JPS5816116B2 - 熱交換器 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は熱交換器であって、中央の円筒形管部分によっ
て形成されることが好ましい内部境界と、この内部境界
に対して同軸に配置された外部境界と、熱交換器の中央
部分の内部を前記両方の境界の間に延びていて第１の熱
交換媒体を第２の熱交換媒体から分離する隔壁とを有し
、前記両媒体が向流になって前記中央部分を貫流するこ
とが好ましい熱交換器に関し、前記基礎事実の枠内にお
いて°゛円筒形”なる概念にはなお（特に直径が犬なる
場合は）製造に容易な多角形を呈し、かつ熱交換器の軸
線方向にゆるやかな円錐形をなして延びる内部境界が含
まれる。

前述の型の熱交換器はたとえば米国特許第２４３０２２
７号によって周知であり、この特許に記載されている熱
交換器の１実施例においてはすべての半径方向隔壁がジ
グザグ状に形成されている。

この場合は円周方向に続く隔壁の部分には支持体が設け
られていない。

したがってこのような構造は、熱伝達に関与する二つの
媒体の異なる圧力が前後に延びる隔壁の部分を変形せし
め、高圧媒体に対する断面の負担が低圧媒体に対する断
面の負担より犬となる欠点を有している。

したが□って熱交換器を通る両方の媒体の流量が変化し
、さらに隔壁の特定部分に損傷を発生させるおそれがあ
る。

前記特許に記載されている構造の１変型においては、媒
体の一つが通る流動通路の内部における隔壁の平らな半
径方向領域の間を、ある間隔で波形の板が延びるように
されているが、この板は隔壁の構成部材ではなく、該流
動通路内を通る媒体の流動干渉を行うための挿入体であ
る。

米国特許第２４２９５０９号、３２’ ５５８１．８号
および３３２２１８９号に記載されている周知の熱交換
器においては、平らな壁によって限定されている流動通
路が波形挿入体によって補強されている。

この場合も挿入体は媒体を分離して熱伝達を行わせるた
めの隔壁ではなく、前記構造の挿入体と同様に単なる補
強部材であり、圧力損失を増大させる。

本発明の目的は隔壁の他に追加的な構成部材を必要とす
ることなく、媒体の供給および搬出に対する構造的に簡
単な流動装置を考えることによって前記の型の熱交換器
の強度および安定度を増加させることである。

前記目的は、本発明により、波形でない隔壁と波形の隔
壁とが交互に配設されて前記内部境界と外部境界との間
に延びており、波形の隔壁のそれぞれが熱交換器の軸線
方向に延びる山部と谷部とを有し、隣接する２つの波形
でない隔壁と共に前記２つの熱交換媒体を運搬する軸線
方向に延びる通路を郭定しており、一方の通路を質流す
る媒体は隣接する通路を貫流する媒体と異なる媒体であ
り、熱交換器の前記中央部分の両端に端末部分を設けて
あり、この端末部分においては、前記中央部分の波形の
隔壁の延長部として形成された波形の隔壁の山部の高さ
が減少しており、それ故に前記波形の隔壁は前記中央部
分の波形でない隔壁の延長部として形成された前記端末
部分の隔壁と共に前記２つの媒体を熱交換器の中へ運び
また熱交換器から運び出す室を郭定しており、こうして
これらの室は個々に前記熱交換媒体のための供給室と排
出室とを構成しており、各排出室は前記中央部分の対応
する通路を通って対応する供給室に連通ずるように熱交
換器を構成することによって達成される。

この新規な構造においては前記波形隔壁は、追加的な材
料および作業を必要とする挿入体を使用することなく、
前記平らな隔壁に対する支持体を形成する。

したがって前記平らな隔壁はもはや変形せず、一つの媒
体に対する断面または他の媒体に対する断面の変化も起
こらなくなる。

前述の周知の装置における角ばったかつ曲がりくねった
隔壁に対する本構造の別の利点は、流動断面が円形であ
り、したがって閉塞の生じる危険が少ないことである。

端末部分Ｂ、Ｃ内の波の高さを減少させることによって
、この部分にポケット状の流動通路が生じ、これによっ
て前記中央部分に対する媒体の供給および搬出と、該中
央部分における複数の流動通路に対する分配とを、交叉
流動により簡単なかつ場所を要しないような態様で行う
ことができる。

流動通路における全半径方向延長にわたってできるだけ
最適な流動および熱伝達関係が得られるようにするため
に哄半径方向外方に拡がり、直接相互に続く二つの隔壁
の間に位置する流動通路の中で、前記波形隔壁の波の高
さが中央部分からの距離が増加するに連れて犬となり、
かつその波長が小となるようにすることが望ましい。

このような手段により全半径方向延長にわたって、各隔
壁における流動通路はほぼ等しい液圧直径を有するよう
に分配され、これによって熱伝達に対して均一な関係が
生じるようになる。

しかしながら管部分の内部境界からはじまる隔壁部分を
なるべくは漸伸線状に彎曲せしめ、熱交換器エレメント
の円周方向に相互に続く二つの隔壁がその全長にわたっ
て、前記熱交換器エレメントの軸線に対して横方向に流
動通路を含み、該流動通路が同じ幾何学的状態を有する
ようになす方が有利である。

このような実施例によれば壁に対・して一様な波を設け
、しかも利用し得る全断面を、両方の媒体に対して等し
い断面の流動通路が得られるように形成することができ
る。

本発明の熱交換器の好ましい実施例では、隔壁は２種類
のパターンに従って交互に形成される。

中央部分（第１図の部分Ａ）で採用されるパターンは互
に平行に延びる波形を示す。

波は中間のゼロレベルから＋Ｈレベル、−Ｈレベルへ交
互に上昇、下降を行ない、隔壁の一方の長手方向側縁で
は＋Ｈレベルで終り、他方の長手方向側縁では−Ｈレベ
ルで終っている。

この中央部分（第１図のＡ）の両端にある２つの外側部
分（第１図のＢ。

Ｃ）の波形は前記の＋Ｈレベル側の山部に連結すンる山
部を有し、この山部はゼロレベルから＋Ｈレベルまでの
間にのみ存在する。

次の隔壁のパターンは、中央部分（第１図のＡ）では−
Ｈレベルのところで平らとなっている波形を示し、外側
部分（ｍ１図のＢ、Ｃ）では−Ｈレベルからゼロレベル
まで上昇する山部を持った波形を示す。

となりあった隔壁の長手方向側縁はその全長にわたって
互に結合され、密封される。

これらの山部に対する概念は溝部に対しても適用できる
。

また、隔壁は外側部分（第１図のＢ、Ｃ）において槍状
に裁断しである。

さらに、波形の隔壁８２／ｂの溝部９０ｂは隔壁の一方
の長手方向側縁９２（他方の長手方向側縁９１より低い
）に向って湾曲し、平らな隔壁８２′ａの溝９０ａは他
方の長手方向側縁９６に向って湾曲し、これらの溝部が
交差する構成となっている。

さらにまた、前記「波形」壁の山部に続いて延びかつゼ
ロレベルと＋Ｈレベルの間に存在する溝と溝との間に付
加的な溝部９０ｃを設けることによって端末部分Ｂ、Ｃ
の壁が支え合う機能を向上させることができる。

次に本発明の関連する作動および利点を、添付図面に示
した実施例によって詳述する。

第１図および第２図に示された熱交換器は縦方向におい
て三つの範囲Ａ、Ｂ、Ｃに分割され、この場合中央範囲
すなわち中央部分Ａに連結された端末範囲すなわち端末
部分Ｂ、Ｃは、本来の熱交換器エレメントを形成する部
分Ａに対する熱伝達関与媒体の供給および部分Ａからの
搬出を行なうものである。

熱交換器６１の中央部分Ａ内において内部境界６５と外
部境界６５ａとの間に形成された環状空間は、隔壁６２
ａｔ６２ｂに分割された隔壁６２によって充され、第２
図に示される如く前記隔壁６２ａ、６２ｂは実質的に環
状空間の半径方向に延び、この時本発明により平らな隔
壁６２ａには周囲方向に波形の隔壁６２ｂが続き、かつ
この隔壁にはさらに平らな隔壁６２ａが続くようになっ
ている。

前記隔壁は金属薄板によって形成され、かつ波形隔壁６
２ｂは熱交換器エレメント６１の縦軸線の方向に延び、
かつたとえば深絞りによって形成される。

波形隔壁６２ｂの波の山と谷とは本発明により平らな隔
壁６２ａの上に支持され、これによって非常に剛直なか
つ圧縮強さの犬なる構造が得られる。

中央部分Ａ内においては、隔壁６２ａ 、６２ｂが交互
に半径方向内方および半径方向外方において相互に溶接
され、隔壁６２を形成するようになっており、したがっ
て一つの媒体のための流動通路すなわち室６３と、これ
に隣接した他の媒体のための流動通路すなわち室６４と
が形成される。

隔壁６２ｂの波はエレメント６１の内部境界６５からの
距離が増すに連れて犬となる高さｈを有し、逆に波長１
は小となる。

このようにして「液圧直径」は波形隔壁６２ｂおよび平
らな隔壁６２ａによって形成された室６３．６４に対し
てほぼ同じ大きさとなり、種々の室内において同じ流動
−熱伝達関係が得られるようになる。

上記「液圧直径」という用語は、水圧応用機械において
、非円形の横断面を有する管を通り抜ける流れに関連し
て用いられるもので、次式によって与えられる。

ｄｈ＝４・− 上の式において、ｄｈは液圧直径、Ｓは表面積（５ｕｒ
ｆａｃｅ ａｒｅａ ）、Ｐは管の横断面の周辺の長さ
である。

もし「直径」の代りに「液圧直径」を用いるならば、円
形の管において乱流のために生じる圧力降下を計算する
式を、非円形管の場合にも有効に用いることができる。

隔壁６２ａは半径方向内方において境界６５の上に支持
され、この境界はリング６６を通して内部導管６７に連
結されている。

境界６５と管６７との間には絶縁体６８が位置し、該絶
縁体は境界６５の全体にわたって延びている。

、端末部分Ｂ、Ｃ内においては隔壁６２ａ。

６２ｂの金属薄板が槍状に裁断されかつ溝を有し、該溝
は隔壁６２ｂにおいてはエレメント６１の中央部分に対
して外方に彎曲し、隔壁６２ａにおいては内方に彎曲し
ている。

この液および溝の原則的な配置に関しては後で第４図か
ら第８図を説明する場合に一緒に詳述する。

隔壁６２ａ 、６２ｂの金属薄板は槍の先端において二
つのリング６９，７０に溶接されている。

リング６９はカップ７１によって被覆されている。

前記カップは圧力を引受けるだめのもので、この圧力に
対しては内部または外部過圧が生じることを考えればリ
ング６９０代りに円板を用いることはあまり連光ではな
い。

リング７０は円錐形連結部材７２を通して連結管７３に
連結されている。

図示の実施例においては第１の媒体は矢印７４の方向に
室６４によって形成された通路内に流入し、矢印７５に
よって示される如く熱交換器エレメント６１から流出す
る。

第２の媒体は矢印７６の方向に導管６７の内部を上昇し
、熱交換器の端末部分Ｂ内を矢印７７によって示される
如く、第１媒体に対する逆流として室６３によって形成
された第２媒体のための通路に分配される。

交換器エレメント６１から出た第２媒体は矢印７３によ
って示される如く、前記導管６７と、連結部材７２およ
び管７３との間の空間を通って流出する。

第２図に示された第１図の熱交換器の断面に対応して、
第３図は第２実施例を示し、この実施例においては、前
記隔壁６２ａに対応する隔壁８２ａは半径方向ではなく
漸伸線の方向に延びている。

したがって隔壁８２ａは実際的にその全延長にわたって
、縦軸線から横方向に一定の距離を有している。

各二つの隔壁８２ａの間の隔壁８２ｂは、本発明により
前記隔壁６２ｂと同様に波形に形成され、かつ隔壁８２
ａの間に支持されている。

図示の実施例は、絞りの深さが半径方向全延長にわたっ
て同じであるために、薄板金属材料の深絞り可能性を好
適に利用し得ると言う別の利点を有している。

第４図は第１図による熱交換器の端末部分Ａの縦軸線に
対して直角な部分断面図であるが、この場合熱交換器が
第３図に示されたエレメントを有しているものと考える
。

同時に両方の媒体に対する漸伸線状の通路になる部分は
展開されて線図的に示されている。

したがって二つの隣接する非波形の平らな隔壁８２ａｌ
、８２ａ２はその断面が直線として現われ、かつ二つの
隣接する波形隔壁８２ｂ１，８２ｂ２は正弦波状の輪郭
を有するものとして示されている。

隔壁８２は展開図において絶縁体８４を有する内部境界
８５として線図的に示された中央部分から、外部境界８
３として示された周囲部分に延びている。

隔壁８２ａ１＞８２ｂ、は垂直−・ツチングで表わした
第１熱交換媒体のための通路となる部分８６を形成して
いる。

この第１媒体のための別の通路となる部分８７は隔壁８
２ａ２ｔ８２ｂ２の間に位置している。

第２媒体に対しては隔壁８２ｂ、、８２ａ２が通路すな
わち室８８を形成し、かつ隔壁８２ｂ２，８２ａ３が通
路すなわち室８９を形成している。

後者の室は水平な一ツチングで表わされている。

正弦波状に延びる隔壁８２ｂは平均レベルＯから交互に
高さ＋Ｈに立ちあがり、または−Ｈに沈むものと考える
。

端末部分Ｂ、Ｃ（第１図）においては、中央部分Ａの隔
壁８２ａ、８２ｂに続く隔壁８２’ａ。

８２′ｂは別の輪郭を有している。

隔壁８２′ｂの金属薄板は第５図に示される如く、大体
においてレベルＯ上を延び、ここから溝９０ｂが高さ＋
Ｈまで立ちあがっている。

隔壁８２′ａは実質的にレベル−Ｈ上を延び、かつ溝９
０ａを有し、該溝はレベルＯまで立ちあがっている。

前記溝に隣接する金属薄板、すなわち隔壁は、中間面に
対して傾斜しかつ相互に交叉するように延びているので
、第５図の場合とは対照的に、その長さの大部分にわた
って互いにかたよっており、そのために隔壁８２’ａ
、 ８２’ｂはまた端末部分ＢとＣにおいて互いに支持
されるようになっている。

交換器エレメントがその中央部分において内部境界８５
によって限定されていない端末部分Ｂ。

Ｃにおいては、隔壁８２’ｂｘ 、８２’ ｂ２が内縁
において気密に連結され、隔壁８２’ｂ２ ｔ ８２’
ａ３も同様にされている。

この時一つの隔壁の主なるレベルが平均レベルＯである
と考えれば、中心の方に向いた全側部における前記連結
は＋Ｈなるレベルにおいて終る。

逆に外周側部の方ではレベル０において隔壁８２’ａ、
が隔壁８２′ｂ１と、隔壁８２′ａ２の金属薄板は隔壁
８２′ｂ２の金属薄板と気密に連結される。

端末部分ＡＣ第４図）に対して示された通路となる部分
８６．８７（垂直−・ツチング）は、熱交換器の中央部
分Ａから部分Ｂ、Ｃ内に開口し、すなわち関連媒体は矢
印７７．７８（第１図）によって示される如く室８６，
８７に流入し、かつこの室から流出する。

これに反し他の媒体に対する室８８，８９（水平−・ツ
チング）は内側が閉鎖され、かつ外周に開口しており、
したがってこれら室に対する媒体の流入および流出はそ
れぞれ矢印７４．７５（第１図）の方向に行なわれる。

第６図は、中央部分Ａから端末部分Ｂに推移する個所に
おいて、第３図に示す漸伸線の形状をした隔壁８２ｂと
８２′ｂとを形成する幾何学的に展開した金属薄板を線
図的に示したものである。

しかしながら、明瞭に示すために、山部と谷部の数を第
３図に示すものに此較して少なくしである。

縁９１は交換器エレメントの中心部の方に向き、かつ第
４図および第５図で見てその全長にわたり十Ｈなる高さ
で延び、一方周縁９２は端末部分ＢにおいてはＯなる高
さで延び、これに反し端末部分Ａにおいては−Ｈなる高
さで延びている。

鎖線９３は部分Ａにおける輪郭を表わし、かつ同様な線
９４は部分Ｂにおける輪郭を表わす。

（第９図をも参照せよ）溝９０ｂは外方に向って距離が
増加するように、はぼ部分Ｂにおける縁９１の推移にし
たがって外向きに彎曲している。

付加的な溝９０ｃが溝９０ｂの間に設けてあり、ゼロレ
ベルと＋Ｈレベルの間に存在している。

これらの溝９０ｃは中央部分Ａの波形隔壁の谷部に長さ
方向に整列して延びており、端末部分Ｂ、Ｃにおいて壁
が相互に支え合う機能を向上させることができる。

第７図は、第６図と同様に中央部分Ａから端末部分Ｂに
推移する個所において、第６図の隔壁８２ｂと８２′ｂ
とに隣接する隔壁８２ａと８２′ａとを形成する金属薄
板を線図的に示したものである。

金属薄板の堆積を組立てる場合には、隔壁８２ｂ、８２
’ｂの一つの金属薄板が隔壁８２ａ。

８２’ａの一つの金属薄板の上に重なるようにされる。

外方縦縁９５は部分Ａにおいては−Ｈなる高さで延び、
部分ＢにおいてはＯなる高さで延び、一方反対側の縦縁
９６はその全長にわたって−Ｈなる高さで延びている。

部分Ｂ内の輪郭は鎖線９７によって表わされ、部分Ａに
おいては隔壁８２ａは第４図に対応して平らに形成され
ている。

溝９０ａは外方に向って距離が増加するように内向きに
彎曲し、かつ縁９５とほぼ平行に延びている。

隔壁８２ａ、８２’ａ（第７図）の縁９５および隔壁８
２ｂ、８２’ｂの縁９２（第６図）は部分Ａ。

Ｂ、Ｃにおいてそれぞれ同じ長さ−ＨおよびＯに位置し
ている。

前記隔壁の金属薄板は相互に重ねられた後、相互に気密
に連結される。

金属薄板の端部には第１図に示されたリング６９に対応
するリング（図示せず）が密封的に連結される。

内側においては縁９６，９１が一つの間隙に開口し、こ
の間隙は部分Ｂ、Ｃにおいて、それぞれ第１図および第
５図に示された矢印７７．７Ｂの方向における媒体の貫
流を可能にする。

外側においては縁９２，９５が一つの間隙に開口し、こ
の間隙は部分Ｂ、Ｃにおいて矢印７５．７４の方向にお
ける他の媒体の貫流を可能にする（第１０図）。

第８図は端末部分Ｂにおいて切断した第５図と同様な断
面図である。

この図は部分Ｂ、Ｃの隔壁８２’ａ、８２’ｂに対する
金属薄板の変型実施例を示すものである。

第５図と異なりこの場合は中央部分Ａの隔壁 ：８２ｂ
の波の溝９０ｂに下がるばかりでなく平らな面と完全に
一致するようになる。

したがって隔壁８２／ｂの金属薄板は実質的に隔壁８２
’ａの金属薄板と平行となり、該隔壁自体はこの実施例
においては中央部分Ａかも端末部分Ｂ、Ｃに推移するゴ
個所においてその形は変らない。

隔壁８２′ｂの金属薄板はその端部において高さＨだけ
曲がり、それによって縁９２’、９５’および９１’、
９６’のレベルは相互に一緒になり、この縁に交互に外
方および内方に向うように、一つの側Ｊにおいては密封
された連結部分を形成し、他の側においては隔壁８２’
ａ 、 ８２’ｂの間に媒体に対する貫流孔を形成する
ようになる。

本発明は以上に記載した実施例に制限されるものではな
い。

特に前後に延びる隔壁６２，８２の波形は第１図、第２
図および第３図に示されたものと異なる形となすことが
できる。

以上ガス状媒体（特に高温原子炉の場合における）の間
の熱伝達に対する本発明の有利な使用範囲について説明
したが、本発明は液状媒体に対しても、熱伝達に相互に
関与する液状およびガス状媒体に対しても同様に有利に
かつ効果的に使用することができる。

ン図面の簡単な説明 第１図は熱交換器の］実施例の縦断面図、第２図は第１
図に示された交換器の、線■−■に沿って取られた断面
図、第２ａ図は第１図のＩＴ ａ −１１ａ線に沿った
断面図、第３図は第２図と同様な図であるが漸伸線状に
延びる隔壁を有する熱交換器の横断面図、第４図および
第５図は第２図と同様な断面図であるが、一つの実施例
の中央および端末部分Ｂ内の隔壁の配置および形を線図
的に示した図で、第１図、第２図および第３図の配置に
適合して使用し得る状態を表わす。

第６図および第７図は第１図と同様な平面図で、中央部
分の波形および平らな隔壁に続く、端末部分の隔壁を示
す。

第８図は第５図と同様な図であるが、端末部分における
隔壁の部分の一つの変型実施例を示す。

第９図は本発明によ゛る、第１図の熱交換器の上端部を
示す部分斜視図、第１０図はこの発明による熱交換要素
の一部を示す平面図である。

図において６１は熱交換器エレメント、６２は隔壁、６
２ａは平らな隔壁、６２ｂは波形隔壁、６３．６４は通
路すなわち室、６５は内部境界、６５ａは外部境界、８
２は隔壁、８６，８γは通路となる部分、９０ａ、９０
ｂは溝、８７，８９は通路すなわち室、９１は内縁、９
２．９５は外縁、９６は内縁である。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ 熱交換器であって、中央の円筒形管部分によって形
   成されることが好ましい内部境界と、この内部境界に対
   して同軸に配置された外部境界と、熱交換器の中央部分
   Ａの内部を前記両方の境界の間に延びていて第１の熱交
   換媒体を第２の熱交換媒体から分離すｂ隔壁とを有し、
   前記両媒体が向流になって前記中央部分Ａを貫流するこ
   とが好ましい熱交換器において、波形でない隔壁６２ａ
   。 ８２ａと波形の隔壁６２ｂ、８２ｂとが交互に配設され
   て前記内部境界６５，８５と外部境界６５ａ、８３との
   間に延びており、波形の隔壁６２ａ、８２ｂのそれぞれ
   が熱交換器の軸線方向に延びる山部と谷部とを有し、隣
   接する２つの波形でない隔壁６２ａ 、８２ａと共に前
   記２つの熱交換媒体を運搬する軸線方向に延びる通路６
   ３゜６４．８６，８８を郭定しており、一方の通路を貫
   流する媒体は隣接する通路を貫流する媒体と異なる媒体
   であり、熱交換器の前記中央部分Ａの両端に端末部分Ｂ
   、Ｃを設けてあり、この端末部分においては、前記中央
   部分Ａの波形の隔壁６２ａ。 ８２ｂの延長部として形成された波形の隔壁８２′ｂの
   山部の高さが減少しており、それ故に前記波形の隔壁８
   ２′ｂは前記中央部分Ａの波形でない隔壁６２ａ 、８
   ２ａ、、８２ａ２の延長部として形成された前記端末部
   分Ｂ、Ｃの隔壁８２’ａｌ ｔ８２′ａ２ と共に前記
   ２つの媒体を熱交換器の中へ運びまた熱交換器から運び
   出す室８６，８７゜８８．８９を郭定しており、こうし
   てこれらの室νは個々に前記熱交換媒体のための供給室
   と排出室とを構成しており、各排出室は前記中央部分Ａ
   の対応する通路を通って対応する供給室に連通ずるよう
   になっている。 ２、特許請求の範囲第１項記載の熱交換器において、半
   径方向外方に拡がり、直接相互に続く二つの隔壁６２ａ
   、６２ｂの間に位置する流動通路６３．６４の中で前記
   波形隔壁６２ｂの波の高さｈが、中央部分からの鉛離が
   増加するに連れて犬となり、かつその波長ｌが小となる
   ようにされている熱交換器。 ３ 特許請求の範囲第１項記載の熱交換器において、前
   記隔壁８２ａ 、８２ｂが漸伸線状に彎曲し、熱交換器
   エレメントの周囲方向に相互に続く二つの隔壁８２ａ
   、８２ｂがその全長にわたって前記熱交換器エレメント
   の縦軸線に対して横方向に延びる流動通路を形成し、該
   流動通路が同じ幾何学的状態を有するようになっている
   熱交換器。 ４ 特許請求の範囲第１項から第３項のいずれか一つの
   項に記載される熱交換器において、前記隔壁６２ａ、６
   ２ｂ 、８２ａ、８２ｂが交互に二つの異なるパターン
   にしたがって形成され、一つのパターンが熱交換器エレ
   メント６１の中央部分Ａにおいて軸線と平行な波６２ｂ
   ｔ８２ｂを有し、前記波が平均レベルＯから交互に高さ
   ＋Ｈおよび−Ｈに上昇しまたは下降するようになってお
   り、この時前記パターンが一つの縦縁９１においては高
   さ＋Ｈに、他の縦縁９２においては高さ−Ｈに達し、か
   つ前記中央部分Ａの外部には高さ＋Ｈなる波に続いてレ
   ベルＯから高さＨに立ち上る隆起９０ｂを有する隔壁８
   ２′ｂが位置し、他の隔壁６２ａ、８２ａのパターンが
   中央部分Ａにおいて高さ−Ｈのところをほぼ平らに延び
   、かつ該中央部分の外部においては高さ−Ｈから高さＯ
   に立ち上る隆起９０ａを有する隔壁８２′ａが位置し、
   さらに一つの縦縁および他の縦縁に隣接する金属薄板が
   交互にその全長にわたって相互に密封的に連結されるよ
   うになっている熱交換器。 ５ 特許請求の範囲第４項記載の熱交換器において、前
   記隆起が溝９０ａ 、９０ｂとして形成されている熱交
   換器。 ６ 特許請求の範囲第４項および第５項記載の熱交換器
   において、波形隔壁８２′ｂの溝９０ｂが壁の他の縦縁
   ９１より低いレベルに位置する縦縁９２の方に延び、か
   つ平らな隔壁８２′ａ内の溝９０ａが他の縦縁９６の方
   に延び、隣接する空間内に位置する溝が交叉するように
   なっている熱交換器。 ７ 特許請求の範囲第１項から第４項のいずれか一つの
   項に記載される熱交換器において、前記熱交換器エレメ
   ントの中央部分への外方に位置する隔壁８２’ａ 、
   ８２’ｂが槍状に裁断されている熱交換器。 ８ 特許請求の範囲第４項から第６項の何れか一つの項
   に記載される熱交換器において、高さＯとＨとの間に立
   ち上がる波形隔壁８２′ｂの波頭に続いて延びる溝９０
   ｂの間に別の溝９０ｃが設けられている熱交換器。