JPH02126408A - 磁気ヘッド - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 本発明は磁気記録装置用磁気ヘッド（以後、磁気ヘッド
と記す）に関し、さらに詳細には磁気記録媒体対向面に
おいて２個の高透磁率磁性体が作動ギャップを介して対
峙し、少なくともその一方が単結晶フェライトからなる
磁気コアを有する磁気ヘッドに関する。

〔従来の技術〕

磁気記録技術の高度化、とくに磁気記録の高密度化に対
する要請は今日きわ誓で強いものがある。

この要請に応じるためには、磁気記録媒体の高保磁力化
、高磁束密度化、低雑音化とともに、磁気ヘッドの記録
特性、再生感度の大幅な改良が大きな課題となっている
。

本発明は、上記課題を解決すべく、鋭意研究を重ねた結
果到達したものであり、従来の同種磁気ヘッドに比し、
格段と記録再生特性にすぐれた磁気ヘッドを提供するも
のである。

現在、多く使用されている磁気ヘッドは、たとえば、第
１図に示すごとく、高透磁率磁性材料よりなるブロック
１１および１１′を、コイル捲装用窓１０が構成される
ように作動ギャップ１２を介して接合してなる磁気コア
に、コイル１３゜１３′を捲装して構成されている。と
くに上記磁気コアを形成する高透磁率磁性材料として、
単結晶フェライトを用いると、高周波特性にすぐれ。

かつ、耐摩耗性にすぐれた磁気ヘッドが得られることは
、一般によく知られている。上記した単結晶フェライト
としては、通常、立方晶系のＭ　ｎ　−Ｚｎフェライト
が用いられ、これは、その構成元素組成により、（１０
０＞軸方向または（１１１）軸方向が磁化容易軸である
磁気異方性を示す。

ところで、上記した結晶軸方向を、磁気ヘッドの磁気コ
アの中でどのように配置すべきかについては未検討の部
分が多く、未だ確たる指導理念が存在しない。

磁気ヘッドの性能が磁気コア内部の磁気抵抗分布の仕方
に依存することは当然である。しかしながら、フェライ
トの面加工、とくに磁気ヘッドの特性を強く支配する作
動ギャップ近傍の加工による磁気特性の変化の状況等に
関する詳細な情報を得ることは困難であり、如何なる加
工条件のもとで、結晶方位を如何に配置すれば如何なる
磁気抵抗分布が実現するかを予測することが極めて困難
である。さらに、それが予測可能であるとしても、特に
、作動ギャップ部で磁気異方性軸をどのように配置すれ
ば記録・再生特性が最も良好になるかを算定することは
、現在の高性能コンピュータを用いても、なお、極めて
困難である。磁気コアにおける結晶軸の望ましい配置が
どのようなものか極めて不明確であることの主たる原因
は、この点に存在するものと言える。

〔発明が解決しようとする課題〕

本発明の目的は、磁気コアを構成するフェライトの磁気
異方性を巧みに利用することにより、磁気記録再生特性
の特にすぐれた磁気ヘッドを提供することにある。

〔課題を解決するための手段〕

上記目的を達成するため、本発明による磁気へラドは、
作動ギャップを介して相対峙する２個の高透磁率磁性体
を有し、°該高透磁率磁性体は該作動ギャップ近傍でそ
の幅を狭めるごとく切欠部を有し、該高透磁率磁性体の
少なくとも一方が単結晶Ｍ　ｎ　−Ｚ　ｎフェライトか
らなり、ナΦ→尋４→少 なくとも１個の該単結晶Ｍ　ｎ　−Ｚ　ｎフェライトの
（１１０）面を主磁路形成面とほぼ平行にするとともに
該（１１０）面内に存在する（１００＞方向と該作動ギ
ャップの形成面となす角０（θは。

該作動ギャップ形成面上で記録媒体対向面へ向かうベク
トルを仮定し、該ベクトルの終端が該ベクトルの始端を
中心として、該ギャップ形成面から該高透磁率磁性体内
部に向かって該主磁路形成面上で回転するとき、該ベク
トルの掃く回転角を正ととる）が、５″〜４０”もしく
は８０°〜１２０°になるように構成され、且つ該単結
晶Ｍｎ−Ｚｎフェライトに引張応力を印加するため少な
くとも該作動ギャップの側面近傍の該切欠き部の高透磁
率磁性体面に、ガラス固着温度から室温まで温度を下げ
る場合の収縮率が該フェライトより低いガラスを溶融付
着せしめてなるものである。

前記単結晶Ｍｎ−Ｚｎフェライトは一２×１０’〜ｌ　
ｘ　１０’ｅｒｇ／ｃｃの結晶磁気異方性定数を有する
ものであり、さらに望ましくは−１．５Ｘ　１０’〜８
　Ｘ　Ｉ　Ｑ３ｅｒｇ／ｃｃの結晶磁気異方性定数を有
するものである。本発明による磁気ヘッドは、少なくと
も作動ギャップ部近傍のフェライト面（６１気記録媒体
対向面および作動ギャップ作成面を除く）に上記収縮率
がフェライトより低いガラスを溶融付着させることによ
り、作動ギャップ近傍のフェライト内に引張応力を発生
せしめ、この引張応力の存在によりフェライト内 この制御された磁気異方性を利用して記録再生特性を高
めるものである。しかし、フェライトの結晶磁気異方性
定数が上記範囲外であると、引張応力が存在しても望ま
しい磁気異方性を得ることができず、本発明の効果を期
待できない。

なお、フェライト面に張力を加えることによってその面
内に一軸磁気異方性を誘起するには、その面を（１１０
）面に平行なものとしなければならない。圧縮応力を加
える場合には他の面でも一軸異方性が誘起されるが、こ
の応力が溶融付着されたガラスによって加えられる場合
はガラスに弓張応力が作用することになりガラスの割れ
を生じ易く実用的でない、また、ガラスを溶融付着する
フェライト面は主としてほぼ主磁路形成面であるから、
結局、フェライト面に張力を加えることによりその面内
に一軸磁気異方性を誘起するには主磁路形成面を（１１
０）面とばば平行にすることが必要である０本発明の磁
気ヘッドにおいて単結晶Ｍ　ｎ　−Ｚ　ｎフェライトの
（１１０）面を主磁路形成面とほぼ平行にするのは、上
記の理由による。

また、上記の作動ギャップ側面近傍とは、主としてほぼ
主磁路形成面と平行な側面であって、磁気記録媒体対向
面と作動ギャップ形成面との交線と該側面の交点を中心
としてほぼ半径ｄの領域乃至はぼ半径１０ｄの領域を指
すものとする。但しｄは作動ギャップ形成面の深さであ
って、第３図に示しである。作動ギャップ形成面からこ
の程度の範囲にある側面にガラスを溶融付着すれば、磁
気ヘッドの性能が十分向上するようにフェライトの磁気
異方性を制御することができる。また、この作動ギャッ
プ側面近傍は磁気ヘッドにおける周知の磁気コア切欠部
側面に対応するものである。

本発明による磁気ヘッドは、作動ギャップを介して相対
峙する２個の高透磁率磁性体を有するものであり、その
少なくとも１個は単結晶Ｍ　ｎ　−Ｚｎフェライトから
なるものであるが、前述のように単結晶Ｍ　ｎ　−Ｚ　
ｎフェライトは磁気コア材料としですぐれたものである
から、通常は２個の高透磁率磁性体のいずれもが単結晶
Ｍ　ｎ　−Ｚ　ｎフェライトからなることが、より望ま
しい。同様に、本発明による磁気ヘッドは、前記単結晶
Ｍ　ｎ　−Ｚｎフェライトの少なくとも１個が前記結晶
方位の条件を満足していなければならないが、２個の単
結晶Ｍｎ−Ｚｎｎフェライトのいずれもがかがる結晶方
位条件を満足すればより好ましいことになる。

作動ギャップ側面近傍に溶融付着するガラスは通常、周
知のように、この部分に設けられた磁気コアの切欠部に
充填される。なお、本来、この切欠部はトラック幅を小
ならしめる目的で設けられたものである。

前記角０が５″〜４０°もしくは８０＠〜１２０″′の
範囲にあると、本発明による磁気ヘッドの記録再生特性
は従来よりもすぐれたものとなるが、前記角θが１０７
〜３５６もしくは８５゜〜１１５°であればさらにすぐ
れた記録再生特性が得られ、前記角Ｏが約２５°もしく
は約１００°の場合にもっとも良好な結果が得られる。

角Ｏが５″′〜４０°もしくは８０’〜１２０°の範囲
外にある場合は、従来と同等またはそれ以下の記録再生
特性しか得られない。

前記ガラスの収縮率が使用する単結晶Ｍｎ−Ｚｎフェラ
イトより低ければ従来よりすぐれた記録再生特性を期待
できるが、ガラスの収縮率が該フェライトと同等まるい
はそれ以上になればこれを期待できなくなる。なお、前
記ガラスの収縮率と前記フェライトの収縮率との差が１
．３Ｘ債 １ｏ−６以上であると作動ギヤツブ近薔にクラックの生
じる場合があり、磁気ヘッド製造における歩留りの低下
が予想される。したがって、ガラスの収縮率はフェライ
トの収縮率より低く、且つ両者の差は１．３Ｘ１０−’
未満であることがより好ましい。また、前記ガラスは収
縮率が所定の範囲内にあり且つ周知のその他の設計条件
を満足する限り、如何なる組成のものでもよい。

本発明は前記従来技術の状況に鑑み、各種組成の単結晶
Ｍ　ｎ　−Ｚ　ｎフェライトを用い且つ各種結晶軸配向
を有する磁気ヘッドを多数試作し、該試作磁気ヘッドの
記録再生特性と作動ギャップ近傍におけるフェライトの
結晶軸配列状況との関係を検討した結果得られた、本発
明の発明者等による新規なる発見に基づいて構成された
ものであり。

特に磁気コアの作動ギャップ部近傍のフェライト内に引
張応力が働くようにして１作動ギャップ部近傍における
磁気異方性の磁化容易軸の分布を単純化するとともに、
作動ギャップの両側における該磁化容易軸の配向角を最
適化することにより記録再生特性のとくにすぐれた磁気
ヘッドを提供しようとするものである。

磁気ヘッドの性能が、とくに、作動ギ・ヤップ部近傍の
磁気特性に強く支配されることは既に述べた通りである
０例えば、最近の家庭用ビデオテープレコーダにおける
磁気ヘッドにおける如く、トラック幅を極端に狭くし且
つ機械的強度を保持するとともに、磁気コアの全磁気抵
抗を小ならしめるために作動ギャップ近傍以外はコア幅
を可能な限り厚くした形を有する第２図に示す如き磁気
へラドにおいては、磁気ヘッドの性能が作動ギャップ部
近傍の磁気特性に強く支配される傾向はますます強くな
る。したがって、該作動ギャップ部近傍における磁化容
易軸の方向、したがって単結晶フェライトの結晶軸の配
向状況によって磁気ヘットの特性は大きく変化する筈で
ある。なお、第２図において２０はコイル捲装用窓、２
１および２１′はフェライトブロック、２２は作動ギャ
ップ、２３および２３′はコイル、２４は充填ガラスで
ある。

ところで、通常、磁気ヘッドに用いられている単結晶Ｍ
ｎ−Ｚｎフェライトは、平均磁歪定数が小さいとは言え
、λ、。。およびλｉｌｌで表わされる（１００＞方向
および（１１１）方向の磁歪係数は、正負は異なるが、
いずれも３〜ｌ０ＸＩＯ−’のオーダである。通常の加
工法、すなわち、外周スライサ、ダイサ、ワイヤソー等
によって加工したフェライト面には、数百ｎｍ−数μｍ
の深さの加工変質層が形成され、これによって、フェラ
イト内部には、引張応力が発生することが知られている
。ただし、真にどの程度の応力が発生するかに関する詳
細なデータは得られていない。さらに、磁気ヘッドの記
録媒体対向面は、通常、研摩テープまたはラップによっ
て研摩され、かつまた、上記記録媒体対向面は、磁気テ
ープ装置においては勿論のこと、磁気ヘッド浮上型磁気
ディスク装置においても、記録媒体との接触をまぬかれ
ず、これらによる加工効果も無視できない。したがって
、用いるフェライトの結晶磁気異方性の大きさにも依存
するが、通常、単結晶Ｍ　ｎ　−Ｚ　ｎフェライ１−で
構成された磁気ヘッドの作動状態における上記作動ギャ
ップ部近傍の磁気異方性軸の分布が、真に如何なる状態
にあるかは憶測の域を越えるものである。

実際、上記加工法により、（１１０）面を広い面とする
単結晶Ｍ　ｎ　−Ｚ　ｎフェライト（Ｆｅ、０３；５４
モル％、　Ｍ鷲０　；　２７モＶ％、ＺｎＯ；１９モル
％なる組成で、１．１７Ｘ１０−ｓｄｅｇ−’の膨張係
数を有する）円板を作製し、その面内における透磁率を
測定した結果、　　　　　　　　　゛゛　　　　　　該
透磁率は１８０°対称性の著るしい異方性を示し、さら
に該透磁率最大の方向は測定周波数によって変化するこ
とが分った。

すなわち、低周波側では、上記（１１０）面内における
＜１１０＞方向で透磁率が最大、これと垂直な方向、す
なわち（１００＞方向で最小とな気異方性定数に１は正
で２〜４　Ｘ　１０３ｅｒｇ／ｃｃ程度であり、加工効
果がなければ、上記＜１１０＞方向と垂直の（１００＞
方向が磁化容易軸となっているべきものである。また、
上記フェライ１−円板で観測された透磁率の最大、最小
の比は、たとえば３〜５　Ｍ　Ｈｚの周波数領域で２〜
５の値を示し、かくのごとき素材を用いて、上記したご
とき加工法により第２図に示すごとき磁気ヘッドを作製
すれば、当然、作動ギャップ部における結晶軸の方向の
配向の仕方によって、その記録再生特性は著しく変化す
るはずである。かくのごとき知見に基づき、上記単結晶
Ｍ　ｎ　−Ｚ　ｎフェライトと同組成の単結晶フェライ
トブロックを用い、第３図ならびに第１表に示すごとき
磁気コアを作製し、これにコイルを捲装してなる磁気ヘ
ッドの記録再生特性を測定した。すなわち第１表に示す
ごとき諸元を有する磁気コアの主磁路形成面３２，３２
’を＜１１０）面となし、該主磁路形成面内に含まれる
（１００＞方向と、作動ギャップ形成面３３とのなす角
Ｏを種々に変化させた磁気コアを用いた磁気ヘッドの記
録再生特性を比較評価した。

第　　１　　表 第３図において、３４は充填ガラス、３６゜３６′はフ
ェライトブロック、３５はコイル捲装用窓である。なお
、これら磁気ヘッドの製造に当っては、作動ギャップ部
を保護する目的で該作動ギャップの両側にガラス３４を
埋込んだが、この充填ガラス３４は前記組成の単結晶Ｍ
ｎ−Ｚｎフェライトと同程度の収縮率を有する約１．０
５ｘ１０−’ｄｅｇ−”の熱膨張係数を有するガラスと
し、フェライトと充填ガラスの収縮率の差による応力が
フェライト内部に発生しないようにした。充填ガラス３
４の調合法は後述の実施例で説明する。

このようにして製造された磁気ヘッドの記録再生特性の
評価結果を第４図に示す、第４図は主磁路形成面３２，
３２’　と平行に存在する（１１０）面内に存在する＜
１００＞方向と作動ギャップ形成面３３とのなす角すな
わち第３図における０（度）と磁気ヘッドのヘッド出力
（相対出力を示し任意単位である）との関係を示すグラ
フである。

この場合の測定は、記録波長１．４μｍ、周波数４ＭＨ
ｚで行なわれた。

第４図から明らかなように、θが６０’付近で若干特性
が低下するが、その以外のθではヘッド出力はあまり０
に依存しない。このことは、何らかの理由で、作動ギャ
ップ部近傍のフェライトの持つべき磁気異方性が平均化
されていることを意味する。

上記試作ヘッドの製造プロセスは、結晶方位のとり方を
除いては、一般に通常に行なわれているプロセスによっ
たものであり、フェライトと同程度の収縮率の充填ガラ
ス３４を用いることも極めて常識的なものである。した
がって、従来技術によって製造された単結晶フェライト
磁気ヘッドにおいては、単結晶フェライトのもつべき磁
気異方性が十分に利用されていないことになる。

本発明の発明者等は、かくて、作動ギャップ近傍にわざ
わざ内部応力を発生させることにより、該作動ギャップ
近傍における磁気異方性が明確に現れるようにし、さら
に該磁気異方性の軸の配向の仕方を最適化することによ
り磁気異方性の効果を十分に利用して磁気ヘッドの記録
再生特性を向上させるという基本思想を得るに到ったの
である。

〔実施例〕

以下、実施例により本発明をさらに詳細に説明する。

上記基本基想に基づき、充填ガラス３４を種々の熱膨張
係数を有するものとする（すなわち種々の収縮率を有す
るものとする）こと以外は前記試作ヘッドと同じ磁気ヘ
ッドを作り、主磁路形成面３２．３２’　と平行に存在
する（１１０）面内に存在する＜１００＞方向と作動ギ
ャップ形成面３３とのなす角すなわち第３図における０
と該磁気ヘッドの記録再生出力との関係を求めた。用い
た充填ガラスの熱膨張係数α（常旦から３５０℃までの
平均）は７４Ｘ１０−’ｄｅｇ−’　（−１．３Ｘ１０
−’）、８０Ｘ１０−’ｄｅｇ−”　（−１．ＯＸｌ　
０−＠）　、　８７　Ｘ　１０−’ｄｅｇ−”　（−０
，７Ｘ１０−＠）、９６Ｘ１０−’ｄｅｇ−”　（−０
，４Ｘ１０−Ｇ）ｐ　１０１　Ｘ　１０−’　ｄｅｇ−
”　（０−２×１０−’）、１Ｏ５Ｘ１０−’ｄｅｇ−
１（０）であり、固着温度はいずれも約４５０℃である
。括弧内は充填ガラスの収縮率から前記フェライトの収
縮率を差引いた値βである。

充填ガラス３４は、ＺｎＯ；２７％、Ｎａ、○；８％、
ＢａＯ；８％、Ｓｉｎ、；１６％。

ＡＱ、Ｏ，；４％、Ｂ２０．；３７％なる組成を有し且
つαが７４Ｘ１０−’ｄｅｇ−１βが−１．３×１０−
６のガラスと、Ｚｎ○；２９％、Ｎａ、０１３％、Ｋ、
Ｏ；Ｓ％、ＢａＯ：１４％、Ｃａｂ：４％、ＳｒＯ；４
％、ＳｉＯ２；９％、Ｂ、Ｏ，；２３％、ＴｉＯ，；５
％、Ｌｉ、Ｏならびに不純物；１％なる組成を有し且つ
αが１０７ＸＩＯ−７ｄ　ｅ　ｇ　−’　　βが０．ｌ
Ｘ１０−＠のガラスとを前記のαおよびβの値になるよ
うな割合で混合したものである。なお前記ガラス組成は
重量％で示したものである。

測定結果を第５図および第６図に示す。第５図はヘッド
出力（相対出力を示し任意単位である）と０（度）との
関係を示したグラフであり、５１はαが８７　Ｘ　１０
−’ｄｅｇ−’　（βが−０，７×１０−’）のガラス
を使用した場合、５２はαが１０５　Ｘ　１０−’ｄｅ
ｇ−’　（βがＯ）のガラスを使用した場合の曲線であ
る。第６図は０が２５＠の場合のヘッド出力（相対出力
を示し、任意単位である）とαおよびβとの関係を示す
グラフである。

第５図、第６図に示した記録再生特性は、記録波長１．
４μｍ５周波数４　Ｍ　Ｉ−１ｚに対するものである。

本実施例におけるαの選択は、充填ガラス溶着時の温度
変化にともなって生じる２作動ギャップ部側面近傍と充
填ガラスとの界面における応力が、フェライトコア側に
対して引張りとなるごとくして、該側面近傍のフェライ
トの加工変質層による応力をさらに助長することにより
、作動ギヤツブ部側面近傍内における磁気異方性を強調
するように行なった。

本実施例による磁気ヘッドの記録再生特性の０依存性は
、予期に反し、極めて明確な４回対称性を示す。また、
さらに重要なのは、このように作動ギャップ部近傍の磁
気異方性を強調し、且つＯを適当な範囲とすることによ
って、従来技術では得ることのできなかった極めて良好
な特性の磁気ヘッドが得られるということである。第５
図に示した記録再生特性は、記録波長１．４μｍ、周波
数４ＭＨｚに対するものであるが、このようなθ依存性
は記録波長範囲１〜２０μｍ１周波数範囲０．３〜６Ｍ
Ｈｚにおいても認められ、ヘッド出力の最高値と最低値
との比が多少変化する以外は第５図とほぼ同様のものと
なる。また、保磁力が３００〜１７０００ｅの各種記録
媒体を用いた場合、いずれも同様の特性が得られた。

第５図から明らかなように、Ｏが５°〜４０’もしくは
８０″〜１２０°である場合に良好な記録再生特性が得
られるが、さらに好ましいθが約１０°〜３５°もしく
は８５°〜１１５’であり、０が約２５″もしくは１０
０°の場合にもっとも良好な結果が得られる。なお、上
記のもっとも良好な結果が得られるＯが２５°付近の磁
気ヘッドおよび０が１００″近付の磁気ヘッドは、Ｑの
値に関しては対称的なものとなる。すなわち、１〜６　
Ｍ　Ｈｚの周波数範囲において、ＱはＯが２５゜付近で
最大の値となり、θが１００近付で最小になる。

また、本実施例における磁気ヘッドのうち、αが７４Ｘ
１０−’ｄｅｇ−’（βは１．３　Ｘ　１０−＠）の充
填ガラスを用いた磁気ヘッドは作動ギャップ近傍にクラ
ックの生じたものがあり、これよりもβが低い場合は磁
気ヘッド製造の歩留りが低下することになる。

本実施例における磁気ヘッドの作動ギャップ部側面（充
填ガラス３４とフェライトブロック３６゜３６′との界
面）中央に発生していると推定される引張応力σはたか
だか２〜３Ｋｇ／ｍ　ｍ”であり、通常用いられるＭｎ
−Ｚｎフェライトの磁歪定数λＬ、。およびλ、□、は
それぞれ、−５Ｘ１０”’〜−１０Ｘ１０−’および３
Ｘ１０−’〜７Ｘ１０−’である。このような磁歪定数
を有する単結晶フェライトの（１１０）面に前記２〜３
Ｋｇ／ｍｍ”の引張応力を加えることにより、該（１１
０）面内の（１１０）方向を磁化容易軸とするには、該
単結晶フェライトの結晶磁気異方性定数に工がある範囲
の値でなければならない。また、原理的には、Ｋ□の正
負によっても異なることになる。すなわち、に、＞Ｏの
場合は、Ｋ工く３１λ□□、σ１なるに□の範囲で、Ｋ
ｉくＯの場合は、ＩＫ□１〈３１（λ、。。−λ８０、
）σ１なるに、の範囲で上記効果が効待されることにな
る。上記したえ、。。、λ８、□およびσの値を用いる
と、上記効果が期待されるＫｉの値の範囲は−２×　１
０−’ｅ　ｒ　ｇ／ｃｃ〜Ｉ　Ｘ１０’ｅｒｇ／ｃｃと
なる。このに１の値の範囲は、通常のフェライトにおい
ては小さいと言われている異方性定数に２の存在を無視
したものである。

Ｋ２の存在ならびに安全を考慮に入れると、Ｋ工のより
好ましい範囲は−１、５Ｘ　１０　’ｅｒｇ／　ｃｃ〜
８Ｘ　１０”ｅｒｇ／　ｃｃとなる。Ｍｎ−Ｚｎフェラ
イトのに、は５例えばＦｅ、Ｏ，が５０モル％付近の組
成の場合には、Ｆｅ、Ｏ，量の増加により増加する傾向
を示す。

なお、第６図から明らかなように、βの値が負であれば
本発明の効果が認められるが、−〇、２×ＩＯ−”以下
であればさらに好ましい結果が得られる。また前述のよ
うに、βの値が−１．３×１０−１以上であればクラッ
クの発生が認められず良好な結果が得られる。したがっ
て、さらに好ましいβの値の範囲は一〇、２×ＩＯ””
〜−１．３×１０１である。

第４図、第５図および第６図に示される測定結果は、Ｆ
ｅ、０３；５４モル％、Ｍ　ｎ　Ｏ；　２７モル％、Ｚ
ｎ○；１９モル％なる組成を有する単結晶Ｍ　ｎ　−Ｚ
　ｎフェライトを用いた磁気ヘッドについて得られたも
のであるが、第２表に示す各種組成の単結晶Ｍ　ｎ　−
Ｚ　ｎフェライトを用いて上記と同様の実験を行なった
ところ、いずれの組成のフェライトの場合でも上記の０
ならびにβの範囲で、従来技術で得ることのできた最高
性能以上の記録再生特性を有する磁気ヘッドを得ること
ができた。

なお、Ｋ１の値が−１．５Ｘ１０’〜２×１０’ｅｒｇ
／ｃｃで実験されているが、−１．５Ｘ１０’ｅｒｇ／
ｃｃの場合は８　Ｘ　１０３ｅｒｇ／ｃｃの場合とばば
同等の内部応力印加効果を有するから、第２表に示す組
成のフェライトによる実験で、Ｋ工が−１．５×１０４
〜８　Ｘ　１０’ｅｒｇ／ｃｃの範囲におイテ良好な結
果を期待できることが分ったと言える、第 表 また、以上述べた磁気ヘッドの特性は、いずれも第３図
における巻線窓３５のしぼり角φ、作動ギャップ部しぼ
り長とＱを第１表に示すものに限定した磁気ヘッドにつ
いて得られたものであるが、第３表に示すようにφを６
０°〜３０°　Ωを５０〜５００μｍの範囲で種々変化
させた磁気ヘッドについて実験したところ、上記と同様
のＯ依存性を有するヘッド出力特性が得られた。

第 表 さらに、以上述べた測定に用いた磁気ヘッドは、第３図
に示されるように、巻線窓３５の形状を左右非対称とし
たものであるが、これを第７図に示すように対称とした
磁気ヘッドについて得られた測定結果も前述と同様であ
った。第７図において、７０は巻線窓、７１および７１
′はフェライトブロック、７２は作動ギャップ、７３お
よび７３′はコイル、７４は充填ガラスである。

また、本発明の磁気ヘッドにおいて、主磁路形成面を上
記のように真に（１１０）面で構成した場合は勿論上記
のようにすぐれた効果が得られるが、主磁路形成面を（
１１０）に対して±１５゜程度傾けた磁気ヘッドにおい
ても、前述とほぼ同等の特性が得られた。

また、上記実施例においては５作動ギャップを介して対
峙する磁性体を、いずれもＭ　ｎ　−Ｚ　ｎ単結晶フェ
ライトとなし、該単結晶の結晶軸をギャップ形成面に関
してほぼ対称になるように配置したが、これ迄の説明か
らも明らかなように、該結晶軸の配向の仕方を非対称と
しても、両結晶の＜１００＞方向とギャップ形成面との
なす角０を上記した範囲に限定することにより同様の効
果が期待できる。また、一方のフェライトのみについて
上記Ｏの条件を満足させた場合や、該磁性体の一方のみ
を単結晶Ｍｎ−Ｚｎフェライトにして且つＯの条件を満
足させた場合にも本願発明の効果を期待できる。

［発明の効果］ 以上のように１本願発明によれば、磁気コアを、構成す
るフェライトの磁気異方性を巧みに利用することができ
、磁気記録再生特性の特にすぐれた磁気ヘッドを提供す
ることができる。

【図面の簡単な説明】

第１図および第２図は従来技術による磁気ヘッドの構造
を示す鳥撤回、第３図は本発明の一実施例になる磁気ヘ
ッドを示す正面図ならびに平面図、第４図は収縮率がフ
ェライトと同程度のガラスを用いた磁気ヘッドのθとヘ
ッド出力との関係を示すグラフ、第５図はフェライトと
の収縮率の差βが一〇、７Ｘ１０−’もしくは０のガラ
スを用いた磁気ヘッドのθとヘッド出力の関係を示すグ
ラフ、第６図はＯを２５°にした磁気ヘッドのβもしく
はαとヘッド出力との関係を示すグラフ、第７図は本発
明の他の実施例になる磁気ヘッドを示す鳥轍図である。 各図において、３２および３２′は主磁路形成面、３３
は作動ギャップ形成面、３４は充填ガラス、３５はコイ
ル捲装用窓、３６および３６′はフェライトブロック、
５１はβが−０，７×１０−６の場合、５２はβがＯの
場合、７０は巻線窓、７２は作動ギャップ、７４は充填
ガラスである。 第 図 第 図 第３図 峯４図 くＩθの奪Ｓ晶伊白方確θ（劇 第 図 第Ｃ 図 べ（ｄｅｌ＋） 竿 図 ７／ ７ノノ

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、作動ギャップを介して相対峙する２個の高透磁率磁
   性体を有し、該高透磁率磁性体は該作動ギャップ近傍で
   その幅を狭めるごとく切欠き部を有し、該高透磁率磁性
   体の少なくとも一方が単結晶Ｍｎ−Ｚｎフェライトから
   なり、少なくとも１個の該単結晶Ｍｎ−Ｚｎフェライト
   の｛１１０｝面を主磁路形成面とほぼ平行にするととも
   に該｛１１０｝面内に存在する＜１００＞方向と該動ギ
   ャップの形成面とのなす角θ（θは、該作動ギャップ形
   成面上で記録媒体対向面へ向かうベクトルを仮定し、該
   ベクトルの終端が該ベクトルの始端を中心として、該ギ
   ャップ形成面から該高透磁率磁性体内部に向かって該主
   磁路形成面上で回転するとき、該ベクトルの掃く回転角
   を正ととる）が、５°〜４０°もしくは８０°〜１２０
   °になるように構成され、且つ該単結晶Ｍｎ−Ｚｎフェ
   ライトに引張応力を印加するため少なくとも該作動ギャ
   ップの側面近傍の該切欠き部の高透磁率磁性体面に、ガ
   ラス固着温度から室温まで温度を下げる場合の収縮率が
   該フェライトより低いガラスを溶融付着せしめてなるこ
   とを特徴とする磁気ヘッド。 ２、前記角θが１０°〜３５°もしくは８５°〜１１５
   °になるように構成されていることを特徴とする特許請
   求の範囲第１項記載の磁気ヘッド。 ３、前記角θが約２５°もしくは約１００°になるよう
   に構成されていることを特徴とする特許請求の範囲第１
   項記載の磁気ヘッド。 ４、ガラス固着温度から室温まで温度を下げる場合の該
   ガラスの収縮率から該フェライトの収縮率を差引いた値
   が−０．２×１０＾−＾６〜−１．３×１０＾−＾６で
   あることを特徴とする特許請求の範囲第１項、第２項も
   しくは第３項記載の磁気ヘッド。 ５、前記単結晶Ｍｎ−Ｚｎフェライトの結晶磁気異方性
   定数Ｋ＿１が−２×１０＾４〜１×１０＾４ｅｒｇ／ｃ
   ｃであることを特徴とする特許請求の範囲第１項、第２
   項、第３項もしくは第４項記載の磁気ヘッド。 ６、前記単結晶Ｍｎ−Ｚｎフェライトの結晶磁気異方性
   定数Ｋ＿１が−１．５×１０＾４〜８×１０＾３ｅｒｇ
   ／ｃｃであることを特徴とする特許請求の範囲第１項、
   第２項、第３項もしくは第４項記載の磁気ヘッド。