JP3138299B2 - 最大電圧測定装置 - Google Patents
最大電圧測定装置Info
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01D—MEASURING NOT SPECIALLY ADAPTED FOR A SPECIFIC VARIABLE; ARRANGEMENTS FOR MEASURING TWO OR MORE VARIABLES NOT COVERED IN A SINGLE OTHER SUBCLASS; TARIFF METERING APPARATUS; MEASURING OR TESTING NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- G01D1/00—Measuring arrangements giving results other than momentary value of variable, of general application
- G01D1/12—Measuring arrangements giving results other than momentary value of variable, of general application giving a maximum or minimum of a value
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- H—ELECTRICITY
- H10—SEMICONDUCTOR DEVICES; ELECTRIC SOLID-STATE DEVICES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- H10N—ELECTRIC SOLID-STATE DEVICES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- H10N15/00—Thermoelectric devices without a junction of dissimilar materials; Thermomagnetic devices, e.g. using the Nernst-Ettingshausen effect
- H10N15/10—Thermoelectric devices using thermal change of the dielectric constant, e.g. working above and below the Curie point
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は最大電圧測定装置、特に
光センサや熱センサ、圧力センサ等の電位を発生させる
装置の出力最大電圧を無電源で測定する装置に関する。
光センサや熱センサ、圧力センサ等の電位を発生させる
装置の出力最大電圧を無電源で測定する装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】光センサや熱センサ、圧力センサや風力
センサ等は測定すべき光や熱あるいは圧力の量に応じた
電位を発生させるが、これらの電位が所定値以上になっ
たか否かをモニタするためには、例えば図１２に示され
るようなコンパレータ１０が用いられる。コンパレータ
１０は通常カレントミラー回路１０ａ及び差動回路１０
ｂを含んで構成され、非反転入力端子と反転入力端子と
の差に応じた電圧が出力として取り出される。そして、
非反転入力端子に光センサや熱センサ等の電位を発生す
る装置を接続し、反転入力端子に基準電圧を印加するこ
とにより光センサや熱センサ等の外部電圧が基準電圧以
上になったか否かがモニタされる。
センサ等は測定すべき光や熱あるいは圧力の量に応じた
電位を発生させるが、これらの電位が所定値以上になっ
たか否かをモニタするためには、例えば図１２に示され
るようなコンパレータ１０が用いられる。コンパレータ
１０は通常カレントミラー回路１０ａ及び差動回路１０
ｂを含んで構成され、非反転入力端子と反転入力端子と
の差に応じた電圧が出力として取り出される。そして、
非反転入力端子に光センサや熱センサ等の電位を発生す
る装置を接続し、反転入力端子に基準電圧を印加するこ
とにより光センサや熱センサ等の外部電圧が基準電圧以
上になったか否かがモニタされる。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、従来の
コンパレータ等の電圧測定装置は、外部から電源１０ｃ
が供給されないと動作できない問題があり、また常時最
大電圧をモニタするためには、コンパレータの出力に更
に外部メモリを接続しなければならず装置構成が複雑化
してしまう問題があった。
コンパレータ等の電圧測定装置は、外部から電源１０ｃ
が供給されないと動作できない問題があり、また常時最
大電圧をモニタするためには、コンパレータの出力に更
に外部メモリを接続しなければならず装置構成が複雑化
してしまう問題があった。
【０００４】本発明は上記従来技術の有する課題に鑑み
なされたものであり、その目的は無電源かつ不揮発で最
高到達電圧を測定することが可能な最大電圧測定装置を
提供することにある。
なされたものであり、その目的は無電源かつ不揮発で最
高到達電圧を測定することが可能な最大電圧測定装置を
提供することにある。
【０００５】
【課題を解決するための手段】上記目的を達成するため
に、本発明に係る最大電圧測定装置は、位置によってそ
の厚さが順次異なる強誘電体素子と、この強誘電体素子
に所定電圧を印加して最大自発分極を生じさせるリセッ
ト回路と、最大自発分極を有する前記強誘電体素子に前
記所定電圧と逆極性で測定すべき外部電圧を印加するこ
とにより前記強誘電体素子に生じた残留分極を測定する
分極測定回路とを有し、前記強誘電体素子の前記残留分
極のうちの反転分極量により前記外部電圧の最大電圧を
得ることを特徴とする。
に、本発明に係る最大電圧測定装置は、位置によってそ
の厚さが順次異なる強誘電体素子と、この強誘電体素子
に所定電圧を印加して最大自発分極を生じさせるリセッ
ト回路と、最大自発分極を有する前記強誘電体素子に前
記所定電圧と逆極性で測定すべき外部電圧を印加するこ
とにより前記強誘電体素子に生じた残留分極を測定する
分極測定回路とを有し、前記強誘電体素子の前記残留分
極のうちの反転分極量により前記外部電圧の最大電圧を
得ることを特徴とする。
【０００６】
【作用】本発明の最大電圧測定装置はこのような構成を
有しており、強誘電体素子の自発分極を利用して最大電
圧を測定するものである。
有しており、強誘電体素子の自発分極を利用して最大電
圧を測定するものである。
【０００７】周知の如く、強誘電体は永久双極子モーメ
ントに基づく自発分極を有する誘電体のうち、電界を加
えることにより分極方向の反転可能なものであり、強磁
性体のＢ−Ｈ曲線と極めて類似した特性を示すことが知
られている（強誘電体のＰ−Ｅヒステリシスループ）。
ントに基づく自発分極を有する誘電体のうち、電界を加
えることにより分極方向の反転可能なものであり、強磁
性体のＢ−Ｈ曲線と極めて類似した特性を示すことが知
られている（強誘電体のＰ−Ｅヒステリシスループ）。
【０００８】そこで、本発明の最大電圧測定装置では強
誘電体素子を一方向に自発分極させ、この自発分極を外
部電圧により反転させて残留分極を生ぜしめ、最大電圧
を測定するものである。
誘電体素子を一方向に自発分極させ、この自発分極を外
部電圧により反転させて残留分極を生ぜしめ、最大電圧
を測定するものである。
【０００９】ここで、強磁性体素子の厚さが異なる場
合、自発分極を反転させるために必要な抗電界の値は強
誘電体素子の厚さに比例して増大することが知られてい
る。従って、厚さが変化する強誘電体素子に電圧を印加
した場合、薄い領域では抗電界以上の電界が印加されて
反転分極が生じる一方、厚い領域では抗電界の値が大き
いため反転分極は生じない。
合、自発分極を反転させるために必要な抗電界の値は強
誘電体素子の厚さに比例して増大することが知られてい
る。従って、厚さが変化する強誘電体素子に電圧を印加
した場合、薄い領域では抗電界以上の電界が印加されて
反転分極が生じる一方、厚い領域では抗電界の値が大き
いため反転分極は生じない。
【００１０】従って、厚さが変化する強誘電体素子のう
ち、どの厚さの領域が反転分極したかを測定することに
より、外部印加電圧の値を知ることが可能となる。
ち、どの厚さの領域が反転分極したかを測定することに
より、外部印加電圧の値を知ることが可能となる。
【００１１】
【実施例】以下、図面を用いながら本発明に係る最大電
圧測定装置の一実施例を説明する。
圧測定装置の一実施例を説明する。
【００１２】図１には本実施例の全体構成図が示されて
いる。強誘電体素子２０は図２に示されるように厚さが
順次変化するＰＺＴ（ジルコン酸チタン酸鉛）強誘電体
２０ｂをＰｔ電極２０ａ、２０ｃで挟んだ構成を有して
いる。そして、厚さが順次変化するこの強誘電体素子２
０を自発分極させるためのリセット回路２２が設けら
れ、このリセット回路２２内の直流電源２２ａにより強
誘電体素子２０のＰｔ電極２０ａ、２０ｃを介してＰＺ
Ｔ強誘電体２０ｂに直流電圧を印加して最大自発分極Ｐ
ｒを生じさせる。なお、直流電源２２ａの電圧はＰＺＴ
の膜厚に応じて変化させる必要があり、従って直流電源
２２ａの電圧はＰＺＴの最大膜厚に応じて設定される。
要は、最大自発分極を生じさせるに十分な電界を印加で
きればよい。
いる。強誘電体素子２０は図２に示されるように厚さが
順次変化するＰＺＴ（ジルコン酸チタン酸鉛）強誘電体
２０ｂをＰｔ電極２０ａ、２０ｃで挟んだ構成を有して
いる。そして、厚さが順次変化するこの強誘電体素子２
０を自発分極させるためのリセット回路２２が設けら
れ、このリセット回路２２内の直流電源２２ａにより強
誘電体素子２０のＰｔ電極２０ａ、２０ｃを介してＰＺ
Ｔ強誘電体２０ｂに直流電圧を印加して最大自発分極Ｐ
ｒを生じさせる。なお、直流電源２２ａの電圧はＰＺＴ
の膜厚に応じて変化させる必要があり、従って直流電源
２２ａの電圧はＰＺＴの最大膜厚に応じて設定される。
要は、最大自発分極を生じさせるに十分な電界を印加で
きればよい。
【００１３】この様に、強誘電体素子２０に最大自発分
極を生じさせた後、測定すべき外部電圧をこの強誘電体
素子２０に逆極性となるように接続し、外部電圧の最大
値を測定する。以下、この最大電圧値算出プロセスを風
力センサからの電圧を測定する場合を例にとり説明す
る。
極を生じさせた後、測定すべき外部電圧をこの強誘電体
素子２０に逆極性となるように接続し、外部電圧の最大
値を測定する。以下、この最大電圧値算出プロセスを風
力センサからの電圧を測定する場合を例にとり説明す
る。
【００１４】図３には本実施例の測定プロセスのフロー
チャートが示されている。まず、Ｓ１０１にて前述した
リセット回路２２を用いて強誘電体素子２０に最大自発
分極Ｐｒを生じさせる。次に、Ｓ１０２にて風力センサ
から出力された電圧をリセット回路２２の極性と逆極性
になるように強誘電体素子２０に接続する。図４には風
力センサからの出力電圧特性の一例が示されており、横
軸は時間、縦軸は出力電圧を表わしており、時間ｔ1 、
ｔ2 、ｔ3 でそれぞれピーク値ｄ、ｅ、ｆを出力する。
そして、このような特性を有する外部電圧が強誘電体素
子２０に印加されることになる。
チャートが示されている。まず、Ｓ１０１にて前述した
リセット回路２２を用いて強誘電体素子２０に最大自発
分極Ｐｒを生じさせる。次に、Ｓ１０２にて風力センサ
から出力された電圧をリセット回路２２の極性と逆極性
になるように強誘電体素子２０に接続する。図４には風
力センサからの出力電圧特性の一例が示されており、横
軸は時間、縦軸は出力電圧を表わしており、時間ｔ1 、
ｔ2 、ｔ3 でそれぞれピーク値ｄ、ｅ、ｆを出力する。
そして、このような特性を有する外部電圧が強誘電体素
子２０に印加されることになる。
【００１５】ここで、本実施例においては前述したよう
に強誘電体素子２０の厚さは順次変化しており、従っ
て、その抗電界の値も順次変化する特性を示す。図５に
は種々の膜厚を有する強誘電体素子のＰ−Ｅヒステリシ
スループが示されている。図において、強誘電体素子Ｆ
1 ，Ｆ2 ， … Ｆn-1 ，Ｆn の順にその膜厚が増大し
ている。図から解るように、最大自発分極Ｐｒの大きさ
は膜厚が変化してもほとんど変化しないが、反転分極が
生じる電界である抗電界の値は強誘電体素子の膜厚が増
大するにしたがって増大することが解る。図６には強誘
電体素子の膜厚と抗電界との関係が示されており、膜厚
にほぼ比例して抗電界が増大することが理解される。
に強誘電体素子２０の厚さは順次変化しており、従っ
て、その抗電界の値も順次変化する特性を示す。図５に
は種々の膜厚を有する強誘電体素子のＰ−Ｅヒステリシ
スループが示されている。図において、強誘電体素子Ｆ
1 ，Ｆ2 ， … Ｆn-1 ，Ｆn の順にその膜厚が増大し
ている。図から解るように、最大自発分極Ｐｒの大きさ
は膜厚が変化してもほとんど変化しないが、反転分極が
生じる電界である抗電界の値は強誘電体素子の膜厚が増
大するにしたがって増大することが解る。図６には強誘
電体素子の膜厚と抗電界との関係が示されており、膜厚
にほぼ比例して抗電界が増大することが理解される。
【００１６】従って、本実施例に示すように膜厚が順次
変化する強誘電体素子２０に外部電圧を印加した場合、
膜厚が薄い領域ではそれに応じて抗電界の値も低いた
め、低い外部電圧で反転分極を生じ、一方、膜厚が厚い
領域で抗電界が大きいため、反転分極を生じる外部電圧
も高くなる。すると、印加される外部電圧の値によっ
て、 （１）まったく反転分極を生じない （２）強誘電体素子の膜厚が薄い領域で反転分極が生
じ、厚い領域では反転分極が生じない （３）全ての領域で反転分極が生じる の３つの態様が生じることになる。
変化する強誘電体素子２０に外部電圧を印加した場合、
膜厚が薄い領域ではそれに応じて抗電界の値も低いた
め、低い外部電圧で反転分極を生じ、一方、膜厚が厚い
領域で抗電界が大きいため、反転分極を生じる外部電圧
も高くなる。すると、印加される外部電圧の値によっ
て、 （１）まったく反転分極を生じない （２）強誘電体素子の膜厚が薄い領域で反転分極が生
じ、厚い領域では反転分極が生じない （３）全ての領域で反転分極が生じる の３つの態様が生じることになる。
【００１７】図７及び図８には外部印加電圧によって強
誘電体素子２０に反転分極が生じる様子が模式的に示さ
れている。外部印加電圧がＶ1 の場合、この印加電圧よ
りも抗電界が低い領域Ａでは自発分極が反転して、反転
分極Ｐ１を示すこととなり、外部印加電圧がＶ2 の場合
にはより大きな領域Ｂが反転して、反転分極Ｐ２を示す
ようになる。
誘電体素子２０に反転分極が生じる様子が模式的に示さ
れている。外部印加電圧がＶ1 の場合、この印加電圧よ
りも抗電界が低い領域Ａでは自発分極が反転して、反転
分極Ｐ１を示すこととなり、外部印加電圧がＶ2 の場合
にはより大きな領域Ｂが反転して、反転分極Ｐ２を示す
ようになる。
【００１８】このように、外部印加電圧の値に応じて強
誘電体素子２０に生じる反転分極の量が変化するため、
あらかじめ印加電圧と反転分極との関係を求めておき、
外部印加電圧によって強誘電体素子２０に生じた残留分
極を分極測定回路２４で測定し、残留分極のうちでどれ
だけ反転分極が生じているかを知ることで外部印加電圧
の最大値を測定することが可能となる。
誘電体素子２０に生じる反転分極の量が変化するため、
あらかじめ印加電圧と反転分極との関係を求めておき、
外部印加電圧によって強誘電体素子２０に生じた残留分
極を分極測定回路２４で測定し、残留分極のうちでどれ
だけ反転分極が生じているかを知ることで外部印加電圧
の最大値を測定することが可能となる。
【００１９】図９には本実施例における分極測定回路２
４の回路図及び分極測定原理説明図が示されている。分
極測定回路２４は強誘電体素子２０に最大自発分極を生
じさせる直流電源２４ａ（リセット回路２２の直流電源
２２ａと同様の電圧でよい）及び抵抗２４ｂから構成さ
れ、ＢＣ間の電圧ないし電流をモニタすることにより残
留分極が検出される。
４の回路図及び分極測定原理説明図が示されている。分
極測定回路２４は強誘電体素子２０に最大自発分極を生
じさせる直流電源２４ａ（リセット回路２２の直流電源
２２ａと同様の電圧でよい）及び抵抗２４ｂから構成さ
れ、ＢＣ間の電圧ないし電流をモニタすることにより残
留分極が検出される。
【００２０】すなわち、強誘電体素子２０を最大自発分
極させるべくＡＢ間に電圧を印加し、その時のＢＣ間の
電圧変動を測定すると、強誘電体素子２０が分極反転し
てすでに最大自発分極Ｐｒを有している場合には図９
（Ｂ）においてイのような変化となるが、強誘電体素子
の残留分極が例えば図８の場合にはロのような変化を示
すことになる。これは強誘電体素子２０がすでに最大自
発分極を有している場合にはＰ−Ｅヒステリシスループ
上で変化を示し、そうでない場合、すなわち最大自発分
極以外の残留分極を生じている場合にはＰ−Ｅヒステリ
シスループに沿わずに変化するからである。
極させるべくＡＢ間に電圧を印加し、その時のＢＣ間の
電圧変動を測定すると、強誘電体素子２０が分極反転し
てすでに最大自発分極Ｐｒを有している場合には図９
（Ｂ）においてイのような変化となるが、強誘電体素子
の残留分極が例えば図８の場合にはロのような変化を示
すことになる。これは強誘電体素子２０がすでに最大自
発分極を有している場合にはＰ−Ｅヒステリシスループ
上で変化を示し、そうでない場合、すなわち最大自発分
極以外の残留分極を生じている場合にはＰ−Ｅヒステリ
シスループに沿わずに変化するからである。
【００２１】従って、最大自発分極以外の残留分極が生
じている場合にはロのような電圧（あるいは電流）変化
を示すので、ＡＢ間に２回所定の電圧を印加し、その２
回の電圧（あるいは電流）変化の差（図中斜線部分）を
求めることにより、残留分極の値を測定することができ
る（すでに最大自発分極Ｐｒのときは差は０となり、そ
うでない場合は残留分極に応じた差を示すことにな
る）。
じている場合にはロのような電圧（あるいは電流）変化
を示すので、ＡＢ間に２回所定の電圧を印加し、その２
回の電圧（あるいは電流）変化の差（図中斜線部分）を
求めることにより、残留分極の値を測定することができ
る（すでに最大自発分極Ｐｒのときは差は０となり、そ
うでない場合は残留分極に応じた差を示すことにな
る）。
【００２２】図１０には本実施例において用いた厚さが
変化する強誘電体素子の製造方法が示されている。ま
ず、図１０（Ａ）に示されるようにシリコン基板１００
上にシリコン窒化膜１０２をＣＶＤ法などにより積層す
る。そして、図１０（Ｂ）に示されるようにシリコン基
板１００を熱酸化させ、シリコン窒化膜１０２の両側に
シリコン酸化膜１０４を形成する。
変化する強誘電体素子の製造方法が示されている。ま
ず、図１０（Ａ）に示されるようにシリコン基板１００
上にシリコン窒化膜１０２をＣＶＤ法などにより積層す
る。そして、図１０（Ｂ）に示されるようにシリコン基
板１００を熱酸化させ、シリコン窒化膜１０２の両側に
シリコン酸化膜１０４を形成する。
【００２３】その後、図１０（Ｃ）に示されるように、
シリコン窒化膜１０２をエッチング除去してシリコン酸
化膜表面を露出させ、図１０（Ｄ）に示されるようにシ
リコン酸化膜１０４の傾斜領域に電極となるＰｔ膜１０
６をスパッタ等により形成する。そして、このＰｔ膜１
０６上に強誘電体であるＰＺＴを塗布し、所定温度でベ
イキングを行う。その後、表面をエッチングして平坦化
し、更に図１０（Ｅ）に示されるように強誘電体全体Ｐ
ＺＴ膜１０８上にスパッタ等によりＰｔ膜１１０を形成
する。このようにして、厚さが変化する強誘電体ＰＺＴ
をＰｔ電極で挟んだ強誘電体素子が形成される。
シリコン窒化膜１０２をエッチング除去してシリコン酸
化膜表面を露出させ、図１０（Ｄ）に示されるようにシ
リコン酸化膜１０４の傾斜領域に電極となるＰｔ膜１０
６をスパッタ等により形成する。そして、このＰｔ膜１
０６上に強誘電体であるＰＺＴを塗布し、所定温度でベ
イキングを行う。その後、表面をエッチングして平坦化
し、更に図１０（Ｅ）に示されるように強誘電体全体Ｐ
ＺＴ膜１０８上にスパッタ等によりＰｔ膜１１０を形成
する。このようにして、厚さが変化する強誘電体ＰＺＴ
をＰｔ電極で挟んだ強誘電体素子が形成される。
【００２４】図１１には、本実施例の強誘電体素子の更
に別の製造方法が示されている。この製造方法において
は、ホトマスクに特殊な形状を有するＣｒマスクを用い
て強誘電体ＰＺＴに厚さ変化を持たせている。すなわ
ち、図１１（Ａ）に示されるようにまずシリコン基板２
００上に熱酸化等によりシリコン酸化膜２０２を形成す
る。そして、このシリコン酸化膜２０２上に下部電極と
なるＰｔ膜をスパッタ等により形成し、更に強誘電体Ｐ
ＺＴを塗布する。その後、所定温度でベイキングを行
い、ポジ型レジスト２０８を塗布形成する。
に別の製造方法が示されている。この製造方法において
は、ホトマスクに特殊な形状を有するＣｒマスクを用い
て強誘電体ＰＺＴに厚さ変化を持たせている。すなわ
ち、図１１（Ａ）に示されるようにまずシリコン基板２
００上に熱酸化等によりシリコン酸化膜２０２を形成す
る。そして、このシリコン酸化膜２０２上に下部電極と
なるＰｔ膜をスパッタ等により形成し、更に強誘電体Ｐ
ＺＴを塗布する。その後、所定温度でベイキングを行
い、ポジ型レジスト２０８を塗布形成する。
【００２５】次に、図１１（Ｂ）に示されるように一平
面が階段上に形成され、そのため厚さが段階的に変化す
るＣｒマスクを用いてポジ型レジスト２０８の露光を行
う。この時、Ｃｒマスク２１０の厚さが段階的に変化し
ているため、このＣｒマスク２１０を透過する光量をも
段階的に変化することとなり、従ってポジ型レジスト２
０８にはその露光量に段階的な変化が生じることとな
る。従って、露光後現像を行うと図１１（Ｃ）に示され
るようにＣｒマスク２１０の厚さが薄く、従って十分露
光された領域ではポジ型レジストが多く除去され、一方
Ｃｒマスク２１０の厚さが大きな領域ではポジ型レジス
ト２０８は十分露光されず、従って除去されずに残るこ
とになる。その結果、図１１（Ｃ）に示されるように厚
さが連続的に変化するポジ型レジスト２０８が得られる
こととなる。
面が階段上に形成され、そのため厚さが段階的に変化す
るＣｒマスクを用いてポジ型レジスト２０８の露光を行
う。この時、Ｃｒマスク２１０の厚さが段階的に変化し
ているため、このＣｒマスク２１０を透過する光量をも
段階的に変化することとなり、従ってポジ型レジスト２
０８にはその露光量に段階的な変化が生じることとな
る。従って、露光後現像を行うと図１１（Ｃ）に示され
るようにＣｒマスク２１０の厚さが薄く、従って十分露
光された領域ではポジ型レジストが多く除去され、一方
Ｃｒマスク２１０の厚さが大きな領域ではポジ型レジス
ト２０８は十分露光されず、従って除去されずに残るこ
とになる。その結果、図１１（Ｃ）に示されるように厚
さが連続的に変化するポジ型レジスト２０８が得られる
こととなる。
【００２６】最後に、図１１（Ｄ）に示されるように、
このポジ型レジスト２０８をレジスとしてシリコン酸化
膜２０２が表面に露出されるまでエッチンングを行い、
上部電極となるＰｔ膜２１０をスパッタ等により形成す
る。このようにして、本実施例の厚さが変化する強誘電
体素子２０が得られることとなる。
このポジ型レジスト２０８をレジスとしてシリコン酸化
膜２０２が表面に露出されるまでエッチンングを行い、
上部電極となるＰｔ膜２１０をスパッタ等により形成す
る。このようにして、本実施例の厚さが変化する強誘電
体素子２０が得られることとなる。
【００２７】
【発明の効果】以上説明したように、本発明に係る最大
電圧測定装置によれば、光センサや熱センサ等の電位を
発生させる装置と連動させ、無電源で最大電圧を測定す
ることが可能となる。
電圧測定装置によれば、光センサや熱センサ等の電位を
発生させる装置と連動させ、無電源で最大電圧を測定す
ることが可能となる。
【図１】本発明の一実施例の全体構成図である。
【図２】同実施例の強誘電体素子の構成図である。
【図３】同実施例の測定フロチャートである。
【図４】同実施例の風力センサの出力特性図である。
【図５】同実施例の強誘電体素子のＰ−Ｅヒステリシス
ループ図である。
ループ図である。
【図６】同実施例の強誘電体素子の膜厚と抗電界との関
係を示すグラフ図である。
係を示すグラフ図である。
【図７】同実施例の印加電圧と反転分極との関係を示す
グラフ図である。
グラフ図である。
【図８】同実施例の強誘電体素子の反転分極の様子を示
す説明図である。
す説明図である。
【図９】同実施例の強誘電体素子の残留分極測定の説明
図である。
図である。
【図１０】同実施例の強誘電体素子の製造方法を示す説
明図である。
明図である。
【図１１】同実施例の強誘電体素子の他の製造方法を示
す説明図である。
す説明図である。
【図１２】従来装置の回路図である。
２０ 強誘電体素子 ２２ リセット回路 ２４ 分極測定回路
Claims (1)
- 【請求項１】 位置によってその厚さが順次異なる強誘
電体素子と、 この強誘電体素子に所定電圧を印加して最大自発分極を
生じさせるリセット回路と、 最大自発分極を有する前記強誘電体素子に前記所定電圧
と逆極性で測定すべき外部電圧を印加することにより前
記強誘電体素子に生じた残留分極を測定する分極測定回
路と、 を有し、前記強誘電体素子の前記残留分極のうちの反転
分極量により前記外部電圧の最大電圧を得ることを特徴
とする最大電圧測定装置。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP03260375A JP3138299B2 (ja) | 1991-10-08 | 1991-10-08 | 最大電圧測定装置 |
| US07/956,102 US5332962A (en) | 1991-10-08 | 1992-10-02 | Peak voltage detector with ferroelectric element |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP03260375A JP3138299B2 (ja) | 1991-10-08 | 1991-10-08 | 最大電圧測定装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0599957A JPH0599957A (ja) | 1993-04-23 |
| JP3138299B2 true JP3138299B2 (ja) | 2001-02-26 |
Family
ID=17347053
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP03260375A Expired - Fee Related JP3138299B2 (ja) | 1991-10-08 | 1991-10-08 | 最大電圧測定装置 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5332962A (ja) |
| JP (1) | JP3138299B2 (ja) |
Families Citing this family (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
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Family Cites Families (3)
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| US5151877A (en) * | 1990-12-19 | 1992-09-29 | The Charles Stark Draper Lab., Inc. | Ferroelectric space charge capacitor memory system |
-
1991
- 1991-10-08 JP JP03260375A patent/JP3138299B2/ja not_active Expired - Fee Related
-
1992
- 1992-10-02 US US07/956,102 patent/US5332962A/en not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0599957A (ja) | 1993-04-23 |
| US5332962A (en) | 1994-07-26 |
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