JPH06160926A - 波長変換素子 - Google Patents
波長変換素子Info
- Publication number
- JPH06160926A JPH06160926A JP4317581A JP31758192A JPH06160926A JP H06160926 A JPH06160926 A JP H06160926A JP 4317581 A JP4317581 A JP 4317581A JP 31758192 A JP31758192 A JP 31758192A JP H06160926 A JPH06160926 A JP H06160926A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- conversion element
- wavelength conversion
- wavelength
- light
- incident
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Withdrawn
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/355—Non-linear optics characterised by the materials used
- G02F1/3558—Poled materials, e.g. with periodic poling; Fabrication of domain inverted structures, e.g. for quasi-phase-matching [QPM]
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/37—Non-linear optics for second-harmonic generation
- G02F1/377—Non-linear optics for second-harmonic generation in an optical waveguide structure
- G02F1/3775—Non-linear optics for second-harmonic generation in an optical waveguide structure with a periodic structure, e.g. domain inversion, for quasi-phase-matching [QPM]
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/353—Frequency conversion, i.e. wherein a light beam is generated with frequency components different from those of the incident light beams
- G02F1/3544—Particular phase matching techniques
- G02F1/3548—Quasi phase matching [QPM], e.g. using a periodic domain inverted structure
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Nonlinear Science (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Optical Integrated Circuits (AREA)
- Diffracting Gratings Or Hologram Optical Elements (AREA)
- Lasers (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【目的】 半導体レーザ等の光を高い効率で第２高調波
に変換する光導波路型の波長変換素子に関し、波長が大
きく変動する光源から出力される光に自動的に整合可能
な波長変換素子の提供を目的とする。 【構成】 強誘電体基板41に少なくとも分極反転領域42
と分極非反転領域43が交互に形成され、入射端に入射さ
れたコヒーレント光の第２高調波を出射端から出力する
波長変換素子本体４を有し、波長変換素子本体４の分極
反転周期を擬似的に入射光の波長に整合させる波長分散
素子５が、波長変換素子本体４の入射端と光源との間に
配設されてなるように構成する。
に変換する光導波路型の波長変換素子に関し、波長が大
きく変動する光源から出力される光に自動的に整合可能
な波長変換素子の提供を目的とする。 【構成】 強誘電体基板41に少なくとも分極反転領域42
と分極非反転領域43が交互に形成され、入射端に入射さ
れたコヒーレント光の第２高調波を出射端から出力する
波長変換素子本体４を有し、波長変換素子本体４の分極
反転周期を擬似的に入射光の波長に整合させる波長分散
素子５が、波長変換素子本体４の入射端と光源との間に
配設されてなるように構成する。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は半導体レーザ等の光を高
い効率で第２高調波に変換する光導波路型の波長変換素
子に係り、特に波長が大きく変動する光源から出力され
る光に自動的に整合可能な波長変換素子に関する。
い効率で第２高調波に変換する光導波路型の波長変換素
子に係り、特に波長が大きく変動する光源から出力され
る光に自動的に整合可能な波長変換素子に関する。
【０００２】近年、レーザプリンタやレーザスキャナ、
光ディスク等の光源として半導体レーザ（ＬＤ）が広く
利用されている。その一方で記憶容量の拡大や取扱いの
利便のために赤外光から可視光へ等、短波長化に対する
要求が強くなっている。
光ディスク等の光源として半導体レーザ（ＬＤ）が広く
利用されている。その一方で記憶容量の拡大や取扱いの
利便のために赤外光から可視光へ等、短波長化に対する
要求が強くなっている。
【０００３】かかる要求に対してＬＤの短波長化が進め
られているが現在の技術レベルでは600nm以下にするこ
とは極めて困難で、例えば、レーザ光をバルク型の非線
形光学結晶に通し短波長の第２高調波を発生させる波長
変換素子が注目されている。
られているが現在の技術レベルでは600nm以下にするこ
とは極めて困難で、例えば、レーザ光をバルク型の非線
形光学結晶に通し短波長の第２高調波を発生させる波長
変換素子が注目されている。
【０００４】しかし、非線形光学定数の大きい光学結晶
が無く大きい基本波パワーを必要としＬＤを光源にする
ことができない。そこで最近になって強誘電体基板上に
分極非反転領域と分極反転領域が交互に形成された波長
変換素子が提案されている。
が無く大きい基本波パワーを必要としＬＤを光源にする
ことができない。そこで最近になって強誘電体基板上に
分極非反転領域と分極反転領域が交互に形成された波長
変換素子が提案されている。
【０００５】
【従来の技術】図５は従来の光導波路型波長変換素子の
原理説明図である。従来の光導波路型の波長変換素子は
図示の如く、ニオブ酸リチウム(LiNbO3)、タンタル酸リ
チウム(LiTaO3)、チタン酸リン酸カリウム(KTiOPO4）
等、強誘電体からなる基板１上に、強誘電体基板１の分
極方向をそのまま維持してなる分極非反転領域21と、分
極方向を部分的に反転させてなる分極反転領域22とが、
所望する分極反転周期に合致するよう光の進行方向に交
互に配列形成されている。
原理説明図である。従来の光導波路型の波長変換素子は
図示の如く、ニオブ酸リチウム(LiNbO3)、タンタル酸リ
チウム(LiTaO3)、チタン酸リン酸カリウム(KTiOPO4）
等、強誘電体からなる基板１上に、強誘電体基板１の分
極方向をそのまま維持してなる分極非反転領域21と、分
極方向を部分的に反転させてなる分極反転領域22とが、
所望する分極反転周期に合致するよう光の進行方向に交
互に配列形成されている。
【０００６】かかる強誘電体基板１上に分極非反転領域
21および分極反転領域22と交差するように光導波路３が
形成されており、ＬＤ等から出力されるコヒーレント光
からなる基本波を例えば図の左側から光導波路３に入射
させると、強誘電体基板１の分極反転周期が基本波と第
２高調波の位相に擬似的に整合している場合は、基本波
が光導波路３を図の左側から右側に向かって伝播する間
に第２高調波に変換され光導波路３の右側端面から出射
される。
21および分極反転領域22と交差するように光導波路３が
形成されており、ＬＤ等から出力されるコヒーレント光
からなる基本波を例えば図の左側から光導波路３に入射
させると、強誘電体基板１の分極反転周期が基本波と第
２高調波の位相に擬似的に整合している場合は、基本波
が光導波路３を図の左側から右側に向かって伝播する間
に第２高調波に変換され光導波路３の右側端面から出射
される。
【０００７】
【発明が解決しようとする課題】しかし、ＬＤの波長は
一般に製品間における“ばらつき”が大きくしかも環境
温度の影響によって変動しやすいため、強誘電体基板の
分極反転周期を常時基本波と第２高調波の位相に整合さ
せることが難しいという問題があった。
一般に製品間における“ばらつき”が大きくしかも環境
温度の影響によって変動しやすいため、強誘電体基板の
分極反転周期を常時基本波と第２高調波の位相に整合さ
せることが難しいという問題があった。
【０００８】本発明の目的は波長が大きく変動する光源
から出力される光に自動的に整合可能な波長変換素子を
提供することにある。
から出力される光に自動的に整合可能な波長変換素子を
提供することにある。
【０００９】
【課題を解決するための手段】図１は本発明になる波長
変換素子を示す斜視図である。なお全図を通し同じ対象
物は同一記号で表している。
変換素子を示す斜視図である。なお全図を通し同じ対象
物は同一記号で表している。
【００１０】上記課題は強誘電体基板41に少なくとも分
極反転領域42と分極非反転領域43が交互に形成され、入
射端に入射されたコヒーレント光の第２高調波を出射端
から出力する波長変換素子本体４を有し、波長変換素子
本体４の分極反転周期を擬似的に入射光の波長に整合さ
せる波長分散素子５が、波長変換素子本体４の入射端と
光源との間に配設されてなる本発明の波長変換素子によ
って達成される。
極反転領域42と分極非反転領域43が交互に形成され、入
射端に入射されたコヒーレント光の第２高調波を出射端
から出力する波長変換素子本体４を有し、波長変換素子
本体４の分極反転周期を擬似的に入射光の波長に整合さ
せる波長分散素子５が、波長変換素子本体４の入射端と
光源との間に配設されてなる本発明の波長変換素子によ
って達成される。
【００１１】
【作用】本発明になる波長変換素子は、図１(a) に示す
如く強誘電体基板41上に分極反転領域42と分極非反転領
域43が交互に形成された波長変換素子本体４、または、
図１(b) に示す如く強誘電体基板41上に分極反転領域42
と分極非反転領域43を交互に形成すると共に、強誘電体
基板41の全面を覆う光導波路44が形成されてなる波長変
換素子本体４と光源との間に、波長変換素子本体４の分
極反転周期を擬似的に入射光の波長に整合させる波長分
散素子５が配設されている。
如く強誘電体基板41上に分極反転領域42と分極非反転領
域43が交互に形成された波長変換素子本体４、または、
図１(b) に示す如く強誘電体基板41上に分極反転領域42
と分極非反転領域43を交互に形成すると共に、強誘電体
基板41の全面を覆う光導波路44が形成されてなる波長変
換素子本体４と光源との間に、波長変換素子本体４の分
極反転周期を擬似的に入射光の波長に整合させる波長分
散素子５が配設されている。
【００１２】このように波長変換素子本体の入射端と光
源との間に波長分散素子を配設することによって、波長
変換素子本体の分極反転周期が基本光として入射された
光の波長変動に対して自動的に整合され、波長が大きく
変動する光源から出力される光に自動的に整合可能な波
長変換素子を実現することができる。
源との間に波長分散素子を配設することによって、波長
変換素子本体の分極反転周期が基本光として入射された
光の波長変動に対して自動的に整合され、波長が大きく
変動する光源から出力される光に自動的に整合可能な波
長変換素子を実現することができる。
【００１３】
【実施例】以下添付図により本発明の実施例について説
明する。図２は本発明になる波長変換素子の原理説明
図、図３は本発明になる波長変換素子の一実施例を示す
模式図、図４は本発明になる波長変換素子の他の実施例
を示す模式図である。
明する。図２は本発明になる波長変換素子の原理説明
図、図３は本発明になる波長変換素子の一実施例を示す
模式図、図４は本発明になる波長変換素子の他の実施例
を示す模式図である。
【００１４】図２において本発明になる波長変換素子は
波長変換素子本体４の入射端とＬＤ６との間にプリズム
が配設されており、波長変換素子本体４は強誘電体基板
41に光と交差するよう分極反転領域42と分極非反転領域
43が交互に形成されている。
波長変換素子本体４の入射端とＬＤ６との間にプリズム
が配設されており、波長変換素子本体４は強誘電体基板
41に光と交差するよう分極反転領域42と分極非反転領域
43が交互に形成されている。
【００１５】なお、波長変換素子本体４は強誘電体基板
41上に分極反転領域42と分極非反転領域43を交互に形成
するだけでも良いが、図示の如く強誘電体基板41上に幅
の広い光導波路44を形成することによって光の透過損失
を低減することができる。
41上に分極反転領域42と分極非反転領域43を交互に形成
するだけでも良いが、図示の如く強誘電体基板41上に幅
の広い光導波路44を形成することによって光の透過損失
を低減することができる。
【００１６】図示の如く波長変換素子本体４の入射端と
ＬＤ６との間に配設されてなるプリズムは波長分散素子
５として作用し、波長変換素子本体４の分極反転周期を
変動する基本光の波長に自動的に整合する波長変換素子
を実現することができる。
ＬＤ６との間に配設されてなるプリズムは波長分散素子
５として作用し、波長変換素子本体４の分極反転周期を
変動する基本光の波長に自動的に整合する波長変換素子
を実現することができる。
【００１７】即ち、波長分散素子５に入射したλ1 なる
波長の光は実線で示す如くθ1 なる角度で波長変換素子
本体４に入射し、波長変換素子本体４の分極反転周期が
θ1なる角度で入射した光に合致する場合はλ1 ／２な
る第２高調波に変換される。
波長の光は実線で示す如くθ1 なる角度で波長変換素子
本体４に入射し、波長変換素子本体４の分極反転周期が
θ1なる角度で入射した光に合致する場合はλ1 ／２な
る第２高調波に変換される。
【００１８】また、波長分散素子５に入射したλ2 なる
波長の光は破線で示す如くθ2 なる角度で波長変換素子
本体４に入射し、波長変換素子本体４の分極反転周期が
θ2なる角度で入射した光に合致する場合はλ2 ／２な
る第２高調波に変換される。
波長の光は破線で示す如くθ2 なる角度で波長変換素子
本体４に入射し、波長変換素子本体４の分極反転周期が
θ2なる角度で入射した光に合致する場合はλ2 ／２な
る第２高調波に変換される。
【００１９】言い換えれば基本光の波長がλ1 からλ2
に変動すると波長変換素子本体４への入射角度がθ1 か
らθ2 に変わり、変動後の基本光は分極反転領域42と直
交する法線ベクトルに対してθ2 なる角度で波長変換素
子本体４に入射する。
に変動すると波長変換素子本体４への入射角度がθ1 か
らθ2 に変わり、変動後の基本光は分極反転領域42と直
交する法線ベクトルに対してθ2 なる角度で波長変換素
子本体４に入射する。
【００２０】波長変換素子本体４の分極反転周期をΛと
すると変動後の基本光に対する実効分極反転周期はΛ／
cos(θ2)になり、かかる分極反転周期を変動後の波長λ
2 に対する整合周期に選ぶことで光源の波長変動に常に
整合させることができる。
すると変動後の基本光に対する実効分極反転周期はΛ／
cos(θ2)になり、かかる分極反転周期を変動後の波長λ
2 に対する整合周期に選ぶことで光源の波長変動に常に
整合させることができる。
【００２１】このような整合方法は波長変動に対応して
光路を変化させることにより波長変換素子本体４の整合
周期を変えており、波長変換に寄与する部分の減少がな
く波長変動に対し変換効率の低下がないことから常に高
い変換効率を維持できる。
光路を変化させることにより波長変換素子本体４の整合
周期を変えており、波長変換に寄与する部分の減少がな
く波長変動に対し変換効率の低下がないことから常に高
い変換効率を維持できる。
【００２２】本発明になる波長変換素子の一実施例は図
３に示す如くLiNbO3、LiTaO3、KTiOPO4 等からなる強誘
電体基板41上に、例えば、ＬＤを光源として用いる波長
変換素子の場合は分極反転領域42と分極非反転領域43
を、 2.5〜 4.0μm 周期で交互に配列することで分極反
転周期がΛなる波長変換素子本体４を構成している。
３に示す如くLiNbO3、LiTaO3、KTiOPO4 等からなる強誘
電体基板41上に、例えば、ＬＤを光源として用いる波長
変換素子の場合は分極反転領域42と分極非反転領域43
を、 2.5〜 4.0μm 周期で交互に配列することで分極反
転周期がΛなる波長変換素子本体４を構成している。
【００２３】また、基板がLiNbO3であればTi拡散やLiの
外拡散で、LiTaO3であればプロトン交換と熱処理によっ
て分極反転され、KTiOPO4 の場合はBaのイオン交換等に
よって分極反転されるが深い分極反転領域22の作成が可
能な電界印加法が望ましい。
外拡散で、LiTaO3であればプロトン交換と熱処理によっ
て分極反転され、KTiOPO4 の場合はBaのイオン交換等に
よって分極反転されるが深い分極反転領域22の作成が可
能な電界印加法が望ましい。
【００２４】従来の波長変換素子とは異なり本実施例に
おいては部分的分極反転領域２の上に強誘電体基板41の
全面を覆うように、例えば、Ti拡散法やプロトン交換法
など通常の導波路作成プロセスに基づいて幅の広い光導
波路44が形成されている。
おいては部分的分極反転領域２の上に強誘電体基板41の
全面を覆うように、例えば、Ti拡散法やプロトン交換法
など通常の導波路作成プロセスに基づいて幅の広い光導
波路44が形成されている。
【００２５】かかる光導波路44の入射端側に屈折率変化
が他の方法より高いプロトン交換法によって波長分散素
子５が形成され、波長分散素子５は光源の波長変動に対
し常に最適の位相整合をとれるように１個乃至複数個の
プリズム51で構成される。
が他の方法より高いプロトン交換法によって波長分散素
子５が形成され、波長分散素子５は光源の波長変動に対
し常に最適の位相整合をとれるように１個乃至複数個の
プリズム51で構成される。
【００２６】なお、プロトン交換法で形成された光導波
路44に同じ条件でプロトンを交換しても波長分散素子５
は形成されない。かかる場合は光導波路44を形成する際
の交換条件と異なる交換条件を設定することにより波長
分散素子５を形成できる。
路44に同じ条件でプロトンを交換しても波長分散素子５
は形成されない。かかる場合は光導波路44を形成する際
の交換条件と異なる交換条件を設定することにより波長
分散素子５を形成できる。
【００２７】また、本発明になる波長変換素子の他の実
施例は図４に示す如く上記のプリズム51からなる波長分
散素子５に代えて、回折格子52によって構成された波長
分散素子５が強誘電体基板41の全面を覆う光導波路44の
入射端側に形成されている。
施例は図４に示す如く上記のプリズム51からなる波長分
散素子５に代えて、回折格子52によって構成された波長
分散素子５が強誘電体基板41の全面を覆う光導波路44の
入射端側に形成されている。
【００２８】高屈折率層53と低屈折率層54が交互に配列
されてなる回折格子52は高屈折率層53をプロトン交換法
により形成するが、Six Ti1-x O2膜等を光導波路44上に
周期的に蒸着またはスパッタすることによって同等の効
果を得ることが可能である。
されてなる回折格子52は高屈折率層53をプロトン交換法
により形成するが、Six Ti1-x O2膜等を光導波路44上に
周期的に蒸着またはスパッタすることによって同等の効
果を得ることが可能である。
【００２９】ＬＤ６から波長分散素子５に入射したλ1
なる波長の基本光は実線で示す如くθ1 なる角度で光導
波路44を透過し、波長変換素子本体４の分極反転周期が
θ1なる角度で入射した基本光に合致すればλ1 ／２な
る第２高調波に変換される。
なる波長の基本光は実線で示す如くθ1 なる角度で光導
波路44を透過し、波長変換素子本体４の分極反転周期が
θ1なる角度で入射した基本光に合致すればλ1 ／２な
る第２高調波に変換される。
【００３０】また、波長分散素子５に入射したλ2 なる
波長の基本光は破線により示す如くθ2 なる角度で光導
波路44を透過し、波長変換素子本体４の分極反転周期が
θ2なる角度で入射した基本光に合致すればλ2 ／２な
る第２高調波に変換される。
波長の基本光は破線により示す如くθ2 なる角度で光導
波路44を透過し、波長変換素子本体４の分極反転周期が
θ2なる角度で入射した基本光に合致すればλ2 ／２な
る第２高調波に変換される。
【００３１】即ち、基本光の波長がλ1 からλ2 に変動
すると波長分散素子５から光導波路44への入射角度がθ
1 からθ2 に変わり、変動後の基本光は分極反転領域42
と直交する法線ベクトルに対してθ2 なる角度で光導波
路44に入射することになる。
すると波長分散素子５から光導波路44への入射角度がθ
1 からθ2 に変わり、変動後の基本光は分極反転領域42
と直交する法線ベクトルに対してθ2 なる角度で光導波
路44に入射することになる。
【００３２】波長変換素子本体４の分極反転周期をΛと
すると変動後の基本光に対する実効分極反転周期はΛ／
cos(θ2)になり、かかる分極反転周期を変動後の波長λ
2 に対する整合周期に選ぶことで光源の波長変動に常に
整合させることができる。
すると変動後の基本光に対する実効分極反転周期はΛ／
cos(θ2)になり、かかる分極反転周期を変動後の波長λ
2 に対する整合周期に選ぶことで光源の波長変動に常に
整合させることができる。
【００３３】このように波長変換素子本体の入射端と光
源との間に波長分散素子を配設することによって、波長
変換素子本体の分極反転周期が基本光として入射された
光の波長変動に対して自動的に整合され、波長が大きく
変動する光源から出力される光に自動的に整合可能な波
長変換素子を実現することができる。
源との間に波長分散素子を配設することによって、波長
変換素子本体の分極反転周期が基本光として入射された
光の波長変動に対して自動的に整合され、波長が大きく
変動する光源から出力される光に自動的に整合可能な波
長変換素子を実現することができる。
【００３４】
【発明の効果】上述の如く本発明によれば波長が大きく
変動する光源から出力される光に自動的に整合可能な波
長変換素子を提供することができる。
変動する光源から出力される光に自動的に整合可能な波
長変換素子を提供することができる。
【図１】 本発明になる波長変換素子を示す斜視図であ
る。
る。
【図２】 本発明になる波長変換素子の原理説明図であ
る。
る。
【図３】 本発明になる波長変換素子の一実施例を示す
模式図である。
模式図である。
【図４】 本発明になる波長変換素子の他の実施例を示
す模式図である。
す模式図である。
【図５】 従来の光導波路型波長変換素子の原理説明図
である。
である。
４ 波長変換素子本体 ５ 波長分散素子 ６ ＬＤ 41 強誘電体基板 42 分極反転領域 43 分極非反転領域 44 光導波路 51 プリズム 52 回折格子 53 高屈折率層 54 低屈折率層
Claims (3)
- 【請求項１】 強誘電体基板(41)に少なくとも分極反転
領域(42)と分極非反転領域(43)が交互に形成され、入射
端に入射されたコヒーレント光の第２高調波を出射端か
ら出力する波長変換素子本体(4) を有し、 該波長変換素子本体(4) の分極反転周期を擬似的に入射
光の波長に整合させる波長分散素子(5) が、該波長変換
素子本体(4) の入射端と光源との間に配設されてなるこ
とを特徴とする波長変換素子。 - 【請求項２】 請求項１記載の波長変換素子において波
長変換素子本体(4)を構成する強誘電体基板(41)上に、
分極反転領域(42)と共に波長分散素子(5) が形成されて
なることを特徴とする波長変換素子。 - 【請求項３】 請求項１記載の波長分散素子(5) がプリ
ズムまたは回折格子からなることを特徴とする波長変換
素子。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4317581A JPH06160926A (ja) | 1992-11-27 | 1992-11-27 | 波長変換素子 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4317581A JPH06160926A (ja) | 1992-11-27 | 1992-11-27 | 波長変換素子 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH06160926A true JPH06160926A (ja) | 1994-06-07 |
Family
ID=18089836
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP4317581A Withdrawn JPH06160926A (ja) | 1992-11-27 | 1992-11-27 | 波長変換素子 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH06160926A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US7817334B2 (en) | 2007-02-06 | 2010-10-19 | Seiko Epson Corporation | Wavelength conversion element, light source device, image display device, and monitor device |
| EP2626742A1 (en) * | 2012-02-08 | 2013-08-14 | Advantest Corporation | Wavelength converting apparatus, light source apparatus and wavelength converting method |
-
1992
- 1992-11-27 JP JP4317581A patent/JPH06160926A/ja not_active Withdrawn
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US7817334B2 (en) | 2007-02-06 | 2010-10-19 | Seiko Epson Corporation | Wavelength conversion element, light source device, image display device, and monitor device |
| EP2626742A1 (en) * | 2012-02-08 | 2013-08-14 | Advantest Corporation | Wavelength converting apparatus, light source apparatus and wavelength converting method |
| JP2013161024A (ja) * | 2012-02-08 | 2013-08-19 | Advantest Corp | 波長変換装置、光源装置、および波長変換方法 |
| US8848281B2 (en) | 2012-02-08 | 2014-09-30 | Advantest Corporation | Wavelength conversion apparatus, light source apparatus, and wavelength conversion method |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| EP0485187B1 (en) | Second harmonic generator using a laser as a fundamental wave source | |
| US5504616A (en) | Wavelength conversion device | |
| JP2685969B2 (ja) | 第２高調波発生装置 | |
| JPH05273624A (ja) | 光波長変換素子およびそれを用いた短波長レーザ光源および短波長レーザ光源を用いた光情報処理装置および光波長変換素子の製造方法 | |
| JP3129028B2 (ja) | 短波長レーザ光源 | |
| JP3156444B2 (ja) | 短波長レーザ光源およびその製造方法 | |
| US4953931A (en) | Second harmonic wave generating device | |
| US4953943A (en) | Second harmonic wave generating device | |
| JPH06160926A (ja) | 波長変換素子 | |
| JP2822778B2 (ja) | 波長変換素子 | |
| JPH04335328A (ja) | 第２高調波発生素子の製造方法 | |
| JP2676743B2 (ja) | 導波路型波長変換素子 | |
| JPH05249518A (ja) | 波長変換素子 | |
| JPH0566440A (ja) | レーザ光源 | |
| JP2643735B2 (ja) | 波長変換素子 | |
| JP2899345B2 (ja) | 光学装置 | |
| JP2906615B2 (ja) | 導波路型波長変換素子 | |
| JP2658381B2 (ja) | 導波路型波長変換素子 | |
| JPS6118933A (ja) | 光波長変換器 | |
| JP2833392B2 (ja) | 波長変換素子 | |
| JP2822807B2 (ja) | 波長変換素子 | |
| JP2666540B2 (ja) | 導波路型波長変換素子 | |
| JPH043128A (ja) | 部分的分極反転領域の形成方法 | |
| JPH0756200A (ja) | 安定化高調波発生装置 | |
| JPH0534747A (ja) | 導波路型波長変換素子 |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| A300 | Withdrawal of application because of no request for examination |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A300 Effective date: 20000201 |