JPS60179645A - Ｎｍｒ断層撮影装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は均一な静磁場を発生ずる装置及び周期的に変化
する電流が流れる３個のコイル装置を具え、該コイル装
置によって静磁場の方向に延在し且つ相互に直角な３方
向に空間に直線的に変化する追加の磁場を発生させ、さ
らに静磁場の方向に垂直なＲＦ　（無線周波）磁場を発
生ずる）ＩＦコイル装置を具えるＮＭＲ（核磁気共鳴）
断層撮影装置に関するものである。

斯るＮＭＲ断層撮影装置は、例えば西独国公開特許第２
８−４９３５５号明細書から既知であり、第１図に部分
切欠図にて示す。このＮ、　Ｍ　Ｒ断層撮影装置はｘｙ
ｚ座標系の２方向に延在する強ノｊ且つ均一な静磁場を
発生する装置を具える。この磁場発生装置は、中心軸が
２方向に延在する４個の同心環状コイル１で構成される
。これらコイルの内側で磁場は比較的大きな区域、即ち
検査区域において均一であり、その磁束密度は０．１Ｔ
乃至２Ｔである。この高い磁束密度は一般的に超電導コ
イル装置により得る必要がある。そして、２方向に移動
自在に上部３を具える診察台２上の検査区域に診察すべ
き患者４を導入する。

さらに、この既知めＮＭＲ断層撮影装置は２方向に延在
し且つｘ、ｙ、ｚ方向の空間で直線的゛に変化する磁場
を発生する３個のコイル装置を具える。これらのコイル
装置を一般に［グラジェントコイル」　（傾斜磁場コイ
ル）と称している。２方向に延在し且つ２方向に直線的
に減少する磁場を発生するコイル装置は、少なくとも２
個の同一のコイル装ＷＧｚから構成され、これらコイル
装置はコイル装置１に対して対称となるように２方向に
互い違いに配置し、電流がこれらコイル装置を反対方向
に流れる場合に、前記複数のコイル装置Ｇｚ間に２方向
に延在すると共にこの２方向の位置関数として直線的に
変化する磁場を発生させるようにする。

２方向に延在しＸ方向の空間で直線的に変化する他の磁
場を発生するコイル装置は４個の同一なコイル装置１Ｇ
ｘで構成する。これらほぼ断面が矩形のコイル装置を、
中心線がｙ軸に平行に延在する円柱の周囲にリング１の
中心、従って検査区域を横切るようにして配置する。４
個のコイル装置Ｇｘに流れる電流値を同一にし、隣接す
るこれらのコイル装置の他のコイル装置と面し且つＸ方
向に延在している各部分に流れる電流を同一方向に流れ
るようにする。

２方向に延在し、Ｘ方向に直線的に変化する位置の関数
としての磁場を発生するコイル装置は、コイル装置Ｇｘ
を９０°回転して得られたものと同一構体である。つま
り、このコイル装置は検査区域を通りＸ軸と平行に延在
する中心軸を有する円柱の周囲に配置された４個の断面
が矩形のコイル装置で構成されていることを意味する。

コイル装置Ｇｘ及びｃｙにより生じた磁場の２方向に延
在する対称軸における磁束密度は零となる。

最後に、検査区域に均一なＲＦ磁場を発生するＲＦコイ
ル装置５を配設し、この磁場の周波数は検査区域の２軸
について原子核スピンが歳差運動をするラーモア振動数
と一致する。

斯るＮＭＲ断層撮影装置は、理論的に多数のイメージン
グの可能性がある。例えば、３個のコイル装置Ｇｘ、Ｇ
ｙ、Ｇｚを適切に附勢する場合には、検査すべき被検体
内で原子核スピンを励起することができ、従ってこの被
検体内の原子核スピン分布を再構成することができる。

しかし、斯る３次元イメージング方法は時間がかかり過
ぎるため、実現されていない。

これがため検査すべき被検体のスライス面だけの原子核
スピンを励起する２次元イメージング方法がしばしば利
用される。この目的のため、ＲＦコイル装置５による原
子核スピンの励起中、コイル装置Ｇｚを電流により附勢
して、コイル装置１及びＧｚにより発生した磁場が一方
のコイル装置Ｇｚから他方のコイル装置に直線的に変化
し得るようにする。従って、スライス内で原子核スピン
を励起してラーモア振動数（既知であるようにラーモア
振動数は磁場強度に比例する）がＲＦ磁場の振動数に一
致し得るようにする。続いて、コイル装置ＧＸ及びｃｙ
を同時に或いは順次附勢して、層内の磁場がＸ方向或い
はｙ方向夫々に変化するようにする。

原子核スピンの励起後のＩ？Ｆコイル装置５内に誘起さ
れた共鳴信号の位相及び振幅により励起されたスライス
内の原子核スピン分布が再構成されるようにする。

第２ａ図は空間のｘ−ｙ平面における磁場強度の変動を
示している。水平直線はコイル装置Ｇｙの磁場を表わし
、その磁場強度は隣接する任意の水平直線対の間で同一
量だけ夫々変化する。同様のことが垂直直線に対しても
あてはまり、これら垂直直線はコイル装置Ｇｘにより発
生した磁場を表わし、これらコイル装置の磁場強度が同
一の個所を夫々相互連結したものである。これにより明
らかなように両コイルに対して、各々が同一磁場強度を
表わし、且つそれらの間で磁場強度に所定の差が存在す
る２本の隣接する線間の空間距離は、各方向で各直線対
に対し一定である。この空間距離が一定であるのは、コ
イル装置Ｇｘ及びＧＶにより発生した磁場が夫々Ｘ方向
、ｙ方向の空間で直線的に変化する、即ちこれらの方向
において一定の磁場勾配を有する為である。ｘ−ｙ平面
内でチェッカー盤状の原子核スピン分布を示す被検体が
斯る磁場により検査された場合、検査中ＲＦコイル装置
に誘起された信号により、第２ｂ図に示すような原子核
スピン密度分布がチェッカー盤状に再構成される。

しかし、実際の画像（イメージ）は、斯るＮＭＲ断層撮
影装置の空間分解能が限定されている為、実際の原子核
スピン密度分布から変位する。

この装置の分解能を向上させるには、すでに比較的長い
測定期間をさらに増加させるか、或いは受信した信号の
帯域幅を増加させる原因となる磁場勾配を増加させる必
要があり、従って信号対雑音比が低下するようになる。

本発明の目的は、検査区域の部分で分解能を向上させる
ようにした上述した種類のＮＭＲ断層撮影装置を提供せ
んとするにある。

上記目的を達成するため、本発明のＮＭＲ断層撮影装置
は主磁場の方向に延在し且つ空間において非直線的に変
化する磁場を発生する少くとも１個の他のコイル装置（
Ｇｘ２．　Ｇｘ３・・・）を設け、該他のコイール（Ｇ
ｘ２．Ｇｘ３＝−）を電流源（６１，６２，・）に接続
し、ａ、ｂ、ｃを定数とし、ｉｔ、　ｉ２．　ｉ３を３
個のコイル装置（Ｇｘ、　Ｇｙ、　Ｇｚ）を流れる電流
としたとき、式１＝ａｉｌ＋ｂｉ２＋ｃｉ３を満足する
電流ｉを前記電流源から供給し得るようにしたことを特
徴とする。

できるだけ一定な磁場勾配が得られるか或いは空間で可
能な限り直線的に変化する磁場が得られるコイル装置を
構成することを試みていた既知のＮＭＲ断層撮影装置と
は対照的に、本発明では磁場が空間で非直線的に変化し
てその磁場勾配が空間の位置に依存するようにした（少
なくとも）１個のコイル装置を必要とし、一方分解能は
、既知のＮＭＲ断層撮影装置では空間的に一定であり、
本発明による装置では磁場勾配により変化する、即ち磁
場勾配の大きな区域では分解能が高く、磁場勾配の小さ
な区域では分解能は低い。

ｒＪｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｐｈｙｓｉｃｓ、ｌＥ、５ｃ
ｉｅｎｔｉｆｉｃ　Ｉｎｓｔｒｕｍｅｎｔｓ、Ｊ１９８
３１９８３年第１６乃至３８頁及びｒＰｈｙｓｉｃｓ　
ｉｎＭｅｄｉｃｉｎｅ　ａｎｄ　ＢｉｏｌｏｇｙＪ　１
９８３年第２８巻第８号第９２５乃至９３８頁から既知
であるように、全検査区域にわたって磁場勾配が一定で
ない場合、再構成の際に欠陥が生じる。斯る不所望な不
均一性は磁場勾配が検査区域の中央部より端部で大きく
なるコンパクトな構造のグラジェント・コイルに発生ず
る。また前記出版物に記載されているように、検査区域
の各点に対して磁場勾配が正確に分っている場合に、再
構成誤りを適切な再構成アルゴリズムにより除去できる
。しかし、本発明において、少なくとも１個の追加のコ
イル装置を使用して非対称性を故意に増加させて検査区
域の分解能を改善している。磁場勾配の空間変動の程度
は、定数ａ。

ｂおよびＣにより各被検体に対し個々に決定できる。例
えば、３個の定数全てを零とした場合、追加のコイル装
置により発生される磁場をも零にして画像を３個のコイ
ル装置により発生した定勾配磁場だけで決定する。電流
ｉ１＋　ｉ２又はｉ３が空間的に一定の勾配を有する配
設したコイル装置の代わりに別のコイル装置を流れる場
合、上述した所と全く逆の状態が生じる。従って、この
状態において、係数ａ、　ｂ又はＣの１つを非常に大き
く又は極めて大きくする必要がある。

本発明の好適実施例において、静磁場に平行に延在し且
つ同一方向に程度を異にして空間に非直線的に変化する
磁場を発生する少なくとも２個のコイル装置ｆｆ（Ｇｘ
２．　Ｇｘ３又はＧｙ２．　Ｇｙ３）を設け、これらコ
イル装置を流れる電流が周期的に可調整振幅で同様に変
化するようにしたことを特徴とする。

種々のコイル装置に流れる電流の振幅を変えて、例えば
磁場勾配の最大値の空間位置を、与えられる必要条件を
満足するように適合させることができる。このことは、
検査区域の分解能の特に高い部分の位置を該当する必要
条件に応して変化させることを意味する。原則的には本
発明の装置は３次元イメージング方法を使用するが特に
２次元イメージング方法も使用できる。

図面につき本発明の詳細な説明する。

第４図において、コイル装置Ｇｘ、Ｇｙ、Ｇｚへの電流
を電流源６．７及び８により供給し、この電流源は中央
制御装置９により制御する。この中央制御装置はまたコ
イル装置ｌに対し直流を発生する電流源装置１０をも制
御し、コイル装置１は、２方向に延在する静磁場を発生
する。変調器１１は搬送振動を発生し、この搬送振動を
電力増幅器１２を経てＲＦコイル５に供給し、コイル１
により発生した磁場の強度だけでなく変調された振動の
周波数を互いに適宜適合させて、検査すべき被検体４の
スライス内に原子核スピン共鳴を励起し得るようにする
。

この励起後コイル５内に誘起された信号を増幅器１３を
経て位相復調器１４に供給し、位相復調器の出力信号を
＾−Ｄ変換器１５にてデジタルデータ語に変換して再構
成装置１６に供給する。この再構成装置では予め定めた
アルゴリズムにより励起したスライスの原子核スピンの
空間分布を決定し、この空間分布を例えばモニタ１７に
よって表示する。

以上説明した装置はすでに既知である。

本発明により、さらに可制御電流源６Ｌ６２，７１及び
７２に夫々接続された４個の追加のコイル装置Ｇｘ２．
　Ｇｘ３．　Ｇｙ２及びＧｙ３を設ける。コイル装置Ｇ
ｘ２及びＧｙ２は、ｚ軸に平行であり、その強度がＸ方
向及びＸ方向夫々の位置の２乗関数として変化する磁場
を発生し、ｚ軸に平行な対称軸で磁場強度が零となるよ
うにする。コイル装置Ｇｘ３及びＧｙ３は、２方向に延
在し、その強さがＸ方向及びＸ方向夫々の位置の３乗関
数として変化する磁場を発生する。

２方向に延在し、磁場強度がＸ方向又はＸ方向の何れか
一方の位置の関数として非直線的に変化する磁場を発生
するコイルは、ＮＭＲ断層撮影装置においてすでに既知
である。これらコイルを静磁場の不均一さを取り除く為
の補正コイル（シムコイル）として使用する。斯るコイ
ル装置は、「ザ・レビュー・オブ・サイエンティフィツ
ク・インストルメンツ」の１９６１年３月第３巻第３号
第２４１〜２５０頁、米国特許第３，５８２，７７９号
及び西独国公開特許第１９４６０５９号明細書に記載さ
れている。斯るコイル装置の磁場は２方向（Ｘ方向又は
Ｘ方向）の一方だけでなくｚ方向にも変化することがで
きるが、ＮＭＲ断層撮影装置において、スライスに対す
る２方向の磁場が一定であるため、ｘ−ｙ平面のスライ
スを検査する。

電流源６，６１及び６２を中央制御装置９によって適宜
制御して、コイル装置１Ｇｘｌ、Ｇｘ２及びＧｘ３を流
れる電流が周期的に尚−変動をするが、振幅は異なる（
調整することができる）ようにする。

この制御は、その出力端子が電流源６，６１及び６２の
制御入力端子に夫Ｉ接続された３個のマルチプライヤ段
６３．６４及び６５により達成され、その方法は、関数
発生器６６の信号を制御装置により発生し、関連するコ
イル装置Ｇｘ、Ｇｘ２又はＧｘ３の磁場が有効に作用す
る重みを表す因子（重み付き因子）で乗算する。従って
、すでに述べたように全部のコイル装置Ｇｘ、Ｇχ２及
びＧｘ３には周期的に同一変動をするが中央制御装置９
によって振幅を調整できる電流が流れる。

同様にして、コイル装置Ｇｙ、　Ｇｙ２及びＧｙ３の制
御入力端子をマルチプライヤ段７３．７４及び７５の出
力端子に接続し、全部で３電流の時間変動を決定する関
数発生器７６の出力信号を中央制御装置９により決定さ
れる重み付き因子によって乗算して、これらコイルに流
れる電流が振幅は異なるが時間変動が同一となるように
する。

マルチプライヤ段６４．６５並びに７４．７５に対する
重み付き因子を適宜選定して電流源６１．６２並びに７
１、７’２の電流が零となるようにする際には、その作
動はすでに第１図に記載したＮＭＲ断層撮影装置と同様
である。グラジェント・コイル装ＺＣＸ。

Ｇｙにより発生した磁場は、第２図に示す磁場強度の変
動を生起し、被検体のチェッカー盤状原子核スピン分布
は第２ｂ図に図示したようになる。

しかし、電流源６１．６２又は７Ｌ　７２により生じた
電流が零でない場合には異なる状態が生じる。それはｘ
−ｙ平面の磁場強度は直線状に変化せずに、第３ａ図の
ようになる。第３ａ図において、ｘ−ｙ平面の同一磁場
強度の位置は（直１ｌｌ）によって互いに結ばれており
、２本の任意の隣接する線は夫々所要の磁場強度差に相
当する（またコイルＣｘ、Ｇｘ２及びＧｘ３を電流が流
れる場合にコイルＧｙ、Ｇｙ２及びＧｙ３を流れる電流
はスイッチオフされ、その逆もまた同様とするとみなし
ている）。この図から分かるように、２本の隣接する線
間の空間距離はＸ方向並びにＸ方向において外側で大き
く、内側で小さい、即ち磁場強度勾配の最大値は中心部
にある。チェッカー盤状原子核スピン密度分布を有する
被検体を磁場により検査する際、平面内の原子核スピン
密度分布をコイル５に誘起された信号から従来の方法で
再構成する際には、第３ｂ図に示す分布を得る。この第
３ｂ図を第２ｂ図と比較して分かるように、中心部はや
や広がった形状となっており、端部は狭まった形状とな
っている。

同様の表示はチェッカー盤を魚眼レンズにより写した場
合に得ることができる。この内部区域の大きさが増加し
、外部区域の大きさが減少している画像と同様に、ＲＦ
コイル５により誘起された信号から得た情報はこれら区
域に関し夫々増加及び減少することを表現することがで
きる。従って（全ての区域に対して同じ情報を得る第２
ｂ図に示した再構成と比較して）比較的少量の情報を得
る外部区域を犠牲にして中心区域にて比較的多量の情報
を得る。このことは端部での分解能を犠牲にして中心部
の分解能を改善することを意味する。

実際の分布に関して、所望により第３ｂ図の再構成され
た原子核スピン密度分布の幾何図形状歪曲を再構成アル
ゴリズムの変更により排除することができる。コイル装
置Ｇｘ２およびＧｘ３又はＧｙ２及びＧｙ３を流れる電
流の振幅は分っている為、幾何図形状歪曲の範囲を決定
でき、再構成アルゴリズムを変えてこの歪曲を除去し得
るようにする。従って、第３ｂ図に示した再構成の代わ
りにチェ・ツカ−盤状分布に相当する再構成を得る。し
かし、第２ｂ図とは異なり、中心部の情報密度即ち空間
分解能は端部でのものより高くなり、即ち中心部の細部
は端部でのものより鮮明に写し出される。

前述において、磁場強度の勾配を中心部（に・０゜ｙ・
０）で最大にして、分解能もまた中心部で最高となるよ
うにすると仮定していた。これはコイル装置Ｇｘ、Ｇｘ
２及びＧｘ３またはＧｙ、Ｇｙ２及びＧｙ３を流れる電
流゛の所定の組合せに対してのみ良好な状態を保ってい
る。その他の組合せに対して最大勾配の位置はＸ方向及
びＸ方向に変化する。これらコイル装置に流れる電流の
組合せは、中央制御装置９によって決定される為、これ
ら組合せを使用して該当する要求条件に応じて最大磁場
勾配の位置、または最高分解能を呈する区域を変更する
ことができる。

特別な場合において、コイル装置Ｇ×及びＧｙを流れる
電流を零とし、その一方でコイル装置Ｇｘ２及びＧｘ３
またはＧｙ２及びＧｙ３の少なくとも１つを流れる電流
を零でなくする。これによって、Ｘ方向およびＸ方向の
勾配磁場が非直線的な変化となるようにする。

また或いは、Ｘ方向又はＸ方向の磁場強度が２乗則又は
３乗関数として変化するコイル装置の代わりに、磁場強
度が他の方法により位置関数として非直線的に変化する
コイル装置を利用することもできる。従って、これらコ
イル装置に供給される電流の組合せを変えることによっ
て磁場勾配の最大の位置を変化させることができる。さ
らに、２方向に延在し且つＸ方向及びＸ方向に非直線的
に勾配が変化する磁場を発生する１個以上のコイル装置
も使用することができる。

第４図に示す装置において、コイル装置Ｇｘ２及びＧｘ
３を流れる電流は、コイル装置Ｇｘを流れる電流にのみ
依存し、その一方、コイル装置Ｇｙ２及びＧＶ３を流れ
る電流はコイル装置Ｇｙに流れる電流と同期して変動す
るがコイル装置Ｇｘに流れる電流とは独立である。従っ
て原理的にはコイル装置Ｇｘを流れる電流１１とコイル
装置ｃｙを流れる電流１２との一次結合にて各コイル装
置Ｇｘ２＋　Ｇｘ３＋　Ｇｙ２及びＧｙ３を流れる電流
を形成することができ、２次元の場合には ｉ　＝ａｉｌ＋ｂｉ２ と表せ、３次元の場合には ｉ　＝ａｉｌ＋ｂｉ２＋ｃｉ３ と表わせる。ところでｉ３はコイルＧｚを流れる電流で
ある。従って、上式の係数ａ、ｂ、ｃの種々の組を各コ
イルに対し適用する。しかし、磁場の変化を空間におい
て非直線的とするコイル装置（例えばＧｘ２．　Ｇｘ３
）を流れる電流が、コイル装置（Ｇｘ）を流れる電流と
同期して変動する場合には、歪曲した画像の解釈又は後
処理における歪曲像の改善、即ち空間において直線的と
することが容易になる。

【図面の簡単な説明】

第１図は、従来のＮＭＲ断層撮影装置の斜視図、第２ａ
図は、空間におけるｘ−ｙ平面の磁場強度の変動を示す
線図、 第２ｂ図は、第２ａ図の配置により再構成された原子核
スピン分布を示す線図、 第３ａ図は、本発明により空間における磁場強度の変動
を示す線図、 第３ｂ図は、本発明のＮＭＲ断層撮影装置によりチェッ
カー盤状原子核スピン密度分布の再構成を示す線図、 第４図は、本発明のＮＭＲ断層撮影装置のブロック図で
ある。 ■・・・同心環状コイル　２・・・診察台３・・・上部
　４・・・患者 ５・・・ＲＦコイル　６．７．８．１０・・・電流源９
・・・中央制御装置　１１・・・変調器１２・・・電力
増幅器　１３・・・増幅器１４・・・位相復調器　１５
・・・Ａ−Ｄ変換器１６・・・再構成装置　１７・・・
モニタ６１．６２，７１．７２・・・可制御電流源６３
、７３・・・マルチプライヤ段 ６６、７６・・・関数発生器 Ｇｘ、　Ｇｙ・・・コイル装置 Ｇｘ２．Ｇｘ３．Ｇｙ２．Ｇｙ３−追加コイル装置Ｆｌ
Ｇ、１

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、　均一な静磁場を発生する装置！（１）及び周期的
   に変化する電流が流れる３個のコイル装置（Ｇｘ、Ｇｙ
   、Ｇｚ）を具え、該コイル装置によって静磁場の方向に
   延在し且つ相互に直角な３方向（Ｘ＋　Ｖ＋　２）に空
   間に直線的に変化する追加の磁場を発生させ、さらに静
   磁場の方向に垂直なＲＦ　（無線周波＞Ｖｔ場を発生す
   るＲＦコイル装置を具えるＮＭＲ断層撮影装置において
   、主磁場の方向に延在し且つ空間において非直線的に変
   化する磁場を発生する少くとも１個の他のコイル装置（
   Ｇｘ２．　Ｇｘ３・・・）を設け、該他のコイル（Ｇｘ
   ２．Ｇｘ３−）を電流源（６１，６２，・）に接続し、
   ａ、ｂ、ｃを定数とし、ｉｌ、ｉ２．ｉ３を３個のコイ
   ル装置（Ｇｘ、　Ｇｙ、　Ｇｚ）を流れる電流としたと
   き、式ｉ　＝ａｉｌ＋ｂｉ２＋ｃｉ３を満足する電流ｉ
   を前記電流源から供給し得るようにしたことを特徴とす
   るＮＭＲ断層撮影装置。 ２、ＲＦコイル装置によりスライス（断層面）内の原子
   核スピンを励起している間に３個のコイル装置の少なく
   とも１つ（Ｇｚ）に電流を流し、前記コイル装置（Ｇｘ
   ２．　Ｇｘ３・・・）により発生した磁場を前記スライ
   スに平行に且つスライス内の空間で非直線的に変化する
   ようにしたことを特徴とする特許請求の範囲第１項記載
   のＮＭＲ断層撮影装置。 ３、ＲＦコイル装置（５）により原子核スピンを励起し
   ている間に３個のコイル装置の一個（Ｇｚ）のみに流れ
   る電流（ｉ３）をスイッチオンすることによりスライス
   を決め、前記他のコイル装置（Ｇｘ２．Ｇｘ３・・・）
   に流れる電流が他の２個のコイル装置を流れる電流（Ｈ
   ，ｉ２）の重み付き和に相当するようにしたことを特徴
   とする特許請求の範囲第２項記載のＮＭＲ断層撮影装置
   。 ４、静磁場に平行に延在し且つ同一方向に程度を異にし
   て空間に非直線的に変化する磁場を発生する少なくとも
   ２個のコイル装置（Ｇｘ２゜Ｇｘ３又はＧＶ２．　ＧＶ
   ３）を設け、これらコイル装置を流れる電流が周期的に
   可調整振幅で同様に変化するようにしたことを特徴とす
   る特許請求の範囲第２項又は第３項記載のＮＭＲ断層撮
   影装置。 ５、ＲＦコイル装置（５）による励起中附勢されず、そ
   ０磁場は２個のコイル装置の磁場が空間に非直線的に変
   化する方向と同一方向に空間に直線的に変化する磁場を
   発生する前記３個のコイル装置のうちの１つ（Ｇｘ又は
   Ｇｙ）に、２個のコイル装置（Ｇｘ２．Ｇｘ３又はＧＶ
   ２．ｈ３）を流れる電流と同様に周期的に変動する電流
   （ｉｌ又はｉ２）を流すようにしたことを特徴とする特
   許請求の範囲第４項記載のＮＭＲ断層撮影装置。