系フェライトコア（ＴＤＫ社より市
販）を用いた。枠７の網糸の径α５簡、枠部分８の糸間
隔１工、枠部分４、°５の糸間隔３■とじ、垂直偏向コ
イルを直巻きにし、サドル型水平偏向コイル（第１図と
同様なもの）をコア１の内面に配置した（サンプルＡ）
。

比較のため、同じコア１で枠を用いないものを用意した
（サンプルＢ）。

またＭｇ−Ｍｎ−Ｚｎ系フェライトコア（高抵抗用とし
てＴＤＫ社より市販）に枠を用いないで同様な偏向コイ
ルを施したものを用意した（サンプルＣ）。

先きに述べた方法でリンギングを測定した。なおサンプ
ルＣを基準にしてこれに対する比で表わした。

表 上表で項目１は電圧の振幅■（相対値）、項目２は初周
期Ｔ（相対値）を表わす。

なお、ブラウン管の画面を実際′に観察すると、リンギ
ングによる縦縞は項目１．２がそれぞれｔ２及びｉｉ３
以下になると実際上観測されないことが分った。従って
、スペーサ枠の網目の大きさ、厚みは上記項目の条件が
満たされるように行えば良い。

〔作用効果〕

以上から明らかなように、本発明によれば偏向コイル（
特に垂直偏向コイル、好ましくはすべての偏向コイル）
とフェライトコアとの間に網状のスペーサ枠な挿入する
ことにより、リンギングを抑制することができる。本発
明は特に高銹電率のフェライト材料（Ｍｎ　−Ｚ系等）
をコアに用いるときにリンギング防止に効果的であり、
従って、高計を本フェライトコアのすぐれた作用を利用
しつつリンギングの防止を行うことができ、高精密度ブ
ラウン管の製造に極めて有力な手段が提供されることに
なった。

【図面の簡単な説明】

第１図は従来の電磁偏向用ヨークのうち、セミトロイダ
ＡＩ型ヨークの概略構造を示す背面図、第２図は同ヨー
クの一部を破断し且つ水平偏向コイルを省略して示した
側面図、第３図は電磁偏向用ヨークの水平傭向コイルに
流れる理想的な電流と電圧の波形を示すグラフ、第４図
は実際のリンギングを伴う電流及び電圧の波形を示すグ
ラフ、第５図は垂直偏向コイルとヨークのフェライトコ
アとの間に形成される容量結合の様子を示す模型図、第
６図（Ａ）は本発明によって構成されたフェライトコア
を一部破断して示した側面図、第６図（Ｂ）は同平面図
、第７図は巻線状態を示す同コア断面図、第８図はリン
ギングの測定の説明図、諏９図はリンギングを定義する
グラフ、及び第１０図は同拡大図である。 第８図

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、偏向ヨーク用フェライトコアの表面に網状にスペー
   サ枠を設け、その上に所定の水平及び垂直偏向コイルを
   配置したことを特徴とする電磁偏向ヨーク。 ２、スペーサ枠は、フェライトコアの内表面及び大小径
   端部に形成され、水平偏向コイルはフェライトコアの内
   面側に取付けられ、垂直偏向コイルはフェライトコアに
   直巻きされている前記第１項記載の電磁偏向ヨーク。 ３、スペーサ枠はプラスチックである前記第１項記載の
   電磁偏向ヨーク。