JP2647066B2 - 核磁気共鳴を用いた検査装置 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【産業上の利用分野】本発明は、核磁気共鳴（以下、
「ＮＭＲ」という）を用いた検査装置に関し、特にケミ
カルシフトイメージングを、高速で行なうことが可能な
ＮＭＲを用いた検査方法に関する。

【０００２】

【従来の技術】従来、人体の頭部、腹部などの内部構造
を非破壊的に検査する装置として、Ｘ線ＣＴや超音波撮
像装置が広く利用されて来ている。近年、核磁気共鳴現
象を用いて同様の検査を行なう試みが成功し、Ｘ線ＣＴ
や超音波撮像装置では得られない情報を、取得できるこ
とが明らかになって来た。核磁気共鳴現象を用いた検査
装置においては、検査物体からの信号を物体各部に対応
させて分離・識別する必要がある。その１つに、検査物
体に傾斜磁場を印加し、物体各部の置かれた静磁場を異
ならせ、これにより各部の共鳴周波数あるいはフェーズ
・エンコード量を異ならせることで位置の情報を得る方
法がある。

【０００３】その基本原理については、ジャーナル・オ
ブ・マグネティック・レゾナンス誌（Ｊ．Ｍａｇｎ．Ｒ
ｅｓｏｎ．）第１８巻、第６９頁（１９７５年）に、あ
るいはフィジックス・オブ・メディシン・アンド・バイ
オロジー誌（Ｐｈｙｓ．Ｍｅｄ． ＆ Ｂｉｏｌ．）第
２５巻、第７５１頁（１９８０年）に報告されている。
このようなイメージングの１方法として、ケミカルシ
フトイメージングがある。ケミカルシフトとは、同一の
核種であっても核スピンの感じる磁場が、その周囲の分
子構造の相違により異なるため、核スピンの共鳴周波数
が分子構造上での位置に応じて変化する現象である。ケ
ミカルシフトは被測定体の分子構造に関する情報を与え
てくれるため、極めて重要な現象である。

【０００４】ケミカルシフト量をイメージングする方法
としては、これまで（ａ）マウズレイ（Ｍａｕｄｓｌｅ
ｙ）らにより報告されたフーリエイメージング法の拡張
法（ジャーナル・オブ・マグネティック・レゾナンス
誌、第５１巻、第１４７頁（１９８３年）、（ｂ）ディ
クソン（Ｄｉｘｏｎ）により提案された方法（ラジオグ
ラフィ誌（Ｒａｄｉｏｌｏｇｙ）、第１５３巻、第１８
９頁（１９８４年））などが代表例としてあげられる。

【０００５】（ａ）の方法は、イメージングの次元を１
つ高めることにより、ケミカルシフト量の分離・測定を
可能にする方法である。この方法では、通常、２次元平
面を対象にする場合、被測定体をＬ×Ｍの画素に分割
し、その各々に対してＮ個の信号点をサンプリングする
ことが行なわれる。ＬあるいはＭは空間分解能に応じて
決められるが、例えばＬ＝Ｍ＝１２８とすればＬ×Ｍ＝
１６,３８４となる。１回の測定でＮ個の信号点をサン
プリングできるが、次の測定までには被測定体の縦緩和
時間程度（生体の場合約１秒）待たなければならず、結
局、Ｌ×Ｍ回測定するためには、４.６時間の測定時間
を要すことになる。

【０００６】これに対し（ｂ）の方法は、９０°−τ₁
−１８０°−τ₂（信号計測）なるパルスシーケンスに
おいて、τ₁＝τ₂とτ₁≠τ₂の２枚の画像の和と差か
ら、特定のケミカルシフトの情報だけを含む画像を構成
する方法である。ここで、９０°、及び１８０°は各々
スピンを９０°、１８０°倒す高周波磁場を表わしてい
る。この方法は、計測に要する時間が１枚の画像の２倍
で済むため、極めて実用的な方法である。

【０００７】しかし、ケミカルシフト量は静磁場の不均
一と同程度か、あるいはそれよりも小さいため、τ₁≠
τ₂の画像においては、静磁場の不均一に基づく位相誤
差の方が、ケミカルシフト量に基づく位相誤差よりも大
きくなる場合が生じる。これに対し、ディクソン（Ｄｉ
ｘｏｎ）らは、複素フーリエ変換後、実部と虚部の２乗
和の平方根、即ち、絶対値を計算することにより、静磁
場不均一の影響を除去している。しかし、この場合、２
つのケミカルシフト量に対応するスピン数の大小いかん
によっては、両者を区別できない場合が生じる。さら
に、２つのケミカルシフト像を得るには、２回の異なっ
た条件下での測定が必要であった。

【０００８】

【発明が解決しようとする課題】本発明はこのような欠
点に鑑がみてなされたもので、その目的はケミカルシフ
トイメージングにおいて、シフト数が２本の場合、１回
の測定でケミカルシフト像を得ることを可能にした検査
方法、及び装置の提供を目的とする。

【０００９】

【課題を解決するための手段】本発明の要点は、フーリ
エイメージング法を用いた検査方法において、静磁場の
不均一に起因する位相誤差、及び装置固有の位相オフセ
ットを補正することにより、２本のケミカルシフト間の
位相差をπ／２の奇数倍とするような高周波パルスシー
ケンスで得られるたった１回の測定データから、ケカミ
ルシフト像が得られるようにした点にある。これについ
て、以下、若干の補足的説明を行なう。まず、２次元面
をイメージングする場合を例にとって、変形スピンワー
プ法の原理と本発明を２次元変形スピンワープ法に適用
した例について述べる。図１は、２次元の変形スピンワ
ープ法を実施するための照射パルスと、ｘ、ｙ方向の傾
斜磁場と核スピンからの信号のタイミングを示すもので
ある。ここでは、（ｘ，ｙ）面に平行なある断面を選択
するものとしている。図１において、ＲＦは上記照射パ
ルスを、Ｇ_y、及びＧ_Zはそれぞれｙ、及びｚ方向の傾斜
磁場を示している。また、Ｓは核スピンからの信号を示
している。

【００１０】まず、９０°ＲＦパルスを照射し、試料内
の核スピンを９０°倒す。その直後に、上記傾斜磁場Ｇ
_Zを時間ｔ_Zだけ印加する。次に９０°ＲＦパルスの中心
から時間τ_aが経過した時点でその中心がくるように１
８０°ＲＦパルスを照射する。信号の観測はＧ_yを印加
しながら行なう。なお、１８０°ＲＦパルスの中心から
スピンエコーのピークまでの時間をτ_bとすると、通常
のイメージングではτ_a＝τ_bとなるように設定する。

【００１１】また、Ｇ_Zにおいては９０°ＲＦパルスの
後に反転区間ｔ_Zaを設けているが、これは１８０°ＲＦ
パルスの後に非反転区間ｔ_Zbを設けても同じ効果が得ら
れる。即ち、９０°ＲＦパルスと傾斜磁場Ｇ _Z の印加に
より生じた核スピンの位相乱れを修復する効果が得られ
る。同様に、Ｇ_yにおいては１８０°ＲＦパルスの後に
反転区間ｔ_ybを設けているが、これは９０°ＲＦパルス
の後に非反転区間ｔ_yaを設けても同様の効果が得られ
る。なお、ｔ_Zaとｔ_Zb、ｔ_yaとｔ_ybの区間の傾斜磁場の
積分値は等しくなければならない。このような計測をｘ
方向の傾斜磁場の大きさを変化させて行なった結果得ら
れる２次元信号Ｓ（Ｇ_X，ｔ_y）は、前記選択断面の核ス
ピン分布ρ（ｘ，ｙ）との間に（数１）の関係がある。

【００１２】

【数１】 Ｓ（Ｇ_X，ｔ_y）＝∫∫ρ（ｘ，ｙ）ｅｘｐ｛−ｊγ（Ｇ_Xｘｔ_X＋Ｇ_yｙｔ_y）｝ ｅｘｐ（ｊθ₀）ｄｘｄｙ …（１) ただし、（数１）は静磁場に不均一がないものとし、ま
たケミカルシフトも無視した場合である。なお、θ₀は
装置に固有の位相オフセットを表わす。また、（数１）
で、γは各磁気回転比、ｊは虚数単位である。

【００１３】さて、本発明においては図１のシーケンス
にてτ_aとτ_bを異ならせて、例えば、τ_a＝Δτ＋τ_bと
して計測を行なう。測定対象とする試料にケミカルシフ
トが２本（σ₁とσ₂）存在し、それらに対応するスピン
密度をρ₁（ｘ，ｙ）、ρ₂（ｘ，ｙ）、また、静磁場の
不均一をＥ（ｘ，ｙ）とすると、τ_a＝Δτ＋τ_bのもと
で得られる信号は（数２）で与えられる。

【００１４】

【数２】 Ｓ（Ｇ_X，ｔ_y）＝Σ∫∫ρ_K（ｘ，ｙ）ｅｘｐ｛−ｊγ〔（Ｇ_Xｘｔ_X＋Ｇ_yｙｔ_y ）＋（Ｅ（ｘ，ｙ）＋σ_K）（ｔ_y＋Δτ）〕}ｅｘｐ（ｊθ₁）ｄｘｄｙ …（２ ) ここで、θ₁は装置固有の位相オフセットであり、加算
ΣはＫ＝１，２について行なう。なお、（数２）は先に
述べたシーケンスに限定されるものではなく、これと等
価なすべてのシーケンスに対して成立する。（数２）を
変形すると、（数３）が得られる。

【００１５】

【数３】 Ｓ（Ｇ_X，ｔ_y）＝Σ∫∫ρ_K’（ｘ，ｙ）ｅｘｐ｛−ｊγ〔Ｇ_Xｘｔ_X＋（Ｇ_yｙ ＋Ｅ（ｘ，ｙ）＋σ_K）ｔ_y〕}ｅｘｐ（ｊθ₁）ｄｘｄｙ …（３) （数３）で、加算ΣはＫ＝１，２について行なう。ここ
で、ρ_K’（ｘ，ｙ）は（数４）で与えられる。

【００１６】

【数４】 ρ_K’（ｘ，ｙ）＝ρ_K（ｘ，ｙ）ｅｘｐ｛−ｊγ（Ｅ（ｘ，ｙ） ＋σ_k）Δτ｝ …（４） さて、積分変数を（数５）とすると、（数６）が得られ
る。

【００１７】

【数５】 ｘ’＝ｘ ｙ_K’＝ｙ＋Ｅ（ｘ，ｙ）／Ｇ_y＋σ_K／Ｇ_y …（５）

【００１８】

【数６】 Ｓ（Ｇ_X，ｔ_y）＝Σ∫∫ρ_K”（ｘ’，ｙ_0K）ｅｘｐ｛−ｊγ〔Ｇ_Xｘ’ｔ_X ＋Ｇ_yｙ_K’ｔ_y）｝×ｅｘｐ（ｊθ₁）ｄｘ’ｄｙ_K’ …（６) （数６）で、加算ΣはＫ＝１，２について行なう。

【００１９】ここで、ｙ_0Kは（数５）をｙについて解い
たものであり、またρ_K”（ｘ，ｙ_0K)とρ_K’（ｘ，ｙ
_0K）との間には、（数７）で示される関係が成立する。

【００２０】

【数７】 ρ_K”（ｘ’，ｙ_0K）＝ ρ_K’（ｘ，ｙ_0K）│∂（ｘ，ｙ）／∂（ｘ’，ｙ_K’）│ …（７) │∂（ｘ，ｙ）／∂（ｘ’，ｙ_K’）│は、積分の変数
変換で生じるヤコビアン（Ｊａｃｏｂｉａｎ）である。
Ｅ（ｘ，ｙ）のｙ方向への変化率が、Ｇ_yに比べて小さ
く、かつｙ_0K≒ｙが成立するならば、（数８）が得られ
る。

【００２１】

【数８】 ρ_K”（ｘ’，ｙ _0K ）＝ρ_K’（ｘ，ｙ） …（８） 従って、（数６）を逆フーリエ変換（Ｆ~¹で表記する）
すると、（数９）が得られる。

【００２２】

【数９】 Ｆ^-1｛Ｓ（Ｇ_X，ｔ_y）｝＝Σρ_K’（ｘ，ｙ）ｅｘｐ（ｊθ₁） …（９) （数９）で、加算ΣはＫ＝１，２について行なう。（数
９）に（数４）を代入すると、結局（数１０）が得られ
る。

【００２３】

【数１０】 Ｆ^-1｛Ｓ（Ｇ_X，ｔ_y）｝＝Σρ_K（ｘ，ｙ）ｅｘｐ｛−ｊγ（Ｅ（ｘ，ｙ） ＋σ_K）Δτ｝ｅｘｐ（ｊθ₁） …（１０) （数１０）で、加算ΣはＫ＝１，２について行なう。こ
こで、Δτは測定時に設定するパラメータであり、σ_K
は測定対象により決まる値である。そこで残された変数
のうちの１つであるＥ(ｘ，ｙ)の求め方について述べ
る。まず、（数１０）において、σ_K＝０、即ち、化学
シフトが１本（共鳴線が１本）の物質を対象にイメージ
ングすると、

【００２４】

【数１１】 Ｆ~¹｛Ｓ_C（Ｇ_X，ｔ_y）｝ ＝ρ_C（ｘ，ｙ）ｅｘｐ｛−ｊγ（Ｅ（ｘ，ｙ）Δτ_e｝ ｅｘｐ（ｊθ_C） …（１１) が再生される。なお、（数１１）でΔτ _e ＝Δτであ
る。Ｆ~¹｛Ｓ_C（Ｇ_X，ｔ_y）｝は複素数であり、その実
部、及び虚部をそれぞれＥ_r（ｘ，ｙ）、Ｅ_i（ｘ，ｙ）
とすると、（数１２）が得られる。

【００２５】

【数１２】 〔ｅｘｐ｛−ｊγ（Ｅ（ｘ，ｙ）Δτ_e｝ｅｘｐ（ｊθ_C）〕＊ ＝｛Ｅ_r（ｘ，ｙ）−ｊＥ_i（ｘ，ｙ）｝／│Ｅ_r（ｘ，ｙ）＋ｊＥ_i（ｘ，ｙ）│ …（１２) （数１２）中〔 〕＊は複素共役を表わす。なお、
（数１２）でΔτ _e ＝Δτである。（数１２）を（数１
０）に掛け合せると左辺をＰ（ｘ，ｙ）として（数１
３）が成立する。

【００２６】

【数１３】 Ｐ（ｘ，ｙ）＝Σρ_K（ｘ，ｙ）ｅｘｐ（−ｊγσ_KΔτ） ｅｘｐ｛ｊ（θ₁−θ_C）｝ …（１３) （数１３）で、加算ΣはＫ＝１，２について行なう。
（数１３）においてＥ（ｘ，ｙ）は消去されており、静
磁場の不均一よる位相誤差は補正されたことが分かる。
ところで、σ_Kは基準周波数からのずれを表わすだけで
あるから、Δτ間に生じる位相は相対値としてしか意味
を持たない。そのため、基準周波数の選び方により位相
オフセットとして変化する。さて、Δτを（数１４）で
与えるものとする。

【００２７】

【数１４】 γ（σ₁−σ₂）Δτ＝π／２ …（１４) （数１４）を（数１３）に代入すると（数１５）が得ら
れる。

【００２８】

【数１５】 Ｐ（ｘ，ｙ）＝｛ρ₁（ｘ，ｙ）＋ρ₂（ｘ，ｙ）ｅｘｐ（−ｊπ／２）｝ ｅｘｐ（−ｊγσ₁Δτ）×ｅｘｐ｛ｊ（θ₁−θ_C）｝…（１５) 従って、（数１５）の位相項ｅｘｐ（−ｊγσ₁Δτ）
×ｅｘｐ｛ｊ（θ₁−θ_C）｝が一定値となるように位相
を設定できれば、Ｐ（ｘ，ｙ）は非常に簡単になる。次
に、上記位相項を決める方法として、σ₁あるいはσ₂の
いずれか１つのシフトを有する物質を、イメージング視
野内に設置する方法について述べる。例えば、σ₁に対
応する物質で満たした試料管を、図２に示すようにコイ
ル４の内におく。さて、得られた画像中で、この試料に
対応する画像の中心部をＱ_r＋ｊＱ_iとした時、（数１
６）が成立する。

【００２９】

【数１６】 ｅｘｐ（−ｊγσ₁Δτ_e）ｅｘｐ｛ｊ（θ₁−θ_C）｝ ＝（Ｑ_r＋ｊＱ_i）／│Ｑ_r＋ｊＱ_i│ …（１６） （数１６）の共役複素数をＱ_r、Ｑ_iから求め、（数１
５）にかけると（数１７）に示す補正像を得る。なお、
（数１６）でΔτ _e ＝Δτである。

【００３０】

【数１７】 Ｔ(ｘ，ｙ)＝ρ₁(ｘ，ｙ)−ｊρ₂(ｘ，ｙ) …（１７） 即ち、Ｔ（ｘ，ｙ）の実部、及び虚部が、それぞれ、σ
₁、及びσ₂に対応したケミカルシフト像となることが分
かる。さらに、ρ₁（ｘ，ｙ）＋ρ₂（ｘ，ｙ）あるいは
｛ρ₁ ²（ｘ，ｙ）＋ρ₁ ²（ｘ，ｙ）｝は通常のシーケン
スで得られる像でもある。

【００３１】なお、（数１４）において右辺が（１／
２）πでない場合にも画像処理が少々複雑になるが、同
様のことを行なうことができる。即ち、

【００３２】

【数１８】 γ（σ₂−σ₁）Δτ＝θ_P …（１８） とすると、（数１３）は（数１９）となる。

【００３３】

【数１９】 Ｐ(ｘ，ｙ)＝{ρ₁(ｘ，ｙ)＋ρ₂(ｘ，ｙ)ｅｘｐ(−ｊθ_P)} ｅｘｐ(−ｊγσ₁Δτ)ｅｘｐ{ｊ(θ₁−θ_C)} …（１９） 従って、（数１９）のｅｘｐの項を前記方法により除去
すれば、（数２０）を得る。

【００３４】

【数２０】 Ｐ(ｘ，ｙ)＝ρ₁(ｘ，ｙ)＋ρ₂(ｘ，ｙ)ｅｘｐ(−ｊθ_P) …（２０） Ｐ（ｘ，ｙ）の実部をＲｅ（Ｐ）、虚部をＩｍ（Ｐ）と
すれば、（数２１）、（数２２）となる。

【００３５】

【数２１】 Ｒｅ(Ｐ)＝ρ₁(ｘ，ｙ)＋ρ₂(ｘ，ｙ)ｃｏｓ(θ_P) …（２１）

【００３６】

【数２２】 Ｉｍ（Ｐ）＝−ρ₂（ｘ，ｙ）ｓｉｎ（θ_P） …（２２） となる。（数２１）、（数２２）は、ρ₁（ｘ，ｙ）、
ρ₂（ｘ，ｙ）に関する連立１次方程式であるので、こ
れを実部像と虚部像の対応する画素について解けば、ρ
₁（ｘ，ｙ）、ρ₂（ｘ，ｙ）を求めることができる。

【００３７】

【作用】本発明では、フーリエイメージング法を用いた
検査方法において、静磁場の不均一に起因する位相誤
差、及び装置固有の位相オフセットを各点ごとに補正す
るので、２本のケミカルシフト間の位相差をπ／２の奇
数倍とする高周波パルスシーケンスで得られる１回の測
定により２本のケミカルシフトに対応した像を得るこて
ができる。

【００３８】

【実施例】以下、本発明の実施例を図面に基づいて詳細
に説明する。図３は本発明の一実施例である検査装置の
構成図である。図３において、１は計算機、２は高周波
パルス発生器、３は電力増幅器、４は高周波磁場を発生
させると同時に対象物体１６から生ずる信号を検出する
ためのコイル（ｒｆコイル）、５は増幅器、６は検波
器、７はディスプレイ装置である。また、８、９、及び
１０はそれぞれｚ方向、及びこれに直角の方向の傾斜磁
場を発生させるコイル（傾斜磁場コイル）、１１、１
２、１３はそれぞれ上記コイル８、９、１０を駆動する
電源部である。

【００３９】計算機１は各装置に種々の命令を一定のタ
イミングで出力する機能をも有するものである。高周波
パルス発生器２の出力は電力増幅器３で増幅され、上記
コイル４を励磁する。該コイル４は前述の如く受信コイ
ルを兼ねており、受信された信号成分は増幅器５を通り
検波器６で検波後、計算機１に入力され信号処理後ディ
スプレイ装置７で画像に変換される。

【００４０】なお、静磁場の発生は電源１５により駆動
される静磁場コイル１４で行なう。検査対象物体である
人体１６はベッド１７上に載置され、上記ベッド１７は
支持台１８上を移動可能なように構成されている。ま
た、１９、２０は記憶装置（以下、「メモリ」という）
である。メモリ１９には（数１０）で示されるＦ^-1｛Ｓ
（Ｇ_X，ｔ_y）｝が格納され、メモリ２０には（数１２）
で与えられる静磁場の不均一による位相項、及び（数１
６）で与えられる位相オフセットが格納される。次に図
４をも参照して本実施例の動作を説明する。まず、図４
に示すステップ４０１では、σ_K＝０、即ち、化学シフ
トが１本である試料を満たした容器をコイル４の中にお
き、図１に示すシーケンスのくり返しによりＮＭＲ信号
の計測を行なう。なお、目的とする被測定体の化学シフ
トがσ₁、σ₂であるとき、（数１４）を満たすようなΔ
τを求め、τ_a＝Δτ＋τ_bとなるようなタイミング設定
を予めしておく。このシーケンスは被測定体の計測に用
いるのと全く同じであることが好ましい。ただし、上記
の試料の緩和時間が目的とする被測定体の緩和時間より
小さければ、図１に示すくり返し周期ｔｒより小さくす
ることができる。

【００４１】次にステップ４０１では、上記の試料の像
を再構成する２次元フーリエ変換を計算機１で行ない、
（数１１）に示す像データを得る。次にステップ４０３
では、この像データの実部Ｅ_r（ｘ，ｙ）、及び虚部Ｅ_i
（ｘ，ｙ）から（数１２）により補正のための位相像を
抽出し、メモリ２０に格納する。

【００４２】次にステップ４０４では、目的とする被測
定体をコイル中におき、再び図１のシーケンスにてＮＭ
Ｒ信号を計測する。この場合には被測定体の緩和時間に
対してシーケンスのくり返し周期ｔｒを十分に長くとる
必要がある。次にステップ４０５では、２次元フーリエ
変換による像再構成を行ない（数１０）で示される、イ
メージＦ^-1（Ｓ(Ｇ_X，ｔ_y)｝を得て、これをメモリ１９
に格納する。

【００４３】なお、上記ステップ４０１〜４０３と、ス
テップ４０４〜４０５のいずれを先に行なっても良いの
は勿論である。また、静磁場不均一が極て小さな場合に
はステップ４０１〜４０３、４０６を省略することも勿
論可能である。

【００４４】次にステップ４０６では、被測定体の像の
位相誤差を消去する。即ち、計算機１はメモリ２０より
補正用位相像（（数１２））を、また、メモリ１９より
Ｆ^-1｛Ｓ（Ｇ_X，ｔ_y)｝をロードし、両者を掛け合せる
ことにより（数１５）のＰ(ｘ，ｙ）を計算する。この
結果は、再びメモリ１９に格納される。

【００４５】次にステップ４０７では、装置に依存した
オフセット位相の消去を行なう。具体的には図２に先に
示した通り、σ₁あるいはσ₂のいずれか１つのシフトを
有する物質で満たした試料管をコイル４の中におき、図
１のシーケンスにて計測を行ない、２次元フーリエイメ
ージングを行なって得られた画像のうち、試料管の中心
部のデータＱ_r＋ｊＱ_iを求めて（数１６）を得る。さら
にメモリ１９に格納されているＰ（ｘ，ｙ）をロード
し、（数１６）の共役複素数をＰ（ｘ，ｙ）にかけて
（数１７）のＴ（ｘ，ｙ）を得る。これを再びメモリ１
９に格納する。

【００４６】次にステップ４０８では、デイスプレイ７
に必要に応じて結果を表示する。即ち、（数１７）の実
部ρ₁（ｘ，ｙ）を表示すれば、σ₁に対応したケミカル
シフト像となり、ρ₂（ｘ，ｙ）を表示すればσ₂に対応
したケミカルシフト像となる。またρ₁（ｘ，ｙ）＋ρ₂
（ｘ，ｙ）、あるいは｛ρ₁ ²（ｘ，ｙ）＋ρ₂ ²（ｘ，
ｙ）｝を算出して表示すれば、ケミカルシフトの区別の
ないスピン分布像が得られる。

【００４７】

【発明の効果】以上述べた如く、本発明によれば、静磁
場、傾斜磁場、及び高周波磁場内におけるＮＭＲ現象を
利用する検査装置において、前記静磁場の不均一による
位相回り、及び装置固有の位相オフセットを各点ごとに
補正するようにしたので、１回の測定により２本のケミ
カルシフトに対応した像を得ることが可能な方法、及び
装置を実現できるという効果を奏するものである。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明で用いるパルスシーケンスを示す図。

【図２】本発明における位相オフセット補正に用いる基
準物質の配置を示す図。

【図３】本発明の実施例である検査装置の概略構成を示
す図。

【図４】本発明の実施例の動作フローを示すフローチャ
ート。

【符号の説明】

１…計算機、２…高周波パルス発生器、３…電力増幅
器、４…ｒｆコイル、５…増幅器、６…検波器、７…デ
ィスプレイ装置、８、９、１０…傾斜磁場コイル、１
１、１２、１３…電源部、１４…静磁場コイル、１５…
電源、１９、２０…メモリ。

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 河野 秀樹 東京都国分寺市東恋ケ窪１丁目280番地 株式会社日立製作所中央研究所内 (56)参考文献 特開 昭62−34549（ＪＰ，Ａ)

Claims (2)

(57)【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】静磁場、傾斜磁場、及び高周波磁場の各磁
   場発生手段と、検査対象からの核磁気共鳴信号を検出す
   る信号検出手段と、検出された前記核磁気共鳴信号の演
   算を行なう演算処理手段と、演算処理結果を出力する出
   力手段とを有する核磁気共鳴を用いた検査装置におい
   て、前記検査対象に含まれる２種類のケミカルシフト間
   でπを除くπ／２以外の所定の位相差を生じさせるパル
   スシーケンス制御手段を有し、前記検査対象からの前記
   核磁気共鳴信号に基づいて得たケミカルシフト像の画像
   データに対し、装置固有の位相オフセットの補正を行な
   い、１回のイメージングのための前記核磁気共鳴信号を
   検出して、前記２種類のケミカルシフト像を得ることを
   特徴とする核磁気共鳴を用いた検査装置。
2. 【請求項２】前記検査対象に含まれる核スピンを励起す
   るための励起用高周波磁場の印加が、第１の励起用高周
   波磁場の印加と第２の励起用高周波磁場の印加とからな
   り、前記パルスシーケンス制御手段により、前記第１の
   励起用高周波磁場の中心と前記第２の励起用高周波磁場
   の中心との間の時間間隔が、前記第２の励起用高周波磁
   場の中心と前記検査対象からの核磁気共鳴信号の中心と
   の間の時間間隔と異なるように設定されることを特徴と
   する特許請求の範囲第１項に記載の核磁気共鳴を用いた
   検査装置。