JPH08182663A - マルチ断層の磁気共鳴方法及び装置 - Google Patents
マルチ断層の磁気共鳴方法及び装置Info
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- JPH08182663A JPH08182663A JP7256592A JP25659295A JPH08182663A JP H08182663 A JPH08182663 A JP H08182663A JP 7256592 A JP7256592 A JP 7256592A JP 25659295 A JP25659295 A JP 25659295A JP H08182663 A JPH08182663 A JP H08182663A
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- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
- G01R33/4833—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy using spatially selective excitation of the volume of interest, e.g. selecting non-orthogonal or inclined slices
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- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
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Abstract
(57)【要約】
【課題】 本発明は縞状のアーティファクトの発生を防
止する磁気共鳴方法及び装置の提供を目的とする。 【解決手段】 本発明の磁気共鳴方法は再生断層の核磁
化分布は空間的に相互に隣接し、再生断層の両側にある
測定断層から生じ種々のサイクルで得られる磁気共鳴信
号から再生される多数のサイクルからなり：磁気共鳴信
号の取得中に動作的な傾斜磁場の傾斜の方向は、全ての
サイクル全体に生じる方向が３６０°の角度範囲に亘り
分布され、方向の差はサイクルに関係した測定断層のグ
ループの間の偏位が大きくなるに従って大きくなるよう
サイクル間で変えられ；再生断層から僅かな距離にある
測定断層からの磁気共鳴信号、又は、磁気共鳴信号から
得られた投影データは、再生断層からより離れた距離に
ある測定断層からの磁気共鳴信号、又は、投影データの
重み係数よりも大きい重み係数で再生される。
止する磁気共鳴方法及び装置の提供を目的とする。 【解決手段】 本発明の磁気共鳴方法は再生断層の核磁
化分布は空間的に相互に隣接し、再生断層の両側にある
測定断層から生じ種々のサイクルで得られる磁気共鳴信
号から再生される多数のサイクルからなり：磁気共鳴信
号の取得中に動作的な傾斜磁場の傾斜の方向は、全ての
サイクル全体に生じる方向が３６０°の角度範囲に亘り
分布され、方向の差はサイクルに関係した測定断層のグ
ループの間の偏位が大きくなるに従って大きくなるよう
サイクル間で変えられ；再生断層から僅かな距離にある
測定断層からの磁気共鳴信号、又は、磁気共鳴信号から
得られた投影データは、再生断層からより離れた距離に
ある測定断層からの磁気共鳴信号、又は、投影データの
重み係数よりも大きい重み係数で再生される。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、各サイクルで、核
磁化は互いに離間し夫々のグループを形成する複数の測
定断層において連続的に励起され、少なくとも一つの傾
斜磁場の影響下で発生された磁気共鳴信号が得られ；別
々のサイクルで励起された上記測定断層のグループは、
一つのサイクルで励起された測定断層の間の距離よりも
小さい相互に空間的な偏位を表わし；上記傾斜磁場は一
のサイクルと別のサイクルの間で変えられ；再生断層の
核磁化の分布は、空間的に相互に隣接し上記再生断層の
両側にある測定断層から生じ種々のサイクルで得られる
上記磁気共鳴信号から再生される、多数のサイクルから
なる磁気共鳴方法に係る。
磁化は互いに離間し夫々のグループを形成する複数の測
定断層において連続的に励起され、少なくとも一つの傾
斜磁場の影響下で発生された磁気共鳴信号が得られ；別
々のサイクルで励起された上記測定断層のグループは、
一つのサイクルで励起された測定断層の間の距離よりも
小さい相互に空間的な偏位を表わし；上記傾斜磁場は一
のサイクルと別のサイクルの間で変えられ；再生断層の
核磁化の分布は、空間的に相互に隣接し上記再生断層の
両側にある測定断層から生じ種々のサイクルで得られる
上記磁気共鳴信号から再生される、多数のサイクルから
なる磁気共鳴方法に係る。
【０００２】本発明は、上記方法を実施する装置にも関
連する。
連する。
【０００３】
【従来の技術】マルチ断層ＭＲ（磁気共鳴）法は、多数
の平行した断層のＭＲデータが単一断層のＭＲデータの
取得に必要とされる時間的周期と実際的に同一の時間的
周期で得られる利点がある。一のサイクル内で連続的に
励起される断層は、同一サイクル内の断層において核磁
化の再発的な励起を回避するため相互に離して置かれて
いる。この理由は、従来のマルチ断層ＭＲ法において、
核磁化の分布が断層と断層の間のギャップに再生される
可能性があるからである。
の平行した断層のＭＲデータが単一断層のＭＲデータの
取得に必要とされる時間的周期と実際的に同一の時間的
周期で得られる利点がある。一のサイクル内で連続的に
励起される断層は、同一サイクル内の断層において核磁
化の再発的な励起を回避するため相互に離して置かれて
いる。この理由は、従来のマルチ断層ＭＲ法において、
核磁化の分布が断層と断層の間のギャップに再生される
可能性があるからである。
【０００４】かかる欠点は、ドイツ国特許第41 37 270
号明細書（＝米国特許第5,298,862号明細書）によって
周知の上記方法により回避される。これは、上記方法の
場合、一のサイクルから別のサイクルの間で相互に僅か
に偏位した測定断層のグループが励起され、サイクル数
で分割された上記偏位はグループ内の二つの測定断層の
間の距離に対応する。再生断層と呼ばれる断層内の核磁
化の再生は、異なるサイクルで励起され、相互に空間的
に僅かに偏位した断層から得られたＭＲ信号を用いて実
施され；換言すると、再生断層内の核磁化の分布は、空
間的に僅かに偏位し、相互に重なる測定断層の核磁化の
分布の平均値に対応する。
号明細書（＝米国特許第5,298,862号明細書）によって
周知の上記方法により回避される。これは、上記方法の
場合、一のサイクルから別のサイクルの間で相互に僅か
に偏位した測定断層のグループが励起され、サイクル数
で分割された上記偏位はグループ内の二つの測定断層の
間の距離に対応する。再生断層と呼ばれる断層内の核磁
化の再生は、異なるサイクルで励起され、相互に空間的
に僅かに偏位した断層から得られたＭＲ信号を用いて実
施され；換言すると、再生断層内の核磁化の分布は、空
間的に僅かに偏位し、相互に重なる測定断層の核磁化の
分布の平均値に対応する。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】従来の方法において、
傾斜磁場、即ち、測定断層の核磁化の励起と、かかる測
定断層からのＭＲ信号の取得との間で動作的である所謂
位相符号化傾斜は、一のサイクルから別のサイクルの間
で変えられる。このような所謂２ＤＦ法によれば、断層
の微細な構造だけがＭＲ信号に影響を与えるので、ＭＲ
信号は位相符号化傾斜が大きくなるに従って小さくなる
ことが周知である。従って、ゼロと一致する位相符号化
傾斜により測定された測定断層は、この測定断層が再生
断層と同じ位置を有するかどうか、或いは、測定断層が
再生断層に関し断層の厚さの半分偏位しているかどうか
とは無関係に、再生断層に対し定められた核磁化の分布
に最大の影響を与える。これにより不所望な画像が生じ
る。
傾斜磁場、即ち、測定断層の核磁化の励起と、かかる測
定断層からのＭＲ信号の取得との間で動作的である所謂
位相符号化傾斜は、一のサイクルから別のサイクルの間
で変えられる。このような所謂２ＤＦ法によれば、断層
の微細な構造だけがＭＲ信号に影響を与えるので、ＭＲ
信号は位相符号化傾斜が大きくなるに従って小さくなる
ことが周知である。従って、ゼロと一致する位相符号化
傾斜により測定された測定断層は、この測定断層が再生
断層と同じ位置を有するかどうか、或いは、測定断層が
再生断層に関し断層の厚さの半分偏位しているかどうか
とは無関係に、再生断層に対し定められた核磁化の分布
に最大の影響を与える。これにより不所望な画像が生じ
る。
【０００６】本発明の目的は、この点に関し上記方法を
改良することである。
改良することである。
【０００７】
【課題を解決するための手段】本発明によれば、上記目
的は、上記磁気共鳴信号の取得中に動作的な上記傾斜磁
場の傾斜の方向は、全てのサイクル全体に生じる上記方
向が３６０°の角度範囲に亘り分布され、上記方向の差
は上記サイクルに関係した上記測定断層のグループの間
の偏位が大きくなるに従って大きくなるよう一のサイク
ルと別のサイクルの間で変えられ；上記再生断層から僅
かな距離にある測定断層からの上記磁気共鳴信号は、上
記再生断層からより離れた距離にある測定断層からの上
記磁気共鳴信号の重み係数よりも大きい重み係数で再生
される本発明の磁気共鳴方法によって実現される。
的は、上記磁気共鳴信号の取得中に動作的な上記傾斜磁
場の傾斜の方向は、全てのサイクル全体に生じる上記方
向が３６０°の角度範囲に亘り分布され、上記方向の差
は上記サイクルに関係した上記測定断層のグループの間
の偏位が大きくなるに従って大きくなるよう一のサイク
ルと別のサイクルの間で変えられ；上記再生断層から僅
かな距離にある測定断層からの上記磁気共鳴信号は、上
記再生断層からより離れた距離にある測定断層からの上
記磁気共鳴信号の重み係数よりも大きい重み係数で再生
される本発明の磁気共鳴方法によって実現される。
【０００８】本発明は、２ＤＦ法の代わりに、核磁化の
励起後、方向が一つのサイクルと別のサイクルの間で変
えられる読み出し傾斜の他に如何なる位相符号化傾斜も
適用されない所謂投影−再生法を利用する。本発明の方
法によれば、各ＭＲ信号の取得中に、所謂ｋ−空間でパ
スが辿られ、そのパスは、低い空間周波数、即ち、断層
内の大きい画像の構造に関係したゼロ点に達する。この
結果として、２ＤＦ法とは異なり、全てのＭＲ信号は、
検査区域内の大きい構造に関する情報を更に含んでいる
ので（最初に）同一の重みを有する。
励起後、方向が一つのサイクルと別のサイクルの間で変
えられる読み出し傾斜の他に如何なる位相符号化傾斜も
適用されない所謂投影−再生法を利用する。本発明の方
法によれば、各ＭＲ信号の取得中に、所謂ｋ−空間でパ
スが辿られ、そのパスは、低い空間周波数、即ち、断層
内の大きい画像の構造に関係したゼロ点に達する。この
結果として、２ＤＦ法とは異なり、全てのＭＲ信号は、
検査区域内の大きい構造に関する情報を更に含んでいる
ので（最初に）同一の重みを有する。
【０００９】ＭＲ信号、又は、ＭＲ信号からフーリエ逆
変換により得られＭＲ信号のスペクトルに対応する投影
データは、かくして、再生断層と、投影データが得られ
る測定断層との間の距離に従って重み付けされるので、
再生断層の位置に最も一致する位置にある測定断層は、
中心が再生断層の縁にある測定断層よりも重く重み付け
される。たとえ、再生断層の核磁化の分布が、相互に空
間的に僅かに偏位している測定断層から得られた信号又
はデータから抽出されるとしても、上記の如く再生され
た核磁化の分布は、再生断層の位置を占める測定断層に
おいて得られた核磁化の分布に正確に一致する。
変換により得られＭＲ信号のスペクトルに対応する投影
データは、かくして、再生断層と、投影データが得られ
る測定断層との間の距離に従って重み付けされるので、
再生断層の位置に最も一致する位置にある測定断層は、
中心が再生断層の縁にある測定断層よりも重く重み付け
される。たとえ、再生断層の核磁化の分布が、相互に空
間的に僅かに偏位している測定断層から得られた信号又
はデータから抽出されるとしても、上記の如く再生され
た核磁化の分布は、再生断層の位置を占める測定断層に
おいて得られた核磁化の分布に正確に一致する。
【００１０】本発明の好ましい一実施例において、上記
重み係数は、相互に少なくとも略１８０°逸れた上記傾
斜磁場の方向で得られた磁気共鳴信号に対し、上記重み
係数の合計が少なくとも実質的に一定であるよう選択さ
れる。本発明の測定断層の全体の傾斜方向の分布と組み
合わされて、本発明の一実施例によれば、特定の方向が
他の方向に対し強調されている場合に投影−再生方法に
おいて本質的に生じる可能性のある縞状のアーティファ
クトの発生が防止される。
重み係数は、相互に少なくとも略１８０°逸れた上記傾
斜磁場の方向で得られた磁気共鳴信号に対し、上記重み
係数の合計が少なくとも実質的に一定であるよう選択さ
れる。本発明の測定断層の全体の傾斜方向の分布と組み
合わされて、本発明の一実施例によれば、特定の方向が
他の方向に対し強調されている場合に投影−再生方法に
おいて本質的に生じる可能性のある縞状のアーティファ
クトの発生が防止される。
【００１１】ラッシェ(Rasche)等による刊行物：“螺旋
状の画像化における改良形メクゥイジション及び再生法
(Improved Mecquisition and Reconstruction schemes
in Helical Imaging) ”、第２回ＳＭＲ会議予稿集、７
８７ページ（１９９４年）から、ＭＲ信号、又は、ＭＲ
信号から得られた投影データを種々の傾斜方向に対し重
み付けすることが周知であることに注意する必要があ
る。しかし、この刊行物に記載された方法は、マルチ断
層法ではなく、単一で空間的に確定されているが、（例
えば、流入する対照媒体に起因して）時間的に変化する
断層が検査される断層撮影法に関連する。
状の画像化における改良形メクゥイジション及び再生法
(Improved Mecquisition and Reconstruction schemes
in Helical Imaging) ”、第２回ＳＭＲ会議予稿集、７
８７ページ（１９９４年）から、ＭＲ信号、又は、ＭＲ
信号から得られた投影データを種々の傾斜方向に対し重
み付けすることが周知であることに注意する必要があ
る。しかし、この刊行物に記載された方法は、マルチ断
層法ではなく、単一で空間的に確定されているが、（例
えば、流入する対照媒体に起因して）時間的に変化する
断層が検査される断層撮影法に関連する。
【００１２】上記方法を実施する装置は、引続き生じる
磁気共鳴信号を受けると共に、検査区域の種々の断層の
核磁化を励起させるため磁気無線周波パルスを発生させ
る無線周波数コイル装置と；上記無線周波パルスの中心
周波数を定める周波数制御可能発振器と；上記磁気共鳴
信号の取得中と共に上記無線周波パルスの間に傾斜磁場
を発生させる傾斜コイル装置と；予め設定された位置を
有する再生断層内で上記磁気共鳴信号から核磁化の分布
を再生する再生装置と；上記無線周波パルス及び上記傾
斜磁場の時間的な変化を制御するプログラム可能制御装
置とからなる装置である。本発明によれば、上記制御装
置は：各測定断層に対する各サイクル中に、一の測定断
層と別の測定断層の間で第１の大きさのステップで変え
られる中心周波数を有する少なくとも一つの無線周波パ
ルスが発生され、上記磁気共鳴信号は同一の方向に延在
する上記傾斜磁場の傾斜のある上記測定断層から得ら
れ；一のサイクルから別のサイクルの間に、上記無線周
波パルスの中心周波数は、上記第１の大きさよりも小さ
い大きさのステップで相互に偏位させられ、上記磁気共
鳴信号の取得中に動作的である上記傾斜の方向は、全て
のサイクル全体の間に生じる方向が３６０°の角度範囲
に亘り分布されるよう変えられ；上記再生装置は、上記
再生断層から僅かな距離にある測定断層からの上記磁気
共鳴装置が上記再生断層からより離れた距離にある測定
断層からの上記磁気共鳴信号の重み係数よりも大きい重
み係数で再生されるべく構成されるようプログラムされ
ることを特徴とする。
磁気共鳴信号を受けると共に、検査区域の種々の断層の
核磁化を励起させるため磁気無線周波パルスを発生させ
る無線周波数コイル装置と；上記無線周波パルスの中心
周波数を定める周波数制御可能発振器と；上記磁気共鳴
信号の取得中と共に上記無線周波パルスの間に傾斜磁場
を発生させる傾斜コイル装置と；予め設定された位置を
有する再生断層内で上記磁気共鳴信号から核磁化の分布
を再生する再生装置と；上記無線周波パルス及び上記傾
斜磁場の時間的な変化を制御するプログラム可能制御装
置とからなる装置である。本発明によれば、上記制御装
置は：各測定断層に対する各サイクル中に、一の測定断
層と別の測定断層の間で第１の大きさのステップで変え
られる中心周波数を有する少なくとも一つの無線周波パ
ルスが発生され、上記磁気共鳴信号は同一の方向に延在
する上記傾斜磁場の傾斜のある上記測定断層から得ら
れ；一のサイクルから別のサイクルの間に、上記無線周
波パルスの中心周波数は、上記第１の大きさよりも小さ
い大きさのステップで相互に偏位させられ、上記磁気共
鳴信号の取得中に動作的である上記傾斜の方向は、全て
のサイクル全体の間に生じる方向が３６０°の角度範囲
に亘り分布されるよう変えられ；上記再生装置は、上記
再生断層から僅かな距離にある測定断層からの上記磁気
共鳴装置が上記再生断層からより離れた距離にある測定
断層からの上記磁気共鳴信号の重み係数よりも大きい重
み係数で再生されるべく構成されるようプログラムされ
ることを特徴とする。
【００１３】
【発明の実施の形態】以下、添付図面を参照して本発明
の実施例を詳細に説明する。図１に概略的に示されてい
るＭＲ装置は４本のコイル１よりなる均一の静磁場を発
生させる装置よりなり、上記磁場の強度は数十テスラか
ら数テスラの大きさのオーダーである。検査される患者
１０は上記コイル内のテーブル上部に載せられている。
の実施例を詳細に説明する。図１に概略的に示されてい
るＭＲ装置は４本のコイル１よりなる均一の静磁場を発
生させる装置よりなり、上記磁場の強度は数十テスラか
ら数テスラの大きさのオーダーである。検査される患者
１０は上記コイル内のテーブル上部に載せられている。
【００１４】ｚ方向に延在しｚ方向に線形に変化する磁
場Ｇz を発生させるため、４本のコイル３が球体の表面
２に配置されている。更に、ｚ方向に延在するが、ｘ方
向（垂直方向）に線形に変化する磁場Ｇx を発生させる
ため、４本のコイル７が設けられている。ｚ方向に延在
し、ｙ方向（図１の紙面に垂直方向）に線形に変化する
磁場Ｇy は、コイル７と同一であり、コイル７に対し９
０°オフセットするよう配置された４本のコイル５によ
って発生される。コイル５は、その中の２本しか同図で
見ることはできない。傾斜コイルによって発生された磁
場は、以下、「傾斜磁場」又は単に「傾斜」と呼ぶ。傾
斜磁場を発生させるための３組のコイル装置３、５、７
の各々は、球面２に対し対称的に配置されているので、
球の中心の場の強さは、静的、均一なコイル１の磁場だ
けによって決められる。
場Ｇz を発生させるため、４本のコイル３が球体の表面
２に配置されている。更に、ｚ方向に延在するが、ｘ方
向（垂直方向）に線形に変化する磁場Ｇx を発生させる
ため、４本のコイル７が設けられている。ｚ方向に延在
し、ｙ方向（図１の紙面に垂直方向）に線形に変化する
磁場Ｇy は、コイル７と同一であり、コイル７に対し９
０°オフセットするよう配置された４本のコイル５によ
って発生される。コイル５は、その中の２本しか同図で
見ることはできない。傾斜コイルによって発生された磁
場は、以下、「傾斜磁場」又は単に「傾斜」と呼ぶ。傾
斜磁場を発生させるための３組のコイル装置３、５、７
の各々は、球面２に対し対称的に配置されているので、
球の中心の場の強さは、静的、均一なコイル１の磁場だ
けによって決められる。
【００１５】静的、均一な磁場の向きに対し垂直な方向
（即ち、ｚ方向に垂直な方向）に延在する本質的に均一
な無線周波磁場を発生させる無線周波（ＲＦ）コイル１
１が更に設けられている。図２に示されているように、
無線周波コイル１１は、スイッチ８を介して、発振器６
又は受信器９に任意に接続することが可能である。同図
に示されたスイッチの位置で、無線周波コイル１１は、
検査区域で発生されたＭＲ信号を受けるため使用され得
る。しかし、ＭＲ信号を受信するため、図１に図示され
ていない別個の無線周波受信コイルを代わりに使用して
もよい。
（即ち、ｚ方向に垂直な方向）に延在する本質的に均一
な無線周波磁場を発生させる無線周波（ＲＦ）コイル１
１が更に設けられている。図２に示されているように、
無線周波コイル１１は、スイッチ８を介して、発振器６
又は受信器９に任意に接続することが可能である。同図
に示されたスイッチの位置で、無線周波コイル１１は、
検査区域で発生されたＭＲ信号を受けるため使用され得
る。しかし、ＭＲ信号を受信するため、図１に図示され
ていない別個の無線周波受信コイルを代わりに使用して
もよい。
【００１６】無線周波パルスの時間的な位置、その帯域
幅、及び、その中心周波数は、傾斜磁場Ｇx 、Ｇy 及び
Ｇz の時間的な変化と共にコイル１を流れる電流を制御
する制御装置１２を用いて制御することが可能である。
更に、以下、「再生断層」と呼ぶ断層、或いは、幾つか
の再生断層内の核磁化の分布をＭＲ信号から再生し得る
再生装置１３が出力装置１４を介して再生するため設け
られている。
幅、及び、その中心周波数は、傾斜磁場Ｇx 、Ｇy 及び
Ｇz の時間的な変化と共にコイル１を流れる電流を制御
する制御装置１２を用いて制御することが可能である。
更に、以下、「再生断層」と呼ぶ断層、或いは、幾つか
の再生断層内の核磁化の分布をＭＲ信号から再生し得る
再生装置１３が出力装置１４を介して再生するため設け
られている。
【００１７】図３の左半分及び右半分には、異なる励起
サイクル中に動作的である本発明の二つのシーケンス内
の種々の信号の位置及び時間的変化が示されている。同
図における最初のラインは、無線周波パルスＲＦのエン
ベロープの位置及び時間的変化を示している。２番目か
ら４番目までのラインは、三つの傾斜磁場の変化を示し
ている。２番目のラインは、無線周波パルスＲＦの間で
動作的であり、例えば、ｚ方向（Ｇs ＝Ｇz ）に延在す
る傾斜場Ｇs の変化を示し、３番目及び４番目のライン
は、ＭＲ信号（５番目のラインに示されている）の取得
中に動作的であり、従って、「読み出し傾斜」Ｇr1及び
Ｇr2と呼ばれる二つの磁気傾斜場の変化が示されてい
る。
サイクル中に動作的である本発明の二つのシーケンス内
の種々の信号の位置及び時間的変化が示されている。同
図における最初のラインは、無線周波パルスＲＦのエン
ベロープの位置及び時間的変化を示している。２番目か
ら４番目までのラインは、三つの傾斜磁場の変化を示し
ている。２番目のラインは、無線周波パルスＲＦの間で
動作的であり、例えば、ｚ方向（Ｇs ＝Ｇz ）に延在す
る傾斜場Ｇs の変化を示し、３番目及び４番目のライン
は、ＭＲ信号（５番目のラインに示されている）の取得
中に動作的であり、従って、「読み出し傾斜」Ｇr1及び
Ｇr2と呼ばれる二つの磁気傾斜場の変化が示されてい
る。
【００１８】パルスＲＦの間に動作的である傾斜Ｇ
s は、位置が無線周波パルスの中心周波数に依存する所
定の断層（以下、この断層を区別するため「測定断層」
と呼び、一方、引き続いて核磁化の分布が再生される断
層は、「再生断層」と呼ぶ）だけで核磁化が排他的に励
起されることを保証する。かくして発生された磁気共鳴
信号は、例えば、Ｇr1＝Ｇx 及びＧr2＝Ｇy のように傾
斜Ｇs ＝Ｇz と垂直に延在する読み出し傾斜Ｇr1，Ｇr2
を構成する３個のセグメントの中の２番目の間で得られ
る。読み出し傾斜Ｇr1及びＧr2の第１のセグメントは、
第２のセグメントと反対の極性を有し、第１のセグメン
トに亘る時間積分は第２のセグメントに亘る時間積分の
半分に過ぎない。従って、ｋ−空間のＭＲ信号が得られ
る際に、直線のパスは第２のセグメントの中央において
ｋ−空間のゼロ点を通過することになるので、ＭＲ信号
はその時点で最大値に到達させられる。第２のセグメン
トに続く第３のセグメントは、関係する読み出し傾斜の
三つのセグメント全体に亘る時間積分が常に一定である
よう釣り合わされる。
s は、位置が無線周波パルスの中心周波数に依存する所
定の断層（以下、この断層を区別するため「測定断層」
と呼び、一方、引き続いて核磁化の分布が再生される断
層は、「再生断層」と呼ぶ）だけで核磁化が排他的に励
起されることを保証する。かくして発生された磁気共鳴
信号は、例えば、Ｇr1＝Ｇx 及びＧr2＝Ｇy のように傾
斜Ｇs ＝Ｇz と垂直に延在する読み出し傾斜Ｇr1，Ｇr2
を構成する３個のセグメントの中の２番目の間で得られ
る。読み出し傾斜Ｇr1及びＧr2の第１のセグメントは、
第２のセグメントと反対の極性を有し、第１のセグメン
トに亘る時間積分は第２のセグメントに亘る時間積分の
半分に過ぎない。従って、ｋ−空間のＭＲ信号が得られ
る際に、直線のパスは第２のセグメントの中央において
ｋ−空間のゼロ点を通過することになるので、ＭＲ信号
はその時点で最大値に到達させられる。第２のセグメン
トに続く第３のセグメントは、関係する読み出し傾斜の
三つのセグメント全体に亘る時間積分が常に一定である
よう釣り合わされる。
【００１９】図３の左側に示されたシーケンスは、関係
するサイクルで励起されるべき断層の数に従って繰り返
され、即ち、励起されるべきｓ個の断層に対し、１サイ
クル当たりｓ個のシーケンスが発生される。繰り返しの
間に、発振器６から供給されたパルスＲＦの中心周波数
だけが、パルスＲＦの帯域幅よりも大きくされるべき大
きさｄｆのステップで変えられる。かくして、１サイク
ルの間に励起された断層は、互いに偏位し、互いに重な
ることはない。断層の核磁化は１サイクル中の一つのシ
ーケンスだけによって励起されることを保証する必要が
ある。
するサイクルで励起されるべき断層の数に従って繰り返
され、即ち、励起されるべきｓ個の断層に対し、１サイ
クル当たりｓ個のシーケンスが発生される。繰り返しの
間に、発振器６から供給されたパルスＲＦの中心周波数
だけが、パルスＲＦの帯域幅よりも大きくされるべき大
きさｄｆのステップで変えられる。かくして、１サイク
ルの間に励起された断層は、互いに偏位し、互いに重な
ることはない。断層の核磁化は１サイクル中の一つのシ
ーケンスだけによって励起されることを保証する必要が
ある。
【００２０】次のサイクルは、二つの点で夫々の先のサ
イクルから得られる： ａ）一のサイクルと別のサイクルの間で、無線周波パル
スの中心周波数は量Δｆによって変えられ、ここで、Δ
ｆ＝ｄｆ／Ｎであり、Ｎはサイクル数である。しかしな
がら、無線周波パルスの中心周波数の間の周波数間隔ｄ
ｆは、同一に保たれる。 ｂ）一のサイクルと別のサイクルの間で読み出し傾斜の
方向も変えられる。読み出し傾斜の方向の変化は、第２
のセグメント中に（従って、第１のセグメント中にも）
二つの傾斜Ｇr1又はＧr2の中の少なくとも一方の大きさ
及び／又は極性の変化によって生じ；このため、Ｇr1及
びＧr2は、互いに直交して延在していることにより方向
の変化が生ずる。核磁化の分布がＮ個のＭＲ信号から再
生されるべき場合、方向の変化は３６０°／Ｎになる。
イクルから得られる： ａ）一のサイクルと別のサイクルの間で、無線周波パル
スの中心周波数は量Δｆによって変えられ、ここで、Δ
ｆ＝ｄｆ／Ｎであり、Ｎはサイクル数である。しかしな
がら、無線周波パルスの中心周波数の間の周波数間隔ｄ
ｆは、同一に保たれる。 ｂ）一のサイクルと別のサイクルの間で読み出し傾斜の
方向も変えられる。読み出し傾斜の方向の変化は、第２
のセグメント中に（従って、第１のセグメント中にも）
二つの傾斜Ｇr1又はＧr2の中の少なくとも一方の大きさ
及び／又は極性の変化によって生じ；このため、Ｇr1及
びＧr2は、互いに直交して延在していることにより方向
の変化が生ずる。核磁化の分布がＮ個のＭＲ信号から再
生されるべき場合、方向の変化は３６０°／Ｎになる。
【００２１】読み出し傾斜Ｇr1，Ｇr2の方向及び周波数
変化、又は、ｄｚ／Ｎにより得られる励起された測定断
層の空間的な偏位は、測定断層の偏位が増加するのに応
じて読み出し傾斜の方向の変化が単調に増加又は減少す
るよう、互いに関係付けられる必要がある。図４は３通
りの別個のサイクルに対し核磁化が連続的に励起された
断層の位置を示している。第１行は第１のサイクル中の
上記断層の位置を示し、第２行は約ｎ／２サイクル後の
状況を示し、最後の行はｎ番目のサイクル、即ち、最後
のサイクルの状況を表わしている。１サイクル中に励起
された二つの隣接する断層の間の距離、即ち、それらの
中心平面の間の距離はｄｚに達する。この距離は全サイ
クルの間維持される。しかし、一のサイクルから別のサ
イクルの間に、全ての断層は、その前の位置に対しｄｚ
／Ｎの量で偏位しているので、サイクル数の半分の経過
後、励起された断層のグループの中の最初の断層は、第
１のサイクル中に第１と第２の断層の間の略中程の位置
にある。最後のサイクルにおいて、上記グループの最初
の断層は、第１のサイクル中で第２の断層が占めていた
位置に実質的に達する。
変化、又は、ｄｚ／Ｎにより得られる励起された測定断
層の空間的な偏位は、測定断層の偏位が増加するのに応
じて読み出し傾斜の方向の変化が単調に増加又は減少す
るよう、互いに関係付けられる必要がある。図４は３通
りの別個のサイクルに対し核磁化が連続的に励起された
断層の位置を示している。第１行は第１のサイクル中の
上記断層の位置を示し、第２行は約ｎ／２サイクル後の
状況を示し、最後の行はｎ番目のサイクル、即ち、最後
のサイクルの状況を表わしている。１サイクル中に励起
された二つの隣接する断層の間の距離、即ち、それらの
中心平面の間の距離はｄｚに達する。この距離は全サイ
クルの間維持される。しかし、一のサイクルから別のサ
イクルの間に、全ての断層は、その前の位置に対しｄｚ
／Ｎの量で偏位しているので、サイクル数の半分の経過
後、励起された断層のグループの中の最初の断層は、第
１のサイクル中に第１と第２の断層の間の略中程の位置
にある。最後のサイクルにおいて、上記グループの最初
の断層は、第１のサイクル中で第２の断層が占めていた
位置に実質的に達する。
【００２２】図６には種々のサイクル中のｋ−空間の走
査が示されている（周知の如く、ＭＲ信号の単一のサン
プリング値の中のｋ−値は、励起から関係するサンプリ
ング値の取得までの傾斜磁場全体の時間積分に一致す
る）。各ＭＲ信号は、ｋ−空間のゼロ点を通る直線に一
致するパスに沿って得られる。図３において想定したよ
うに、読み出し傾斜Ｇr1又はＧr2の第１のセグメントに
亘る時間的な積分が、その第２のセグメントに亘る時間
的な積分の半分に達するならば、上記ラインの端はゼロ
点から同一の距離にあるので、図示したパターンが得ら
れる。矢印はｋ−空間が横切られる方向を示している。
従って、ｋ−空間のゼロ点を通過するＮ本のラインが生
じ、図６の場合、Ｎは２０である。
査が示されている（周知の如く、ＭＲ信号の単一のサン
プリング値の中のｋ−値は、励起から関係するサンプリ
ング値の取得までの傾斜磁場全体の時間積分に一致す
る）。各ＭＲ信号は、ｋ−空間のゼロ点を通る直線に一
致するパスに沿って得られる。図３において想定したよ
うに、読み出し傾斜Ｇr1又はＧr2の第１のセグメントに
亘る時間的な積分が、その第２のセグメントに亘る時間
的な積分の半分に達するならば、上記ラインの端はゼロ
点から同一の距離にあるので、図示したパターンが得ら
れる。矢印はｋ−空間が横切られる方向を示している。
従って、ｋ−空間のゼロ点を通過するＮ本のラインが生
じ、図６の場合、Ｎは２０である。
【００２３】各ラインには、例えば、第１の測定断層の
位置のような１サイクルで励起された測定断層の一つの
空間的位置を表わすｚ１．．．ｚ２０の名前が付けられ
ている。ｉが大きくなるに従って、ｚｉ（ｉ＝１．．．
２０）は大きくなる。最初の１０サイクル（＝Ｎ／２）
の間に、ｋ−空間内のラインの方向（即ち、読み出し傾
斜の空間内の方向）は、サイクルとサイクルの間で３６
０°／Ｎが変化するので、第１番目のサイクルのライン
（ｚ１）に関し第１０番目のサイクルのライン（ｚ１
０）は１８０°−３６０°／Ｎ回転され、次のサイクル
（ｚ１１）に対し１８０°＋３６０°／２Ｎ回転される
こととが分かる。引き続くサイクルに対し、３６０°／
Ｎの角度の増加が生じる。従って、ｋ−空間は、偶数の
Ｎサイクルに対し均等に走査される（奇数の場合、均等
な走査は、サイクル間の３６０°／Ｎの角度の増分を用
いることによって更に簡単な方法で得られる）。
位置のような１サイクルで励起された測定断層の一つの
空間的位置を表わすｚ１．．．ｚ２０の名前が付けられ
ている。ｉが大きくなるに従って、ｚｉ（ｉ＝１．．．
２０）は大きくなる。最初の１０サイクル（＝Ｎ／２）
の間に、ｋ−空間内のラインの方向（即ち、読み出し傾
斜の空間内の方向）は、サイクルとサイクルの間で３６
０°／Ｎが変化するので、第１番目のサイクルのライン
（ｚ１）に関し第１０番目のサイクルのライン（ｚ１
０）は１８０°−３６０°／Ｎ回転され、次のサイクル
（ｚ１１）に対し１８０°＋３６０°／２Ｎ回転される
こととが分かる。引き続くサイクルに対し、３６０°／
Ｎの角度の増加が生じる。従って、ｋ−空間は、偶数の
Ｎサイクルに対し均等に走査される（奇数の場合、均等
な走査は、サイクル間の３６０°／Ｎの角度の増分を用
いることによって更に簡単な方法で得られる）。
【００２４】図７の（ａ）には所定の測定断層（例え
ば、第２の断層）の位置ｚに対し得られた読み出し傾斜
αの関係が示されている。この関係は二つの隣接する断
層に対しても部分的に認められる。ｚ０にある再生断層
で核磁化の分布を再生する場合、各時間のＮ／２（＝１
０）個の空間的に連続する測定断層の投影データであっ
て、ｚ０の両側にあり異なるサイクル中に得られた投影
データが考慮される。上記方法によって得られたデータ
に基づく再生は、以下に説明するように再生装置１３
（図２）において行われる。
ば、第２の断層）の位置ｚに対し得られた読み出し傾斜
αの関係が示されている。この関係は二つの隣接する断
層に対しても部分的に認められる。ｚ０にある再生断層
で核磁化の分布を再生する場合、各時間のＮ／２（＝１
０）個の空間的に連続する測定断層の投影データであっ
て、ｚ０の両側にあり異なるサイクル中に得られた投影
データが考慮される。上記方法によって得られたデータ
に基づく再生は、以下に説明するように再生装置１３
（図２）において行われる。
【００２５】低周波領域に変換され、受信器９において
ディジタル化され、一連のディジタル的なサンプリング
値として受信器の出力に現れる各ＭＲ信号は、ブロック
１３１においてフーリエ逆変換を受ける。かくして得ら
れた投影データＰ（α）は、ブロック１３３において、
メモリ１３２から取り出された重み係数Ｗ（ｚ）で乗算
される。重み付けされた投影データは、ブロック１３４
において、Ｘ線コンピュータ断層撮影法で通常のバック
プロジェクション(backprojection)が施され、このバッ
クプロジェクションにより再生断層に核磁化の分布が得
られる。
ディジタル化され、一連のディジタル的なサンプリング
値として受信器の出力に現れる各ＭＲ信号は、ブロック
１３１においてフーリエ逆変換を受ける。かくして得ら
れた投影データＰ（α）は、ブロック１３３において、
メモリ１３２から取り出された重み係数Ｗ（ｚ）で乗算
される。重み付けされた投影データは、ブロック１３４
において、Ｘ線コンピュータ断層撮影法で通常のバック
プロジェクション(backprojection)が施され、このバッ
クプロジェクションにより再生断層に核磁化の分布が得
られる。
【００２６】ブロック１３１．．．１３４は、図２にお
いてハードウェア構成として示されているが、ブロック
１３１．．．１３４を参照して説明した方法でＭＲデー
タを処理するプログラム可能な処理装置として上記再生
装置を実現し得ることは、当業者にとって明らかであ
る。ブロック１３１においてフーリエ変換によって生成
された投影データは、ＭＲ信号のスペクトル、又は、読
み出し傾斜の方向αにある核磁化の分布の投影Ｐ（α）
に対応する。上記Ｐ（α）は、方向αに延在する直線に
沿った核磁化の分布の線積分に対応する。図５には、二
つの異なる傾斜の方向α１及びα２に対する断層から得
られた投影データＰ（α１）及びＰ（α２）が示されて
いる。上記投影データは、別々の方向α１及びα２に対
し逸れているが、方向αに垂直な投影データに亘る積分
（即ち、図５の斜線領域）は、所定の対象物のあらゆる
方向において同一である。
いてハードウェア構成として示されているが、ブロック
１３１．．．１３４を参照して説明した方法でＭＲデー
タを処理するプログラム可能な処理装置として上記再生
装置を実現し得ることは、当業者にとって明らかであ
る。ブロック１３１においてフーリエ変換によって生成
された投影データは、ＭＲ信号のスペクトル、又は、読
み出し傾斜の方向αにある核磁化の分布の投影Ｐ（α）
に対応する。上記Ｐ（α）は、方向αに延在する直線に
沿った核磁化の分布の線積分に対応する。図５には、二
つの異なる傾斜の方向α１及びα２に対する断層から得
られた投影データＰ（α１）及びＰ（α２）が示されて
いる。上記投影データは、別々の方向α１及びα２に対
し逸れているが、方向αに垂直な投影データに亘る積分
（即ち、図５の斜線領域）は、所定の対象物のあらゆる
方向において同一である。
【００２７】図７の（ａ）のグラフの夫々の点で表わさ
れている読み出し傾斜の所定の角度αに対する（又は所
定のサイクルからの）投影データＰ（α）は、同図の
（ａ）の下に破線の形式で示されている図７の（ｂ）の
重み係数曲線Ｗ（ｚ）からの重み係数で乗算される。重
み係数曲線は、一つの測定サイクル内で励起された二つ
の隣接する測定断層の間の距離ｄｚに対応する領域Ｂ
（ゼロ以外の領域）で定義される。Ｗ（ｚ）は、再現断
層の値がｚ０の場合に最大値２ｃを有し、ここで、ｃ
は、例えば、１のような定数である。この最大値の両側
のΔｚの区域において、重み係数は値ｃまで線形に変化
する。次いで、重み係数は、定義域の端からの距離Δｚ
に達するまで、一定値（＝ｃ）を維持する。この区域を
越えると、重み係数はゼロへ線形に減少する。
れている読み出し傾斜の所定の角度αに対する（又は所
定のサイクルからの）投影データＰ（α）は、同図の
（ａ）の下に破線の形式で示されている図７の（ｂ）の
重み係数曲線Ｗ（ｚ）からの重み係数で乗算される。重
み係数曲線は、一つの測定サイクル内で励起された二つ
の隣接する測定断層の間の距離ｄｚに対応する領域Ｂ
（ゼロ以外の領域）で定義される。Ｗ（ｚ）は、再現断
層の値がｚ０の場合に最大値２ｃを有し、ここで、ｃ
は、例えば、１のような定数である。この最大値の両側
のΔｚの区域において、重み係数は値ｃまで線形に変化
する。次いで、重み係数は、定義域の端からの距離Δｚ
に達するまで、一定値（＝ｃ）を維持する。この区域を
越えると、重み係数はゼロへ線形に減少する。
【００２８】図６及び７に示された位置ｚ０において、
測定断層ｚ１０及びｚ１１の投影データは、実質的に２
ｃの重み係数と共にバックプロジェクションに入り、一
方、定義域Ｂの端の近くにある測定断層ｚ１及びｚ２０
の投影データは、略ゼロの重み係数と共にバックプロジ
ェクションに入る。より遠くに離れた断層ｚ１及びｚ２
０は、直接隣接している測定断層ｚ１及びｚ１１よりも
再生に及ぼす影響が実質的に少ないので、より高い鮮明
度の画像が得られる。
測定断層ｚ１０及びｚ１１の投影データは、実質的に２
ｃの重み係数と共にバックプロジェクションに入り、一
方、定義域Ｂの端の近くにある測定断層ｚ１及びｚ２０
の投影データは、略ゼロの重み係数と共にバックプロジ
ェクションに入る。より遠くに離れた断層ｚ１及びｚ２
０は、直接隣接している測定断層ｚ１及びｚ１１よりも
再生に及ぼす影響が実質的に少ないので、より高い鮮明
度の画像が得られる。
【００２９】この点に関し、上記重み係数曲線Ｗ（ｚ）
の変化に起因して、二つの１８０°偏位した断層の重み
係数の合計が一定であることを保証することが重要であ
る。例えば、互いに略１８０°偏位した読み出し傾斜を
用いて測定された測定断層ｚ１及びｚ１１の重み係数の
合計は、同様に読み出し傾斜の略１８０°偏位した方向
で測定された測定断層ｚ６及びｚ１６の重み係数の合計
と正確に一致する。従って、あらゆる方向は同一の重み
で再生される（１８０°偏位した読み出し傾斜の測定断
層の投影データは同じである）ので、再生中の投影デー
タが相違し、方向依存性である場合に生じる可能性のあ
る縞状のアーティファクトは回避される。
の変化に起因して、二つの１８０°偏位した断層の重み
係数の合計が一定であることを保証することが重要であ
る。例えば、互いに略１８０°偏位した読み出し傾斜を
用いて測定された測定断層ｚ１及びｚ１１の重み係数の
合計は、同様に読み出し傾斜の略１８０°偏位した方向
で測定された測定断層ｚ６及びｚ１６の重み係数の合計
と正確に一致する。従って、あらゆる方向は同一の重み
で再生される（１８０°偏位した読み出し傾斜の測定断
層の投影データは同じである）ので、再生中の投影デー
タが相違し、方向依存性である場合に生じる可能性のあ
る縞状のアーティファクトは回避される。
【００３０】図７の（ａ）に示した例では、再生断層の
位置ｚ０は、所定の測定断層がサイクルとサイクルの間
で偏位させられる区域の中心と正確に一致する場合が示
されている。かかる条件が満たされない場合、重み係数
曲線（図７の（ｂ））はｚ０に従って偏位され、図７の
（ｂ）において偏位された曲線Ｗ（ｚ）上にあるデータ
は再生に使用される。
位置ｚ０は、所定の測定断層がサイクルとサイクルの間
で偏位させられる区域の中心と正確に一致する場合が示
されている。かかる条件が満たされない場合、重み係数
曲線（図７の（ｂ））はｚ０に従って偏位され、図７の
（ｂ）において偏位された曲線Ｗ（ｚ）上にあるデータ
は再生に使用される。
【００３１】図３に示されたシーケンスの場合、ＭＲ信
号が取得される間隔である読み出し傾斜の第２のセグメ
ントは、時間積分が第２のセグメントの時間積分の半分
になる第１のセグメントの後に続けられる。しかし、上
記第１の傾斜セグメントは、なしで済ましてもよい。こ
れにより、断層の励起とＭＲ信号の取得との間の時間的
な間隔は減少されるので、本発明の方法は、かなり不均
質な静的な大きい磁場を伴う検査区域に適するという利
点が得られる。ゼロ点から放射する半径だけが毎回ｋ−
空間で走査されるので、ｋ−空間のゼロ点が２倍の長さ
の直線の中程にある方法と同一の空間解像度を実現すべ
き場合、サイクル数を２倍にする必要がある。図６に示
すように、互いに１８０°偏位された２本の半径は１本
の直線と一致する。上記二つの相互に対向する方向は、
できるならば、両方のサイクルで励起され空間的偏位の
ない同一の測定断層のグループ、又は、相互にｄｚ／２
Ｎだけ偏位させられた測定断層のグループのいずれかで
ある直接連続するサイクルに亘ることが望ましい。
号が取得される間隔である読み出し傾斜の第２のセグメ
ントは、時間積分が第２のセグメントの時間積分の半分
になる第１のセグメントの後に続けられる。しかし、上
記第１の傾斜セグメントは、なしで済ましてもよい。こ
れにより、断層の励起とＭＲ信号の取得との間の時間的
な間隔は減少されるので、本発明の方法は、かなり不均
質な静的な大きい磁場を伴う検査区域に適するという利
点が得られる。ゼロ点から放射する半径だけが毎回ｋ−
空間で走査されるので、ｋ−空間のゼロ点が２倍の長さ
の直線の中程にある方法と同一の空間解像度を実現すべ
き場合、サイクル数を２倍にする必要がある。図６に示
すように、互いに１８０°偏位された２本の半径は１本
の直線と一致する。上記二つの相互に対向する方向は、
できるならば、両方のサイクルで励起され空間的偏位の
ない同一の測定断層のグループ、又は、相互にｄｚ／２
Ｎだけ偏位させられた測定断層のグループのいずれかで
ある直接連続するサイクルに亘ることが望ましい。
【図１】本発明を実施するのに適当な磁気共鳴断層撮影
装置である。
装置である。
【図２】上記装置のブロック図である。
【図３】異なる励起サイクルに関係した二つのシーケン
スの種々の信号の時間的変化を示す図である。
スの種々の信号の時間的変化を示す図である。
【図４】別々のサイクルに対する測定断層の空間的位置
を示す図である。
を示す図である。
【図５】ＭＲ信号から得られた投影データの検査区域に
対する空間的な割当を示す図である。
対する空間的な割当を示す図である。
【図６】本発明の方法におけるｋ−空間の走査を示す図
である。
である。
【図７】（ａ）は傾斜方向αを測定断層の位置の関数と
して表わし、（ｂ）は関係する重み係数の変化を示す図
である。
して表わし、（ｂ）は関係する重み係数の変化を示す図
である。
１，３，５，７ コイル ２ 球体の表面 ４ テーブル上部 ６ 発振器 ８ スイッチ ９ 受信器 １０ 患者 １１ 無線周波コイル １２ 制御装置 １３ 再生装置 １４ 出力装置 １３１ フーリエ逆変換ブロック １３２ 重み係数Ｗ（ｚ）メモリ １３３ 乗算ブロック １３４ バックプロジェクションブロック
Claims (3)
- 【請求項１】 − 各サイクルで、核磁化は互いに離間
し夫々のグループを形成する複数の測定断層において連
続的に励起され、少なくとも一つの傾斜磁場の影響下で
発生された磁気共鳴信号が得られ、 − 別々のサイクルで励起された上記測定断層のグルー
プは、一つのサイクルで励起された測定断層の間の距離
よりも小さい相互に空間的な偏位を表わし、 − 上記傾斜磁場は一のサイクルと別のサイクルの間で
変えられ、 − 再生断層の核磁化の分布は、空間的に相互に隣接し
上記再生断層の両側にある測定断層から生じ種々のサイ
クルで得られる上記磁気共鳴信号から再生される、多数
のサイクルからなる磁気共鳴方法であって： − 上記磁気共鳴信号の取得中に動作的な上記傾斜磁場
（Ｇr1，Ｇr2）の傾斜の方向（α）は、全てのサイクル
全体に生じる上記方向（α）が３６０°の角度範囲に亘
り分布され、上記方向の差は上記サイクルに関係した上
記測定断層のグループの間の偏位が大きくなるに従って
大きくなるよう一のサイクルと別のサイクルの間で変え
られ、 − 上記再生断層から僅かな距離にある測定断層
（ｚ10，ｚ11）からの上記磁気共鳴信号、又は、上記磁
気共鳴信号から得られた投影データ（Ｐ（α））は、上
記再生断層（ｚ0 ）からより離れた距離にある測定断層
（ｚ1 ，ｚ20）からの上記磁気共鳴信号、又は、投影デ
ータの重み係数よりも大きい重み係数（Ｗ（ｚ））で再
生されることを特徴とする、磁気共鳴方法。 - 【請求項２】 上記重み係数（Ｗ（ｚ））は、相互に少
なくとも略１８０°逸れた上記傾斜磁場の方向で得られ
た磁気共鳴信号（例えば、ｚ1 ，ｚ11）に対し、上記重
み係数の合計が少なくとも実質的に一定であるよう選択
されることを特徴とする、請求項１記載の磁気共鳴方
法。 - 【請求項３】 − 引続き生じる磁気共鳴信号を受ける
と共に、検査区域の種々の断層の核磁化を励起させるた
め磁気無線周波パルスを発生させる無線周波数コイル装
置（１１）と、 − 上記無線周波パルスの中心周波数を定める周波数制
御可能発振器（６）と、 − 上記磁気共鳴信号の取得中と共に上記無線周波パル
スの間に傾斜磁場（Ｇs，Ｇr1，Ｇr2）を発生させる傾
斜コイル装置（３，５，７）と、 − 予め設定された位置（ｚ0 ）を有する再生断層内で
上記磁気共鳴信号から核磁化の分布を再生する再生装置
（１３）と、 − 上記無線周波パルス及び上記傾斜磁場の時間的な変
化を制御するプログラム可能制御装置（１２）とからな
る、請求項１記載の方法を実行する装置であって： − 上記制御装置（１２）は、 − 各測定断層に対する各サイクル中に、一つの測定断
層と別の測定断層の間で第１の大きさのステップ（ｄ
ｆ）で変えられる中心周波数を有する少なくとも一つの
無線周波パルス（ＲＦ）が発生され、上記磁気共鳴信号
は同一の方向（α）に延在する上記傾斜磁場の傾斜のあ
る上記測定断層から得られ、 − 一のサイクルから別のサイクルの間に、上記無線周
波パルスの中心周波数は、上記第１の大きさよりも小さ
い大きさのステップ（Δ）で相互に偏位させられ、上記
磁気共鳴信号の取得中に動作的である上記傾斜の方向
（α）は、全てのサイクル全体の間に生じる方向が３６
０°の角度範囲に亘って分布されるよう変えられ、 − 上記再生装置（１３）は、上記再生断層から僅かな
距離にある測定断層からの上記磁気共鳴装置、又は、投
影データ（Ｐ（α））が上記再生断層からより離れた距
離にある測定断層からの上記磁気共鳴信号の重み係数よ
りも大きい重み係数（Ｗ（ｚ））で再生されるべく構成
されるようプログラムされることを特徴とする、装置。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| DE4435464:9 | 1994-10-04 | ||
| DE4435464A DE4435464A1 (de) | 1994-10-04 | 1994-10-04 | Multislice-MR-Verfahren |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH08182663A true JPH08182663A (ja) | 1996-07-16 |
Family
ID=6529929
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP7256592A Pending JPH08182663A (ja) | 1994-10-04 | 1995-10-03 | マルチ断層の磁気共鳴方法及び装置 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5677627A (ja) |
| EP (1) | EP0706058A1 (ja) |
| JP (1) | JPH08182663A (ja) |
| DE (1) | DE4435464A1 (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
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- 1995-10-04 US US08/539,136 patent/US5677627A/en not_active Expired - Fee Related
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