JP3566762B2 - コンピュータ断層撮影用の装置及び方法 - Google Patents
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Description
【産業上の利用分野】
本発明はX線源からのX線は検査されるべき対象を照射し、X線源に関して実質的に固定された位置を占める位置感応X線検出器配列により検出され、X線源及びX線検出器配列は多数のX線画像をピックアップするよう検査されるべき対象に関して多くの方向に一緒に動かされ、対象の密度分布は検出されたX線画像により再構成され、再構成された画像の不鮮明さはデコンボリューションにより減少されるコンピュータ断層撮影の方法に関する。本発明はまたそのような方法を実施する装置にも関する。
【0002】
【従来の技術】
そのような装置及び方法はヨーロッパ特許第0353299号公開公報により知られている。上記刊行物はコンピュータ断層撮影装置(CTスキャナー)によりピックアップされたデータを処理する方法を記載しており、該装置ではX線源は焦点からのみならず意図しない焦点付近から発生する放射も出射する。これらの望ましくないX線はX線管球内の電子の散乱により引き起こされ、従ってX線は広範囲の領域から発生する。X線源がもはや点状ではないので再構成された画像は不鮮明な輪郭及びアーティファクトを含む。知られている方法では該源により引き起こされた画像アーティファクトはX線源の特性を表すPSF(点像分布関数)とのデコンボリューションにより減少される。
【0003】
ヨーロッパ特許第0353299号公開公報に記載された問題が生じない、又はこの問題が適切に軽減されたCTスキャナーでは不鮮明さ及びアーティファクトは再構成された画像内になお生ずる。特にコントラストの消失が生ずる。これらの画像アーティファクトは部分的にはコヒーレントでない(コンプトン)散乱に起因しうる。コヒーレントでない散乱は空間内に均一に分布し、それの影響は検出器内のそれぞれのセルにより測定された信号から一定の値を引くことにより再構成中に除去されうる。該一定値は検査されるべき対象の寸法に依存する。このようにしてコヒーレントでない散乱を考慮に入れることで再構成された画像の実質的な改善がなされる。
【0004】
しかしながら再構成された画像内に残る所与の度合いの不鮮明さ及びアーティファクトはまた上記補正後にも見いだされる。
【0005】
【発明が解決しようとする課題】
本発明の目的は残余の画像の欠陥の原因を同定し、再構成された画像内のそれの結果を減少する方法を提供することにある。
【0006】
【課題を解決するための手段】
この目的のために本発明は用いられるデコンボリューションは対象内のX線の弾性(コヒーレント)散乱から得られる成分を含むデコンボリューション関数から作られることを特徴とする。そのようなデコンボリューション関数は弾性散乱が画像の欠陥として考慮されていない状況と比較して増強された画像を結果として生ずることがわかった。本発明の方法は位置感応検出器が固体検出器からなる場合に特に有用である。その様な検出器は散乱された放射に対して本質的な区別を有さない。
【0007】
デコンボリューションアルゴリズムによるコンプトン散乱に対する補正はC.E.Floyd等によるJ.Nucl.Med.,Vol.26,No.4,pp.403−408(1985年4月)の論文「Deconvolution of Compton scatter in SPECT」から特に知られている。上記論文は本発明以外の散乱の型、即ち非弾性散乱に対する補正に関する。SPECTは本質的にコンピュータ断層撮影法とは異なる技術である。SPECTでは放射性物質の導入後に検査されるべき対象内に生ずる放射が検出される。その様なシステム内では散乱は特に放射源の位置が散乱のために不明確になるため不鮮明さが引き起こされる。
【0008】
本発明の実施例はデコンボリューション関数は統計的技術により決定されることを特徴とする。弾性散乱は実質的に前方に向かい、横切られた物体の量に依存する。故にたとえ単純な形状でも適切な精度の解析的計算は不可能である。故に弾性散乱は測定されるべき対象の形状及び寸法に大きく依存する。これは特にCTスキャナーでは対象は多数の角度から照射されるために顕著である。統計的技術が充分に正確なデコンボリューション関数の記述の決定を可能にする。
【0009】
このバージョンでは好ましくはデコンボリューション関数はモンテカルロ法により決定されることを特徴とする。斯くして任意の形状及びその中で散乱の度合いの局所変化が生じている内部構造を有する対象内の弾性散乱の度合いの妥当な近似が得られうる。モンテカルロ法は例えばX線源が点状でない、コヒーレントでない、等々のような他の欠陥の源の影響を決定するのにまた用いられうるという利点をまた提供する。
【0010】
本発明の実施例はデコンボリューション関数は対象の寸法の関数として決定され、パラメーター化されることを特徴とする。異なる寸法の幾つかの対象に対するデコンボリューション関数を決定することにより正確なパラメーター化が所与の範囲内で全ての寸法に対して補間により達成されうる。本発明の更なる実施例はデコンボリューション関数はコヒーレントでない(コンプトン)散乱をまた含むことを特徴とする。弾性散乱の補正に対するデコンボリューションの使用と同様にデコンボリューション関数の決定は他の画像の欠陥、特にコヒーレントでない散乱に対する補正のような補正に対するデコンボリューションと結合されうる。
【0011】
本発明はコンピュータ断層画像を再構成する装置にまた関する。本発明による装置は該計算手段は対象内のX線の弾性散乱(コヒーレント散乱)の影響を表す成分を含むデコンボリューション関数を組み込むことを特徴とする。デコンボリューション関数は例えば表の形又はパラメーター化された形で計算手段内に格納されうる。好ましくはこの補正は位置感応検出器配列がガス充填検出器セルの感応性よりも高い感応性を有するが散乱された放射に対して本質的に区別を有さない固体検出器からなる場合に適用される。
【0012】
【実施例】
以下に図を参照して本発明のこれらの及びより詳細な他の特徴を説明する。
図1にコンピュータ断層撮影装置の概略図を示す。それはスリット型の絞り2と共にX線の扇型に拡散する平面ビーム3を形成するX線源1、好ましくはX線管球からなる。分離した検出器セル5の配列4はX線源1の反対側に配置される。セルは共に位置感応X線検出システムを構成する。検出器セル5はガス(キセノン)充填検出器又は固体検出器である。平面ビーム3のX線源と検出器システムとの間の中間での厚さは1乃至10mmである。検出器セル5上に入射する放射の強度はX線源1と検出器配列4との間のテーブル6上に配置される検査されるべき対象又は患者7内での吸収によりほとんど決定される。対象又は患者7の周囲のフレーム10によりX線源1と検出器配列4とを一緒に回転させることにより吸収は多数の異なる角度からの多数の線に沿って測定される。回転は断続的でも連続的でもよい。回転及び照射中に回転の軸の方向に対象又は患者7を変位させることもまた可能であり、それにより検出器を介してデータは対象又は患者7の三次元の意味のある体積からピックアップされる。回転システムはX線源及び検出器からなるが、この装置はまた回転せずに患者の周囲の全体に延在する検出器システムであってもよい。X線源として患者の周囲の環状の陽極を用いることができ、環状の陽極への電子ビームの入射の点は患者の周囲を動きまわる。
【0013】
X線源1及び検出器配列4のどのような位置でも検出器により受けられる放射強度はデジタル化され計算装置16に入力される。知られている欠陥の源及び外乱を補正した後に計算装置16内で測定データは画像に変換され、画像マトリックスの形でメモリー17内に格納される。この画像は再生装置を介して同時に又はより後の段階で可視化される。再生装置はモニター18であり、また例えば紙又は透明フィルム上のハードコピーが得られるプリンター又はレーザーコピーのような他の適切な装置でもよい。
【0014】
セル5により検出された強度はX線源1と検出器セル5との間の線に沿った吸収のみならず対象又は患者7内のX線の散乱によってもまた決定される。散乱された放射は空間内に実質的に均一に分布し、検査されるべき対象に関する情報を含まない。散乱は2つの影響を有する:まず第一にセルの方向内のX線源により放出された放射のより少ない量は適切なセルにより検出され、第二にセルはX線源により放出され、対象内で適切なセルに散乱された付加的な放射を検出する。散乱は陰影効果、組織の異なる型間の不鮮明な変化、高密度の領域間の明るい縞、アリニアリティ(alinearity)即ち吸収の対数が通過した経路長に比例せずX線源と検出セル間の対象の部分の吸収により乗算される、のようなアーティファクトをまた引き起こす。
【0015】
上記散乱は実質的には全てコヒーレントでない散乱である。そのような散乱は空間内に均一に分布し、検出された強度を一定値だけ減少することにより比較的簡単に補正されうる。この一定値は物体の量、即ち対象及び患者7の寸法と物体の型に依存する。
所与の画像欠陥及びアーティファクトは均一に分布された放射に対する補正の最適化の後でさえも再構成された画像内に残ることが知られている。これは特に検出器セルが固体検出器の場合に生ずる。本発明によればこれらのアーティファクトはコヒーレントでない散乱に対する補正に加えて弾性(コヒーレント)散乱に対する補正を適用することにより画像から除去される。弾性散乱に対する補正はコヒーレント散乱関数とピックアップされた測定データのデコンボリューションにより達成される。図2にそのような関数の形を示す。強度は縦軸上に任意の単位でプロットされ、検出器配列上の散乱されない放射に対する入射の点から測定された検出器配列4に沿った位置は横軸上にプロットされている。示された距離は典型的な臨床用のCTスキャナー上の距離に対応する。散乱関数は原点に関して対称的である。散乱関数の形は統計的モンテカルロ法により決定され、ここで標準的な対象(ファントム)に対してはX線が弾性散乱される確率及びまたそのような散乱が生ずる角度の確率が仮定される。なされた仮定はこれらの変数の測定された値に基づく。このようなモンテカルロ法ではコヒーレントでない放射を決定することについて例えばHang−Ping Chan等によるMed.Phys.12(2),pp.152−165(1985年)の論文「Physical characteristics of scattered radiation in diagnostic radiology: Monte Carlo simulation studies」に記載されている。異なる寸法の対象に対するこの関数の決定の後に及び検出システムの関数として散乱関数は対象の寸法に依存してパラメーター化されうる。
【0016】
コヒーレント散乱に対する補正は以下のようにして実現される。検出器セルi上へ入射する強度Ii 上のコヒーレント散乱の影響は散乱されないX線信号I’のコンボリューションとして表しうる:
【0017】
【数1】
【0018】
ここでCj はコヒーレント散乱関数の値であり、I’i−j はセルiから距離i−jでの検出器セルの方向内の放射の強度である。散乱によりセルi上に入射しない放射の成分は
【0019】
【数2】
【0020】
であり、セルiでの強度の変化、即ち関数の中心値はCj = 0 =0=1−Fである。散乱の度合い、つまり図2の関数の縦の尺度は対象内の物体の寸法又は量に比例する。
弾性散乱の寄与は比較的少ない、即ち10%以下なので散乱関数の逆数は補正関数の適切な近似を構成する:k≠0では
【0021】
【数3】
【0022】
及びk=0では
【0023】
【数4】
【0024】
である。それ故強度の補正値は以下のようになる:
【0025】
【数5】
【0026】
ここでI及びI’はそれぞれ測定強度及び補正強度であり、
【0027】
【数6】
【0028】
は検出器セルの感度を表す参照値である。この手順は異なる方向から各照射に対して繰り返されねばならない。
図2に示されるデコンボリューション関数はファントムからの弾性散乱により決定された。統計的方法、特にモンテカルロ法を用いて複雑な内部構造を有する対象又は身体に対するデコンボリューション関数を決定することは既に可能である。異なる方向からの照射の影響はまた考慮に入れうる。実際その様な詳細な決定はより多くのコンピュータ容量を必要とし、ピックアップされたデータの処理はまたより多くのコンピュータ容量を必要とする。
【図面の簡単な説明】
【図1】コンピュータ断層撮影装置又はCTスキャナーの概略図を示す。
【図2】コヒーレント散乱を表す関数を示す図である。
【符号の説明】
1 X線源
2 絞り
3 平面ビーム
4 検出器配列
5 検出器セル
6 テーブル
7 患者
10 フレーム
16 計算装置
17 メモリー
18 モニター
Claims (4)
- X線源と位置感応X線検出器配列の間に位置する対象をX線により照射する前記X線源及び前記位置感応X線検出器配列と、対象に関して前記X線源を回転させ、多数の方向で検査されるべき対象の多数のX線画像をピックアップする手段と、検出されたX線画像に基づいて対象の密度分布を再構成する計算手段とを有し、前記計算手段はデコンボリューションにより再構成された画像内の画像の欠陥を減少するのに適切である、コンピュータ断層撮影装置であって、前記計算手段は対象内のX線の弾性散乱(コヒーレント散乱)の影響を表す成分を含むデコンボリューション関数を組み込み、前記デコンボリューション関数は統計的技術により決定されることを特徴とする装置。
- デコンボリューション関数はモンテカルロ法により決定されることを特徴とする請求項1記載の装置。
- デコンボリューション関数は対象の寸法の関数として決定され、パラメーター化されることを特徴とする請求項2記載の装置。
- デコンボリューション関数はコヒーレントでない(コンプトン)散乱から得られる成分も含むことを特徴とする請求項1記載の装置。
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