JP2009530775A

JP2009530775A - ミラーマグネトロンプラズマ源

Info

Publication number: JP2009530775A
Application number: JP2009500522A
Authority: JP
Inventors: ジョン・マドックス
Original assignee: ジェネラル・プラズマ・インコーポレーテッド
Priority date: 2006-03-17
Filing date: 2007-03-16
Publication date: 2009-08-27
Also published as: WO2007109198A3; EP2007916A2; WO2007109198A2; US20090032393A1

Abstract

交流電源に接続され、かつ接地された基板の一部に近接して配置された、少なくとも１つの電極を備えた新規かつ有用なプラズマ源が提供される。電極は、該電極が交流電源によって負にバイアスされたときにマグネトロンプラズマを電極のところに発生させ、電極が交流電源によって正にバイアスされたときにミラープラズマを基板上に発生させる、センター磁石を有する。

Description

本発明は、産業用途のための新規かつ有用なプラズマ源に関するものである。

本出願は、「ミラーマグネトロンプラズマ源」という名称の２００６年３月１７日に出願した米国仮出願第６０／７８３６８０号に関連し、その優先権を主張するものであり、この仮出願は参照により本明細書に組み込まれる。
米国仮出願第６０／７８３６８０号明細書米国特許第４６７３４８０号明細書米国特許第６９１１７７９号明細書米国特許第７０２３１２８号明細書米国特許出願第２００６０１５２１６２Ａ１号明細書

プラズマ源は、交流電源に接続されかつ接地された基板の一部に近接して配置された、少なくとも１つの電極を備える。電極は、該電極が交流電源によって負にバイアスされたときにマグネトロンプラズマを電極のところに発生させ、電極が交流電源によって正にバイアスされたときにミラープラズマを基板の上に発生させる、センター磁石を有する。

好ましくは、接地された基板は、電極から１００ｍｍ以内に配置され、さらにより好ましくは、電極から２０〜５０ｍｍ以内に配置される。

基板上のミラープラズマは、基板についての高エネルギーで高密度のイオン衝撃を生成する。交番する電源の半サイクルにおけるマグネトロンプラズマは、基板に中性化電子（ｎｅｕｔｒａｌｉｚｉｎｇｅｌｅｃｔｒｏｎ）を供給する。基板上のミラープラズマは、急速なイオン洗浄および表面処理のために有用である。さらに、本発明をプラズマ促進化学蒸着およびスパッタ堆積プロセスに有益に適用することができる。

本発明の原理の１つの特定の応用例において、電極およびセンター磁石は、電極が交流電源によって負にバイアスされたときにマグネトロンプラズマが電極の側面上に生成されるように配向される。さらに、電極は、該電極および電極に近接した基板の一部の周りのプラズマを維持するガスの容器を形成するように構成された容器構造体の中に配置される。さらに、プラズマ源は、真空チャンバの中に配置され、かつ、この真空チャンバ内に配置されミラープラズマに関連する電界を真空チャンバの環境から電気的に絶縁する容器構造体の中に配置される。

本発明のさらなる特徴は、以下の詳細な説明および添付図面から明らかになるであろう。

最も基本的な態様において、本発明によるプラズマ源は、高周波電源に接続されかつ接地された基板の一部に近接して配置された、少なくとも１つの電極を備える。電極は、電極が交流電源によって負にバイアスされたときに電極のところにマグネトロンプラズマを発生させ、電極が交流電源によって正にバイアスされたときに基板上にミラープラズマを発生させる、センター磁石を有する。

図１は、本発明の原理を使用した直線状のミラーマグネトロンプラズマ源の断面図である。図２にこの源の上面図を示す。源１００は、図示しない真空チャンバの中に配置される。源１００は、電源に接続されていない外箱の内側に支持される電極２９で構成される。電源に接続されていない箱は、アルミニウムの側面７と、底部カバー１２と、（図２に示された）端面３３とで構成される。電極２９は、水冷コア４と、磁石３と、シャント基台１３と、シャント側面６と、ターゲット１と、ターゲット固定板１４とを含む。コア４は、流路５と図示していない連結された水路とを介して水で冷却される。ターゲット１は、固定板１４と固定具３２（図２）とによってコア４に固定される。コア４はシャント基台１３とシャント側面６の内側に固定される。コア４をシャント基台１３に支え、シャント側面６をシャント基台１３に支える固定具は図示していない。シャント基台１３は、ブラケット８と絶縁ワッシャ９および１０によって電源に接続されていない箱の内側に支持される。ネジ１１がシャント基台１３にネジこまれ、ワッシャ９および１０によってブラケット８から電気的に絶縁されている。ブラケット８は図示しないネジにより側面７に固定されている。

源１００の中の磁石３は、ネオジウム・鉄・ボロンなどの希土類磁性材料で作られる。磁石３は、電子を、（磁力線１８によって）マグネトロン捕捉領域１６の中に、かつ（磁力線１７によってはね返されたミラー領域である）磁気ミラー捕捉領域１５の双方の中に閉じ込めるのに十分な強度の磁界を発生しなければならない。一般に、電子をこれらの捕捉領域に閉じ込めるために、これら領域内の磁力線は５０ガウス超であるべきである。図１のミラーマグネトロンプラズマ源（ＭＭＰＳ）に尺度を与えると、磁石の寸法は高さ１９ｍｍ、幅１３ｍｍである。図１は断面図である。後で説明するように、ＭＭＰＳを、平面型マグネトロンのカソードに類似した３メートル超の長さまで延在させることができる。

動作中、ＭＭＰＳはマグネトロン電子捕捉とミラー電子捕捉の両方を持続する。マグネトロン捕捉領域１６は、平面型マグネトロンとして当技術分野でよく知られている。また、回転可能マグネトロンおよびスパッタガンなどの他の構成も当技術分野でよく知られており、これらを使用して本発明を構築してもよい。マグネトロン捕捉領域１６は、ターゲット表面１が十分に負にバイアスされているときに動作して、プラズマを始動し維持する。プラズマ中の電子は交差する磁力線１８によって妨げられ、かつ、ターゲット表面１のところで負電荷によってはね返される。電子が電界に応答して移動するとき、これらの電子は磁界および電界に直角に、ホール電流方向に、向きを変更させられる。磁力線１８がエンドレスな「走路」の状態に構成されている場合は、電子はターゲット１の近傍に効率的に閉じ込められて低電圧、低圧放電を持続する。

また、磁気ミラー電子捕捉も当技術分野で知られている。ＬａｍｏｎｔＪｒ．は特許文献２の中でミラー捕捉をスパッタ源として実現した。Ｍａｄｏｃｋｓは特許文献３および特許文献４および特許文献５の中で実現した。特に、特許文献４は本出願に関連性がある。本ＭＭＰＳ発明では、ミラー電子捕捉は基板２とターゲット１との間に生成される。磁石３はターゲット源１（領域１９）の場所で強力な磁界を発生させ、この磁界は磁力線がターゲット１から発散するにつれて弱くなる。基板２の場所では、磁力線１７はターゲット１の場所の磁力線よりも少なくとも２倍弱くなる。基板２が源１００の上方、２センチメートル以上の距離に配置されるときには、勾配がつけられた磁界は容易に１０対１（１０：１）に達しうる。電子を磁気ミラー捕捉領域１５に適切に閉じ込めるためには、磁力線１７はその強度値が少なくとも５０ガウスなくてはならない。この要件は、基板２とターゲット１との間の距離を制限する。また、磁力線１７は、それらが反対磁極に戻るときに中心線２５から外にふくらむ。基板２は、磁力線１７が基板２の内部を通過するように源１００に十分近接して配置されるべきである。これらの要件は、典型的には基板２がターゲット１から１００ｍｍ以内に配置されるべきことを要求している。２０〜５０ｍｍの距離が好適である。

ターゲット１が十分な電圧で正にバイアスされているときには、磁気ミラー捕捉領域１５内のミラー放電が始動され維持される。この状態では、接地された基板２は相対的に負になり、正に帯電されたターゲット「アノード」に対して「カソード」になる。先の従来技術の作用で説明したように、ミラー放電閉じ込めはマグネトロンよりも高い電圧で作動する。これは、磁気ミラーの電子閉じ込めが不完全であることと、アノードへのいくらかの高エネルギー電子の損失とによるものである。ターゲット１に到達しようとする放電内の電子は勾配のつけられた磁場によって妨げられる。

電極２９は交流電源２４に接続されている。図１において源１００は、金属シートなどの平坦で導電性の基板２に適用される。基板２は、電流が基板から電源に流れることができるように接地される。基板２は、基板２が均一に処理されるために源１００に対して移動する。

源１００の動作は、十分なガス圧が存在し電源２４がオンになったときに開始される。プロセスガスは、アルゴンなどの不活性ガス、酸素などの反応性ガス、メタンまたはガスの組合せなどの分子性ガスとすることができる。ＭＭＰＳのための動作圧力範囲は、概ね、１ミリトール〜６０ミリトールである。電源２４は、放電を始動させるための十分な電圧と、プロセス／用途の要件のための十分な電流とを供給可能な交流電源である。電源２４の周波数は、約６０Ｈｚ〜１３．５６ＭＨｚまで及んでよい。電源周波数の考慮事項に関するさらなる議論は以降で引き続き行う。

電源２４の最初の負側に進むサイクルの間は、電極２９はグランドに対してカソードになる。十分な電圧により、マグネトロン捕捉領域１６内のマグネトロングロー放電がターゲット１の近傍で始動する。ターゲット１の上方のアーチ形の磁力線１８の電子捕捉によって生成された、マグネトロン捕捉領域１６内のこのマグネトロングロー放電は、当技術分野でよく知られている。この場合に、マグネトロン捕捉領域１６内のマグネトロングロー放電の重要な性質は、電子の生成である。

ＡＣ電源２４の正サイクル時には、領域１６内のマグネトロンプラズマは消滅し、電極２９は正にバイアスされた状態になる。電極２９の正バイアスが十分な状態になると、磁気ミラー捕捉領域１５内のミラー放電が、接地された基板２と電極２９との間で始動し、磁力線１７の間に閉じ込められる。磁気ミラープラズマの閉じ込めは、上記に参照したように従来技術で知られている。これらの先の参考文献で説明されているように、磁気ミラープラズマは、強い磁力線と弱い磁力線との比率が２対１より大きいときに維持され、展開された弱い磁力線は電子を閉じ込めている表面の内部を通過する。源１００の場合には、展開されたより弱い磁力線１７は基板２の内部を通過する。電極２９が正にバイアスされているときには、基板２は相対的に負になり、電子は基板２の表面ではね返される。磁気ミラー捕捉領域１５内のミラープラズマが確立されると、暗部が基板２の場所に発生する。領域１５内のミラー放電の他の態様は、ホール電流電子ドリフトの閉じ込めである。電子が基板２近傍の静電閉じ込めと領域１９に向かうミラー閉じ込めとの間で振動すると、それら電子は、直交する電界と勾配のつけられた磁界とによって横方向へのドリフトを受ける。源１００を基板２に並行に配置することによって、磁力線１７は、ターゲット１の上方、基板２の上にエンドレスな長円を形成し、磁力線１７にはね返されたミラー閉じ込め領域は、閉じたドリフト電子の走路を形成する。源１００および基板２の場合には、当然ながら、この走路の形成は、直線状の源１００の中央部の下に置かれた１列の磁石３によって遂行される（図２）。ターゲット１から出た磁界１７は基板２の中を通過して、完全に閉じたホール電流走路ミラー放電をミラー磁気捕捉領域１５の中に形成する。基板２は十分な大きさを有して磁力線１７を全体の走路の周りに遮らなければならない。そうでない場合には、ミラー放電インピーダンスが著しく大きくなり、源１００の動作は有害な影響を受ける。図２は、源１００の上方の基板のより良い図である。

始動の後で、ミラー磁気捕捉領域１５内の導電性ミラープラズマは持続される。外見上、このプラズマは、基板２に近接した暗部２０と共に領域１５内のグロー放電として観察される。領域１５内のミラーグロー期間（交流波形の正側）が持続している間は、基板は、領域１５内のプラズマから暗部２０を横切って発するイオンによる高密度なイオン衝撃を受ける。

電源２４のその後に続く負のサイクル時に、電極２９は再びカソードとなり、マグネトロン捕捉領域１６内のマグネトロンプラズマが始動する。この交流の負−正のサイクルは、動作中、マグネトロン放電とミラープラズマ放電とが交番しながら繰り返す。本発明の方法の利点が顕在化するのは、交番する放電のこの繰り返しサイクルの中においてである。正サイクル中は、ミラー磁気捕捉領域１５中のミラー磁気グローから発するイオンが基板２を衝撃する。負サイクルでは、電子がマグネトロン捕捉領域１６中のマグネトロングローから放出される。その結果、接地された基板２が、強力で中性化された、イオンおよびプラズマの衝撃を受ける。

図２は図１の源の上面図である。この図で、固定板１４は、ターゲット１を電極２９に固定する固定具３２と共にターゲット１の周りに示される。電源に接続されていない箱の側面７および端面３３は電極２９を取り囲んでいる。側面７は固定具３４によって端面３３に固定される。基板２は源１００がその下方に見えるように透明なものとして示される。分かりやすくするために、ターゲット１の下方の磁石が示されている。磁石組立体は中央磁石３と端部磁石３０によって構成される。端部磁石３０は、端部のところで発出する付加的な保磁力を形成するために中央磁石３よりも大きい。これは、方向転換のための追加の領域を考え合わせると、走路端部の磁界を強く保つのに役立つ。源１００は動作中の状態で図２に示される。磁力線１７は、それらがターゲット１の下方の磁石から基板２に向けて放射して出るように示されている。マグネトロン捕捉領域１６内のマグネトロングローは、ターゲット１の上の陰影をつけた犬用の骨の形をした領域（ｄｏｇｂｏｎｅｄｒｅｇｉｏｎ）として示される。磁気ミラー捕捉領域１５内のミラーグローは、長円形の線で囲まれた斜線を引いた領域である。基板２は領域１５内のミラーグローの輪郭よりも幅が広いことに留意されたい。これによって、電子が磁力線１７に沿って移動したときに接地された基板２によって静電的に確実に閉じ込められるようになる。（磁力線１７は、閉じ込められた磁気ミラー捕捉領域１５の全体的な形状を示すために単に概略で示されている）。

図２は、源１００が動作中であるように見えるように示している。４０〜４５０ｋＨｚの範囲の電源２４の周波数で、マグネトロン放電１０および領域１５内の外部ミラー放電は、連続的なプラズマのグローとして見える。

図２に示した源１００は、３メートル超の長さまで直線状に延長することができる。これは平面型マグネトロンまたは回転可能マグネトロンのカソードに類似している。この結果、広い面積の基板を処理、スパッタリング、および／またはイオン衝撃するための均一で高エネルギーのプラズマおよびイオン源が得られる。

図３に源の典型的な動作の電圧波形を示す。電圧波形は、図１に示すように源１００に接続された電源２４の出力端で測定した。電源２４の周波数を１００ｋＨｚとした。図３に示すように、交流サイクルの正の部分５０は、領域１５内のミラー放電の始動電圧に向けて上昇する。通常、この始動電圧は４００Ｖと１０００Ｖとの間である。本発明の試験時にはピーク電圧５０は約５２５Ｖであった。交流サイクルの負の部分５１の時は、源電圧はマグネトロン捕捉領域１６のマグネトロン放電が始動するまで低下する。先に参照した従来技術の中ですでに説明したように、通常、領域１５内のミラー放電電圧は領域１６内のマグネトロン放電よりも高い。これは、いくらかの高エネルギー電子がミラーを通過する損失による。本発明の場合には、ミラー放電のこのより高い電圧は、それが基板２に衝突するより大きなイオンエネルギーを生成するので有利である。

いくつかの要因がミラー放電の始動電圧および維持電圧に影響を与える。これらの要因には、基板２の材料、プロセスガス６、プロセスガス流量およびプロセスチャンバ圧力が含まれる。基板２の材料は、２次電子放出特性とスパッタ収率の両方が源の動作に影響するので重要な考慮事項である。

図３から分かるように、また上記で述べたように、波形が負側の時の領域１６内のマグネトロン放電は、正側のミラー放電よりも低い電圧を有する。より低いマグネトロン電圧は典型的であるが、これは本発明の方法にとって必須ではなく、いくつかの要因がマグネトロン放電電圧を高く、または、低くすることがある。例えば、ターゲット１材料の選択は、ガスの種類６、ガス流量および全体的圧力とならんで放電電圧に影響を与える。

また、電源２４の周波数も源１００の動作に影響する。先に述べたように、放電電源２４の周波数は６０Ｈｚ〜１３．５６ＭＨｚまたはそれ以上の範囲とすることができる。交番するマグネトロン放電とミラー放電の基本的な動作原理は同一であるとしても、その周波数は重要である。例えば、可撓性の樹脂ウェブ材料などの絶縁性の基板の場合は、電源周波数は、帯電効果を最小化するのに十分なだけ高くしなければならない。帯状の金属などの接地された導電性基板が使用される場合は、周波数を低くすることができる。絶縁性の薄い基板材料に対しては、電源２４の周波数は、基板帯電を許容レベル範囲に増強しておくために４０ｋＨｚ〜１３．５６ＭＨｚの範囲にすべきである。接地された基板に対しては、電源２４の周波数は６０Ｈｚから１３．５６ＭＨｚの範囲を動いてよい。４０ｋＨｚ〜４５０ｋＨｚの範囲の出力周波数を備えた電源は、これらが大電力であっても容易に入手でき、電気ノイズ問題が最も少なく、単純な変圧器タイプの負荷整合回路を使用して電圧出力を変換できるので、良い選択である。電源周波数の他の態様はイオン運動に関連する。周波数が１ＭＨｚを超えて高くなると、サイクルが正から負に交代する前にイオンを源から加速できなくなる。この場合には、イオンエネルギーは複数の加速段階によってより低くなる可能性がある。

図４に他の好適な実施形態の概略図を示す。この実施形態は、本発明の他の有用な構成を示すだけでなく、本発明の範囲に入る広範囲な構成を示すことを意図している。図４において、源１００は基板１０２の上方に配置される。ドラム１０１がポリマーウェブ基板１０２を支持し、ドラム１０１は回転して、基板１０２を源１００を通り越して連続的に移動させる。ウェブ１０２およびドラム１０１は図示しない真空チャンバ内に配置される。ドラム１０１は接地されている。源１００は、図１および図２の源１００に類似である。源１００は、図示した基板１０１およびドラム１０２と共にミラー放電１１１を発生させる。源１００はダイオード１０６を介して電源１０５に接続されている。また、電源１０５の同じ極が、ダイオード１０４を介して別個の平面型マグネトロン１０３にも接続されている。電源１０５の反対極はグランドに接続される。源１００は、ウェブ基板１０２を均一に処理するために長い直線状の源である。平面型マグネトロン１０３は長くまたは短い形とすることができ、ミラー放電１１１への中性化電子を形成するためだけに使用される。

動作中は、ガスが源１００および平面型マグネトロン１０３に供給されて０．５〜５０ミリトールの範囲の圧力が形成される。電源１０５が入れられる。この実施形態では、ダイオード１０６および１０４は２つの源の動作を制御する。電源１０５の負のサイクル期間では、平面型マグネトロン１０３が始動し動作して、イオン（ホール）を電源１０５にダイオード１０４を介して流す。電子が、平面型マグネトロン１０３からプロセスチャンバの中に発散する。負のサイクル期間中は、源１００はダイオード１０６が電流の流れを遮断するのでアクティブではない。正のサイクルでは、平面型マグネトロンのカソード放電１１０が停止し、ダイオード１０４が電流の流れを遮断する。この正サイクルでは、ダイオード１０６によって源１００への電流の流れが可能になる。本発明の方法によって、これによるミラー放電１１１の始動が可能になる。イオンがこの正サイクル中に源１００から放出され、これらのイオンは基板２に衝突して基板を処理する。以上のように、イオン放出の機能と中性化電子放出の機能は２つの源に分けられている。このことが複雑さを増やす可能性はあるが、この構成は利点を有する。１つの利点は、マグネトロン１０３からのスパッタ束が基板１０２に到達するのを遮断することである。これは、スパッタマグネトロン１０３の前面にシールド１０９を配置することにより達成される。

基板１０２はポリマーであり、接地されたドラム１０１により支持されている絶縁性の材料であることに留意されたい。したがって、上述したように、電源１０５の周波数は、ウェブ１０２を通りドラム１０１に達する容量結合電流のために十分に高くなければならない。また、図４の構成においては、源１００のマグネトロングロー１６は点灯（ｌｉｇｈｔ）しないことにも留意されたい。これは、ダイオード１０６が負のＡＣサイクル中の源１００への電流の流れを妨げるためである。

電子放射体が近傍に存在しミラー放電サイクル中に活性である場合、ＭＭＰＳ動作は有害な影響を受けることに留意することが重要である。例えば、第２の平面型マグネトロンが源１００の近傍で一定の直流モードで動作していると、この場合にはこのカソードがシステムに定常的に電子を供給し、源１００が適切に動作しなくなる。ミラー放電１１１を始動させるために必要とされる正の電圧は相対的に高い。電子がプロセスチャンバ内の源１００の近傍で利用される場合、これら電子は源１００の正バイアスに引き寄せられ（正のＡＣサイクル時に）、これら電子は、電源電圧を、ミラー放電１１１を始動させるのに十分な高さまで上昇させないようにする。この問題を防ぐには、正サイクル期間中に電子源がない状態で源１００を動作させなければならない。これは、源１０７を他の電子源から分離することによって、または、源１０７を遮蔽することによって達成される。動作中に問題を起こす恐れのある電子源の他の例には、熱電子フィラメント、電子ビーム源およびホローカソードが含まれる。

図５に他のＭＭＰＳ実施形態の断面図を示す。この源２００は、幅広の基板を処理するために長手に長く延長させることができる。源２００は、磁石２０３を収納するための溝を中央部に備えたアルミニウムまたは非磁性材料のセンターバー電極２０４を有する。カバー２３５が、センターバー電極２０４および磁石２０３をミラープラズマ２１１から保護する。カバー２３５をバー２０４に取り付けている固定具は図示していない。センターバー電極２０４は、水冷のためのガンドリル孔２３３を有する。水冷配管は図示していないが、当技術分野ではよく知られている。バー２０４は、図示しない絶縁性固定具によりボックス２３１の内側に支持される。ボックス２３１は、固定具２３６によって取り付けられた底部支持板２３２を有する。ボックス２３１は、ローラー２０１とボックス密封端部２３０との間に約１ｍｍの隙間を設けてローラー２０１に近接して固定される。ウェブ基板２０２はローラー２０１で支持される。ローラー２０１は接地される。ウェブ２０２は、相対的に薄く２００ミクロン未満程度であるのでボックス端部２３０と干渉しない。電源２０５はセンターバー電極２０４に接続される。電源２０５は、１００ｋＨｚ〜１３．５６ＭＨｚの周波数の中間周波数電源である。プロセスガスは、図示しない器具を通じてボックスキャビティ２３４内に供給される。源２００およびボックス２３０は、（概略的に２４０で示される）真空チャンバ内部に配置される。

動作中は、ガスがキャビティ２３４内に供給され電源２０５が入れられる。十分な圧力と電圧と共に、本発明の方法によってセンターバー電極２０４の周りで点灯（ｌｉｇｈｔ）する。１つのグローはマグネトロンプラズマ２１６である。これはＡＣ電源２０５の負のサイクル期間に点灯する。ミラーグロー２１１は正の電源サイクル時に点灯する。図５の実施形態は、センターバー電極２０４からスパッタされた材料が基板２０２に堆積する量がより少ないという利点を有する。また、この構成はサイズが小さいので狭い空間にも装着することができる。

端部２３０を備えたボックス２３１は、ローラー２０１の周囲を密封し２つの目的を果たす。すなわち、第１には、ボックス２３１は、局所的なガス閉じ込めキャビティの形成を助けて作用プラズマ２１６および２１１近傍の特定のガスを維持することである。例えば、酸素ガスをキャビティ２３４内に供給でき、キャビティの密封性が酸素ガス濃度を高く維持するのに役立つ。これは、同時に動作する異なるプロセスを有する大型真空チャンバにおいて重要である。第２には、ボックスは、センターバー電極２０４が正サイクル期間中に他のプラズマを点灯させないようにすることである。すでに上に説明したように、近傍のホローカソードがミラープラズマ２１１より前に放電することがあり、これはプラズマ２１１の放電を停止させるように働く。ボックス２３１は、電界をキャビティ２３４内部に保持する傾向にあり、ミラープラズマ２１１が適切に放電するのを保証するのに役立つ。

本発明は、いくつかのプロセスおよび用途にとって重要な利点と特徴とを有する。すなわち、
−高密度プラズマが、接地された基板に対する高いプラズマ電位と共に基板の上方に維持される。これによって、基板に衝突する大規模で高エネルギーのイオン束がもたらされる。容易に入手できる中間周波数電力発生器を使用して、１０または１００アンペアさえものイオン電流を基板に向けて流すことができる。この高密度で高エネルギーのイオン束は、基板表面を急速に洗浄し改質することができる。例えば、プラスチックウェブのアルミニウムメタライジングにおいて、ライン速度は１０ｍ／秒を超すことができる。ウェブをアルミニウム堆積の前に効果的に処理するために、極めて高いイオンエネルギーとイオン密度とが必要とされる。
−本発明は、広い面積の基板を均一に処理できる長い直線状の源に作成することができる。均一な処理は大面積の薄膜プロセスを成功させるために不可欠である。
−いくつかの他のイオン源とは異なり、電子を中性化する別個の源は不要である。エンドホール（Ｅｎｄｈａｌｌ）源のような典型的な高密度イオン源は、フィラメントまたはホローカソード加熱源のような別個の電子の中性化装置を必要とする。本ＭＭＰＳは、均一な、電子を中性化する源を生成するために、負サイクル時のマグネトロン放電の作用を使用する。この作用は、アーク発生またはスパーク発生が真空チャンバ内に認められない動作の中に見ることができる。当技術分野で知られているように、電荷の不均衡に遭遇したときには、スパークの発生を基板またはチャンバ壁の上に見ることができる。本発明の自己中性化能力は長い直線状の源に対して特に重要である。この場合には、内部のマグネトロン電子放出体が、源の長手上方に長く均一な電子源を形成する。
−単一の電源だけが源の動作に必要とされる。これは、低廉な初期費および運転費ならびに単純化された運転のための重要な利点である。１台のＡＣ電源が、イオン発生のためのミラー放電と電子を中性化するためのマグネトロン放電とを駆動する。
本発明はいくつかの薄膜プロセスに応用可能である。すなわち、
−マグネトロン放電１００のスパッタの態様をさらに促進することによって、ＭＭＰＳを用いてスパッタリングを実現することもできる。本ＭＭＰＳの有利な点は、ミラー放電が、基板上のスパッタされたコーティグ密度を高めることに役立ち、ターゲット帯電問題すなわち「消失（ｄｉｓａｐｐｅａｒｉｎｇ）」アノード問題を伴わずに、絶縁性の反応性コーティングを堆積できることである。スパッタされたコーティングは、マグネトロン放電と交番するミラー放電が衝突イオンを成長する膜に供給するので高密度になる。酸化アルミニウム、酸化チタン、酸化ケイ素などの反応性コーティングを、二重マグネトロン構成に類似した安定性で堆積させることができる。本ＭＭＰＳでは、交流動作がターゲット帯電の強化を回避し、接地された基板は安定なグランドとして作用する。基板が接地されたドラムまたはロール上のポリマーウェブである場合には、基板は、グランドの性質を保持しているドラムがコーティングされるのを保護する。基板が金属表面である場合には、一定に置き換えられた基板表面は、電源への定インピーダンス戻り回路を維持するように作用する。ミラー放電中の基板への高いイオン束は、再スパッタ速度を高めることに留意されたい。しかし、ＭＭＰＳによって作製された、得られたスパッタ膜は、極めて高密度である。
−基板への高いイオン衝撃を、プラズマ促進化学蒸着プロセス用に効果的に使用することができる。例えば、ダイヤモンドライクなコーティング（ＤＬＣ）プロセスは、高いイオン衝撃を必要とする。大部分の従来技術においては、これは基板をバイアスすることによって行われる。ＭＭＰＳでは、基板はグランド電位にありながら、必要とされる高いイオン衝撃が生成される。また、従来技術のイオン源ＤＬＣプロセスとは異なり、大面積の基板を効果的にコーティングすることもできる。

本発明の２つの実施形態を本明細書で示してきたが、いくつかの変更を本発明の精神の範囲の中で行うことができる。実行可能な変更は以下を含む。すなわち、
−電力を備えた電極を回転式マグネトロンとして構成することができる。
−センター磁石に加えて、外部磁石を組み込むことができる。センター磁石は、基板上にセンターミラー閉じ込めを形成するためにより強くなければならない。

本発明の原理によるミラーマグネトロンプラズマ源（ＭＭＰＳ）の断面図である。図１に示したＭＭＰＳの上面図である。代表的な源の動作を例示する電圧対時間のグラフである。さらに本発明の原理によるところの、中性化のための別個の平面型マグネトロンを備えたミラーマグネトロンプラズマ源の概略図である。本発明の原理によるＭＭＰＳの他の実施形態の断面図である。

符号の説明

１ターゲット
２基板
３磁石
４コア
５流路
６シャント側面
７側面
８ブラケット
９絶縁ワッシャ
１０絶縁ワッシャ
１１ネジ
１２底部カバー
１３シャント基台
１４ターゲット固定板
１５磁気ミラー捕捉領域
１６マグネトロン捕捉領域
１７磁力線
１８磁力線
１９領域
２０暗部
２４電源
２５中心線
２９電極
３０端部磁石
３２固定具
３３端面
３４固定具
５０交流サイクルの正の部分
５１交流サイクルの負の部分
１００プラズマ源
１０１ドラム
１０２基板
１０３平面型マグネトロン
１０４ダイオード
１０５電源
１０６ダイオード
１０９シールド
１１０カソード放電
１１１ミラー放電
２００源
２０１ローラー
２０２ウェブ基板
２０３磁石
２０４センターバー電極
２０５電源
２１１ミラープラズマ
２１６マグネトロンプラズマ
２３０ボックス密封端部
２３１ボックス
２３２底部支持板
２３３ガンドリル孔
２３４ボックスキャビティ
２３５カバー
２３６固定具
２４０真空チャンバ

Claims

交流電源に接続され、接地された基板の一部に近接して配置された、少なくとも１つの電極を備えたプラズマ源であって、前記電極はセンター磁石を有し、前記センター磁石は、前記交流電源によって前記電極が負にバイアスされたときにマグネトロンプラズマを前記電極のところに発生させ、前記交流電源によって前記電極が正にバイアスされたときにミラープラズマを前記基板の上に発生させる、プラズマ源。
前記基板は、前記電極から１００ｍｍ以内に配置された請求項１に記載のプラズマ源。
前記基板は、前記電極から２０〜５０ｍｍの距離の範囲内に配置された請求項１に記載のプラズマ源。
前記交流電源に電気的に接続された別個のマグネトロン電極をさらに含み、前記交流電源と前記電極と前記マグネトロン電極との間の電気接続によって、（ｉ）前記交流電源の前記負のサイクル中は、前記交流電源から前記マグネトロン電極への電流の流れを可能にし、（ｉｉ）前記交流電源の前記正のサイクル中は、前記接地された基板の一部に近接して配置された前記電極への前記交流電源からの電流の流れを可能にする請求項１に記載のプラズマ源。
前記電極および前記センター磁石は、前記電極が前記交流電源によって負にバイアスされたときにマグネトロンの閉じ込めが前記電極の側面上に生成されるように配向された請求項１に記載のプラズマ源。
前記電極は、前記電極および前記電極に近接した前記基板の一部の周りにプラズマを維持するガスの容器を形成するように構成された容器構造体の中に配置された請求項１に記載のプラズマ源。
前記プラズマ源は真空チャンバ内に配置され、前記電極は、前記真空チャンバ内に配置されかつ前記ミラー閉じ込めに関連する電界を前記真空チャンバの環境から電気的に絶縁する容器構造体、の中に配置された請求項１に記載のプラズマ源。