JP4722474B2 - 変位検出装置 - Google Patents
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Description
従来のレーザー干渉式変位検出装置200は、図11に示されるように、スケール210と、このスケール210の測長方向に沿って相対移動可能であるとともにスケール210に対する変位を検出する検出ヘッド部220と、を備えている。
スケール210は、測長方向である長手方向に沿って反射型の回折格子211を有する。
検出ヘッド部220は、発光受光部230と、光学デバイスユニット部260と、を備えている。
光学デバイスユニット部260は、光源240からの光(L31)を分波するビームスプリッタ270と、ビームスプリッタ270で分波された一方の光(L32)をスケール210に向けて反射(L34)する第1ミラー281と、ビームスプリッタ270で分波された他方の光(L33)をスケール210に向けて反射(L35)する第2ミラー282と、スケール210からの一方の反射回折光(L36)をスケール210に向けて再帰反射(L38)する第1コーナーキューブ291と、スケール210からの他方の反射回折光(L37)をスケール210に向けて再帰反射(L39)する第2コーナーキューブ292と、を備えている。
すなわち、第1ミラー281および第2ミラー282を介してスケール210に入射される光が回折格子溝に対して斜めの方向から入射することになるいわゆる円錐回折の構成がとられる。
受光部250から出力される受光信号が所定の信号処理されることにより、スケール210と検出ヘッド部220との相対変位量が検出される。
このように、スケール210からの反射回折光を再帰反射させることで光学4逓倍干渉信号を得ることができ、検出分解能が高くなる。
ここで、一般に円錐回折の条件は次の式で表される。
図13は、変位検出装置200の構成の一部とともに、スケール210が揺動した場合における光路を表した図である。
図13に示されるように、第2反射ミラー282からの入射光L35が回折されて生じる回折光L37の回折角βがずれると、光の光路がずれてきてしまう。すると、再帰光学光路長(L37+L39)が変動することにより、位置情報のずれが生じる。また、再帰回折光がビームスプリッタに入射する位置のずれ(L43がビームスプリッタ270に入射する位置のずれ)により、干渉信号が弱くなり、検出精度が低下するなどの問題が生じる。
このとき、光源から発せられた光が分波手段で二光束に分波され、これら二光束のそれぞれがスケールの回折格子で回折される。すると、各回折光が再帰反射手段によってスケールに再帰光として再帰される。再帰光がスケールにて再び回折され、再帰光が回折格子で回折されて生じた光が合波されて、干渉光が検出ヘッド部にて受光される。これにより、光学的4逓倍の干渉信号が受光され、スケールと検出ヘッド部との相対変位が高分解能で検出される。
さらに、スケールの揺動による回折光の出射方向の変動が小さくなれば、二つの干渉光を精度よく合波させることができるので、干渉光の信号効率を確保でき、検出精度を保つことができる。
入射光と再帰光とを回折格子溝に対して垂直な方向から入射させると、円錐回折の場合に比べて回折効率を高くすることができる。すると、受光できる干渉光の光量が多くなるので、検出精度を向上させることができる。
このように、スケールの揺動などスケールと検出ヘッド部との相対姿勢の変動に対して回折光の出射方向変動を抑えることにより検出精度が安定し、スケールと検出ヘッドとの相対変位を正確に検出できる変位検出装置とすることができる。
光学素子がスケール側に配置されることにより、入射光の入射角を自ずと大きくすることができ、その結果、スケールの揺動による回折角変動を小さくすることができる。すると、スケールの揺動に伴う二光束の光路長変動が少なくなるので、スケールの揺動に対して検出精度を安定させることができる。
光学素子および再帰反射手段が回折格子溝に垂直な面内に配置されることにより、光学素子と再帰反射手段とが同一面内に配置されることになるので、検出ヘッド部の幅を狭くでき、例えばスケールの幅内に収めることができる。その結果、変位検出装置を薄型でコンパクトな構成とすることができる。
なお、構成上可能な限り、再帰光の光路長は短い方がいいので、再帰反射手段をできる限りスケールに近づけるようにしてもよく、この場合には、再帰反射手段が反射ミラーよりもスケールに近くなることになってももちろんよい。ただし、スケールの揺動等による回折角変動を抑えるために入射光の入射角を大きくとる都合上、光学素子をスケール側に配置すれば、レイアウトが容易である。
すると、偏光ビームスプリッタの偏光方向に対して平行な偏光方向の光(以下、P波という)と、偏光ビームスプリッタの偏光方向に対して直交する偏光方向の光(以下、S波という)に分波される。
分波された光のうちS波は位相差板によってその偏光方向が回転されて例えばP波となる。
そして、分波された二光束が反射型回折格子に入射して反射回折されるところ、反射型回折格子は偏光特性を有する金属膜で形成されているので、偏光方向を維持した状態で反射回折され、すなわち二光束はP波の状態で反射回折される。
反射型回折格子にて反射回折された光のうち一方はそのままP波で偏光ビームスプリッタに入射し、他方は位相差板にて偏光方向が回転され、偏光ビームスプリッタの偏光方向に対して直角の偏光となって偏光ビームスプリッタに入射する。
すると、一方はそのまま偏光ビームスプリッタを透過し、他方は偏光ビームスプリッタで反射されるので、二つの光束は同じ方向へ進行することになる。
このように偏光ビームスプリッタで分波されて反射型回折格子で反射回折された二光束がすべて最終的に同じ方向に進行することとなるので、光の利用効率がよく、干渉光の受光強度を高められるので、検出精度を最大限に高めることができる。
(第1実施形態)
本発明の変位検出装置に係る第1実施形態について説明する。
図1は、本発明の変位検出装置に係る第1実施形態の構成を示す図である。
変位検出装置100は、スケール110と、検出ヘッド部120と、を備える。
スケール110は、水平に配設されており、測長方向となる長手方向に沿ってスライド移動可能に設けられている。ここで、説明の都合上、スケール110の長手方向(測長方向)をx軸とし、スケール110の法線方向をz軸とし、スケール110の短手方向(図1の紙面に垂直方向)をy軸とする。
回折格子111の表面には偏光特性を有する金属薄膜が蒸着されており、入射光の偏光方向をそのまま維持した状態で光を反射回折する。なお、このような金属薄膜としては、アルミニウム、クロム、金の薄膜が例として挙げられる。
回折格子111のピッチPは、ブラッグの回折条件を満たす格子周期であり、使用する光の波長が可視域から近赤外域であれば、格子ピッチPは0.4μm〜1.0μmとすることが例として挙げられる。そして、このようにブラッグの回折条件を満たす回折格子111は、xz面内に振動方向を有する偏光(以下、P波と称する)に対して高い回折効率を示す。
発光受光部130は、光学デバイスユニット部160を介してスケール110に向けてレーザー光(可干渉光)L1を発射する光源部140と、スケール110の回折格子111で回折されて光学デバイスユニット部160を介して合波された光L15を受光する受光部150と、を備える。
光源部140は、レーザーダイオードである光源141およびレンズ142によって構成され、光源部140の光発射方向はスケール110の測長方向と平行(すなわち水平方向)であり、光源部140からの光(L1)は45度偏光である。
レーザー光源141からの光(L1)は、可視域から近赤外域の可干渉光とし、例えば赤色レーザー光(波長650nm近傍)とすることが例として挙げられる。
そして、フォトダイオードとしては、偏光ビームスプリッタ153で分波された一方の光(L19)を受光するフォトダイオード156Aと、偏光ビームスプリッタ153で分波された他方の光(L20)を受光するフォトダイオード156Bと、偏光ビームスプリッタ154で分波された一方の光(L21)を受光するフォトダイオード156Cと、偏光ビームスプリッタ154で分波された他方の光(L22)を受光するフォトダイオード156Dと、を備える。
光学デバイスユニット部160は、導波ミラー161と、偏光ビームスプリッタ(分波手段)170と、二枚の位相板175A、175Bと、反射ミラー部180と、再帰反射部190と、カバーガラス162と、1/2波長板163と、を備えている。
全体の配置として、導波ミラー161、ビームスプリッタ170、反射ミラー部180および再帰反射部190は、スケール110の長手方向に沿った垂直面(xz面)内に配置されている。
偏光ビームスプリッタ170は、P波のみを透過させて、光源部140からのレーザー光(L1)を二光束(L3、L4)に分波する。光源部140からのレーザー光(L1)は45度偏光で偏光ビームスプリッタ170に入射するところ、偏光ビームスプリッタ170にて反射されるS波(−x方向への光L3)と、ビームスプリッタ170を透過するP波(+x方向への光L4)と、に分波される。
第1ミラー181および第2ミラー182にて反射された光(L5、L6)は、スケール110上の同一点に入射する。ただし、図1中では説明の都合上、多少ずらして描いている。
また、本実施形態においては、例えば波長λと格子周期Pとがλ≒1.59Pを満たす条件の下で第1ミラー181および第2ミラー182で反射された光(L5、L6)がスケール110に入射する入射角αが62度になるように第1ミラー181および第2ミラー182の配置角度を調整している。
第1コーナーキューブ191および第2コーナーキューブ192は、第1ミラー181および第2ミラー182よりもスケール110から離間した位置であって、かつ、偏光ビームスプリッタ170と第1ミラー181、第2ミラー182のそれぞれとを結ぶ線よりもスケール110から離間した位置に配置されている。
また、第1コーナーキューブ191および第2コーナーキューブ192の内面には、偏光特性を有する金属の膜、例えば、銀、アルミニウム等の金属膜が蒸着されており、第1、第2コーナーキューブ191、192からの再帰反射光の偏光方向は入射光の偏光方向と一致する。
1/2波長板163は、偏光ビームスプリッタ170を通過して導波ミラー161で反射された光の偏光方向を45度回転させて受光部150に光(L16)を入射させる。
光源部140から発射されたレーザー光L1は、導波ミラー161で反射(L2)されたのち、偏光ビームスプリッタ170で分波され(L3、L4)、第1ミラー181および第2ミラー182で反射されてスケール110に入射される(L5、L6)。
ここで、光源部140から発射される光(L1)は45度の偏光で導波ミラー161に入射し、導波ミラー161からの反射光(L2)が偏光ビームスプリッタ170で分波されるとき、P波(L4)が透過し、S波が反射される。さらに、このS波は1/2波長板175AによってP波(L3)となる。そして、カバーガラス162はP波だけを透過させるので、偏光ビームスプリッタ170からの二光波(L3、L4)がフィルタリングされて、P波のみがスケール110に照射される。
また、反射ミラー181、182で反射されて偏光ビームスプリッタ170へ向かう光(L13、L14)のうち一方(L13)は1/2波長板175Aによって偏光方向が回転されてP波からS波になるので、偏光ビームスプリッタ170で総て反射されることになり、他方の光(L14)は、透明媒体175Bを介して光路長の調整は受けるが偏光方向は変化せずにP波のまま偏光ビームスプリッタ170に入射してそのまま偏光ビームスプリッタ170を透過する。すなわち、スケール110で反射回折された二光束は偏光ビームスプリッタ170で合波されて総て同じ方向に進行する光(L15)となる。
この180度位相差の二光束がそれぞれフォトダイオード156A,156Bで受光されるので、例えば、フォトダイオード156Aで正弦信号(Sin)が得られるとすると、フォトダイオード156Bではマイナスの正弦信号(-Sin)が得られる。
第1および第2ミラー181、182で反射されてスケール110に入射する入射光(L5、L6)の入射角αを62°として、−1次回折光(L7、L8)の回折角(45°)よりも大きくしているので、スケール110の揺動による回折角変動が小さくなる。
また、スケール110への入射光(L5、L6)の入射角αを62°としているので、回折格子111による回折において十分な回折強度をもった回折光(L7、L8)を得ることができる。
図3は、スケール110への入射角(α)を横軸にとり、ある入射角(α)で光を入射させる状態でスケールが揺動(揺動角2′)した場合の回折角変動量(Δθdiff)を縦軸にとった図である。
図3より、入射角を大きくとれば、スケール110の揺動に伴う回折角変動が小さくなることがわかる。
例えば、図1中において、スケール110が正規の姿勢にあるときの入射光L6からの回折光をL8とし、スケール110が揺動したときの回折光をL8’とすると、入射角αを大きくとることによってL8とL8’とのずれを小さくすることができる。なお、図1中では、説明の都合上、L8’を大きくずらして表現している。
図4より、入射角が45°から70°の範囲であれば十分な回折効率であるので、強い回折光が得られるが、入射光が70°を超えてくると、回折効率が小さくなるので回折光が弱くなることがわかる。
これら図3および図4のデータより、入射角が70°前後であれば、スケール110の揺動に伴う回折角変動を抑え、かつ、十分に強い回折光が得られることがわかる。この点、本実施形態では、入射角αを62°としているので、スケール110の揺動に伴う回折角変動が十分に小さくなり、かつ、回折光の回折強度は十分に大きくなる。
また、スケール110の揺動に伴う回折角変動が小さくなる結果、ビームスプリッタ170における回折光の合波が精密に行われ、十分な強度の干渉光が受光部150で受光される。すると、スケール110の揺動があった場合でも干渉光による受光信号のレベルが保たれるので、高精度な解析が可能になり、検出精度が維持される。
そして、回折格子111での回折光の回折効率が十分に高いので、干渉光による受光信号レベルが高くなり、検出精度が向上される。
(1)反射ミラー181、182がスケール110側に配置されることにより、入射光L5、L6の入射角αを自ずと大きくすることができ、その結果、スケール110の揺動による回折角変動を小さくすることができる。すなわち、スケール110の揺動に伴う光路長変動が少なくなるので、スケール110の揺動に対して検出精度を安定させることができる。
次に、本発明の変位検出装置に係る第2実施形態について、図5、6を参照して説明する。
第2実施形態の基本的構成は、第1実施形態と同様であるが、光の偏光方向のコントロールに多少の違いがあるので、この点を中心に説明する。
図5において、光源部140からは斜め45度で直接に偏光ビームスプリッタ170に向けて45度偏光が発射されている。
そして、偏光ビームスプリッタ170と反射ミラー部180(第1反射ミラー181および第2反射ミラー182)との間に1/2波長板175C、175Dが配置されている。
1/2波長板175Cは、光源部140からの光が偏光ビームスプリッタ170で分波されて生成される二光波のうちの偏光ビームスプリッタ170で反射されたS波について、その振動方向を90度回転させてP波として射出させる。ただし、1/2波長板175Cの幅(奥行き長さ)は短く形成されており、スケール110からの反射回折光は1/2波長板175Cを通過しない。
受光部150は、偏光ビームスプリッタ170で合波された光を二光波に分波する偏光ビームスプリッタ153と、偏光ビームスプリッタ153で分波されたそれぞれの光を受光して受光信号を出力するフォトダイオード156E、156Fと、を備えている。
偏光ビームスプリッタ153とフォトダイオード156Eとの間には偏光板157Aが配設され、偏光ビームスプリッタ153とフォトダイオード156Fとの間には1/2波長板157Bおよび偏光板157Cが配設されている。
二つのP波が、反射ミラー181、182、スケール110およびコーナーキューブ191、192で反射あるいは反射回折される点は、上記第1実施形態と同様である。
すなわち、反射ミラー181、182から戻る二光束は、偏光ビームスプリッタ170によって進行方向が同じになる。
そして、偏光ビームスプリッタ170からの光はP波とS波とであるところ、1/2波長板176によって回転され、45度偏光と135度偏光とが受光部150に入射する。
そして、偏光ビームスプリッタ153からの反射光は偏光板157Aを介してフォトダイオード156Eで受光され、偏光ビームスプリッタ153からの透過光は1/2波長板157Bおよび偏光板157Cを介してフォトダイオード156Fで受光される。このとき、フォトダイオード156Eとフォトダイオード156Fとでは90度位相差の光を受光することになり、フォトダイオード156Eでは、正弦(サイン)の受光信号が得られるとすると、フォトダイオード156Fでは余弦(コサイン)の受光信号が得られる。そして、所定の信号解析部において、フォトダイオード156Eおよび156Fからの受光信号からリサージュ図形を生成し、リサージュ図形の変化からスケール110と検出ヘッド部120との相対変位量が検出される。
ここで、図5に示される第2実施形態では、受光部150としては90度位相差の二相信号を得る構成であるが、たとえば、図7に示されるように4相信号を得るようにしてもよい。なお、図7に示される受光部150の構成は、ミラー158を備える点を除いては第1実施形態の受光部150と基本的に同様である。
次に、本発明の第3実施形態について図8を参照して説明する。
第3実施形態の基本的構成は第2実施形態と同様であるが、ビームスプリッタを無偏光ビームスプリッタ171とする点に違いがある。
図8において、光源部140からは、斜め45度で直接に無偏光ビームスプリッタ171にP波(L23)が発射されている。
そして、無偏光ビームスプリッタ171と反射ミラー(第1反射ミラー181および第2反射ミラー182)との間に二枚の位相差板(175E、175F)が設けられている。
ここで、無偏光ビームスプリッタ171と位相差板175E、175Fとの配置関係を図9の斜視図に示す。
光源部140から無偏光ビームスプリッタ171に入射した光(L23)は二光束に分波(L24、L25)されるところ、無偏光ビームスプリッタ171からの二光束(L24、L25)はどちらも1/2波長板175E、175Fを通過しないで射出されて、反射ミラー181、182およびスケール110に向かう。
なお、受光部150の構成については、第1実施形態あるいは第2実施形態の受光部150と同様の構成であればよい。
反射ミラー181、182から無偏光ビームスプリッタ171に戻る光(L34、L35)のうち、一方(L34)は1/2波長板175Eによって90度回転されてS波となる。
このような第3実施形態によっても、第1実施形態と同様の作用効果を奏することができる。
次に、本発明の変位検出装置に係る変形例1について図10を参照して説明する。
変形例1の基本的構成は第3実施形態と同様であるが、変形例1は、コーナーキューブ(再帰反射手段)をスケール110により近づけて配置する点に特徴を有する。
図10において、コーナーキューブ191、192は、第1実施形態〜第3実施形態に比べて、スケール110に近づけて配設されている。具体的には、コーナーキューブ191、192は、ビームスプリッタ171と反射ミラー部180(第1反射ミラー181、第2反射ミラー182)とを結ぶラインよりもスケール110側に配置されている。
このように、コーナーキューブ191、192をスケール110に近づけて配置することにより、光路長を短くすることができる。すると、スケール110の揺動に伴う回折角変動がわずかにあったとしても二光束の光路長差が少なくなる。その結果、スケール110の揺動等があっても、スケール110と検出ヘッド部120との相対変位量を高精度に検出することができる。
上記実施形態においては、スケールが反射型回折格子を備える場合について説明したが、スケールは透過型の回折格子を備えていてもよい。透過型回折格子を用いる場合、反射ミラーとコーナーキューブとがスケールのおもて面とうら面とで互いに反対側に配置されることになるが、その他の点については基本的に同じである。そして、透過型回折格子の場合であっても回折格子溝に対して垂直な方向から入射光を入射させるとともに、入射光の入射角を大きくとることで、スケールの揺動に伴う回折角変動を小さくすることができ、スケールの揺動等があっても、スケールと検出ヘッド部との相対変位量を高精度に検出することができる。
また、反射ミラーとコーナーキューブとを、スケールのおもて面側とうら面側とに配置すればよいので、反射ミラーとコーナーキューブとが互いに邪魔とならず、構造上のレイアウトが容易となる利点がある。
また、光学素子としては、反射ミラーに限らず、回折格子を用いてもよい。
Claims (4)
- 回折格子を有するスケールと、前記スケールに対して相対移動可能に設けられ前記スケールに向けて可干渉光を発射するとともに前記スケールからの回折光を受光する検出ヘッド部と、を具備し、
前記検出ヘッド部は、
可干渉光を発射する光源と、
前記光源からの光を二光束に分波する分波手段と、
前記分波手段からの二光束のそれぞれに対して設けられ、前記分波手段からの光束を反射して前記スケールに入射光として入射させる光学素子と、
前記スケールに入射した二光束が前記回折格子で回折されて生じる回折光のそれぞれに設けられ、前記回折光を再帰反射して前記スケールに再帰光として入射させる再帰反射手段と、を備え、
前記入射光および前記再帰光は回折格子溝に対して垂直な方向から入射され、かつ、前記入射光と前記スケールの法線ベクトルとのなす角は、前記再帰光と前記スケールの法線ベクトルとのなす角よりも大きい
ことを特徴とする変位検出装置。 - 請求項1に記載の変位検出装置において、
前記スケールは、反射型の回折格子を有し、
前記光学素子および前記再帰反射手段は、前記回折格子溝に垂直な面内に配置され、
前記光学素子は前記再帰反射手段よりも前記スケールの側に配設されている
ことを特徴とする変位検出装置。 - 請求項2に記載の変位検出装置において、
前記分波手段は、偏光ビームスプリッタであってこの偏光ビームスプリッタの偏光方向に対して45度の偏光である入射光の一部を透過させかつ一部を反射させて互いに直交する偏光方向を有する二光束に分波し、
前記検出ヘッド部は、前記光源から発射されて前記偏光ビームスプリッタにて反射された光の偏光方向を回転させた状態で前記反射型回折格子に入射させるとともにこの入射光が前記反射型回折格子にて反射回折された光の偏光方向を再度回転させて前記偏光ビームスプリッタの偏光方向に対して略直角の偏光にする位相差板を備え、
前記反射型の回折格子は、偏光方向を維持した状態で入射光を反射回折する偏光特性を有する金属薄膜で形成されている
ことを特徴とする変位検出装置。 - 請求項3に記載の変位検出装置において、
前記検出ヘッド部は、前記反射型回折格子の反射面側に前記入射光に対してブルースター角に配置されたガラス部材を備えている
ことを特徴とする変位検出装置。
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