JPH0588414B2

JPH0588414B2 -

Info

Publication number: JPH0588414B2
Application number: JP60177685A
Authority: JP
Inventors: Yasuteru Tawara; Kazunori Koike
Original assignee: Mitsubishi Rayon Co Ltd
Current assignee: Mitsubishi Rayon Co Ltd
Priority date: 1985-08-14
Filing date: 1985-08-14
Publication date: 1993-12-22
Also published as: JPS6238341A

Description

【発明の詳細な説明】〔産業上の利用分野〕本発明は、光学繊維の光伝送損失を測定する方
法の改良に関するものである。

〔従来の技術〕

従来、光学繊維の光伝送損失の測定は第５図に
示す如き方法で行われていた（特公昭58−
48848）。すなわち、第５図において、１は光学繊
維、２はランプ（左）、３はランプ（右）、４は積
分球（左）、５は積分球（右）、６，７は光電変換
素子、８，９増幅器、１０は指示計（左）、１１
は指示計（右）である。Ｉ（ｌ）はランプ３を
OFFにし、ランプ２をONにして入射された断面
ａを右方向に進む光の強度である。また、Ｉ（ll）
とＩ（lr）はそれぞれＩ（ｌ）が積分球４および５
に伝搬したときの各々の積分球に囲まれた部分の
光学繊維内部の平均光強度である。また、Ｉ（ｌ）
はランプ２をOFFにし、ランプ３をONにして入
射された断面ｄを左方向に進む光の強度である。
又、Ｉ（rr）とＩ（rl）はそれぞれＩ（ｒ）が積分
球５および４に伝搬したときの各々の積分球に囲
まれた部分の光学繊維内部の平均光強度である。
Ｌは、積分球４の中心線ｂおよび積分球５の中心
線Ｃの間の光学繊維の軸に沿つた長さである。

このような配置において、最初に、ランプ２を
ONにし、ランプ３をOFFにして、光Ｉ（ｌ）を
入射すると周知のランバート・ベールの法則によ
り、Ｉ（lr）＝Ｉ（ll）exp（−KL） …(1) ここで、Ｋは断面ｂと断面ｃの間の光学繊維の
光伝送損失（吸収係数）である。

Ｉ（ll）とＩ（lr）は直接測定することはできな
いが光学繊維内部に含有される例えば、微小な気
泡、異物等による散乱性因子のために、Ｉ（ll）
およびＩ（lr）に比例した光学繊維の外側に放射
される散乱光をそれぞれの積分球により集めるこ
とができる。

即ち、積分球により集められた放射散乱光はそ
れぞれ光電変換素子６，７により電気量（例えば
電圧値）に変換され、増幅器８，９により増幅さ
れ、指示針（例えば電圧計）１０および１１によ
つて光量に比例した量（例えば電圧値）にＥ（ll）
およびＥ（lr）として検出することができる。こ
れを式であらわすと、Ｅ（ll）＝α（ｌ）×Ｉ（ll） …(2) Ｅ（lr）＝α（ｒ）×Ｉ（lr） …(3) ここで、α（ｌ）は積分球４により囲まれた部
分の光学繊維の総合光電変換効率、α（ｒ）は積
分球５により囲まれた部分の光学繊維の総合光電
変換効率である。

総合光電変換効率α（ｌ）、α（ｒ）は光学繊維
の場所によつて変動する定数であるためこれらを
消去しなければ正確な光伝送損失を求めることは
困難である。

そこで、(1)，(2)および(3)式から光伝送損失Ｋを
求めると、Ｋ＝１／Ｌ｛lnＥ（ll）／Ｅ（lr）＋ lnα（ｒ）／α（ｌ）｝ …(4) α（ｌ）、α（ｒ）を消去するためにＩ（ｌ）と逆
方向に進む光を入射して、Ｉ（ｌ）を入射したと
きと同様な測定を行う。即ち、ランプ３をONに
し、ランプ２をOFFにして光Ｉ（ｒ）を入射する
とＩ（ｌ）のときと同様次の式が成立する。

Ｉ（rl）＝Ｉ（rr）exp（−KL） …(5) Ｅ（rr）＝α（ｒ）×Ｉ（rr） …(6) Ｅ（rl）＝α（ｌ）×Ｉ（rl） …(7) そこで、(5)，(6)および(7)式からＫを求めると、Ｋ＝１／Ｌ｛lnＥ（rr）／Ｅ（rl）＋ lnα（ｌ）／α（ｒ）｝ …(8) (4)式と(8)式を結合すると、Ｋ＝１／2L｛lnＥ（ll）／Ｅ（lr）＋ lnＥ（ll）／Ｅ（rl）｝ …(9) 即ち、従来は、第５図に示したように、光学繊
維を通した２個の積分球を、一定の距離Ｌだけ離
して設置して、該積分球間の光伝送損失を測定す
る部分の光学繊維に対して光学繊維の外側から互
に逆方向に進行する光を交互に入射し、それぞれ
の向きの光の入射時の積分球内の光量比を測定
し、(9)式により計算することによつて光伝送損失
を測定している。

〔発明が解決しようとする問題点〕

かかる従来の方法では以下のような問題点があ
る。

ランプ２およびランプ３の照射光を正確に交
互にON，OFFさせる必要がある。つまり、交
互切替が完了せず両方のランプの光が被測定部
分を伝送している瞬間には正しい伝送損失値を
得ることができない。従つて、２つのランプの
光が同時に入射する瞬間が全くないようにする
か、或いは、同時に入射している瞬間の伝送損
失値は除外するような演算装置が必要である。
後者の場合でも、できるだけ同時入射の時間が
短いことが必要である。

製造中の光学繊維の伝送損失を測定する場合
のように、光学繊維が走行している場合には、
光学繊維が積分球内を通過するに要する時間よ
りも２つのランプの照射光を切替える時間の方
が短くすることが望ましいが、前記項の条件
を満たしかつ２つのランプの照射光を切替える
のは容易ではない。チヨツパーを使用して、例
えば、両方の照射光を同じ周波数で位相を180゜
ずらしてON，OFFする方法では窓を等間隔に
あけた円板を同期モーターで回転させる方法が
考えられるが、位相を合わせることは容易でも
高速化が困難である。直流モーターで回転させ
る場合には高速化は容易であるが周波数と位相
を精密に合わせることは容易ではない。また、
ランプとして、LED、レーザ、フラツシユラ
ンプなどを用いて電源を制御してON，OFFす
る場合には、周波数と位相の制御は容易である
が光出力が不足であつたり、光学繊維の特性
（例えば吸収の窓に一致した発光波長）に適合
した光源が得られなかつたり、電源装置が複雑
あるいは高価であつたり、ランプの寿命が短か
つたりする。また、タングステンランプや水銀
ランプ、キセノンランプの場合には大きな光出
力が得られるが、高速の電源制御によるON，
OFFは困難である。つまり、ランプ２および
ランプ３の照射光を正確に高速で交互にON，
OFFするには装置上の制限が多く、伝送損失
の測定の高速化が容易ではない。

光学繊維の被測定部分に側面から光を入射さ
せ、放射散乱される光量を測定して伝送損失を
求めているため、検出される光量が微弱である
ので、測定のSN比を高くするには、それぞれ
のランプの一周期のON，OFFの間にできるだ
け長い時間ランプの光が光学繊維に入つている
こと、つまりデユーテイが高いこと、が望まし
い。しかし、前記および項の関係を満たさ
ねばならないので、十分にデユーテイを高くす
ることは困難である。

前記、、が満足されている場合でも、
光電変換素子によつて検出された照射光以外の
光、つまり、外乱光が重畳していると伝送損失
の(9)式による計算で誤差を生じる。ランプ２及
び３の照射光が交互に切り換えられて光学繊維
に入射し被測定部を伝搬し、外乱光の重畳は測
定光（伝送損失の測定に使用される光）のバツ
クグランドレベルを増加させることになり、こ
の重畳された外乱光を差し引く操作をしない限
り伝送損失の値に誤差を生じる。しかし、外乱
光を差し引くことは測定光が微弱光であり、ラ
ンダムノイズも含まれているから、外乱光のみ
を識別して差し引くことは容易なことではな
い。そこで、誤差を少なくするには外乱光を除
去する必要がある。

外乱光には大別して２種類ある。１つは光学
繊維中を測定光と同じように伝搬して被測定部
に達し、光学繊維内から放射されて光電変換素
子に入射するものと、もう１つは光学繊維を経
由せずに測定部カバー２４と光学繊維との〓間
などを通つて光電変換素子に入射するものとが
ある。後者は前記〓間を小さくするなど漏れ光
遮蔽方法の改良によつて、実質的に無視できる
大きさまで除去することは可能である。一方、
前者は外乱光源で光学繊維が照らされるのを防
ぐことで除去できる。そのためには測定部カバ
ーの外で外乱光源によつて光学繊維が照らされ
ないように照明灯のない暗室で測定するか、あ
るいは照明灯などの外乱光源が作業上消灯でき
ない場合には送り出しボビン（又は光学繊維製
造装置）及び光学繊維の巻き取りボビンを暗箱
の中に納め、外乱光源により光学繊維が照らさ
れないようにする遮蔽が必要である。しかし、
このように遮蔽すると伝送損失の測定作業や光
学繊維製造作業の能率が低下し不都合となる。

外乱光の光源としては窓からの自然光や室内
照明灯がある。これらの光源が光学繊維を照明
する照度はランプ２などの照度に比較て一般に
は非常に低い（３乃至５桁）ので問題ないよう
に思えるがそうではない。その理由は光学繊維
の外側より照明して発生させた伝搬光の光量
は、照明されている光学繊維の長さとその照度
の積に比例するからである。実際の測定機では
測定部カバーの外側にあつて外乱光源によつて
照明される光学繊維部分の長さは普通には10mm
以上になり、伝送損失測定のための光源によつ
て照明される部分の長さよりも非常に長い（３
乃至４桁）。このため外乱光と測定光が同じレ
ベルになる可能性があり無視できない。このよ
うに測定精度の確保と作業性の確保の両立が困
難であるという問題点がある。

また、ある程度これと両立させる方法とし
て、照明光と測定光の波長を異なつた波長にす
ることが考えられるが、測定光の波長が可視光
であると都合がよいプラスチツク光学繊維の場
合には照明光が有色光となり作業者に好まれな
いという問題点がある。

〔問題点を解決するための手段〕

本発明は上述した問題点を解消した光伝送損失
測定方法を提供するもので、従来の方法が光学繊
維の被測定部分をはさんだ２個所から光照射を同
一周波数で交互に行う同期照射方式であるのに対
し、本発明は光学繊維の被測定部分をはさんだ２
個所からの光照射を異なる周波数で同時に行う非
同期照射方式である。

即ち、本発明によれば、光伝送損失の測定方法
において、光学繊維の被測定部分をはさんだ２個
所から、該被測定部分に異なる周波数でその強度
を変調した光を互に逆方向に進行するように同時
に入射させ、該入射光が被測定部分を伝搬する際
に放射する放射光量を該被測定部分の両側側面部
において検出し、検出された電気量について各々
の変調周波数ごとの電気量成分に分離したのち、
各々の方向に進行する光についての該両側側面部
における放射光量の比を求めることを特徴とし、
さらに本発明によれば、光伝送損失の測定装置に
おいて、光学繊維の被測定部分をはさんだ２個所
に設けられ該被測定部分に異なる周波数でその強
度を変調した光を互に逆方向に進行するように同
時に入射させる装置、該入射光が被測定部分を伝
搬する際に放射する放射光量を該被測定部分の両
側側面部において検出する装置、検出された電気
量について各々の変調周波数ごとの電気量信号成
分に分離する装置、および、各々の方向に進行す
る光についての該両側側面部における放射光量の
比を演算する装置を具備することを特徴とする。

〔実施例〕

第１図は本発明に係る光伝送損失測定方法の原
理を示す装置の基本ブロツク図、第２図は各点に
おける波形図である。第１図において、第５図と
同様に、１は光学繊維、２はランプ（左）、３は
ランプ（右）、４は積分球（左）、５は積分球
（右）、６，７は光電変換素子、８，９は増幅器で
ある。そして、１０ａ，１０ｂはバンドパスフイ
ルタ、１１ａ，１１ｂはバンドパスフイルタ、１
２，１３はチヨツパ、１４は演算手段である。

チヨツパ１２および１３は同一形状であり第３
図に示す如く円板に等間隔に配置されたスリツト
１２ａが設けられている。チヨツパ１２および１
３は異なる回転数のモーターによつて回転され、
ランプ２からの照射光は周波数にて断続させ、
ランプ３からの照射光には周波数ｒにて断続させ
る。光学繊維１には上述の如く、ランプ２の側か
ら周波数でその強度を変調した光が、ランプ３
の側から周波数ｒでその強度を変調した光がそれ
ぞれ照射されるが、前述したように、積分球４に
伝搬したときの光学繊維内部の平均光強度と、積
分球５に伝搬したときの光学繊維内部の平均光強
度は、それぞれ図のに示すごとく積分球４におい
ては₁と₁の和、積分球５においては₂と₂の
和により表わされる。ここで、₁および₂は周
波数ｆの関数であり、同様に₁および₂は周波
数ｒの関数である。従つて後述するように光電変
換素子６により検出され増幅された電気量、例え
ば電流値は₁＋₁となり、光電変換素子７によ
り検出され増幅された電流値は₂＋₂となる。
ここで、₁および₂は周波数の関数であり、
i₁rおよび₂は周波数ｒの関数である。

バンドパスフイルタ１０ａは電流値₁＋₁の
うち周波数の成分のみを通過させ、実効値i₁f
が得られ、１０ｂは周波数ｒの成分のみを通過さ
せ実効値i₁rが得られる。一方、バンドパスフイ
ルタ１１ａは電流値₂＋₂のうち周波数の成
分のみを通過させ実効値i₂fが得られ、１１ｂは
周波数ｒの成分のみを通過させ実効値i₂rが得ら
れる。

前述の如く、周知のランバート・ベールの法則
によつて、(1)と同様に、ランプ２の照射光につい
ては、Ｋ＝１／Ｌln（I₁f／I₂f） …(10) が成立する。ここで、Ｋは前述と同様、区間Ｌ
における光学繊維の光伝送損失である。また、
I₁fおよびI₂fはそれぞれランプ２の照射光の積分
球４および５に伝搬したときの光学繊維内部の平
均光強度である。

光学繊維内部の平均光強度は直接測定すること
はできないが、光学繊維内部に含有される例えば
微小な気泡、異物等による散乱性因子のために、
これらの平均光強度に比例した光学繊維の外側に
放射される散乱光をそれぞれ積分球により集める
ことができる。

即ち、積分球により集められた放射散乱光はそ
れぞれ光電変換素子６，７により電気量に変換さ
れ、増幅器８，９により増幅される。そして、周
波数のみを通過するバンドパスフイルタを通し
て実効値i₁fおよびi₂fを読取ると、前述の(2)式お
よび(3)式と同様に、 i₁f＝α₁・I₁f …(11) i₂f＝α₂・I₂f …(12) ここで、α₁は積分球４、光電変換素子６、増幅
器８、バンドパスフイルタ１０ａまでの総合光電
変換効率である。また、α₂は積分球５、光電変換
素子７、増幅器９、バンドパスフイルタ１１ａま
での総合光電変換効率である。(10)、(11)および(12)式
から光伝送損失Ｋを求めると、(4)式と同様に、Ｋ＝１／Ｌ｛lni₁f／i₂f＋ lnα₂／α₁｝ …(13) 一方、ランプ３側から照射した場合についても
同様に光伝送損失Ｋを求めると、Ｋ＝１／Ｌ｛lni₂r／i₁r＋ lnα₁／α₂｝ …(14) (13)および(14)を結合すると、Ｋ＝１／2L｛lni₁f／i₂f＋ lni₂r／i₁r｝ …(15) (15)式から明らかなように総合光電変換効率α₁，
α₂を消去し、光伝送損失Ｋを求めることができ
る。

従来は、両方のランプを交互に照射することに
よつて、それぞれのランプが照射されたときの放
射散乱光を積分球により集め電気量に変換し、そ
の比を求めることにより光伝送損失Ｋを得てい
る。即ち、一方のランプの照射光がONのときは
他方はOFFであるように交互に照射し、交互に
逆向きに被測定部分に光を伝搬させて、それぞれ
の伝搬方向について被測定部の両側側面部におけ
る放射光量を測定する必要があつた。

一方、本発明は、両方のランプから照射される
光強度の変調周波数を異なるものにして、同時に
照射する。そして、被測定部の両側側面部におけ
る放射散乱光を積分球により集め電気量に変換
し、バンドパスフイルタなどを使用して変調周波
数成分ごとに分離したのちそれらの比を求めるこ
とにより光伝送損失Ｋを得ている。即ち、周波数
の違いにより光伝送方向を区別し、それぞれの伝
搬方向の放射散乱光の比を測定している。

第２図ａ〜ｈは、第１図装置の各点における光
量の変化または電流値の変化を示す波形図であ
る。

第２図ａ，ｂはそれぞれ、縦軸は光学繊維への
照射光量、横軸は時間を示している。

ａはランプ２の光を周波数ｆのチヨツパーにて
変調したときの照射光波形、ｂはランプ３の光を
周波数ｒのチヨツパーにて変調したときの照射光
波形である。

第２図ｃ，ｄはそれぞれ増幅器８および９の出
力であり、増幅器８の出力は例えば電流値₁＋
i₁r、増幅器９の出力は電流値₂＋₂となる。こ
れらの値は図に示す如く、両方のランプの光が混
合した波形を示し、周波数ｆで照射するランプ２
に近い側の光電素子６により検出し増幅器８で増
幅した信号の波形ｃは、周波数ｆの成分が強く現
出し、周波数ｒで照射するランプ３に近い側の光
電素子７により検出し増幅器９で増幅した信号の
波形ｄは、周波数ｒの成分が強く現出している。

増幅器８および９の出力はそれぞれバンドパス
フイルタ１０ａ，１０ｂおよび１１ａ，１１ｂに
入力される。前述の如く、バンドパスフイルタ１
０ａは電流値₁＋₁のうち周波数の成分のみ
を通過させ、同様にバンドパスフイルタ１０ｂは
周波数ｒの成分を、バンドパスフイルタ１１ａは
周波数の成分を、バンドパスフイルタ１１ｂは
周波数ｒの成分をそれぞれ通過させる。これらの
バンドパスフイルタを通過した波形は正弦波とな
り第２図ｅ〜ｈに示される。この場合の各波形の
実効値はi₁f，i₂f，i₁rおよびi₂rであり、前述の(11)
〜(15)式において用いられる。

演算手段１４は、バンドパスフイルタ１０ａ，
１０ｂ，１１ａおよび１１ｂを通過させて得られ
た信号の実効値i₁f，i₂f，i₁rおよびi₂rを(15)式に基
づいて演算し、光伝送損失Ｋを得るためのアナロ
グ演算回路である。この演算手段１４は基本的
に、対数演算回路、減算回路、加算回路および乗
算回路により構成され、(15)式の演算を行うことに
より光伝送損失Ｋを出力する。

以上の説明は、バンドパスフイルタを通過した
信号の実効値i₁f，i₂f，i₁r，i₂rを測定し、(15)式を
用いて伝送損失を求める方法について行つた。こ
こでi₁f等は実効値に限られるのではなく、例え
ば振幅値であつてもよい。或いはそれぞれのラン
プの照射光の波形に近い形のままでも、例えば、
i₁fとi₂fは相似波形であるのでそのまま比を演算
して伝送損失を求めることも可能である。また、
バンドパスフイルタの代りに、周波数と周波数
ｒの間に遮断周波数を持つハイパスフイルタまた
はローパスフイルタを用いて各々の周波数成分に
分離することも可能である。要するに、周波数
成分と周波数ｒ成分が分離できればよい。また、
第２図ａおよびｂに示したようにランプ２とラン
プ３の照射光の波形は正弦波が好ましいが、矩形
波、台形波、三角波その他いづれの波形であつて
もよい。また、それぞれのランプの照射光はその
照射光強度が周期的に変化するものであれば、照
射光が完全にゼロである瞬間をもつ必要はない。
従つて、照明光の周波数と異なつた外乱光があつ
ても、それによる誤差は生じない。また、伝送損
失の絶対値を必要としない場合例えば、製造中の
光学繊維の伝送損失の変動を監視する場合などで
は、(15)式に従つて完全に損失値を求める必要はな
い。例えば、i₁f，i₂f，i₁r，i₂rを４ペン記録計に
記録し、波形の変化から伝送損失の変化を知るこ
とができるし、(15)式のカツコの中の第１項と第２
項をそれぞれ記録しても伝送損失の変化を知るこ
とができるなど、種々の省略は可能である。演算
手段はここではアナログ演算方式で示したが、勿
論デイジタル演算方式でもよいし、両者の併用も
可能である。

第４図は本発明の実施に使用する装置の一具体
例を示すブロツク図である。第４図において、
LIA１〜LIA４はロツクインアンプ群である。ロ
ツクインアンプは等価的に狭帯域のバンドパスフ
イルタと考えることができ、その中心周波数は参
照信号により設定することができる。従つて、狭
帯域ではあつても中心周波数は参照信号に完全に
同調させることができるのでそれぞれのチヨツパ
の周波数のゆつくりした変動があつても安定した
動作をさせることができる。このような参照信号
は、別個に設けられたホトダイオード１５および
１６によつて得られる。ロツクインアンプには光
電変換素子６および７により検出され増幅器８お
よび９を経た電流値₁＋₁および₂＋₂が
入力
される。ロツクインアンプの出力は演算手段１４
に入力され前述の所定の演算が行われる。

第４図では、さらに、未測定光学繊維のボビン
１７、測定した光学繊維を巻取つたボビン１８、
一対のニツプローラ１９、集光レンズ２０，２
１、光照射部カバー２２，２３、測定部カバー２
４、光照射部（左）２５、光照射部（右）２６、
が設けられる。このような構成において、光学繊
維１はボビン１７から出て一定速度で駆動される
一対のニツプローラ１９により引取られ、ボビン
１８に巻取られる。光照射部２５および２６は異
なる変調周波数の光を光学繊維内に入射させる。
光学繊維１が積分球４および５内を通過するに要
する時間よりも変調の周期が短いことが望まし
い。さらに、本装置が暗室内ではなく照明灯の点
灯された室内で使用される場合には、照明灯など
の光がボビン１７，１８に当たり、外乱光を発生
させるので、この変調周波数は外乱光源の変動周
期と異なつた周波数にすることによつて作業性を
低下させずに測定精度を確保することができる。
前述の如くチヨツパ１２および１３は光を断続さ
せるためのものである。チヨツパの型式は羽根車
型、プリズム型、Kerr Cell型等いずれの型式で
もよい。レンズ２０および２１はランプの像が光
学繊維１の付近に生ずるように配置し、光照射部
カバー２２および２３は、内部を反射率のよい材
質を用いると光入射効率が高くなるので望まし
い。積分球４および５は内面を反視率の高い拡散
面で覆つた球形のものが好ましいが、この積分球
部分の形状は測定には影響を及ぼさないので如何
なる形状でもよい。光電変換素子６および７は通
常は光電子増倍管を用いるが、所定の周波数に対
する感度が十分あればどのようなものでもよい。
増幅器８および９は必要に応じて設置する。

〔発明の効果〕

本発明によれば、従来の利点に加えてさらに、
左右のランプによる照射光を異なる周波数で変調
して同時に照射し、検出した光信号の周波数から
光の照射方向を判別するようにしたので、左右照
射光の同期をとる必要はなく、従つて、照射波形
の制約はなく、これによりチヨツパ形状の制限も
なくなり、さらにモーターは同期型でなくともよ
くDCモーターも使用可能であり高速化が図れる。
また、デユーテイ比が高くなり従つてＳ／Ｎは向
上し測定精度は向上する。

また、室内照明灯の点灯された状態で製造中の
長尺の光学繊維を測定する場合、外乱光が光学繊
維中を伝搬することになるが、照明光の周波数を
外乱光の周波数と一致しないよう適当に設定する
ことによつて、明るい場所で測定及び光学繊維製
造の作業性を低下させることなく高い精度で行う
ことができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は、本発明に係る光伝送損失測定方法の
原理を示す装置の基本ブロツク図、第２図ａ〜ｈ
は、第１図装置の各点における波形図、第３図
は、チヨツパーの平面図、第４図は、本発明の実
施に使用する装置の一具体例を示すブロツク図、
および第５図は、従来の光伝送損失測定方法の原
理を示す装置の基本ブロツク図である。符号の説明、１…光学繊維、２，３…ランプ、
４，５…積分球、６，７…光電変換素子、８，９
…増幅器、１０ａ，１０ｂ，１１ａ，１１ｂ…バ
ンドパスフイルタ、１２，１３…チヨツパ、１２
ａ，１３ａ…モーター、１２ｂ…スリツト、１４
…演算手段、１５，１６…ホトダイオード、LIA
１，LIA４…ロツクインアンプ、１７，１８…ボ
ビン、１９…ニツプローラ、２０，２１…集光レ
ンズ、２２，２３…光照射部ガバー、２４…測定
部カバー、２５，２６…光照射部。

Claims

【特許請求の範囲】１光学繊維の被測定部分をはさんだ２個所か
ら、該被測定部分に異なる周波数でその強度を変
調した光を互に逆方向に進行するように同時に入
射させ、該入射光が被測定部分に伝搬する際に放
射する放射光量を該被測定部分の両側側面部にお
いて検出し、検出された電気量について各々の変
調周波数ごとの電気量信号成分に分離したのち、
各々の方向に進行する光についての該両側側面部
における放射光量の比を求めることを特徴とする
光学繊維の光伝送損失測定方法。２光学繊維の被測定部分をはさんだ２個所に設
けられ該被測定部分に異なる周波数でその強度を
変調した光を互に逆方向に進行するように同時に
入射させる装置、該入射光が被測定部分を伝搬す
る際に放射する放射光量を該被測定部分の両側側
面部において検出する装置、検出された電気量に
ついて各々の変調周波数ごとの電気量信号成分に
分離する装置、および、各々の方向に進行する光
についての該両側側面部における放射光量の比を
演算する装置を具備する光学繊維の光伝送損失測
定装置。