JPS58154142A - 陰極線管 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 発明の分野 本発明は真空エンベロープ内に電子ビームを生成するた
めの電子銃を設け、該電子ビームのまわりに同軸状に配
置した該ビームの伝搬方向に見た場合の第１および第２
の電極を具えた少なくとも１つの加速電子レンズにより
該ビームをターゲット上に集束させるよう形成した陰極
線管に関するものである。

この種陰極線管は、例えば、テレビジョン用の白黒また
はカラー受像管、テレビジョン用撮像管、テレビジョン
投写管、オシロスコープ管もしくは、数字またはキャラ
クタを表示する表示管として使用されている。この後者
の形式の管は、しばしばＤＧＤ管（データ　グラフィッ
ク　ディスプレイ管ｓ　ａａｔａ　ｇｒａｐｈｉｃ　ｄ
ｉｓｐｌａｙ　ｔｕｂｅ　）と呼ばれる。

従　　来　　技　　術 この稙陰極線管に関しては、例えば、オランダ昭５４−
１６８，０６０号−特開昭５５−９１，５８９号】に記
載されており公知である。この特許に記載されているカ
ラー受像管の電子銃糸は、それらの軸とともに１つの平
面内に位置する８つの電子銃を含み・表示スクリーンの
側にある各電子銃の加速電子レンズの第２電極を共通の
中央スリーブに連結するようにしている。さらに、加速
電子レンズの第１電極により共通の構成素子を形成する
ことも可能である。これは、例えば、前述のオランダ国
特許第７，８１４，５４０号に記載のいわゆる統合電子
銃の場合がそうである。

この積管においては、スポットの大きさく寸法ンがきわ
めて重要なものであり、実際上、スポットの大きさによ
り表示もしくは記録されるテレビジョン画像の精細度が
きまる。ここで、スポットの大きさに対しては、δつの
寄与する原因がある。す１′１７１□ なわち、陰極の放射面から放出される電子の角度と発熱
レー）の差に帰因する原因、ビームの空間電荷の原因な
らびに使用する電子レンズの球面収差の原因がある。こ
の後者の球面収差の寄与原因は電子レンズが理想的な電
子ビームの集束を行わないことによるものである。一般
に、電子ビームの部分を形成し、かつ該レンズの光軸か
ら離れた位置で電子レンズに入射する電子は１該光軸に
沿って１より近い位置でレンズに入射する電子より強力
にレンズで偏向される。これを正の球面収差と呼称する
。スポットの大きさは、例えば、入射電子ビームの直径
または開口角のようなビームパラメータの第８パワーに
より増加する◇これがため・球面収差は時として８次エ
ラーと呼ばれる。

一方、現在より相当古い時代において、光軸を超える電
位を、例えば、金属円筒により一定にした回転対称形電
子レンズの場合は、富に正の球面収着が起ることが既に
指摘されている（１９５２年、ウィーン　シブリンゲル
社（８Ｐｒｉｎｇｅｒ　）出版に俳るダブリニー・グラ
ーゼル（Ｗ、　Ｇｌａｓｅｒ　）著１電子光学の原理”
　（’　Ｇｒｕｎｄｌａｇｅｎ　ｄｅｒ　Ｋｌｅｋｔｒ
ｏ−ｎｅｎｏｐｔｉｋ″”　Ｐｒ１ｎｃｉｐｌｅｓ　ｏ
ｆ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎ　０ｐｔｉｏｓ”）参照のことン
。

発明の目的 本発明の目的は、球面収差を大幅に減少させ、もしくは
負の球面収差となるようにして１前置または後置レンズ
の正の球面収差を補償し・これによってスポットの大き
さを減少させるようにした陰極線管を提供しようとする
ものである。

発明の構成 本発明に係る前述形式の陰極線管においては該第２電極
は該第１電極の方向に彎曲させ・かつ該電子ビームと交
叉する導電箔を有し、該導電箔の曲率を該電子レンズの
光軸よりの距離が大となるにしたがって減少させるよう
にしたことを特徴とする。

前記の金属箔は、ここでは導電性ガーゼ状薄板を含むも
のと理解すべきであり、また、電子銃もｍ子ビームの集
束用に２つの加速レンズを使用する既知の形式のものと
する。このような場合には、加速レンズの一方または双
方に導電箔を使用することができる。電子レンズに導電
箔およびガーゼ状薄板を使用することは新しいことでは
なく１例えば、フィリップス調査報告（Ｐｈ１ｌｉｐｓ
　Ｒｅ５ｅａｒｃｈＲｅｐｏｒｔｓ　）　１８　、　４
６５〜６０５ページ（１９６８年）に記載されている。

導電箔およびガーゼ状薄板の利用分野の中では、特に、
比較的小さいレンズの電位比を有するきわめて強力なレ
ンズを必要とするような利用分野につき考慮すべきで、
前記電位比はレンズ電極の電位間の比である。加速レン
ズにおいては、レンズ作用は、レンズの低電位部分では
収斂レンズ作用により起り、レンズの高電位部分では比
較的小さい発散作用により起るので、総合のレンズ作用
は収斂形となるため、正および負のレンズによりレンズ
を構成する。この場合、第１′＃Ｌ極に対向する第２′
ＷＩＬ極の縁部に平板状もしくは球面状に彎曲させた導
ｉｔ箔またはガーゼ状薄板を配置することにより、負の
レンズを除去したきわめて強力なレンズ作用を肴讐る純
粋な正レンズが得られるが、このレンズでもまだ球面収
差を示し、加速電子レンズの導電箔の球面状薄板に過ぎ
ない。しかしながら、本発明のように導電箔のガーゼ状
薄板の曲率半径を光軸からの距離が大きくなるにしたが
って増加させるようにした場合は・レンズの中央部で強
度が増加し、縁部に行くにしたがって強度が減少するよ
うなレンズの強度変化が生じ、かくして、電子レンズの
すべての部分において均等な強度な有するレンズを得る
ことができる。ところが、一定の曲率半径をもった平板
状薄板（または導電箔）もしくは球面状薄板（または導
電箔）を含む既知のガーゼ状レンズではこのようにはい
かない。本発明を用いて、ガーゼ状薄板または導電箔の
曲率半径を選定した場合は、その球面収差を極度に減少
させ、もしくは負の球面収差にすることさえ可能である
。種々の測定および計算の結果、以下に詳述するように
、導電箔またはガーゼ状薄板・・９．の形状を第１極小
点まで：：・ を可とする零次ベッセル函数の中央部の形状にほぼ等し
くするような選択がきわめて好都合であることが判明し
た。零次ベラ七ル函数の第１極小点亥でのこの形状は余
弦波の形状とは僅かに異なる。

また、導電箔を使用する場合と対比して、ガーゼ状薄板
の使用もスポットの大きさに対して余分の寄与を与える
。これは負のダイヤ７ラムレンズとして作動するガーゼ
状薄板の開孔部に起因するものである。この寄与は、フ
ィリップス調査報告（Ｐｈ１ｌｉｐ８　Ｒ６８６ａｒＯ
ｈ　Ｒ６ｐＯｒｔ８　）　ＩＬ　４６５〜６０１５ペー
ジ（１９６８年）に記載されているように、ガーゼ状薄
板のピッチに比例するが、このピッチは、ターゲットの
増大に対する残りの寄与よりこの寄与がはるかに小さく
なるようこれを選定することができる。主レンズの球面
収差の他の残りの寄与は、ガーゼ状薄板の形状を正しく
選定することにより、ガーゼ状薄板のピッチの寄与より
小さくすることができる。また、第２電極の導電箔また
はガーゼ状薄板の縁部から第１電極の方向に円筒状カラ
ーを伸長させることにより、負の球面収差を有する加速
電子レンズを得ることさえ可能である。また、この効果
は、加速レンズの２つの電極間の距離（ｄ）をより大き
くすることによっても得ることができる。この負の球面
収差は電子銃の他の前置または後続レンズの正の球面収
差を補正するのに好都合である。球面収差を補正する度
合いは本発明によるガーゼ状薄板の高さくｈ）によって
も決められる。この高さは、レンズの軸に沿って測った
ガーゼ状薄板の部分間の最大距離である（第９ｂ図参照
）。

発明の効果 本発明陰極線管の場合は、球面収差を減少させることが
できるので、ビームの直径より相当大きい電子レンズを
使用する必要性がなくなる。この結果、比較的小さい直
径のレンズ電極を有する電子銃を製造す、ることができ
、したがって、電子銃を取付ける陰極Ｓｔの頚部の直径
をかなり小さくすることが可能となる。さらに、その結
果として、偏向コイルを、電子ビームに、より接近して
配置することができるので、偏向に要するエネルギーも
より少なくて充分である。このような導電箔およびガー
ゼ状薄板の製造に適した材料としては、例エバ、ニッケ
ル、モリブデンおよびタングステンなどがあり、ニッケ
ル薄板はきわめて容易に電解的に析出させることが可能
である（電解析出による電子形成が可能である）。また
、透過率８０鳴を有するモリブデンとタングステンを織
成したガーゼ状薄板を製作することもできる。

球面収差を減少させるために、これまで使用されてきた
導電箔またはガーゼ状薄板は平板状または球面状のもの
であった（光学（０ｐｔｉｋ　）　４　ｆｌ（１９７６
年）４４１４６８〜４７δページに掲載されているエッ
チ、ホツホ（Ｈ，Ｈｏｏｈ　）、イー。

中ヤスバー（Ｅ、　Ｋａ８ｐ８ｒ　）、ディー、ケル＞
　（１）。

ｔｏｒｎ　）による論文“彎曲透明導電箔を有する回転
対称形電子レンズの第８次間口誤差および軸方向色娯差
（Ｄｅｒ　Ｏｆ’ｆｎｕｎｇｓｆｅｈｌｅｒ　ａ、ｏＴ
ｄｎｕｎｇ　ｕｎｄｄａｒ　ａｘｉａｌｅ　Ｆａｒｂｆ
ｅｈｌｅｒ　ｗｏｎ　ｒｏｔａｔｉｏｎｓｓｙｍｍｅｔ
ｒｉ−ｇｈａｎ　Ｅｌａｏｔｒｏｎｅｎｌｉｎｓｅｎ　
ｗｉｔ　ｇｅｋｒｉＴｈｍｔｅｒ　ｇｅｌａｄｅｎｅｒ
ｔｒａｎｇｐａｒａｎｔ６ｒ　７０１１６　）”参照（
Ｄこと）。シがし、加速電子レンズにおけるこのような
導電箔の球面収差の効果は大きなものではなく、これは
完全に理ゼ薄板は、ガーゼ状薄板を有しない２つの電極
間の等電位面の形状に多少とも追随する。本発明による
ときは、等電位面の形状の影響により球面収差を減少さ
せるようにしている。

西独国特許第１１１８４，７６９号には、２つのリング
電極間に球面状ガーゼ薄板電極を電気的絶縁状態で懸吊
するようにした装置について記載されており、このガー
ゼ状薄板電極を用いて磁気集束レンズの球面収差を補償
するようにしているが、この場合・ガーゼ状薄板は連結
すべきレンズの一部を形成するものではなく・さらに、
磁気レンズは加速レンズではない。

また・フレームひずみを伴わない偏向増幅を得るため、
ターゲットの方向に彎曲させたガーゼ状薄板を設けるこ
とにより、貴の加速レンズを形成させるようにした陰極
線管についても、米国特許１・１．・ 第８．ｇ４ｏ、９１！号１より公知であるが、この場合
は、それによっても電子ビームの球面収差は減少されて
いない？ 実　　　施　　　例 以下図面により本発明を説明する。

第１図は本発明陰極線管を例示するもので１この場合に
は、′インライン”形のカラー受像管ノ断面図を示す。

図示のように、表示窓部２・漏斗状ｓ８および頚部４に
より構成したガラスエンベロープｌ内には、前記頚部４
の位置に、それぞれ電子ビーム８，９および１０を発生
させるよう形成した８つの電子銃５，６およびフを配置
する。

この場合、前記各電子銃の軸は１つの平面１すなわち図
の平面内に位置するようにし、中央の電子銃６の軸は管
軸１１にほぼ一致せしめる。また、８つの電子銃はＩ］
１部４内に同軸状に配置したスリーブ１６を通るように
する。表示窓部２はその内面に多数の８つ組（トリプレ
ット〕螢光ラインを含む。各トリプレットは緑色発光螢
光ライン１青色発光螢光ラインおよび赤色発光螢光ライ
ンを含み、これらすべてのトリプレットにより表示スク
リーン１２を形成させる。前記螢光ラインは紙面に垂直
とする。また、表示スクリーン１２の前方には、多数の
細長開孔部１４を設けたシャドウマスク１８を配置し、
前記開孔部１４を通して電子ビーム８，９および１０を
発出させるようにする。

電子ビームは偏向コイル系１Ｂにより水平方向（紙面の
方向）および垂直方向（紙面に垂直な方向）に偏向しつ
るようにする。また、８つの電子銃はその軸が相互に小
さい角をなすよう装着し・これにより、電子ビームがカ
ラー選択角といわれる角度で開孔部１４を通過し、その
各々が１つのカラー螢光ラインのみを照射するようにす
る。

第２図は８つの電子銃５，６および７の透視図である。

この８電子銃システムの電極はガラス組立棒１８に封止
した金属条片１フにより相互に位置決めを行う。各電子
銃は陰極（図には見えない）制御を極３１、第１陽＠２
Ｓならびに電極！３および２４を有する。前記電極ｊＩ
８およびｇ４はそれにより表示スクリーンｌｊ！（第１
図ａ！照］上に電子ビームを集束させる加速電子レンズ
を構成する。電＄２４は電１ｊ１８の方向に彎曲したガ
ーゼ状薄板８０（図には見えない）を含む。

第８図は電子銃の１つの縦断面図で、陰極１９は電１１
１８１内にあり・また電極２４は線径７．６２ｍピッチ
７５μｍのタングステンよりなるガーゼ状薄板８０を有
する。ガーゼ状薄板８０の曲率は軸δｌからの距離とと
もに減少するようなものとする。これは、第６ａ図およ
び第６ｂ図ないし第８ａ図および第８ｂ図に関して後述
するように、正の球面収差の減少をもたらし、距離によ
っては（第８ａ図１１負の球面収差をも招来する。これ
らの各図は各電極に供給される電位を示している。

第４ａ図は従来技術による加速電子レンズの断面図を示
す。図示レンズは電位ｖ０を有する第１円筒状電極４１
ならびに電位ｖ８を有する第２円筒状電極４２を含む。

この場合、Ｖ、／Ｖ、−１゜にすることにより、画像の
側の焦点距離は２．５Ｄとなる。ここで、Ｄは円筒状電
極の、直径である。

また、図には、等電位線４０（これらは紙面と等電位面
との交叉線である。）を０．６　Ｖ、ごとに示しである
。本実施例および後続の実施例において、ようこれを選
択する。したがって、電子ビーム４８の全開口角は０．
１！ｌ　ｒａｄ、となる。第４ａ図には、中央通路４８
のほか、該中央通路の双方の側の開口角にわたって等距
離に分布した４つの電子通路４４．４５．４６および４
フを示している。

第４ｂ図は第４ａ図示電子ビームの領域Ｚ　−１０，５
Ｄにおける焦点（最小断面の点）の拡大図である。

この場合、最小ビームの直径をＤで除した値は２１．８
　Ｘ　Ｎｏ””である。放射線４４ｔは１中央通路４８
からさらに離れて位置する放射＠４５．４６および４フ
より対象物からさらに離れた全く異なる場所で中央通路
４８と交叉する。これは正の球面収差と呼ばれるもので
ある。第５ａ図は０．Ｈ５Ｄの曲率半径をもった球面状
ガーゼ薄板５９を有する加速電子レンズを示す。図示レ
ンズは電位ｖ０を有する第１円筒電極５１３．ならびに
電位Ｖ、を有する１１１ 第１円筒電極５ｇよりなる。この場合には、Ｖ、／Ｖ。

−１，８（例えば、Ｖ　　−１０ＫＶ　、　Ｖ、　−１
６ＫＶ　）とすることにより、画像の側の焦点距離をほ
ぼＬ５　Ｄに等しくすることができる。符号数字５０は
０．０６　Ｖごとの等電位線を示す。また、電子ビーム
Ｂｇの総合開口角は０．０６　ｒａｄ、であり、第４ａ
図の開口角と比較した場合、他の電圧比ｖ、／Ｖ１との
関係でより小さい値に選定しである０また、図（は中央
通路５８のほかに、該中央通路の一方の偶の開口角上に
等距離に分布した４つの電子通路５４，６５，６１１お
よび６）を示している。ただし、中央通路の他の側に対
称的に位置する電子通路については、その対称性の故に
図示を省略しである。

第６ｂ図は領域Ｚ　−１８，８Ｄにおける焦点の拡大図
を示し、最小の電子ビーム直径をＤで除した値は１．８
　Ｘ　１０　　である。

この図から、加速電子レンズ内に球面ガーゼ状薄板を用
いることにより、球面収差を減少させつることが分る。

実際問題として、内側の放射線（６４）の中央通路との
交叉点は第４ｂ図の場合より、外側の放射＄Ｉ（ｓ？）
の中央通路との交叉点に近い所にある。

第６ａ図は零次ベッセル函数の中央部の形状を有する本
発明ガーゼ状薄板６９を具え、力１つ零次ベッセル函数
の第１極小値を円筒状電極６２の縁部に一数させるよう
にした加速電子レンズを示す断面図で、ガーゼ状薄板６
９の高ｇｈは０．１２６　Ｄである。さらに、レンズは
電位ｖ０を有する第１円筒電ｔｉ！６１ならびに電位ｖ
８を有する第２円筒電極６２により形成する。この場合
にも、Ｖ、　／　Ｖｔ−１，６（例えば、Ｖ、　−１０
Ｋｖ、　Ｖ、−１６ＫＶ　）　Ｃすることにより・画像
の側の焦点距離は約２゜５Ｄとなる。図において、符号
数字６０は０．０５　Ｖ、ごとの等電位線を示す。また
、電子ビームの総合開口角は０．０６　ｒａｄ、である
。さらに第６ａ図に＆ま中’ｌＩＭ６８の一方の側の４
つの電子通路６４゜ａｓｔ６６および６フを図示しであ
る。

第６ｂ図は領域Ｚ　−１８，８Ｄにおける焦点の拡大図
を示す。この図から分るように、零次ベッセル函数の中
央部の形状にほぼ等しい形を有するガーゼ状厚板を用い
て、大幅に球面収差を取除くことができる。この場合の
最小ビーム断面は、第６ｂ図の最小ビーム断面の約２５
％である。

第７１図および第７ｂ図は第６ａ図および第６ｂ図と類
供の加速電子レンズおよび焦点拡大図である。ただし、
この場合、電極６２は、電極６１の方向に突出し、高ざ
ｌ−０，１１Ｄのカラー７０を有する。また、第７ｂ図
から分るように、この場合は、領域Ｚ　−１５，６Ｄに
おける最小ビーム断面はきわめて小であり、球面収差は
ほとんど問題にならない。

第８ａ図は・第７ａ図示レンズと同じであるが、電１に
６１および６２間の距離ｄを拡大して、０．１１Ｄに等
しくした加速電子レンズを示す。給８ｂ図から分るよう
に、このような電子レンズは負の球面収差を有する。す
なわち、電子ビームの内側の放射線の方が、外側の放射
線より早く中央通路と交叉する。このような負の球面収
差を有するレンズを用いて前述のレンズの正の球面収差
を補償することができる。例えば、第１ＩＡ″′の電極
Ｍ’Ｗおよび３１８の双方により正の球面収差を有する
加速電子レンズを構成し、これを電＆２８および２４で
形ットの大きざに対する球面収差の総合寄与を最少とす
ることもできる。第９ａ図は零次ベラ七ル函数の変化を
示すもので、中央部に第１の最も大きい極大点９０があ
り、その両側に屈曲点９１および第１極小点９２を有し
、ざらに第２極大点９８を経て極小点と極大点が後続す
る。ここで本発明に関しては、第２極大値９８までの零
次ベッセル。

函数の変化のみが重要である。

第９ｂ図は２つの円筒状電極Ｚｏｏおよ°び１０１を有
する加速電子レンズを示す。この場合、電極１００は零
次ベッセル函数に応じて彎曲させたガーゼ状薄板１０２
を有し、その縁部は該零次ベッセル函数の第１極小点を
形成する。ガーゼ状薄板１０２の高ざｈは球面収差を補
償する範囲をも決定する。第６ａ図においては高ざｈは
、例えば０．１２５　Ｄである。第９ｃ図は１．・２つ
の円筒状電極□゛； １０δおよび１０４を有する加速電子レンズを示す。こ
の場合、電極１０８は電極１Ｇ４の方向に伸長する円筒
状カラー１０５を有し、ガーゼ状薄板１０６は第９ｂ図
示薄板１０２と同じ形状を有する。ざらに、電極１０８
と１０４間の距離を電極１００と１０１間の距離（第９
ｂ図参照）より大とすることにより、第８ａ図および第
８Ｃ図に示すような負の球面収差を得るようにしている
。

第９ｄ図は３つの円筒状電極１０７および１０８を有す
る加速電子レンズを示す。この場合、電極１０？は零次
ペラ七ル函数の中央部に応じて彎曲させたガーゼ状薄板
１０９を有し、第８屈曲点から電極１０７の縁部に向っ
て平坦部１１６を伸長させるようにしている。

第５ａＷＪは２つの円筒状電極１１０および１１１を有
する加速レンズを示す。この場合、電極１１０は零次ベ
ッセル函数に応じて第２零通過点まで彎曲させたガーゼ
状薄板１１ｇを有する。また、第９ｆ図は２つの円筒状
電極１１８および１１４を有する加速電子レンズを示す
。この場合、彎曲したガーゼ状薄板１１５の形状は第９
ｄ図示ガーゼ状薄板の形状と同様であるが、その高さは
彎曲薄板１０８（第９ａ図参照）の高さのト倍の高さを
有する。

第９ｇ図は２つの円筒状電極１１？および１１８を有す
る加速電子レンズを示す。この場合は、彎曲ガーゼ状薄
板１１９の形状は第９ｆ図示ガーゼ状薄板と同じ形状で
あるが、その平坦縁部１ｇＯを第９ｆ図の場合の平坦縁
部１１６より小ざくしである。

第９ｈ図は２つの円筒状電極１４１および１２２を有す
る加速電子レンズを示す。この場合、電極１２１は零次
ベッセル函数に応じて第１屈曲点まで彎曲させたガーゼ
状薄板１１８を有する。

第９１図は２つの円筒状電極１８４および１２５を有す
る加速電子レンズを示す。この場合は、彎曲ガーゼ状薄
板１２６の形状は第９ｂｖｌ示ガーゼ状薄板と同じ形状
であるが、その高ｇｈを第９ｂ図示彎曲ガーゼ状薄板１
（ｌの高ざの２倍としている。

図示のガーゼ状薄板の形状はすべて、零次ベッセル函数
に応じて少なくとも部分的に彎曲させるようにしている
という共通点を有する。上記の各形状は電子ビームの直
径および電極の直径に応じて選択することができる。ま
た、ガーゼ状薄板の高ざｈならびに加速電子レンズの２
つの電極間の距離ｄは実験および計算にもとづき決定す
ることができる。

ツ七ル函数とは少しく異なる他の形状を有する導電箔ま
たは導電薄板を使用することもできる。実際上、本発明
の要点は、導電薄板の曲率半径をまず電子レンズの光軸
から離れるにしたがって増大させることにより、ビーム
の中央においてレンズ強度が増大し、縁部に向って減少
するようなレンズ強度の変化を生じさせることであり、
かくして、電子ビームのすべての部分に対してほぼ同じ
強度を有するレンズを得るようにしている。

発明の要約　、。

一一一――−−鴫−−−−−−−――−一一−−−−−
−−−−−−ｖ−−１本発明は電子ビームの伝搬方向に
見た場合の電子銃の加速電子レンズの第２電極に彎曲さ
せた導電箔または導電薄板を配置することにより、電子
レンズの球面収差を極度に減少だせるよう形成した陰極
線管に関するものである。この場合、本発明に係る導電
箔または導電薄板の曲率は電子レンズの光軸からの距離
が大となるにしたがって減少するようなものとすること
が必要で、零次ベッセル函数に応じて曲率を変化させる
ようにするを可とする。また、この場合・前記球面収差
は・導電箔または導電薄板からレンズの第１電極の方向
に伸長させた円筒状カラーを設けることにより・負の球
面収差とすることも可能であるＯ

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明陰極線管の縦断面図、 第８図は第１図示陰極線管用の電子銃システムの概要図
、 第８図は第２図示システムの１つの電子銃の縦断面図１ 第０図。よ従来技術５よ、ヵ速、ｌ−Ｆい、オ。縦断面
図、 第４ｂ図は第＋ａｖ！Ｊ示レンズにより集束させた電子
ビームの無点の拡大図・ 第ａａ図は球面状薄板を有する従来技術による加速電子
レンズの縦断面図、 第、ｌｓｂ図は第５ａ図示レンズにより集束させた電子
ビームの焦点の拡大図、 ｌａａ図は本発明による加速電子レンズの縦断面図・ 第６ｂ図は第６ａ図示レンズにより集速させた電子ビー
ムの焦点の拡大図、 第７ａ図−は本発明による加速電子レンズの他の実施例
の縦断面図、 第７ｂ図は第フａ図示レンズにより集束させた電子ビー
ムの焦点の拡大図、 第８ａ図は負の球面収差を有する加速電子レンズの他の
実施例の縦断面図、 第８ｂ図は第８ａ図示レンズにより集束させた電子ビー
ムの無点の拡大図、 第９ａ図は零次ベッセル函数を示す図、第９ｂ図ないし
第９１図は本発明による多数の異なる電子レンズを示す
断面図である。 １・壷・ガラスエンベロープ ２・・・表示窓　　　　　　δ・・・漏斗状部４・・・
頚部　　　　　　　５．１１１．７−・・電子銃８．９
．１０・・・電子ビーム　　１１・・・管軸１２・・・
表示スクリーン　　１８・・・シャドウマスク１４・・
・細長開孔部　　　　１５・・・備向ニイル糸１６・・
・スリーブ　　　　　１フ・・・金属条片１８・・・ガ
ラス組立棒　　　１９・・・陰極２１・・・制御電極　
　　　　２２・・・第１陽極８８、８４・・・第１およ
び第２電極 ８０・・・導電箔または導電性ガーゼ状薄板８１・・・
軸　　　　　　　　４０．５０．６０・・・等電位線４
１、４２．５１．５Ｌ　６１．６２．１００．１０１．
１０８．１０４゜１０７、　１０８．　１１０．　１１
１．　　ＮＩＬ　　１１４．　１１？、　　１ｉｓ、　
　１１１＠１２ｇ、　１ハ、１２５・・・円筒状電極４
８、５８．６８・・・中央通路 ４４、　４５．　４６．　４フ、　　５４．　５１Ｓ１
　５６１　６７、　６４１　６５．　６６゜６フ・・・
電子通路　　　　　４８ｍ　５８．５８・・・電子ビー
ム５９、６９．１０２．１０６．１０９．１０１．１１
５．１１９．　ＩＪ８゜１２６・・・ガーゼ状彎曲薄板 ７０、１０５・・・円筒状カラー ９０・・・第１極大点　　　　９１・・・屈曲点９２・
・・第１極小点　　　　９８・・・第２極大点１１６、
１ｇｏ・・・平坦縁部。 特許出願人　　エヌ・べ−・フィリップス・フルーイラ
ンペン７アブリケン ヘ 匡

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 Ｌ　真空エンベロープ内に電子ビームを生成するための
   電子銃を設け、該電子ビームのまわりに同軸状に配置し
   た該ビームの伝搬方向に見た場合の第１および第２の電
   極を具えた少なくとも１つの加速電子レンズにより該ビ
   ームをターゲット上に集束させるよう形成した陰ａｍ管
   において、該第２電極は、該第１電極の方向に彎曲し、
   かつ該１子ビームと交叉する導電箔を有し、該導電箔の
   血亭着１電子レンズの光軸よりの距離が大となるにした
   がって減少させるようにしたことを特徴とする陰１ｉｉ
   Ｉｓ管。 １　光軸よりの距離の函数としての該導電箔の曲率を零
   次ベッセル１ｉｉＷｋの中央部の形状に応じて変化させ
   るようにしたことを特徴とする特許請求の範囲第１項記
   載の陰極線管。 龜　光軸よりの距離の函数としての該導電箔の曲率を零
   次ベッセル函数の第１極小点に至るまでの中央部の形状
   に応じて変化させるようにしたことを特徴とする特許請
   求の範囲第２項記載の陰極線管。 表　該導電箔の縁部から該第１電極の方向に円筒状カラ
   ーを伸長させるようにしたことを特徴とする特許請求の
   範囲第１項ないし第８項のいずれかに記載の陰ｔｉｒｉ
   ｓ管。 瓢　該電子銃に、陰極、制御グリッドおよび該加速電子
   レンズを連続的に設けるようにしたことを特徴とする特
   許請求の範囲第１項ないし第４項のいずれかに記載の陰
   極線管。 ＆　原管を文字、数字およびキャラクタを表示するため
   の表示管として形成したことを特徴とする特許請求の範
   ｒｌＩｉ第１項ないし第６項のいずれかに記載の陰極線
   管。