JPS6093A - 電波シ−ル装置 - Google Patents
電波シ−ル装置Info
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- JPS6093A JPS6093A JP10705283A JP10705283A JPS6093A JP S6093 A JPS6093 A JP S6093A JP 10705283 A JP10705283 A JP 10705283A JP 10705283 A JP10705283 A JP 10705283A JP S6093 A JPS6093 A JP S6093A
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- JP
- Japan
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- groove
- choke
- radio wave
- impedance
- opening
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
この発明は、高周波電波を遮蔽する電波シール装置に関
するものである。
するものである。
従来例の構成とその問題点
従来、この種の電波シール装置として、たとえば高周波
により調理物を誘電加熱して調理する電子レンジを例に
挙げて説明する。電子レンジは調理物を収納して高周波
加熱する加熱庫と、この加熱庫の調理物出入用の開口部
を開閉自在に覆う扉とを備えたものであるが、調理物の
出入時に扉を開ける際、加熱庫内の高周波電磁波が庫外
へ漏洩して人体に弊害を及ぼさないように電波シール対
策が施されている。
により調理物を誘電加熱して調理する電子レンジを例に
挙げて説明する。電子レンジは調理物を収納して高周波
加熱する加熱庫と、この加熱庫の調理物出入用の開口部
を開閉自在に覆う扉とを備えたものであるが、調理物の
出入時に扉を開ける際、加熱庫内の高周波電磁波が庫外
へ漏洩して人体に弊害を及ぼさないように電波シール対
策が施されている。
従来の一例として米国特許第3.182.164号を第
1図に示す。第1図において、1は電子レンジの加熱庫
であり、この加熱庫1の開口部2を開閉自在に覆う取手
3を有する扉4が設けられている。この扉4の周縁部に
は加熱庫1側に向いて開口した隙間部6を有する空胴の
チョーク部6が形成されている。このチョーク部6の奥
行7は使用される高周波の波長の実質的に4分の1に設
計されている。この場合、扉4の厚みも4分の1波長で
ある。すなわち従来電子レンジで使用されている電磁波
の周波数は2450 MHzであるので、4分の1波長
は約30語となる。この長さのチョーク部6と対向させ
るために、加熱庫1の開口部2に形成した周縁部8の厚
さ9は4分の1波長より大きい値となる。したがって加
熱庫1の開口部2の有効大きさは周縁部8の分だけひと
まわシ小さい。
1図に示す。第1図において、1は電子レンジの加熱庫
であり、この加熱庫1の開口部2を開閉自在に覆う取手
3を有する扉4が設けられている。この扉4の周縁部に
は加熱庫1側に向いて開口した隙間部6を有する空胴の
チョーク部6が形成されている。このチョーク部6の奥
行7は使用される高周波の波長の実質的に4分の1に設
計されている。この場合、扉4の厚みも4分の1波長で
ある。すなわち従来電子レンジで使用されている電磁波
の周波数は2450 MHzであるので、4分の1波長
は約30語となる。この長さのチョーク部6と対向させ
るために、加熱庫1の開口部2に形成した周縁部8の厚
さ9は4分の1波長より大きい値となる。したがって加
熱庫1の開口部2の有効大きさは周縁部8の分だけひと
まわシ小さい。
次に従来の他の一例として、米国特許第2.600,6
76号を第2図a、bに示す。この例も電子レンジの構
成を示したものであシ、マグネトロン10の発振によっ
て得た高周波を加熱庫11に供給し、調理物12を電磁
誘導により加熱調理するものである。この加熱庫11の
開口部13にはこの開口部13を開閉自在に覆う扉14
が設けられている。この扉140周縁部にも溝状のチョ
ーク部15が形成され、高周波が外部へ漏洩するのをこ
のチョーク部15で防いでいる。このチョーク部15の
深さ16もやはり使用周波数の4分の1波長で設計され
ている。このため開口部13の有効大きさは第1図同様
、加熱庫11よりもひとまわり小さい。
76号を第2図a、bに示す。この例も電子レンジの構
成を示したものであシ、マグネトロン10の発振によっ
て得た高周波を加熱庫11に供給し、調理物12を電磁
誘導により加熱調理するものである。この加熱庫11の
開口部13にはこの開口部13を開閉自在に覆う扉14
が設けられている。この扉140周縁部にも溝状のチョ
ーク部15が形成され、高周波が外部へ漏洩するのをこ
のチョーク部15で防いでいる。このチョーク部15の
深さ16もやはり使用周波数の4分の1波長で設計され
ている。このため開口部13の有効大きさは第1図同様
、加熱庫11よりもひとまわり小さい。
上述のとおり従来のチョーク部は4分の1波長の深さと
して高周波を減衰させるという技術思想に基づいている
。
して高周波を減衰させるという技術思想に基づいている
。
すなわち、チョーク部の特性インピーダンスをZO1深
さをLとし、終端部を短絡したときにチョーク部開口部
でのインピーダンスZINは、(λ0は自由空間波長) となる。
さをLとし、終端部を短絡したときにチョーク部開口部
でのインピーダンスZINは、(λ0は自由空間波長) となる。
チョーク方式の電波減衰手段は、チョーク部の深さLを
4分の1波長に選定することにより、l ZINI =
Zotan (−)=0:1を達成するという原理に
基づいている。
4分の1波長に選定することにより、l ZINI =
Zotan (−)=0:1を達成するという原理に
基づいている。
もし、チョーク部内に誘電体(比誘電率εr)を充填す
ると、電波の波長λは、 λ′−λ0/E に圧縮される。この場合チョーク部の深さLは、と短く
なる。しかしながらL′−χ/4とすることに変シはな
く、チョーク方式においては、深さを実質的に4分の1
波長よシも小さくすることができず、チョーク部の小型
化に限界のあるものであった。
ると、電波の波長λは、 λ′−λ0/E に圧縮される。この場合チョーク部の深さLは、と短く
なる。しかしながらL′−χ/4とすることに変シはな
く、チョーク方式においては、深さを実質的に4分の1
波長よシも小さくすることができず、チョーク部の小型
化に限界のあるものであった。
近年、固体発振器の開発が進み実用化の時代が到来した
。電子レンジも例外ではなく、従来のマグネトロン発振
器から固体発振器へと移行しつつある。
。電子レンジも例外ではなく、従来のマグネトロン発振
器から固体発振器へと移行しつつある。
電子レンジにおいて発振器の固体化による長所は次のと
おりである。
おりである。
(1)マグネトロンの駆動電圧は約3 kvであるのに
対し、トランジスタ等による固体発振器の駆動電圧は約
400v以下でよく、実際には約40Vが使用されてい
る。よって電源電圧が低いので人体にとって安全であり
、たとえリークしても感電事故が発生しにくいものであ
る。このためアースレス化が可能とな9、ポータプル化
の展開も図れる。
対し、トランジスタ等による固体発振器の駆動電圧は約
400v以下でよく、実際には約40Vが使用されてい
る。よって電源電圧が低いので人体にとって安全であり
、たとえリークしても感電事故が発生しにくいものであ
る。このためアースレス化が可能とな9、ポータプル化
の展開も図れる。
(2)マグネトロンの寿命は約5000時間であるのに
対し、固体発振器はその約10倍以上であシ、長寿命で
ある。
対し、固体発振器はその約10倍以上であシ、長寿命で
ある。
(3)マグネトロンの発振周波数は固定であるのに対し
、固体発振器の発振周波数は可変可能であシ、たとえば
915 MHzに対して上下13 MHzの範囲で変化
させることができる。
、固体発振器の発振周波数は可変可能であシ、たとえば
915 MHzに対して上下13 MHzの範囲で変化
させることができる。
したがって、負荷(調理物)の大きさで周波数を自動追
尾させることにより、共振周波数が変わシ高効率動作を
得ることができる。実験によれば2450±60 MH
z内で周波数を自動追尾させると、実用負荷効率を固定
周波数に比べて約60〜80%向」ニさせることができ
た。
尾させることにより、共振周波数が変わシ高効率動作を
得ることができる。実験によれば2450±60 MH
z内で周波数を自動追尾させると、実用負荷効率を固定
周波数に比べて約60〜80%向」ニさせることができ
た。
(4)固体発振器は大量生産により、構案マグネトロン
よりも低価格となり得る。
よりも低価格となり得る。
また現在高周波調理用として国際的に割り当てられてい
るISM周波数(Industrial 。
るISM周波数(Industrial 。
5cientific 、 Medical )は58
80MHz。
80MHz。
2460 MHz 、 916 MHz + 400
MHz等であり、これを逸脱して使用してはならない。
MHz等であり、これを逸脱して使用してはならない。
現在のマグネトロンは上述のとおり2450 MHzで
発振させているが、固体発振器で、同一周波数246Q
MHzで発振させると、十分な出力電力が得られずパワ
ー不足となってしまう。そこで所望の出力電力を得るた
めには必然的により低い周波数を選定しなければ彦らず
、たとえば915 MHzが適当である。しかしながら
この周波数は従来の周波数に比べて約2.7分の1であ
るので、波長は逆に約2.7倍となり、4分の1波長は
約8QFIAとなってしまう。したがって電子レンジの
周波数として915MHzを選定すると、第1図、第2
図で説明したチョーク部の厚みは約80誌を超えること
になり、加熱室の開口部の有効大きさは従来例に比して
きわめて小さくなり、実用化はきわめて困難となる不都
合を有するものである。
発振させているが、固体発振器で、同一周波数246Q
MHzで発振させると、十分な出力電力が得られずパワ
ー不足となってしまう。そこで所望の出力電力を得るた
めには必然的により低い周波数を選定しなければ彦らず
、たとえば915 MHzが適当である。しかしながら
この周波数は従来の周波数に比べて約2.7分の1であ
るので、波長は逆に約2.7倍となり、4分の1波長は
約8QFIAとなってしまう。したがって電子レンジの
周波数として915MHzを選定すると、第1図、第2
図で説明したチョーク部の厚みは約80誌を超えること
になり、加熱室の開口部の有効大きさは従来例に比して
きわめて小さくなり、実用化はきわめて困難となる不都
合を有するものである。
一方、発振周波数を2450 MHzから915MHz
に変更する長所は次のとおりである。
に変更する長所は次のとおりである。
1、波長が長くなったため、調理物の内部1で電波が浸
透し、加熱調理時間の速度を速くすることができた。た
とえば直径12cmの肉塊の中央部を約50℃にするの
に、2460MHz、600wで50分以上要したのに
対し、915MHz、30cwで50分以下しかかから
ない。
透し、加熱調理時間の速度を速くすることができた。た
とえば直径12cmの肉塊の中央部を約50℃にするの
に、2460MHz、600wで50分以上要したのに
対し、915MHz、30cwで50分以下しかかから
ない。
2 焼けむらの原因は定在波であり、定在波ピッチは波
長と相関がある。915 MHzを使用した場合は定在
波ピッチが大きく、調理物に焼けむらが目立ちにくいも
のである。
長と相関がある。915 MHzを使用した場合は定在
波ピッチが大きく、調理物に焼けむらが目立ちにくいも
のである。
よって、電子レンジの使用周波数を915 MHzに変
更することの短所は電波シール手段が大きくなってしま
うことである。
更することの短所は電波シール手段が大きくなってしま
うことである。
なお、チョーク部の厚さを小さくする手段の一つとして
、チョーク部に誘電体を充填する構成がある。この構成
によればチョーク部の誘電率が大きくなるので、チョー
ク部を4分の1波長よりも小さくでき、しかも4分の1
波長のチョーク部と同等の効果を奏する。しかしながら
誘電体が高価であるために電子レンジ全体の価格も高価
なものとなってしまい、また製造上手間とコストがかか
シ、実用化の妨げとなっていた。
、チョーク部に誘電体を充填する構成がある。この構成
によればチョーク部の誘電率が大きくなるので、チョー
ク部を4分の1波長よりも小さくでき、しかも4分の1
波長のチョーク部と同等の効果を奏する。しかしながら
誘電体が高価であるために電子レンジ全体の価格も高価
なものとなってしまい、また製造上手間とコストがかか
シ、実用化の妨げとなっていた。
以下、従来例の原理を理論的に説明する。
チョーク方式は周知の4分の1波長インピーダンス変換
原理にもとづくものである。すなわち、チョーク溝の特
性インピーダンスをZOC、溝の深さをjlIc とし
、加熱室からチョーク溝に至る漏波路1の特性インピー
ダンスをzQp、漏波路17の長さを都使用波長をλと
したときに、第3図の如くチョーク溝18の底Cの短絡
インピーダンス(Zc−0)はチョーク溝18の開孔部
BでzB== jZoatan−T−42cとなる。1
9は電子レンジと選ぶことによりIZBI−■と変換で
きる。この開孔部BのインピーダンスzBを線路始点A
部でみたときのインピーダンスzAは と選ぶことによplZ41−0と変換できる。チョーク
溝18の底部Cでの短絡状態が4分の1波長インピーダ
ンス変換原理をたくみに利用することで線路始点に現出
することにより電波シール装置として実用化しているも
のである。
原理にもとづくものである。すなわち、チョーク溝の特
性インピーダンスをZOC、溝の深さをjlIc とし
、加熱室からチョーク溝に至る漏波路1の特性インピー
ダンスをzQp、漏波路17の長さを都使用波長をλと
したときに、第3図の如くチョーク溝18の底Cの短絡
インピーダンス(Zc−0)はチョーク溝18の開孔部
BでzB== jZoatan−T−42cとなる。1
9は電子レンジと選ぶことによりIZBI−■と変換で
きる。この開孔部BのインピーダンスzBを線路始点A
部でみたときのインピーダンスzAは と選ぶことによplZ41−0と変換できる。チョーク
溝18の底部Cでの短絡状態が4分の1波長インピーダ
ンス変換原理をたくみに利用することで線路始点に現出
することにより電波シール装置として実用化しているも
のである。
漏波路17やチョーク溝18に誘電率ε、の誘電体を装
荷することにより波長λ′は自由空間波長λのλ/h弓
二になるが、4分の1波長(λ′/4)インピーダンス
原理を用いることにより同様の効果を得られる。
荷することにより波長λ′は自由空間波長λのλ/h弓
二になるが、4分の1波長(λ′/4)インピーダンス
原理を用いることにより同様の効果を得られる。
発明の目的
この発明は、発振周波数を低くしても、チョーク部の大
きさが大きくならない電波シール装置を提供するもので
ある。
きさが大きくならない電波シール装置を提供するもので
ある。
発明の構成
この発明は、新しいインピーダンス変換原理を用いた電
波シールであり、漏波路と溝のそれぞれが特性インピー
ダンス不連続構成をとることにより、4分の1波長相当
の寸法よシも小さい形状としたものである。
波シールであり、漏波路と溝のそれぞれが特性インピー
ダンス不連続構成をとることにより、4分の1波長相当
の寸法よシも小さい形状としたものである。
実施例の説明
本発明は、たとえば電子レンジの本体または扉の少なく
とも一方に溝を少なくとも2つ設け、この溝の形状は短
絡部側の特性インピーダンスを開孔部側のそれよシも大
きく構成し、開孔端から短絡端までの溝深さは4分の1
波長未満である点に特徴を有する。
とも一方に溝を少なくとも2つ設け、この溝の形状は短
絡部側の特性インピーダンスを開孔部側のそれよシも大
きく構成し、開孔端から短絡端までの溝深さは4分の1
波長未満である点に特徴を有する。
小型化を可能にする基本的考え方としては、以下のとお
りである。
りである。
溝開孔部の特性インピーダンス、長さ位相定数をzol
l ”I rβ1とする。溝短絡部の特性インピーダン
ス、長さ位相定数をZ021 ”2 rβ2とする溝の
開孔端から短絡端までの距離(溝の深さ)をQ (to
tal )とすると、ff(total)=fi1+幻
となる。
l ”I rβ1とする。溝短絡部の特性インピーダン
ス、長さ位相定数をZ021 ”2 rβ2とする溝の
開孔端から短絡端までの距離(溝の深さ)をQ (to
tal )とすると、ff(total)=fi1+幻
となる。
上記条件で溝の開孔端のインピーダンスZは、(但し、
K=ZO2/Z01) となることは、簡単な計算で導出できる。
K=ZO2/Z01) となることは、簡単な計算で導出できる。
従来例ではZ02−Zol、β1−β2 (すなわちに
−1)に相当するものである。したがってそのインピー
ダンスiは(1)式よシ ーZ01tan(β、Q、、*−β2ffi2)=Zo
1tan(β、J!total)・・・・・・・・ (
2) λ となり、fitotalを−とすることでインピーダン
ス反転していた。
−1)に相当するものである。したがってそのインピー
ダンスiは(1)式よシ ーZ01tan(β、Q、、*−β2ffi2)=Zo
1tan(β、J!total)・・・・・・・・ (
2) λ となり、fitotalを−とすることでインピーダン
ス反転していた。
一方本発明の構成によれば構成要件より、特性インピー
ダンスが202 > Zo+であるから、(1)式にお
いて特性インピーダンスの比にの値は必らず1よシ大き
くなる。インピーダンスZを無限大にするためには(1
)式の分母が零になればよいので1=Ktanβ111
1” tanβ2”2 を満たせばよく、特性インピー
ダンス比にの値を1より大きくした分だけ寸法21.幻
を小さくしても従来と同様のインピーダンス反転がは
かれるのである。
ダンスが202 > Zo+であるから、(1)式にお
いて特性インピーダンスの比にの値は必らず1よシ大き
くなる。インピーダンスZを無限大にするためには(1
)式の分母が零になればよいので1=Ktanβ111
1” tanβ2”2 を満たせばよく、特性インピー
ダンス比にの値を1より大きくした分だけ寸法21.幻
を小さくしても従来と同様のインピーダンス反転がは
かれるのである。
特性インピーダンスを不連続にする考え方は以下のとお
りである。
りである。
本発明はシール装置の溝部を一方を接地導体とし間隙寸
法す離し7て幅寸法aの導体板を配置した構成からなる
。
法す離し7て幅寸法aの導体板を配置した構成からなる
。
詳細には溝開孔部側の幅をal、間隙をbl、実効誘電
体をεoffとし、溝短絡部側の幅をβ2、間隙をb2
とした構成で特性インピーダンスの比Kを次式で計算
し、 Kの値を1より大きくなるようにすることで特性インピ
ーダンスを不連続にする工夫をしている。
体をεoffとし、溝短絡部側の幅をβ2、間隙をb2
とした構成で特性インピーダンスの比Kを次式で計算
し、 Kの値を1より大きくなるようにすることで特性インピ
ーダンスを不連続にする工夫をしている。
図面に基づき実施例の詳細を説明する。
第4図は電子レンジの斜視図でパンチング板21を有す
る扉22が本体カバー23で覆われた本体に装着されて
いる。本体には操作パネル24が設けられ扉杷手26は
上記扉22に装置されている。
る扉22が本体カバー23で覆われた本体に装着されて
いる。本体には操作パネル24が設けられ扉杷手26は
上記扉22に装置されている。
第5図には第4図のA−A線断面図を示している。第4
図で扉22は誘電体カバーで覆われ、さらに短絡部C1
開孔部Bをもつ小型溝2了が導体板群28で構成され、
上記小型溝2了は溝カバー29で覆われている。
図で扉22は誘電体カバーで覆われ、さらに短絡部C1
開孔部Bをもつ小型溝2了が導体板群28で構成され、
上記小型溝2了は溝カバー29で覆われている。
小型溝27は短絡部の零インピーダンスが開孔部で無限
大になるように設定されている。
大になるように設定されている。
本発明のポイントは線路始点人がら海開孔Bに至るまで
の部分における構成上の工夫にある。
の部分における構成上の工夫にある。
すなわち本体壁面と扉22の対向平面部で寸法DCの段
差分だけ下げた平面部を設け、下げた部分の寸法L1と
、そうでない部分の寸法L2 とを等しくおいているの
である。
差分だけ下げた平面部を設け、下げた部分の寸法L1と
、そうでない部分の寸法L2 とを等しくおいているの
である。
このような構成をとることで本体と扉との隙間(図中G
APとして示す)の変化に対して安定した電波シール特
性が得られるのである。
APとして示す)の変化に対して安定した電波シール特
性が得られるのである。
この安定した特性は次の如く定性的に説明がでキル。寸
法Lzの平面部特性インピーダンスZ02は隙間(GA
P)に比例し、寸法L1の部分の特性インピーダンスZ
01は隙間と段差DCの和に比例する。
法Lzの平面部特性インピーダンスZ02は隙間(GA
P)に比例し、寸法L1の部分の特性インピーダンスZ
01は隙間と段差DCの和に比例する。
無限大にインピーダンス変換された開孔部Bの値は寸法
L2離れたA′で さらに、線路始点人でのインピーダンスZinは次の如
くなる。
L2離れたA′で さらに、線路始点人でのインピーダンスZinは次の如
くなる。
寸法りの値は4分の1波長であれば理想的であるが、小
型化のために一般的に寸法L1を4分の1波長よりも小
さくする。
型化のために一般的に寸法L1を4分の1波長よりも小
さくする。
第6図にA点でのインピーダンスZinを段差DG=O
と段差DG=7語の場合について、GAPを変数に示し
たものである。
と段差DG=7語の場合について、GAPを変数に示し
たものである。
本体と扉の隙間(GAP)に対し、インピーダンスZi
nが特にGAP=0.5語まで段差なしくDC−〇)の
場合にくらべて1桁以上小さいことが示されている。こ
れがシール性能が安定している理由である。
nが特にGAP=0.5語まで段差なしくDC−〇)の
場合にくらべて1桁以上小さいことが示されている。こ
れがシール性能が安定している理由である。
発明の効果
本発明は電波シール装置の小型化が実現できるのに加え
て次の効果がある。
て次の効果がある。
(1)本体と扉の隙間の変化に対して安定したシール性
能が出る。
能が出る。
(呻 段差部の折り曲げは扉の曲げ強度を増加させる。
実施例図では寸法L2部の特性インピーダンスを寸法5
1部より小さくするために段差を用いているが、特性イ
ンピーダンスは誘電体を装荷したとき実効誘電率εef
fの平方根に反比例するので寸法51部に誘電体材料を
装着する手段でも同様の効果が得られる。
1部より小さくするために段差を用いているが、特性イ
ンピーダンスは誘電体を装荷したとき実効誘電率εef
fの平方根に反比例するので寸法51部に誘電体材料を
装着する手段でも同様の効果が得られる。
第1図〜3図はそれぞれ従来例の電波シール装置の断面
図、第4図は一般的な電子レンジの机)図、第5図は本
発明の一実施例の電波シール装置の断面図、第6図は同
特性図である。 19・・・・・・加熱室、21・・・・・・扉、2了・
・・溝、A・・・・・・線路始点、B・・・・・・溝の
開孔部。 @1図 第2図 仏 j f4 fs 第3図 第4図 第6図 eAP (mmン 手続補正書 昭和59年7月770 昭和58年特許願第107052号 2発明の名称 電波シール装置 3補正をする者 市外との関係 特 許 出 願 人 任 所 大阪府門真市太字門真1006番地名 称 (
582)松下電器産業株式会社代表者 山 下 俊 彦 4代理人 〒571 住 所 大阪府門真市太字門真1006番地松下電器産
業株式会社内 5補正の対象 6、補正の内容 (1)明細書第12頁第16行目の1はかれるのである
。」の次に法文を挿入しまず。 「本発明は電波シールの分野で歴史的に用いられていた
λ/4線路ではなく、λ/4未満線路でインピーダンス
反転を実施するものである。 この原理を、理解しやすくするために、解析結果の一部
を第4図に示す。第4図は、A端を励振源としD端を開
放した伝送路の1部に、先端Cが短絡された開孔Bi有
する溝を設けている。 溝は開孔側より短絡側の溝幅を2倍にしている。 A点を同一条件で励振し、溝の深さ5Tを変化させたと
き、伝送路内の電界は、a、b、Cのように変化し、D
端に電波がとどかないのはbの場合、すなわち溝の深さ
5Tが、4分の1波長の約80%のとき(λ/4未満線
路)であり、それよりも長くても短くても(a、cの場
合)、bにくらべて電波がよく洩れる。これはal−1
12=lT/2−λ/10.2 、 K=b 2/b
、 =2を1−。 Ktanββ、−tanβ42 に代入することで確認
できる。」 (2)同第13頁第9行目の「工夫をしている。」の次
に法文を挿入します。 「実際の応用にあたっては1、溝カバーのスペース(T
OPl)や折り曲げ補強スペース1X1)を設けること
が少なくない。これらは原理説明をした場合にくらべ電
波の乱れが発生し計算寸法から多少ずれるものである。 ずれの内容を以下に示す。 TOPlの寸法を2mmにした場合とdXlを5〜6順
にした場合の例を示す。 第5図は916 MHzのシール装置検討例でTOPl
の寸法で溝の深さdTが変化する関係を示す。TOPl
の寸法を1〜3間にするとlTは1〜6mm深くなる。 第6図は、2 a 6 o MHzのシール装置の検討
例でTOP1=2mmと固定し補強スペース([Xl)
で溝の深さ4Tが変化する関係を示す。スペースlX1
を2〜emmにすることで溝の深さ4Tは1〜3朋深く
なる。」 (3)同第13頁第11行目、第16行目の「第4図」
を「第7図」に補正し丑す。 (4)同第13頁第16行目、第17行目の「第6図」
を「第8図」に補正します。 (6)同第16頁第13行目の1第6図」を1第9図」
に補正します。 (6)同第16頁第16行目〜第18行目の「第4図は
〜特性図である。」を次のとおり補正します。 [第4図a、b、cは本発明における溝部の電界解析図
、第6図a、t)、cは916MHzにおける装置の断
面図、側面図、特性図、第6図a、b、cは2450M
Hzにおける装置の断面図、側面図、特性図、第7図は
一般的な電子レンジの斜視図、第8図は本発明の一実施
例における電波シール装置の断面図、第9図は同特性図
である。」 (ア)図面第4図、第5図、第6図の図面番号を別紙朱
書の通り第7図、第8図、第9図に補正し、別紙のとお
り第4図、第6図、第6図を追加します。 =AA 第 呑 IツI C1A P (mwn 名5図 (a) 111処代り 第6図 (?1.) rs、z。
図、第4図は一般的な電子レンジの机)図、第5図は本
発明の一実施例の電波シール装置の断面図、第6図は同
特性図である。 19・・・・・・加熱室、21・・・・・・扉、2了・
・・溝、A・・・・・・線路始点、B・・・・・・溝の
開孔部。 @1図 第2図 仏 j f4 fs 第3図 第4図 第6図 eAP (mmン 手続補正書 昭和59年7月770 昭和58年特許願第107052号 2発明の名称 電波シール装置 3補正をする者 市外との関係 特 許 出 願 人 任 所 大阪府門真市太字門真1006番地名 称 (
582)松下電器産業株式会社代表者 山 下 俊 彦 4代理人 〒571 住 所 大阪府門真市太字門真1006番地松下電器産
業株式会社内 5補正の対象 6、補正の内容 (1)明細書第12頁第16行目の1はかれるのである
。」の次に法文を挿入しまず。 「本発明は電波シールの分野で歴史的に用いられていた
λ/4線路ではなく、λ/4未満線路でインピーダンス
反転を実施するものである。 この原理を、理解しやすくするために、解析結果の一部
を第4図に示す。第4図は、A端を励振源としD端を開
放した伝送路の1部に、先端Cが短絡された開孔Bi有
する溝を設けている。 溝は開孔側より短絡側の溝幅を2倍にしている。 A点を同一条件で励振し、溝の深さ5Tを変化させたと
き、伝送路内の電界は、a、b、Cのように変化し、D
端に電波がとどかないのはbの場合、すなわち溝の深さ
5Tが、4分の1波長の約80%のとき(λ/4未満線
路)であり、それよりも長くても短くても(a、cの場
合)、bにくらべて電波がよく洩れる。これはal−1
12=lT/2−λ/10.2 、 K=b 2/b
、 =2を1−。 Ktanββ、−tanβ42 に代入することで確認
できる。」 (2)同第13頁第9行目の「工夫をしている。」の次
に法文を挿入します。 「実際の応用にあたっては1、溝カバーのスペース(T
OPl)や折り曲げ補強スペース1X1)を設けること
が少なくない。これらは原理説明をした場合にくらべ電
波の乱れが発生し計算寸法から多少ずれるものである。 ずれの内容を以下に示す。 TOPlの寸法を2mmにした場合とdXlを5〜6順
にした場合の例を示す。 第5図は916 MHzのシール装置検討例でTOPl
の寸法で溝の深さdTが変化する関係を示す。TOPl
の寸法を1〜3間にするとlTは1〜6mm深くなる。 第6図は、2 a 6 o MHzのシール装置の検討
例でTOP1=2mmと固定し補強スペース([Xl)
で溝の深さ4Tが変化する関係を示す。スペースlX1
を2〜emmにすることで溝の深さ4Tは1〜3朋深く
なる。」 (3)同第13頁第11行目、第16行目の「第4図」
を「第7図」に補正し丑す。 (4)同第13頁第16行目、第17行目の「第6図」
を「第8図」に補正します。 (6)同第16頁第13行目の1第6図」を1第9図」
に補正します。 (6)同第16頁第16行目〜第18行目の「第4図は
〜特性図である。」を次のとおり補正します。 [第4図a、b、cは本発明における溝部の電界解析図
、第6図a、t)、cは916MHzにおける装置の断
面図、側面図、特性図、第6図a、b、cは2450M
Hzにおける装置の断面図、側面図、特性図、第7図は
一般的な電子レンジの斜視図、第8図は本発明の一実施
例における電波シール装置の断面図、第9図は同特性図
である。」 (ア)図面第4図、第5図、第6図の図面番号を別紙朱
書の通り第7図、第8図、第9図に補正し、別紙のとお
り第4図、第6図、第6図を追加します。 =AA 第 呑 IツI C1A P (mwn 名5図 (a) 111処代り 第6図 (?1.) rs、z。
Claims (1)
- 開口部を有し電波が内部に供給される本体を設け、この
本体の前記開口部を開閉自在に覆う扉を設け、前記本体
と前記界とが対向する部分の少なくとも一方に開孔部を
有する溝を設け、前記本体と前記界との間に形成される
線路の線路始点から上記開孔部に至る平面部に段差を設
け、上記段差は本体との隙間が線路始点側が溝開孔部側
よシ広くなるように構成した電波シール装置。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP10705283A JPS6093A (ja) | 1983-06-15 | 1983-06-15 | 電波シ−ル装置 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP10705283A JPS6093A (ja) | 1983-06-15 | 1983-06-15 | 電波シ−ル装置 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS6093A true JPS6093A (ja) | 1985-01-05 |
JPS6313318B2 JPS6313318B2 (ja) | 1988-03-24 |
Family
ID=14449284
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP10705283A Granted JPS6093A (ja) | 1983-06-15 | 1983-06-15 | 電波シ−ル装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS6093A (ja) |
-
1983
- 1983-06-15 JP JP10705283A patent/JPS6093A/ja active Granted
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JPS6313318B2 (ja) | 1988-03-24 |
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