JPH0447939B2

JPH0447939B2 -

Info

Publication number: JPH0447939B2
Application number: JP58025527A
Authority: JP
Inventors: Adorianusu Fuan Fuorukumu Aruto
Original assignee: Koninklijke Philips Electronics NV
Current assignee: Koninklijke Philips NV
Priority date: 1982-02-22
Filing date: 1983-02-19
Publication date: 1992-08-05
Also published as: FR2522196B1; IT8319660A0; FR2522196A1; ES519896A0; JPS58154142A; CA1194081A; US4567399A; IT1171059B; ES8401677A1; GB8304505D0; DD217081A5; GB2115978B; GB2115978A; NL8200691A; DE3305415A1; DE3305415C2

Description

【発明の詳細な説明】発明の分野本発明は真空エンベロープ内に電子ビームを生
成するための電子銃を設け、該電子ビームのまわ
りに同軸状に配置した該ビームと伝搬方向に見た
場合、円筒状の第１および第２の電極を具えた少
なくとも１つの加速電子レンズにより該ビームを
ターゲツト上に集束させるよう形成した陰極線管
に関するものである。

この種陰極線管は、例えば、テレビジヨン用の
白黒またはカラー受像管、テレビジヨン用撮像
管、テレビジヨン投影管、オシロスコープ管もし
くは、数字またはキヤラクタを表示する表示管と
して使用されている。この後者の形式の管は、し
ばしばDGD管（データグラフイツクデイス
プレイ管：data graphic display tube）と呼ば
れる。

従来技術この種陰極線管に関しては、例えば、オランダ
国公開特許第7812540号（または対応の特願昭54
−168060号−特公昭63−40349号）に記載されて
おり公知である。この特許に記載されているカラ
ー受像関の電子銃系は、それらの軸とともに１つ
の平面内に位置する３つの電子銃を含み、表示ス
クリーンの側にある各電子銃の加速電子レンズの
第２電極を共通の中央スリーブの連結するように
している。さらに、加速電子レンズノ第１電極に
より共通の構成素子を形成することも可能であ
る。これは、例えば、前述のオランダ国特許第
7812540号に記載のいわゆる統合電子銃の場合が
そうである。

この種管においては、スポツトの大きさ（寸
法）がきわめて重要なものであり、実際上、スポ
ツトの大きさにより表示もしくは記録されるテレ
ビジヨン画像の精細度がきまる。ここで、スポツ
トの大きさに対しては３つの寄与する原因があ
る。すなわち、陰極の放射面から放出される電子
の角度と発熱レートの差に帰因する原因、ビーム
の空間電荷の原因ならびに使用する電子レンズの
球面収差の原因がある。その後者の球面収差の寄
与原因は電子レンズが理想的な電子ビームの集束
を行わないことによるものである。一般に、電子
ビームの部分を形成し、かつ該レンズの光軸から
離れた位置で電子レンズに入射する電子は、該光
軸に沿つて、より近い位置でレンズに入射する電
子より強力にレンズで偏向される。これを正の球
面収差と称呼する。スポツトの大きさは、例え
ば、入射電子ビームの直径または開口角のような
ビームパラメータの３乗に比例して増加する。こ
れがため、球面収差は時として３次エラーと呼ば
れる。一方、現在より相当古い時代において、光
軸を越える電位を、例えば、金属円筒により一定
にした回転対称電子レンズの場合は、常に正の球
面収差が起こることが既に指摘されている（1952
年、ウイーンシプリンゲル社（Springer）出版に
係るダブリユー・グラーゼル（W.Glaser）著
“電子光学の原理”（“Grundlagen der
Elektronenoptik”“Principles of Electron
Optics”）参照のこと）。

発明の目的本発明の目的は、球面収差を大幅に減少させ、
もしくは負の球面収差となるようにして、前置ま
たは後置レンズの正の球面収差を補償し、これに
よつてスポツトの大きさを減少させるようにした
陰極線管を提供しようとするものである。

発明の構成本発明は、第２電極がそのビーム通過開口を横
切つて第１電極の方向に彎曲している電子ビーム
の通過性で、かつ導電性の部材を有し、この部材
は少くともその中心部分の曲率が電子銃の中心軸
よりの距離に応じて減少するようにしたことを特
徴とする。

さらに他の特徴は、特許請求の範囲に記載の如
くである。

前記部材は、ここでは導電性ガーゼ状薄幕板を
含むものと理解すべきであり、また、電子銃も電
子ビームの集束用に２つの加速レンズを使用する
既知の形式のものとする。このような場合には、
加速レンズの一方または双方に導電箔を使用する
ことができる。電子レンズに導電箔およびガーゼ
状薄板を使用することは新しいことではなく、例
えば、フイリツプス調査報告（Philips Research
Reports）18，465〜605ページ（1963年）に記載
されている。導電箔およびガーゼ状薄板の利用分
野の中では、特に、比較的小さいレンズの電位比
を有するきわめて強力なレンズを必要とするよう
な利用分野につき考慮すべきで、前記電位比はレ
ンズ電極の電位間の比である。加速レンズにおい
ては、レンズ作用は、レンズの低電位部分では収
瞼レンズ作用により起こり、レンズの高電位部分
では比較的小さい発散作用により起こるので、総
合のレンズ作用は収瞼形となるため、正および負
のレンズによりレンズを構成する。この場合、第
１電極の対向する第２電極の縁部に平板状もしく
は球面状に彎曲させた導電箔またはガーゼ状薄板
を配置することにより、負のレンズを除去したき
わめて強力なレンズ作用を有する純粋な正レンズ
が得られるが、このレンズでもまだ球面収差を示
し、加速電子レンズの導電箔の球面状薄板は後述
するように僅かな球面収差の減少を与えるに過ぎ
ない。しかしながら、本発明のように導電箔のガ
ーゼ状薄板の曲率半径を光軸からの距離が大きく
なるにしたがつて増加させるようにした場合は、
レンズの中央部で強度が増加し、縁部に行くにし
たがつて強度が減少するようなレンズの強度変化
が生じ、かくして、電子レンズのすべての部分に
おいて均等な強度を有するレンズを得ることがで
きる。ところが、一定の曲率半径をもつた平板状
薄板（または導電板）もしくは球面状薄板（また
は導電箔）を含む既知のガーゼ状レンズではこの
ようにはいかない。

本発明を用いて、ガーゼ状薄板または導電箔の
曲率半径を選定した場合は、その球面収差を極度
に減少させ、もしくは負の球面収差にすることさ
え可能である。

種々の測定および計算の結果、以下に詳述する
ように、導電箔またはガーゼ状薄板の形状を第１
極小点までを可とする零次ベツセル函数の中央部
の形状にほぼ等しくするような選択がきわめて好
都合であることが判明した。零次ベツセル函数の
第１極小点までのこの形状は余弦波の形状とは僅
かに異なる。また、導電箔を使用する場合と対比
して、ガーゼ状薄板の使用もスポツトの大きさに
対して余分の寄与を与える。これは負のダイヤフ
ラムにレンズとして作動するガーゼ状薄板の開孔
部に起因するものである。この寄与は、フイツリ
プス調査報告（Philips Research Reports）18，
465〜605ページ（1963年）に記載されているよう
に、ガーゼ状薄板のピツチに比例するが、このピ
ツチは、ターゲツトの増大に対する残りの部分の
寄与よりこの寄与がはるかに小さくなるようこれ
を選定することができる。主レンズの球面収差の
他の残りの部分の寄与は、ガーゼ状薄板の形状を
正しく選定することにより、ガーゼ状薄板のピツ
チの寄与により小さくすることができる。また、
第２電極の導電箔またはガーゼ状薄板の縁部から
第１電極の方向に円筒状カラーを伸長させること
により、負の球面収差を有する加速電子レンズを
得ることさえ可能である。また、この効果は、加
速レンズの２つの電極の距離ｄをより大きくする
ことによつても得ることができる。この負の球面
収差は電子銃の他の前置または後置レンズの正の
球面収差を補正するのに好都合である。球面収差
を補正する度合いは本発明によるガーゼ状薄板の
高さｈによつても決められる。この高さは、レン
ズの軸に沿つて測つたガーゼ状薄板の部分間の最
大距離である（第９ｂ図参照）。

本発明陰極線管の場合は、球面収差を減少させ
ることができるので、ビームの直径より相当大き
い電子レンズを使用する必要性がなくなる。この
結果、比較的小さい直径のレンズ電極を有する電
子銃を製造することができ、したがつて、電子銃
を取付ける陰極線管の頸部の直径をかなり小さく
することが可能となる。さらに、その結果とし
て、偏向コイルを、電子ビームに、より接近して
配置することができるので、偏向に要するエネル
ギーもより少なくて充分である。このような導電
箔およびガーゼ状薄板の製造に適した材料として
は、例えば、ニツケル、モリブデンおよびタング
ステンなどがあり、ニツケル薄板はきわめて容易
に電解的に析出させることが可能である（電解析
出による電子形成が可能である）。また、透過率
80％を有するモリブデンとタングステンを織成し
たガーゼ状薄板を製作することもできる。

球面収差を減少させるためには、これまで使用
されてきた導電箔またはガーゼ状薄板は平板状ま
たは球面状のものであつた（オプテイク
（Optih）46（1976年（No.４、463〜473ページに掲
載されているエツチ・ホツホ（H.Hoch）、イ
ー・キヤスパー（E.Kasper）、デイー・ケルン
（D.Kern）による論文“彎曲透明導電箔を有する
回転対称形電子レンズの第３次開口誤差および軸
方向色誤差（Der Offnungsfehler 3.Ordnung
und der axiale Farbfehler von
rotationssymmetrischen Electronenlinsen mit
gekrummter geladener transpar anter
Folie）”参照のこと）。しかし、加速電子レンズ
におけるこのような導電箔の球面収差の効果は大
きなものではなく、これは完全に理解しうること
である。平板状または球面状のガーゼ薄板は、ガ
ーゼ状薄板を有しない２つの電極間の等電位面の
形状に多少とも追随する。本発明によるときは、
等電位面の形状の影響により球面収差を減少させ
るようにしている。

西独国特許第1134796号には、２つのリング電
極間に球面状ガーゼ薄板電極を電気的絶縁状態で
懸吊するようにした装置について記載されてお
り、このガーゼ状薄板電極を用いて磁気集束レン
ズの球面収差を補償するようにしているが、この
場合、ガーゼ状薄板は連結すべきレンズの一部を
形成するものではなく、さらに、磁気レンズは加
速レンズではない。

また、フレームひずみを伴わない偏向増幅を得
るため、ターゲツトの方向に彎曲させたガーゼ状
薄板を設けることにより、負の加速レンズを形成
させるようにした陰極線管についても、米国特許
第3240972号により公知であるが、この場合は、
それによつても電子ビームの球面収差は減少され
ていない。

実施例以下図面により本発明を説明する。

第１図は本発明陰極線管を例示するもので、こ
の場合には、“インライン”形のカラー受像管の
断面図を示す。図示のように、表示窓部２、漏斗
状部３および頸部４により構成したガラスエンベ
ロープ１内には、前記頸部４の位置に、それぞれ
電子ビーム８，９および１０を発生させるよう形
成した３つの電子銃５，６および７を配置する。
この場合、前記各電子銃の軸は１つの平面、すな
わち図の平面内に位置するようにし、中央の電子
銃６の軸は管軸１１にほぼ一致せしめる。また、
３つの電子銃は頸部４内に同軸状に配置したスリ
ーブ１６を通るようにする。表示窓部２はその内
面に多数の３つ組（トリプレツト）螢光ラインを
含む。各トリプレツトは緑色発光螢光ライン、青
色発光蛍光ラインおよび赤色発光螢光ラインを含
み、これらすべてのトリプレツトにより表示スク
リーン１２を形成させる。前記蛍光ラインは紙面
に垂直とする。また、表示スクリーン１２の前方
には、多数の細長開孔部１４を設けたシヤドウマ
スク１３を配置し、前記開孔部１４を通して電子
ビーム８，９および１０を発出させるようにす
る。電子ビームは偏向コイル系１５により水平方
向（紙面の方向）および垂直方向（紙面の垂直な
方向）に偏向しうるようにする。また、３つの電
子銃はその軸が相互に小さい角をなすよう装着
し、これにより、電子ビームがカラー選択角とい
われる角度で開口部１４を通過し、その各々が１
つのカラー螢光ラインのみを照射するようにす
る。

第２図は３つの電子銃５，６および７の透視図
である。この３電子銃システムの電極はガラス組
立棒１８に封止した金属条片１７により相互に位
置決めを行う。各電子銃は陰極（図には見えな
い）制御電極２１、第１陽極２２ならびに電極２
３および２４を有する。前記電極２３および２４
はそれにより表示スクリーン１２（第１図参照）
上に電子ビームを集束させる加速電子レンズを構
成する。電極２４は電極２３の方向に彎曲したガ
ーゼ状薄板３０（図には見えない）を含む。

第３図は電子銃の１つの縦断面図で、陰極１９
は電極２１内にあり、また電極２４は線径7.5μｍ
ピツチ75μｍのタングステンよりなるガーゼ状薄
板３０を有する。ガーゼ状薄板３０の曲率は軸３
１からの距離とともに減少するようにする。これ
は、第６ａ図および第６ｂ図ないし第８ａ図およ
び第８ｂ図に関して後述するように、正の球面収
差の減少をもたらし、距離によつては（第８ａ図
参照）負の球面収差をも招来する。これらの各図
は各電極に供給される電位を示している。

第４ａ図は従来技術による加速電子レンズの断
面図を示す。図示レンズは電位V₁を有する第１
円筒状電極４１ならびに電位V₂を有する第２円
筒状電極４２を含む。この場合、 V₂／V₁＝10 にすることにより、画像の側の焦点距離は2.5D
となる。ここで、Ｄは円筒状電極の直径である。
また、図には、等電位線４０（これらは紙面と等
電位面との交叉線である。）を0.5V₁ごとに示して
ある。本実施例および以下の実施例において、対
物距離は同一軸方向の直線倍率が常に５となるよ
うこれを選択する。したがつて、電子ビーム４８
の全開口角は0.15rad.となる。第４ａ図には、中
央通路４３のほか、該中央通路の双方の側の開口
角にわたつて等距離に分布した４つの電子通路４
４，４５，４６および４７を示している。第４ｂ
図は第４ａ図示電子ビームの領域Ｚ−10.5Dにお
ける焦点（最小断面の点）の拡大図である。この
場合、最小ビームの直径をＤで除した値は3.3×
10^-2である。放射線４４は、中央通路４３からさ
らに離れて位置する放射線４５，４６および４７
より対象物からさらに全く異なる場所で中央通路
４３と交叉する。これは正の球面収差と呼ばれる
ものである。第５ａ図は0.625Dの曲率半径をも
つた球面状ガーゼ薄板５９を有する加速電子レン
ズを示す。図示レンズは電位V₁を有する第１円
筒電極５１ならびに電位V₂を有する第２円筒電
極５２よりなる。この場合には、V₂／V₁＝1.6
（例えば、V₁＝10KV、V₂＝16KV）とすること
により、画像の側の焦点距離をほぼ2.5Dに等し
くすることができる。符号数字５０は0.05Vごと
の等電位線を示す。また、電子ビーム５８の総合
開口角は0.06rad.であり、第４ａ図の開口角と比
較した場合、他の電圧比V₂／V₁との関係でより
小さい値に選定してある。また、図には中央通路
５３のほかに、該中央通路の一方の側の開口角上
に等距離に分布した４つの電子通路５４，５５，
５６および５７を示している。ただし、中央通路
の他の側に対称的に位置する電子通路について
は、その対称性の故に図示を省略してある。

第５ｂ図は領域Ｚ＝13.8D における焦点の拡大図を示し、最小の電子ビーム
直径をＤで除した値は 1.8×10^-2である。

この図から、加速電子レンズ内に球面ガーゼ状
薄板を用いるこにより、球面収差を減少させうる
ことが分る。実際問題として、内側の放射線５４
の中央通路との交叉点は第４ｂ図の場合より、外
側の放射線５７の中央通路との交叉点に近い所に
ある。

第６ａ図は零次ベツセル函数の中央部の形状を
有する本発明ガーゼ状薄板６９を具え、かつ零次
ベツセル函数の第１極小値を円筒状電極６２の縁
部に一致させるようにした加速電子レンズを示す
断面図で、ガーゼ状薄板６９の高さｈは0.125D
である。さらに、レンズは電位V₁を有する第１
円筒電極６１ならびに電位V₂を有する第２円筒
電極６２により形成する。この場合にも、 V₂／V₁＝1.6（例えば、V₁＝10KV、V₂＝
16KV）にすることにより、画像の側の焦点距離
は約2.5Dとなる。図において、符号数字６０は
0.05V₁ごとの等電位線を示す。また、電子ビーム
の総合開口角は0.06rad.である。さらに第６ａ図
には中央通路６３の一方の側の４つの電子通路６
４，６５，６６および６７を図示してある。

第６ｂ図は領域Ｚ＝13.3Dにおける焦点の拡大
図を示す。この図から分るように、零次ベツセル
函数の中央部の形状にほぼ等しい形を有するガー
ゼ状厚板を用いて、大幅に球面収差を除くことが
できる。この場合の最小ビーム断面は、第５ｂ図
の最小ビーム断面の約25％である。

第７ａ図および第７ｂ図は第６ａ図および第６
ｂ図と類似の加速電子レンズおよび焦点拡大図で
ある。ただし、この場合、電極６２は、電極６１
の方向に突出し、高さｌ＝0.125Dのカラー７０
を有する。また、第７ｂ図から分るように、この
場合は、領域Ｚ＝15.6Dにおける最小ビーム断面
はきわめて小であり、球面収差はほとんど問題に
ならない。

第８ａ図は、第７ａ図示レンズと同じである
が、電極６１および６２間の距離ｄを拡大して、
0.125Dに等しくした加速電子レンズを示す。第
８ｂ図から分るように、このような電子レンズは
負の球面収差を有する。すなわち、電子ビームの
内側の放射線の方が、外側の放射線より早く中央
通路と交叉する。このような負の球面収差を有す
るレンズを用いて前述のレンズの正の球面収差を
補償することができる。例えば、第１図の電極２
２および２３の双方により正の球面収差を有する
加速電子レンズを構成し、これを電極２３および
２４で形成したレンズの負の球面収差により補償
し、スポツトの大きさに対する球面収差の総合寄
与を最少としすることもできる。第９ａ図は零次
ベツセル函数の変化を示すもので、中央部に第１
の最も大きい極大点９０があり、その両側に屈曲
点９１および第１極小点９２を有し、さらに第２
極大点９３を経て極小点と極大点が後続する。こ
こで本発明に関しては、第２極大値９３までの零
次ベツセル函数の変化のみが重要である。

第９ｂ図は２つの円筒状電極１００および１０
１を有する加速電子レンズを示す。この場合、電
極１００は零次ベツセル函数に応じて彎曲させた
ガーゼ状薄板１０２を有し、その縁部は該零次ベ
ツセル函数の第１極小点を形成する。ガーゼ状薄
板１０２の高さｈは球面収差の補償する範囲をも
決定する。第６ａ図においては高さｈは、例えば
0.125Dである。第９ｃ図は、２つの円筒状電極
１０３および１０４を有する加速電子レンズを示
す。この場合、電極１０３は電極１０４の方向に
伸長する円筒状カラー１０５を有し、ガーゼ状薄
板１０６は第９ｂ図示薄板１０２と同じ形状を有
する。さらに、電極１０３と１０４間の距離を電
極１００と１０１間の距離（第９ｂ図参照）より
大とすることにより、第８ａ図および第８ｃ図に
示すような負の球面収差を得るようにしている。

第９ｄ図は２つの円筒状電極１０７および１０
８を有する加速電子レンズを示す。この場合、電
極１０７は中央部を零次ベツセル函数の中央部の
第３屈曲点迄に対応して彎曲させたガーゼ状薄板
１０９を有する。ガーゼ状薄板１０９の外側部分
は平坦とする。

第９ｅ図は２つの円筒状電極１１０および１１
１を有する加速レンズを示す。この場合、電極１
１０は零次ベツセル函数の応じて第２零通過点ま
で、彎曲させたガーゼ状薄板１１２を有する。ま
た、第９ｆ図は２つの円筒状電極１１３および１
１４を有する加速電子レンズを示す。この場合、
彎曲したガーゼ状薄板１１５の形状は第９ｄ図示
ガーゼ状薄板の形状と同様であるが、その高さは
彎曲薄板１０８（第９ｄ図参照）の高さの１ 1/2
倍の高さを有する。

第９ｇ図は２つの円筒状電極１１７および１１
８を有する加速電子レンズを示す。この場合は、
彎曲ガーゼ状薄板１１９の形状は第９ｆ図示ガー
ゼ状薄板と同じ形状であるが、その平坦縁部１２
０を第９ｆ図の場合の平坦縁部１１６より小さく
してある。

第９ｈ図は２つの円筒状電極１２１および１２
２を有する加速電子レンズを示す。この場合、電
極１２１は零次ベツセル函数に応じて第１屈曲点
まで彎曲させたガーゼ状薄板１２３を有する。

第９ｉ図は２つの円筒状電極１２４および１２
５を有する加速電子レンズを示す。この場合は、
彎曲ガーゼ状薄板１２６の形状は第９ｂ図示ガー
ゼ状薄板と同じ形状であるが、その高さｈを第９
ｂ図示彎曲ガーゼ状薄板１０２の高さの２倍とし
ている。

図示のガーゼ状薄板の形状はすべて、零次ベツ
セル函数に応じて少なくとも部分的に彎曲させる
ようにしているという共通点を有する。上記の各
形状は電子ビームの直径および電極の直径に応じ
て選択することができる。また、ガーゼ状薄板の
高さｈならびに加速電子レンズの２つの電極間の
距離ｄは実験および計算にもとづき決定すること
ができる。

零次ベツセル函数の第１極小点に至るまでの形
状は余弦函数の形状とは異なることがら余弦函数
の形状を有するか、あるいは零次ベツセル函数と
は少しく異なる他の形状を有する導電箔または導
電板を使用することもできる。実際上、本発明の
要点は、導電薄板の曲率半径をまず電子レンズの
光軸から離れるにしたがつて増大させることによ
り、ビームの中央においてレンズ強度が増大し、
縁部に向かつて減少するようなレンズ強度の変化
を生じさせることであり、かくして電子ビームの
すべての部分に対してほぼ同じ強度を有するレン
ズを得るようにしている。

本発明は電子ビームの伝搬方向に見た場合の電
子銃の加速電子レンズの第２電極に彎曲させた導
電箔または導電薄板を配置することにより、電子
レンズの球面収差を極度に減少させるよう形成し
た陰極線管に関するものである。この場合、本発
明に係る導電箔または導電薄板の曲率は電子レン
ズの光軸からの距離が大となるにしたがつて減少
するようなものとすることが必要で、零次ベツセ
ル函数に応じて曲率を変化させるようにするを可
とする。また、この場合、前記球面収差は、導電
箔または導電薄板からレンズの第１電極の方向に
伸長させた円筒状カラーを設けることにより、負
の球面収差とすることも可能である。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明陰極線管の縦断面図、第２図は
第１図示陰極線管用の電子銃システムの概要図、
第３図は第２図示システムの１つの電子銃の縦断
面図、第４ａ図は従来技術による加速電子レンズ
の縦断面図、第４ｂ図は第４ａ図示レンズにより
集束させた電子ビームの焦点の拡大図、第５ａ図
は球面状薄板を有する従来技術による加速電子レ
ンズの縦断面図、第５ｂ図は第５ａ図示レンズに
より集束させた電子ビームの焦点の拡大図、第６
ａ図は本発明による加速電子レンズの縦断面図、
第６ｂ図は第６ａ図示レンズにより集束させた電
子ビームの焦点の拡大図、第７ａ図は本発明によ
る加速電子レンズの他の実施例の縦断面図、第７
ｂ図は第７ａ図示レンズにより集束させた電子ビ
ームの焦点の拡大図、第８ａ図は負の球面収差を
有する加速電子レンズの他の実施例の縦断面図、
第８ｂ図は第８ａ図示レンズにより集束させた電
子ビームの焦点の拡大図、第９ａ図は零次ベツセ
ル函数を示す図、第９ｂ図ないし第９ｉ図は本発
明による多数の異なる電子レンズを示す断面図で
ある。１……ガラスエンベロープ、２……表示窓、３
……漏斗状部、４……頸部、５，６，７……電子
銃、８，９，１０……電子ビーム、１１……管
軸、１２……表示スクリー、１３……シヤドウマ
スク、１４……細長開孔部、１５……偏向コイル
系、１６……スリーブ、１７……金属条片、１８
……ガラス組立棒、１９……陰極、２１……制御
電極、２２……第１陽極、２３，２４……第１お
よび第２電極、３０……導電箔または導電性ガー
ゼ状薄板、１２２，１２４，１２５……円筒状電
極、４３，５３，６３……中央通路、４８，５
８，６８……電子ビーム、５９，６９，１０２，
１０６，１０９，１１２，１１５，１１９，１２
３，１２６……ガーゼ状彎曲薄板、７０，１０５
……円筒状カラー、９０……第１極大点、９１…
…屈曲点、９２……第１極小点、９３……第２極
大点、１１６，１２０……平坦縁部。

Claims

【特許請求の範囲】１ターゲツトと、電子ビームを生成するための
電子銃とを有し、前記電子ビームをターゲツトに
集束させる陰極線管であつて、その電子銃は加速
電子レンズを有し、この電子レンズはビームの伝
搬方向に見て電子ビームを囲んで同軸に配置され
ている円筒状の第１および第２の電極を具えてな
る陰極線管において、該第２陰極は、そのビーム通過開口を横切つて
第１電極の方向に彎曲している電子ビーム通過性
で、かつ導電性の部材を有し、この部材は少くと
もその中心部分の曲率が電子銃の中心軸よりの距
離に応じて減少するようにしたことを特徴とする
陰極線管。２前記部材は、電子銃の軸よりの距離の増加に
応じて零次ベツセル函数の中央部に対応して彎曲
するようにしたことを特徴とする特許請求の範囲
第１項記載の陰極線管。３前記部材は、電子銃の軸よりの距離の増加に
応じて零次ベツセル函数の第１極小点に至るまで
の中央部の形状に応じて彎曲するようにしたこと
を特徴とする特許請求の範囲第２項記載の陰極線
管。４第２電極の縁部から第１電極の方向に円筒状
カラーを伸長させるようにしたことを特徴とする
特許請求の範囲第１項ないし第３項のいずれか１
項に記載の陰極線管。