JPH0223921B2 - - Google Patents
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- JPH0223921B2 JPH0223921B2 JP19175884A JP19175884A JPH0223921B2 JP H0223921 B2 JPH0223921 B2 JP H0223921B2 JP 19175884 A JP19175884 A JP 19175884A JP 19175884 A JP19175884 A JP 19175884A JP H0223921 B2 JPH0223921 B2 JP H0223921B2
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Classifications
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- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B5/00—Recording by magnetisation or demagnetisation of a record carrier; Reproducing by magnetic means; Record carriers therefor
- G11B5/127—Structure or manufacture of heads, e.g. inductive
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Landscapes
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Manufacturing & Machinery (AREA)
- Magnetic Heads (AREA)
Description
(産業上の利用分野)
本発明は合金磁気記録ヘツドの製造方法に関す
るものである。 (従来例の構成とその問題点) 近年、磁気記録は高密度化の方向へ進みつつあ
る。高密度記録を図るためには、記録減磁の点か
ら、記録磁界の広がりをできるだけ狭くする必要
があり、このためには記録媒体と磁気ヘツド間の
接触をよくするヘツド構造と、ギヤツプの精密加
工および磁心ギヤツプ近傍の磁気飽和の生じにく
い高飽和磁束密度磁心材料(自己減磁の点から高
抗磁力磁気記録媒体の使用が必要なため)が望ま
れている。 そして、現在このような高性能磁気ヘツドのコ
ア材とて鉄(Fe)48.2重量%、アルミニウム
(Al)6.2重量%、シリコン(Si)9.6重量%から
成る合金(センダスト)を用いた高精度なナロー
ギヤツプを有する磁気ヘツドが最も適したものと
されており、その普及が磁気記録の分野で切望さ
れている。 しかしながら、コア材として用いるFe−Al−
Si合金の性質上、高精度なナローギヤツプを形成
することが極めて困難であり、これが上述の磁気
ヘツドの普及を阻んでいた。例えば、従来のFe
−Al−Si合金(センダスト)磁気ヘツドのギヤ
ツプ形成法の一例を示すと、第1図のように片方
のFe−Al−Si合金(センダスト)チツプ1のギ
ヤツプ形成面(テープ走行面)に石英(SiO2)
膜3をスパツタ法にて形成し、次に低融点の銀ロ
−はく(例えば銀−銅−カドミウム−亜鉛系合
金)4を用いてもう一方のFe−Al−Si合金(セ
ンダスト)チツプ2とはり合せるという方法で形
成されていた。しかし、上記の方法では、テープ
走行面のギヤツプ部(フロントギヤツプ部)に用
いられる石英(SiO2)とFe−Al−Si合金(セン
ダスト)とは、その熱膨張係数が大巾に異なるた
め(石英の熱膨張係数1.7×10-6/℃、Fe−Al−
Si合金の熱膨張係数13.5×10-6/℃)および金属
と酸化物は相互拡散しにくいためにフロントギヤ
ツプの石英部分がテープ走行時にFe−Al−Si合
金からはがれてしまい、ギヤツプの精度が低下す
る原因となつていた。すなわちギヤツプかけや、
ギヤツプはずれの原因となつていた。またテープ
走行面と反対側の接合を目的としたギヤツプ(バ
ツクギヤツプ)に用いられている銀ロ−材4は、
一般にFe−Al−Si合金との結合力を増すために
低融点の銀−銅−カドミウム−亜鉛系のロ−材が
用いられている。このロー材はその熱膨張係数が
大きく(約17〜18×10-6/℃)しかもギヤツプ形
成時にFe−Al−Si合金との相互拡散が大きいた
め銀ロ−材が融解後固化する時にFe−Al−Si合
金部分にひび割れが生じ、その影響を受けて、ギ
ヤツプ巾の制御や並行性を得ることが困難になる
という欠点を有していた。また、比較的熱膨張係
数が小さいAg−Cu系あるいはAg−Cu−In系は、
合金との相互拡散が少ないため、銀ローどうしは
拡散接合するが、銀ローとコアとは相互拡散が少
ないため、コアどうしの接着力が弱く、ヘツドの
加工中にコアどうしがはがれたりする欠点を有し
ていた。またこれらの欠点を改良するために高温
高圧(例えば900℃で1000Kg/cm2)のHIP処理に
より拡散接合を行なう試みもあるがフロントギヤ
ツプ面の接合強度は十分でないし、高温高圧によ
つてフロントギヤツプの界面に磁気的な変化が生
じ再生出力の低下をきたすという欠点を有してい
た。 (発明の目的) 本発明の目的は、磁気的なナローギヤツプを高
精度で形成し、かつ形成されたギヤツプが高い機
械的強度を持つようにしたFe−Al−Si合金磁気
ヘツドの製造方法を提供するものである。 (発明の構成) 本発明のFe−Al−Si合金磁気ヘツドの製造方
法はまず、2つのコアを結合することにより磁気
ヘツドの形状となる一対のFe−Al−Si合金コア
のテープ走行面側にあるフロントギヤツプ形成面
にそれぞれ高精度の厚みで非磁性セラミツク薄膜
を形成し、さらにその上に均一な厚さで酸化鉛が
60重量%、酸化ナトリウムが15重量%、酸化ケイ
素が25重量%からなるガラス薄膜を形成するとと
もに、テープ走行面とは反対側のバツクギヤツプ
形成面(接合面)に、銀ロ−合金としては高融点
でしかも比較的熱膨張係数がFe−Al−Siに近い
銀ロー(例えば銀−銅、銀−銅−インジウムの合
金)をスパツタ法で高精度に厚みを制御してそれ
ぞれ形成する。 次に、これらのフロントギヤツプ形成面(テー
プ走行面)およびバツクギヤツプ形成面(接合
面)に窒素、アルゴンのうちのいずれか一種から
なるイオンを注入し、その後これらのコアをガラ
ス薄膜面どうしおよび銀ロー面どうしを合せた状
態で保持したまま、ガラスの軟化点および銀ロー
の液相出現温度以上の温度条件で熱処理を施し
て、合せた膜どうしを拡散接合することによつて
ナローギヤツプを形成するものである。 ここで、イオン注入することによつてフロント
ギヤツプ面では、ガラス薄膜および非磁性セラミ
ツク薄膜を通してイオンがFe−Al−Si合金側に
も進入してくるため、これらの合金とセラミツク
膜との界面に拡散層が形成される。(すなわち、
進入してきたイオンは大きな運動エネルギーを持
つているためその一部は薄いガラス膜および非磁
性セラミツク膜を通り抜け合金側にも達する。そ
の際セラミツク膜の構成原子がはじき飛ばされて
反跳原子となり、この反跳原子がまた次々と他の
原子に衝突するいわゆるカスケード衝突をする、
その際セラミツク膜の構成原子も一部合金側に達
する。このようにしてセラミツク膜と合金との間
に拡散層が形成される。)このためセラミツク膜
と合金とが多少熱膨張係数が異なつていても互い
に強固に接合され、テープ走行時に合金とセラミ
ツク膜がはく離することはない。(またガラス膜
とセラミツク膜およびガラス膜どうしは、共に酸
化物であるため通常の熱処理により相互拡散がお
こり強固に接着する。) 一方、バツクギヤツプ面では、使用する高融点
銀ローは、通常、温度制御だけでは、Fe−Al−
Si合金側に拡散しにくい組成である(従つて接合
強度が低い)が銀ロー側からイオンを注入するこ
とにより銀ローを通して銀ローとFe−Al−Si合
金側にも進入してくるため、これらの合金と銀ロ
ーとの界面に拡散層が形成される。(すなわち進
入してきたイオンにより銀ロー合金の成分原子が
はじき飛ばされて反跳原子となり、この反跳原子
がまた次々と衝突するいわゆるカスケード衝突を
する。このため、原子は衝突による運動エネルギ
ーによつて移動し合金側に拡散し、拡散層を形成
する。) そのため機械的に高い強度を保持できる磁気ヘ
ツドが製造できるものである。(ただし銀ローど
うしは熱処理によつてたやすく相互拡散する。) (実施例の説明) 以下、実施例について詳細に説明する。 第2図は、本発明の一実施例を示したもので、
まず、第2図aのような幅3mm、高さ2mm、長さ
20mmの棒状のFe−Al−Si合金上に、ダイヤモン
ド砥石によつて幅0.35mmの巻線用の溝7を形成し
た一対の船型のコア5a,5bを用意し、フロン
トギヤツプ形成面8、バツクギヤツプ形成面9を
それぞれ鏡面研摩(最大表面荒さRmax0.01μm)
した。 次に第2図bのように、フロントギヤツプ形成
面8に、スパツタ法を用いて酸化ジルコニウム
(ZrO2)の薄膜10を形成し、さらにその上に同
じくスパツタ法でガラス薄膜11を形成した。こ
の場合バツクギヤツプ形成面9には、ZrO2やガ
ラスや入らないようにマスクをほどこした。形成
した酸化ジルコニウム薄膜10の厚さは均一で、
0.15μmであつた。また、ガラス薄膜11は、厚
さが均一に0.05μmでその組成は、SiO2が20重量
%、PbOが65重量%、NaO2が15重量%からなる
鉛系ガラスであり、軟化点が約500℃のものであ
る。 次に、同じくスパツタ法にて、バツクギヤツプ
形成面9に銀ロー薄膜12は、厚さが均一に
0.16μmであり、その組成は、銀72重量%、銅28
重量%からなるものであつた。 次にフロントギヤツプ形成面8、上のガラス薄
膜面11およびバツクギヤツプ形成面9上の銀ロ
ー薄膜面12の上から窒素イオンをその加速電圧
が10kVで1013イオン/cm2注入する。 つぎにフロントギヤツプ形成面8、バツクギヤ
ツプ形成面9にそれぞれ薄膜を形成後イオンを注
入した一対のコア5a,5bを互いに突き合わせ
た状態で、真空中で800℃の条件で30分の熱処理
を施し、各ギヤツプ部の薄膜どうしの拡散接合に
より、コアを接合した。このようにして結合した
コアブロツクを所要の厚さに切断するとともに、
機械的研摩を施し、第3図に示したような、厚さ
150μmの薄片状のヘツドピースを得た。 得られたヘツドピースのフロントギヤツプ部1
3およびバツクギヤツプ部14を研摩し、ギヤツ
プの幅を光学顕微鏡を用いて測定した結果、両ギ
ヤツプともに0.31μmであり、ギヤツ面が平行で
あることが観測された。さらに、形成されたギヤ
ツプ部の機械的強度を検討するために、ギヤツプ
の両側のコア5a,5bに10Kg/mm2の外力を加え
て引張り試験したが、接合面およびフロントギヤ
ツプ面での剥離はなかつた。また、ヘツドのトラ
ツク幅が25μmになるように機械加工した時およ
びこの磁気ヘツドに磁気テープ(保磁力Hc:
1400エールステツド、飽和磁束密度Br:3000ガ
ウスのメタルテープ)を相対速度5.80m/secで
走行させた時、ギヤツプ部の欠けやはずれの発生
は認められなかつた。またこのヘツドの巻線みぞ
にコイルを25ターン巻いた時の5MHzでのヘツド
の再生出力電圧は、0.5mVであつた。 以上の結果を表の試料番号1に示す。 以下同様の方法で、フロントギヤツプ部の非磁
性薄膜、バツクギヤツプ部の銀ロー薄膜およびイ
オン注入時のイオンの加速電圧と注入量を変えた
ヘツドピースを製作し、上記と同様の検査を行な
つて得られた結果を表の試料番号2〜9に示す。 なお以上の実施例において、磁気特性に影響を
およぼすFe−Al−Si合金の組成については、イ
オン注入や熱処理の前後で何ら変化していないこ
とがX線マイクロアナライザを用いた分析によつ
て確認された。その結果、Fe−Al−Si合金の飽
和磁束密度Bsは9010ガウス、保磁力Hcは0.03エ
ールステツドであり、特許請求の範囲内の条件で
のイオン注入による磁気特性の変化は認められな
かつた。 またイオン注入の加速電圧を10kV〜200kVに
限定したのは、10kV以下では、イオンの運動エ
ネルギーが小さくて、非磁性セラミツク薄膜の成
分元素であるZr,O,Si等のイオンがFe−Al−
Si側に拡散しにくいためFe−Al−Si合金と非磁
性セラミツク薄膜の接合強度が低下するためであ
る。200kV以上になるとイオンの運動エネルギー
が大きくなりすぎてZr,Si等がFe−Al−Si合金
側に深く進入しすぎて磁気的なギヤツプが広がつ
てしまい再生出力の低下をまねくためである。 またイオン注入量を1013イオン/cm2〜1017イオ
ン/cm2に限定したのは、1013イオン/cm2以下の注
入量では、非磁性セラミツク薄膜の成分元素であ
るZr,O,Si等のイオンのFe−Al−Si側への拡
散量が少ないためFe−Al−Si合金と非磁性セラ
ミツク薄膜の接合強度が低下するためであり、
1017イオン/cm2以上の注入量では、Zr,O,Si等
のイオンの注入量が多くなりすぎFe−Al−Si合
金の磁気特性を劣化させるためである(保磁力
Hcが増加し、再生出力が低下する。)。また比較
例として特許請求の範囲外(イオン注入量および
その加速電圧を変えた時)の試料を試料番号10〜
13に、従来の熱拡散法およびHIP処理法により作
成したギヤツプを持つヘツドピースの結果を試料
番号14〜15にそれぞれ示す。
るものである。 (従来例の構成とその問題点) 近年、磁気記録は高密度化の方向へ進みつつあ
る。高密度記録を図るためには、記録減磁の点か
ら、記録磁界の広がりをできるだけ狭くする必要
があり、このためには記録媒体と磁気ヘツド間の
接触をよくするヘツド構造と、ギヤツプの精密加
工および磁心ギヤツプ近傍の磁気飽和の生じにく
い高飽和磁束密度磁心材料(自己減磁の点から高
抗磁力磁気記録媒体の使用が必要なため)が望ま
れている。 そして、現在このような高性能磁気ヘツドのコ
ア材とて鉄(Fe)48.2重量%、アルミニウム
(Al)6.2重量%、シリコン(Si)9.6重量%から
成る合金(センダスト)を用いた高精度なナロー
ギヤツプを有する磁気ヘツドが最も適したものと
されており、その普及が磁気記録の分野で切望さ
れている。 しかしながら、コア材として用いるFe−Al−
Si合金の性質上、高精度なナローギヤツプを形成
することが極めて困難であり、これが上述の磁気
ヘツドの普及を阻んでいた。例えば、従来のFe
−Al−Si合金(センダスト)磁気ヘツドのギヤ
ツプ形成法の一例を示すと、第1図のように片方
のFe−Al−Si合金(センダスト)チツプ1のギ
ヤツプ形成面(テープ走行面)に石英(SiO2)
膜3をスパツタ法にて形成し、次に低融点の銀ロ
−はく(例えば銀−銅−カドミウム−亜鉛系合
金)4を用いてもう一方のFe−Al−Si合金(セ
ンダスト)チツプ2とはり合せるという方法で形
成されていた。しかし、上記の方法では、テープ
走行面のギヤツプ部(フロントギヤツプ部)に用
いられる石英(SiO2)とFe−Al−Si合金(セン
ダスト)とは、その熱膨張係数が大巾に異なるた
め(石英の熱膨張係数1.7×10-6/℃、Fe−Al−
Si合金の熱膨張係数13.5×10-6/℃)および金属
と酸化物は相互拡散しにくいためにフロントギヤ
ツプの石英部分がテープ走行時にFe−Al−Si合
金からはがれてしまい、ギヤツプの精度が低下す
る原因となつていた。すなわちギヤツプかけや、
ギヤツプはずれの原因となつていた。またテープ
走行面と反対側の接合を目的としたギヤツプ(バ
ツクギヤツプ)に用いられている銀ロ−材4は、
一般にFe−Al−Si合金との結合力を増すために
低融点の銀−銅−カドミウム−亜鉛系のロ−材が
用いられている。このロー材はその熱膨張係数が
大きく(約17〜18×10-6/℃)しかもギヤツプ形
成時にFe−Al−Si合金との相互拡散が大きいた
め銀ロ−材が融解後固化する時にFe−Al−Si合
金部分にひび割れが生じ、その影響を受けて、ギ
ヤツプ巾の制御や並行性を得ることが困難になる
という欠点を有していた。また、比較的熱膨張係
数が小さいAg−Cu系あるいはAg−Cu−In系は、
合金との相互拡散が少ないため、銀ローどうしは
拡散接合するが、銀ローとコアとは相互拡散が少
ないため、コアどうしの接着力が弱く、ヘツドの
加工中にコアどうしがはがれたりする欠点を有し
ていた。またこれらの欠点を改良するために高温
高圧(例えば900℃で1000Kg/cm2)のHIP処理に
より拡散接合を行なう試みもあるがフロントギヤ
ツプ面の接合強度は十分でないし、高温高圧によ
つてフロントギヤツプの界面に磁気的な変化が生
じ再生出力の低下をきたすという欠点を有してい
た。 (発明の目的) 本発明の目的は、磁気的なナローギヤツプを高
精度で形成し、かつ形成されたギヤツプが高い機
械的強度を持つようにしたFe−Al−Si合金磁気
ヘツドの製造方法を提供するものである。 (発明の構成) 本発明のFe−Al−Si合金磁気ヘツドの製造方
法はまず、2つのコアを結合することにより磁気
ヘツドの形状となる一対のFe−Al−Si合金コア
のテープ走行面側にあるフロントギヤツプ形成面
にそれぞれ高精度の厚みで非磁性セラミツク薄膜
を形成し、さらにその上に均一な厚さで酸化鉛が
60重量%、酸化ナトリウムが15重量%、酸化ケイ
素が25重量%からなるガラス薄膜を形成するとと
もに、テープ走行面とは反対側のバツクギヤツプ
形成面(接合面)に、銀ロ−合金としては高融点
でしかも比較的熱膨張係数がFe−Al−Siに近い
銀ロー(例えば銀−銅、銀−銅−インジウムの合
金)をスパツタ法で高精度に厚みを制御してそれ
ぞれ形成する。 次に、これらのフロントギヤツプ形成面(テー
プ走行面)およびバツクギヤツプ形成面(接合
面)に窒素、アルゴンのうちのいずれか一種から
なるイオンを注入し、その後これらのコアをガラ
ス薄膜面どうしおよび銀ロー面どうしを合せた状
態で保持したまま、ガラスの軟化点および銀ロー
の液相出現温度以上の温度条件で熱処理を施し
て、合せた膜どうしを拡散接合することによつて
ナローギヤツプを形成するものである。 ここで、イオン注入することによつてフロント
ギヤツプ面では、ガラス薄膜および非磁性セラミ
ツク薄膜を通してイオンがFe−Al−Si合金側に
も進入してくるため、これらの合金とセラミツク
膜との界面に拡散層が形成される。(すなわち、
進入してきたイオンは大きな運動エネルギーを持
つているためその一部は薄いガラス膜および非磁
性セラミツク膜を通り抜け合金側にも達する。そ
の際セラミツク膜の構成原子がはじき飛ばされて
反跳原子となり、この反跳原子がまた次々と他の
原子に衝突するいわゆるカスケード衝突をする、
その際セラミツク膜の構成原子も一部合金側に達
する。このようにしてセラミツク膜と合金との間
に拡散層が形成される。)このためセラミツク膜
と合金とが多少熱膨張係数が異なつていても互い
に強固に接合され、テープ走行時に合金とセラミ
ツク膜がはく離することはない。(またガラス膜
とセラミツク膜およびガラス膜どうしは、共に酸
化物であるため通常の熱処理により相互拡散がお
こり強固に接着する。) 一方、バツクギヤツプ面では、使用する高融点
銀ローは、通常、温度制御だけでは、Fe−Al−
Si合金側に拡散しにくい組成である(従つて接合
強度が低い)が銀ロー側からイオンを注入するこ
とにより銀ローを通して銀ローとFe−Al−Si合
金側にも進入してくるため、これらの合金と銀ロ
ーとの界面に拡散層が形成される。(すなわち進
入してきたイオンにより銀ロー合金の成分原子が
はじき飛ばされて反跳原子となり、この反跳原子
がまた次々と衝突するいわゆるカスケード衝突を
する。このため、原子は衝突による運動エネルギ
ーによつて移動し合金側に拡散し、拡散層を形成
する。) そのため機械的に高い強度を保持できる磁気ヘ
ツドが製造できるものである。(ただし銀ローど
うしは熱処理によつてたやすく相互拡散する。) (実施例の説明) 以下、実施例について詳細に説明する。 第2図は、本発明の一実施例を示したもので、
まず、第2図aのような幅3mm、高さ2mm、長さ
20mmの棒状のFe−Al−Si合金上に、ダイヤモン
ド砥石によつて幅0.35mmの巻線用の溝7を形成し
た一対の船型のコア5a,5bを用意し、フロン
トギヤツプ形成面8、バツクギヤツプ形成面9を
それぞれ鏡面研摩(最大表面荒さRmax0.01μm)
した。 次に第2図bのように、フロントギヤツプ形成
面8に、スパツタ法を用いて酸化ジルコニウム
(ZrO2)の薄膜10を形成し、さらにその上に同
じくスパツタ法でガラス薄膜11を形成した。こ
の場合バツクギヤツプ形成面9には、ZrO2やガ
ラスや入らないようにマスクをほどこした。形成
した酸化ジルコニウム薄膜10の厚さは均一で、
0.15μmであつた。また、ガラス薄膜11は、厚
さが均一に0.05μmでその組成は、SiO2が20重量
%、PbOが65重量%、NaO2が15重量%からなる
鉛系ガラスであり、軟化点が約500℃のものであ
る。 次に、同じくスパツタ法にて、バツクギヤツプ
形成面9に銀ロー薄膜12は、厚さが均一に
0.16μmであり、その組成は、銀72重量%、銅28
重量%からなるものであつた。 次にフロントギヤツプ形成面8、上のガラス薄
膜面11およびバツクギヤツプ形成面9上の銀ロ
ー薄膜面12の上から窒素イオンをその加速電圧
が10kVで1013イオン/cm2注入する。 つぎにフロントギヤツプ形成面8、バツクギヤ
ツプ形成面9にそれぞれ薄膜を形成後イオンを注
入した一対のコア5a,5bを互いに突き合わせ
た状態で、真空中で800℃の条件で30分の熱処理
を施し、各ギヤツプ部の薄膜どうしの拡散接合に
より、コアを接合した。このようにして結合した
コアブロツクを所要の厚さに切断するとともに、
機械的研摩を施し、第3図に示したような、厚さ
150μmの薄片状のヘツドピースを得た。 得られたヘツドピースのフロントギヤツプ部1
3およびバツクギヤツプ部14を研摩し、ギヤツ
プの幅を光学顕微鏡を用いて測定した結果、両ギ
ヤツプともに0.31μmであり、ギヤツ面が平行で
あることが観測された。さらに、形成されたギヤ
ツプ部の機械的強度を検討するために、ギヤツプ
の両側のコア5a,5bに10Kg/mm2の外力を加え
て引張り試験したが、接合面およびフロントギヤ
ツプ面での剥離はなかつた。また、ヘツドのトラ
ツク幅が25μmになるように機械加工した時およ
びこの磁気ヘツドに磁気テープ(保磁力Hc:
1400エールステツド、飽和磁束密度Br:3000ガ
ウスのメタルテープ)を相対速度5.80m/secで
走行させた時、ギヤツプ部の欠けやはずれの発生
は認められなかつた。またこのヘツドの巻線みぞ
にコイルを25ターン巻いた時の5MHzでのヘツド
の再生出力電圧は、0.5mVであつた。 以上の結果を表の試料番号1に示す。 以下同様の方法で、フロントギヤツプ部の非磁
性薄膜、バツクギヤツプ部の銀ロー薄膜およびイ
オン注入時のイオンの加速電圧と注入量を変えた
ヘツドピースを製作し、上記と同様の検査を行な
つて得られた結果を表の試料番号2〜9に示す。 なお以上の実施例において、磁気特性に影響を
およぼすFe−Al−Si合金の組成については、イ
オン注入や熱処理の前後で何ら変化していないこ
とがX線マイクロアナライザを用いた分析によつ
て確認された。その結果、Fe−Al−Si合金の飽
和磁束密度Bsは9010ガウス、保磁力Hcは0.03エ
ールステツドであり、特許請求の範囲内の条件で
のイオン注入による磁気特性の変化は認められな
かつた。 またイオン注入の加速電圧を10kV〜200kVに
限定したのは、10kV以下では、イオンの運動エ
ネルギーが小さくて、非磁性セラミツク薄膜の成
分元素であるZr,O,Si等のイオンがFe−Al−
Si側に拡散しにくいためFe−Al−Si合金と非磁
性セラミツク薄膜の接合強度が低下するためであ
る。200kV以上になるとイオンの運動エネルギー
が大きくなりすぎてZr,Si等がFe−Al−Si合金
側に深く進入しすぎて磁気的なギヤツプが広がつ
てしまい再生出力の低下をまねくためである。 またイオン注入量を1013イオン/cm2〜1017イオ
ン/cm2に限定したのは、1013イオン/cm2以下の注
入量では、非磁性セラミツク薄膜の成分元素であ
るZr,O,Si等のイオンのFe−Al−Si側への拡
散量が少ないためFe−Al−Si合金と非磁性セラ
ミツク薄膜の接合強度が低下するためであり、
1017イオン/cm2以上の注入量では、Zr,O,Si等
のイオンの注入量が多くなりすぎFe−Al−Si合
金の磁気特性を劣化させるためである(保磁力
Hcが増加し、再生出力が低下する。)。また比較
例として特許請求の範囲外(イオン注入量および
その加速電圧を変えた時)の試料を試料番号10〜
13に、従来の熱拡散法およびHIP処理法により作
成したギヤツプを持つヘツドピースの結果を試料
番号14〜15にそれぞれ示す。
【表】
【表】
なお非磁性セラミツク薄膜としては、酸化ジル
コニウム(ZrO2)、酸化ケイ素(SiO2)が好適で
あるには、硬度が大きいのでテープ走行時にギヤ
ツプの欠けがおこりにくいためである。 また銀ローの組成は、銀72重量%−銅28重量%
のもの、銀60重量%−銅27重量%−インジウム13
重量%のものが好適であり、これらはそれぞれの
液相出現温度が、比較的高い値を取つているた
め、Fe−Al−Si合金との相互拡散が行なわれに
くい。そのため接合時における合金のわれがおこ
りにくく高精度のギヤツプを持つヘツドが得られ
る。(接合時の強度に関しては、イオン注入によ
りその保障をする。) さらに、ガラスの組成としては、PbOが60重量
%、Na2Oが15重量%、SiO2が25重量%のものが
好適であり、それは、この組成のものがFe−Al
−Si合金の熱膨張係数と、一致しており、したが
つて熱ひずみが入りにくく、強い接着強度が得ら
れるためである。強い接着強度が得られれば、上
記組成以外のガラス組成でも使用可能であること
は言うまでもない。 なお、熱膨張係数がFe−Al−Si合金と一致し
ているガラスであれば上記以外の組成でもかなり
強い接着力が得られることが確認された。 (発明の効果) 以上説明したように、本発明はFe−Al−Si合
金からなる一対のコアを突き合わせて構成する磁
気ヘツドにおいて、コアのフロントギヤツプ形成
面に高精度の厚みで非磁性セラミツク薄膜を形成
し、さらにその上に均一な厚さでPbOが60重量
%、Na2Oが15重量%、SiO2が25重量%からなる
ガラス薄膜を形成するとともに、バツクギヤツプ
形成面に銀−銅系、銀−銅−インジウム系、薄膜
を形成した後、窒素イオンまたは、アルゴンイオ
ンを各ガラス薄膜面、および銀口−薄膜面に注入
し、その後各薄膜面が互いに接するようにして一
対のコアを突き合わせ、これを保持したままガラ
スの軟化点以上でしかも銀ローが溶融する温度以
上の温度条件で熱処理し、合わせた薄膜どうしを
拡散接合することによつてナローギヤツプを形成
するものでありイオン注入によりFe−Al−Si合
金とZrO2、あるいはSiO2との接合強度およびFe
−Al−Si合金と銀ローとの接合強度が大巾に向
上し、その結果高密度磁気記録に適したFe−Al
−Si合金磁気ヘツドを実現することが可能となつ
た。
コニウム(ZrO2)、酸化ケイ素(SiO2)が好適で
あるには、硬度が大きいのでテープ走行時にギヤ
ツプの欠けがおこりにくいためである。 また銀ローの組成は、銀72重量%−銅28重量%
のもの、銀60重量%−銅27重量%−インジウム13
重量%のものが好適であり、これらはそれぞれの
液相出現温度が、比較的高い値を取つているた
め、Fe−Al−Si合金との相互拡散が行なわれに
くい。そのため接合時における合金のわれがおこ
りにくく高精度のギヤツプを持つヘツドが得られ
る。(接合時の強度に関しては、イオン注入によ
りその保障をする。) さらに、ガラスの組成としては、PbOが60重量
%、Na2Oが15重量%、SiO2が25重量%のものが
好適であり、それは、この組成のものがFe−Al
−Si合金の熱膨張係数と、一致しており、したが
つて熱ひずみが入りにくく、強い接着強度が得ら
れるためである。強い接着強度が得られれば、上
記組成以外のガラス組成でも使用可能であること
は言うまでもない。 なお、熱膨張係数がFe−Al−Si合金と一致し
ているガラスであれば上記以外の組成でもかなり
強い接着力が得られることが確認された。 (発明の効果) 以上説明したように、本発明はFe−Al−Si合
金からなる一対のコアを突き合わせて構成する磁
気ヘツドにおいて、コアのフロントギヤツプ形成
面に高精度の厚みで非磁性セラミツク薄膜を形成
し、さらにその上に均一な厚さでPbOが60重量
%、Na2Oが15重量%、SiO2が25重量%からなる
ガラス薄膜を形成するとともに、バツクギヤツプ
形成面に銀−銅系、銀−銅−インジウム系、薄膜
を形成した後、窒素イオンまたは、アルゴンイオ
ンを各ガラス薄膜面、および銀口−薄膜面に注入
し、その後各薄膜面が互いに接するようにして一
対のコアを突き合わせ、これを保持したままガラ
スの軟化点以上でしかも銀ローが溶融する温度以
上の温度条件で熱処理し、合わせた薄膜どうしを
拡散接合することによつてナローギヤツプを形成
するものでありイオン注入によりFe−Al−Si合
金とZrO2、あるいはSiO2との接合強度およびFe
−Al−Si合金と銀ローとの接合強度が大巾に向
上し、その結果高密度磁気記録に適したFe−Al
−Si合金磁気ヘツドを実現することが可能となつ
た。
第1図は、従来のFe−Al−Si合金磁気ヘツド
の接合したコアを示す平面図、第2図a,bは、
本発明の一実施例におけるFe−Al−Si合金コア
の分解斜視図、第3図は、同コアを接合したもの
の斜視図である。 5a,5b……Fe−Al−Si合金コア、8……
フロントギヤツプ形成面、9……接合面、10…
…非磁性セラミツク薄膜、11……ガラス薄膜、
12……銀ロー薄膜。
の接合したコアを示す平面図、第2図a,bは、
本発明の一実施例におけるFe−Al−Si合金コア
の分解斜視図、第3図は、同コアを接合したもの
の斜視図である。 5a,5b……Fe−Al−Si合金コア、8……
フロントギヤツプ形成面、9……接合面、10…
…非磁性セラミツク薄膜、11……ガラス薄膜、
12……銀ロー薄膜。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1 テープ走行面側に磁気的ギヤツプ形成面を有
し、テープ走行面側とは反対側に接合を目的とし
た接合面を有する左右一対の鉄−アルミニウム−
シリコン合金からなるコアを互いに突き合せて構
成する磁気ヘツドにおいて前記コアの各ギヤツプ
形成面に非磁性セラミツク薄膜上にそれぞれガラ
ス薄膜を形成するとともに前記接合面にそれぞれ
銀−銅系合金からなる銀ロー薄膜を形成した後、
これらのギヤツプ形成面および接合面に、窒素、
アルゴンのうちのいずれか一種からなるイオンを
注入した後、前記ギヤツプ形成面及び接合面をそ
れぞれ合せるようにして一対のコアを突き合わ
せ、前記ガラスの軟化点および銀ロ−の液相が出
現する温度以上の温度条件で、熱処理を施して前
記一対のコアを固着し、磁気的ギヤツプを形成す
ることを特徴とする合金磁気ヘツドの製造方法。 2 非磁性セラミツク薄膜が、酸化ジルコニウム
(ZrO2)、酸化ケイ素(SiO2)のうちのいずれか
一種からなることを特徴とする特許請求の範囲第
1項記載の合金磁気ヘツドの製造方法。 3 銀ロ−薄膜が、銀−銅(Ag72重量%、Cu28
重量%)系合金、銀−銅−インジウム(Ag60重
量%−Cu27重量%−In13重量%)系合金のうち
のいずれか一種からなることを特徴とする特許請
求の範囲第1項記載の合金磁気ヘツドの製造方
法。 4 ガラス薄膜が、酸化鉛(PbO)60重量%酸化
ナトリウム(Na2O)15重量%、酸化ケイ素
(SiO2)25重量%からなることを特徴とする特許
請求の範囲第1項記載の合金磁気ヘツドの製造方
法。 5 窒素イオンの注入時におけるイオンの加速電
圧が10kV〜200kVで、イオンの注入量が1013〜
1017イオン/cm2であることを特徴とする特許請求
の範囲第1項記載の合金磁気ヘツドの製造方法。 6 アルゴンイオンの注入時におけるイオンの加
速電圧が15kV〜200kVでイオンの注入量が1013
〜1017イオン/cm2であることを特徴とする特許請
求の範囲第1項記載の合金磁気ヘツドの製造方
法。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP19175884A JPS6171405A (ja) | 1984-09-14 | 1984-09-14 | 合金磁気ヘツドの製造方法 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP19175884A JPS6171405A (ja) | 1984-09-14 | 1984-09-14 | 合金磁気ヘツドの製造方法 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS6171405A JPS6171405A (ja) | 1986-04-12 |
JPH0223921B2 true JPH0223921B2 (ja) | 1990-05-25 |
Family
ID=16280013
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP19175884A Granted JPS6171405A (ja) | 1984-09-14 | 1984-09-14 | 合金磁気ヘツドの製造方法 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS6171405A (ja) |
Families Citing this family (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US5001588A (en) * | 1989-06-30 | 1991-03-19 | Ampex Corporation | Composite core magnetic transducer having a wedge shaped core portion |
-
1984
- 1984-09-14 JP JP19175884A patent/JPS6171405A/ja active Granted
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JPS6171405A (ja) | 1986-04-12 |
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