JPS6177748A - 核磁気共鳴を測定する方法 - Google Patents

核磁気共鳴を測定する方法

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JPS6177748A
JPS6177748A JP60204583A JP20458385A JPS6177748A JP S6177748 A JPS6177748 A JP S6177748A JP 60204583 A JP60204583 A JP 60204583A JP 20458385 A JP20458385 A JP 20458385A JP S6177748 A JPS6177748 A JP S6177748A
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Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 里！」≦」Ｌ１隻！ 本発明は、生体に、均質な磁場の他に選択グラジエント
ラ加えて９０°−パルスで励起し、然る後に上記選択グ
ラジェントを、時間的に制限された位相符号化グラジェ
ントおよび読取りグラジェントで置き換え、最後に生体
を１８０６−パルスの・ゼルス列で照射し、それにより
、各励起毎に、所謂スピン　エコーの形態で複数の核誘
起信号を発生し、該核誘鳶信号を、各１８０°−パルス
後に変化する上記位相符号化グラジェントを考慮して、
２Ｄ−ＦＴ画像再生法に従い画像活号に演算処理する生
体断面の画像表示の目的で生体の選択された領域におけ
る核磁気共鳴を測定する方法（ＮＭＲ断層撮影法）に関
する。
豆」ｕｉ歪 この種の方法は、先行技術に属する西独特許願Ｐ３４１
４６３４．２号明細書に記述されている。この特許願明
細書には、ＣＰＧＭ　（Ｃａｒｒ−Ｐｕｒｃｅｌ　１−
Ｇｉ　ｌ　ｌ−Ｍｅｉｂｏｃｒｎ　）　ハル、＜列もし
くはシーケンスを用いる場合に再整合条件（Ｒｅｐｈａ
Ｓ　ｉｅｒｕｎｇｓ−ｂｅｄｉｎｇｕｎｇｅｎ　）　’
ｃ　Ｈ８＝する種’にな実施例が記述されている。再整
合条件を満すことが、ＮＭＲ（核磁気共鳴）断層撮影に
おいて、特に２Ｄ−ＦＴ法に従い画像を発生するために
上記のＣＰＧＭシーケンスを用いることを可能にする前
提条件である。再整合条件が満されない場合には、画像
エラーが生じ、そのためにＮＭＲ断層撮影における上記
のＣＰＧＭシーケ／ス使用は相当に制限されてしまう。
従来のＮＭＲスペクトログラフの場合と同家、公知の方
法においても、ＣＰＧＭシーケンスの使用は、多数の同
種の信号を得て、これら信号を用いＳＮ比を改善したり
、スピン　エコーの時間的発生に関する情報、特にスピ
ン間緩和時間Ｔ２に関する情報を発生することを目的と
している。
発明が解決しようとする出題点 本発明は、ＳＮ比の問題ならびに上述のＴ２測定に係る
ものではない。ＮＭＲ断層撮影の実施に当っては、今日
まで、画像再生に必要な測定値を得るために多数の個別
測定を行う必要があり、さらに新たに励起が行われる都
度、待機しなければならない緩和時間が介在するため各
個々の測定に必要とされる時間が比較的長いという欠点
があった。
発明の目的 本発明の課題は、ＮＭＲ断層撮影において、測定時間の
顕著な減少を達成することにある。
発明の構成 上の目的は、本発明によれば、位相符号化グラジェント
の強度および／または持続期間を各１８０°−ノセル°
ス後毎に変えることによシ解決される。
したがって本発明の方法においては、２Ｄ−ＦＴ法にお
けるＣＰＧＭシーケンスもしくはノぐルス列は、励起に
より得られた多数のスピンエコーの処理によりｓＨ比を
改善したりあるいはまた正確なＴ２測定を行なうのに用
いられるのではなく、各１８０°−パルス後毎に位相符
号化グラジェントを変えることによって、位相許号化グ
ラジェントに依存して異なった仕方で画像内容に関与し
、′２Ｄ−ＦＴ画像再生法に従がって処理することがで
きる多数の異なったエコー信号を得るのに用いられる。
この様てして、極く小数のそして極端な場合には、唯１
回の励起で、画像構成に必要とされるエコー信号を得る
ことが可能となる。したがって、本発明の方法によれば
、測定時間は、従来必要とされていた測定時間の端数値
にまで減少することができ、これは特に、生体を対象と
する医療分野におけるＮＭＲ断層撮影の実施にとって極
めて有意味である。
２Ｄ−ＦＴ画鐵再生方法自体は、成る画素の予め定めら
れた輝度値に対して各個々の評価測定で得られる信号が
同じ振幅を有すると言う事実から出発する。本発明の方
法の実施に当ってはこの条件は満されない。と言うのは
緩和過程に起因して励起と励起との時間間隔の増加に伴
ない信号振幅が減少するからである。その結果として、
背景の明るさとして表現される画像品質は成る程度減少
するが、このような画像品質の減少は、医療分野では甘
受することはできない。なぜならば、異なったＴ２値を
有する組織間のコントラストが問題となるからである。
しかしながら、本発明によれば、Ｔ２−コントラストは
、相続く１８０°−パルスに対する異なった位相符号化
グラジェントの相関を変えることにより変化することが
できる。特に、°画像の再生のために多数の励起による
エコー信号を使用する場合には、個々の励起に対応する
エコー信号に対し位相符号化グラジェントの異なった値
を多重相関することにより画像の背景の明るさの増加を
回避することができる。勿論その場合同じＣＰＧＭ、’
？パルス列しくはシーケンスを用いる場合には、個々の
エコー信号の振幅に関して一種の段もしくはステップが
介入し、有害な側波帯の発生の原因となり得る。しかし
ながら、この様な段もしくはステップならびに上記のよ
うな有害な側波帯を除去することは容易に可能である。
即ち、本発明の別の実施態様によれば、各励起に際し、
９０°−パルスと第１番目の１８０°−パルスとの間の
時間間隔を、他の１８０°−パルス間の時間間隔の繰返
えし数に逆比例する端数値だけ変えればよい。このよう
にすれば、異なった励起で発生されるエコー信号は、励
起時点を基準にして、励起により定められる測定間隔が
均等に分配されるように相対的に変位もしくはシフトさ
れる。したがって、エコー信号は、信号振幅の連続した
減少を表わし、側波帯音生ずるような階段状の形にはな
らない。
本発明は、時間的に相続くエコー信号に対して位相符号
化グラジェントの種々な値を巧みに相関することにより
Ｔ２−コントラストを増強することを可能にするばかり
ではなり、Ｔ１−コントラストの制御特にエンノ・ンス
メントヲ可能にし、試料の反復的な励起に当っては先行
のＣＰＧＭ７−ケンスにより励起されたスピンモーメン
トの完全な緩和が生ずる前に新たな励起ヲ行なうことが
できる。このような構成により、大きいＴ１が原因で緩
和していないスピンモーメントは、次続の励起により検
出されず、したがって対応の信号は発生されない。その
結果として、スピンモーメントの完全な緩和が行なわれ
て完全な信号を発生する短かいＴ１の領域においてはコ
ントラストは増強される。
２Ｏ−ＦＴ画像再生法に必要とされる測定値を求めるの
に要求される非常に短かい測定時間は、本発明を３Ｄ−
ＦＴ画像再生方法に適用することを可能にする。２Ｄフ
ーリエ変換を用いる画像再生方法の大きな利点は、磁場
の均質性がそれ程高くない場合でも、非常に良品質の画
像が発生されると言う点にある。この方法のこの利点は
、三次元空間へ拡張する場合にさらに重要な意味をもっ
てくる。これと関連して、本発明により可能となる有意
味な測定時間の減少は、三次元空間への拡張を可能にす
るのである。
したがって、本発明は、選択グラジェントとして別の位
相符号化グラジェントが用いられ画像再生が３Ｄ−ＦＴ
法に従がって行なわれる方法をも包摂する。
実施例 以下、添付図面に示す実施例と関連して本発明の詳細な
説明する。なお、以下の記述および図面から看取するこ
とができる本発明の特徴は、他の実施例において、それ
自体またはこれら複数の特徴を任意に組合せて適用する
ことが可能である。
本発明による方法は、ＨＦ（高周波）パルス列を発生す
る送信器を備え、互いに垂直に位置する３つの方向に印
加可能なグラジェント場を発生することができるように
磁石が配列されており、該３つの方向のうちの１つが、
核磁気共鳴スペクトルを発生するのに必要な均質な磁場
の方向と一致するような核磁気共鳴（ＮＭＲ）断層撮影
装置で実施することができる。１つの適した断層撮影装
置として、例えば、本出願人のｒ’ＢＭＴＬｘｏＯＪ型
の全身断層撮影装置がある。
本発明の方法は、実質的て、横断平面の領域内で読取り
グラジェントの印加により好ましくは選択的に励起され
た生体部分に、時間的に制限された位相符号化グラジェ
ントを加える２〇−Ｆ７方法にある。励起および位相符
号化に基いて得うれるスピン　エコーは、二次元フーリ
エ変換を受け、その結果として個々の画素に対応する信
号が発生され、この信号の振幅は画素の輝度に比例する
。分析すべき体積要素、即ち各画′素に対しては、他の
符号化グラジェントの印加後、射影即ちスピン　エコー
の発生が必要とされる。従来、固有の関連の位相グラジ
ェント下でのスピンエコーの発生には、試料の特別な励
起が必要とされていたので、２ＦＴ法での画像の発生に
は相当大きな時間が消費されていた。
これに対し、本発明の方法においては、スピン　エコー
パルス列モしくはシーケンスが用いられ、新しい各エコ
ー信号の発生前に、変化された位相符号化グラジェント
が印加される。したがって、１つの励起によって発生さ
れたエコーシーケンスの各個々のスピン　エコーは、他
の射影（スピン　エコーの発生〕に対して特注量となる
。その前提として、パルス　シーケンスならびに反復的
に印加される位相符号化グラジェントおよび読取りグラ
ジェントの過程でスピンモーメントの励起状態に変動が
介入しないことが要件であることは言う迄もない。もし
励起状態に変動が生ずれば、画像にエラーもしくは誤謬
が生ずるからである。したがって、読取りグラジェント
ならびに位相符号化グラジェントに対して再整相条件（
Ｒｅｐｈａｓｉｅｒｕｎｇｓｂｅｄｉｎｇｕｎｇｅｎ　
）　カ満されるように、即ち用いられるＣａ　ｒ　ｒ−
Ｐｕｒｃｅ　ｌ　ｌ−Ｇ　ｉ　ｌ　ｌ　−Ｍｅ　ｉ　ｂ
ｏｃｍパルス列もしくはシーケンスに対して、Ｇｉ　Ｉ
　Ｉ−Ｍｅｉｂｏｃｍ条件が満すレルヨウニ留意しなけ
ればならない。
Ｇｉ　ｌ　ｌ−Ｍｅｉｂｏｃｒｎ条件が満されるパルス
　シーケンスおよびグラジェント場の７−ケンスの一例
が第１図に示しである。このシーケンスは、第１ノ９０
°−パルス１を有するＨＦパルスの通常の０２６Ｍシー
ケンスからなり、該第１の９０’−パルス１により、試
料は、選択グラジェントＧ２の印加時に、該選択グラジ
ェントによって画定される横断平面領域内で選択的に励
起される。９０’−選択ノールス１には、通例のように
、１８０’−ノセ／ｌ／ス３　、４　＋　５　＋　６　
カＨ＜。これらパルスは、選択パルス１により励起され
て励起後に位相がずらされる（ｄｅｐｈａｓ　１ｅｒｅ
ｎｄｅｎ）　スピンモーメントを再整相する作用をなし
、その結果、周知の仕方で、スピン　エコー１３．１４
．１５が発生すれ、これらスピン　エコーは、先行の１
ｓｏ’−ノゼルスに対して、これら１８０°−パルスが
選択パルス１もしくは先行のスピン　エコーに対して有
するのと同じ時間間隔τで現れる。この実施例の場合、
これら時間間隔は全て同じである。
２ＤＦＴ法にとって必要とされる位相符号化は位相符号
化グラジェントＧＸＯ印７１０によシ実現される。即ち
、該位相符号化グラシェフ　）　を１８０’−パルスに
続いて印加しスピン　エコーが現れる前に終末させるの
である。第１図ては、この位相符号化グラジェントの印
加は、パルス状の曲線２３．２４．２５．２６で示され
ている。これら、ｕルス状の曲線の異なった高さは、位
相符号化グラジェントがその都度具なった強度を有し、
そのために、異なった位相符号化が生じたことを表して
いる。しかしながら、異なった位相符号化グラジェント
により惹起される位相符号化は、評価可能な結果を発生
させるためには、同じ初期状態もしくはレベルから出発
しなければならない。したがって、新たに位相符号化が
行われる前に、各位相符号化の作用を除去する必要があ
る。これは、本発明の方法の図示の実施例ておいては、
曲線３３．３４および３５に示すように、同じ強さおよ
び持続幅を有しエコー信号の出現に対して対称となるよ
うに反対の作用方向を有する位相符号化グラジェントを
印加することにより実現される。位相ずれのあるスピン
モーメントに対するこの反対の極１もしくは負極性の位
相符号化グラジェント３３０作用は、再整相されたスピ
ンモーメントに対する先行の位相符号化グラジェント２
３０作用と正確に同じ大きさであり、したがって、１８
０°−パルス４の時点においては、先行の１８０°−パ
ルス３の時点におけるのと全く同じ位相状態となる。同
じことが、位相符号化グラジェント２４゜３４ならびに
２５．３５等々についても当嵌る。
同様にして、エコー信号に対し対称の読取りグラジェン
ト４３，４４．４５の配列に対しても、該グラジェント
の影響が、再整相されたスピン系および位相ずれのある
スピン系に対し完全に同等となるようにして、読取シダ
ラジエントの影響を除去する。
図示の方法において行われているように、１８０°−パ
ルスの持続期間中の選択グラジェントＧ２の印加は、１
８０°−パルスが広幅パルスである場合には必要とされ
ない。しかしながら、本発明による方法は、１８０°−
パルスの持続期１′ｊ１中だ選択グラジェントの印加を
可能にするものであり、それにより周波数選択パルスを
使用することができ、広幅ノセルスとは対照的に比較的
長い持続期間で小さいエネルギ　のノソルスを用いるこ
とができる。また、１８００−パルスに対する選択グラ
ジェントの対称的な配列によりスピン系の位相関係は乱
されることはない。
なお、図示の、ｕルスおよびグラジェント場の系は、再
整相条件またはＧ　ｉ　Ｉ　ｌ　−Ｍｅ　ｉ　ｂｏｏｍ
条件を満す唯一可能な系ではないと理解されたい。特願
昭６０−８１５０９号明細書には、再整相条件を得るた
めの幾つかの可能性もしくは実施例が記述されている。
本発明の方法は、Ｇ１１ｌ　−Ｍｅｉｂｏｏｍ条件が満
される限りにおいて、特定のパルスシーケンスおよびグ
ラジェント場のシーケンスの使用に依存するものではな
い。従来のＣＰＧＩＶＩシーケンスならびにそれに対称
的に配列された同じ強度のグラジェント場を用いても、
このようなパルスおよびグラジェント場のシーケンスを
特に費用を掛けずに発生できるという利点が得られる。
再整相条件またはＣＰ　Ｇ　Ｍ条件が維持されていても
、緩和過程の結果として、第１図に示すように、スピン
エコー１３．１４．１５の振幅が緩和的ａ７に従って減
衰することは避けられない。その結果として、得られる
画像の個々の画素は、該画素に関連の異なった緩和関数
で重み付けされることになる。画家の収録を、励起毎に
Ｍ個のエコーで行う場合には、１つの画像Ｐを発・生ず
るためには、大きさＢｘＢ＝Ｐの画像マｌ−ＩＪラック
ス再現するために、異なった位相符号化グラジェントで
のＰ個の射影もしくはエコー信号が必要とされ、１つの
射影を表すエコー信号−，ｐの各々は、個々の画素から
発生される信号Ｓｘ、ｙの和として捉えることができる
。
”ｍ、ｐ＝ΣＳｘ、　ｙ（１） ｍ＝ｒ−１７１ｘ＝１−Ｆ３ ｐ＝ｉ・・・Ｐ　Ｖ＝１・・旧 個々の画素から生ずる信号Ｓｘ、ｙの振幅は、画素の緩
和関数Ｒｘ　、　ｙ　（ｔ　）で減衰するので、次式が
成り立つ。
Ｓ　　　　　　−Ａ　　　　　　　−Ｒ（ｍ、２Ｔ）　
　　　　　（２ンｘ＋ｙ　　　ｘ＋ｙ　　　ｘ＋ｙ 但し、Ａｘ、ｙは信号振幅の初期値であり、２丁はｃＰ
ＧＭンーケンス・の１８０°−パルス間の時間間隔であ
る。
したがって、式（１）は次のようにつき変えられる。
Ｅｍ＝ΣＡｘ　　−Ｒ（ｍ−２τ）（３）、ｐ　　　　
、ｙ　　×、ｙ このように、個々のエコー信号は、個々の画素の緩和関
数で重み付けされ、それに対応して、個々の画素の強度
を表しフーリエ変換で求められる信号も、画素の緩和関
数で重み付けされることになる。この重み付けは、各励
起で得られる１１個のエコー信号に対するＰ個の位相符
号化グラジェントの相関、関係に依存する。この相関関
係は任意に選択することが可能であり、それにより、種
々な用途に対し重み付けによって条件付けられる画像の
コントラス１４−ｆえることが可能となる。
先ず、励起毎のエコーの数Ｍおよび異なった位相符号化
グラジェントでの射影の数Ｐが等しり、シたがって、画
像全体が拳−の励起で撮影される事例について考察して
みる。この場合、位相符号化グラジェントは、第１番目
のエコーで位相ずれ（［）ｅｐｈａｓ　ｉｅｒ　ｕｎｇ
）　９’ｍｉ　（１が現れ、最後のエコーで位相ずれψ
ｍａｘが現れるように変えることができる。この場合、
移相の零点は、エコーシーケンスの任意の箇所に定める
ことができる。第２図および第３図には、異なったＴ２
一時間の・ゼターンに対する種々な位置への位相零点の
遷移の影響が示しである。
第２図において、棒グラフ５１．５２および５３は、励
起・頁後、即ち緩和の影響を受けない時点における、異
なった緩和時間Ｔ２ヲ有する３つの異なった領域のスピ
ン強さから得られる信号強度を表す。領域５１は、長い
緩和時間Ｔ２を有し、領域５２は中間の長さの緩和時間
を有し、そして領域５３は短い緩和時間Ｔ２を有してい
る。
第２図の区間日ないしＦには、本発明による方法を適用
して励起されるエコー信号に対し位相グラジェントの零
点を遷移した場合に生ずる第２図の区間Ａにおけるもの
と同じ領域５１ないし５３の強度が示しである。区間Ｂ
の強度は、２５６のエコー信号°の受信に際して位相グ
ラジェントの零点が３２番目のエコーに存在する場合に
得られる。同様にして、区間Ｃにおける信号に対する位
相グラジェントの零点は６４番目のエコーに位置し、区
間りの信号に対しては９６番目のエコーに位置し、区間
Ｅの信号に対しては１２８２８番目コーに位置し、そし
て区間Ｆの信号に対しては第１番目のエコーに位置する
。
図から明らかなように、信号の絶対振幅ならびに異なっ
たＴ２の領域に関連の信号の比は変化することが判る。
非常に良好なコントラストにおける最大信号振幅は区間
Ｃに現れていることが判る。ここで注目すべきは、緩和
によるエコー信号の振幅の減少に起因する領域の縁部て
おける信号のオーパシニートである。第３図には領域で
はなく個々の画素に関連して第２図に類貝り信号の強度
が示されている。
２回以上の励起で両峰撮影を行う場合には、異なった励
起のエコー信号に対する位相グラジェントを次のような
仕方、即ち第１番目の励起ではψｍｉｎから９１まで、
次の励起ではψ１から９２まで、そして最後の励起では
値ψ。からψｍａｘまで立上るように配分することがで
きる。しかしながらまた、第４図に、励起１１ないし１
ｎで発生されるエコーについて示しであるように、多重
化（Ｖｅｒｓｃｈａｃｈｔｅｌｕｎｇ）を行うことがで
きる。この多重化は、第４図の最終行に示しであるよう
に、ψｍｉｎからψｍａｘに均等に立上る位相グラジェ
ントを基準にして行われ、位相グラジェントの第１の相
続く値に対しては、異なった励起１１ないし１ｎの第１
番目のエコー信号ε１１ないしＥｎｌが対応し、それに
、異なった励起の第２のエコー信号Ｅ１２ないしＥｎ２
が続くという仕方で行われる。自明なことであるが、こ
の場合、両峰品質に大きい影響を及ぼす振幅の段階化が
発生する。しかしながら、この段階比は、励起過程を変
えることにより、異なった励起で発生されるエコー信号
が、全て同じ相対時間間隔を有し、したがって緩和曲線
に従い定常的に減少する振幅を有するように遷移もしく
はシフトすることによって除去することができる。この
ためには、各励起毎に、９０°−パルスと第１の１８０
°−パルスとの間の時間間隔を、１８０’−ノ々ルス間
における間隔の線図し数に反比例する分数値だけ変える
ことで十分である。
第５図には、このようにして得られるエコー信号からな
るＣＰＧＭシーケンスの初めの部分カ示しである。９０
°−選択パルス１は第１の誘起信号６１を発生するが、
この誘起信号６１は通常は評価されない。続いて、時間
τ後に信号は、１８００−パルス３により逆方向に位相
をずらされ、その結果、該信号は時間τ後に再整相され
て、エコー信号１３を発生することになる。それに続き
、第１の１８０°−パルスを基準にし。
別の１８０８−パルス４，５等々が、２τの間隔で対応
のエコー信号を発生する。これらエコー信号のうち、エ
コー信号１４が第５図に示しである。エコー信号の振幅
は、緩和曲線７に対応して減少する。この限りにおいて
第５図は第１図と一致する。
複数回の励起で、エコー信号の相対時間遷移を実現する
ために、次続の励起過程に際して、９０°−パルスから
の１８００−パルスの間隔はτ／ｎだけ伸長される。こ
こでｎは予め定められた励起の回数である。したがって
、時間的に遅延された１８００−パルス６３により発生
されるエコー信号７３は該１８ｏ０−パルス６３がら時
間間隔τ＋τ／ｎで現れ、したがって、該エコー信号７
３は第１回目の励起の第１番目のエコー信号１３に対し
時間２τ／ｎだけ遷移されている。
次いで、次続の１８０°−パルス６４がエコー信号７３
から時間間隔τで再び発生される。したがって、この時
点では、ノソルス間隔および信号間隔は２τであシ、エ
コー信号の先に行なわれている遷移は、全シーケンスに
渡って維持されることになる。第５図には、ｎ＝３の事
例が示しである。次続の励起過程に際しては、τ／ｎの
付加的な遷移が生じ、したがって全エコー信号の均質な
時間的多重化が達成される。
第５図と関連して説明した過程もしくはプロセスは、第
１番目のエコー信号７３に対して励起時点を２τ／ｎだ
け予めシフトしておくことと等価であると見做すことが
できる。９０’−パルスと第１番目の１８０°−パルス
との間の時間を上記のように伸長し、それに対応して第
１番目の１８０°−パルスと第１番目のエコーとの間の
時間をτ／ｎだけ伸長する代りに、１８ｏ０−パルスか
ら時間τ／ｎ後に９０°−パルスを発生し、それに続く
時間で／ｎ後にエコー信号を発生することもできる。こ
のようにすれば、９０°−パルスに対して２τ／ｎだけ
シフトされた再整相状態（Ｒｅｐｈａｓｉｅｒｕｎｇｓ
ｚｕｓｔａｎｄ　）が達成され、次いで該再整相状態に
対して別の１８０°−ノセルスを発生し、次続の１８０
°−パルスが第１番目のシーケンスの１８０°−パルス
に対して２τ／ｎだけ変位するようにすることができる
。また、９０°−パルスによシ実現される励起を２τ／
ｎの持続幅のスピン　ロック　パルスにより行なっても
同じ効果を得ることができよう。これら方法を用いて、
既述のように、緩和関数を乗じたエコーが得られる。
勿論、２Ｄ−フーリエ変換のためのドエル時間は係数１
／ｎだけ短縮され、そのため、画素は短いＴ２一時間で
表されるために、画像のＴ２−コントラストは減少する
ことは甘受しなければなら　　・ない。
本発明は、本発明の方法の上述の実施態様に制限される
ものではない。これら実施態様によれば、高い撮影もし
くは記録速度が可能であるが、本発明の方法はまた、３
Ｄ−ＦＴ方法に拡張することが可能であり、この場合に
は、別の位相符号化グラジェントの形態にある選択グラ
ジェントが用いられ、この選択グラジェントに対しても
既述の位相符号化グラジェントＧＸの場合と同じ観点か
ら、印加に際して、再整相条件、即ちＧｉ　Ｉ　ｌ−Ｍ
ｅｉｂｏｏｍ条件が満されるように対策を講じる必要が
ある。さらに、個々の励起間における繰返し速度を変え
ることにより、画像のＴ１−コントラストを実現するこ
とが可能である。
スピンが大きいＴ１でも緩和しないように励起間隔を短
く選択した場合には、スピンは次の励起に際して検出さ
れず、したがって信号は発生されない。このようにして
、大きいＴ１と小さいＴ１の領域間には、明確な強度の
差が生ずる。
【図面の簡単な説明】
第１図は、本発明の方法の実施に当って用いラレルＣＰ
ＧＩＶＩ、＃ルス　シーケンスおよびグラジェント場の
時間ダイアダラムを示す図、第２図訃よび第３図は、種
々なエコー信号に対する異なった位相グラジェントの相
関による画像のコントラストに対する影響を図解するダ
イアダラムを表わす図、第４図は位相グラジェントに関
し記録シーケンスの多重化を図解するダイアダラムを表
わす図、そして第５図は画像のエラーを回避するために
改変されたＣ　Ｐ　Ｇ　Ｍシーケンスを示すダイアダラ
ムを表わす図である。

Claims (1)

  1. 【特許請求の範囲】 １、生体に、均質な磁場の他に選択グラジエントを加え
    て９０°−パルスで励起し、然る後に前記選択グラジエ
    ントを、時間的に制限された位相符号化グラジエントお
    よび読取りグラジエントで置き換え、最後に生体に１８
    ０°−パルスのパルス列を照射し、それにより、各励起
    毎に、所謂スピンエコーの形態で複数の核誘起信号を発
    生し、該核誘起信号を、各１８０°−パルス後毎に変化
    する前記位相符号化グラジエントを考慮して２Ｄ−ＦＴ
    画像再生法に従い画像信号に演算処理する生体断面の画
    像表示の目的で生体の選択された領域における核磁気共
    鳴を測定する方法（ＮＭＲ断層撮影法）において、前記
    １８０°−パルスおよび９０°−パルスで、ＣＰＧＭパ
    ルス列（Ｃａｒｒ−Ｐｕｒｃｅｌｌ−Ｇｉｌｌ−Ｍｅｉ
    ｂｏｏｍ　Ｉｍｐｕｌｓｅ　Ｆｏｌｇｅ）を形成し、該
    パルス列の出現時にグラジエント場の印加期間および強
    度を、全てのグラジエント場に対し再整相条件（Ｒｅｐ
    ｈａｓｉｅｒｕｎｇｓｂｅｄ−ｉｎｇｕｎｇｅｎ）が満
    されるように整合することを特徴とする核磁気共鳴測定
    方法。 ２、生体を複数回、逐次、ＣＰＧＭパルス列で励起し、
    そして相続く励起に際して異なつた位相グラジエントを
    加える特許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴測定方法
    。 ３、各励起毎に９０°−パルスおよび第１番目の１８０
    °−パルス間ならびに最初から２つの１８０°−パルス
    間における時間を、残りの１８０°−パルス間の一定の
    間隔の、予め定められた繰返し数に逆比例する端数値だ
    け増加する特許請求の範囲第２項記載の核磁気共鳴測定
    方法。 ４、先行のＣＰＧＭパルス列で励起されたスピンモーメ
    ントが完全に緩和する前に、新たな励起を行う特許請求
    の範囲第２項または第３項記載の核磁気共鳴測定方法。 ５、選択グラジエントとして、別の位相符号化グラジエ
    ントを用い、そして画像再生を３Ｄ−ＦＴ法に従つて行
    う特許請求の範囲第１項ないし第４項のいずれかに記載
    の核磁気共鳴測定方法。
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