JPS5998329A - 光情報処理装置 - Google Patents

光情報処理装置

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JPS5998329A
JPS5998329A JP58200967A JP20096783A JPS5998329A JP S5998329 A JPS5998329 A JP S5998329A JP 58200967 A JP58200967 A JP 58200967A JP 20096783 A JP20096783 A JP 20096783A JP S5998329 A JPS5998329 A JP S5998329A
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light
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尾島 正啓
Seiji Yonezawa
米沢 成二
Toshio Sugiyama
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    • G11B7/12Heads, e.g. forming of the optical beam spot or modulation of the optical beam
    • G11B7/135Means for guiding the beam from the source to the record carrier or from the record carrier to the detector
    • G11B7/1398Means for shaping the cross-section of the beam, e.g. into circular or elliptical cross-section
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    • G11BINFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
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Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔発明の利用分野〕 本発明は光情報処理装置、特に半導体レーザ素子を光源
に用いた光情報処理装置に関する。
〔発明の背景〕
近年、ガスレーザに代わって、半導体レーザ素子を光源
に用いた光情報処理装置の開発が盛んになってきた。光
ディスクはその一例である。光ディスクとは、半導体レ
ーザ素子を用いて円盤(ディスク)に記録されている情
報信号を再生したり、又はディスクに情報を高密度に記
録するものである。すなわち、半導体レーザを用いてデ
ィスク上に情報信号を記録したり再生するためには、半
導体レーザ素子から出たビームを光学系を構成する結合
レンズ及び対物レンズを用いてディスク上に直径1μm
程度の円形状の光スポットとして形成しなければならな
い。
一般に、半導体レーザ素子は、その発光領域の縦横比が
異なるため、ビームの拡がり角が非等方的である。この
半導体レーザビームの拡がり角は、半導体レーザ素子の
構造によって異なっている。
即ち、第1図に示す如く半導体レーザ素子からのビーム
の遠視野像における出射光分布の水平方向及び垂直方向
のe での角度をそれぞれθ4.θ□とすると、例えば C8P型半導体レーザでは θ/ ” 8 :  θ工=24°及びθよ/θ/−3
・・・(1)となる。また、BH型半導体レーザではθ
7=16°、θよ=32°及びθよ/θ7=2 ・・・
(2)であり、B H型レーザではビーム拡がり角の比
θよ/θ7は2.C8P型レーザでは3となっている。
なお、第1図の横軸は広がり角、その縦軸は光強度であ
る。第2図は上述した半導体レーザ素子のビーム拡がり
角が等方向でない場合に、ディスク上に直径1μmφ 
程度の等方向スポットを形成するための従来の光情報処
理装置の一例を示している。
第2図において、半導体レーザ素子1の一方の端面から
出た等方でない拡がり角をもったビームは結合レンズ2
、対物レンズ3番こよってディスク4上に光スポット5
が形成される。光検出器6は半導体レーザ素子1の光出
力を検出する手段である。なお、Aは光軸である。第2
図において、結合レンズ2の開口数NAは、半導体レー
ザ1とレンズ2とのなす半画角θとすると、 NA=sinθ        ・・・・・・・・・(
3)の関係がある。また半導体レーザ素子1のビーム拡
がり角について、上述したように水平方向及び垂直方向
のe−2での大きさを07及びθ工とすると、このよう
な半導体レーザ素子を用いてディスク4上に等方向なス
ポット5を形成するためには。
θくθ7〈θよ       ・・・・・・・・・(4
)となるように結合レンズ2の開口数NAを選ばなけれ
ばならない。すなわち、結合レンズ2の開口数を小さく
し、軸外の光線を遮断して、光軸A(θ=0)付近のみ
のビームを用いて、結合レンズ2から出た光の強度分布
を等方向にさせる必要がある。第1図に示すビームの広
がり角と第(1)、(3)及び(4)式より、csp型
レーザではとすると、結合レンズ2を通った後のビーム
はほぼ等方向になり、したがって、ディスク4上に等方
向なスポット5が形成される。
しかし、かかる構成では半導体レーザ素子から出射され
た光線の一部しかディスク上に照射されないので、レー
ザ素子の光利用効率が悪い。特に。
記録を行なうような場合には、ディスクに設けられた金
属薄膜を溶解し、穴を形成しなければならないので、再
生を行なう場合より数倍の光量を必要とする。また、半
導体レーザ素子は、ある一定以上の光量をだすと寿命が
短かくなる。従って、半導体レーザ素子を用いた光情報
処理装置においては、レーザ素子の光利用効率を高め、
できるだけ光出力を少なくおさえることが、寿命及び信
頼性の面からぜひ必要なのである。
また、通常、ディスクは約1mm程度の上下ぶれをしな
がら回転している。この回転ディスクの上下ぶれにかか
わらず、スポットの径が変化しないためには、焦点ずれ
の信号を光学的に検出して自動焦点を行なう必要がある
さて、第2図に示す構成において、半導体レーザ素子1
にディスク4からの反射光が帰還すると、ディスクから
の反射光の強弱に応じて半導体レーザ1の出力が増減す
るので、ディスク4の情報を光検出器6の出力によって
再生できる。この技術は4?開昭49−69008号公
報に記載されている。
一方、光ビームのディスク上からの焦点のずれを検出す
るため、光源あるいはレンズをその光軸方向に微小振動
させ、レーザ出力を同期検波することで、焦点ずれを検
出する技術が特開昭53−17706号公報で提案され
ている。しかし、この技術による自動焦点制御引き込み
範囲は狭いという欠点がある。第3図は第2図に示す構
成において、結合レンズ2の開口数NAが0.1のとき
ディスク4を光軸方向に沿って微少に移動したときの半
導体レーザ素子1からの出力変化を示したものである。
第3図から明らかなように結合レンズ2の開口数NAが
0.1と非常に小さいときは、自動焦点引き込み範囲は
10μmしかないことがわかる。これはディスクの変位
によって、レーザ素子端面附近の反射戻り光スポツト焦
点位置が大きく変化してしまうためである。すなわち、
焦点ずれによるレーザ素子端面上の反射戻り光スポット
のぼけが著しく、このために自動焦点引き込み範囲が1
0μmという小さな数になってしまうのである。このよ
うに半導体レーザ素子にディスクからの反射光を帰還さ
せる光情報処理装置では上述したように引き込み範囲が
小さいという欠点をもっている。このため、自動焦点制
御が困難であり、上下ぶれの大きなディスクからの情報
再生はできないという欠点があった。
一方、ディスク上に絞りこんだスポットを円形状に近づ
けるために円筒レンズを用いることが考えられている。
しかし、円筒レンズは工作上の精度が出に<<、高価で
あること、光学系の配置が複雑になることの欠点があり
、また、光スポットを1μmの円形状スポットに収束す
ることは、円筒レンズを使用しているために非点収差が
大きく影響して、困難である。
[発明の目的〕 本発明は、上述した欠点を解決し、ディスク上に等方的
なスポットを簡単な光学系で光利用効率よく形成するこ
とが可能な光情報処理装置を提供することを目的とする
〔発明の概要〕
かかる8的を達成するために、本発明においては、半導
体レーザ素子からのビームを情報記録媒体に導く光学系
中にビーム変換用のプリズムを具備せしめたことを特徴
きする。即ち、本発明はディスク上の光スポットが等方
形状になるという結合レンズの条件である第(4)技を
無視して、結合レンズの開口数を大きくすることによっ
て半導体レーザ素子からの非等方形状のビームを殆んど
すべて結合レンズに入射させる々共に、結合レンズの後
段にプリズムを配置することにより、結合レンズを通過
した等方的でないビームを等方向形状のビームに変換せ
しめるのである。さらに、本発明ではこのプリズムと、
ディスクからの反射光を取り出すための光学素子を一体
化し、プリズムの挿入による光の反射損失を少なくして
、光の利用効率をさらに向上せしめる。
〔発明の実施例〕
第4図は、ディスクの位置と光出力との関係を示す図で
ある。即ち、第2図に示した構成において、ディスク4
上の光スポット5が等方形状になるという結合レンズの
条件である第(4)式を無視して、結合レンズ2の開口
数NAを太き((NA=0.5)L、ディスク4を光軸
方向に沿って微小に移動したときの半導体レーザ素子か
らの光出力の変化を示したものである。第4図から明ら
かなように引き込み範囲は100μmとなっている。
即ち、結合レンズの開口数を大きくすることにより、デ
ィスクの変位による反射戻り光スポツト焦点位置の変化
が小さくなり、自動焦点の引き込み範囲が、拡大されて
いるのである。このために、上記結合レンズ2の開口数
N A (= sinθ)はθ7〈θ↓ ≦θ    
     ・・・・・・・・・(6)となるように設定
されるのである。
第(6)式は前述の第(4)式とは全く逆になっている
而して、第(6)式に示される如く、結合レンズは。
開口数が大きければ大きいほど自動焦点引き込み、範囲
が大きくなり、ディスクの上下ぶれに対して完全な自動
焦点が実現できることとなる。しかし、実際には、第1
図に示す遠視野像のe での垂直方向の拡がりの角度θ
上がほぼ結合レンズの開口数N A (= sinθ)
を満足すれば実質的に半導体レーザ素子からのビームを
殆んど結合レンズに入射させるこ々Lなる。したがって
、実効的には、θ7 〈θ ≦θエ         
     曲・・・・・(カを満足すればよいのである
而して、第2図に示した構成において、結合レンズの開
口数NA(sinθ)を第(7)式を満足するように選
べば、焦点の引き込み範囲を大きくすることができる。
しかも、結合レンズの開口数が大きくなると、半導体レ
ーザ素子からのビームがそれだけ多く結合レンズに入射
されるので、レーザ素子の光の利用効率が高くなるので
ある。しかし、第(7)式を満足する結合レンズ2を通
過した光ビームは等方向でないので光スポット5も等方
向でなくな−てしまう。そこで本発明においてはこれを
解決するために第5図に示すように、第(7)式を満足
する結合レンズ2の後段にプリズム7の形状を示す。第
9図において、プリズムはその頂角をθ。
屈折率をNとする直角プリズムとし、入射角を01、入
射ビーム径工と、屈折ビーム径Oの比をm=1きすると
、これらは、それぞれ次式で与えられる。
但しmは使用する半導体レーザ素子の構造によって設定
される。即ち、プリズム7は半導体レーザ素子からのビ
ームの拡がりの水平方向を伸長せしめてその垂直方向と
一致させて、等方向なビームに変換する。したがって、
半導体レーザ素子からのビームを殆んど結合レンズに入
射させた場合、等方向なビームを得るためには%mをビ
ームの拡がり角の比θよ /θ7 と一致させる必要が
ある。
例えば、BH型半導体レーザ素子を用いる場合は第(2
)式によりm = 2、CAP型半導体レーザ素子を用
いる場合は第(1)式よりm=3である。したがって、
プリズム7の素材としてBK7(N=1.510)を用
いると、プリズムは、第(8)より、B I(型半導体
レーザ素子用には C8P型半導体レーザ素子用には となる。また、プリズムの素材として5F−11(N=
1,764)を用いると、 B H型半導体レーザ素子用には CS P型半導体レーザ素子用には となる。
したがって、第(2)式で表わされるビーム拡がり角を
もつBH型半導体レーザ素子については第(9)式又は
第(11)式で表わされるプリズム7を、第(1)式で
表わされるビーム拡がり角をもつC8P型半導体レーザ
素子については、第(10)式又は第(12)式で表わ
されるプリズム7を第5図において結合レンズ2の直後
に挿入することによって、等方的なビームに変換するこ
吉が可能となる。この等方になった光ビームは対物レン
ズ3によってディスク4上に等方なスポットとして照射
される。しかして、縦、横比の異なる発光領域を有する
半導体レーザ素子からのビームの一部を遮断することな
く、ディスク上に等方的なスポットとして照射すること
が可能となる。しかもプリズムを使用しているために、
収差が生じない。本実施例の如く半導体レーザ素子1の
一方の端面から出たビームをディスクで反射させて、そ
の反射光を上記端面に帰還させる構成においては、結合
レンズ2の開口数を大きくしている為に第4図に示すよ
うに自動焦点の引き込み範囲は拡大されている。
なお、第5図において、半導体レーザ素子1からのビー
ムは、図の矢印で示すようにP偏光(偏光面が紙面に平
行に振動している)に設定されでいる。
第6図は、本発明の他の実施例の構成を示す図であり、
第5図と同一符号は同−又は均等部分を示す。第6図の
実施例では、第5図の実施例と異なり、ビームの拡がり
の垂直方間を縮少して、その水平方向と一致するように
した場合であり、プリズム7の入射面が、第5図の実施
例とは逆に配置されている。即ち、半導体レーザ素子1
からのビームは、図の黒丸で示す如くS偏光(偏光面が
紙面に垂直に振動している)に設定され、これがズム7
に入射されるのである。かくすることにより、対物レン
ズ3の小型化が可能となる。
以上のことから、ビームの偏光は、第7図に示す如く、
垂直方向ではS偏光であり、水平方向ではP偏光である
以上の説明においては、半導体レーザ素子の一方の端面
から出たビームをディスクで反射させてその反射光を上
記端面に帰還させることにより、所定情報を記録・再生
する光情報処理装置についてのみ説明したが5本発明は
かかる光情報処理装置に限定されるものではなく、半導
体レーザ素子からのビームをディスクに導く光学系中に
プリズムを設け、このプリズムでディスクからの反射光
を柩り出し、その反射光の変化を光検出器で検出するこ
とにより、所定情報を記録・再生する光情報処理装置に
も適用できる。
第8図+1.かかる光情報処理装置に本発明を適用した
場合の一実施例の構成を示す図である。本実施例では、
第5図に示す実施例の構成において。
プリズム7と対物レンズ3との間にプリズム9及デイス
ク4からの反射光を上記プリズム9で取り出し、その反
射光の変化を光検出器10で検出することが可能となる
。なお、第8図の実施例において、光検出器6はレーザ
光出力を一定に保つ、所謂光出力安定化自動制御のため
のレーザ光出力モニターとして用いられる。
なお、以上の実施例の説明においては、プリズム7の挿
入による反射損失については全く説明しなかったが、プ
リズム7による反射損失ができる限り小さくなるように
、プリズムの屈折率Nを選ぶのが望ましい。ここで、第
9図を用いてプリズム7の入射面P□、出射面P。にお
ける反射率R0,Roについて説明すると、これらはそ
れぞれ次式で与えられる。
第10図及び第11図は、反射率R□、Roとプリズム
の屈折率Nとの関係を、第(8)式及び第(13)式か
ら求めた結果であり、第10図はm = 2の場合、第
11図はm=3の場合を示す。なお図のR8′について
は後述する。プリズムの反射損失はRoと几。の和が最
小のときが最も少ない。したがって図からm=2の場合
には屈折率Nが1.4程度の材料lm=3の場合には、
屈折率Nが1.7程度の材料がプリズム素材として最も
好ましいことが判る。
したがってプリズム7の素材として、BH型半導体レー
ザ素子用にはBN2(N=1.510)を、C8P型半
導体レーザ素子用には5F−11(N=1.764)を
用いるのが好ましい。
また、プリズム7による反射損失を少なくするために、
プリズム7の入出射面に単層又は多層の反射防止膜をコ
ートすることも有効である。この場合、プリズムの屈折
率Nを調整することによって、入射面P での反射率R
8を十分小さくし、■ 出射面P。にのみ反射防止膜をコートすることも可能で
ある。即ち、BH半導体レーザ素子を用いる場合には、
第10図から明らかなように、屈折率Nを1,65〜2
゜45の範囲に設定することにより、反射率R□を1%
以下にすることが可能である。例えば、プリズム素材と
して5F−11を用いれば入射面P での反射率刊□を
0.004にす■ ることかできる。一方、C8P型半導体レーザ素子を用
いる場合に4i、第11図から明らかなように屈折率N
を2.45〜3.55の範囲に設定することにより反射
率R□を1%以下にすることが可能である。例えば、プ
リズム素材としてルチル(TiO2)、酸化テルル(T
eO2)等の結晶を用いることができる。
さらに、第8図の実施例において(′!、第12図及び
第13図に示すようにビーム変換用プリズム7と反射光
取り出し用プリズム9とを一体構造とすることによって
反射損失を少なくすることも可能である。第12図は、
プリズム7とプリズム9を同じ素材で一体化構成した場
合の一実施例である。図において、7.9が一体化され
たプリズムでいる。一体化によりプリズム7の出射面及
びプリズム9の入射面における反射損失をなくすことが
できる。第13図はプリズム7七プリズム9を異なる素
材で一体化構成した場合の一実施例である。例えば、プ
リズム9の素材をBN2(N=1.510)とした場合
、プリズム7吉プリズム9との境界面20における反射
率R8′は、Nをプリズム7の屈折率として で与えられる。第1O図及び第11図にそれぞれm=2
、m = 3のときの反射率Rごと屈折率Nとの関係を
点線で示した。図から明らかなように、プリズム7によ
る反射損失を大幅に改善することが可能である。例えば
、プリズム7の素材を5F−11(N=1.764 )
とすれば BH型半導体レーザ素子用で R1=0.004 Bo/ = 0.006 C8P型半導体レーザ素子用で R□=0.067 It、o’ = 0.006 とすることができる。
また5以上の実施例の説明においては、ディスクからの
反射光の光量の変化を半導体レーザの他方向からのレー
ザ光の変化きしで検出する場合について述べたが、反射
光の変化を半導体レーザ1の駆動電流の変化として検出
する場合に於ても、本発明が適用できるのは勿論のこと
である。
〔発明の効果〕
以上説明した如く、本発明によれば光源として等方的な
拡がり角をもたない半導体レーザ素子を用いても、ディ
スクに等方的な(円形状)スポットを効率よく形成でき
、しかもプリズムの挟入による光の反射損失も少なく、
光の利用効率を格段に向上させることができる。
【図面の簡単な説明】
第1図は、半導体レーザ光の遠視野像を示す図、第2図
は、従来の光情報処理装置を説明するための図、 第3図は、従来の自動焦点の引込み範囲を説明する図、 第4図は、本発明による自動焦点の引き込み範囲を説明
する図、 第5図及び第6図は、本発明の一実施例の構成を示す図
、 第7図は1本発明の詳細な説明する図、第8図は、本発
明の他の実施例の構成を示す図、第9図は、本発明を説
明するための図、第1O図及び第11図は、プリズムの
入出射面での反射率き屈折率との関係を示す図、第12
図及び第13図は、本発明の他の実施例の要部の構成を
示す図である。 煽 1 口 %3t21 yfJs図 7 第 δ 図 第q図 χ 10  図 /     8に7 5F−1123 χ 11  日 、     8に7 5F−1123 箇 甫

Claims (1)

  1. 【特許請求の範囲】 1、光源と、情報記録媒体と、上記光源からの光ビーム
    を上記媒体上に収束させる光学系と。 上記媒体からの反射光の光量変化を検出する光検出器と
    からなる光情報処理装置において、上記光源が縦、横比
    の異なる発光領域を有する半導体レーザ素子であると共
    に、上記光学系は、上記レーザ素子から放射された非等
    方形状のビームを等方形状のビームlこ変換する第1の
    プリズムと、上記反射光を上記レーザ素子からのビーム
    L分離して取り出すための第2のプリズムとを有し、上
    記第2のプリズムが上記第1のプリズムを含んで一体に
    構成されていることを特徴とする光情報処理装置。 2、上記第1のプリズムが8F−11からなることを特
    徴とする特許請求の範囲第1項記載の光情報処理装置。 3、 上記第1のプリズムがBK−7からす6 Cとを
    特徴とする特許請求の範囲第1項記載の光情報処理装置
JP58200967A 1983-10-28 1983-10-28 光情報処理装置 Granted JPS5998329A (ja)

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JP58200967A JPS5998329A (ja) 1983-10-28 1983-10-28 光情報処理装置

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JP58200967A JPS5998329A (ja) 1983-10-28 1983-10-28 光情報処理装置

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JPS5998329A true JPS5998329A (ja) 1984-06-06
JPS631652B2 JPS631652B2 (ja) 1988-01-13

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JP58200967A Granted JPS5998329A (ja) 1983-10-28 1983-10-28 光情報処理装置

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JPS6289018A (ja) * 1985-10-15 1987-04-23 Konishiroku Photo Ind Co Ltd ビ−ム整形光学系
JPH0533767B2 (ja) * 1985-10-15 1993-05-20 Konishiroku Photo Ind

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JPS631652B2 (ja) 1988-01-13

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