JPH01199330A - 光学ヘッド - Google Patents
光学ヘッドInfo
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- JPH01199330A JPH01199330A JP62296820A JP29682087A JPH01199330A JP H01199330 A JPH01199330 A JP H01199330A JP 62296820 A JP62296820 A JP 62296820A JP 29682087 A JP29682087 A JP 29682087A JP H01199330 A JPH01199330 A JP H01199330A
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- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B7/00—Recording or reproducing by optical means, e.g. recording using a thermal beam of optical radiation by modifying optical properties or the physical structure, reproducing using an optical beam at lower power by sensing optical properties; Record carriers therefor
- G11B7/12—Heads, e.g. forming of the optical beam spot or modulation of the optical beam
- G11B7/135—Means for guiding the beam from the source to the record carrier or from the record carrier to the detector
- G11B7/1395—Beam splitters or combiners
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
- G11B11/10541—Heads for reproducing
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
- G02B27/00—Optical systems or apparatus not provided for by any of the groups G02B1/00 - G02B26/00, G02B30/00
- G02B27/28—Optical systems or apparatus not provided for by any of the groups G02B1/00 - G02B26/00, G02B30/00 for polarising
- G02B27/283—Optical systems or apparatus not provided for by any of the groups G02B1/00 - G02B26/00, G02B30/00 for polarising used for beam splitting or combining
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B7/00—Recording or reproducing by optical means, e.g. recording using a thermal beam of optical radiation by modifying optical properties or the physical structure, reproducing using an optical beam at lower power by sensing optical properties; Record carriers therefor
- G11B7/12—Heads, e.g. forming of the optical beam spot or modulation of the optical beam
- G11B7/135—Means for guiding the beam from the source to the record carrier or from the record carrier to the detector
- G11B7/1365—Separate or integrated refractive elements, e.g. wave plates
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- Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Optical Head (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［発明の目的］
（産業上の利用分野）
この発明は、光学的記録媒体への記録および該媒体から
の再生の少なくとも一方を行なうための光学ヘッドに関
する。
の再生の少なくとも一方を行なうための光学ヘッドに関
する。
（従来の技術）
光ディスクや光カード等の光学的記録媒体は、一般に透
明基板上に記録層を設け、その上に透明保護層を形成し
た構造を有し、記録・再生は基板または保護層を通して
行なわれる。記録・再生には光学ヘッドが使用される。
明基板上に記録層を設け、その上に透明保護層を形成し
た構造を有し、記録・再生は基板または保護層を通して
行なわれる。記録・再生には光学ヘッドが使用される。
光学ヘッドは記録媒体に光を照射し、その反射光を光検
出器により検出して、再生信号やフォーカシング・トラ
ッキング等のサーボ用の制御信号を得るものである。
出器により検出して、再生信号やフォーカシング・トラ
ッキング等のサーボ用の制御信号を得るものである。
光学記録媒体における基板や保護層は一般にポリカーボ
ネート、ポリメチルメタクリレート等の樹脂材料が使用
されるため、偏光方向により光の速度が異なる現象、い
わゆる複屈折が生じる。複屈折は、記録媒体からの反射
光の検出光量が変動する原因の一つとなっている。これ
は光学ヘッドにおける媒体からの反射光の検出方法が、
複屈折の影響を受けやすいためである。特に光カードで
、 は、安価な製造方法や、フレキシビリティが要求
されるために、基板または保護層での複屈折が大きい。
ネート、ポリメチルメタクリレート等の樹脂材料が使用
されるため、偏光方向により光の速度が異なる現象、い
わゆる複屈折が生じる。複屈折は、記録媒体からの反射
光の検出光量が変動する原因の一つとなっている。これ
は光学ヘッドにおける媒体からの反射光の検出方法が、
複屈折の影響を受けやすいためである。特に光カードで
、 は、安価な製造方法や、フレキシビリティが要求
されるために、基板または保護層での複屈折が大きい。
従来の光学ヘッド、例えば媒体への入射光と媒体からの
反射光の分離に偏光ビームスプリッタと１／４波長板を
用いた光学ヘッドでは、媒体の複屈折によるリターデイ
ションをγとすると、検出光の強度はｃｏｓ２（γ／２
）に比例して変動する。
反射光の分離に偏光ビームスプリッタと１／４波長板を
用いた光学ヘッドでは、媒体の複屈折によるリターデイ
ションをγとすると、検出光の強度はｃｏｓ２（γ／２
）に比例して変動する。
すなわち、複屈折によるリターディションγが大きくな
るに従って検出光の光量は小さくなり、γ−１８０”に
なると光量は零になってしまう。従って、複屈折の変動
が大きくなると、再生信号やサーボ用制御信号が安定に
得られなくなる。
るに従って検出光の光量は小さくなり、γ−１８０”に
なると光量は零になってしまう。従って、複屈折の変動
が大きくなると、再生信号やサーボ用制御信号が安定に
得られなくなる。
（発明が解決しようとする問題点）
このように従来の光学ヘッドでは、光学記録媒体の基板
や保護層の複屈折の影響で、光検出器で検出される光量
が変動し、再生信号やサーボ制御が不安定になるという
問題があった。
や保護層の複屈折の影響で、光検出器で検出される光量
が変動し、再生信号やサーボ制御が不安定になるという
問題があった。
本発明は記録媒体の複屈折による検出光量の変動を防止
できる光学ヘッドを提供することを目的とする。
できる光学ヘッドを提供することを目的とする。
［発明の構成］
（問題点を解決するための手段）
本発明では、同一の光学特性を持つ２つのビームスプリ
ッタを用い、第１のビームスプリッタにより記録媒体か
らの反射光を反射（または透過）させ、第１のビームス
プリッタを反射（または透過）した光を第２のビームス
プリッタによって光検出器に導く。そして、第２のビー
ムスプリッタを、第１のビームスプリッタを反射（また
は透過）した光を第１のビームスプリッタの入射光と反
射光とのなす平面と同一平面内で反射（または透過）さ
せるように配置した上で、両ビームスプリッタの間に偏
光方向を９０°回転させるための１／２波長板を設ける
か、または第１のビームスプリッタを反射（または透過
）した光を該第１のビームスプリッタの入射光と反射光
とのなす平面と直交する方向に反射させる関係に配置す
ることによって、光検出器の入射面において記録媒体で
の複屈折の影響を除去する。
ッタを用い、第１のビームスプリッタにより記録媒体か
らの反射光を反射（または透過）させ、第１のビームス
プリッタを反射（または透過）した光を第２のビームス
プリッタによって光検出器に導く。そして、第２のビー
ムスプリッタを、第１のビームスプリッタを反射（また
は透過）した光を第１のビームスプリッタの入射光と反
射光とのなす平面と同一平面内で反射（または透過）さ
せるように配置した上で、両ビームスプリッタの間に偏
光方向を９０°回転させるための１／２波長板を設ける
か、または第１のビームスプリッタを反射（または透過
）した光を該第１のビームスプリッタの入射光と反射光
とのなす平面と直交する方向に反射させる関係に配置す
ることによって、光検出器の入射面において記録媒体で
の複屈折の影響を除去する。
（作 用）
記録媒体からの反射光は記録媒体での複屈折の影響でｐ
偏光とＳ偏光を含む楕円偏光となるが、複屈折の影響を
受けたｐｏｓ両偏光の強度変化は等振幅・逆位相である
ため、反射光全体としては光強度的に変化はなく複屈折
の影響を受けない。
偏光とＳ偏光を含む楕円偏光となるが、複屈折の影響を
受けたｐｏｓ両偏光の強度変化は等振幅・逆位相である
ため、反射光全体としては光強度的に変化はなく複屈折
の影響を受けない。
この記録媒体からの反射光が第１のビームスプリッタを
反射または透過すると、ｐ偏光とＳ偏光は異なる反射率
または透過率および位相シフトを受けるため、ｐ、Ｓ両
偏光の各々の光強度変化量が異なってしまうため、反射
光または透過光全体としての光強度が変化する。
反射または透過すると、ｐ偏光とＳ偏光は異なる反射率
または透過率および位相シフトを受けるため、ｐ、Ｓ両
偏光の各々の光強度変化量が異なってしまうため、反射
光または透過光全体としての光強度が変化する。
ここで、本発明では第１のビームスプリッタで反射また
は透過された光が第２のビームスプリッタに導かれるが
、第２のビームスプリッタに入射する光のｐ偏光および
Ｓ偏光は、１／２波長板の効果により、または第２のビ
ームスプリッタが第１のビームスプリッタの入射光と反
射光とのなす平面に直交する方向に光を反射または透過
させることにより、第１のビームスプリッタに入射する
光のＳ偏光およびｐ偏光がそれぞれ受ける反射率（また
は透過率）および位相シフトと同じ反射率（または透過
率）および位相シフトをそれぞれ受ける。従って、記録
媒体からの反射光が第１および第２のビームスプリッタ
を経て光検出器に到達する間に、ｐ偏光とＳ偏光は同じ
反射率（または透過率）および位相シフトを経験するこ
とになるから、光検出器の入射光の複屈折の影響を受け
たｐ、ｓ両偏光は、記録媒体からの反射光と同じく光強
度の変化が等振幅・逆位相となり、複屈折の影響が除去
される。
は透過された光が第２のビームスプリッタに導かれるが
、第２のビームスプリッタに入射する光のｐ偏光および
Ｓ偏光は、１／２波長板の効果により、または第２のビ
ームスプリッタが第１のビームスプリッタの入射光と反
射光とのなす平面に直交する方向に光を反射または透過
させることにより、第１のビームスプリッタに入射する
光のＳ偏光およびｐ偏光がそれぞれ受ける反射率（また
は透過率）および位相シフトと同じ反射率（または透過
率）および位相シフトをそれぞれ受ける。従って、記録
媒体からの反射光が第１および第２のビームスプリッタ
を経て光検出器に到達する間に、ｐ偏光とＳ偏光は同じ
反射率（または透過率）および位相シフトを経験するこ
とになるから、光検出器の入射光の複屈折の影響を受け
たｐ、ｓ両偏光は、記録媒体からの反射光と同じく光強
度の変化が等振幅・逆位相となり、複屈折の影響が除去
される。
（実施例）
第１図に本発明の第１の実施例を示す。同図において、
レーザ光源１から出射された光ビームは、コリメータレ
ンズ２によりコリメートされた後、第１のビームスプリ
ッタ３を通過し、対物レンズ４で光学的記録媒体（例え
ば光カード）５の透明基板６を通して記録層７上に集光
される。記録層７から反射された光は、対物レンズ４を
入射光と逆方向に通り、第１のビームスプリッタ３で反
射される。
レーザ光源１から出射された光ビームは、コリメータレ
ンズ２によりコリメートされた後、第１のビームスプリ
ッタ３を通過し、対物レンズ４で光学的記録媒体（例え
ば光カード）５の透明基板６を通して記録層７上に集光
される。記録層７から反射された光は、対物レンズ４を
入射光と逆方向に通り、第１のビームスプリッタ３で反
射される。
第１のビームスプリッタ３で反射された光は、１／２波
長板８により偏光方向が９０°回転された後、第２のビ
ームスプリッタ９に入射し、この第２のビームスプリッ
タ９で第１のビームスプリッタ３の入射光および反射光
がなす平面と同一平面内で反射されて、図示しない光検
出器に導かれる。
長板８により偏光方向が９０°回転された後、第２のビ
ームスプリッタ９に入射し、この第２のビームスプリッ
タ９で第１のビームスプリッタ３の入射光および反射光
がなす平面と同一平面内で反射されて、図示しない光検
出器に導かれる。
光検出器の出力から、再生信号またはフォーカシングや
トラッキング等のためのサーボ用信号が生成される。
トラッキング等のためのサーボ用信号が生成される。
なお、第２のビームスプリッタ９で反射された光ビーム
を、その光路を変更して光検出器に導く場合は、ｐ偏光
とＳ偏光の各々の反射率が等しいミラーを用いる必要が
ある。また、記録媒体５からの反射光の光路中に挿入す
る全てのミラーについて、同様にｐ偏光とＳ偏光の各々
の反射率が等しいものを用いる必要がある。
を、その光路を変更して光検出器に導く場合は、ｐ偏光
とＳ偏光の各々の反射率が等しいミラーを用いる必要が
ある。また、記録媒体５からの反射光の光路中に挿入す
る全てのミラーについて、同様にｐ偏光とＳ偏光の各々
の反射率が等しいものを用いる必要がある。
ここで、第１および第２のビームスプリッタ３゜９は同
一の光学特性のものが使用される。すなわち、第１のビ
ームスプリッタ３の１）＋５両偏光に対する透過率およ
び反射率をＴ ｐ３． Ｔ ｓ３およびＲｐ３． Ｒｓ
３とし、第２のビームスプリッタ９のｐ。
一の光学特性のものが使用される。すなわち、第１のビ
ームスプリッタ３の１）＋５両偏光に対する透過率およ
び反射率をＴ ｐ３． Ｔ ｓ３およびＲｐ３． Ｒｓ
３とし、第２のビームスプリッタ９のｐ。
５両偏光に対する透過率および反射率をＴ ｐ９゜Ｔｓ
９およびＲｐ９． Ｒｓ９とすると、Ｔ ｐ３− Ｔ
ｐ９゜Ｔｓ３−ＴＳ９． Ｒｐ３−Ｒｐ９． Ｒ
５３−Ｒｓ９である。
９およびＲｐ９． Ｒｓ９とすると、Ｔ ｐ３− Ｔ
ｐ９゜Ｔｓ３−ＴＳ９． Ｒｐ３−Ｒｐ９． Ｒ
５３−Ｒｓ９である。
なお、第１および第２のビームスプリッタ３゜９は、ｐ
偏光成分に対して６０〜９０％の反射率を持ち、Ｓ偏光
成分に対して７０％以上の反射率を持つことが望ましい
。
偏光成分に対して６０〜９０％の反射率を持ち、Ｓ偏光
成分に対して７０％以上の反射率を持つことが望ましい
。
このような構成によると、第２のビームスプリッタ９で
反射された光、すなわち光検出器の入射光には、記録媒
体５の複屈折の影響による光量変化が生じない。この理
由を数式を用いて説明する。
反射された光、すなわち光検出器の入射光には、記録媒
体５の複屈折の影響による光量変化が生じない。この理
由を数式を用いて説明する。
なお、以下の説明では光ビームの進行経路を進行方向に
対して垂直な面で切り、その市内で一つの直交軸ｐ−ｓ
軸を基準として、光ビームを式で表わすものとする。
対して垂直な面で切り、その市内で一つの直交軸ｐ−ｓ
軸を基準として、光ビームを式で表わすものとする。
まず、レーザ光源１から出射する光ビームは一方向のみ
の偏光成分からなる直線偏光であるから、図の０面、つ
まりコリメータレンズ２の出口における光ビームのｐ偏
光およびＳ偏光を、ｐ偏光の振幅をａｐとして次式で表
わす。
の偏光成分からなる直線偏光であるから、図の０面、つ
まりコリメータレンズ２の出口における光ビームのｐ偏
光およびＳ偏光を、ｐ偏光の振幅をａｐとして次式で表
わす。
Ｅｐｌ−ａｐ ｃｏｓ ωｔ
Ｅｓｌ＝０
この場合、０面における光の強度は
ＩＥｌ １２＝ｌＥｐＨ２＋１Ｅｓｌｌ” ＝ａｐ２で
ある。
ある。
次に、第１のビームスプリッタ３を通過した後の０面で
の光ビームのｐ偏光およびＳ偏光は、Ｅｐ２−Ａ ｃ
ｏｓωｔ （Ａ−Ｊ了１・ａｐ ）Ｅｓ２−〇 となり、０面での光強度は Ｉ Ｅ２ Ｒ＝ ｌ Ｅｐ２１２＋ ｌ Ｅｓ２１２
−’ｒｐ ・ａｐ２ となる。
の光ビームのｐ偏光およびＳ偏光は、Ｅｐ２−Ａ ｃ
ｏｓωｔ （Ａ−Ｊ了１・ａｐ ）Ｅｓ２−〇 となり、０面での光強度は Ｉ Ｅ２ Ｒ＝ ｌ Ｅｐ２１２＋ ｌ Ｅｓ２１２
−’ｒｐ ・ａｐ２ となる。
次に、先ビームは対物レンズ４および基板６を通過し、
記録層７からで反射された後、再び基板６を通過して対
物レンズ４に入射する。この際、基板６には通常、複屈
折が存在するために、第２のビームスプリッタ３の反射
光入口である０面での光ビームは、第２図に示すように
本来ｐ偏光のみであった直線偏光が、ｐ偏光とＳ偏光の
両成分を持つようになり、しかもこれら両成分に位相差
があるため、楕円偏光となる。
記録層７からで反射された後、再び基板６を通過して対
物レンズ４に入射する。この際、基板６には通常、複屈
折が存在するために、第２のビームスプリッタ３の反射
光入口である０面での光ビームは、第２図に示すように
本来ｐ偏光のみであった直線偏光が、ｐ偏光とＳ偏光の
両成分を持つようになり、しかもこれら両成分に位相差
があるため、楕円偏光となる。
複屈折は基板６の持つ光学軸（ｆ−ｓｌ！輔）において
ｆ軸方向とＳｆ軸方向の光ビームの速度に差がある特性
である。そこで、記録媒体５に入射した光が基板６を往
復で二度通過した後、ｆ軸方向に対してｓ、ｆｆ軸の光
の位相がγだけ遅れるとし（この位相遅れをリターデイ
ションという）、またｐ−ｓ軸とｆ−ｓノ軸の偏角をα
とする。また、記録層７はｐ、ｓ軸方向に関係しないの
で反射率のみを考え、その反射率をＲ７とする。このと
き■面での光ビームのｐ偏光およびＳ偏光は、Ｅ ｐ３
→■Ａ （（ｃｏｓ” ａ ＋ｃｏｓ ７ ｓｉｒ＋
２ａ ）ｃｏｓωｔ−５ｌｎα５ｉｎ２ａｓｉｎωｔｌ
Ｅｓ３−−ＩＦｊＡ １ｃｏｓａｓｉｎａ （１−ｃｏ
ｓａ）ｃｏｓωｔ＋５ｉｎ７ｃｏｓａｓｉｎ２αｓｉｎ
ωｔｌとなる。従って、■面でのｐｏ８偏光の各々の光
強度は、 ｌ Ｅｐ３１−Ｒ７Ａ２（１−ｓｌｎγ／２・５ｉｎ２
２（Ｚ）ｌ Ｅｓ３１−Ｒ７Ａ２５ｉｎ２７／２・５ｉ
ｎ２２ａとなり、複屈折の影響を受けた成分（γの項）
は互いに等振幅かつ逆位相である。従って、■面での光
ビームの強度は ｌ Ｒ３ｌ −ｌ Ｅｐ３１− ｌ Ｅｓ３１−Ｒ７Ａ
２となる。すなわち、■面での光ビームには、複屈折に
よる影響は相殺される。
ｆ軸方向とＳｆ軸方向の光ビームの速度に差がある特性
である。そこで、記録媒体５に入射した光が基板６を往
復で二度通過した後、ｆ軸方向に対してｓ、ｆｆ軸の光
の位相がγだけ遅れるとし（この位相遅れをリターデイ
ションという）、またｐ−ｓ軸とｆ−ｓノ軸の偏角をα
とする。また、記録層７はｐ、ｓ軸方向に関係しないの
で反射率のみを考え、その反射率をＲ７とする。このと
き■面での光ビームのｐ偏光およびＳ偏光は、Ｅ ｐ３
→■Ａ （（ｃｏｓ” ａ ＋ｃｏｓ ７ ｓｉｒ＋
２ａ ）ｃｏｓωｔ−５ｌｎα５ｉｎ２ａｓｉｎωｔｌ
Ｅｓ３−−ＩＦｊＡ １ｃｏｓａｓｉｎａ （１−ｃｏ
ｓａ）ｃｏｓωｔ＋５ｉｎ７ｃｏｓａｓｉｎ２αｓｉｎ
ωｔｌとなる。従って、■面でのｐｏ８偏光の各々の光
強度は、 ｌ Ｅｐ３１−Ｒ７Ａ２（１−ｓｌｎγ／２・５ｉｎ２
２（Ｚ）ｌ Ｅｓ３１−Ｒ７Ａ２５ｉｎ２７／２・５ｉ
ｎ２２ａとなり、複屈折の影響を受けた成分（γの項）
は互いに等振幅かつ逆位相である。従って、■面での光
ビームの強度は ｌ Ｒ３ｌ −ｌ Ｅｐ３１− ｌ Ｅｓ３１−Ｒ７Ａ
２となる。すなわち、■面での光ビームには、複屈折に
よる影響は相殺される。
次に、第１のビームスプリッタ３で反射された後の■面
での光ビームのｐ偏光およびＳ偏光は、Ｅ ｐ４ ”
Ｊ師り／’ｉ２丁Ａ”ｆ（ｃｏｓ２ａ＋ｃｏｓγ５ｉｎ
２α） ｅｏｓ（ωｔ−６ｐ３）−ｓｉｎγ５ｉｎ（ω
ｔ−δｐ３）） Ｅｓ４−Ｊπ蔀ＪＫ「Ａ” １ｃｏｓαｓｌｎα（１−
ｃｏｓｙ） ｃｏｓ（ωｔ−δｓ３）＋ｓｌｎγｃｏｓ
ｃｒｓｌｎ（ωｔ−δｐ３））となる。ここで、δｐ３
．δＳ３は第１のビームスプリッタ３の反射で生じる位
相シフトである。一般に、Ｒｐ３． Ｒｓ３は等しく
なく、またδｐ３． δＳ３も異なるため、この第１
のビームスプリッタ３で反射された光ビームには、前記
の複屈折の影響を受けた成分が残る。
での光ビームのｐ偏光およびＳ偏光は、Ｅ ｐ４ ”
Ｊ師り／’ｉ２丁Ａ”ｆ（ｃｏｓ２ａ＋ｃｏｓγ５ｉｎ
２α） ｅｏｓ（ωｔ−６ｐ３）−ｓｉｎγ５ｉｎ（ω
ｔ−δｐ３）） Ｅｓ４−Ｊπ蔀ＪＫ「Ａ” １ｃｏｓαｓｌｎα（１−
ｃｏｓｙ） ｃｏｓ（ωｔ−δｓ３）＋ｓｌｎγｃｏｓ
ｃｒｓｌｎ（ωｔ−δｐ３））となる。ここで、δｐ３
．δＳ３は第１のビームスプリッタ３の反射で生じる位
相シフトである。一般に、Ｒｐ３． Ｒｓ３は等しく
なく、またδｐ３． δＳ３も異なるため、この第１
のビームスプリッタ３で反射された光ビームには、前記
の複屈折の影響を受けた成分が残る。
次に、第１のビームスプリッタ３で反射された光ビーム
は、１／２波長板８によって偏光方向が９０″回転させ
られるので、１／２波長板８の出口の０面での光ビーム
のｐ偏光およびＳ偏光は、次式のように■而でのｐ偏光
およびＳ偏光を入替えたものとなる。
は、１／２波長板８によって偏光方向が９０″回転させ
られるので、１／２波長板８の出口の０面での光ビーム
のｐ偏光およびＳ偏光は、次式のように■而でのｐ偏光
およびＳ偏光を入替えたものとなる。
Ｅｐ５−４砺６丁Ａ２１ｃｏｓａ ｓｉｎα（１−ｃｏ
ｓγ） ｃｏｓ（ωｔ−δｓ３）＋ｓｌｎγｅｏｓα５
ｉｎ（ωｔ−δｐ３））Ｅ ｓ５− ＪＴ＠ Ｊπ７
Ａ２（（ｃｏｓ２ａ＋ｃｏｓγ５ｉｎ２ａ）ｃｏｓ（ω
ｔ−δｐ３）−ｓ ｉｎ ７５ｉｎ（ωｔ−δｐ３））
次に、第２のビームスプリッタ９で反射された後の■面
での光ビームのｐ偏光およびＳ偏光は、Ｅ ｐ［ｉ−、
／’ｆ□、／Ｔｉａ、／Ｔ７Ａ ２（ｃｏｓ ａｓｉｎ
ａ （１−ｃｏｓ ７ ）ｃｏｓ（ωｔ−δＳ３−δ
ｐ９）＋ｓｌｎγｃｏｓａｓ１ｎ（ωｔ−δｐ３−δｐ
９））Ｅ ｓＢハ１コ４砺ＰＪＴｆＡ ２１（ｃｏｓ
ａ ＋ｃｏｓ ７５ｉｎ２ａ ）ｃｏｓ（ωｔ−δｐ３
−δ５９）−ｓｉｎγ５ｉｎ（ωｔ−δｐ３−δｓ９）
となる。ここで、第１および第２のビームスプリッタ３
，９は同じ光学特性を持ち、δｐ３−δｐ９゜δＳ３−
δＳ９であるから、δｐ３＋δｐ９． δｓ３＋δｓ
９となり、第２のビームスプリッタ９ので反射された後
の■面では、ｐ、５両偏光の相対的な位相差は相殺され
る。すなわち、第２のビームスプリッタ９において入射
する光ビームのｐ＋Ｓ偏光は、第１のビームスプリッタ
３でｓ、ｐ偏光がそれぞれ受けた位相シフトと同じ位相
シフトをそれぞれ受ける。従って、■面でのｐ＋Ｓ両偏
光の光強度は、 ｌＥｐ［１１２−Ｒ５９Ｒｐ３Ｒ７Ａ”５ｉｎ２７／２
・５ｉｎ２２ａｌＥｓ０１２−Ｒ５９Ｒｐ３Ｒ７Ａ２
（１−ｓｉｎ２γ／？５１ｎ２２α）となり、光ビーム
の強度は １Ｅ８１２＝ｌ Ｅｐ８１２＋ｌ Ｅｓ６１２− Ｒ５
９Ｒｐ３Ｒ７Ａ ２＋Ｒ７Ａ ２（Ｒｐ９Ｒｓ３−Ｒｓ
９Ｒｐ３）ｓｉｎ２７ ／２ ・５ｉｎ２ ａとなる。
ｓγ） ｃｏｓ（ωｔ−δｓ３）＋ｓｌｎγｅｏｓα５
ｉｎ（ωｔ−δｐ３））Ｅ ｓ５− ＪＴ＠ Ｊπ７
Ａ２（（ｃｏｓ２ａ＋ｃｏｓγ５ｉｎ２ａ）ｃｏｓ（ω
ｔ−δｐ３）−ｓ ｉｎ ７５ｉｎ（ωｔ−δｐ３））
次に、第２のビームスプリッタ９で反射された後の■面
での光ビームのｐ偏光およびＳ偏光は、Ｅ ｐ［ｉ−、
／’ｆ□、／Ｔｉａ、／Ｔ７Ａ ２（ｃｏｓ ａｓｉｎ
ａ （１−ｃｏｓ ７ ）ｃｏｓ（ωｔ−δＳ３−δ
ｐ９）＋ｓｌｎγｃｏｓａｓ１ｎ（ωｔ−δｐ３−δｐ
９））Ｅ ｓＢハ１コ４砺ＰＪＴｆＡ ２１（ｃｏｓ
ａ ＋ｃｏｓ ７５ｉｎ２ａ ）ｃｏｓ（ωｔ−δｐ３
−δ５９）−ｓｉｎγ５ｉｎ（ωｔ−δｐ３−δｓ９）
となる。ここで、第１および第２のビームスプリッタ３
，９は同じ光学特性を持ち、δｐ３−δｐ９゜δＳ３−
δＳ９であるから、δｐ３＋δｐ９． δｓ３＋δｓ
９となり、第２のビームスプリッタ９ので反射された後
の■面では、ｐ、５両偏光の相対的な位相差は相殺され
る。すなわち、第２のビームスプリッタ９において入射
する光ビームのｐ＋Ｓ偏光は、第１のビームスプリッタ
３でｓ、ｐ偏光がそれぞれ受けた位相シフトと同じ位相
シフトをそれぞれ受ける。従って、■面でのｐ＋Ｓ両偏
光の光強度は、 ｌＥｐ［１１２−Ｒ５９Ｒｐ３Ｒ７Ａ”５ｉｎ２７／２
・５ｉｎ２２ａｌＥｓ０１２−Ｒ５９Ｒｐ３Ｒ７Ａ２
（１−ｓｉｎ２γ／？５１ｎ２２α）となり、光ビーム
の強度は １Ｅ８１２＝ｌ Ｅｐ８１２＋ｌ Ｅｓ６１２− Ｒ５
９Ｒｐ３Ｒ７Ａ ２＋Ｒ７Ａ ２（Ｒｐ９Ｒｓ３−Ｒｓ
９Ｒｐ３）ｓｉｎ２７ ／２ ・５ｉｎ２ ａとなる。
ここで、第１および第２のビームスプリッタ３゜９は同
じ光学特性を持ち、第２のビームスプリッタ９に入射す
る光ビームのｐ＋ｓ偏光は、第１のビームスプリッタに
よりｓ、ｐ偏光がそれぞれ受けた反射率と同じ反射率で
反射する。すなわち、Ｒｐ９Ｒｓ３− Ｒｓ９Ｒｐ３−
０より、複屈折によるリターデイションγの項、すなわ
ち１Ｅ６１２の式の第２項は０となる。よって、■面す
なわち光検出器の入射面での光強度は ｌ Ｒ８ｌ ２−Ｒｐ３Ｒｓ９Ｒ７Ａ２となり、複屈折
に関係なく一定の検出光量となる。
じ光学特性を持ち、第２のビームスプリッタ９に入射す
る光ビームのｐ＋ｓ偏光は、第１のビームスプリッタに
よりｓ、ｐ偏光がそれぞれ受けた反射率と同じ反射率で
反射する。すなわち、Ｒｐ９Ｒｓ３− Ｒｓ９Ｒｐ３−
０より、複屈折によるリターデイションγの項、すなわ
ち１Ｅ６１２の式の第２項は０となる。よって、■面す
なわち光検出器の入射面での光強度は ｌ Ｒ８ｌ ２−Ｒｐ３Ｒｓ９Ｒ７Ａ２となり、複屈折
に関係なく一定の検出光量となる。
従って、光検出器の出力に基づいて得られる再生信号や
、サーボ用制御信号が安定に得られる。
、サーボ用制御信号が安定に得られる。
第３図は本発明の第２の実施例であり、第１図における
１／２波長板８を除去し、代わりに第２のビームスプリ
ッタ９をその反射光が、第１のビームスプリッタ３の入
射光と反射光とでなＴ而に対して９０＠回転するように
配置することによって、第１の実施例と同じ効果を得る
ようにしたものである。すなわち、この場合は第２のビ
ームスプリッタ９が１／２波長板８の役割を兼ね、第１
のビームスプリッタ３で反射された後の光を反射させる
ときに、ｐ、ｓ両偏光の関係を入替えるので、第２のビ
ームスプリッタ９で反射された後の光ビームの強度は、
先と同じ＜ＩＥ６１２−Ｒｐ３Ｒｓ９Ｒ７Ａ ２となる
。
１／２波長板８を除去し、代わりに第２のビームスプリ
ッタ９をその反射光が、第１のビームスプリッタ３の入
射光と反射光とでなＴ而に対して９０＠回転するように
配置することによって、第１の実施例と同じ効果を得る
ようにしたものである。すなわち、この場合は第２のビ
ームスプリッタ９が１／２波長板８の役割を兼ね、第１
のビームスプリッタ３で反射された後の光を反射させる
ときに、ｐ、ｓ両偏光の関係を入替えるので、第２のビ
ームスプリッタ９で反射された後の光ビームの強度は、
先と同じ＜ＩＥ６１２−Ｒｐ３Ｒｓ９Ｒ７Ａ ２となる
。
第４図は本発明の第３の実施例であり、第１のビームス
プリッタ３と対物レンズ４との間に１／４波長板１０を
挿入している。この１／４波長板１０は記録媒体５への
入射光を直線偏光から円偏光に変換し、また記録媒体５
からの反射光を直線偏光に戻すためのものである。
プリッタ３と対物レンズ４との間に１／４波長板１０を
挿入している。この１／４波長板１０は記録媒体５への
入射光を直線偏光から円偏光に変換し、また記録媒体５
からの反射光を直線偏光に戻すためのものである。
この場合、第１の実施例と同様にして第２のビームスプ
リッタ９で反射された後の０面での光強度を求めると、 １Ｅ７１２−Ｒ７Ａ２（Ｒｓ３Ｒｐ９− （Ｒｓ３Ｒｐ
９−Ｒｐ８Ｒｓ９）ｓ１ｎ２７／２＋となる。ここで、
ビームスプリッタ３．９は同じ光学特性を持ち、Ｒｓ３
Ｒｐ９− Ｒｐ３Ｒｓ９＝ ０であるから、ｌ Ｅ７
１２−Ｒ７Ｒ５３Ｒｐ９Ａ２となり、第１の実施例と同
様に複屈折による光検出器での検出光量の変動がなくな
る。
リッタ９で反射された後の０面での光強度を求めると、 １Ｅ７１２−Ｒ７Ａ２（Ｒｓ３Ｒｐ９− （Ｒｓ３Ｒｐ
９−Ｒｐ８Ｒｓ９）ｓ１ｎ２７／２＋となる。ここで、
ビームスプリッタ３．９は同じ光学特性を持ち、Ｒｓ３
Ｒｐ９− Ｒｐ３Ｒｓ９＝ ０であるから、ｌ Ｅ７
１２−Ｒ７Ｒ５３Ｒｐ９Ａ２となり、第１の実施例と同
様に複屈折による光検出器での検出光量の変動がなくな
る。
第５図は本発明の第４の実施例であり、第２の実施例と
第３の実施例とを組合わせたものである。
第３の実施例とを組合わせたものである。
第６図は本発明の第５の実施例であり、レーザ光源１か
ら出射されコリメータレンズ２を通過した先ビームを第
２のビームスプリッタ９に入射させ、該ビームスプリッ
タ９を透過させた後、１／２波長板８、第１のビームス
プリッタ３および対物レンズ４を介して記録媒体５に照
射する（１４成としたものである。第１の実施例と同様
にして第２のビームスプリッタ９で反射された後の■而
での光強度を求めると、 ｌ Ｅ ８１２− Ｒ７Ｒ５３Ｔｐ９ ａ ｐ２（Ｒｐ
９Ｒｓ３＋ （Ｒｓ９Ｒｐ３− Ｒｐ９Ｒｓ３）ｓｉｎ
’ ７ ／２１となる。ここで、ビームスプリッタ３．
９は同じ光学特性を持ち、Ｒｓ９Ｒｐ３− Ｒｐ９Ｒｓ
３＝ ０であるから、ｌ Ｅ８ ｌ ２−Ｒ７Ｒ５３
Ｔｐ９ａｐ ２となり、同様に複屈折による光検出器で
の検出光量の変動が除去される。
ら出射されコリメータレンズ２を通過した先ビームを第
２のビームスプリッタ９に入射させ、該ビームスプリッ
タ９を透過させた後、１／２波長板８、第１のビームス
プリッタ３および対物レンズ４を介して記録媒体５に照
射する（１４成としたものである。第１の実施例と同様
にして第２のビームスプリッタ９で反射された後の■而
での光強度を求めると、 ｌ Ｅ ８１２− Ｒ７Ｒ５３Ｔｐ９ ａ ｐ２（Ｒｐ
９Ｒｓ３＋ （Ｒｓ９Ｒｐ３− Ｒｐ９Ｒｓ３）ｓｉｎ
’ ７ ／２１となる。ここで、ビームスプリッタ３．
９は同じ光学特性を持ち、Ｒｓ９Ｒｐ３− Ｒｐ９Ｒｓ
３＝ ０であるから、ｌ Ｅ８ ｌ ２−Ｒ７Ｒ５３
Ｔｐ９ａｐ ２となり、同様に複屈折による光検出器で
の検出光量の変動が除去される。
第７図は本発明の第６の実施例であり、第５の実施例に
第２の実施例を組合わせたものである。
第２の実施例を組合わせたものである。
第８図および第９図は本発明の第７および第８の実施例
であり、それぞれ第５および第６の実施例に第３および
第４の実施例と同様に１／４波長板１０を追加したもの
である。この場合、第２の・ビームスプリッタ９で反射
された後の０面での光強度は、 ｌ Ｅ ９１２− Ｒ７Ｒｓ３ Ｔａ２ ａ ｐ２ｔＲ
ｐ３Ｒｓ９＋ （Ｒ５３Ｒｐ９＋ Ｒ５３Ｒｐ９）ｓ１
ｎ２ｒ ／２１となる。ビームスプリッタ３，９が同じ
光学特性を持ち、Ｒｓ３Ｒｐ９− Ｒｐ３Ｒｓ９＝ Ｏ
であることにより、 ｌ Ｅ９ ｌ ２−Ｒ７Ｒ５３
Ｔｐ９ａｐ ２ Ｒ５３Ｒｐ９となり、やはり複屈折に
よる光検出器での検出光量の変動は生じない。
であり、それぞれ第５および第６の実施例に第３および
第４の実施例と同様に１／４波長板１０を追加したもの
である。この場合、第２の・ビームスプリッタ９で反射
された後の０面での光強度は、 ｌ Ｅ ９１２− Ｒ７Ｒｓ３ Ｔａ２ ａ ｐ２ｔＲ
ｐ３Ｒｓ９＋ （Ｒ５３Ｒｐ９＋ Ｒ５３Ｒｐ９）ｓ１
ｎ２ｒ ／２１となる。ビームスプリッタ３，９が同じ
光学特性を持ち、Ｒｓ３Ｒｐ９− Ｒｐ３Ｒｓ９＝ Ｏ
であることにより、 ｌ Ｅ９ ｌ ２−Ｒ７Ｒ５３
Ｔｐ９ａｐ ２ Ｒ５３Ｒｐ９となり、やはり複屈折に
よる光検出器での検出光量の変動は生じない。
以上説明した第１〜第８の実施例では、第１および第２
のビームスプリッタ３．９を記録媒体５からの反射光を
反射させるように配置したが、記録媒体５からの反射光
を透過させるように配置した場合でも同様の効果が得ら
れる。第１０図〜第１７図は後者の配置を用いた第９〜
第１６の実施例を示したものである。
のビームスプリッタ３．９を記録媒体５からの反射光を
反射させるように配置したが、記録媒体５からの反射光
を透過させるように配置した場合でも同様の効果が得ら
れる。第１０図〜第１７図は後者の配置を用いた第９〜
第１６の実施例を示したものである。
第１０図において、レーザ光源１から出射された光ビー
ムは、コリメータレンズ２によりコリメートされた後、
第１のビームスプリッタ３で反射され、対物レンズ４で
光学的記録媒体５の透明基板６を通して記録層７上に集
光される。記録層７から反射された光は、対物レンズ４
を入射光と逆方向に通り、第１のビームスプリッタ３を
透過スる。
ムは、コリメータレンズ２によりコリメートされた後、
第１のビームスプリッタ３で反射され、対物レンズ４で
光学的記録媒体５の透明基板６を通して記録層７上に集
光される。記録層７から反射された光は、対物レンズ４
を入射光と逆方向に通り、第１のビームスプリッタ３を
透過スる。
第１のビームスプリッタ３を透過した光は、１／２波長
板８により偏光方向が９０°回転された後、第２のビー
ムスプリッタ９を透過し、図示しない光検出器に導かれ
る。光検出器の出力から、再生信号またはフォーカシン
グやトラッキング等のためのサーボ用信号が生成される
。
板８により偏光方向が９０°回転された後、第２のビー
ムスプリッタ９を透過し、図示しない光検出器に導かれ
る。光検出器の出力から、再生信号またはフォーカシン
グやトラッキング等のためのサーボ用信号が生成される
。
この第１０図の構成において、第１の実施例と同様に第
２のビームスプリッタ９を透過した後の［相］面での光
強度を計算すると、次の通りとなる。
２のビームスプリッタ９を透過した後の［相］面での光
強度を計算すると、次の通りとなる。
但し、この場合レーザ光源１を第１の実施例とは９０°
回転した方向とし、Ｓ偏光とする。
回転した方向とし、Ｓ偏光とする。
Ｉ Ｅ １０１２＝ Ｒｐ３ ａ ｐ２Ｔｐ３Ｔｓ９＋
Ｒｐ３ ａ ｐ２（Ｔｓ３Ｔｐ９−Ｔｐ８Ｔｓ９）ｓＩ
ｎ２７ ／２ ・５ｉｎ２αここで、ビームスプリッタ
３，９は同じ光学特性を持ち、Ｔ ｓ３Ｔ ｐ９− Ｔ
ｐ３Ｔ ｓ９＝ Ｏであるから、ｌ ＥＩＯＩ ２＝
Ｒｐ３ａｐ ２Ｔｐ３Ｔｓ９となり、第９の実施例と同
様に複屈折による光検出器での検出光量の変動がなくな
る。
Ｒｐ３ ａ ｐ２（Ｔｓ３Ｔｐ９−Ｔｐ８Ｔｓ９）ｓＩ
ｎ２７ ／２ ・５ｉｎ２αここで、ビームスプリッタ
３，９は同じ光学特性を持ち、Ｔ ｓ３Ｔ ｐ９− Ｔ
ｐ３Ｔ ｓ９＝ Ｏであるから、ｌ ＥＩＯＩ ２＝
Ｒｐ３ａｐ ２Ｔｐ３Ｔｓ９となり、第９の実施例と同
様に複屈折による光検出器での検出光量の変動がなくな
る。
第１１図は本発明の第１０の実施例であり、第１０図に
おける１／２波長板８を除去し、代わりに第２のビーム
スプリッタ９をその透過光を中心にして９０°回転する
ように配置することによって、第９の実施例と同じ効果
を得るようにしたものである。すなわち、この場合は第
２のビームスプリッタ９が１７２波長板８の役割を兼ね
、第１のビームスプリッタ３を透過した後の光を透過さ
せるときに、ｐ、ｓ両偏光の関係を入替えるので、第２
のビームスプリッタ９を透過した後の光ビームの強度は
、先と同じ＜１Ｅ１０１２−Ｒｐ３ａｐ ２Ｔｐ３Ｔｓ
３となる。
おける１／２波長板８を除去し、代わりに第２のビーム
スプリッタ９をその透過光を中心にして９０°回転する
ように配置することによって、第９の実施例と同じ効果
を得るようにしたものである。すなわち、この場合は第
２のビームスプリッタ９が１７２波長板８の役割を兼ね
、第１のビームスプリッタ３を透過した後の光を透過さ
せるときに、ｐ、ｓ両偏光の関係を入替えるので、第２
のビームスプリッタ９を透過した後の光ビームの強度は
、先と同じ＜１Ｅ１０１２−Ｒｐ３ａｐ ２Ｔｐ３Ｔｓ
３となる。
第１２図は本発明の第１１の実施例であり、第１のビー
ムスプリッタ３と対物レンズ４との間に１／４波長板１
０を挿入している。この１／４波長板１０は記録媒体５
への入射光を直線偏光から円偏光に変換し、また記録媒
体５からの反射光を直線偏光に戻すためのものである。
ムスプリッタ３と対物レンズ４との間に１／４波長板１
０を挿入している。この１／４波長板１０は記録媒体５
への入射光を直線偏光から円偏光に変換し、また記録媒
体５からの反射光を直線偏光に戻すためのものである。
この場合、第９の実施例と同様にして第２のビームスプ
リッタ９で反射された後の０面での光強度を求めると、 １Ｅｌｌ１２＝Ｒ７Ｒｐ３ａｐ２１Ｔｓ３Ｔｐ９ （Ｔ
ｐ３Ｔｓ９−Ｔｐ９Ｔｓ３）ｓｉｎ” ７／２＋となる
。ここで、ビームスプリッタ３．９は同じ光学特性を持
ち、Ｔ ｐ３Ｔ ｓ９− Ｔ ｐ９Ｔ ｓ３−０である
から、Ｉ Ｅｌｌｌ ２−Ｒ７Ｒｐ３ａｐ ２Ｔｓ３Ｔ
ｐ９となり、複屈折による光検出器での検出光量の変動
がなくなる。
リッタ９で反射された後の０面での光強度を求めると、 １Ｅｌｌ１２＝Ｒ７Ｒｐ３ａｐ２１Ｔｓ３Ｔｐ９ （Ｔ
ｐ３Ｔｓ９−Ｔｐ９Ｔｓ３）ｓｉｎ” ７／２＋となる
。ここで、ビームスプリッタ３．９は同じ光学特性を持
ち、Ｔ ｐ３Ｔ ｓ９− Ｔ ｐ９Ｔ ｓ３−０である
から、Ｉ Ｅｌｌｌ ２−Ｒ７Ｒｐ３ａｐ ２Ｔｓ３Ｔ
ｐ９となり、複屈折による光検出器での検出光量の変動
がなくなる。
第１３図は本発明の第１２の実施例であり、第１０の実
施例と第１１の実施例とを組合わせたものである。
施例と第１１の実施例とを組合わせたものである。
第１４図は本発明の第１３の実施例であり、レーザ光源
１から出射されコリメータレンズ２を通過した光ビーム
を第２のビームスプリッタ９に入射させ、該ビームスプ
リッタ９で反射させた後、１／２波長板８、第１のビー
ムスプリッタ３および対物レンズ４を介して記録媒体５
に照射する構成としたものである。第９の実施例と同様
にして第２のビームスプリッタ９を透過した後の０面で
の光強度を求めると、 ｌ Ｅ １２１２＝ Ｒ７Ｒｐ３Ｔｓ３ ａ ｐ２（Ｔ
ｓ３Ｔｐ９＋（Ｔｐ３Ｔｓ９−Ｔｐ９Ｔｓ３）ｓｉｎ２
７ ／２・５１ｎ２２α） となる。ここで、ビームスプリッタ３．９は同じ光学特
性を持ち、Ｔ ｐ３Ｔ ｓ９− Ｔ ｐ９Ｔ ｓ３−０
であるから、ｌ Ｅ１２１２−Ｒ７Ｒｐ３Ｔｓ３ａｐ
２Ｔｓ３Ｔｐ９となり、同様に複屈折による光検出器で
の検出光量の変動が除去される。
１から出射されコリメータレンズ２を通過した光ビーム
を第２のビームスプリッタ９に入射させ、該ビームスプ
リッタ９で反射させた後、１／２波長板８、第１のビー
ムスプリッタ３および対物レンズ４を介して記録媒体５
に照射する構成としたものである。第９の実施例と同様
にして第２のビームスプリッタ９を透過した後の０面で
の光強度を求めると、 ｌ Ｅ １２１２＝ Ｒ７Ｒｐ３Ｔｓ３ ａ ｐ２（Ｔ
ｓ３Ｔｐ９＋（Ｔｐ３Ｔｓ９−Ｔｐ９Ｔｓ３）ｓｉｎ２
７ ／２・５１ｎ２２α） となる。ここで、ビームスプリッタ３．９は同じ光学特
性を持ち、Ｔ ｐ３Ｔ ｓ９− Ｔ ｐ９Ｔ ｓ３−０
であるから、ｌ Ｅ１２１２−Ｒ７Ｒｐ３Ｔｓ３ａｐ
２Ｔｓ３Ｔｐ９となり、同様に複屈折による光検出器で
の検出光量の変動が除去される。
第１５図は本発明の第１４の実施例であり、第１３の実
施例に第１０の実施例を組合わせたものである。
施例に第１０の実施例を組合わせたものである。
第１６図および第１７図は本発明の第１５および第１６
の実施例であり、それぞれ第１３および第１４の実施例
に第１１および第１２の実施例と同様に１／４波長板１
０を追加したものである。
の実施例であり、それぞれ第１３および第１４の実施例
に第１１および第１２の実施例と同様に１／４波長板１
０を追加したものである。
この場合、第２のビームスプリッタ９を透過した後の０
面での光強度は、 ｌ Ｅ １３１２＝ Ｒ７Ｒｐ９Ｔ ｓ３ ａ ｐ２Ｉ
Ｔ ｐ３Ｔｓ９＋（Ｔｓ３Ｔｐ９−Ｔｓ９Ｔｐ３）ｓｉ
ｎ２７ ／２・５ｉｎ２２α） となる。ビームスプリッタ３．９が同じ光学特性を持ち
、Ｔ ｓ３Ｔ ｐ９− Ｔ ｓ９Ｔ ｐ３−０であるこ
とにより、ｌ Ｅ１３１２−Ｒ７Ｒｐ９Ｔｓ３ａｐ ２
Ｔｐ３Ｔｓ９となり、やはり複屈折による光検出器で
の検出光量の変動は生じない。
面での光強度は、 ｌ Ｅ １３１２＝ Ｒ７Ｒｐ９Ｔ ｓ３ ａ ｐ２Ｉ
Ｔ ｐ３Ｔｓ９＋（Ｔｓ３Ｔｐ９−Ｔｓ９Ｔｐ３）ｓｉ
ｎ２７ ／２・５ｉｎ２２α） となる。ビームスプリッタ３．９が同じ光学特性を持ち
、Ｔ ｓ３Ｔ ｐ９− Ｔ ｓ９Ｔ ｐ３−０であるこ
とにより、ｌ Ｅ１３１２−Ｒ７Ｒｐ９Ｔｓ３ａｐ ２
Ｔｐ３Ｔｓ９となり、やはり複屈折による光検出器で
の検出光量の変動は生じない。
［発明の効果〕
本発明によれば、記録媒体からの反射光を第１のビーム
スプリッタにより反射または透過させた後、これと同一
の光学特性を持つ第２のビームスプリッタに１７２波長
板を介して入射させ、第１のビームスプリッタの入射光
と反射光とのなす平面と同一平面内で反射または透過さ
せるか、または第１のビームスプリッタの入射光と反射
光とのなす平面と直交する方向に反射または透過させて
から、光検出器に入射する構成としたことにより、第２
のビームスプリッタを反射または透過した光ビーム、す
なわち光検出器の入射光において、記録媒体での複屈折
の影響を受けた成分を除去することができる。従って、
複屈折の変動による検出光量の変化がなくなり、信号再
生や、フォーカシング、トラッキング等のサーボ制御を
安定に行なうことが可能となる。
スプリッタにより反射または透過させた後、これと同一
の光学特性を持つ第２のビームスプリッタに１７２波長
板を介して入射させ、第１のビームスプリッタの入射光
と反射光とのなす平面と同一平面内で反射または透過さ
せるか、または第１のビームスプリッタの入射光と反射
光とのなす平面と直交する方向に反射または透過させて
から、光検出器に入射する構成としたことにより、第２
のビームスプリッタを反射または透過した光ビーム、す
なわち光検出器の入射光において、記録媒体での複屈折
の影響を受けた成分を除去することができる。従って、
複屈折の変動による検出光量の変化がなくなり、信号再
生や、フォーカシング、トラッキング等のサーボ制御を
安定に行なうことが可能となる。
第１図は本発明の一実施例に係る光学ヘッドの構成図、
第２図は光の偏光方向と記録媒体の基板の光学軸との関
係を示す図、第３図〜第１７図は本発明の他の実施例に
係る光学ヘッドの構成図である。 １・・・レーザ光源、２・・・コリメータレンズ、３・
・・第１のビームスプリッタ、４・・・対物レンズ、５
・・・光学的記録媒体、６・・・基板、７・・・記録層
、８・・・１／２波長板、９・・・第２のビームスプリ
ッタ、１０・・・１／４波長板。 出願人代理人 弁理士 鈴江武彦 第１図 第２図 ■ 第３図 第４図 第６図 第８図 第１０図 第１１図 第１２図 第１３図
第２図は光の偏光方向と記録媒体の基板の光学軸との関
係を示す図、第３図〜第１７図は本発明の他の実施例に
係る光学ヘッドの構成図である。 １・・・レーザ光源、２・・・コリメータレンズ、３・
・・第１のビームスプリッタ、４・・・対物レンズ、５
・・・光学的記録媒体、６・・・基板、７・・・記録層
、８・・・１／２波長板、９・・・第２のビームスプリ
ッタ、１０・・・１／４波長板。 出願人代理人 弁理士 鈴江武彦 第１図 第２図 ■ 第３図 第４図 第６図 第８図 第１０図 第１１図 第１２図 第１３図
Claims (2)
- （１）光学的記録媒体への記録および該媒体からの再生
の少なくとも一方を行なう光学ヘッドにおいて、前記記
録媒体からの反射光を反射または透過させる第１のビー
ムスプリッタと、この第１のビームスプリッタと同一の
光学特性を有し、該第１のビームスプリッタにより反射
された光を該第１のビームスプリッタの入射光と反射光
とのなす平面と同一平面内で反射または透過させて光検
出器に導く第２のビームスプリッタと、この第２のビー
ムスプリッタと前記第１のビームスプリッタとの間に設
けられ、第１のビームスプリッタを反射または透過した
光の偏光方向を９０゜回転させる１／２波長板とを備え
たことを特徴とする光学ヘッド。 - （２）光学的記録媒体への記録および該媒体からの再生
の少なくとも一方を行なう光学ヘッドにおいて、前記記
録媒体からの反射光を反射または透過させる第１のビー
ムスプリッタと、この第１のビームスプリッタと同一の
光学特性を有し、該第１のビームスプリッタにより反射
された光を該第１のビームスプリッタの入射光と反射光
とのなす平面と直交する方向に反射または透過させて光
検出器に導く第２のビームスプリッタとを備えたことを
特徴とする光学ヘッド。
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62296820A JP2603973B2 (ja) | 1987-10-16 | 1987-11-25 | 光学ヘッド |
| EP19880309685 EP0312403A3 (en) | 1987-10-16 | 1988-10-14 | Optical system for preserving a state of polarization of light beam |
| KR1019880013497A KR920003782B1 (ko) | 1987-10-16 | 1988-10-15 | 광학헤드 |
| US07/657,362 US5202789A (en) | 1987-10-16 | 1991-02-19 | Optical system for preserving a state of polarization of light beam |
Applications Claiming Priority (3)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62-261187 | 1987-10-16 | ||
| JP26118787 | 1987-10-16 | ||
| JP62296820A JP2603973B2 (ja) | 1987-10-16 | 1987-11-25 | 光学ヘッド |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH01199330A true JPH01199330A (ja) | 1989-08-10 |
| JP2603973B2 JP2603973B2 (ja) | 1997-04-23 |
Family
ID=26544961
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP62296820A Expired - Lifetime JP2603973B2 (ja) | 1987-10-16 | 1987-11-25 | 光学ヘッド |
Country Status (3)
| Country | Link |
|---|---|
| EP (1) | EP0312403A3 (ja) |
| JP (1) | JP2603973B2 (ja) |
| KR (1) | KR920003782B1 (ja) |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| ES2956944T3 (es) | 2017-08-23 | 2024-01-05 | Suido Kiko Kk | Dispositivo de tratamiento de lodos |
Family Cites Families (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| GB2057218B (en) * | 1979-06-25 | 1984-02-29 | Olympus Optical Co | Detecting focussing error |
| JPS598148A (ja) * | 1982-07-07 | 1984-01-17 | Toshiba Corp | 光学式情報再生装置 |
| DE3787033T2 (de) * | 1986-01-08 | 1993-12-09 | Victor Company Of Japan | Optische Aufnahme und/oder Wiedergabe von Informationssignalen. |
-
1987
- 1987-11-25 JP JP62296820A patent/JP2603973B2/ja not_active Expired - Lifetime
-
1988
- 1988-10-14 EP EP19880309685 patent/EP0312403A3/en not_active Withdrawn
- 1988-10-15 KR KR1019880013497A patent/KR920003782B1/ko not_active IP Right Cessation
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| EP0312403A3 (en) | 1990-11-28 |
| JP2603973B2 (ja) | 1997-04-23 |
| KR890007241A (ko) | 1989-06-19 |
| EP0312403A2 (en) | 1989-04-19 |
| KR920003782B1 (ko) | 1992-05-14 |
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| EXPY | Cancellation because of completion of term |