JP4273221B2

JP4273221B2 - アクティブ磁気シールド

Info

Publication number: JP4273221B2
Application number: JP2002279328A
Authority: JP
Inventors: 一郎笹田
Original assignee: Kyushu University NUC
Current assignee: Kyushu University NUC
Priority date: 2002-09-25
Filing date: 2002-09-25
Publication date: 2009-06-03
Anticipated expiration: 2022-09-25
Also published as: JP2004117112A

Description

【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、生体磁気計測、精密フォトリソグラフィ、磁気非破壊検査、古地磁気分析などに利用されるアクティブ磁気シールドに関するものである。
【０００２】
【従来の技術】
生体磁気に関連する分野において特に重要な脳磁界の計測では、環境磁界などの外乱磁界を一万分の一程度まで減少する磁気シールドが必要とされている。これまで、パーマロイ（登録商標）などの強磁性体やアルミニウムなどの良導体のみで外乱磁界を一万分の一程度まで減少しているのは、ドイツ国の物理工学研究所(Berlin MSR)のみであると考えられるが、このためには、パーマロイ（登録商標）で構成された壁を６重にするとともに、２５トンの材料（パーマロイ（登録商標）、銅、アルミニウム等）を必要とする。
【０００３】
一般的に普及している磁気シールドの場合、パーマロイ（登録商標）から構成された壁を２〜３重にするとともに、磁気シールドの総重量も数トンとなるが、重要な生体磁気の存在する低周波数帯におけるシールド機能は、必要とされるものに比べて１〜２桁不足する。
【０００４】
【発明が解決しようとする課題】
シールド機能を向上するために、磁気シールドの外側にアクティブ磁気シールドを設ける技術が提案されている。アクティブ磁気シールドは、磁気シールドに近接して配置されたペアコイルによって、外乱磁界と逆位相の磁界を発生し、これらの磁界を相殺するものである。しかしながら、コイルに近接して存在する磁性金属のために位相の乱れが生じ、その結果、２Ｈｚ以上の周波数帯ではほとんど効果が生じない。
【０００５】
また、ヘルムホルツコイルなどの立体的なコイルのみを用いたアクティブ磁気シールドも従来から提案されているが、コイルの占有する体積に比べて、シールド可能な領域が小さいという不都合がある。
【０００６】
本発明の目的は、０〜数十Ｈｚの周波数帯、特に２Ｈｚ以上の周波数帯においても外乱磁界を比較的広い領域に亘って大幅に減少することができるアクティブ磁気シールドを提供することである。
【０００７】
【課題を解決するための手段】
本発明によるアクティブ磁気シールドは、
マトリックス状に配置された複数の磁気ダイポールを具え、
これら磁気ダイポールの各々が、
入射された磁界を計測する磁気センサと、
その磁気センサが位置する中心軸を有し、かつ、ダイポール磁界を発生する第１の円形コイルと、
前記磁気センサが位置する中心軸を有し、前記第１の円形コイルの半径に比べて小さい半径を有し、かつ、前記磁界センサへの負帰還磁界を発生する第２の円形コイルとを有し、
前記磁気センサによって計測された磁界に応じて、前記磁気ダイポールの前記第１及び第２の円形コイルに流れる電流を制御する制御回路を更に具えることを特徴とする。
【０００８】
本発明によれば、制御回路が、磁気センサによって計測された磁界に応じて、磁気ダイポールの第１及び第２の円形コイルに流れる電流を制御する。これによって、第１の円形コイルがダイポール磁界を発生するとともに、第２の円形コイルが磁界センサへの負帰還磁界を発生する。これらの磁界によって、０〜数十Ｈｚの周波数帯における外乱磁界、したがって、２Ｈｚ以上の周波数帯における外乱磁界も相殺することができ、その結果、２Ｈｚ以上の周波数帯における外乱磁界も大幅に減少する。また、磁気ダイポールがマトリックス状に配置されているので、外乱磁界の大幅な減少を比較的広い領域に亘って行うことができる。なお、制御回路を、単一の磁気ダイポールの第１及び第２の円形コイルに対してそれぞれ設けることができる。また、全ての磁気ダイポールに共通する単一の制御回路によって全ての磁気ダイポールの第１及び第２の円形コイルに流れる磁界を制御することもできる。さらに、制御回路を、所定のグループごと（例えば磁気ダイポールの行ごと）に設けることもできる。
【０００９】
０〜数十Ｈｚの周波数帯、特に２Ｈｚ以上の周波数帯において外乱磁界を大幅に低減する場合でも、例えば、前記制御回路によって、前記磁気センサの出力が零となるよう前記第１及び第２の円形コイルに流れる電流が制御され、前記第１の円形コイルに流す電流の一部を前記第２の円形コイルに流して実質的な負帰還磁界を発生させ、又は前記磁気センサからの出力と前記負帰還磁界の相当する電圧との差に応じた前記第１の円形コイルに流す電流が決定される。なお、０〜数十Ｈｚの周波数帯、特に２Ｈｚ以上の周波数帯においても外乱磁界を比較的広い領域に亘って大幅に減少するためには、磁気センサは、少なくとも所定の平面に対する法線方向の磁界を計測すればよい。
【００１０】
【発明の実施の形態】
本発明によるアクティブ磁気シールドの実施の形態を、図面を参照して詳細に説明する。
図１は、本発明によるアクティブ磁気シールドを示す図であり、図２は、図１の磁気ダイポールを示す図である。このアクティブ磁気シールドは、マトリックス上に配置された複数の磁気ダイポール１から構成されたダイポールアレイ２を具える。
【００１１】
磁気ダイポール１の各々は、入射された磁界を計測する磁気センサ１１と、ダイポール磁界を発生する巻数Ｎの円形コイル１２と、磁界センサ１１へのフィードバック（負帰還）磁界を発生する巻数ｎの円形コイル１３と、磁気センサ１１によって計測された磁界に応じて円形コイル１２，１３に流れる電流を生成する制御回路１４とを有する。この場合、磁気センサ１１は、円形コイル１２，１３の中心軸上に配置され、円形コイル１２の半径ａを円形コイル１３の半径ｂより大きくする。
【００１２】
図１において、ダイポールアレイ２は、例えば計測室の壁面に設置され、外乱となる磁界源は計測室の外に存在する。計測室の近傍のエレベータ又は戸外の自動車や配電用電力トランス等が発生する外乱磁界は、少し離れるとダイポール磁界で近似することができる。図１では、このような外乱を磁気ダイポール３として表しており、簡単のために、磁気ダイポール３は、ｚ成分のみを有するとともにｚ軸上に存在し、Ｍの大きさを有する。それに対して、外乱を低減すべき空間は、図１の右側に存在し、その結果、ダイポールアレイ２を具える本発明によるアクティブ磁気シールドは、磁気ダイポール３と、外乱を低減すべき空間との間に存在する。
【００１３】
本実施の形態によれば、後に詳細に説明するようにして、磁気センサ１１に入射される外乱磁界の強度に応じて、円形コイル１２，１３に流れる電流を制御回路１４によって自動的に決定するので、図１におけるダイポールアレイ２の右側の特定の領域４において、外乱磁界は、磁気ダイポール３付近に比べて十分の一〜数十分の一に低減することができる。なお、平面状のダイポールアレイ２は、容易に計測室などの壁面に設置することができる。また、部屋（例えば、計測室）の中程に設置された磁気シールドルームがある場合、このような磁気シールドルームと、本発明によるアクティブ磁気シールドと組み合わせて用いることによって、全体のシールド機能を十〜数十倍まで高めることができる。
【００１４】
次に、ダイポールアレイ２を構成する複数の磁気ダイポール１に対する入射磁界の対応付けについて説明する。円形コイル１２，１３の中心軸上の所定の位置における磁界は、入射磁界、他の複数の円形コイル１２，１３によるダイポール磁界及び円形コイル１２，１３それ自体が発生する磁界の三つからなる。
【００１５】
ダイポールアレイ２上の位置（ｉ，ｊ）における入射磁界をＨ_ｉ，ｊとし、他の複数の円形コイル１２，１３によるダイポール磁界をｐ_ｉ，ｊとし、円形コイル１２，１３それ自体が発生するキャンセル磁界をＨcan_i _， _jとした場合、磁界ｐ_ｉ，ｊは、ダイポールアレイ２を構成する面に対して垂直になり、磁界Ｈcan_i _， _jに対して平行であるが向きが逆になる。位置（ｉ，ｊ）における電流ループに流れる電流をＩ_ｉ，ｊとした場合（この際、円形コイル１２，１３は、電流Ｉ_ｉ，ｊが共通して流れる構造を有する。）、磁界Ｈcan_i _， _jは、次式で与えられる。
磁界Ｈcan_i _， _j＝（Ｎ／ａ−ｎ／ｂ）／２・Ｉ_ｉ，ｊ …（１）
また、電流Ｉ_ｉ，ｊによる磁気ダイポール１の大きさｍ_ｉ，ｊは、次式で与えられる。
ｍ_ｉ，ｊ＝π（Ｎａ^２−ｎｂ^２）Ｉ_ｉ，ｊ …（２）
ここで、Ｎ≫ｎである場合、ａ＞ｂの範囲でａ又はｂを調整することによって、磁気ダイポール１の大きさに影響を及ぼすことなく、負帰還用の円形コイル１３から発生する磁界−ｎ／（２ｂ）Ｉ_ｉ，ｊが、円形コイル１２によってその中心で発生する磁界Ｎ／（２ａ）Ｉ_ｉ，ｊの一部を相殺し、それを数分の一から十分の一程度に低減することができる。すなわち、Ｎａ^２≫ｎｂ^２で（１−ｎａ／Ｎｂ）を０．１〜０．５程度に設定することができる。これによって、円形コイル１３は、磁気ダイポール１の大きさを変えることなく、磁気センサ１１に入射される磁界を大きく変化することができる。
【００１６】
ここで、磁界ｐ_ｉ，ｊの表現を具体的に考えるために、図３に示すように、ダイポールアレイ２が３×３の行列の磁気ダイポール１から構成された場合について説明する。図３において、磁気ダイポール１が各ブロックの中心にあるものとする。
【００１７】
磁界ｐ_ｉ，ｊは、位置（ｉ，ｊ）における磁気ダイポール１以外の８個の磁気ダイポール１が作り出す磁界の重ね合わせである。９個の磁気ダイポール１を、上から下に及び左から右に順番に一列に並べ替え、９次元のベクトルとする。この場合、（ｍ_１，１，ｍ_２，１，ｍ_３，１，ｍ_２，１，ｍ_２，２，ｍ_３，２，ｍ_１，３，ｍ_２，３，ｍ_３，３）となるが、簡単のために、図３の括弧内に示すように番号の付け替えを行い、ベクトル{ｍ_ｉ}＝（ｍ_１，ｍ_２，ｍ_３，ｍ_４，ｍ_５，ｍ_６，ｍ_７，ｍ_８，ｍ_９）とし、磁界ｐ_ｉ，ｊに対しても同様に９次元ベクトル表示を行うと、ｐ_１は、円形コイル１２，１３の位置関係のみから決定される係数Ｌ_ｉ，ｊを用いて次式のように表される。
ｐ_１＝Ｌ_１，２ｍ_２＋Ｌ_１，３ｍ_３＋Ｌ_１，４ｍ_４＋Ｌ_１，５ｍ_５＋Ｌ_１，６ｍ_６＋Ｌ_１，７ｍ_７＋Ｌ_１，８ｍ_８＋Ｌ_１，９ｍ_９ …（３）
【００１８】
他の８成分についても同様であるので、ベクトル{ｍ_ｉ}及びベクトル{ｐ_ｉ}は、Ｌ_ｉ，ｊを要素とする行列{Ｌ_ｉ，ｊ}で関係づけられる。すなわち、
{ｐ_ｉ}＝{Ｌ_ｉ，ｊ}{ｍ_ｊ} …（４）
ここで、行列{Ｌ_ｉ，ｊ}の主対角成分は零、すなわち、Ｌ_ｉ，ｉ＝０である。磁気ダイポール１のそれぞれを制御する高感度の磁界センサ１１（例えば、フラックスゲート磁界センサ）が検知しうる磁界は、上記磁界Ｈcan_i，Ｈ_ｉ及びｐ_ｉの和に相当する{Ｈcan_i}＋{Ｈ_ｉ}＋{ｐ_ｉ}である。なお、上記磁界Ｈcan_i，Ｈ_ｉもベクトル形式で表記している。
【００１９】
本実施の形態によれば、磁界のキャンセル法として、磁気センサ１１の出力が零となるようにし（零位法）、すなわち、ｉの各々に対して（５）式が成立するように電流{Ｉ_ｉ}を制御する。なお、電流Ｉ_ｉもベクトル形式で表記している。したがって、制御回路１４を、簡単な負帰還回路として実現することができる。Ｈcan_i＋Ｈ_ｉ＋ｐ_ｉ＝０ …（５）
{Ｈcan_i}は、式（１），（２）からベクトル{ｍ_ｉ}によって次の式で表される。
{Ｈcan_i}＝（Ｎ／ａ−ｎ／ｂ）／２・１／π（Ｎａ^２−ｎｂ^２）{ｍ_ｉ} …（６）
Ｎ≫ｎ，ａ＞ｂの条件下で（６）式を変形すると、
{Ｈcan_i}＝（Ｎ／ａ−ｎ／ｂ）／{２π（Ｎａ^２−ｎｂ^２）}{ｍ_ｉ}
≒１／（２πａ^３）{１−ｎａ／（ｎｂ）}{ｍ_ｉ} …（７）
（４），（５），（７）式から、ベクトル{ｍ_ｉ}を求めるための以下の連立方程式が得られる。
［１／（２πａ^３）{１−ｎａ／（ｎｂ）}Ｅ−{Ｌ_ｉ，ｊ}］{ｍ_ｊ}
＝−{Ｈ_ｉ} …（８）
ここで、Ｅは単位行列である。さらに、
ｋ＝{１−ｎａ／（Ｎｂ）} …（９）
とすると、ベクトル{ｍ_ｉ}は、以下のように設定される。これによって、磁気ダイポール１の大きさは、入射磁界に比例関係であることがわかる。
{ｍ_ｉ}＝−{ｋ／（２πａ^３）Ｅ−{Ｌ_ｉ，ｊ}}{Ｈ_ｊ} …（10）
行列{ｍ_ｉ}が決定されると、電流{Ｉ_ｉ}は次式のようになる。
{Ｉ_ｉ}＝{ｍ_ｉ}／π（Ｎａ^２−ｎｂ^２） …（11）
【００２０】
次に、本発明の効果を具体的に説明する。Ｎ＝４０，ｎ＝２，ａ＝３０ｃｍとした円形コイル１２，１３を有する５行５列の磁気ダイポール１を１ｍの間隔で２５個配置したダイポールアレイ２を構成し、ダイポールアレイ２が形成する面（以下、「ダイポールアレイ面」と称する。）から３ｍ離間した位置でダイポールアレイ面に垂直となるように、磁気ダイポール３を配置する。
【００２１】
部屋の壁面に対応するダイポールアレイ面から約２〜５ｍ離間した位置で磁界の低減効果が最大となるように、ｋ＝０．１１と最適化した。これは、ｋを変数として低減比を数値計算によって求め、相対比較することによって求まる。また、最適化されたｋから負帰還用の円形コイル１３の半径ｂは、（９）式からｂ＝１．７ｃｍとなる。低減結果を図４に示す。ここで、低減比の評価面は、図１に示すようにダイポールアレイ面２に平行な領域４となり、その位置は、図４の横軸の値で示すとおりである。また、評価領域を、４ｍ×４ｍの正方形領域とする。
【００２２】
図４からわかるように、ダイポールアレイ面に垂直な成分（ｚ成分）は、ダイポールアレイ面から約３ｍの位置で１／５の低減効果が得られ、約２〜５ｍの位置で１／４程度の低減効果が得られる。また、ダイポールアレイ面に平行な成分（ｘ成分）は、３〜７ｍの位置で約１／４以下となり、４〜６ｍの位置で１／５以下となる。なお、ダイポールアレイ２からの距離が遠くなるに従って、外乱となる磁界の低減効果（低減比が１になると磁界低減効果は０）も減少するが、外乱磁界そのものも距離の３乗で減衰するので、実質的にはほとんど影響がない。
【００２３】
次に、磁気ダイポール３がダイポールアレイ面に対して０．５ｍまで近接したときの低減効果を、図５に示す。この場合、ａ＝２０ｃｍとした円形コイル１２，１３を有する５行５列の磁気ダイポール１を０．５ｍの間隔で２５個配置したダイポールアレイ２を構成している。最適なｋの値は０．３となる。このときの円形コイル１３の半径ｂは、Ｎ＝４０，ｎ＝２，ａ＝２０ｃｍに対して１．４ｃｍとなる。図５に示すように、外乱となる磁気ダイポール３がダイポールアレイ面に近接した場合、１／１０以上の外乱磁界低減効果を示す。
【００２４】
次に、エレベータや乗用車の移動による外乱を考えて必要とされる電流を見積もり、キャンセル電流が通常の電子回路で供給できるレベルであることを示す。文献（笹田、古賀、原田、電気学会マグネティックス研究会資料科、ＭＡＧ−９１−２４６（１９９１）“九大箱崎キャンパスにおける低周波外乱磁界の測定とその発生源”）によれば、測定値から７ｍ離れた位置のエレベータからの磁界が１２ｎＴであると記載されているので、これを基準とし、簡単のために磁気ダイポール３をμ_０／７^３＝１２×１０^−９から見積もれば、ｍ＝３．２８Ａｍ^２となる。ここで、μ_０は、真空の透磁率であり、４π×１０^−７である。
【００２５】
この程度のダイポール磁界が部屋の壁面から３ｍ外の位置にある場合、図４に従ってｋ＝０．１１，Ｎ＝４０，ｎ＝２，ａ＝３０ｃｍ，ｂ＝１．７ｃｍの値を設定し、（１１）式に従ってキャンセル電流を計算すると、−０．００６１Ａ〜−０．００１４Ａの範囲となる。ここで、最も絶対値の大きいキャンセル電流は、ダイポールアレイ２の中心に位置する円形コイルの電流であり、ダイポールアレイ２の中心から離れるに従ってキャンセル電流の絶対値が小さくなる。
【００２６】
また、磁気ダイポール３が部屋の壁面から０．５ｍ外の位置にある場合、図５に従ってｋ＝０．３，Ｎ＝４０，ｎ＝２，ａ＝２０ｃｍ，ｂ＝１．４ｃｍの値を設定し、同様にキャンセル電流を計算すると、−０．１５９Ａ〜−０．００２１Ａの範囲となる。上記いずれの場合も、通常の電子回路で容易に供給できる電流範囲内にある。
【００２７】
ｋについては、本発明を適用する個別の場合について磁気ダイポール３の大体の位置の特定を行うことによって決定することができ、例えば、建物内のエレベータが外乱磁界の発生源として問題になる場合には、距離を特定できるため、数値計算によって適切なｋを設定することができる。
【００２８】
本実施の形態では、ダイポール磁界の発生に影響を及ぼさない程度の半径が比較的小さく、かつ、巻数の少ない円形コイル１３によって磁界センサ１１に負帰還磁界を付与し、磁気センサ１１への入射磁界が零となるバランス点を実質的にシフトすることによって、最適なｋを実現している。
【００２９】
したがって、本実施の形態によれば、部屋から比較的に近接した位置（０．５ｍ〜７ｍ）にある磁界源からの外乱となる０〜数十Ｈｚの周波数帯の磁界を十分の一から数十分の一に低減することができる。キャンセル磁界は、外乱磁界に応じて自律的に生成されるので、時間的に変動する外乱磁界や、場所を移動する外乱磁界の発生源にも対応することができる。また、本発明によるアクティブ磁気シールドが平面的であるので、計測室や精密な電子ビーム露光室の壁面に設置することができ、その結果、精密計測や電子ビームを利用するマイクロ加工に大きな成果が期待できる。
【００３０】
なお、磁気ダイポール１の各々が発生する磁界は、他の磁気ダイポール１の磁気センサ１１に干渉するおそれがあるが、そのような干渉を考慮した上で全てのキャンセル電流を一度に決定することもできる。
【００３１】
本発明を要約すると、次の通りである。低周波環境磁界は、周波数に反比例して振幅が増大する性質を有する。その磁界源は、多種多様であり、例えば、地磁気中で磁気ダイポール的な振る舞いをする車両、エレベータ等の移動体の発するものや、電車の走行に伴う架線電流の変動に起因するものがある。
【００３２】
生体磁気計測では、０．１Ｈｚ〜３０Ｈｚの領域に重要な生体信号が存在するが、アクティブ磁気シールドを用いることなく、すなわち、磁気シールドのみを用いて（０．１Ｈｚ〜３０Ｈｚの領域を含む）低周波環境磁界を十分にシールドすることは、容易でない。例えば、広く用いられているパーマロイ磁気シールドでは、数Ｈｚ以下の領域において、シールド機能は、数Ｈｚを超える領域に比べて１／１００程度まで低減する。
【００３３】
シールド機能を向上するために、アクティブ磁気シールドを設ける技術が提案されており、例えば、磁気シールドの側面又は近傍に配置された３個の対をなすループ状のキャンセルコイルを用いて、外乱磁界を能動的に相殺することを試みている。
【００３４】
アクティブ磁気シールドを設ける技術の課題は、数Ｈｚ以上の帯域において十分な外乱磁界の相殺が行われないことであり、３重のパーマロイの壁を有する磁気シールドに対して適用した場合、２Ｈｚ以上の帯域において効果がほとんどない。この原因は、キャンセルコイルに流れる電流によって磁気シールド側面に渦電流が誘起されることにあり、その結果、発生する磁界の位相を、外乱磁界に対して１８０°異なるように維持できなくなる。２Ｈｚより低い帯域では、渦電流は、無視しうる程度に小さいが、２Ｈｚ以上の帯域では、外乱磁界を十分に相殺できなくなる(D.Platzdk et al. “Active shielding to reduce low frequency disturbance in direct current near biomagnetic measurement”, Review of Scientific Instrument, vol. 70, No. 5, 1999)。
【００３５】
キャンセル磁界は、良導体である磁気シールドの非常に近くに発生する。本発明によれば、磁気シールドの設置された領域外から侵入する外乱磁界をできるだけ離れた位置、例えば、磁気シールドの設置された部屋の壁部の位置でキャンセル磁界を能動的に発生し、これによって、磁気シールドの設置された位置で外乱磁界を効率よく低減することができる。
【００３６】
キャンセル磁界は、平面的に配置された複数の円形コイルのループ電流によって生成され、そのループ電流は、外乱磁界の大きさ及び符号によって能動的に制御される。また、ループ電流は、磁気ダイポールと等価であるので、能動的な磁気ダイポールアレイによってキャンセル磁界が生成される。
【００３７】
本発明は、上記実施の形態に限定されるものではなく、幾多の変更及び変形が可能である。
例えば、ダイポールアレイ２を構成する磁気ダイポール１の個数、間隔等を所望に応じて任意に選択することができる。また、円形コイル１２，１３に流れる電流を磁気ダイポール１ごとに独立して決定した場合、すなわち、１個の磁気ダイポール１について１個の制御回路１４を用いる場合について説明したが、全ての磁気ダイポール１すなわちダイポールアレイ２について一度に決定することもでき、この場合、全ての磁気ダイポールについて複数点で計測された磁界の分布形状に応じて集中制御し、各円形コイル１２，１３に流す電流を設定する。さらに、制御回路１４を、所定のグループごと（例えば磁気ダイポールの行ごと）に設けることもできる。上記実施の形態では、Ｎ≫ｎの場合について説明したが、Ｎ≧ｎとＮ＜ｎのいずれでもよい。
【００３８】
また、円形コイル１２に流す電流の一部を円形コイル１３に流すことによって、実質的な負帰還磁界を発生することもできる。この場合、ｋの設定は、円形コイル１２，１３に流れる電流比によって決定され、ｋの設定が更に容易になる。だらに、磁気センサ１１からの出力を負帰還磁界に相当する電圧と電子回路で比較し、その差に応じて円形コイル１２に流れる電流を決定することもできる。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明によるアクティブ磁気シールドを示す図である。
【図２】図１の磁気ダイポールを示す図である。
【図３】ダイポールアレイが３×３の行列の磁気ダイポールから構成された場合を説明するための図である。
【図４】本発明によるアクティブ磁気シールドの外乱磁気低減効果を示す図である。
【図５】本発明によるアクティブ磁気シールドの外乱磁気低減効果を示す図である。
【符号の説明】
１，３磁気ダイポール
２ダイポールアレイ
４領域
１１磁気センサ
１２，１３円形コイル
１４制御回路

Claims

マトリックス状に配置された複数の磁気ダイポールを具え、
これら磁気ダイポールの各々が、
入射された磁界を計測する磁気センサと、
その磁気センサが位置する中心軸を有し、かつ、ダイポール磁界を発生する第１の円形コイルと、
前記磁気センサが位置する中心軸を有し、前記第１の円形コイルの半径に比べて小さい半径を有し、かつ、前記磁界センサへの負帰還磁界を発生する第２の円形コイルとを有し、
前記磁気センサによって計測された磁界に応じて、前記磁気ダイポールの前記第１及び第２の円形コイルに流れる電流を制御する制御回路を更に具えることを特徴とするアクティブ磁気シールド。
前記制御回路によって、前記磁気センサの出力が零となるよう前記第１及び第２の円形コイルに流れる電流が制御されることを特徴とする請求項１記載のアクティブ磁気シールド。
前記制御回路によって、前記第１の円形コイルに流す電流の一部を前記第２の円形コイルに流して実質的な負帰還磁界を発生させることを特徴とする請求項１記載のアクティブ磁気シールド。
前記制御回路によって、前記磁気センサからの出力と前記負帰還磁界の相当する電圧との差に応じた前記第１の円形コイルに流す電流が決定されることを特徴とする請求項１記載のアクティブ磁気シールド。
前記磁気センサが、少なくとも所定の平面に対する法線方向の磁界を計測することを特徴とする請求項１から４のうちのいずれか１項に記載のアクティブ磁気シールド。