JPH09304189A - シングルパルスオートコリレータ - Google Patents
シングルパルスオートコリレータInfo
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- JPH09304189A JPH09304189A JP14679196A JP14679196A JPH09304189A JP H09304189 A JPH09304189 A JP H09304189A JP 14679196 A JP14679196 A JP 14679196A JP 14679196 A JP14679196 A JP 14679196A JP H09304189 A JPH09304189 A JP H09304189A
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Abstract
(57)【要約】
【課題】 小型で、しかも被測定光のパルス幅を正確
かつ容易に測定することができるシングルパルスオート
コリレータを提供することを目的とする。 【解決手段】被測定光４８を分波し、相対的な遅延時間
差が零とした２つのパルス５０，５２を非線形結晶４６
に入射させ、生じたＳＨＧ光５４の空間的像幅を計測す
ることにより、被測定光のパルス幅を計測するシングル
パルスオートコリレータにおいて、前記非線形結晶４６
は、前記２つのパルス５０，５２が結晶面に対して垂直
に入射するように、その結晶面がプリズム状に構成され
ていることを特徴とするシングルパルスオートコリレー
タ４４。
かつ容易に測定することができるシングルパルスオート
コリレータを提供することを目的とする。 【解決手段】被測定光４８を分波し、相対的な遅延時間
差が零とした２つのパルス５０，５２を非線形結晶４６
に入射させ、生じたＳＨＧ光５４の空間的像幅を計測す
ることにより、被測定光のパルス幅を計測するシングル
パルスオートコリレータにおいて、前記非線形結晶４６
は、前記２つのパルス５０，５２が結晶面に対して垂直
に入射するように、その結晶面がプリズム状に構成され
ていることを特徴とするシングルパルスオートコリレー
タ４４。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明はシングルパルスオー
トコリレータ、特に第２高調波（２倍波）発生（ＳＨ
Ｇ）法に用いるのに適したシングルパルスオートコリレ
ータに関するものである。
トコリレータ、特に第２高調波（２倍波）発生（ＳＨ
Ｇ）法に用いるのに適したシングルパルスオートコリレ
ータに関するものである。
【０００２】
【従来の技術】パルスレーザが発生する超短光パルスの
パルス幅を正確に計測することは、光通信分野での光フ
ァイバの材料特性評価、各種の分野での物性研究あるい
はレーザの特性評価のために必要不可欠である。このパ
ルス光のパルス幅はピコ（１０-12）秒からフェトム
（１０-15）秒の領域にわたり、発振波長範囲は紫外域
から赤外域の広範囲にわたる。そこで、従来より各種の
計測法が試みられており、この計測法としては、パルス
波形に追従する速度で光電変換を行う直接法と、被測定
パルスの自己相関を測定する相関法が例として挙げられ
る。
パルス幅を正確に計測することは、光通信分野での光フ
ァイバの材料特性評価、各種の分野での物性研究あるい
はレーザの特性評価のために必要不可欠である。このパ
ルス光のパルス幅はピコ（１０-12）秒からフェトム
（１０-15）秒の領域にわたり、発振波長範囲は紫外域
から赤外域の広範囲にわたる。そこで、従来より各種の
計測法が試みられており、この計測法としては、パルス
波形に追従する速度で光電変換を行う直接法と、被測定
パルスの自己相関を測定する相関法が例として挙げられ
る。
【０００３】まず、前者の直接法はパルスの強度波形を
直接測定するものである。最も簡単な形態は、高速の半
導体検出器の出力をサンプリングオシロスコープで測定
するものである。また、ストリークカメラを利用する形
態もある。このストリークカメラは電子的な流し撮りで
ある。すなわち、パルスをスリットを介して光電面に入
射させ、生じた光電子を加速した後、偏向電極により蛍
光面に対して高速で掃引するものである。しかしなが
ら、直接法では何れの場合も、測定の時間分解能が光電
変換のスピードに支配されるため、現在広く用いられて
いるのは後者の相関法である。
直接測定するものである。最も簡単な形態は、高速の半
導体検出器の出力をサンプリングオシロスコープで測定
するものである。また、ストリークカメラを利用する形
態もある。このストリークカメラは電子的な流し撮りで
ある。すなわち、パルスをスリットを介して光電面に入
射させ、生じた光電子を加速した後、偏向電極により蛍
光面に対して高速で掃引するものである。しかしなが
ら、直接法では何れの場合も、測定の時間分解能が光電
変換のスピードに支配されるため、現在広く用いられて
いるのは後者の相関法である。
【０００４】相関は２つのパルスの間に相対的に遅延時
間差を設け、その時間をずらしながら重ね合わせること
により得られる。この際の遅延時間差は２つのパルスが
それぞれ通過した光学的光路長を光速で除したものであ
る。光路長差の精度は簡単な系でも１μｍが得られる。
これは遅延時間差精度にして約３フェトム秒に相当し、
相関法では高い時間分解能が得られる。この相関法とし
ては、二光子蛍光法、２倍波発生法、二光子イオン化法
あるいは二光子光電効果法が例として挙げられる。
間差を設け、その時間をずらしながら重ね合わせること
により得られる。この際の遅延時間差は２つのパルスが
それぞれ通過した光学的光路長を光速で除したものであ
る。光路長差の精度は簡単な系でも１μｍが得られる。
これは遅延時間差精度にして約３フェトム秒に相当し、
相関法では高い時間分解能が得られる。この相関法とし
ては、二光子蛍光法、２倍波発生法、二光子イオン化法
あるいは二光子光電効果法が例として挙げられる。
【０００５】例えば、２光子蛍光法ではシングルパルス
測定が容易に行えるが、使用可能な波長域に制限がある
上、パルスが短くなってくると蛍光媒質中を伝搬する際
の分散によるパルスの変形も無視できなくなる。これら
のうち、現在広く用いられているのは２倍波発生（ＳＨ
Ｇ）法である。このＳＨＧ法を用いたシングルパルスオ
ートコリレータについて、図１の原理図に基づき説明す
る。
測定が容易に行えるが、使用可能な波長域に制限がある
上、パルスが短くなってくると蛍光媒質中を伝搬する際
の分散によるパルスの変形も無視できなくなる。これら
のうち、現在広く用いられているのは２倍波発生（ＳＨ
Ｇ）法である。このＳＨＧ法を用いたシングルパルスオ
ートコリレータについて、図１の原理図に基づき説明す
る。
【０００６】同図に示すオートコリメータ１０は、ビー
ムスプリッタ１２と、固定鏡１４と移動鏡１６よりなる
可変遅延系と、レンズ１８と、非線形結晶２０と、レン
ズ２２と、基本波カットフィルタ２４と、光電子増倍管
２６よりなる光検出器と、アンプ２８と、記録計３０と
を備える。そして、被測定光３２はビームスプリッタ１
２により分波され、マイケルソン干渉計タイプの可変遅
延系を通過した後、レンズ１８で非線形結晶２０に共軸
（コリニア）で入射する。
ムスプリッタ１２と、固定鏡１４と移動鏡１６よりなる
可変遅延系と、レンズ１８と、非線形結晶２０と、レン
ズ２２と、基本波カットフィルタ２４と、光電子増倍管
２６よりなる光検出器と、アンプ２８と、記録計３０と
を備える。そして、被測定光３２はビームスプリッタ１
２により分波され、マイケルソン干渉計タイプの可変遅
延系を通過した後、レンズ１８で非線形結晶２０に共軸
（コリニア）で入射する。
【０００７】非線形結晶２０は、略直方体状で、入射レ
ーザ光に対して位相整合条件を満足するようにカットさ
れている。発生した２倍波（ＳＨＧ光）はレンズ２２で
基本波カットフィルタ２４を通過した後、光検出器２６
により検出される。遅延時間系の片側の移動鏡１６は例
えばステッピングモータ３４（ドライバ）により駆動し
て平行移動し、遅延時間差を変化させつつＳＨＧ光強度
を測定している。
ーザ光に対して位相整合条件を満足するようにカットさ
れている。発生した２倍波（ＳＨＧ光）はレンズ２２で
基本波カットフィルタ２４を通過した後、光検出器２６
により検出される。遅延時間系の片側の移動鏡１６は例
えばステッピングモータ３４（ドライバ）により駆動し
て平行移動し、遅延時間差を変化させつつＳＨＧ光強度
を測定している。
【０００８】光路長差のステップはステッピングモータ
３４のステップ角と移動ステージのリード螺のピッチか
ら決まり、これを光速で除して遅延時間差のステップを
算出する。この光電子増倍管２６の出力電流をアンプ２
８により増幅した後、これを記録計３０により遅延時間
差の関数としてプロットすることにより、ＳＨＧ光強度
の自己相関関数が記録される。そして、この記録計３０
によりプロットされた自己相関関数から入射レーザパル
スの関数形を仮定して、被測定光のパルス幅を推定する
ものである。
３４のステップ角と移動ステージのリード螺のピッチか
ら決まり、これを光速で除して遅延時間差のステップを
算出する。この光電子増倍管２６の出力電流をアンプ２
８により増幅した後、これを記録計３０により遅延時間
差の関数としてプロットすることにより、ＳＨＧ光強度
の自己相関関数が記録される。そして、この記録計３０
によりプロットされた自己相関関数から入射レーザパル
スの関数形を仮定して、被測定光のパルス幅を推定する
ものである。
【０００９】しかしながら、この方式には、次のような
問題がある。 （１）コリニア配置のため、基本波のバックグラウンド
光が検出器に混入しやすい。 （２）シングルパルス測定ができない。 特に、（２）のシングルパルスを測定できないという点
は、従来手法の共通の問題点である。このため、以下で
示すようなレーザ光を結晶中で交差させる方式が提案さ
れている。仮にこの方式をビーム交差方式と呼ぶ。ビー
ム交差方式の原理図を図２に示す。
問題がある。 （１）コリニア配置のため、基本波のバックグラウンド
光が検出器に混入しやすい。 （２）シングルパルス測定ができない。 特に、（２）のシングルパルスを測定できないという点
は、従来手法の共通の問題点である。このため、以下で
示すようなレーザ光を結晶中で交差させる方式が提案さ
れている。仮にこの方式をビーム交差方式と呼ぶ。ビー
ム交差方式の原理図を図２に示す。
【００１０】同図において、極短パルスレーザ光３６
は、ビームスプリッタＢＳで２分割され、ＳＨＧ結晶３
８中で空間的かつ時間的に完全に一致するように反射器
Ｍ２〜Ｍ５により光学的遅延を調整する。一致したレー
ザパルスは、ＳＨＧ光を発し、その像がレンズＬ２によ
り基本波カットフィルタＦを経て、撮像検出器Ｄにより
検出される。この系によりシングルパルスの強度の相関
関数が可変鏡の掃引なしに一度に求められる。
は、ビームスプリッタＢＳで２分割され、ＳＨＧ結晶３
８中で空間的かつ時間的に完全に一致するように反射器
Ｍ２〜Ｍ５により光学的遅延を調整する。一致したレー
ザパルスは、ＳＨＧ光を発し、その像がレンズＬ２によ
り基本波カットフィルタＦを経て、撮像検出器Ｄにより
検出される。この系によりシングルパルスの強度の相関
関数が可変鏡の掃引なしに一度に求められる。
【００１１】基本波はアパーチャＡにより大部分がカッ
トされるので、バッググラウンドフリーな測定が行え
る。このとき、ＳＨＧ光の位相整合条件はコリニアの配
置とは異なる。その詳細な説明は以下で説明する。な
お、この系においても、検出器Ｄを単一検出器とし、反
射器Ｍ３〜Ｍ４を図中矢印方向へ動かすことにより、光
学的遅延を与えるようにして、光学遅延量の関数として
検出器出力をプロットすれば、従来のオートコリレータ
となり、しかもバックグラウンド成分は存在しない。た
だし、シングルパルス測定は行えない。
トされるので、バッググラウンドフリーな測定が行え
る。このとき、ＳＨＧ光の位相整合条件はコリニアの配
置とは異なる。その詳細な説明は以下で説明する。な
お、この系においても、検出器Ｄを単一検出器とし、反
射器Ｍ３〜Ｍ４を図中矢印方向へ動かすことにより、光
学的遅延を与えるようにして、光学遅延量の関数として
検出器出力をプロットすれば、従来のオートコリレータ
となり、しかもバックグラウンド成分は存在しない。た
だし、シングルパルス測定は行えない。
【００１２】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、前記従
来の構成のビーム交差方式のオートコリレータでは、図
３に示すように、非線形結晶３８が略直方体状にカット
されているため、非線形結晶３８の位相整合条件に依っ
ては、入射光線間の角度θが大きくなり、光学系が大型
化してしまう。
来の構成のビーム交差方式のオートコリレータでは、図
３に示すように、非線形結晶３８が略直方体状にカット
されているため、非線形結晶３８の位相整合条件に依っ
ては、入射光線間の角度θが大きくなり、光学系が大型
化してしまう。
【００１３】また、２つのパルスを同図に示す直方体状
の非線形結晶に入射させると、入射光が非線形結晶３８
の表面で正反射し、入射光ロスや、迷光となって光検出
器Ｄに入射し、被測定光のパルス幅を正確に計測するこ
とができない恐れがある。さらには、位相整合のため、
２つのパルスの交差角（位相整合角ψ）を精密に調整す
る必要があるが、図３に示すように非線形結晶３８で入
射光線４０，４２が屈折してしまうので、この調整が難
しくなる。
の非線形結晶に入射させると、入射光が非線形結晶３８
の表面で正反射し、入射光ロスや、迷光となって光検出
器Ｄに入射し、被測定光のパルス幅を正確に計測するこ
とができない恐れがある。さらには、位相整合のため、
２つのパルスの交差角（位相整合角ψ）を精密に調整す
る必要があるが、図３に示すように非線形結晶３８で入
射光線４０，４２が屈折してしまうので、この調整が難
しくなる。
【００１４】本発明は前記従来技術の課題に鑑みなされ
たものであり、その目的は小型であり、光学系の調整が
容易であり、しかも被測定光のパルス幅を正確に測定す
ることができるシングルパルスオートコリレータを提供
することにある。
たものであり、その目的は小型であり、光学系の調整が
容易であり、しかも被測定光のパルス幅を正確に測定す
ることができるシングルパルスオートコリレータを提供
することにある。
【００１５】
【課題を解決するための手段】前記目的を達成するため
に本発明にかかるシングルパルスオートコリレータは、
被測定光を分波し、相対的な光学的遅延時間差を零とし
た２つのパルスを非線形結晶に入射させ、生じたＳＨＧ
光の空間的像幅を計測することにより、パルス幅を計測
するシングルパルスオートコリレータにおいて、前記非
線形結晶は、前記２つのパルスが結晶面に対して垂直に
入射するように、該結晶面がプリズム状に構成されてい
ることを特徴とする。なお、前記非線形結晶は、前記２
つのパルスのビーム径をｘとしたとき、
に本発明にかかるシングルパルスオートコリレータは、
被測定光を分波し、相対的な光学的遅延時間差を零とし
た２つのパルスを非線形結晶に入射させ、生じたＳＨＧ
光の空間的像幅を計測することにより、パルス幅を計測
するシングルパルスオートコリレータにおいて、前記非
線形結晶は、前記２つのパルスが結晶面に対して垂直に
入射するように、該結晶面がプリズム状に構成されてい
ることを特徴とする。なお、前記非線形結晶は、前記２
つのパルスのビーム径をｘとしたとき、
【数４】
【数５】
【数６】 なる条件式を満足していることが好適である。
【００１６】
【発明の実施形態】本発明にかかるシングルパルスオー
トコリレータは、前述したように、相対的な光学的遅延
時間差を零とした２つのパルスを非線形結晶の結晶面に
対して垂直に入射させることとしたので、非線形結晶の
屈折率が大きくても、２つのパルスの入射光線間の角度
を位相整合条件から決まる角度に一致させ、小さくする
ことができるので、装置を小型化することが可能とな
り、光学系の調整も容易となる。
トコリレータは、前述したように、相対的な光学的遅延
時間差を零とした２つのパルスを非線形結晶の結晶面に
対して垂直に入射させることとしたので、非線形結晶の
屈折率が大きくても、２つのパルスの入射光線間の角度
を位相整合条件から決まる角度に一致させ、小さくする
ことができるので、装置を小型化することが可能とな
り、光学系の調整も容易となる。
【００１７】しかも、入射光が非線形結晶の入射表面で
反射することをかなり防ぐことができるので、この散乱
光が迷光となって光検出器に入射することを大幅に低減
することができ、被測定光のパルス幅を正確に測定する
ことが可能となる。以下、図面に基づき本発明の一実施
態様について説明する。
反射することをかなり防ぐことができるので、この散乱
光が迷光となって光検出器に入射することを大幅に低減
することができ、被測定光のパルス幅を正確に測定する
ことが可能となる。以下、図面に基づき本発明の一実施
態様について説明する。
【００１８】図４には本発明の一実施態様にかかるシン
グルパルスオートコリレータの概略構成が示されてい
る。なお、本実施態様においては、被測定光にシングル
パルスを想定し、このシングルパルスのパルス幅を計測
する場合について説明する。同図に示すようにシングル
パルスオートコリレータ４４は、ビームスプリッタＢＳ
と、可変遅延系と、レンズＬ１と、非線形結晶４６と、
レンズＬ２と、フィルタＦと、撮像検出器Ｄと、記録計
３０とを備える。
グルパルスオートコリレータの概略構成が示されてい
る。なお、本実施態様においては、被測定光にシングル
パルスを想定し、このシングルパルスのパルス幅を計測
する場合について説明する。同図に示すようにシングル
パルスオートコリレータ４４は、ビームスプリッタＢＳ
と、可変遅延系と、レンズＬ１と、非線形結晶４６と、
レンズＬ２と、フィルタＦと、撮像検出器Ｄと、記録計
３０とを備える。
【００１９】ビームスプリッタＢＳは、シングルパルス
４８を反射光５０と透過光５２の２つのパルスに分波す
る。可変光学的遅延系は、反射器Ｍ２〜Ｍ５よりなり、
Ｍ３とＭ４をＭ２とＭ５に対し例えばステッピングモー
タ（図示省略）により駆動して平行移動し、遅延時間差
を変化させ、２つのパルスの中心部が非線形結晶４６中
で時間的かつ空間的に一致させるものである。
４８を反射光５０と透過光５２の２つのパルスに分波す
る。可変光学的遅延系は、反射器Ｍ２〜Ｍ５よりなり、
Ｍ３とＭ４をＭ２とＭ５に対し例えばステッピングモー
タ（図示省略）により駆動して平行移動し、遅延時間差
を変化させ、２つのパルスの中心部が非線形結晶４６中
で時間的かつ空間的に一致させるものである。
【００２０】非線形結晶４６は、反射器Ｍ２〜Ｍ５によ
り遅延時間差が与えられた２つのパルスが結晶面に対し
て垂直に入射するように、その結晶面がプリズム状にカ
ットされている。２つのパルス５０，５２が非線形結晶
４６中で空間的かつ時間的に完全に一致するように、反
射器Ｍ２〜Ｍ５により遅延時間差を調整し、これが空間
的に一致すると、非線形結晶４６はＳＨＧ光を発生す
る。生じたＳＨＧ光５４の像がレンズＬ２で基本フィル
タＦを通過した後、撮像検出器Ｄに結像する。
り遅延時間差が与えられた２つのパルスが結晶面に対し
て垂直に入射するように、その結晶面がプリズム状にカ
ットされている。２つのパルス５０，５２が非線形結晶
４６中で空間的かつ時間的に完全に一致するように、反
射器Ｍ２〜Ｍ５により遅延時間差を調整し、これが空間
的に一致すると、非線形結晶４６はＳＨＧ光を発生す
る。生じたＳＨＧ光５４の像がレンズＬ２で基本フィル
タＦを通過した後、撮像検出器Ｄに結像する。
【００２１】したがって、撮像検出器Ｄにより検出され
たＳＨＧ光強度の空間的像幅は、光学的遅延量に対応す
るので、記録計３０により遅延時間差の関数として被測
定パルスの自己相関関数がプロットされる。この記録計
３０にプロットされた相関関数に基づき、入射レーザパ
ルス５０，５２の関数形を仮定して、シングルパルス４
８のパルス幅を推定する。なお、非線形結晶４６として
は、負の一軸性結晶と正の一軸性結晶が例として挙げら
れ、この負の一軸性結晶には、波長が１μｍから１０μ
ｍの赤外スペクトル域においては、例えばＡｇＧａＳｅ
2、ＡｇＧａＳ2等、正の一軸性結晶には例えばＣｄＧｅ
Ａｓ2等を用いることができる。
たＳＨＧ光強度の空間的像幅は、光学的遅延量に対応す
るので、記録計３０により遅延時間差の関数として被測
定パルスの自己相関関数がプロットされる。この記録計
３０にプロットされた相関関数に基づき、入射レーザパ
ルス５０，５２の関数形を仮定して、シングルパルス４
８のパルス幅を推定する。なお、非線形結晶４６として
は、負の一軸性結晶と正の一軸性結晶が例として挙げら
れ、この負の一軸性結晶には、波長が１μｍから１０μ
ｍの赤外スペクトル域においては、例えばＡｇＧａＳｅ
2、ＡｇＧａＳ2等、正の一軸性結晶には例えばＣｄＧｅ
Ａｓ2等を用いることができる。
【００２２】本発明の実施態様にかかるシングルパルス
オートコリレータ３６は概略以上のように構成され、以
下にその作用について説明する。シングルパルス４８は
ビームスプリッタＢＳにより分波されると、一方の透過
光５２は、反射器Ｍ２〜Ｍ５を通過した後、レンズＬ１
で非線形結晶４６に入射する。他方の反射光５０は、反
射器Ｍ１で反射した後、レンズＬ１で非線形結晶４６に
入射する。
オートコリレータ３６は概略以上のように構成され、以
下にその作用について説明する。シングルパルス４８は
ビームスプリッタＢＳにより分波されると、一方の透過
光５２は、反射器Ｍ２〜Ｍ５を通過した後、レンズＬ１
で非線形結晶４６に入射する。他方の反射光５０は、反
射器Ｍ１で反射した後、レンズＬ１で非線形結晶４６に
入射する。
【００２３】このように２つのパルス５０，５２は非線
形結晶４６に非共軸（ノンコリニア）で入射するので、
適当なアパーチャＡを使用すれば、入射レーザパルス５
０，５２が直接撮像検出器Ｄに入射することを防ぐこと
ができる。ここで、２つのパルス５０，５２が非線形結
晶４６中で空間的かつ時間的に完全に一致するように、
反射器Ｍ２〜Ｍ５により遅延時間差を調整し、これが空
間的に一致すると、非線形結晶４６は２倍波（ＳＨＧ光
５４）を発生する。このように、非線形結晶４６は、２
つのパルス５０，５２が結晶面に対して垂直に入射する
ようにプリズム形状にカットされており、非線形結晶４
６の屈折率が大きくてもパルス５０，５２の入射光線間
の角度θを位相整合角ψと同じにでき、小さくすること
ができるので、装置を小型化することができる。
形結晶４６に非共軸（ノンコリニア）で入射するので、
適当なアパーチャＡを使用すれば、入射レーザパルス５
０，５２が直接撮像検出器Ｄに入射することを防ぐこと
ができる。ここで、２つのパルス５０，５２が非線形結
晶４６中で空間的かつ時間的に完全に一致するように、
反射器Ｍ２〜Ｍ５により遅延時間差を調整し、これが空
間的に一致すると、非線形結晶４６は２倍波（ＳＨＧ光
５４）を発生する。このように、非線形結晶４６は、２
つのパルス５０，５２が結晶面に対して垂直に入射する
ようにプリズム形状にカットされており、非線形結晶４
６の屈折率が大きくてもパルス５０，５２の入射光線間
の角度θを位相整合角ψと同じにでき、小さくすること
ができるので、装置を小型化することができる。
【００２４】しかも、前述のように２つのパルス５０，
５２が結晶面に対して垂直に入射するようにすることに
より、入射光５０，５２が非線形結晶４６の表面にて反
射することを防ぐことができるので、これが迷光となっ
て撮像検出器Ｄに入射することをより防ぐことができ
る。そして、撮像検出器Ｄにより検出されたＳＨＧ光強
度の空間的像幅は、光学的遅延量に対応しているので、
記録計３０により遅延時間差の関数として入射パルスの
自己相関関数がプロットされる。この記録計３０にプロ
ットされた相関関数に基づき、シングルパルス４８のパ
ルス幅を推定する。なお、アパーチャＡは、基本波の大
部分をカットし、それによってバックグラウンドフリー
測定が行える。
５２が結晶面に対して垂直に入射するようにすることに
より、入射光５０，５２が非線形結晶４６の表面にて反
射することを防ぐことができるので、これが迷光となっ
て撮像検出器Ｄに入射することをより防ぐことができ
る。そして、撮像検出器Ｄにより検出されたＳＨＧ光強
度の空間的像幅は、光学的遅延量に対応しているので、
記録計３０により遅延時間差の関数として入射パルスの
自己相関関数がプロットされる。この記録計３０にプロ
ットされた相関関数に基づき、シングルパルス４８のパ
ルス幅を推定する。なお、アパーチャＡは、基本波の大
部分をカットし、それによってバックグラウンドフリー
測定が行える。
【００２５】以下、本実施態様において特徴的事項であ
る非線形結晶の設計方法について詳細に説明する。な
お、本実施態様においては、非線形結晶に負の一軸性結
晶を想定し、その場合の位相整合条件について説明す
る。まず、周波数がω1、波動ベクトルがｋ1，ｋ1 'の２
つのパルスを非線形結晶に入射させるとき、周波数がω
2＝２ω1、波動ベクトルがｋ2のＳＨＧ光を最も効率的
に発生させるための条件式は、次式（１）で表される。 ｋ2−（ｋ1＋ｋ1’）＝０ … （１ ）
る非線形結晶の設計方法について詳細に説明する。な
お、本実施態様においては、非線形結晶に負の一軸性結
晶を想定し、その場合の位相整合条件について説明す
る。まず、周波数がω1、波動ベクトルがｋ1，ｋ1 'の２
つのパルスを非線形結晶に入射させるとき、周波数がω
2＝２ω1、波動ベクトルがｋ2のＳＨＧ光を最も効率的
に発生させるための条件式は、次式（１）で表される。 ｋ2−（ｋ1＋ｋ1’）＝０ … （１ ）
【００２６】前記２つのパルス、ＳＨＧ光の計３つの光
に対する非線形結晶の屈折率を、ｎ1α（ω1，ｋ1），
ｎ1β（ω1，ｋ1 '），ｎ2γ（ω2＝２ω1，ｋ1）とした
とき、式（１）は次式（２）で表せる。 ２ｎ2γκ2−（ｎ1ακ1＋ｎ1βκ1’）＝０ … （ ２）
に対する非線形結晶の屈折率を、ｎ1α（ω1，ｋ1），
ｎ1β（ω1，ｋ1 '），ｎ2γ（ω2＝２ω1，ｋ1）とした
とき、式（１）は次式（２）で表せる。 ２ｎ2γκ2−（ｎ1ακ1＋ｎ1βκ1’）＝０ … （ ２）
【００２７】ここで、α，β，γは偏光の種類、κ1，
κ1’，κ2は波動ベクトルｋ1，ｋ1 '，ｋ2方向の単位ベ
クトルである。入射光ｋ1とｋ1 'が同じ偏りをもち（α
＝β）、入射光κ1とκ1 'をＳＨＧ光κ2と±ψ／２の角
度をなすように入射させたとき、κ2方向にＳＨＧ光
（ω2＝２ω1）を効率的に発生させるための条件式は次
式（３）で表される。 ｎ2γ（ω2＝２ω1）＝ｎ1α（ω1）ｃｏｓ（ψ／２） … （ ３）
κ1’，κ2は波動ベクトルｋ1，ｋ1 '，ｋ2方向の単位ベ
クトルである。入射光ｋ1とｋ1 'が同じ偏りをもち（α
＝β）、入射光κ1とκ1 'をＳＨＧ光κ2と±ψ／２の角
度をなすように入射させたとき、κ2方向にＳＨＧ光
（ω2＝２ω1）を効率的に発生させるための条件式は次
式（３）で表される。 ｎ2γ（ω2＝２ω1）＝ｎ1α（ω1）ｃｏｓ（ψ／２） … （ ３）
【００２８】前記屈折率を速度で置き換えると、式
（３）は次式（４）で表される。 ｖ1α（ω1）＝ｖ2γ（ω2＝２ω1）ｃｏｓ（ψ／２） … （ ４） この式（３）または式（４）を満足する結晶方位を負の
一軸性結晶に対して探索する。
（３）は次式（４）で表される。 ｖ1α（ω1）＝ｖ2γ（ω2＝２ω1）ｃｏｓ（ψ／２） … （ ４） この式（３）または式（４）を満足する結晶方位を負の
一軸性結晶に対して探索する。
【００２９】ここで、本実施態様においては、図５に示
す光学配置を想定する。すなわち、同図に示すように、
基本波は図中ＸＹ面上にあり、Ｙ軸に対して±ψ／２の
角度をなすものとする。また、負の一軸性結晶は図中原
点Ｏにあるものとする。ＳＨＧ光はｋ2方向、つまり図
中Ｙ軸方向に発生するものとする。そして、同図に示す
光学配置で負の一軸性結晶の光軸方向をいろいろと変化
させて、式（３）または式（４）を満足する結晶方位を
探索する。
す光学配置を想定する。すなわち、同図に示すように、
基本波は図中ＸＹ面上にあり、Ｙ軸に対して±ψ／２の
角度をなすものとする。また、負の一軸性結晶は図中原
点Ｏにあるものとする。ＳＨＧ光はｋ2方向、つまり図
中Ｙ軸方向に発生するものとする。そして、同図に示す
光学配置で負の一軸性結晶の光軸方向をいろいろと変化
させて、式（３）または式（４）を満足する結晶方位を
探索する。
【００３０】ところで、一軸性結晶を光学的に取り扱う
ときには、その結晶を屈折率楕円体または法線速度面で
置き換えると便利である。そこで、本実施態様において
は、図６に示すように法線速度面を考える。同図に示す
ように、負の一軸性結晶の直交軸方向をＯＡ，ＯＢ，Ｏ
Ｃ、光軸をＯＣとすると、法線速度面は同図に示すよう
に、ＯＣ軸を軸とする回転楕円面５６と、この回転楕円
面５６とＯＣ軸方向で内接する球面５８の二重面とな
る。この内接球面の半径はＯＣ＝ｖoであり、常光線速
度を与える。
ときには、その結晶を屈折率楕円体または法線速度面で
置き換えると便利である。そこで、本実施態様において
は、図６に示すように法線速度面を考える。同図に示す
ように、負の一軸性結晶の直交軸方向をＯＡ，ＯＢ，Ｏ
Ｃ、光軸をＯＣとすると、法線速度面は同図に示すよう
に、ＯＣ軸を軸とする回転楕円面５６と、この回転楕円
面５６とＯＣ軸方向で内接する球面５８の二重面とな
る。この内接球面の半径はＯＣ＝ｖoであり、常光線速
度を与える。
【００３１】この回転楕円面５６とＯＣ軸方向で内接す
る球面５８上の点Ｐを通る速度ＯＰ（＝ｖO）の光の偏
光方向は、直線ＯＣと直線ＯＰによりつくられる平面と
垂直である。回転楕円面５６の長軸はＯＡ＝ＯＢ＝ｖe
であり、異常光光線速度を与える。原点Ｏからこの回転
楕円面５６上に向かう光の速度は、一般的には伝播方向
によって変わるが、ＯＡＢ面内に限り等方的である。し
たがって、仮に非偏光がＯＡＢ面上を図中ｋ方向に進む
とすると、水平偏光成分がｖO、垂直偏光成分がｖeで伝
播することとなる。
る球面５８上の点Ｐを通る速度ＯＰ（＝ｖO）の光の偏
光方向は、直線ＯＣと直線ＯＰによりつくられる平面と
垂直である。回転楕円面５６の長軸はＯＡ＝ＯＢ＝ｖe
であり、異常光光線速度を与える。原点Ｏからこの回転
楕円面５６上に向かう光の速度は、一般的には伝播方向
によって変わるが、ＯＡＢ面内に限り等方的である。し
たがって、仮に非偏光がＯＡＢ面上を図中ｋ方向に進む
とすると、水平偏光成分がｖO、垂直偏光成分がｖeで伝
播することとなる。
【００３２】ここで、図７に示すようにｖe＞ｖOであ
り、ｖe，ｖOは角周波数ωに依存する。 また、これを
屈折率ｎで表現すると、図８に示すようになる。そし
て、非線形結晶を回転して光軸ＯＣが空間軸ＸＹＺと平
行になる各々の場合について、式（３）または式（４）
がどのような偏光に対して成立するかを調べる。
り、ｖe，ｖOは角周波数ωに依存する。 また、これを
屈折率ｎで表現すると、図８に示すようになる。そし
て、非線形結晶を回転して光軸ＯＣが空間軸ＸＹＺと平
行になる各々の場合について、式（３）または式（４）
がどのような偏光に対して成立するかを調べる。
【００３３】［１］光軸ＯＣがＯＺ軸に平行な場合につ
いて このとき、ＯＡ／／ＯＸ，ＯＢ／／ＯＹである。水平面
内における光の伝播の様子と、ω1およびω2（＝２
ω1）の光線速度面は、図９に示すようになる。同図よ
り明らかなように、式（３）または式（４）を満足する
のは、次式（５）を満足する場合のみである。 ｖ1 o（ω1）＝ｖ2 e（ω2＝２ω1，／／ｋ2）ｃｏｓ（ψ／２） … （５）
いて このとき、ＯＡ／／ＯＸ，ＯＢ／／ＯＹである。水平面
内における光の伝播の様子と、ω1およびω2（＝２
ω1）の光線速度面は、図９に示すようになる。同図よ
り明らかなように、式（３）または式（４）を満足する
のは、次式（５）を満足する場合のみである。 ｖ1 o（ω1）＝ｖ2 e（ω2＝２ω1，／／ｋ2）ｃｏｓ（ψ／２） … （５）
【００３４】速度を屈折率で置き換えると、式（５）は
次式（６）で表される。 ｎ2 e（ω2＝２ω1）＝ｎ1 O（ω1）ｃｏｓ（ψ／２） … （６ ） すなわち、水平偏光のω1の２つのパルスを式（５）ま
たは式（６）を満足する角度（±ψ／２）で入射させる
と、非線形結晶３８は垂直偏光のＳＨＧ光を発生する。
次式（６）で表される。 ｎ2 e（ω2＝２ω1）＝ｎ1 O（ω1）ｃｏｓ（ψ／２） … （６ ） すなわち、水平偏光のω1の２つのパルスを式（５）ま
たは式（６）を満足する角度（±ψ／２）で入射させる
と、非線形結晶３８は垂直偏光のＳＨＧ光を発生する。
【００３５】しかしながら、垂直偏光を入射させた場
合、 ｖ1 e（ω1）＞ｖ2 e（ω2＝２ω1） … （７ ） ｖ1 e（ω1）＞ｖ2 O（ω2＝２ω1） … （８ ） となり、式（３）または式（４）を満足しないので、非
線形結晶４６はＳＨＧ光５４を発生しない。
合、 ｖ1 e（ω1）＞ｖ2 e（ω2＝２ω1） … （７ ） ｖ1 e（ω1）＞ｖ2 O（ω2＝２ω1） … （８ ） となり、式（３）または式（４）を満足しないので、非
線形結晶４６はＳＨＧ光５４を発生しない。
【００３６】このように、光軸ＯＣがＯＺ軸に平行な場
合、ＳＨＧ光５４を得ることができるのは、非線形結晶
４６に式（５）または式（６）を満足するように入射さ
せたときである。
合、ＳＨＧ光５４を得ることができるのは、非線形結晶
４６に式（５）または式（６）を満足するように入射さ
せたときである。
【００３７】［２］光軸ＯＣがＯＸ軸に平行な場合につ
いて このとき、水平面の光線速度面は図１０のようになる。
同図より明らかなように、この場合も式（３）または式
（４）を満足する角度（ψ／２）は存在し、次式（９）
または（10）で表される。 ｖ1 O（ω1）＝ｖ2 e（ω2＝２ω1，／／ｋ2）ｃｏｓ（ψ／２） … （９ ） ｎ2 e（ω2＝２ω1）＝ｎ1 O（ω1）ｃｏｓ（ψ／２） … （10 ）
いて このとき、水平面の光線速度面は図１０のようになる。
同図より明らかなように、この場合も式（３）または式
（４）を満足する角度（ψ／２）は存在し、次式（９）
または（10）で表される。 ｖ1 O（ω1）＝ｖ2 e（ω2＝２ω1，／／ｋ2）ｃｏｓ（ψ／２） … （９ ） ｎ2 e（ω2＝２ω1）＝ｎ1 O（ω1）ｃｏｓ（ψ／２） … （10 ）
【００３８】つまり、垂直偏光のω1のパルスを式
（９）または式（10）を満足するように角度（ψ／２）
で入射すると、水平偏光のＳＨＧ光が得られる。しかし
ながら、この場合は、水平偏光を入射しても、非線形結
晶４６はＳＨＧ光を発生しない。このように、光軸ＯＣ
がＯＸ軸に平行な場合、ＳＨＧ光を得ることができるの
は、式（９）または式（１０）を満足するときのみであ
る。
（９）または式（10）を満足するように角度（ψ／２）
で入射すると、水平偏光のＳＨＧ光が得られる。しかし
ながら、この場合は、水平偏光を入射しても、非線形結
晶４６はＳＨＧ光を発生しない。このように、光軸ＯＣ
がＯＸ軸に平行な場合、ＳＨＧ光を得ることができるの
は、式（９）または式（１０）を満足するときのみであ
る。
【００３９】［３］光軸ＯＣがＯＹ軸に平行な場合につ
いて、図１１に基づき説明する。この場合は、次式（1
1）と（12）で表される ｖ2 o（２ω1）ｃｏｓ（ψ／２）＜ｖ1 o,e（ω1） … （11 ） ｖ2 e（２ω1）ｃｏｓ（ψ／２）＜ｖ1 o,e（ω1） … （12 ） したがって、光軸ＯＣがＯＹ軸に平行な場合、式（３）
または式（４）を満足する角度ψ／２は存在しない。
いて、図１１に基づき説明する。この場合は、次式（1
1）と（12）で表される ｖ2 o（２ω1）ｃｏｓ（ψ／２）＜ｖ1 o,e（ω1） … （11 ） ｖ2 e（２ω1）ｃｏｓ（ψ／２）＜ｖ1 o,e（ω1） … （12 ） したがって、光軸ＯＣがＯＹ軸に平行な場合、式（３）
または式（４）を満足する角度ψ／２は存在しない。
【００４０】このように、負の一軸性結晶は、［１］光
軸ＯＣがＯＺ軸に平行な場合では式（５）または式
（６）を満足するように、［２］光軸ＯＣがＯＸ軸に平
行な場合では式（９）または式（10）を満足するよう
に、２つのパルスを入射させると、ＳＨＧ光を発生する
こととなる。
軸ＯＣがＯＺ軸に平行な場合では式（５）または式
（６）を満足するように、［２］光軸ＯＣがＯＸ軸に平
行な場合では式（９）または式（10）を満足するよう
に、２つのパルスを入射させると、ＳＨＧ光を発生する
こととなる。
【００４１】したがって、例えば光軸ＯＣがＯＺ軸に平
行な場合、非線形結晶は図１２、図１３で示すようにプ
リズム形状にカットすればよい。すなわち、非線形結晶
が設計できる。この場合、位相整合角をψとすると、非
線形結晶の頂角はπ−ψとなる。図１２はＳＨＧプリズ
ムの平面図、図１３は全体図を示す。なお、ｌ2、ｌ1、
ｈはそれぞれ非線形結晶の幅、奥行き方向の幅、高さで
ある。
行な場合、非線形結晶は図１２、図１３で示すようにプ
リズム形状にカットすればよい。すなわち、非線形結晶
が設計できる。この場合、位相整合角をψとすると、非
線形結晶の頂角はπ−ψとなる。図１２はＳＨＧプリズ
ムの平面図、図１３は全体図を示す。なお、ｌ2、ｌ1、
ｈはそれぞれ非線形結晶の幅、奥行き方向の幅、高さで
ある。
【００４２】まず、２つのレーザパルス５０，５２のビ
ーム径をｘとすると、このビーム５０，５２の径ｘが入
射する非線形結晶の平面の大きさより小さい必要があ
り、次式が得られる。
ーム径をｘとすると、このビーム５０，５２の径ｘが入
射する非線形結晶の平面の大きさより小さい必要があ
り、次式が得られる。
【００４３】
【数７】 つぎに、レーザパルスの非線形結晶中での群速度をｕ、
時間的なパルス幅をΔｔとしたとき、２つのパルスの中
心部が非線形結晶中で空間的かつ時間的に一致したとき
の横方向の幅Ｗ1と奥行き方向の幅Ｗ2は、それぞれ次式
で表せる。 Ｗ1＝ｕ・Δｔ／ｓｉｎ（ψ／２） Ｗ2＝Ｗ1・ｔａｎ（ψ／２） このうち、横方向の幅Ｗ1に沿っての空間プロファイル
がパルスの相関関数を与える。したがって、横方向の幅
Ｗ1が非線形結晶内部に生じるための条件として次式が
得られる。
時間的なパルス幅をΔｔとしたとき、２つのパルスの中
心部が非線形結晶中で空間的かつ時間的に一致したとき
の横方向の幅Ｗ1と奥行き方向の幅Ｗ2は、それぞれ次式
で表せる。 Ｗ1＝ｕ・Δｔ／ｓｉｎ（ψ／２） Ｗ2＝Ｗ1・ｔａｎ（ψ／２） このうち、横方向の幅Ｗ1に沿っての空間プロファイル
がパルスの相関関数を与える。したがって、横方向の幅
Ｗ1が非線形結晶内部に生じるための条件として次式が
得られる。
【００４４】
【数８】 また、２つのパルスの中心部の交差点が非線形結晶内部
に生じる必要があるので、横方向の幅ｌ1に関しては、
次式を満たす値のうち、大きい方の値を選択すれば良い
ことがわかる。
に生じる必要があるので、横方向の幅ｌ1に関しては、
次式を満たす値のうち、大きい方の値を選択すれば良い
ことがわかる。
【００４５】
【数９】 このようにして非線形結晶の寸法を決定することができ
る。図１１〜図１２に示すように、非線形結晶の頂角は
光軸に対してπ−ψの角度をなすようにカットされてい
る。同様にして、光軸ＯＣがＯＸ軸に平行な場合に対し
ても、位相整合条件を満足するように非線形結晶を設計
することができる。
る。図１１〜図１２に示すように、非線形結晶の頂角は
光軸に対してπ−ψの角度をなすようにカットされてい
る。同様にして、光軸ＯＣがＯＸ軸に平行な場合に対し
ても、位相整合条件を満足するように非線形結晶を設計
することができる。
【００４６】このように、本発明者らは、非線形結晶が
ＳＨＧ光を最も効率的に発生させるための条件について
検討を行い、式（３）または式（４）を導出した。そし
て、例えば光軸ＯＣがＯＺ軸に平行な場合、式（５）ま
たは式（６）に基づき、シングルパルス４８をＢＳで分
波し、反射器Ｍ２〜Ｍ５により相対的な光学的遅延時間
差を零とした２つのパルス５０，５２が結晶面に対して
垂直に入射するように、その結晶面ををプリズム形状に
設計するすることにより、非線形結晶の屈折率が大きく
ても、２つのパルスの入射光線間の角度を位相整合角に
一致させて小さくすることができるので、装置を小型化
することができる。
ＳＨＧ光を最も効率的に発生させるための条件について
検討を行い、式（３）または式（４）を導出した。そし
て、例えば光軸ＯＣがＯＺ軸に平行な場合、式（５）ま
たは式（６）に基づき、シングルパルス４８をＢＳで分
波し、反射器Ｍ２〜Ｍ５により相対的な光学的遅延時間
差を零とした２つのパルス５０，５２が結晶面に対して
垂直に入射するように、その結晶面ををプリズム形状に
設計するすることにより、非線形結晶の屈折率が大きく
ても、２つのパルスの入射光線間の角度を位相整合角に
一致させて小さくすることができるので、装置を小型化
することができる。
【００４７】しかも、入射光が非線形結晶の表面で反射
することををかなり防ぐことができることにより、この
散乱光が迷光となって光検出器に入射することを大幅に
低減することができるので、被測定光のパルス幅を正確
に測定することができる。さらには、入射光が結晶で屈
折することがなくなるので、位相整合等の光学調整が格
段に容易になる。なお、本実施態様においては、非線形
結晶の設計方法について、非線形結晶に負の一軸性結晶
を用いた例について説明したが、これに限られるもので
はなく、正の一軸性結晶にも適用することができる。
することををかなり防ぐことができることにより、この
散乱光が迷光となって光検出器に入射することを大幅に
低減することができるので、被測定光のパルス幅を正確
に測定することができる。さらには、入射光が結晶で屈
折することがなくなるので、位相整合等の光学調整が格
段に容易になる。なお、本実施態様においては、非線形
結晶の設計方法について、非線形結晶に負の一軸性結晶
を用いた例について説明したが、これに限られるもので
はなく、正の一軸性結晶にも適用することができる。
【００４８】また、非線形結晶を入射光が垂直入射する
ようにプリズム形状にカットする方法は、本実施態様の
シングルパルスオートコリレータのみならず、全ての非
線形光学現象を利用した計測技術に応用可能であること
は自明である。
ようにプリズム形状にカットする方法は、本実施態様の
シングルパルスオートコリレータのみならず、全ての非
線形光学現象を利用した計測技術に応用可能であること
は自明である。
【００４９】
【発明の効果】以上説明したように、本発明にかかるシ
ングルパルスオートコリレータによれば、被測定光を分
波し、相対的な光学的遅延時間差を零とした２つのパル
スを非線形結晶の結晶面に対して垂直に入射するように
プリズム形状としたので、非線形結晶の屈折率が大きく
ても、２つのパルスの結晶に対する入射光線間の角度を
小さくすることができるので、装置を小型化することが
できるしかも、入射光が非線形結晶により反射すること
をかなり防ぐことができることにより、この散乱光が迷
光となって光検出器に入射することを大幅に低減するこ
とができるので、被測定光のパルス幅を正確に測定する
ことができる。さらには、入射光が光学的調整が容易に
行えるという利点を有する。
ングルパルスオートコリレータによれば、被測定光を分
波し、相対的な光学的遅延時間差を零とした２つのパル
スを非線形結晶の結晶面に対して垂直に入射するように
プリズム形状としたので、非線形結晶の屈折率が大きく
ても、２つのパルスの結晶に対する入射光線間の角度を
小さくすることができるので、装置を小型化することが
できるしかも、入射光が非線形結晶により反射すること
をかなり防ぐことができることにより、この散乱光が迷
光となって光検出器に入射することを大幅に低減するこ
とができるので、被測定光のパルス幅を正確に測定する
ことができる。さらには、入射光が光学的調整が容易に
行えるという利点を有する。
【図１】従来のマイケルソン干渉計タイプのオートコリ
レータの説明図である。
レータの説明図である。
【図２】従来のビーム交差方式のシングルパルスオート
コリレータの説明図である。
コリレータの説明図である。
【図３】図１において用いられる非線形結晶の設計方法
の説明図である。
の説明図である。
【図４】本発明の一実施態様にかかるシングルパルスオ
ートコリレータの概略構成の説明図である。
ートコリレータの概略構成の説明図である。
【図５】図４において用いられる非線形結晶の設計方法
の説明図である。
の説明図である。
【図６】図４において用いられる非線形結晶の設計方法
の説明図である。
の説明図である。
【図７】図４において用いられる非線形結晶の設計方法
の説明図である。
の説明図である。
【図８】図４において用いられる非線形結晶の設計方法
の説明図である。
の説明図である。
【図９】図４において用いられる非線形結晶の設計方法
の説明図である。
の説明図である。
【図１０】図４において用いられる非線形結晶の設計方
法の説明図である。
法の説明図である。
【図１１】図４において用いられる非線形結晶の設計方
法の説明図である。
法の説明図である。
【図１２】図４において用いられる非線形結晶の設計方
法の説明図である。
法の説明図である。
【図１３】図４において用いられる非線形結晶の設計方
法の説明図である。
法の説明図である。
３０ 記録計 ４４ シングルパルスオートコリレータ ４６ 非線形結晶 ４８ 被測定光 ＢＳ ビームスプリッタ Ｍ２〜Ｍ５ 可変光学的遅延系 Ｌ１ レンズ Ｄ 撮像検出器
Claims (2)
- 【請求項１】被測定光を分波し、相対的な光学的遅延時
間差を零とした２つのパルスを非線形結晶に入射させ、
生じたＳＨＧ光の空間的像幅を計測することにより、被
測定光のパルス幅を計測するシングルパルスオートコリ
レータにおいて、 前記非線形結晶は、前記２つのパルスが結晶面に対して
垂直に入射するように、該結晶面がプリズム状に構成さ
れていることを特徴とするシングルパルスオートコリレ
ータ。 - 【請求項２】請求項１記載のシングルパルスオートコリ
レータにおいて、 前記非線形結晶は、前記２つのパルスのビーム径をｘと
したとき、 【数１】 【数２】 【数３】 なる条件式を満足することを特徴とするシングルパルス
オートコリレータ。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP14679196A JP3597946B2 (ja) | 1996-05-15 | 1996-05-15 | シングルパルスオートコリレータ |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP14679196A JP3597946B2 (ja) | 1996-05-15 | 1996-05-15 | シングルパルスオートコリレータ |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH09304189A true JPH09304189A (ja) | 1997-11-28 |
| JP3597946B2 JP3597946B2 (ja) | 2004-12-08 |
Family
ID=15415626
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP14679196A Expired - Fee Related JP3597946B2 (ja) | 1996-05-15 | 1996-05-15 | シングルパルスオートコリレータ |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3597946B2 (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN103278249A (zh) * | 2013-05-15 | 2013-09-04 | 中国科学院上海光学精密机械研究所 | 准近场皮秒脉宽诊断仪 |
| JP2017032306A (ja) * | 2015-07-29 | 2017-02-09 | 国立大学法人横浜国立大学 | 光相関器 |
| WO2023191083A1 (ja) * | 2022-03-31 | 2023-10-05 | 学校法人日本大学 | 量子断層撮影装置 |
-
1996
- 1996-05-15 JP JP14679196A patent/JP3597946B2/ja not_active Expired - Fee Related
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN103278249A (zh) * | 2013-05-15 | 2013-09-04 | 中国科学院上海光学精密机械研究所 | 准近场皮秒脉宽诊断仪 |
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