JPS6162851A - 核磁気共鳴を用いた検査方法 - Google Patents
核磁気共鳴を用いた検査方法Info
- Publication number
- JPS6162851A JPS6162851A JP59184629A JP18462984A JPS6162851A JP S6162851 A JPS6162851 A JP S6162851A JP 59184629 A JP59184629 A JP 59184629A JP 18462984 A JP18462984 A JP 18462984A JP S6162851 A JPS6162851 A JP S6162851A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic field
- gradient magnetic
- gradient
- generating
- signal
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/4818—MR characterised by data acquisition along a specific k-space trajectory or by the temporal order of k-space coverage, e.g. centric or segmented coverage of k-space
- G01R33/482—MR characterised by data acquisition along a specific k-space trajectory or by the temporal order of k-space coverage, e.g. centric or segmented coverage of k-space using a Cartesian trajectory
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
- G01R33/56—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution
- G01R33/565—Correction of image distortions, e.g. due to magnetic field inhomogeneities
- G01R33/56563—Correction of image distortions, e.g. due to magnetic field inhomogeneities caused by a distortion of the main magnetic field B0, e.g. temporal variation of the magnitude or spatial inhomogeneity of B0
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Health & Medical Sciences (AREA)
- General Health & Medical Sciences (AREA)
- Nuclear Medicine, Radiotherapy & Molecular Imaging (AREA)
- Radiology & Medical Imaging (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Signal Processing (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の利用分野〕 ′本発明は核磁気
共鳴現象を用い、対象物体中の核スピンの密度分布ある
いは緩和時間分布などを非破壊的に求める検査方法に関
する。
共鳴現象を用い、対象物体中の核スピンの密度分布ある
いは緩和時間分布などを非破壊的に求める検査方法に関
する。
従来、人体などの内部構造を非破壊的に検査する方法と
して、Ｘ１ＣＴや超音波撮像装置が広く利用されて来て
いる。しかし最近核磁気共鳴現象を用い同様の検査を行
う試みが成功し、Ｘ＠ＣＴや超音波撮像装置では得られ
ない情報を取得できることが明らかになった。
して、Ｘ１ＣＴや超音波撮像装置が広く利用されて来て
いる。しかし最近核磁気共鳴現象を用い同様の検査を行
う試みが成功し、Ｘ＠ＣＴや超音波撮像装置では得られ
ない情報を取得できることが明らかになった。
核磁気共鳴検査装置は対象とする核スピンから発生する
高周波磁場をコイルで検出し、それをもとに核スピンの
密度あるいは緩和時間を位置の関数として演算により求
め、画像として表示するものである。従来まで提案され
ている方法には投影再構成法やフーリエ変換法などがあ
るが、いずれも投影角度を変えるか、あるいはフエーズ
エンコ−ド量を変えて１００〜２００回位の測定を行な
い、得られたデータを計算機で処理し、元の核スピン分
布を求めるものである。この場合、１回の測定が終了し
てから次の測定に移るまでに、対象物体の縦緩和時間程
度待たなければならず、測定の大部分がこのために費や
されていた。これに対して、Ｇｊｏｈｎｓｏｎ らはエ
コーを次々と形成し、横緩和時間Ｔ２ よりも十分短か
い時間内に全ての測定を完了する方法を提案した（Ｊ、
Ｍａｇｎ、Ｒｅ５ｏｎ。
高周波磁場をコイルで検出し、それをもとに核スピンの
密度あるいは緩和時間を位置の関数として演算により求
め、画像として表示するものである。従来まで提案され
ている方法には投影再構成法やフーリエ変換法などがあ
るが、いずれも投影角度を変えるか、あるいはフエーズ
エンコ−ド量を変えて１００〜２００回位の測定を行な
い、得られたデータを計算機で処理し、元の核スピン分
布を求めるものである。この場合、１回の測定が終了し
てから次の測定に移るまでに、対象物体の縦緩和時間程
度待たなければならず、測定の大部分がこのために費や
されていた。これに対して、Ｇｊｏｈｎｓｏｎ らはエ
コーを次々と形成し、横緩和時間Ｔ２ よりも十分短か
い時間内に全ての測定を完了する方法を提案した（Ｊ、
Ｍａｇｎ、Ｒｅ５ｏｎ。
５４．３７４（１９８３）を参照のこと）。すなわち、
信号読み出し傾斜磁場の反転を繰り返してエコーを次々
と形成し、かつエコーとエコーの間でフェーズエンコー
ドを行なうことにより、１回のシーケンスで全てのフェ
ーズエンコードに対応した信号を測定するものである。
信号読み出し傾斜磁場の反転を繰り返してエコーを次々
と形成し、かつエコーとエコーの間でフェーズエンコー
ドを行なうことにより、１回のシーケンスで全てのフェ
ーズエンコードに対応した信号を測定するものである。
しかしこの方法には重大な欠点がある。それは傾斜磁場
の反転により回復するのは、印加した傾斜磁場によって
生じた核スピンの位相分散だけであり、静磁場の不均一
により生じた位相分散は累積する一方であるため、エコ
ーが時間とともに次第に減衰して行くこらである。
の反転により回復するのは、印加した傾斜磁場によって
生じた核スピンの位相分散だけであり、静磁場の不均一
により生じた位相分散は累積する一方であるため、エコ
ーが時間とともに次第に減衰して行くこらである。
勿論、対象物体自身の横緩和時間Ｔ、はどのような方法
でも回復不可能であるため、これによる減衰も加わる。
でも回復不可能であるため、これによる減衰も加わる。
問題なのはどちらが主要な減衰項となるかである。例え
ば対象物体が生体である場合、部位にもよるが平均的な
Ｔ２は１００ＩＩｌｓ程度である。一方、静磁場の不均
一による減衰は次に示す手順で計算できる。
ば対象物体が生体である場合、部位にもよるが平均的な
Ｔ２は１００ＩＩｌｓ程度である。一方、静磁場の不均
一による減衰は次に示す手順で計算できる。
いま対象物体内でΔＨの不均一があり、検査すべき絵素
数がＮ２のとき、厚さ□方向の不均一を無視すると１絵
素あたりの不均一Δｈは概略ΔＨ／Ｎで与えられる。と
ころが対象物体は実際には厚さ１ｃｍ程度のスライスで
あるため、１絵素あたりの不均一はこのスライスの厚さ
方向での不均一が支配的となり、ΔＨ／Ｎより１桁高い
値になるととなる。ここでγは核磁気回転比である。従
って、静磁場嘘度Ｈ６が０．５Ｔ、不均一ぷ１０ｐｐｍ
ｓ’Ｎ＝２５６とすると、プロトンに対してはＴ２′＝
３８ｍｓとなり、生体のＴ２に対して無視できない値と
なることが分かる。
数がＮ２のとき、厚さ□方向の不均一を無視すると１絵
素あたりの不均一Δｈは概略ΔＨ／Ｎで与えられる。と
ころが対象物体は実際には厚さ１ｃｍ程度のスライスで
あるため、１絵素あたりの不均一はこのスライスの厚さ
方向での不均一が支配的となり、ΔＨ／Ｎより１桁高い
値になるととなる。ここでγは核磁気回転比である。従
って、静磁場嘘度Ｈ６が０．５Ｔ、不均一ぷ１０ｐｐｍ
ｓ’Ｎ＝２５６とすると、プロトンに対してはＴ２′＝
３８ｍｓとなり、生体のＴ２に対して無視できない値と
なることが分かる。
以上述べたようにＧ、Ｊ’ｏｈｎｓｏｎ らの提案した
方法では、静磁場の不均一による減衰のために一連のデ
ータを１回のシーケンスでは取得できない欠点があった
。
方法では、静磁場の不均一による減衰のために一連のデ
ータを１回のシーケンスでは取得できない欠点があった
。
［発明の目的〕
本発明はこのような欠点を鑑がみてなされたもので、そ
の目的は静磁場不均一により生じる信号の減衰および対
象物体自身の横緩和による減衰に起因する画像劣化を著
しく低減することが可能な核磁気共鳴を用いた検査方法
を提供することにある。
の目的は静磁場不均一により生じる信号の減衰および対
象物体自身の横緩和による減衰に起因する画像劣化を著
しく低減することが可能な核磁気共鳴を用いた検査方法
を提供することにある。
［発明の種線〕
上記目的を達成するために、本発明はシーケンスを複数
のブロックに分割し、さらに１８０゜ｒｆパルスをブロ
ック内で１回以上照射することにより、静磁場不拘−及
びＴ２の影響を低減するものである。
のブロックに分割し、さらに１８０゜ｒｆパルスをブロ
ック内で１回以上照射することにより、静磁場不拘−及
びＴ２の影響を低減するものである。
すなわち、静磁場の不均一による信号の減衰は、１８０
＠ ｒｆパルスにより回復させることが可能であるとい
う事実を利用し、傾斜磁場の反転により累積した位相分
散が無視し得なくなった時点において、１８０’ ｒｆ
パルスを照射することによりそれを回復させるものであ
る。このような操作を繰り返せば、静磁場の不均一によ
る信号の減衰は最小限に押えられるが、前述したように
測定対象自身のＴ２による減損は依然として回復しない
。
＠ ｒｆパルスにより回復させることが可能であるとい
う事実を利用し、傾斜磁場の反転により累積した位相分
散が無視し得なくなった時点において、１８０’ ｒｆ
パルスを照射することによりそれを回復させるものであ
る。このような操作を繰り返せば、静磁場の不均一によ
る信号の減衰は最小限に押えられるが、前述したように
測定対象自身のＴ２による減損は依然として回復しない
。
そこで、Ｔ２ による減衰が無視し得なくなった時点に
おいて、測定を中断し、新らしい磁化の回復を待って再
び測定を繰り返すのである。ただし、この場合にはフェ
ーズエンコードする量は均等ではなく、最初のエンコー
ドに対しては、それまでに印加したフェーズエンコード
磁場の総和に匹敵するフェーズエンコード磁場に次のエ
ンコード磁場を加えた磁場を印加しなければならない。
おいて、測定を中断し、新らしい磁化の回復を待って再
び測定を繰り返すのである。ただし、この場合にはフェ
ーズエンコードする量は均等ではなく、最初のエンコー
ドに対しては、それまでに印加したフェーズエンコード
磁場の総和に匹敵するフェーズエンコード磁場に次のエ
ンコード磁場を加えた磁場を印加しなければならない。
勿論、この方法によれば測定時間が従来法よりも長くな
るが、その犠牲において画質を向上させることが可能に
なるわけである。
るが、その犠牲において画質を向上させることが可能に
なるわけである。
［発明の実施例］ ・ 。
以下、図面を参照しながら本発明を説明する。
第１図に本発明で用いる装置の構成を示す。制御装置１
は各装置へ種々の命令を一定のタイミングで出力する。
は各装置へ種々の命令を一定のタイミングで出力する。
高周波パルス発生器２の出力は電力増幅器３で増幅され
、コイル４を励振する。コイル４は同時に受信コイルを
兼用しており、信号成分は増幅器５を通り、検波器６で
検波後、信号処理装置７で画像に変換される。高周波パ
ルス発生器２の他の出力は検波器６で直角位相検波する
時の基準信号として用いられる。２方向及びそれに直角
なＸｅＹ方向の傾斜磁場の発生は、それぞれコイル８，
９．１０で行ない、これらのコイルは増幅器１１，１２
，１．３で駆動される。静磁場の発生はコイル１４で行
ない、コイル１４は電源１５で駆動される。測定対象物
体１６はベッド１７上に横たわっており、ベッド１，７
は台１．８上を移動する。 ゛第
２図に本発明の最初の実施例を示す。まず、９０’ｒｆ
パルスと傾斜磁場Ｇ、とによりスライスを選択した後、
区間１でＧ、、Ｇ、を印加する。
、コイル４を励振する。コイル４は同時に受信コイルを
兼用しており、信号成分は増幅器５を通り、検波器６で
検波後、信号処理装置７で画像に変換される。高周波パ
ルス発生器２の他の出力は検波器６で直角位相検波する
時の基準信号として用いられる。２方向及びそれに直角
なＸｅＹ方向の傾斜磁場の発生は、それぞれコイル８，
９．１０で行ない、これらのコイルは増幅器１１，１２
，１．３で駆動される。静磁場の発生はコイル１４で行
ない、コイル１４は電源１５で駆動される。測定対象物
体１６はベッド１７上に横たわっており、ベッド１，７
は台１．８上を移動する。 ゛第
２図に本発明の最初の実施例を示す。まず、９０’ｒｆ
パルスと傾斜磁場Ｇ、とによりスライスを選択した後、
区間１でＧ、、Ｇ、を印加する。
フェーズエンコードはＧ、により行なうが、Ｇ、の過渡
応答の悪影響を除去するため、この区間においてダミー
磁場を印加しておく。続いて照射する１８０° ｒｆパ
ルスの後で印加するフェーズエンコード磁場は、実質的
には両者の差となるため、過渡応答部によるエンコード
分は相殺される。従って、第３図に示すように両者の差
は同図斜線で示すように幅Ａ ｔ を高さＧ、の矩形波
と見做すことができる。このような形状にエンコードの
増分を整えることは極めて有用である。それは、一連の
シーケンスを複数ブロックに分割し、最初のブロック終
了後、次のブロックをはじめる時、それまでに印加した
フェーズエンコード磁場の総和の次のステップに相当す
るフェーズエンコードを付与することが著しく容易にな
るからである。ここに示したダミー磁場は次に照射する
１８０’ ｒｆパルスの直前にも印加し、区間３におけ
る次のフェーズエンコード磁場が、区間２における磁場
と同様にその増分が矩形状となるようにする。以後のシ
ーケンスは、第２図に示すように、区間２（実際には若
干具なるが）を繰り返すことになる。
応答の悪影響を除去するため、この区間においてダミー
磁場を印加しておく。続いて照射する１８０° ｒｆパ
ルスの後で印加するフェーズエンコード磁場は、実質的
には両者の差となるため、過渡応答部によるエンコード
分は相殺される。従って、第３図に示すように両者の差
は同図斜線で示すように幅Ａ ｔ を高さＧ、の矩形波
と見做すことができる。このような形状にエンコードの
増分を整えることは極めて有用である。それは、一連の
シーケンスを複数ブロックに分割し、最初のブロック終
了後、次のブロックをはじめる時、それまでに印加した
フェーズエンコード磁場の総和の次のステップに相当す
るフェーズエンコードを付与することが著しく容易にな
るからである。ここに示したダミー磁場は次に照射する
１８０’ ｒｆパルスの直前にも印加し、区間３におけ
る次のフェーズエンコード磁場が、区間２における磁場
と同様にその増分が矩形状となるようにする。以後のシ
ーケンスは、第２図に示すように、区間２（実際には若
干具なるが）を繰り返すことになる。
ただし、ここで重要な点は、ダミー磁場とフェーズエン
コード磁場との関係である。傾斜磁場が核スピンに及ぼ
す効果は、１８０’ｒ’ｆパルスにより逆の働きを有す
る性質があるため、第２図の区間２の最初の部分におい
ては、傾斜磁場の時間積分値は ＡＳ、＝Ｓｈ−８゜ となり、実質的にＡＳ、の磁場が印加されたのに等しい
。従って、最初の信号はＡＳ、によるエンコードを受け
たことになる。次に区間３ではΔＳ、＝Ｓ、−、Ｓ、−
４Ｓ。
コード磁場との関係である。傾斜磁場が核スピンに及ぼ
す効果は、１８０’ｒ’ｆパルスにより逆の働きを有す
る性質があるため、第２図の区間２の最初の部分におい
ては、傾斜磁場の時間積分値は ＡＳ、＝Ｓｈ−８゜ となり、実質的にＡＳ、の磁場が印加されたのに等しい
。従って、最初の信号はＡＳ、によるエンコードを受け
たことになる。次に区間３ではΔＳ、＝Ｓ、−、Ｓ、−
４Ｓ。
＝２ （Ｓ、−８，）
＝−２ＪＳ。
となり、ＡＳｌの２倍の磁場が符号反転して印加された
ことになる。以後は、３ ＡＳ、、 、−４Ａｓ、。
ことになる。以後は、３ ＡＳ、、 、−４Ａｓ、。
５／！Ｉｓ１・・・・・・のように繰り返す。このシー
ケンスでは静磁場の不均一による減衰が１８０°パルス
毎に回復させられるが、測定対象自身の横緩和Ｔ２によ
る減衰は次第に蓄積するだけである。そのためＴ２によ
る減衰が無視し得なくなった時点において、新しいブロ
ックへと移らなければならない。この時、前述したよう
に、それまでに印加したフェーズエンコード磁場の総和
の次のステップに相当するフェーズエンコードを付与す
ることから新しいブロックを始める。第４図は、その最
初のステップに対するシーケンスを示す。それまでに印
加した磁場の時間積分値を ｎＡｓ（ただし、１８０° ｒｆパルスによる符号反転
を考慮）とすると、 なる関係を満足するように、ｔ１〜ｔ４を選択すればよ
い。以後のシーケンスは第２図の区間２に示すものと同
じである。
ケンスでは静磁場の不均一による減衰が１８０°パルス
毎に回復させられるが、測定対象自身の横緩和Ｔ２によ
る減衰は次第に蓄積するだけである。そのためＴ２によ
る減衰が無視し得なくなった時点において、新しいブロ
ックへと移らなければならない。この時、前述したよう
に、それまでに印加したフェーズエンコード磁場の総和
の次のステップに相当するフェーズエンコードを付与す
ることから新しいブロックを始める。第４図は、その最
初のステップに対するシーケンスを示す。それまでに印
加した磁場の時間積分値を ｎＡｓ（ただし、１８０° ｒｆパルスによる符号反転
を考慮）とすると、 なる関係を満足するように、ｔ１〜ｔ４を選択すればよ
い。以後のシーケンスは第２図の区間２に示すものと同
じである。
本発明の２番目の実施例を第５図に示す。このシーケン
スはエコーを形成するのに、１８０”パルスと傾斜磁場
の反転を組み合わせたものである。
スはエコーを形成するのに、１８０”パルスと傾斜磁場
の反転を組み合わせたものである。
すなわち、１８０°パルスを第２図に示すように連続し
て照射することは、場合によっては測定対象に悪影響を
及ぼすのみならず、エコー間の時間が長くなるという欠
点がある。それに対して第５図に示すように、１８０°
パルスと傾斜磁場の反転の組み谷せを用いれば、静磁場
の不均一による減衰を受けず、かつ前記欠点を解消する
ことができる。なお、第５図に示す例では、フェーズエ
ンコードするための磁場は、第６゛図に示すように、正
負両極性を有する磁場形状とする。これにより第６図の
斜線部分の面積は相殺し、その結果、フェーズエンコー
ドに寄与する磁場は、ｄｔＧ、となり、先に述べた場合
と同様にフェーズエンコードの増分を矩形状とすること
ができる。１８０°パルスと磁場反転の組み合せ方は、
被測定体のＴ２と静磁場の不均一の大小関係で決まり、
一般に静磁場の不均一が大きい程、１８０°パルスの数
を増やさなければならない。
て照射することは、場合によっては測定対象に悪影響を
及ぼすのみならず、エコー間の時間が長くなるという欠
点がある。それに対して第５図に示すように、１８０°
パルスと傾斜磁場の反転の組み谷せを用いれば、静磁場
の不均一による減衰を受けず、かつ前記欠点を解消する
ことができる。なお、第５図に示す例では、フェーズエ
ンコードするための磁場は、第６゛図に示すように、正
負両極性を有する磁場形状とする。これにより第６図の
斜線部分の面積は相殺し、その結果、フェーズエンコー
ドに寄与する磁場は、ｄｔＧ、となり、先に述べた場合
と同様にフェーズエンコードの増分を矩形状とすること
ができる。１８０°パルスと磁場反転の組み合せ方は、
被測定体のＴ２と静磁場の不均一の大小関係で決まり、
一般に静磁場の不均一が大きい程、１８０°パルスの数
を増やさなければならない。
なお、第２図および第５図で照射する１８０゜ｒｆパル
スは、交互に位相を１８０″ずらすことにより、１８０
° ｒｆパルスの振幅の誤差により生じる信号の減衰を
低減させることができる。
スは、交互に位相を１８０″ずらすことにより、１８０
° ｒｆパルスの振幅の誤差により生じる信号の減衰を
低減させることができる。
本発明の３番目の実施例を第７図と第８図に示す。この
実施例は、前述したブロック間の待ち時間を短縮する方
法である。すなわちブロックの終了した点ｔ、に続く区
間において、それまでに付与された実効的なフェーズエ
ンコード磁場と、信号のピーク以後に付与された磁場の
各々を相殺することにより、最後の測定で生じた核スピ
ン間の位相分散を修復し、それを９０’ ｒｆパルスに
より静磁場と同じ方向に強制的に向けてやるのである。
実施例は、前述したブロック間の待ち時間を短縮する方
法である。すなわちブロックの終了した点ｔ、に続く区
間において、それまでに付与された実効的なフェーズエ
ンコード磁場と、信号のピーク以後に付与された磁場の
各々を相殺することにより、最後の測定で生じた核スピ
ン間の位相分散を修復し、それを９０’ ｒｆパルスに
より静磁場と同じ方向に強制的に向けてやるのである。
この操作により、本来ならばあるブロックの測定が完了
してから、測定対象の平均的Ｔ１程度の時間待たなけれ
ばならないところを、９０″ｒｆパルスにより元にもど
した残留磁化の分だけ回復が早まり、ブロック間の待ち
時間を短縮することができる。
してから、測定対象の平均的Ｔ１程度の時間待たなけれ
ばならないところを、９０″ｒｆパルスにより元にもど
した残留磁化の分だけ回復が早まり、ブロック間の待ち
時間を短縮することができる。
本発明によれば、核磁気共鳴を用いた検査装置において
、１８０°高周波パルスの照射あるいは傾斜磁場の反転
あるいは両者を組合わせて発生さく１３） せるエコー信号を、連続して発生させる操作を複数のブ
ロックに分割して行なうことにより、静磁場の不拘−及
び測定対象自身の横緩和時間にもとづく画質劣化を著し
く低減し、かつ測定時間を短縮することが可能になった
。
、１８０°高周波パルスの照射あるいは傾斜磁場の反転
あるいは両者を組合わせて発生さく１３） せるエコー信号を、連続して発生させる操作を複数のブ
ロックに分割して行なうことにより、静磁場の不拘−及
び測定対象自身の横緩和時間にもとづく画質劣化を著し
く低減し、かつ測定時間を短縮することが可能になった
。
第１図は核磁気共鳴を用いた検査装置の概略構成を示す
第２図〜第８図は本発明に用いられるパルス系列を示す
図である。 １・・・制御装置、２・・・高周波パルス発生器、６・
・・検波器、７・・・信号処理装置、４，８，９，１０
゜′″！！：Ｊｚ図 第 ７ 図 １ｇ／Ｉ′ ノ「グ ヱが 口 １ 口 口 第 ６ 図
第２図〜第８図は本発明に用いられるパルス系列を示す
図である。 １・・・制御装置、２・・・高周波パルス発生器、６・
・・検波器、７・・・信号処理装置、４，８，９，１０
゜′″！！：Ｊｚ図 第 ７ 図 １ｇ／Ｉ′ ノ「グ ヱが 口 １ 口 口 第 ６ 図
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、静磁場、傾斜磁場および高周波磁場の各磁場発生手
段と、検査対象からの核磁気共鳴信号を検出する信号検
出手段と、前記検出信号の演算を行う計算機および該計
算機による演算結果の出力手段を有する核磁気共鳴を用
い、 （１）前記手段により発生させた傾斜磁場と９０°高周
波磁場とを組合せて、ある選択された平面内の核スピン
だけを励起し、上記平面に平行で互いに直交する傾斜磁
場を該高周波磁場の発生後に発生させ、 （２）１８０°高周波磁場を発生させ、 （３）上記平面に平行な傾斜磁場を発生させ、（４）そ
の１つを発生させ続けたままエコー信号を観測し、 （５）この傾斜磁場及び最初の傾斜磁場に直交する傾斜
磁場を発生させ、 （６）１８０°高周波磁場を発生させるか、あるいは前
記段階（４）で発生させた傾斜磁場の極性を反転させた
まま保持して、新たに生じたエコー信号を観測し、 （７）さらに前記段階（３）〜（６）を複数回繰り返し
た後、核スピンに生じた横緩和の影響を修復するための
待ち時間を置き、 （８）前記段階（３）と（５）で発生させたそれまでの
実質的な磁場の総和に加うるに前記段階（３）で発生さ
せた１回だけの磁場を加えた磁場を発生させることを含
んだ前記段階 （１）を行ない、 （９）続いて同じく（２）〜（７）までを必要な回数だ
け繰り返すことを特徴とする核磁気共鳴を用いた検査方
法。 ２、前記段階（８）の前に、フェーズエンコードおよび
信号観測により生じた核スピン間の位相分散を回復させ
るために傾斜磁場、あるいは１８０°高周波磁場とそれ
に続いて傾斜磁場を発生させた後、±９０°高周波磁場
を発生させることを特徴とする特許請求範囲第１項に記
載の核磁気共鳴を用いた検査方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59184629A JPH0646985B2 (ja) | 1984-09-05 | 1984-09-05 | 核磁気共鳴を用いた検査方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59184629A JPH0646985B2 (ja) | 1984-09-05 | 1984-09-05 | 核磁気共鳴を用いた検査方法 |
Related Child Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP3223977A Division JP2590641B2 (ja) | 1991-09-04 | 1991-09-04 | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6162851A true JPS6162851A (ja) | 1986-03-31 |
| JPH0646985B2 JPH0646985B2 (ja) | 1994-06-22 |
Family
ID=16156571
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59184629A Expired - Lifetime JPH0646985B2 (ja) | 1984-09-05 | 1984-09-05 | 核磁気共鳴を用いた検査方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0646985B2 (ja) |
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH01502723A (ja) * | 1987-03-25 | 1989-09-21 | ジェネラル エレクトリック セージェーエール ソシエテ アノニム | 核磁気共鳴により高速イメージングを行うための装置 |
| JPH05500316A (ja) * | 1989-08-08 | 1993-01-28 | ビーティージー・インターナショナル・リミテッド | １８０度パルスを使用するエコープレーナ画像装置 |
| JPH0531089A (ja) * | 1991-09-04 | 1993-02-09 | Hitachi Ltd | 核磁気共鳴を用いた検査方法 |
| JPH08206098A (ja) * | 1995-11-29 | 1996-08-13 | Hitachi Ltd | 核磁気共鳴を用いた検査方法及び装置 |
| JPH1052415A (ja) * | 1997-05-14 | 1998-02-24 | Hitachi Ltd | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
-
1984
- 1984-09-05 JP JP59184629A patent/JPH0646985B2/ja not_active Expired - Lifetime
Cited By (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH01502723A (ja) * | 1987-03-25 | 1989-09-21 | ジェネラル エレクトリック セージェーエール ソシエテ アノニム | 核磁気共鳴により高速イメージングを行うための装置 |
| JPH05500316A (ja) * | 1989-08-08 | 1993-01-28 | ビーティージー・インターナショナル・リミテッド | １８０度パルスを使用するエコープレーナ画像装置 |
| JPH0531089A (ja) * | 1991-09-04 | 1993-02-09 | Hitachi Ltd | 核磁気共鳴を用いた検査方法 |
| JP2590641B2 (ja) * | 1991-09-04 | 1997-03-12 | 株式会社日立製作所 | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
| JPH08206098A (ja) * | 1995-11-29 | 1996-08-13 | Hitachi Ltd | 核磁気共鳴を用いた検査方法及び装置 |
| JPH1052415A (ja) * | 1997-05-14 | 1998-02-24 | Hitachi Ltd | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0646985B2 (ja) | 1994-06-22 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| JP2000135206A5 (ja) | ４重フィールドエコーシーケンスを用いて水と脂肪を定量的にｍｒ撮影する装置 | |
| JP3369688B2 (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JP3136630B2 (ja) | 核磁気共鳴装置 | |
| JPH0747023B2 (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JPS6162851A (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査方法 | |
| JP3339509B2 (ja) | Ｍｒｉ装置 | |
| JPH01502323A (ja) | 核磁気共鳴の画像化のための方法及び装置 | |
| JPS6031069A (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JPH0685768B2 (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査方法 | |
| JPH0556140B2 (ja) | ||
| JPS6039539A (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JP2590641B2 (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JP2760330B2 (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JPH0723929A (ja) | Ｍｒｉ装置 | |
| JP2872642B2 (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JP2908380B2 (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JP2602226B2 (ja) | 核磁気共鳴イメージング装置 | |
| JPS60146139A (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JPH0811113B2 (ja) | Ｎｍｒイメージング方法 | |
| JP3152690B2 (ja) | 磁気共鳴映像装置 | |
| JPS61191948A (ja) | Ｎｍｒ検査装置の傾斜磁場不均一性の測定方法 | |
| JPH09253070A (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JPS6038644A (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JPS63216551A (ja) | 核磁気共鳴イメ−ジング装置 | |
| JPH0585171B2 (ja) |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| EXPY | Cancellation because of completion of term |