JPH08293135A - 光磁気記録媒体および光磁気記録再生方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 【目的】 光磁気記録媒体の微小磁区に記録を行い、拡
大再生を行う場合の上記の問題点を解決して、より良好
な再生特性（Ｃ／Ｎ比）を得ることのできる光磁気記録
媒体および記録再生方法を提供する 【構成】 透明基板上に温度勾配によって磁区の動きや
すい磁壁移動層および記録層が適宜中間層を介して積層
された光磁気記録媒体を用い、磁壁移動層の磁気異方性
や膜厚などを最適化し、再生磁界や再生パワーなどを最
適化して再生を行う。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【産業上の利用分野】本発明は、磁気光学効果によって
記録信号の再生を行う光磁気記録媒体とその記録再生方
法に関する。

【０００２】

【従来の技術】レーザ光照射による熱磁気記録によって
情報磁区を形成し、それを光磁気効果によって読み出す
光磁気記録再生方法では、記録密度を向上させるにはレ
ーザビーム径を小さく絞って、記録磁気を微小化する必
要がある。しかしながら、信号再生時の分解能が光の波
長で決っており、レーザ波長以下のピッチで記録された
情報を読み出すのは困難であった。そこで記録マークを
拡大して読み出す方法がいくつか提案されている。

【０００３】特開平１−１４３０４１号公報には、情報
の保持層とともに記録された読み出し層の磁区を、読み
出し時には情報保持層からの磁気的な結合を切り、再生
磁界で拡大する方法が示されている。

【０００４】また、特開平６−２５９８２３号公報に
は、読み出し層に記録された微小磁区を再生ビームによ
る加熱で膨張させて拡大再生する方法が示されている。

【０００５】特開平６−２９０４９６号公報には、読み
出し層に記録された微小磁区を再生ビームあるいは補助
ビームを用いて形成された温度勾配によって拡大再生す
る方法が示されている。

【０００６】

【発明が解決しようとする課題】しかしながら、そのよ
うに磁界や温度の変化で拡大できる磁区は不安定であっ
て、再現性のある良好な記録再生を行うには、さらなる
改良が望まれている。

【０００７】そこで、本発明の目的は、光磁気記録媒体
の微小磁区に記録を行い、拡大再生を行う場合の上記の
問題点を解決して、より良好な再生特性（Ｃ／Ｎ比）を
得ることのできる光磁気記録媒体および記録再生方法を
提供することにある。

【０００８】

【課題を解決するための手段】本発明は、基板上に少な
くとも第１磁性層および第２磁性層が積層形成されてい
て、第１および第２磁性層が次の２式、

【０００９】

【数４】Ｈｃ₁＜Ｈｃ₂

【００１０】

【数５】Ｔｃ₁＞Ｔｃ₂ （上記式中、Ｈｃ₁およびＨｃ₂はそれぞれ第１磁性層お
よび第２磁性層の保磁力、Ｔｃ₁およびＴｃ₂はそれぞれ
第１および第２磁性層のキュリー温度を示す。）の条件
を満足し、しかも第１磁性層は、基板面内方向の着磁飽
和磁化の大きさが垂直方向成分に対し１０％〜１００％
であって垂直方向および面内方向の２軸異方性を持つこ
とを特徴とする光磁気記録媒体を提供する。

【００１１】なお、上記本発明の媒体において、第１お
よび第２磁性層の間に下記式の条件を満足する第３磁性
層が設けられていてもよい。

【００１２】

【数６】Ｔｃ₃＜Ｔｃ₂ （上記式中、Ｔｃ₃は第３磁性層のキュリー温度を示
す。） さらに、上記本発明の媒体において、第１磁性層が、希
土類−遷移金属合金系であって遷移金属の副格子磁化優
位であってもよい。

【００１３】さらに本発明は、上記の光磁気記録媒体を
用い、該記録媒体に予め記録されたテストパターンを再
生磁界を変えながら再生して信号ジッターの最小となる
再生磁界を求め、その再生磁界を印加して再生を行う光
磁気記録再生方法を提供する。

【００１４】さらに本発明は、上記の光磁気記録媒体を
用い、該記録媒体に予め記録されたテストパターンを再
生磁界を変えながら再生して、第１磁性層にかかる磁界
が実質的にゼロとなるような再生磁界を求め、その再生
磁界を印加して再生を行う光磁気記録再生方法を提供す
る。

【００１５】

【作用】本発明の光磁気記録再生方法においては、本発
明の光磁気記録媒体を用い、消去過程（第１および第２
磁性層を、消去バイアス磁界と消去レーザパワーによっ
て一方向に揃える）の後に、逆向きの記録バイアス磁界
を印加しながら、記録レーザパルスを照射して第１およ
び第２磁性層の磁化の向きを反転させて、記録（情報磁
区の形成）を行う。

【００１６】特に本発明の方法においては、そのような
情報の記録がなされた光磁気記録媒体からの情報の読み
出し過程に特徴がある。すなわち、再生ビーム照射で記
録磁区の有無を読み出すに当って、再生ビームの強度を
調整して、第１磁性層と第２磁性層の間の磁気的な結合
が切れるかあるいはごく弱くなるまで温度上昇可能な領
域が形成されるようにする。ただしその昇温は、第２磁
性層のキュリー温度より低くなければならない。

【００１７】すなわち、そのような再生の際、ビームス
ポットの高温部の温度では、第１磁性層と第２磁性層の
交換結合がほぼ切断される。従って、再生温度でも大き
な保磁力を保つ第２磁性層に形成された記録磁区は安定
であるが、保磁力が十分小さい第１磁性層は、外部から
の磁界や温度の変化に対して不安定な状態となる。そこ
で、その不安定となった磁区に再生バイアス磁界を印加
して磁区を拡大させ、大きな再生出力を得るものであ
る。

【００１８】そのような磁区拡大による再生方法は、特
開平１−１４３０４１号公報や特開平６−２５９８２３
号公報などに示されている。

【００１９】ただし、それら従来技術に示されたように
単に磁区を拡大するだけでは、記録磁区の形成されない
（消去された磁区）部分の割合が減少するだけである。
つまり、再生スポット内がすべて記録磁区の時とすべて
消去磁区の時の再生信号のレベル差が再生信号の最大振
幅であるが、記録磁区を拡大して再生すれば、再生スポ
ット内がすべて記録磁区の場合の信号レベルに近づく
が、逆に消去磁区が狭くなり信号振幅は大きくならな
い。

【００２０】その磁区拡大の原理は次のように説明され
る。例えば「バブル技術ハンドブック」（１９７６年オ
ーム社発行）４６ページの磁気バブルの駆動力の説明に
もあるように、保磁力の小さい第１磁性層の、膜厚、磁
化、ブロッホ磁壁エネルギー密度およびバイアス磁界な
どの磁壁を取り巻く環境条件に勾配があると、磁壁を移
動させる駆動力が生じる。

【００２１】そこで再生時には、ビームによってビーム
スポット高温部領域での第１および第２磁性層の交換結
合がほぼ切断されて第１磁性層が不安定になった時に、
記録磁壁は高温部中心へと引き寄せられる。これは高温
部では、磁化の減少が大きく、温度勾配に対応して磁化
の勾配が形成され、これに対応して磁壁を高温部へと引
き寄せる駆動力が発生するからである。

【００２２】第１磁性層と第２磁性層の交換結合が切れ
る温度で、すでに第１磁性層の磁壁をビームスポットの
高温部中心へと引き寄せる駆動力がある場合には、再生
中に、次のような現象で再生磁区が拡大し、大きな再生
信号振幅を得られる。

【００２３】つまり第１磁性層と第２磁性層の間の磁気
的な結合が切れた瞬間に磁壁が存在すれば、磁壁はビー
ムスポット最高温度部へと移動するから、ビームスポッ
トの中でそこの磁区だけが拡大する、そしてビームスポ
ットが通過し温度が下がると、第１磁性層と第２磁性層
は交換結合し、拡大した磁区は再び元の大きさに戻る。
つまりこの移動拡大している磁区からの再生信号だけが
拡大される。またこの移動速度が再生ビームの走査速度
より十分大きくないと磁区が移動拡大する前に再生ビー
ムが通り過ぎることになる。

【００２４】磁壁の移動速度は、再生ビームの走査速度
（再生の線速度）の３倍以上、好ましくは１０倍程度が
必要となる。

【００２５】また、実際の情報記録再生においては、光
ヘッドからの漏れ磁界や記録磁性層からの浮遊磁界など
が再生時に移動層に影響を与えて、移動層における磁区
の移動拡大が妨げられる。従って、本発明の記録再生方
法においては、その点を考慮して、再生時には実質的に
移動層に磁界が印加されないようにするとよい。すなわ
ち、具体的には、予め媒体に記録されているテストパタ
ーンを再生し、第１磁性層にかかる磁界が実質的にゼロ
となるような再生磁界を求め、実際の再生時には、その
再生磁界で再生を行うことが効果的である。

【００２６】また、再生時の再生信号におけるジッター
は、再生磁界によって大きく変化することから、予め媒
体に記録されているテストパターンを再生して、ジッタ
ーが最小となるような再生磁界を求め、実際の再生時に
は、その再生磁界で再生を行うことも効果的である。

【００２７】以下、図面を参照しながら、本発明の光磁
気記録媒体を詳細に説明する。

【００２８】本実施例の光磁気記録媒体は、図１に示す
ように、少なくとも透光性基板（透明基板）１上に第１
磁性層（磁壁移動層）２および第２磁性層（記録層）３
とを積層してなるものである。また、その第１磁性層２
と第２磁性層３の間に、以下に説明する第３磁性層（中
間層）４を設けることもできる。

【００２９】ここでは図２の構成の媒体について説明す
る。図２の媒体における磁壁移動層２、中間層４および
記録層３は垂直磁気異方性を有しており、その材料とし
ては、大きなカー回転角を示す希土類−遷移金属系合
金、ガーネット結晶系材料、Ｐｔ／Ｃｏ合金または多層
膜などが使用される。磁壁移動層２の保磁力をＨｃ₁、
キュリー温度をＴｃ₁とし、記録層の保磁力をＨｃ₂、キ
ュリー温度をＴｃ₂とし、中間層のキュリー温度をＴｃ₃
とすると、次の関係がある。

【００３０】

【数７】Ｈｃ₁＜Ｈｃ₂

【００３１】

【数８】Ｔｃ₁＞Ｔｃ₂＞Ｔｃ₃ 磁壁移動層２は、温度勾配による小さな駆動力だけで移
動させるため、できるだけ小さな保磁力Ｈｃ₁が望まし
い。すなわち、５００ Ｏｅ以下、好ましくは２００ Ｏ
ｅ以下とする。また再生ビームで読み出し中に、磁壁移
動層２のキュリー温度付近まで昇温すると、カー回転角
が減少し、磁壁も動きにくくなるので、記録層３に対し
ても高いキュリー温度であることが好ましく、１５０〜
４００℃、好ましくは２００〜３５０℃とする。

【００３２】また磁壁移動層２は、詳しく実施例にて示
すように、基板１の面に垂直と面内の２軸の異方性を有
するものが望ましい。具体的には２Ｋ Ｏｅ程度の小さ
な外部磁界で着磁飽和し、基板面内方向の着磁飽和磁化
の大きさが、垂直方向成分に対し１０％〜１００％のも
のが良い。１０％以下のものは温度勾配による磁壁の移
動が小さく、１００％以上のものは面内異方性が大きす
ぎて、良好な記録磁区が形成されない、再生信号振幅が
小さいなどの欠点を有する。

【００３３】また磁壁移動層２が希土類−遷移金属合金
系の場合は遷移金属の副格子磁化優位の組成が望まし
い。希土類の副格子磁化が優位の組成ではキュリー温度
が低下したり、再生温度で垂直磁気異方性が大きくな
り、温度勾配による磁壁の移動が小さくなって好ましく
ない。

【００３４】記録層３は、例えば５Ｋ Ｏｅ以上の大き
な保磁力と１００〜２５０℃の熱磁気記録に適したキュ
リー温度が必要である。

【００３５】中間層４は、再生時に磁壁移動層２と記録
層３の磁気的な結合が切れるように、例えば７０〜１５
０℃の低いキュリー温度Ｔｃ₃を持つ必要がある。

【００３６】磁壁移動層２の膜厚は１０〜２００ｎｍが
好ましい。１０ｎｍ以下では十分な再生信号振幅が得ら
れず、２００ｎｍ以上では記録ノイズが増大する。

【００３７】記録層３の膜厚は、１０〜４００ｎｍが好
ましい。１０ｎｍ以下では、磁壁移動層２の影響で記録
ノイズが増大し、４００ｎｍ以上では記録層３自体の浮
遊磁界で記録ノイズが増大する。

【００３８】中間層４の膜厚は、５〜３０ｎｍが好まし
い。５ｎｍ以下では、中間層４がキュリー温度Ｔｃ₃に
達しても交換結合が切れない可能性がある。３０ｎｍ以
上では、磁壁移動層２と記録層３の交換結合が弱くなっ
て、記録層３の磁区が磁壁移動層２に十分転写されず、
再生信号品質が劣化する。

【００３９】

【実施例】以下、実施例によって、本発明を具体的に説
明する。

【００４０】磁壁移動量の評価 本発明の記録媒体をセクターマークを有する基板上に成
膜し、記録再生実験を行なう。

【００４１】まず記録トラックを消去（一方向に着磁）
後、セクターマークの特定位置のピット信号をトリガー
にして１パルス記録を行い、孤立マークを形成する。再
生信号の波形はデジタルオシロスコープを用いて解析す
る。記録時に用いたセクターマークの特定位置のピット
信号を基準にして、再生信号波形立ち上がりおよび立ち
下がり位置（今回の評価ではピークの１／２高さになる
位置を選んだ）をタイムインターバルアナライザーを用
いて測定し、基準位置からの時間間隔を上記孤立マーク
の前エッジ位置および後エッジ位置を表す値とした。次
に、再生時のレーザパワーと印加磁界を変化させなが
ら、その時間間隔を測定した。

【００４２】ここで図３は、再生磁界を印加せず、再生
レーザパワーを初期値の１ｍＷから５ｍＷまで上昇させ
たときに得られる立ち上がり時間間隔（前エッジ）の変
化を再生パワー１ｍＷの値を基準にして示す。時間間隔
変化が大きくなることは、前エッジがセクターアーク特
定位置方向へ移動していることを示す。測定装置は、
（株）シバソク製ＬＭ５２０で、レーザ波長７８０ｎ
ｍ、対物レンズN.A.０．５３で、記録再生時の媒体線速
は約１０ｍ／ｓｅｃであった。記録した孤立マーク長さ
は、２μｍであった。

【００４３】ここでは、本発明の記録媒体（実施例１の
媒体）と従来の媒体（比較例１の媒体）とについて、測
定を行った。

【００４４】実施例１の媒体は、ポリカーボネイト基板
上に６５ｎｍのＳｉ₃Ｎ₄膜、６０ｎｍのＧｄＦｅ磁壁移
動層、１０ｎｍのＴｂＦｅ中間層、６０ｎｍのＴｂＦｅ
Ｃｏ記録層、６５ｎｍのＳｉ₃Ｎ₄膜を積層したものであ
る。

【００４５】その移動層の磁気特性は、Ｇｄ２０Ｆｅ８
０ａｔ％；Ｆｅセンス；保磁力０．１５Ｋ Ｏｅ；キュ
リー温度２５０℃であり、中間層の磁気特性は、Ｔｂ２
６Ｆｅ７４ａｔ％；Ｔｂセンス；保磁力２．０ＫＯｅ；
キュリー温度１３０℃であり、記録層の磁気特性は、Ｔ
ｂ２４Ｆｅ６６Ｃｏ１０ａｔ％；Ｔｂセンス；保磁力２
０Ｋ Ｏｅ；キュリー温度２３０℃である。

【００４６】また比較例１の記録媒体は、上記実施例１
の媒体で移動層と中間層を設けず、記録層だけを設けた
ものである。

【００４７】図３において、再生レーザパワーを上昇さ
せると、孤立マークの磁壁に近づく再生ビームスポット
は、そのビーム中心部方向に昇温する温度勾配を形成す
る。そして磁壁は高温部へと移動することで、前後のエ
ッジはより前方に（測定時間間隔がより短くなるよう
に）移動する。今回の測定では、時間間隔が１０ｎｓ短
くなるのは、０．１μｍ前方に移動したことに相当す
る。再生パワーを大きくするほど、形成される温度勾配
の大きさおよび領域がいずれも広がることから、温度勾
配により磁壁が移動できる層を有する実施例１の媒体で
はエッジの移動量が大きくなる。

【００４８】それに対して従来の記録層のみの比較例１
の媒体では、磁壁の移動は見られない。

【００４９】磁区拡大再生実験 上記の実施例１の媒体と比較例１の媒体をそれぞれ用い
て、以下の記録条件で微小マークを記録再生し、本発明
の光磁気媒体を用いたほうが大きな再生Ｃ／Ｎ値を得ら
れることを示す。

【００５０】前記の（株）シバソク製評価装置ＬＭ５２
０を用いて、記録媒体回転線速度１０ｍ／ｓｅｃ、記録
デューティ５０％で、記録マーク長さは０．６μｍであ
った（記録周波数１６．７ＭＨｚ）。

【００５１】実施例１の媒体では１０ｍＷの記録パワー
で、記録層のみの比較例１の媒体では６ｍＷの記録パワ
ーで記録デューティ５０％となった。

【００５２】再生信号の評価は、基準となる１ｍＷから
再生パワーを上昇させながら、スペクトラムアナライザ
ーによりＣ／Ｎ値を、オシロスコープにより再生信号振
幅を測定した。

【００５３】以下の表１に結果を示す。

【００５４】表１の結果から、再生パワーを大きくする
に連れて、再生信号の振幅も上昇することがわかる。し
かしながら、ノイズ成分も大きくなることから、Ｃ／Ｎ
値は変わらないのが普通である（比較例１の媒体の結果
参照）。しかしながら、本発明の媒体である実施例１の
媒体における結果では、再生パワーを１ｍＷから３ｍＷ
まで上昇させたときに、従来の媒体に比ベて再生信号振
幅の上昇が著しい。その結果、再生パワー２．５ｍＷお
よび３ｍＷでは、１ｍＷの時に比ベてＣ／Ｎ値が約３ｄ
Ｂ上昇した。

【００５５】このように本発明の媒体である実施例１の
媒体を用いて、再生パワー条件を選べば、微小磁区を拡
大し、再生信号振幅を増大させて、より大きなＣ／値を
得ることが可能なことが分かる。

【００５６】

【表１】 磁壁移動層の組成依存性を調べる実験 スパッタ法で、セクターマークを有するポリカーボネイ
ト基板上に、７５ｎｍのＳｉＣ膜、６５ｎｍのＧｄＦｅ
磁壁移動層、１５ｎｍのＤｙＦｅ中間層、８０ｎｍのＧ
ｄＴｂＦｅ記録層、７５ｎｍのＳｉＣを積層して、本発
明の記録媒体を２種作製した。すなわち、ＧｄＦｅ磁壁
移動層の組成だけを表２のように変えて、実施例２およ
び３の媒体を作製した。

【００５７】また、比較のため、実施例２および３の媒
体と同様の層構成で、面内飽和磁化優位の媒体（比較例
２の媒体）、垂直飽和磁化優位の媒体（比較例３および
４の媒体）および中間層のキュリー温度が記録層のキュ
リー温度と等しい媒体（比較例５の媒体）をそれぞれ作
製した。

【００５８】ここで、ＤｙＦｅ中間層は、Ｄｙ２０Ｆｅ
８０ａｔ％、Ｆｅセンス、保磁力１．５Ｋ Ｏｅ、キュ
リー温度１２０℃の磁気特性であり、記録層は、Ｇｄ１
８Ｔｂ８Ｆｅ７４ａｔ％、ＧｄＴｂセンス、保磁力６Ｋ
Ｏｅ、キュリー温度２００℃の磁気特性であった。

【００５９】

【表２】 これらの実施例および比較例の媒体について、前述の実
験方法と同様にして、磁壁移動量測定と磁区拡大再生の
実験を行なった。結果を表３に示す。ここで磁壁移動量
は共に最大となった３．５ｍＷの再生パワーでの値を示
す。磁区拡大再生では最大のＣ／Ｎ値と、このときの再
生パワー値を示す。

【００６０】表３に示した結果から、磁壁移動量が大き
く拡大再生が可能な移動層を有する媒体は、面内異方性
磁化成分の割合が、垂直成分に対して１０〜１００ａｔ
％の割合である実施例の媒体に限られることがわかる。
このように、ある程度の面内磁化成分を持つ組成を持つ
組成で移動が大きいのは、再生ビームスポットが形成す
る温度勾配に沿って（基板面垂直から面内方向への傾
斜）磁化が配向できる（基板面内方向に傾斜）ためと考
えられる。

【００６１】

【表３】 磁壁移動層の膜厚依存性を調べる実験 スパッタ法で、セクターマークを有するポリカーボネイ
ト基板上に、７０ｎｍのＡｌＮ膜、移動層としてＮｄＧ
ｄＦｅＣｏ膜、１０ｎｍのＧｄＨｏＦｅ中間層、４０ｎ
ｍのＤｙＦｅＣｏ記録層、７０ｎｍのＡｌＮ膜を積層し
て、本発明の記録媒体をいくつか作製した。すなわち、
ＮｄＧｄＦｅＣｏ磁壁移動層の膜厚だけを表４のように
変えて実施例４〜１０の媒体を作製した。

【００６２】なお、移動層ＮｄＧｄＦｅＣｏは、Ｎｄ５
Ｇｄ１５Ｆｅ７０Ｃｏ１０ａｔ％、Ｆｅセンス、保磁力
１５０ Ｏｅ、キュリー温度２３０℃の磁気特性であ
り、中間層ＧｄＨｏＦｅは、Ｇｄ２０Ｈｏ７Ｆｅ７３ａ
ｔ％、ＧｄＨｏセンス、保磁力１Ｋ Ｏｅ、キュリー温
度１４０℃の磁気特性である。

【００６３】記録層ＤｙＦｅＣｏは、Ｄｙ２２Ｆｅ６６
Ｃｏ１２ａｔ％、Ｆｅセンス、保磁力８Ｋ Ｏｅ、キュ
リー温度２００℃の磁気特性を示す。

【００６４】これら作製媒体について、前述の実験条件
で磁壁移動量測定を行なった。結果を表４に示す。な
お、その表では、デューティ５０％で０．６μｍのマー
クを記録できるパワー、および再生レーザーパワー３．
５ｍＷでの、前後のマークエッジの位置変化（いずれも
走査再生ビームスポットに近づく方向／前方に移動）を
示す。

【００６５】

【表４】 表４に示した結果から、移動層の膜厚を大きくするほ
ど、前・後エッジとも移動量が大きくなることが分か
る。ただし実施例５〜８の媒体では、連続マーク（マー
ク長さ１μｍ）を記録して、記録ノイズは小さく、Ｃ／
Ｎ値も４８ｄＢを超えたが、移動層厚さが４００ｎｍ以
上の実施例９〜１０は、記録ノイズが大きくなり、Ｃ／
Ｎ値は４０ｄＢ以下となった。

【００６６】中間層の効果を調ベる実験 スパッタ法で、セクターマークを有するポリカーボネイ
ト基板上に、８０ｎｍのＡｌ₂Ｏ₃膜、移動層として６０
ｎｍのＧｄＦｅＣｏ層、ＴｂＦｅＣｏの中間層を組成お
よび膜厚を変えて設け、次に、７０ｎｍのＴｂＦｅＣｏ
記録層、８０ｎｍのＡｌ₂Ｏ₃膜を積層して本発明の記録
媒体を作製した（実施例１１〜１７の媒体）。

【００６７】移動層ＧｄＦｅＣｏは、Ｇｄ２０Ｆｅ７０
Ｃｏ１０ａｔ％、Ｆｅセンス、保磁力１２０ Ｏｅ、キ
ュリー温度２８０℃、面内飽和磁化成分の垂直飽和磁化
成分に対する割合は６０％であった。記録層ＴｂＦｅＣ
ｏは、Ｔｂ２５Ｆｅ６３Ｃｏ１２ａｔ％、Ｔｂセンス、
保磁力１５Ｋ Ｏｅ、キュリー温度２４０℃であった。

【００６８】作製ディスクを用いて、前述の磁壁移動測
定の条件で測定実験を行なった。記録パワーは、１１ｍ
Ｗ、再生パワーは３．５ｍＷであった。結果を表５に示
す。

【００６９】

【表５】 表５の結果から、中間層のキュリー温度が低い媒体ほ
ど、同じ再生パワーでの移動量が大きいことが分かる。
中間層厚が５０ｎｍと大きい実施例７の媒体では、記録
ノイズが大きくなる。

【００７０】また中間層がない実施例１１の媒体では、
中間層の有する構成のものに比ベて移動量が小さくなる
ことが分かる。これは移動層が記録層／中間層の界面か
らの交換結合で固定されて動きにくくなるためである。

【００７１】再生磁界の効果を調べる実験 以上の移動量の測定時には、磁界を印加しなかった。し
かし磁壁の移動部では磁化の反転が起こっていることか
ら、再生時に磁界印加すれば、その反転を妨げたり、促
進する効果があると考えられる。そこで移動層の垂直異
方性を変えた媒体を作製し、再生時の印加磁界を変化さ
せて、移動量の大きさを測定した。

【００７２】記録媒体は次のように作製した。スパッタ
法で、セクターマークを有するポリカーボネイト基板上
に、６５ｎｍのＳｉ₃Ｎ₄膜、各種組成の４０ｎｍのＧｄ
Ｆｅ移動層（Ｆｅセンス、キュリー温度約２５０℃）、
２０ｎｍの膜厚の中間層ＴｂＦｅ（Ｔｂ１６Ｆｅ８４ａ
ｔ％、Ｆｅセンス、保磁力２Ｋ Ｏｅ、キュリー温度１
２０℃）、４０ｎｍの記録層（Ｔｂ１０Ｄｙ１０Ｆｅ７
０Ｃｏ１０ａｔ％、ＦｅＣｏセンス、保磁力１５Ｋ Ｏ
ｅ、キュリー温度２２０℃）、６５ｎｍのＳｉ₃Ｎ₄膜を
設けた（実施例１８、２０および２２の媒体）。また、
中間層がない以外はこれらと同様の媒体も作製した（実
施例１９、２１および２３の媒体）。

【００７３】次の表６に、作製媒体の移動層の特性を示
す（組成および磁気異方性）。

【００７４】

【表６】 次に、表６に示したいくつかの媒体に再生磁界を印加し
ながら前述の方法および条件で移動量の測定を行なっ
た。記録方向（＋）と消去方向（−）の両方向で５０
Ｏｅおよび１００ Ｏｅ、そして磁界なし、という５つ
の条件でその測定を行なった。その結果を表７に示す。
なお測定は、記録パワー１１ｍＷ、再生パワー３．５ｍ
Ｗで行なった。

【００７５】

【表７】 表７の結果から、移動層の面内異方性が大きい実施例１
８〜２１のディスクは、再生磁界の影響が小さいことが
分かる。移動量の大きい実施例２０および２１では、記
録方向（磁区を広げる方向）に磁界を印加すると移動量
は大きくなる傾向を示した。また中間層のない実施例２
１のディスクでは、磁界印加で移動量が小さくなる傾向
が見られた。

【００７６】これを磁壁移動層の垂直磁気異方性と対応
させて整理するとつぎのようになる。

【００７７】垂直磁気異方性の大きい移動層（実施例２
２および２３の媒体のもの）では、再生磁界が垂直方向
に加えられると、やや面内に傾いて移動した磁壁が、垂
直方向に戻されるので移動量は小さくなる。移動量が大
きい組成（実施例２０および２１の媒体）でも、中間層
のないもの（実施例２１の媒体）は、移動層と記録層界
面が交換結合しているので、磁壁の移動は起こらず、再
生磁界が垂直方向に加わると磁壁は磁性層界面を基準に
垂直方向に配向する。その結果、移動量は小さくなる。

【００７８】そこで実際の情報記録に際しては、光ヘッ
ドからの漏れ磁界、記録磁性層からの浮遊磁界などを考
慮して、再生時には実質的に移動層に磁界が印加されな
いようにするとよい。

【００７９】次に、上記実施例１８〜２３の媒体につい
て、磁区拡大再生実験と同様の条件で連続マークの記録
再生実験を行なった（記録マーク長さ０．６μｍ、記録
パワーはデューティが５０％となる７〜１１ｍＷ、再生
パワーは３．５ｍＷ）。同様に再生磁界を変えながら、
Ｃ／Ｎ値とジッターを測定した。この結果を表８に示
す。

【００８０】表８に示した結果から、ジッター値は、い
ずれの媒体とも再生磁界がゼロ付近で最小になっている
ことがわかる。得られるＣ／Ｎ値よりもジッター値の方
が再生磁界による変化が大きいので、再生時のレーザパ
ワー値および印加磁界を変えながら再生信号のジッタ一
値を最小になるよう調整すれば良好な再生を行うことが
できる。

【００８１】

【表８】

【００８２】

【発明の効果】上述したように、透明基板上に温度勾配
によって磁区の動きやすい移動層および記録層が適宜中
間層を介して積層された本発明の光磁気記録媒体におい
て、移動層の磁気異方性や膜厚などを最適化し、再生時
に再生磁界や再生パワーなどを最適化することで、記録
された微小マークを良好に再生することが可能になる。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の光磁気記録媒体の１例の構成を示す模
式的断面図である。

【図２】本発明の光磁気記録媒体の別の例の構成を示す
模式的断面図である。

【図３】本発明および従来の記録媒体における再生レー
ザパワーと記録磁区の移動値の関係を示すグラフであ
る。

【符号の説明】

１ 透光性基板（透明基板） ２ 第１磁性層（磁壁移動層） ３ 第２磁性層（記録層） ４ 第３磁性層（中間層）

Claims (5)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】 基板上に少なくとも第１磁性層および第
   ２磁性層が積層形成されていて、第１および第２磁性層
   が次の２式、 【数１】Ｈｃ₁＜Ｈｃ₂ 【数２】Ｔｃ₁＞Ｔｃ₂ （上記式中、Ｈｃ₁およびＨｃ₂はそれぞれ第１磁性層お
   よび第２磁性層の保磁力、Ｔｃ₁およびＴｃ₂はそれぞれ
   第１および第２磁性層のキュリー温度を示す。）の条件
   を満足し、しかも第１磁性層は、基板面内方向の着磁飽
   和磁化の大きさが垂直方向成分に対し１０％〜１００％
   であって垂直方向および面内方向の２軸異方性を持つこ
   とを特徴とする光磁気記録媒体。
2. 【請求項２】 第１および第２磁性層の間に下記式の条
   件を満足する第３磁性層が設けられている請求項１記載
   の光磁気記録媒体。 【数３】Ｔｃ₃＜Ｔｃ₂ （上記式中、Ｔｃ₃は第３磁性層のキュリー温度を示
   す。）
3. 【請求項３】 第１磁性層が、希土類−遷移金属合金系
   であって遷移金属の副格子磁化優位である請求項１また
   は２記載の光磁気記録媒体。
4. 【請求項４】 請求項１ないし３のいずれかに記載の光
   磁気記録媒体を用い、該記録媒体に予め記録されたテス
   トパターンを再生磁界を変えながら再生して信号ジッタ
   ーの最小となる再生磁界を求め、その再生磁界を印加し
   て再生を行う光磁気記録再生方法。
5. 【請求項５】 請求項１ないし３のいずれかに記載の光
   磁気記録媒体を用い、該記録媒体に予め記録されたテス
   トパターンを再生磁界を変えながら再生して、第１磁性
   層にかかる磁界が実質的にゼロとなるような再生磁界を
   求め、その再生磁界を印加して再生を行う光磁気記録再
   生方法。