JPH01229445A - 光磁気記録媒体用光学ヘッド - Google Patents
光磁気記録媒体用光学ヘッドInfo
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- JPH01229445A JPH01229445A JP5363188A JP5363188A JPH01229445A JP H01229445 A JPH01229445 A JP H01229445A JP 5363188 A JP5363188 A JP 5363188A JP 5363188 A JP5363188 A JP 5363188A JP H01229445 A JPH01229445 A JP H01229445A
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- 230000001678 irradiating effect Effects 0.000 claims description 2
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- VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N silicon dioxide Inorganic materials O=[Si]=O VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
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-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
- G11B11/10541—Heads for reproducing
- G11B11/10543—Heads for reproducing using optical beam of radiation
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔概 要〕
光磁気記録媒体用光学系に関し、
光磁気記録媒体からの反射光又は透過光が光学系によっ
て位相がずれるため、光磁気記録媒体からの反射光又は
透過光に位相差が生じて再生信号レベル（Ｃ／Ｎ）が低
下するのを改善することを目的として、 反射光又は透過光の光路中に光学系でずれる位相差を補
償する手段（波長板など）を介在させるように構成する
。
て位相がずれるため、光磁気記録媒体からの反射光又は
透過光に位相差が生じて再生信号レベル（Ｃ／Ｎ）が低
下するのを改善することを目的として、 反射光又は透過光の光路中に光学系でずれる位相差を補
償する手段（波長板など）を介在させるように構成する
。
本発明は再生信号レベル（Ｃ／Ｎ）を改善した光磁気記
録媒体用光学系に関する。
録媒体用光学系に関する。
従来の光磁気ディスク用光学ヘッドの一例を第５図に示
す。レーザダイオード１１を出射した光は、コリメータ
レンズ１２で平行光にされ、真円補正プリズム１３で強
度分布が真円となる。第１ビームスプリンタ１４の接合
面に対して、レーザ光はＰ偏光で入射する（以後、Ｐ成
分、Ｓ成分の区別は第１ビームスプリンタの接合面を基
準とする）。第１ビームスプリフタ通過後レーザ光は反
射ミラー１５で反射され、対物レンズエ６で絞り込まれ
、光磁気ディスク面（図示せず）に達する（ここまでの
光路は、第５図で実線で示した）。
す。レーザダイオード１１を出射した光は、コリメータ
レンズ１２で平行光にされ、真円補正プリズム１３で強
度分布が真円となる。第１ビームスプリンタ１４の接合
面に対して、レーザ光はＰ偏光で入射する（以後、Ｐ成
分、Ｓ成分の区別は第１ビームスプリンタの接合面を基
準とする）。第１ビームスプリフタ通過後レーザ光は反
射ミラー１５で反射され、対物レンズエ６で絞り込まれ
、光磁気ディスク面（図示せず）に達する（ここまでの
光路は、第５図で実線で示した）。
第６図を参照すると、Ｐ成分のみからなる直線偏光であ
るレーザ光り、はディスク面で反射するときに、Ｋｅｒ
ｒ効果により偏光面がＫｅｒｒ回転角θ、だけ回転して
反射光Ｌ２．Ｌ３になる。回転する方向は媒体の磁化の
向きにより異なる。ディスク面で反射後、レーザ光は対
物レンズ１６、反射ミラー１５、第１ビームスプリッタ
−４、第２ビームスプリツタ１７を通過し、第２ビーム
スプリ・ンタ１７で分割された１方の光はレンズ１８を
通過してサーボ信号用のディテクター９へ、またもう１
方の光は一波長板２０、偏向ビームスプリ・ノり２１を
介して再生信号用のディテクタ２２へと向かう（第５図
で破線の光路）。−波長板２０は、主方向（光学軸）が
Ｐ成分の方向に対して２２．５°傾いている。したがっ
て、−波長板２０通過後、Ｐ成分（Ｓ成分）は４５°傾
く。偏光ビームスプリッタ２１は、垂直方向の偏光成分
を反射し、水平方向の偏光成分を透過する。したがって
、ディスクからの反射光がＰ成分のみすなわち第６図上
でθ、＝０であるとすると、２つのディテクタ２２の出
力は等しくなり、θ、キＯであれば片方の出力が大きく
なる。出力が大きくなるディテクタは、Ｋｅｒｒ回転の
方向により変わる。
るレーザ光り、はディスク面で反射するときに、Ｋｅｒ
ｒ効果により偏光面がＫｅｒｒ回転角θ、だけ回転して
反射光Ｌ２．Ｌ３になる。回転する方向は媒体の磁化の
向きにより異なる。ディスク面で反射後、レーザ光は対
物レンズ１６、反射ミラー１５、第１ビームスプリッタ
−４、第２ビームスプリツタ１７を通過し、第２ビーム
スプリ・ンタ１７で分割された１方の光はレンズ１８を
通過してサーボ信号用のディテクター９へ、またもう１
方の光は一波長板２０、偏向ビームスプリ・ノり２１を
介して再生信号用のディテクタ２２へと向かう（第５図
で破線の光路）。−波長板２０は、主方向（光学軸）が
Ｐ成分の方向に対して２２．５°傾いている。したがっ
て、−波長板２０通過後、Ｐ成分（Ｓ成分）は４５°傾
く。偏光ビームスプリッタ２１は、垂直方向の偏光成分
を反射し、水平方向の偏光成分を透過する。したがって
、ディスクからの反射光がＰ成分のみすなわち第６図上
でθ、＝０であるとすると、２つのディテクタ２２の出
力は等しくなり、θ、キＯであれば片方の出力が大きく
なる。出力が大きくなるディテクタは、Ｋｅｒｒ回転の
方向により変わる。
再生信号は２つのディテクタ２２の出力の差をとって得
られる。
られる。
理想的には、光磁気ディスクからの反射光は直線傷光の
まま□波長板に入射すべきであるが、途中の光学部品（
反射ミラー、ビームスプリンタ）でＰ成分とＳ成分に位
相差を生じるため、実際には第７図に見られる如く楕円
偏光となってしまう。
まま□波長板に入射すべきであるが、途中の光学部品（
反射ミラー、ビームスプリンタ）でＰ成分とＳ成分に位
相差を生じるため、実際には第７図に見られる如く楕円
偏光となってしまう。
楕円偏光になると、第６図及び第７図ではＰ成分に対し
て４５°の方向への射影の振幅１．．１２の差として検
出される再生信号のレベルが低下する。
て４５°の方向への射影の振幅１．．１２の差として検
出される再生信号のレベルが低下する。
従って、本発明はこの光磁気ディスクからの反射光に生
ずる位相差を補償して再生信号のレベルを向上させるこ
とを目的とする。
ずる位相差を補償して再生信号のレベルを向上させるこ
とを目的とする。
本発明は、光磁気ディスクからの反射光の光路中に位相
差補償手段を介在させることによって簡単に上記目的が
達成されることを見い出し、完成されたものである。
差補償手段を介在させることによって簡単に上記目的が
達成されることを見い出し、完成されたものである。
すなわち、本発明は、光磁気記録媒体に直線偏光を微小
スポットで照射するための集光光学系と、光磁気記録媒
体を介した反射光又は透過光から情報を再生する再生光
学系とを有する光磁気記録媒体用光学系において、再生
光学系の光磁気記録媒体から再生用検出器までの光路中
に直交する二つの直線偏光成分間に生ずる位相差を補償
する手段を介在させて、該反射光又は透過光の位相差を
補償することを特徴とする光磁気記録媒体用光学系にあ
る。光磁気記録媒体が反射型又は透過型のいずれであっ
ても、問題点及びその解決手段は共通である。
スポットで照射するための集光光学系と、光磁気記録媒
体を介した反射光又は透過光から情報を再生する再生光
学系とを有する光磁気記録媒体用光学系において、再生
光学系の光磁気記録媒体から再生用検出器までの光路中
に直交する二つの直線偏光成分間に生ずる位相差を補償
する手段を介在させて、該反射光又は透過光の位相差を
補償することを特徴とする光磁気記録媒体用光学系にあ
る。光磁気記録媒体が反射型又は透過型のいずれであっ
ても、問題点及びその解決手段は共通である。
第５〜７図を参照して説明した光学ヘッドで説明する。
いま、ジョーンズ表現を使って再生信号用ディテクタに
入射する光を表わすと、となる。ここで、 ＩＥＩ、ＩＥＩ ： ２つのディテクタそれぞれの入
射光に：レーザダイオードの出射パワーとディスクの反
射率に依存する係数 であり、光学部品、その他と対応させると、ｐ、、ｐ、
：偏光ビームスブリッタ Ｃ（δ）：反射ミラー、第１及び第２ビームスプリツタ
で生じる位相差 Ｒ（θｋ）：Ｋｅｒｒ回転 となる。
入射する光を表わすと、となる。ここで、 ＩＥＩ、ＩＥＩ ： ２つのディテクタそれぞれの入
射光に：レーザダイオードの出射パワーとディスクの反
射率に依存する係数 であり、光学部品、その他と対応させると、ｐ、、ｐ、
：偏光ビームスブリッタ Ｃ（δ）：反射ミラー、第１及び第２ビームスプリツタ
で生じる位相差 Ｒ（θｋ）：Ｋｅｒｒ回転 となる。
（１）式を計算すると、
となる。したがって、それぞれのディテクタの出力ｓ、
、Ｓ、は、 であり、再生出力はこの差をとって に２ Ｓ ＝３２ Ｓ＋＝ ＣｏＳδ５ｉｎ２θｋ（５
）となる。光学部品の位相差δが０のときの再生信号レ
ベルをＣ０とすると、位相差があるときの再生信号レベ
ルＣは Ｃ＝Ｃ，ＣＯ３δ （６）である
（第７図）。
、Ｓ、は、 であり、再生出力はこの差をとって に２ Ｓ ＝３２ Ｓ＋＝ ＣｏＳδ５ｉｎ２θｋ（５
）となる。光学部品の位相差δが０のときの再生信号レ
ベルをＣ０とすると、位相差があるときの再生信号レベ
ルＣは Ｃ＝Ｃ，ＣＯ３δ （６）である
（第７図）。
ある特定の波長、特定の入射角で位相差が０になるよう
に光学部品を設計することは可能であるが、実際には、
光学部品の取付は精度の悪さ、レーザ光の波長のバラツ
キなどがあるため、位相差が生ずる。
に光学部品を設計することは可能であるが、実際には、
光学部品の取付は精度の悪さ、レーザ光の波長のバラツ
キなどがあるため、位相差が生ずる。
そこで、基板からの反射光の光路中に、光学系で生ずる
位相差と逆の位相差を生じる光学部品を新に挿入し、位
相差を打消してやれば、上記問題は解決する。
位相差と逆の位相差を生じる光学部品を新に挿入し、位
相差を打消してやれば、上記問題は解決する。
位相差を補償する（打消す）手段としては、波長板が最
も簡単で好ましい。特定の光学系がどの程度の位相差を
もつかは簡単には予測できないので、実験的に、位相補
償量を変えて再生信号レベルが最大になるものを選べば
よい。波長板のほかには、バビネーソレイユの補償板な
どが使用できる。
も簡単で好ましい。特定の光学系がどの程度の位相差を
もつかは簡単には予測できないので、実験的に、位相補
償量を変えて再生信号レベルが最大になるものを選べば
よい。波長板のほかには、バビネーソレイユの補償板な
どが使用できる。
位相補償手段の挿入位置は光磁気記録媒体からの反射光
又は透過光中の光路中であればどこでもよい。
又は透過光中の光路中であればどこでもよい。
第１図に本発明の実施例の光磁気ディスク用光学ヘッド
を示す。この光学ヘッドは基本的に第５図に示したもの
と同じであり、同じ部品は同じ参照数字で示した。但し
、この実施例の光学ヘッドでは第２ビームスプリツタ１
７と１／２波長板２０との間に位相補償手段として波長
板３１を挿入した。この位相補償用波長板３１は水晶板
からなり、主方向（光学軸）がＰ成分（又はＳ成分）に
平行である（１７２波長板２０の主方向はＰ成分（Ｓ成
分）から２２．５度傾いている）。
を示す。この光学ヘッドは基本的に第５図に示したもの
と同じであり、同じ部品は同じ参照数字で示した。但し
、この実施例の光学ヘッドでは第２ビームスプリツタ１
７と１／２波長板２０との間に位相補償手段として波長
板３１を挿入した。この位相補償用波長板３１は水晶板
からなり、主方向（光学軸）がＰ成分（又はＳ成分）に
平行である（１７２波長板２０の主方向はＰ成分（Ｓ成
分）から２２．５度傾いている）。
このような光学ヘッドを用い、実際に光磁気ディスクで
位相補償の確認を行なった。
位相補償の確認を行なった。
光磁気ディスクとして基板がポリカーボネート製のもの
とガラス製のものについて調べた。光磁気記録膜として
はＴｂＦｅＣｏを用いた。それぞれの光磁気ディスクに
対して、第１図の光学ヘッドの位相補償用波長板の厚さ
を何種類か変えて試験した。
とガラス製のものについて調べた。光磁気記録膜として
はＴｂＦｅＣｏを用いた。それぞれの光磁気ディスクに
対して、第１図の光学ヘッドの位相補償用波長板の厚さ
を何種類か変えて試験した。
こうして得られた再生信号レベルを位相補償量に関して
表わしたグラフを第２図（ポリカーボネート基板）、第
３図（ガラス基板）に示す。基板の相違によって再生信
号レベルは異なるが、いずれも、位相補償用波長板を用
いることによって再生信号レベルが改良されること、ま
た位相補償量が６０度のときに再生信号レベルが最大（
ポリカーボネート基板のとき６．３ｄＢ向上、ガラス基
板で □３．９ｄＢ向上）になっていることが認めら
れる。
表わしたグラフを第２図（ポリカーボネート基板）、第
３図（ガラス基板）に示す。基板の相違によって再生信
号レベルは異なるが、いずれも、位相補償用波長板を用
いることによって再生信号レベルが改良されること、ま
た位相補償量が６０度のときに再生信号レベルが最大（
ポリカーボネート基板のとき６．３ｄＢ向上、ガラス基
板で □３．９ｄＢ向上）になっていることが認めら
れる。
第４図は別の実施例の光学ヘッドの部分を示し、この例
では位相補償用波長板３２を第５図の１／２波長板２０
と偏光ビームスプリ・ツタ２１との間に挿入している。
では位相補償用波長板３２を第５図の１／２波長板２０
と偏光ビームスプリ・ツタ２１との間に挿入している。
この位置でも第１図の場合と同様に再生信号レベルが改
良される。
良される。
但し、この場合には、位相補償用波長板の主方向をＰ成
分（又はＳ成分）に対し４５度傾ける必要がある。位相
補償用波長板の位相差をξとすると、光磁気ディスクへ
の入射光の要式（（１）式）は となる。第１図の光学系、第４図の光学系ともに再生信
号レベルＣは、 Ｃ＝ Ｃ，ｃｏｓ （δ＋ξ） となる。ξ＝−δ＋ｎπ（ｎ：整数）のとき最適補償で
ある。
分（又はＳ成分）に対し４５度傾ける必要がある。位相
補償用波長板の位相差をξとすると、光磁気ディスクへ
の入射光の要式（（１）式）は となる。第１図の光学系、第４図の光学系ともに再生信
号レベルＣは、 Ｃ＝ Ｃ，ｃｏｓ （δ＋ξ） となる。ξ＝−δ＋ｎπ（ｎ：整数）のとき最適補償で
ある。
本発明により、光磁気ディスク用光学ヘッドの再生信号
出力が改善される。また、光学ヘッドを組合で後に位相
差を補正できるので、光学部品の設計、光学部品の取り
付け、レーザダイオードの波長に対してのマージンが広
がる、波長板を用いることによりヘッドの小型化に寄与
するなどの効果がある。
出力が改善される。また、光学ヘッドを組合で後に位相
差を補正できるので、光学部品の設計、光学部品の取り
付け、レーザダイオードの波長に対してのマージンが広
がる、波長板を用いることによりヘッドの小型化に寄与
するなどの効果がある。
第１図は実施例の光学ヘッドの模式図、第２図及び第３
図は実施例の光学ヘッドの効果を示す再往信号レベルの
グラフ図、第４図は別の実施例の光学ヘッドの模式図、
第５図は従来例の光学ヘッドの模式図、第６図及び第７
図は従来例の光学ヘッドの問題点を説明するための偏光
の模式断面図である。 １１・・・レーザダイオード、 １２・・・コリメータレンズ、 １３・・・真円補正プリズム、 １４・・・第１ビームスプリツタ、 １５・・・反射ミラー、１６・・・対物レンズ、１７・
・・第２ビームスプリツタ、 １８・・・レンズ、 １９・・・四分割ディテクタ
、２０・・・□波長板、 ２１・・・偏光ビームスプリッタ、 ２２・・・再生信号用ディテクタ、 ３１．３２・・・位相補償用波長板。
図は実施例の光学ヘッドの効果を示す再往信号レベルの
グラフ図、第４図は別の実施例の光学ヘッドの模式図、
第５図は従来例の光学ヘッドの模式図、第６図及び第７
図は従来例の光学ヘッドの問題点を説明するための偏光
の模式断面図である。 １１・・・レーザダイオード、 １２・・・コリメータレンズ、 １３・・・真円補正プリズム、 １４・・・第１ビームスプリツタ、 １５・・・反射ミラー、１６・・・対物レンズ、１７・
・・第２ビームスプリツタ、 １８・・・レンズ、 １９・・・四分割ディテクタ
、２０・・・□波長板、 ２１・・・偏光ビームスプリッタ、 ２２・・・再生信号用ディテクタ、 ３１．３２・・・位相補償用波長板。
Claims (1)
- １、光磁気記録媒体に直線偏光を微小スポットで照射す
るための集光光学系と、光磁気記録媒体を介した反射光
又は透過光から情報を再生する再生光学系とを有する光
磁気記録媒体用光学系において、再生光学系の光磁気記
録媒体から再生用検出器までの光路中に直交する二つの
直線偏光成分間に生ずる位相差を補償する手段を介在さ
せて、該反射光又は透過光の位相差を補償することを特
徴とする光磁気記録媒体用光学系。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5363188A JPH01229445A (ja) | 1988-03-09 | 1988-03-09 | 光磁気記録媒体用光学ヘッド |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5363188A JPH01229445A (ja) | 1988-03-09 | 1988-03-09 | 光磁気記録媒体用光学ヘッド |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH01229445A true JPH01229445A (ja) | 1989-09-13 |
Family
ID=12948252
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP5363188A Pending JPH01229445A (ja) | 1988-03-09 | 1988-03-09 | 光磁気記録媒体用光学ヘッド |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH01229445A (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1995029483A1 (fr) * | 1994-04-23 | 1995-11-02 | Sony Corporation | Support d'enregistrement et tete d'enregistrement magneto-optiques |
| US6108280A (en) * | 1998-06-30 | 2000-08-22 | Fujitsu Ltd. | Optical information storage unit |
| US6472651B1 (en) | 1999-06-18 | 2002-10-29 | Fujitsu Limited | Optical information storage device having phase compensating mechanism and polarization plane rotating mechanism |
-
1988
- 1988-03-09 JP JP5363188A patent/JPH01229445A/ja active Pending
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1995029483A1 (fr) * | 1994-04-23 | 1995-11-02 | Sony Corporation | Support d'enregistrement et tete d'enregistrement magneto-optiques |
| US6002653A (en) * | 1994-04-23 | 1999-12-14 | Sony Corporation | Magneto-optical head unit capable of compensating the Kerr ellipticity |
| US6108280A (en) * | 1998-06-30 | 2000-08-22 | Fujitsu Ltd. | Optical information storage unit |
| US6472651B1 (en) | 1999-06-18 | 2002-10-29 | Fujitsu Limited | Optical information storage device having phase compensating mechanism and polarization plane rotating mechanism |
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