JP4033320B2 - リラクタンス型電動機 - Google Patents
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Description
【発明の属する技術分野】
本発明は、多相片波通電のリラクタンス型電動機に関する。
【0002】
【従来の技術】
従来より、リラクタンス型電動機は、出力トルクが大きく、構造が簡単であるという利点がある反面、高トルクリップルであるという欠点があり、これまで一部の分野のみで応用されるに留まっていた。そこで、特開平1−318579号公報では、トルクリップルを低減させるための方法として、極数を増やして相電流の切り替えを電気的にタンデムとする方法が開示されている。
【0003】
【発明が解決しようとする課題】
ところが、上記の公報に記載された電動機のステータ極数及びロータ極数の構造では、正トルクを発生すべき磁束が他の突極に流入することにより反トルクが発生してしまうため、トルクリップルを低減できる充分な効果が得られないという問題があった。
本発明は、上記事情に基づいて成されたもので、その目的は、反トルクを発生させることなく、トルクリップルを低減できるリラクタンス型電動機を提供することにある。
【0004】
【課題を解決するための手段】
(請求項1の手段)
各相間のばらつきを抑えるためには、機械角180度で少なくとも1対の対向するロータ突極とステータ突極とが必要である。これには、下記の▲1▼式に示すように、ロータ極数(A)及びステータ極数(B)を偶数とする必要がある。
A=2n、B=2m ……………………▲1▼
(m、nは自然数、但しm≠n)
この時、電気的にタンデム駆動するためには、50%ラップ可能で無ければならず、相数qは5相以上にする必要がある。この相数qは、下記の▲2▼式で示されるように、ステータ極数(B)をステータ極数(B)とロータ極数(A)との最大公約数(Z)で除算して求めることができる。
q=B/Z≧5 …………………………▲2▼
【0005】
上記▲1▼及び▲2▼式を満たすロータ極数及びステータ極数において、
電気角360度に相当する機械角は、360度をロータ極数2nで除算した次式で求められる。
360/2n
また、コイル通電切替え間隔は、上記の機械角(360/2n)を励磁コイルの相数qで除算して求められる。
360/2n/q
相電流の切替えを電気的にタンデムにするためには、各相のインダクタンス変化幅{ロータ突極幅(突極弧角:X)とステータ突極幅(突極弧角:Y)のどちらか小さい値}をコイル通電切替え間隔の2倍以上にすれば良い。
【0006】
従って、ロータ突極幅(X)とステータ突極幅(Y)が、下記の▲3▼式で示される条件を満たすことで、電気的にタンデム駆動が可能となる。
X、Y>360/(n×q) …………▲3▼
また、下記の▲4▼式で示されるように、ロータの非突極幅(360/2n−X)をステータの突極幅(Y)よりα(反トルク余裕角:α>0)だけ大きくすることにより、反トルク方向への磁束を抑えることが可能となり、反トルクの発生によるトルクの落ち込みを低減できる。
Y=180/n−X−α ………………▲4▼
以上の条件を満たすことにより、相切り替わり時のトルクリップルを低減できる。
【0007】
(請求項2の手段)
ロータ及びステータの少なくとも何方か一方の突極内に複数のスリットまたは溝を有しているので、ロータ突極とステータ突極との重なり幅が大きくなるに連れて磁束量を線形に増加させることができ、よりフラットなトルクが得られる。
【0008】
(請求項3の手段)
ステータの突極幅がロータ側より付け根側の方が広くなっているので、ステータ突極の側面からの漏れ磁束により飽和の影響を少なくでき、通電後半のトルク低下を抑制することが可能である。
【0009】
(請求項4の手段)
比較的高回転時における通電相の切替え時に、次相の電流がインダクタンスの影響で立ち上がりが遅れる場合がある。この場合、電流立ち遅れがトルクリップルを発生させる原因となり、出力も低下してしまう。これに対し、各相への通電開始タイミングを適当に(機械角でα度以下の角度だけ)進角してインダクタンスの小さい領域で通電することにより、時定数が小さくなるため、電流の立ち上がりを改善することが可能となる。この結果、トルクリップルの低減、及び出力の増大が可能である。
【0010】
【発明の実施の形態】
次に、本発明の実施例を図面に基づいて説明する。
(第1実施例)
図1はロータとステータの構造を示す軸方向正面図である。
本実施例のリラクタンス型電動機は、図1に示すように、ステータ1の極数が12、ロータ2の極数が10で、ステータ1には、それぞれ機械角で180度対向するステータ突極1Aに6対の励磁コイルC1〜C6が巻装されている。
また、ロータ突極2A及びステータ突極1Aは、共に突極幅X、Y=16度に設けられている。従って、各コイルC1〜C6のインダクタンス変化幅は、図2(a)に示すように、16度となる。なお、図2(a)は、各コイルC1〜C6の自己インダクタンス波形である。
【0011】
ここで、各コイルC1〜C6の通電開始間隔を次式より算出すると、
360/2n/q=6度(機械角)
但し、2n:ロータ2の極数=10、q:励磁コイルの相数=6
となる。
従って、電気的にタンデム駆動するための通電幅は、機械角で12度(コイル通電開始間隔の2倍)となり、図2(a)に示すインダクタンス変化幅(16度)の任意の12度で通電すれば連続的なトルクが得られる(図2(b)及び(c)参照)。なお、図5(a)及び(b)に各コイルC1〜C6の通電をタンデムに切り替えるためのドライバDの構成を示す。図5(a)は各相独立式の一例、図5(b)はコモンアーム式の一例を示す。
【0012】
また、ロータ2の非突極幅を次式より算出すると、
360/2n−X=36−16=20度(機械角)
但し、X:ロータ2の突極幅(度)
となる。
ここで、図2(b)に示す通電タイミングで各コイルC1〜C6の通電を切り替えた場合において、例えばコイルC1の通電中にコイルC6からコイルC2へ通電が切り替わる時点でのステータ突極1Aとロータ突極2Aとの位置関係を図3に示す。この場合、コイルC2が巻装されたステータ突極1Aと、そのステータ突極1Aより回転方向前方に位置するロータ突極2Aとの間隔α(反トルク余裕角)は、ロータ2の非突極幅(20度)からステータ1の突極幅(16度)を減算した値、即ち機械角で4度となる。
【0013】
この構成によれば、反トルク余裕角(α=4度)を持たせることにより、ロータ突極2Aとステータ突極1Aとの間で磁束の流れが生じないため、反トルクの発生を防止でき、図4(c)に実線波形で示すように、反トルクによるトルク低下を抑制できる。これに対し、例えば図4(a)に示すように、ロータ2の非突極幅がステータ1の突極幅と等しく(反トルク余裕角α=0度)なると、ロータ突極2Aからステータ突極1Aへ流れる磁束によって反トルクが発生する。その結果、図4(c)に破線波形で示すように、反トルクによるトルク低下が大きくなってしまう。なお、図4(b)は図3と同じく反トルク余裕角α=4度の突極位置を示す。
このように、本発明の構成によれば、反トルクを発生させることなく、各コイルC1〜C6を電気的にタンデム駆動することでトルクリップルを低減できる。
【0014】
(第2実施例)
本実施例は、図6(a)に示すように、ステータ1及びロータ2の突極内に複数のスリットまたは溝3を設けた一例を示すものである。この場合、スリットまたは溝3は、ステータ1及びロータ2の各突極1A、2Aに対し径方向に延びて設けることが望ましい。
この構成では、両突極1A、2Aにおける磁束の流れを径方向へ整流させることができるため、両突極1A、2Aの重なり幅が大きくなるに連れて、磁束量を線形に増加させることができ、よりフラットなトルクを得ることが可能である。
なお、スリットまたは溝3は、ステータ1及びロータ2の何方か一方の突極1Aまたは2Aにのみ設けても良い。
【0015】
また、ステータ突極1Aは、図6(b)に示すように、ロータ2側から付け根側へ向かって突極幅Yが次第に拡大する台形状に設けても良い。この場合、ステータ突極1Aの側面からの漏れ磁束により飽和の影響を少なくでき、通電後半のトルク低下を抑制することが可能である。
なお、ステータ突極1A及びロータ突極2Aにスリットまたは溝3が有る場合と無い場合、及びステータ突極1Aを台形状とした場合と長方形状とした場合のトルク波形を図6(c)に示す。この場合、ステータ突極1A及びロータ突極2Aにスリットまたは溝3を有し、且つステータ突極1Aを台形状とした場合に最もフラットなトルク波形(実線で示す)が得られている。
【0016】
(第3実施例)
図7はインダクタンス変化に対応してコイルへの通電指令を進角させた場合の実電流波形の変化を示すグラフである。
本実施例は、各コイルへの通電開始タイミングを進角させた一例である。
図7に破線で示すように、通常の通電開始タイミング(通電進角無し)では、通電相の切替え時に次相の電流がインダクタンスの影響で立ち上がりが遅れる場合がある。この場合、電流の立ち遅れがトルクリップルを発生させる原因となり、出力が低下する。
【0017】
そこで、各相への通電開始タイミングを適当に(例えば機械角でα度)進角して、インダクタンスの小さい領域で通電すると、時定数が小さくなるため、電流の立ち上がりを改善することが可能となる。この結果、トルクリップルが低減されて、出力の落ち込みを防止できる。
図1に示した電動機の通電を図2に対し4度進角した場合の状況を図8に示す。
また、通電進角量は、回転数により最適値が異なるため、各回転数により進角量を変化させると、全回転数領域で出力増大及びトルクリップル低減が可能となる。
【0018】
(第4実施例)
図9はロータ2とステータ1の構造を示す軸方向正面図である。
第1実施例では、ステータ1のスロット数がロータ2の極数より多い場合を例示したが、本発明の構成は、図9に示すように、ステータ1のスロット数よりロータ2の極数の方が多い場合でも成立し、電気的タンデム駆動が可能である。
なお、図9に示すステータ1とロータ2は、12スロット、14極(6相)の構成で、ステータ1とロータ2の突極は、共に10.3度である。
【図面の簡単な説明】
【図1】ロータとステータの構造を示す軸方向正面図である。
【図2】(a)各相の自己インダクタンス波形、(b)各相の通電タイミング、(c)各相の通電可能域を示す図である。
【図3】反トルク余裕角4度の突極位置を示す回転方向展開図である。
【図4】反トルク余裕角0度と4度の時のトルク波形である。
【図5】ドライバの構成を示す電気回路図である。
【図6】(a)突極にスリットを設けた場合の回転方向展開図、(b)ステータ突極を台形状にした場合の回転方向展開図、(c)トルク波形である(第2実施例)。
【図7】インダクタンス変化に対応してコイルへの通電指令を進角させた場合の実電流波形の変化を示すグラフである(第3実施例)。
【図8】(a)各相の自己インダクタンス波形、(b)各相の通電タイミング、(c)各相の通電可能域を示す図である。
【図9】ロータとステータの構造を示す軸方向正面図である(第4実施例)。
【符号の説明】
1 ステータ
2 ロータ
3 スリットまたは溝
1A ステータ突極
2A ロータ突極
C1〜C6 励磁コイル
X ロータの突極幅(ロータの突極弧角)
Y ステータの突極幅(ステータの突極弧角)
Claims (4)
- 多相片波通電のリラクタンス型電動機であって、
ロータ及びステータの極数が下記▲1▼及び▲2▼の条件を満たし、且つ前記ロータの突極弧角及び前記ステータの突極弧角が下記▲3▼及び▲4▼の条件を満足する場合に、前記ステータは、それぞれ機械角で180度対向する突極に巻装されたm個の励磁コイルを有することを特徴とするリラクタンス型電動機。
A=2n、B=2m ……………………▲1▼
q=B/Z≧5 …………………………▲2▼
X、Y>360/(n×q) …………▲3▼
X+Y=180/n−α ………………▲4▼
但し、
A:ロータの極数、B:ステータの極数
X:ロータの突極弧角(度)、Y:ステータの突極弧角(度)
q:相数
m:自然数、n:自然数(但しm≠n)
z:AとBの最大公約数
α:反トルク余裕角(α>0) - 請求項1に記載したリラクタンス型電動機において、
前記ロータ及びステータの少なくとも一方の突極内に複数のスリットまたは溝を有していることを特徴とするリラクタンス型電動機。 - 請求項1に記載したリラクタンス型電動機において、
前記ステータの突極幅は、前記ロータ側より付け根側の方が広くなっていることを特徴とするリラクタンス型電動機。 - 請求項1に記載したリラクタンス型電動機の駆動方法であって、
前記各励磁コイルへの通電開始タイミングを機械角で前記α度以下の角度だけ進角させて、機械角360/(2n×q)度ごとに順次通電することを特徴とするリラクタンス型電動機の駆動方法。
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