JPH0792339A - 光導波路 - Google Patents
光導波路Info
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- JPH0792339A JPH0792339A JP24020893A JP24020893A JPH0792339A JP H0792339 A JPH0792339 A JP H0792339A JP 24020893 A JP24020893 A JP 24020893A JP 24020893 A JP24020893 A JP 24020893A JP H0792339 A JPH0792339 A JP H0792339A
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 直線状導波路と直線状導波路から分岐した曲
り導波路とを有する光導波路に関し、直線状導波路と曲
り導波路とからなる光導波路を有する光デバイスの小形
化を目的とする。 【構成】 直線状導波路１と、第１，第２の円弧部21,2
2 を介して直線状導波路１から分岐した、終端のポート
Ｐ31部分が直線状導波路１に平行な曲り導波路２とを有
する光導波路において、頂角が円弧部の中心を指向する
よう第１，第２の円弧部21,22 に少なくとも一個の二等
辺三角形状の空隙30を設けた構成とする。
り導波路とを有する光導波路に関し、直線状導波路と曲
り導波路とからなる光導波路を有する光デバイスの小形
化を目的とする。 【構成】 直線状導波路１と、第１，第２の円弧部21,2
2 を介して直線状導波路１から分岐した、終端のポート
Ｐ31部分が直線状導波路１に平行な曲り導波路２とを有
する光導波路において、頂角が円弧部の中心を指向する
よう第１，第２の円弧部21,22 に少なくとも一個の二等
辺三角形状の空隙30を設けた構成とする。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、直線状導波路と直線状
導波路から分岐した曲り導波路とを有する光導波路に関
する。
導波路から分岐した曲り導波路とを有する光導波路に関
する。
【０００２】
【従来の技術】光合分岐器, 光合分波器等の光デバイス
は、図10に図示したように、シリコン基板の一方の側面
寄りの表面に始端のポートＰ1 と終端のポートＰ2 とを
結ぶ直線状導波路１を設けるとともに、第１，第２の円
弧部21,22 を介して直線状導波路１上の点20から分岐し
て、終端のポートＰ30部分が直線状導波路１に平行な曲
り導波路２を設けた光導波路を備えている。
は、図10に図示したように、シリコン基板の一方の側面
寄りの表面に始端のポートＰ1 と終端のポートＰ2 とを
結ぶ直線状導波路１を設けるとともに、第１，第２の円
弧部21,22 を介して直線状導波路１上の点20から分岐し
て、終端のポートＰ30部分が直線状導波路１に平行な曲
り導波路２を設けた光導波路を備えている。
【０００３】このような光導波路は、直線状導波路１の
始端のポートＰ1 から光を入射すると、大半の光パワー
は直進して終端のポートＰ2 から出射する。そして残り
光パワーは分岐点20で分岐し、第１の円弧部21, 第２の
円弧部22を経て曲り導波路２の終端のポートＰ30から出
射する。
始端のポートＰ1 から光を入射すると、大半の光パワー
は直進して終端のポートＰ2 から出射する。そして残り
光パワーは分岐点20で分岐し、第１の円弧部21, 第２の
円弧部22を経て曲り導波路２の終端のポートＰ30から出
射する。
【０００４】なお、この光導波路は、シリコン基板の表
面の全面に高屈折率の石英膜（コア層) を形成し、その
後フォトリソグラフィにより石英膜をエッチングして、
直線状導波路１及び曲り導波路２を形成する。
面の全面に高屈折率の石英膜（コア層) を形成し、その
後フォトリソグラフィにより石英膜をエッチングして、
直線状導波路１及び曲り導波路２を形成する。
【０００５】そして、直線状導波路１, 曲り導波路２上
を含むシリコン基板の全表面に石英膜よりも屈折率が小
さいクラッド層を設けたものである。
を含むシリコン基板の全表面に石英膜よりも屈折率が小
さいクラッド層を設けたものである。
【０００６】
【発明が解決しようとする課題】ところで前述の光導波
路は、曲り導波路の第１の円弧部及び第２の円弧部の半
径Ｒが、伝送損失上から規制されてその最小半径は６mm
である。
路は、曲り導波路の第１の円弧部及び第２の円弧部の半
径Ｒが、伝送損失上から規制されてその最小半径は６mm
である。
【０００７】したがって、曲り導波路を直線状導波路に
近づける、或いは曲り導波路のポートを直線状導波路の
始端側のポートに近づけることができなくて、光導波路
を有する光デバイスが大形になるという問題点があっ
た。
近づける、或いは曲り導波路のポートを直線状導波路の
始端側のポートに近づけることができなくて、光導波路
を有する光デバイスが大形になるという問題点があっ
た。
【０００８】本発明はこのような点に鑑みて創作された
もので、直線状導波路と曲り導波路とからなる光導波路
を有する光デバイスの小形化を目的としている。
もので、直線状導波路と曲り導波路とからなる光導波路
を有する光デバイスの小形化を目的としている。
【０００９】
【課題を解決するための手段】上記の目的を達成するた
めに本発明は、図１に例示したように、直線状導波路１
と、第１，第２の円弧部21,22 を介して直線状導波路１
から分岐した、終端のポートＰ31部分が直線状導波路１
に平行な曲り導波路２とを有する光導波路において、頂
角が円弧部の中心を指向するよう第１，第２の円弧部2
1,22 のそれぞれに、少なくとも一個の二等辺三角形状
の空隙30を設けた構成とする。
めに本発明は、図１に例示したように、直線状導波路１
と、第１，第２の円弧部21,22 を介して直線状導波路１
から分岐した、終端のポートＰ31部分が直線状導波路１
に平行な曲り導波路２とを有する光導波路において、頂
角が円弧部の中心を指向するよう第１，第２の円弧部2
1,22 のそれぞれに、少なくとも一個の二等辺三角形状
の空隙30を設けた構成とする。
【００１０】また、二等辺三角形状の空隙の等しい辺の
それぞれを、内側に凸の円弧にした構成とする。又は、
直線状導波路１と、第１，第２の円弧部21,22 を介して
直線状導波路１から分岐した、終端のポートＰ31部分が
直線状導波路１に平行な曲り導波路２とを有する光導波
路において、頂角が円弧部の中心とは反対方向を指向す
るよう第１，第２の円弧部21,22 のそれぞれに、二等辺
三角形状の空隙内に屈折率が曲り導波路２の屈折率より
大きい物質が充填されてなるプリズム状物体40を、少な
くとも一個埋設した構成とする。
それぞれを、内側に凸の円弧にした構成とする。又は、
直線状導波路１と、第１，第２の円弧部21,22 を介して
直線状導波路１から分岐した、終端のポートＰ31部分が
直線状導波路１に平行な曲り導波路２とを有する光導波
路において、頂角が円弧部の中心とは反対方向を指向す
るよう第１，第２の円弧部21,22 のそれぞれに、二等辺
三角形状の空隙内に屈折率が曲り導波路２の屈折率より
大きい物質が充填されてなるプリズム状物体40を、少な
くとも一個埋設した構成とする。
【００１１】或いはまた、二等辺三角形状のプリズム状
物体の等しい辺のそれぞれを、外側に凸の円弧にした構
成とする。さらにまた、二等辺三角形状の空隙30又はプ
リズム状物体40の頂角を、ブルースター角の２倍にした
構成とする。
物体の等しい辺のそれぞれを、外側に凸の円弧にした構
成とする。さらにまた、二等辺三角形状の空隙30又はプ
リズム状物体40の頂角を、ブルースター角の２倍にした
構成とする。
【００１２】
【作用】曲り導波路の円弧部に二等辺三角形状（頂角２
α）の空隙30又はプリズム状物体40を設けると、図５，
６に図示したように、空隙30（又はプリズム状物体40）
は、円弧部上の２θ＝２（α−β）を隔てた２点Ａ，Ｂ
を引き寄せる。
α）の空隙30又はプリズム状物体40を設けると、図５，
６に図示したように、空隙30（又はプリズム状物体40）
は、円弧部上の２θ＝２（α−β）を隔てた２点Ａ，Ｂ
を引き寄せる。
【００１３】ここで ２θ・・・・中心角 β・・・・光の入射角 このことにより曲り導波路の終端のポートが、直線状導
波路に近づくように平行移動したり、直線状導波路の始
端のポートに近づくように平行移動する。
波路に近づくように平行移動したり、直線状導波路の始
端のポートに近づくように平行移動する。
【００１４】したがって、直線状導波路と曲り導波路と
からなる光導波路を有する光デバイスが小形となる。ま
た、二等辺三角形状の空隙（又はプリズム状物体) の等
しい辺のそれぞれを円弧とすることで、空隙（又はプリ
ズム状物体) がレンズとしても作用するので、集光効果
があって、空隙（又はプリズム状物体) 内の伝送損失が
小さくなる。
からなる光導波路を有する光デバイスが小形となる。ま
た、二等辺三角形状の空隙（又はプリズム状物体) の等
しい辺のそれぞれを円弧とすることで、空隙（又はプリ
ズム状物体) がレンズとしても作用するので、集光効果
があって、空隙（又はプリズム状物体) 内の伝送損失が
小さくなる。
【００１５】さらに二等辺三角形状の空隙（又はプリズ
ム状物体) の頂角を、ブルースター角の２倍とすること
で、入射角がブルースター角に等しくなる。よって、入
射した光（Ｐ波）の殆どが空隙（又はプリズム状物体)
を通過するので、Ｐ波に対する空隙（又はプリズム状物
体) 部分の伝送損失が小さくなり、Ｐ波だけを選択でき
る。
ム状物体) の頂角を、ブルースター角の２倍とすること
で、入射角がブルースター角に等しくなる。よって、入
射した光（Ｐ波）の殆どが空隙（又はプリズム状物体)
を通過するので、Ｐ波に対する空隙（又はプリズム状物
体) 部分の伝送損失が小さくなり、Ｐ波だけを選択でき
る。
【００１６】
【実施例】以下図を参照しながら、本発明を具体的に説
明する。なお、全図を通じて同一符号は同一対象物を示
す。
明する。なお、全図を通じて同一符号は同一対象物を示
す。
【００１７】図１は本発明の原理を示す図、図２は請求
項２の発明の実施例の図、図３は請求項１の発明の実施
例の図、図４は請求項１の発明の他の実施例の図、図５
は本発明の要所を示す図、図６は本発明の作用を説明す
る図、図７は本発明の要所の詳細図、図８は請求項３の
発明の実施例の図、図９は請求項４の発明の実施例の図
である。
項２の発明の実施例の図、図３は請求項１の発明の実施
例の図、図４は請求項１の発明の他の実施例の図、図５
は本発明の要所を示す図、図６は本発明の作用を説明す
る図、図７は本発明の要所の詳細図、図８は請求項３の
発明の実施例の図、図９は請求項４の発明の実施例の図
である。
【００１８】図１に図示したように、光導波路は、シリ
コン基板の一方の側面寄りの表面に始端のポートＰ1 と
終端のポートＰ2 とを結ぶ直線状導波路１と、直線状導
波路１上の分岐点20から第１，第２の円弧部21,22 を介
して分岐した、終端のポートＰ31部分が直線状導波路１
に平行な、曲り導波路２とで構成されている。
コン基板の一方の側面寄りの表面に始端のポートＰ1 と
終端のポートＰ2 とを結ぶ直線状導波路１と、直線状導
波路１上の分岐点20から第１，第２の円弧部21,22 を介
して分岐した、終端のポートＰ31部分が直線状導波路１
に平行な、曲り導波路２とで構成されている。
【００１９】第１の円弧部21の半径Ｒは、曲げ損失が発
生しない範囲の最小寸法である約６mmであり、また第２
の円弧部22の半径Ｒもまた約６mmである。なお、図１に
おいて、第１の円弧部21の中心Ｏ1 と第２の円弧部22の
中心Ｏ2とは曲り導波路２を挟んで反対側にあるので、
曲り導波路２の端末のポートＰ31は、直線状導波路１の
終端ポートＰ2 側にある。
生しない範囲の最小寸法である約６mmであり、また第２
の円弧部22の半径Ｒもまた約６mmである。なお、図１に
おいて、第１の円弧部21の中心Ｏ1 と第２の円弧部22の
中心Ｏ2とは曲り導波路２を挟んで反対側にあるので、
曲り導波路２の端末のポートＰ31は、直線状導波路１の
終端ポートＰ2 側にある。
【００２０】頂角が第１の円弧部21の中心Ｏ1 を指向す
るように、第１の円弧部21の路中に二等辺三角形状の空
隙30を設けるとともに、頂角が第２の円弧部22の中心Ｏ
2 を指向するように、第２の円弧部22の路中に、二等辺
三角形状の他の空隙30を設けている。
るように、第１の円弧部21の路中に二等辺三角形状の空
隙30を設けるとともに、頂角が第２の円弧部22の中心Ｏ
2 を指向するように、第２の円弧部22の路中に、二等辺
三角形状の他の空隙30を設けている。
【００２１】なお、点線で示した終端のポートＰ30を有
する曲り導波路２' は、空隙30を設けてない、従来の曲
り導波路である。上述のように曲り導波路２の円弧部に
空隙30を設けたことにより、詳細は後述するが、第２の
円弧部22の終端のポートＰ31は、従来の曲り導波路２の
終端のポートＰ30よりＸ（直線状導波路１に直交する軸
をＸ軸とする）だけ直線状導波路１に近づき、従来の曲
り導波路２のポートＰ30よりＹ（直線状導波路１に平行
する軸をＹ軸とする）だけ直線状導波路１の始端のポー
トＰ1 方向に近づく。
する曲り導波路２' は、空隙30を設けてない、従来の曲
り導波路である。上述のように曲り導波路２の円弧部に
空隙30を設けたことにより、詳細は後述するが、第２の
円弧部22の終端のポートＰ31は、従来の曲り導波路２の
終端のポートＰ30よりＸ（直線状導波路１に直交する軸
をＸ軸とする）だけ直線状導波路１に近づき、従来の曲
り導波路２のポートＰ30よりＹ（直線状導波路１に平行
する軸をＹ軸とする）だけ直線状導波路１の始端のポー
トＰ1 方向に近づく。
【００２２】したがって、直線状導波路と曲り導波路と
からなる光導波路を有する光デバイスが小形化になる。
なお、第１の円弧部21の中心と第２の円弧部22の中心を
曲り導波路２の同一側に設けて、Ｕ形の曲り導波路２と
すれば、曲り導波路２の終端のポートは、直線状導波路
１の始端のポートＰ1 に対向するようになる。本発明は
このようなＵ形の曲り導波路を有する光導波路に適用し
ても、同様の効果があることは勿論のことである。
からなる光導波路を有する光デバイスが小形化になる。
なお、第１の円弧部21の中心と第２の円弧部22の中心を
曲り導波路２の同一側に設けて、Ｕ形の曲り導波路２と
すれば、曲り導波路２の終端のポートは、直線状導波路
１の始端のポートＰ1 に対向するようになる。本発明は
このようなＵ形の曲り導波路を有する光導波路に適用し
ても、同様の効果があることは勿論のことである。
【００２３】図３は、分岐点20近傍の第１の円弧部21の
路中に、頂角が第１の円弧部21の中心Ｏ1 を指向するよ
うに二等辺三角形状の空隙30-1を設け、第２の円弧部22
の弧の終わり近傍に、頂角が第２の円弧部22の中心Ｏ2
を指向するように二等辺三角形状の空隙30-4を設けたも
のである。
路中に、頂角が第１の円弧部21の中心Ｏ1 を指向するよ
うに二等辺三角形状の空隙30-1を設け、第２の円弧部22
の弧の終わり近傍に、頂角が第２の円弧部22の中心Ｏ2
を指向するように二等辺三角形状の空隙30-4を設けたも
のである。
【００２４】図４では、図３に示す空隙30-1及び空隙30
-4に加えて、第１の円弧部21の路中に、頂角が第１の円
弧部21の中心Ｏ1 を指向するように二等辺三角形状の空
隙30-2を設け、第２の円弧部22の路中に、頂角が第２の
円弧部22の中心Ｏ2 を指向するように二等辺三角形状の
空隙30-3を設けたものである。
-4に加えて、第１の円弧部21の路中に、頂角が第１の円
弧部21の中心Ｏ1 を指向するように二等辺三角形状の空
隙30-2を設け、第２の円弧部22の路中に、頂角が第２の
円弧部22の中心Ｏ2 を指向するように二等辺三角形状の
空隙30-3を設けたものである。
【００２５】以下図５〜７を参照しながら、本発明の作
用について詳述する。図５において、曲り導波路２( 屈
折率ｎ＝1.45) の円弧部（半径６mm )の路中に設けた二
等辺三角形状の空隙30の頂角は２αであり、空隙30に入
射する光線の入射角はβである。
用について詳述する。図５において、曲り導波路２( 屈
折率ｎ＝1.45) の円弧部（半径６mm )の路中に設けた二
等辺三角形状の空隙30の頂角は２αであり、空隙30に入
射する光線の入射角はβである。
【００２６】なお、頂角２α は ｎ× sinβ＝sin α の関係が成立する角度である。
【００２７】よって、入射光線と出射光線とのなす角度
は、２（α−β）になる。即ち、空隙30に入射した光
は、空隙30部分で急峻の角度で方向変換する。
は、２（α−β）になる。即ち、空隙30に入射した光
は、空隙30部分で急峻の角度で方向変換する。
【００２８】図６において、半径Ｒの円弧形の曲り導波
路２の路中で、Ｘ軸とのなす角度Φの位置に、頂角の中
心Ｏを指向する図５に図示した二等辺三角形状の空隙30
を設けてある。
路２の路中で、Ｘ軸とのなす角度Φの位置に、頂角の中
心Ｏを指向する図５に図示した二等辺三角形状の空隙30
を設けてある。
【００２９】いま、空隙30の頂点と中心Ｏとを結ぶ直線
を二等分線とする中心角２θの半径と、曲り導波路２の
交点をそれぞれ点Ａ，Ｂとする。なお、中心角２θは、 ２θ＝２（α−β）・・・・・・・・(1) の関係が成立する角度である。したがって、点Ａと点Ｂ
のＸ軸上の距離ＳX 及び点Ａと点ＢのＹ軸上の距離ＳY
は、角度Φ、中心角２θとの間に下記の相関関係があ
る。
を二等分線とする中心角２θの半径と、曲り導波路２の
交点をそれぞれ点Ａ，Ｂとする。なお、中心角２θは、 ２θ＝２（α−β）・・・・・・・・(1) の関係が成立する角度である。したがって、点Ａと点Ｂ
のＸ軸上の距離ＳX 及び点Ａと点ＢのＹ軸上の距離ＳY
は、角度Φ、中心角２θとの間に下記の相関関係があ
る。
【００３０】ＳX ＝２Ｒ・ tanθ・sin Φ・・・・・・・(2) ＳY ＝２Ｒ・ tanθ・cos Φ・・・・・・・(3) したがって、Φ及びαを変数として、前述の式(1),(2),
(3) からＳX 及びＳYを計算する下表のようになる。
(3) からＳX 及びＳYを計算する下表のようになる。
【００３１】
【表１】 この表に基づいて、図３及び図４の実施例の曲り導波路
２の終端のポートＰ31が、直線状導波路１に近づく長さ
Ｘ、及び直線状導波路１の始端のポートＰ1 に近づく長
さＹを計算すると下表のようになる。
２の終端のポートＰ31が、直線状導波路１に近づく長さ
Ｘ、及び直線状導波路１の始端のポートＰ1 に近づく長
さＹを計算すると下表のようになる。
【００３２】
【表２】 即ち、曲り導波路２の終端のポートＰ31が、直線状導波
路１の始端のポートに近づく、また直線状導波路１側に
近づくので、光デバイスが小形になる。
路１の始端のポートに近づく、また直線状導波路１側に
近づくので、光デバイスが小形になる。
【００３３】なお、この近づく詳細を図７を参照して説
明する。図７に図示したように、空隙30より終端のポー
ト寄りの第１の円弧部210 （鎖線で示す、中心はＯ1 ）
は、空隙30を設けたことにより直線状導波路側に平行移
動して実線で示すように第１の円弧部211 （中心はＯ11
に移る）となり、第１の円弧部21を実質的に短縮するこ
とができる。
明する。図７に図示したように、空隙30より終端のポー
ト寄りの第１の円弧部210 （鎖線で示す、中心はＯ1 ）
は、空隙30を設けたことにより直線状導波路側に平行移
動して実線で示すように第１の円弧部211 （中心はＯ11
に移る）となり、第１の円弧部21を実質的に短縮するこ
とができる。
【００３４】同様に空隙30より終端のポート寄りの第２
の円弧部221 （鎖線で示す、中心はＯ2 ）は、空隙30を
設けたことにより直線状導波路側に平行移動して実線で
示すように第２の円弧部221 （中心はＯ21に移る）とな
り、第２の円弧部22を実質的に短縮することができる。
の円弧部221 （鎖線で示す、中心はＯ2 ）は、空隙30を
設けたことにより直線状導波路側に平行移動して実線で
示すように第２の円弧部221 （中心はＯ21に移る）とな
り、第２の円弧部22を実質的に短縮することができる。
【００３５】 なお空隙30は、クラッド層を形成した後に
エッチングすることで設けることができる。図２におい
て、35は、二等辺三角形の等しい辺のそれぞれを、内側
に凸の円弧にした二等辺三角形状の空隙である。
エッチングすることで設けることができる。図２におい
て、35は、二等辺三角形の等しい辺のそれぞれを、内側
に凸の円弧にした二等辺三角形状の空隙である。
【００３６】頂角が円弧部の中心を指向するように、曲
り導波路２の円弧部の路中に空隙35を設けている。この
空隙35はレンズとしても作用するので、集光効果がある
ので、空隙35内での伝送損失が少なくなる。
り導波路２の円弧部の路中に空隙35を設けている。この
空隙35はレンズとしても作用するので、集光効果がある
ので、空隙35内での伝送損失が少なくなる。
【００３７】図８において、40は、二等辺三角形状の空
隙内に、屈折率が曲り導波路２の屈折率より大きい屈折
率の物質（例えばアルミナ、屈折率は1.77) を充填した
プリズム状物体である。
隙内に、屈折率が曲り導波路２の屈折率より大きい屈折
率の物質（例えばアルミナ、屈折率は1.77) を充填した
プリズム状物体である。
【００３８】プリズム状物体40は、頂角が円弧部の中心
とは反対方向を指向するよう、曲り導波路２の円弧部の
路中に、プリズム状物体40を設けている。このようなプ
リズム状物体40に入射した光は、プリズム状物体40部分
で曲り導波路２の円弧部の中心側の方向へ急峻の角度で
方向変換する。
とは反対方向を指向するよう、曲り導波路２の円弧部の
路中に、プリズム状物体40を設けている。このようなプ
リズム状物体40に入射した光は、プリズム状物体40部分
で曲り導波路２の円弧部の中心側の方向へ急峻の角度で
方向変換する。
【００３９】したがって、前述の空隙30と同様の効果を
有する。図９において、45は、二等辺三角形の等しい辺
のそれぞれを外側に凸の円弧にした空隙内に、屈折率が
曲り導波路２の屈折率より大きい屈折率の物質を充填し
たプリズム状物体である。
有する。図９において、45は、二等辺三角形の等しい辺
のそれぞれを外側に凸の円弧にした空隙内に、屈折率が
曲り導波路２の屈折率より大きい屈折率の物質を充填し
たプリズム状物体である。
【００４０】このようなプリズム状物体45は、レンズと
しても作用するので、集光効果があって、プリズム状物
体45内の伝送損失が小さくなる。次に請求項５の発明に
付いて説明する。
しても作用するので、集光効果があって、プリズム状物
体45内の伝送損失が小さくなる。次に請求項５の発明に
付いて説明する。
【００４１】請求項５の発明は、図示省略したが二等辺
三角形状の空隙30の頂角を、ブルースター角の２倍にし
たものである。なお、入射側が空気で曲り導波路の屈折
率が1.45の場合に、この境界面でのブルースター角は5
5.4度である。
三角形状の空隙30の頂角を、ブルースター角の２倍にし
たものである。なお、入射側が空気で曲り導波路の屈折
率が1.45の場合に、この境界面でのブルースター角は5
5.4度である。
【００４２】このように二等辺三角形状の空隙30の頂角
を、ブルースター角の２倍にすると、空隙30の出射側の
境界面に入射する光の入射角が、ブルースター角に等し
くなる。
を、ブルースター角の２倍にすると、空隙30の出射側の
境界面に入射する光の入射角が、ブルースター角に等し
くなる。
【００４３】よって、出射側の境界面に入射した光（Ｐ
波）は反射することなくすべてが、境界面を通過して曲
り導波路に進行する。即ち、Ｐ波に対する空隙30部分の
伝送損失が小さくなり、Ｐ波だけを選択できる。
波）は反射することなくすべてが、境界面を通過して曲
り導波路に進行する。即ち、Ｐ波に対する空隙30部分の
伝送損失が小さくなり、Ｐ波だけを選択できる。
【００４４】また、図示省略したが二等辺三角形状のプ
リズム状物体40の頂角を、ブルースター角の２倍にす
る。このよう二等辺三角形状のプリズム状物体40の頂角
を、ブルースター角の２倍にすると、プリズム状物体40
の入射側の境界面に入射する光の入射角が、ブルースタ
ー角に等しくなる。
リズム状物体40の頂角を、ブルースター角の２倍にす
る。このよう二等辺三角形状のプリズム状物体40の頂角
を、ブルースター角の２倍にすると、プリズム状物体40
の入射側の境界面に入射する光の入射角が、ブルースタ
ー角に等しくなる。
【００４５】よって、入射側の境界面に入射した光（Ｐ
波）は反射することなくすべてが、境界面を通過してプ
リズム状物体40内に進入する。よって、Ｐ波に対するプ
リズム状物体40部分の伝送損失が小さくなり、Ｐ波だけ
を選択できる。
波）は反射することなくすべてが、境界面を通過してプ
リズム状物体40内に進入する。よって、Ｐ波に対するプ
リズム状物体40部分の伝送損失が小さくなり、Ｐ波だけ
を選択できる。
【００４６】
【発明の効果】以上説明したように本発明は、直線状導
波路と曲り導波路とからなる光導波路において、曲り導
波路の円弧部の路中に頂角が円弧部の中心を指向するよ
う二等辺三角形状の空隙、又は頂角が円弧部の中心とは
反対方向を指向するプリズム状物体を設けたもので、直
線状導波路と曲り導波路とからなる光導波路を有する光
デバイスが小形化になるという効果を有する。
波路と曲り導波路とからなる光導波路において、曲り導
波路の円弧部の路中に頂角が円弧部の中心を指向するよ
う二等辺三角形状の空隙、又は頂角が円弧部の中心とは
反対方向を指向するプリズム状物体を設けたもので、直
線状導波路と曲り導波路とからなる光導波路を有する光
デバイスが小形化になるという効果を有する。
【図１】 本発明の原理を示す図
【図２】 請求項２の発明の実施例の図
【図３】 請求項１の発明の実施例の図
【図４】 請求項１の発明の他の実施例の図
【図５】 本発明の要所を示す図
【図６】 本発明の作用を説明する図
【図７】 本発明の要所の詳細図
【図８】 請求項３の発明の実施例の図
【図９】 請求項４の発明の実施例の図
【図１０】従来例の図
１ 直線状導波路 ２，２’ 曲り導波路 21,211 第１の円弧部 22,221 第２の円弧部 30,35 空隙 40,45 プリズム状物体 Ｐ1,Ｐ2,Ｐ30, Ｐ31 ポート
Claims (5)
- 【請求項１】 直線状導波路(1) と、 第１，第２の円弧部(21,22) を介して直線状導波路(1)
から分岐した、終端のポート（Ｐ31）部分が該直線状導
波路(1) に平行な曲り導波路(2) とを有する光導波路に
おいて、 頂角が円弧部の中心を指向するよう該第１，第２の円弧
部(21,22) に、少なくとも一個の二等辺三角形状の空隙
(30)が設けられてなることを特徴とする光導波路。 - 【請求項２】 二等辺三角形状の空隙の等しい辺のそれ
ぞれが、内側に凸の円弧であることを特徴とする請求項
１記載の光導波路。 - 【請求項３】 直線状導波路(1) と、 第１，第２の円弧部(21,22) を介して直線状導波路(1)
から分岐した、終端のポート（Ｐ31）部分が該直線状導
波路(1) に平行な曲り導波路(2) とを有する光導波路に
おいて、 頂角が円弧部の中心とは反対方向を指向するよう、該第
１，第２の円弧部(21,22) に、二等辺三角形状の空隙内
に屈折率が該曲り導波路(2) の屈折率より大きい物質が
充填されてなるプリズム状物体40が、少なくとも一個埋
設されてなることを特徴とする光導波路。 - 【請求項４】 二等辺三角形状のプリズム状物体の等し
い辺のそれぞれが、外側に凸の円弧であることを特徴と
する請求項４記載の光導波路。 - 【請求項５】 二等辺三角形状の前記空隙(30)又は前記
プリズム状物体(40)の頂角が、ブルースター角の２倍で
あることを特徴とする請求項１又は２記載の光導波路。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP24020893A JPH0792339A (ja) | 1993-09-28 | 1993-09-28 | 光導波路 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP24020893A JPH0792339A (ja) | 1993-09-28 | 1993-09-28 | 光導波路 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0792339A true JPH0792339A (ja) | 1995-04-07 |
Family
ID=17056066
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP24020893A Withdrawn JPH0792339A (ja) | 1993-09-28 | 1993-09-28 | 光導波路 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0792339A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH09211501A (ja) * | 1996-01-31 | 1997-08-15 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 熱光学光スイッチ |
-
1993
- 1993-09-28 JP JP24020893A patent/JPH0792339A/ja not_active Withdrawn
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH09211501A (ja) * | 1996-01-31 | 1997-08-15 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 熱光学光スイッチ |
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| A300 | Withdrawal of application because of no request for examination |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A300 Effective date: 20001128 |