JP2000049710A - 通信用光源装置及び通信用光源装置の制御方法 - Google Patents
通信用光源装置及び通信用光源装置の制御方法Info
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Abstract
(57)【要約】
【課題】 出力光の波長変動が抑制された通信用光源装
置及び通信用光源装置の制御方法を提供する。 【解決手段】 ＷＤＭ光源１０において，第ｋレーザ発
振器２２−ｋは，第ｋフィルタ３２−ｋを介してＩ×Ｎ
スプリッタ３４の分波ポートに接続されている。また，
モード同期レーザ４０は，Ｉ×Ｎスプリッタ３４の合波
ポートに接続されている。かかる構成のＷＤＭ光源１０
において，モード同期レーザ４０にハイブリッドモード
同期動作をさせると，時間変動の少ない波長λｋ＝｛λ
１＋（ｋ−１Δλ）｝のスペクトル成分を持つ光パルス
Ｐ１を得ることができる。かかる光パルスＰ１は，１×
Ｎスプリッタ３４と第ｋフィルタ３２−ｋを介して波長
λｋ成分が第ｋレーザ発振器２２−ｋに注入され，レー
ザ発振器２２−ｋの出力光の波長変動を抑制する。
置及び通信用光源装置の制御方法を提供する。 【解決手段】 ＷＤＭ光源１０において，第ｋレーザ発
振器２２−ｋは，第ｋフィルタ３２−ｋを介してＩ×Ｎ
スプリッタ３４の分波ポートに接続されている。また，
モード同期レーザ４０は，Ｉ×Ｎスプリッタ３４の合波
ポートに接続されている。かかる構成のＷＤＭ光源１０
において，モード同期レーザ４０にハイブリッドモード
同期動作をさせると，時間変動の少ない波長λｋ＝｛λ
１＋（ｋ−１Δλ）｝のスペクトル成分を持つ光パルス
Ｐ１を得ることができる。かかる光パルスＰ１は，１×
Ｎスプリッタ３４と第ｋフィルタ３２−ｋを介して波長
λｋ成分が第ｋレーザ発振器２２−ｋに注入され，レー
ザ発振器２２−ｋの出力光の波長変動を抑制する。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は，通信用光源装置及
び通信用光源装置の制御方法に関する。
び通信用光源装置の制御方法に関する。
【０００２】
【従来の技術】近年，将来のマルチメディアネットワー
クを構築するために，１０Ｇｂｉｔ/ｓを越える超大容
量伝送方式の検討が進められている。かかる状況におい
て，従来，超大容量化の実現を可能とする多重化方式と
して，時分割多重（Ｔｉｍｅ−Ｄｉｖｉｓｉｏｎａｌ
Ｍｕｌｔｉｐｌｅｘｉｎｇ；ＴＤＭ）方式，光領域での
時分割多重（Ｏｐｔｉｃａｌ Ｔｉｍｅ−Ｄｉｖｉｓｉ
ｏｎａｌ Ｍｕｌｔｉｐｌｅｘｉｎｇ；ＯＴＤＭ）方
式，波長多重方式(Ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ−Ｄｉｖｉｓ
ｉｏｎａｌ Ｍｕｌｔｉｐｌｅｘｉｎｇ；ＷＤＭ)等の
研究が行なわれている。
クを構築するために，１０Ｇｂｉｔ/ｓを越える超大容
量伝送方式の検討が進められている。かかる状況におい
て，従来，超大容量化の実現を可能とする多重化方式と
して，時分割多重（Ｔｉｍｅ−Ｄｉｖｉｓｉｏｎａｌ
Ｍｕｌｔｉｐｌｅｘｉｎｇ；ＴＤＭ）方式，光領域での
時分割多重（Ｏｐｔｉｃａｌ Ｔｉｍｅ−Ｄｉｖｉｓｉ
ｏｎａｌ Ｍｕｌｔｉｐｌｅｘｉｎｇ；ＯＴＤＭ）方
式，波長多重方式(Ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ−Ｄｉｖｉｓ
ｉｏｎａｌ Ｍｕｌｔｉｐｌｅｘｉｎｇ；ＷＤＭ)等の
研究が行なわれている。
【０００３】これら多重化方式を応用した伝送方式の中
でＷＤＭ伝送方式は，一キャリア（搬送波）当たりの伝
送速度が低いため，超大容量伝送を行なう場合でも分散
許容値や光ファイバの非線形性等で制限される光入力パ
ワーを大きく設定することができる。かかる利点を有す
るＷＤＭ方式において用いられる通信用光源（以下，
「ＷＤＭ光源」という。）としては，一般に，発振波長
が一定間隔で変化する複数のＤＢＲレーザ或いはＤＦＢ
レーザ等を用いることが考えられる。
でＷＤＭ伝送方式は，一キャリア（搬送波）当たりの伝
送速度が低いため，超大容量伝送を行なう場合でも分散
許容値や光ファイバの非線形性等で制限される光入力パ
ワーを大きく設定することができる。かかる利点を有す
るＷＤＭ方式において用いられる通信用光源（以下，
「ＷＤＭ光源」という。）としては，一般に，発振波長
が一定間隔で変化する複数のＤＢＲレーザ或いはＤＦＢ
レーザ等を用いることが考えられる。
【０００４】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら，ＤＢＲ
レーザ及びＤＦＢレーザでは，電流注入による熱トラン
ジェントに起因して，ｍｓオーダの波長変動等が生じ
る。ＷＤＭ方式の通信システムにおいて，この様な時間
的な波長ずれは，重大な問題となる。したがって，ＷＤ
Ｍ方式の通信システムに用いられる通信用光源装置にお
いては，各レーザそれぞれが時間的に安定して等しい波
長間隔で発振しなくてはならない。
レーザ及びＤＦＢレーザでは，電流注入による熱トラン
ジェントに起因して，ｍｓオーダの波長変動等が生じ
る。ＷＤＭ方式の通信システムにおいて，この様な時間
的な波長ずれは，重大な問題となる。したがって，ＷＤ
Ｍ方式の通信システムに用いられる通信用光源装置にお
いては，各レーザそれぞれが時間的に安定して等しい波
長間隔で発振しなくてはならない。
【０００５】本発明は，従来の通信用光源装置が有する
上記問題点に鑑みて成されたものであり，出力光波長の
時間的な安定化が可能な，新規かつ改良された通信用光
源装置及び通信用光源装置の制御方法を提供することを
目的とする。
上記問題点に鑑みて成されたものであり，出力光波長の
時間的な安定化が可能な，新規かつ改良された通信用光
源装置及び通信用光源装置の制御方法を提供することを
目的とする。
【０００６】
【課題を解決するための手段】従来の通信用光源装置が
有する上記問題を解決するために，請求項１に記載の発
明は，各々が所定波長のレーザ光を発振する少なくとも
２以上のレーザ発振手段を備える，通信用光源装置であ
って：所定波長と実質的に同一波長のスペクトル成分を
含む光パルスを形成する，光パルス形成手段と；光パル
スからスペクトル成分を分離してそれぞれ対応するレー
ザ発振手段に注入する，光注入手段と；を備える構成を
採用する。
有する上記問題を解決するために，請求項１に記載の発
明は，各々が所定波長のレーザ光を発振する少なくとも
２以上のレーザ発振手段を備える，通信用光源装置であ
って：所定波長と実質的に同一波長のスペクトル成分を
含む光パルスを形成する，光パルス形成手段と；光パル
スからスペクトル成分を分離してそれぞれ対応するレー
ザ発振手段に注入する，光注入手段と；を備える構成を
採用する。
【０００７】かかる構成を有する請求項１に記載の発明
においては，レーザ発振手段として使用される例えばＤ
ＢＲレーザやＤＦＢレーザ等のレーザ発振器が，それぞ
れの発振波長と略同一な波長を持つ光パルスのスペクト
ル成分に同期させられる。したがって，光パルスにおい
て，所定波長の該スペクトル成分の時間的な安定化を行
うことによって，レーザ発信手段の出力波長を安定化す
ることができる。結果として，請求項１に記載の発明に
よれば，レーザ発振手段の発振波長の時間的な安定化が
可能であり，ＷＤＭをはじめとする大容量伝送方式の光
通信システムに適用可能な通信用光源装置を提供するこ
とが可能となる。
においては，レーザ発振手段として使用される例えばＤ
ＢＲレーザやＤＦＢレーザ等のレーザ発振器が，それぞ
れの発振波長と略同一な波長を持つ光パルスのスペクト
ル成分に同期させられる。したがって，光パルスにおい
て，所定波長の該スペクトル成分の時間的な安定化を行
うことによって，レーザ発信手段の出力波長を安定化す
ることができる。結果として，請求項１に記載の発明に
よれば，レーザ発振手段の発振波長の時間的な安定化が
可能であり，ＷＤＭをはじめとする大容量伝送方式の光
通信システムに適用可能な通信用光源装置を提供するこ
とが可能となる。
【０００８】ここで，請求項２に記載の発明のように，
レーザ光の所定波長は，一定間隔で分布する構成とすれ
ば，対応するスペクトル成分の時間的変動が抑制された
光パルスを比較的容易に得ることができる。具体的に
は，例えば，ハイブリッド受動モード同期法や連続波
（Ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ Ｗａｖｅ；ＣＷ）に所定周波
数の変調をかける方法等を光パルス形成手段に応用する
ことが考えられる。
レーザ光の所定波長は，一定間隔で分布する構成とすれ
ば，対応するスペクトル成分の時間的変動が抑制された
光パルスを比較的容易に得ることができる。具体的に
は，例えば，ハイブリッド受動モード同期法や連続波
（Ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ Ｗａｖｅ；ＣＷ）に所定周波
数の変調をかける方法等を光パルス形成手段に応用する
ことが考えられる。
【０００９】ここで例示したハイブリッド受動モード同
期法については，Ｐ．Ａ．Ｍｏｒｔｏｎ，Ｊ．Ｅ．Ｂｏ
ｗｅｒｓ，Ｌ．Ａ．Ｋｏｓｚｉ，Ｍ．Ｓｏｌｅｒ，Ｊ．
Ｌｏｐａｔａ，Ｄ．Ｐ．Ｗｉｌｔ著”「Ｍｏｎｏｌｉｔ
ｈｉｃ ｈｙｂｒｉｄ ｍｏｄｅ−ｌｏｃｋｅｄ １．
３ ｍｉｃｒｏ−ｍｅｔｅｒ ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔ
ｏｒ ｌａｓｅｒｓ」， Ａｐｐｌ． Ｐｈｙｓ． Ｌ
ｅｔｔ．， ｖｏｌ．５６， ｐｐ．１１１−１１３，
１９９０”に詳細が記載されている。かかる方法は，
略述すれば，受動モード同期レーザにおいて可飽和吸収
領域の逆バイアスに周回周波数に近い周波数で変調をか
ける（ハイブリッドモード同期）ものである。
期法については，Ｐ．Ａ．Ｍｏｒｔｏｎ，Ｊ．Ｅ．Ｂｏ
ｗｅｒｓ，Ｌ．Ａ．Ｋｏｓｚｉ，Ｍ．Ｓｏｌｅｒ，Ｊ．
Ｌｏｐａｔａ，Ｄ．Ｐ．Ｗｉｌｔ著”「Ｍｏｎｏｌｉｔ
ｈｉｃ ｈｙｂｒｉｄ ｍｏｄｅ−ｌｏｃｋｅｄ １．
３ ｍｉｃｒｏ−ｍｅｔｅｒ ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔ
ｏｒ ｌａｓｅｒｓ」， Ａｐｐｌ． Ｐｈｙｓ． Ｌ
ｅｔｔ．， ｖｏｌ．５６， ｐｐ．１１１−１１３，
１９９０”に詳細が記載されている。かかる方法は，
略述すれば，受動モード同期レーザにおいて可飽和吸収
領域の逆バイアスに周回周波数に近い周波数で変調をか
ける（ハイブリッドモード同期）ものである。
【００１０】一般に，受動モード同期レーザからは，一
定波長間隔のスペクトル成分を持つ光パルスが発振され
る。かかる受動モード同期動作では，通常出力パルスの
時間ジッタが比較的大きい傾向にあるが，上記文献にも
記載されているように，ハイブリッド受動モード同期法
を採用すると，出力パルスの時間ジッタを減少させるこ
とができる。結果として，スペクトル成分の時間的な波
長変動が抑制された光パルスを得ることができる。
定波長間隔のスペクトル成分を持つ光パルスが発振され
る。かかる受動モード同期動作では，通常出力パルスの
時間ジッタが比較的大きい傾向にあるが，上記文献にも
記載されているように，ハイブリッド受動モード同期法
を採用すると，出力パルスの時間ジッタを減少させるこ
とができる。結果として，スペクトル成分の時間的な波
長変動が抑制された光パルスを得ることができる。
【００１１】請求項２に記載の発明において，ハイブリ
ッド受動モード同期法を具現するには，請求項３に記載
の発明のような光パルス形成手段はモード同期レーザで
ある構成において，モード同期レーザとして，受動モー
ド同期レーザを適用すればよい。尚，モード同期レーザ
で安定化出力を得る方法としては，ハイブリッド受動モ
ード同期法以外にも，例えば利得スイッチを用いた能動
モード同期法や光シンクロナス受動モード同期法等があ
る。
ッド受動モード同期法を具現するには，請求項３に記載
の発明のような光パルス形成手段はモード同期レーザで
ある構成において，モード同期レーザとして，受動モー
ド同期レーザを適用すればよい。尚，モード同期レーザ
で安定化出力を得る方法としては，ハイブリッド受動モ
ード同期法以外にも，例えば利得スイッチを用いた能動
モード同期法や光シンクロナス受動モード同期法等があ
る。
【００１２】また，連続波に所定周波数の変調をかける
方法（以下，「ＣＷ波変調法」という。）は，例えば電
界吸収型光変調器（以下，「ＥＡ変調器」という。）や
ＬｉＮｂＯ３変調器等，様々な光変調器を用いて行うこ
とができる。かかる場合，変調後の光は，連続波の波長
周辺に一定波長間隔でサイドバンドが生じた光パルスと
なる。一般に，この様にして得られた光パルスは時間的
に安定である。
方法（以下，「ＣＷ波変調法」という。）は，例えば電
界吸収型光変調器（以下，「ＥＡ変調器」という。）や
ＬｉＮｂＯ３変調器等，様々な光変調器を用いて行うこ
とができる。かかる場合，変調後の光は，連続波の波長
周辺に一定波長間隔でサイドバンドが生じた光パルスと
なる。一般に，この様にして得られた光パルスは時間的
に安定である。
【００１３】なお，ＣＷ波変調法においては，連続波に
かける変調の深さを変化させて出力パルス幅をより狭く
すれば，パルス幅のフーリエ変換で与えられるスペクト
ル幅はより広くなる。即ち，光パルスにおいて，時間的
な波長変動が抑制されたスペクトル成分の波長間隔を自
由に調整することができる。請求項２において，ＣＷ波
変調法を具現するには，請求項４に記載の発明のよう
に，光パルス形成手段を単一モードで連続発振するレー
ザ発振器と周期的な変調動作を行う光変調器とから構成
すればよい。
かける変調の深さを変化させて出力パルス幅をより狭く
すれば，パルス幅のフーリエ変換で与えられるスペクト
ル幅はより広くなる。即ち，光パルスにおいて，時間的
な波長変動が抑制されたスペクトル成分の波長間隔を自
由に調整することができる。請求項２において，ＣＷ波
変調法を具現するには，請求項４に記載の発明のよう
に，光パルス形成手段を単一モードで連続発振するレー
ザ発振器と周期的な変調動作を行う光変調器とから構成
すればよい。
【００１４】以上説明した通信用光源装置に関する請求
項１〜請求項４に記載の発明において，光注入手段は，
請求項５に記載の発明のように，合波ポートから入射さ
れた光を分岐して各分波ポートから射出する光スプリッ
タと分波ポートに接続された波長フィルタとから構成す
ることが可能である。
項１〜請求項４に記載の発明において，光注入手段は，
請求項５に記載の発明のように，合波ポートから入射さ
れた光を分岐して各分波ポートから射出する光スプリッ
タと分波ポートに接続された波長フィルタとから構成す
ることが可能である。
【００１５】一方，従来の通信用光源装置が有する上記
問題を解決するために，請求項６に記載の発明は，各々
が所定波長のレーザ光を発振する少なくとも１以上のレ
ーザ発振手段を備える通信用光源装置の制御方法であっ
て：所定波長と実質的に同一波長のスペクトル成分を含
む光パルスを形成し，光パルスから該スペクトル成分を
分離してそれぞれ対応するレーザ発振手段に注入するこ
とを特徴とする，通信用光源装置の制御方法を提供す
る。
問題を解決するために，請求項６に記載の発明は，各々
が所定波長のレーザ光を発振する少なくとも１以上のレ
ーザ発振手段を備える通信用光源装置の制御方法であっ
て：所定波長と実質的に同一波長のスペクトル成分を含
む光パルスを形成し，光パルスから該スペクトル成分を
分離してそれぞれ対応するレーザ発振手段に注入するこ
とを特徴とする，通信用光源装置の制御方法を提供す
る。
【００１６】かかる構成を有する請求項６に記載の制御
方法においては，該スペクトル成分の波長の時間変動が
抑制された光パルスを注入すれば，注入同期動作による
レーザ発振手段の出力波長の安定化を図ることができ
る。したがって，正急行１に記載の発明によれば，ＷＤ
Ｍ方式の通信システムに適した通信用光源装置の提供が
可能となる。
方法においては，該スペクトル成分の波長の時間変動が
抑制された光パルスを注入すれば，注入同期動作による
レーザ発振手段の出力波長の安定化を図ることができ
る。したがって，正急行１に記載の発明によれば，ＷＤ
Ｍ方式の通信システムに適した通信用光源装置の提供が
可能となる。
【００１７】ここで，スペクトル成分の安定化が成され
た光パルスの形成は，請求項７に記載の発明のように，
発振時の受動モード同期レーザの可飽和吸収領域に当該
モード同期動作と実質的に同一の周期で周期変化する電
圧を印加したり，請求項７に記載の発明のように，単一
波長の連続光に所定周期の変調をかけることによって，
実現することができる。
た光パルスの形成は，請求項７に記載の発明のように，
発振時の受動モード同期レーザの可飽和吸収領域に当該
モード同期動作と実質的に同一の周期で周期変化する電
圧を印加したり，請求項７に記載の発明のように，単一
波長の連続光に所定周期の変調をかけることによって，
実現することができる。
【００１８】
【発明の実施の形態】以下，本発明をＷＤＭ光源に適用
した場合の好適な実施の形態について，添付図面を参照
しながら詳細に説明する。尚，以下の説明及び添付図面
において，同一の機能及び構成を有する構成要素につい
ては，同一符号を付することによって重複説明を省略す
る。
した場合の好適な実施の形態について，添付図面を参照
しながら詳細に説明する。尚，以下の説明及び添付図面
において，同一の機能及び構成を有する構成要素につい
ては，同一符号を付することによって重複説明を省略す
る。
【００１９】（第１の実施の形態）最初に，図１及び図
２を参照しながら，第１の実施の形態について説明す
る。ここで，図１は，第１の実施の形態にかかるＷＤＭ
光源１０の概略構成についての説明図である。また，図
２は，ＷＤＭ光源１０の動作原理についての説明図であ
る。まず，ＷＤＭ光源１０の構成について，図１を参照
しながら説明する。
２を参照しながら，第１の実施の形態について説明す
る。ここで，図１は，第１の実施の形態にかかるＷＤＭ
光源１０の概略構成についての説明図である。また，図
２は，ＷＤＭ光源１０の動作原理についての説明図であ
る。まず，ＷＤＭ光源１０の構成について，図１を参照
しながら説明する。
【００２０】図１に示すように，本実施の形態にかかる
ＷＤＭ光源１０には，主構成要素として第１レーザ発振
器２２−１〜第Ｎレーザ発振器２２−ＮのＮ個のＤＢＲ
レーザを備える出力部２０が設けられている（Ｎは，正
の整数である。）。出力部２０において，Ｎ個のＤＢＲ
レーザ中任意のレーザである第ｋレーザ発振器２２−ｋ
は，発振波長λｋ’がλｋ’＝｛λ１’＋（ｋ−１）×
Δλ｝である（ｋは，１≦ｋ≦Ｎを満たす整数であ
る。）。ここで，λ１’は，第１レーザ発振器２２−１
の発振波長であり，Δλは，波長間隔を示す一定値であ
る。
ＷＤＭ光源１０には，主構成要素として第１レーザ発振
器２２−１〜第Ｎレーザ発振器２２−ＮのＮ個のＤＢＲ
レーザを備える出力部２０が設けられている（Ｎは，正
の整数である。）。出力部２０において，Ｎ個のＤＢＲ
レーザ中任意のレーザである第ｋレーザ発振器２２−ｋ
は，発振波長λｋ’がλｋ’＝｛λ１’＋（ｋ−１）×
Δλ｝である（ｋは，１≦ｋ≦Ｎを満たす整数であ
る。）。ここで，λ１’は，第１レーザ発振器２２−１
の発振波長であり，Δλは，波長間隔を示す一定値であ
る。
【００２１】出力部２０において，かかる第ｋレーザ発
振器２２−ｋには，レーザ発振用の電流を注入する一の
第ｋ定電流源２４−ｋが接続されており，したがって，
第１レーザ発振器２２−１〜第Ｎレーザ発振器２２−Ｎ
各々は，相互に独立したレーザ発振動作が可能である。
振器２２−ｋには，レーザ発振用の電流を注入する一の
第ｋ定電流源２４−ｋが接続されており，したがって，
第１レーザ発振器２２−１〜第Ｎレーザ発振器２２−Ｎ
各々は，相互に独立したレーザ発振動作が可能である。
【００２２】さらに，本実施の形態にかかるＷＤＭ光源
１０には，波長安定化用の光パルスを出力するためのモ
ード同期レーザ４０が設けられている。光パルス形成手
段に相当するかかるモード同期レーザ４０は，利得領域
４２ａに定電流源４６が接続されるとともに可飽和吸収
領域４２ｂに定電圧源４８と変調電圧源５０とが接続さ
れており，ハイブリッドモード同期動作が可能な構成と
なっている。なお，モード同期レーザ４０の素子長は，
発振スペクトルに波長間隔Δλで波長λ１〜λＮの縦モ
ードのスペクトル成分が含まれるように設計されてい
る。ここで，波長λｋは，λｋ＝λ１＋（ｋ−１）×Δ
λ｝を満たし，出力部２０の第ｋレーザ発振器の発振波
長λｋ’と略同一な長さである。
１０には，波長安定化用の光パルスを出力するためのモ
ード同期レーザ４０が設けられている。光パルス形成手
段に相当するかかるモード同期レーザ４０は，利得領域
４２ａに定電流源４６が接続されるとともに可飽和吸収
領域４２ｂに定電圧源４８と変調電圧源５０とが接続さ
れており，ハイブリッドモード同期動作が可能な構成と
なっている。なお，モード同期レーザ４０の素子長は，
発振スペクトルに波長間隔Δλで波長λ１〜λＮの縦モ
ードのスペクトル成分が含まれるように設計されてい
る。ここで，波長λｋは，λｋ＝λ１＋（ｋ−１）×Δ
λ｝を満たし，出力部２０の第ｋレーザ発振器の発振波
長λｋ’と略同一な長さである。
【００２３】さらにまた，ＷＤＭ光源１０には，主構成
要素として第１フィルタ３２−１〜第Ｎフィルタ３２−
ＮのＮ個の光バンドパスフィルタと１本の光をＮ本の光
に分岐する１×Ｎスプリッタ３４とを備える分配部３０
が設けられている。光注入手段に相当するかかる分配部
３０において，Ｎ個の光バンドパスフィルタ中任意のフ
ィルタである第ｋフィルタ３２−ｋは，波長λｋの光の
みを透過させるように設計されている。
要素として第１フィルタ３２−１〜第Ｎフィルタ３２−
ＮのＮ個の光バンドパスフィルタと１本の光をＮ本の光
に分岐する１×Ｎスプリッタ３４とを備える分配部３０
が設けられている。光注入手段に相当するかかる分配部
３０において，Ｎ個の光バンドパスフィルタ中任意のフ
ィルタである第ｋフィルタ３２−ｋは，波長λｋの光の
みを透過させるように設計されている。
【００２４】さらに，第ｋフィルタ３２−ｋの入力ポー
トは，１×Ｎスプリッタ３４の第ｋ番目の分波ポートに
接続されている。かかる構成によって，分配部３０は，
Ｉ×Ｎスプリッタの合波ポートに入力された光を波長間
隔Δλで波長領域λ１〜λＮに分布するスペクトル成分
に分けることが可能となり，前記スペクトル成分中の波
長λｋ成分を第ｋフィルタ３２−ｋから出力することが
可能となる。
トは，１×Ｎスプリッタ３４の第ｋ番目の分波ポートに
接続されている。かかる構成によって，分配部３０は，
Ｉ×Ｎスプリッタの合波ポートに入力された光を波長間
隔Δλで波長領域λ１〜λＮに分布するスペクトル成分
に分けることが可能となり，前記スペクトル成分中の波
長λｋ成分を第ｋフィルタ３２−ｋから出力することが
可能となる。
【００２５】以上説明した主要素から構成される本実施
の形態にかかるＷＤＭ光源１０においては，モード同期
レーザ４０の可飽和吸収領域４２ｂ側の導波路端面と分
配部３０の１×Ｎスプリッタの合波ポートとが，光ファ
イバ５２によって接続されている。また，分配部３０を
構成する第ｋフィルタ３２−ｋの出力ポートと出力部２
０を構成する第ｋレーザ発振器２２−ｋの光入力ポート
とが，接続されている。
の形態にかかるＷＤＭ光源１０においては，モード同期
レーザ４０の可飽和吸収領域４２ｂ側の導波路端面と分
配部３０の１×Ｎスプリッタの合波ポートとが，光ファ
イバ５２によって接続されている。また，分配部３０を
構成する第ｋフィルタ３２−ｋの出力ポートと出力部２
０を構成する第ｋレーザ発振器２２−ｋの光入力ポート
とが，接続されている。
【００２６】次に，本実施の形態にかかるＷＤＭ光源１
０の動作について，引き続き図１を参照しながら説明す
る。ＷＤＭ光源１０の動作において，モード同期レーザ
４０では，利得領域４２ａへの定電流源４６による電流
注入と，可飽和吸収領域４２ｂへの定電圧源４８による
逆バイアス印加及び変調電圧源５０による変調電圧印加
とによって，ハイブリッドモード同期動作が実現され
る。結果として，モード同期レーザ４０からは，波長範
囲λ１〜λＮに波長間隔Δλで分布する縦モード成分の
時間的な安定化が実現された光パルスＰ１が出力され
る。
０の動作について，引き続き図１を参照しながら説明す
る。ＷＤＭ光源１０の動作において，モード同期レーザ
４０では，利得領域４２ａへの定電流源４６による電流
注入と，可飽和吸収領域４２ｂへの定電圧源４８による
逆バイアス印加及び変調電圧源５０による変調電圧印加
とによって，ハイブリッドモード同期動作が実現され
る。結果として，モード同期レーザ４０からは，波長範
囲λ１〜λＮに波長間隔Δλで分布する縦モード成分の
時間的な安定化が実現された光パルスＰ１が出力され
る。
【００２７】ＷＤＭ光源１０において，かかる光パルス
Ｐ１は，光ファイバ５２を通って１×Ｎスプリッタ３４
に入力される。さらに，光パルスＰ１は，１×Ｎスプリ
ッタ３４によってＮ分岐されて，各々第ｋフィルタに入
力される。第ｋフィルタ３２−ｋでは，光パルスＰ１の
波長λｋの成分のみが透過して，単色光パルスＰ２−ｋ
として第ｋレーザ２２−ｋに向けて出力される。
Ｐ１は，光ファイバ５２を通って１×Ｎスプリッタ３４
に入力される。さらに，光パルスＰ１は，１×Ｎスプリ
ッタ３４によってＮ分岐されて，各々第ｋフィルタに入
力される。第ｋフィルタ３２−ｋでは，光パルスＰ１の
波長λｋの成分のみが透過して，単色光パルスＰ２−ｋ
として第ｋレーザ２２−ｋに向けて出力される。
【００２８】ＷＤＭ光源１０において，第ｋレーザ発振
器２２−ｋは，定電圧源２４−ｋによる電流注入によっ
て，波長λ１’で発振している。かかる第ｋレーザ発振
器２２−ｋに，波長λｋの単色光パルスが注入される
と，注入波長λｋが発振波長λｋ’に近くかつ注入光パ
ワーが十分であれば，第ｋレーザ発振器２２−ｋでは，
注入同期現象が生じ，発振波長λｋ’がλｋ’＝λｋと
なり，かつ出力光の位相もまた注入光の位相と揃う。結
果として，ＷＤＭ光源１０からは，等波長間隔で位相の
揃った時間的な波長変動のない出力光が出力される。
器２２−ｋは，定電圧源２４−ｋによる電流注入によっ
て，波長λ１’で発振している。かかる第ｋレーザ発振
器２２−ｋに，波長λｋの単色光パルスが注入される
と，注入波長λｋが発振波長λｋ’に近くかつ注入光パ
ワーが十分であれば，第ｋレーザ発振器２２−ｋでは，
注入同期現象が生じ，発振波長λｋ’がλｋ’＝λｋと
なり，かつ出力光の位相もまた注入光の位相と揃う。結
果として，ＷＤＭ光源１０からは，等波長間隔で位相の
揃った時間的な波長変動のない出力光が出力される。
【００２９】次に，以上説明した本実施の形態にかかる
ＷＤＭ光源２０の動作原理について，図２を参照しなが
ら説明する。本実施の形態にかかるＷＤＭ光源１０は，
ＤＢＲレーザである第１レーザ発振器２２−１〜第Ｎレ
ーザ発振器２２−Ｎに，当該発振波長に等しくかつ時間
的に安定な光である単色光パルスＰ３−１〜単色光パル
スＰ３−Ｎを注入している。かかる場合，第１レーザ発
振器２２−１〜第Ｎレーザ発振器２２−Ｎレーザは，注
入同期現象によって，時間的に安定化が成されたレーザ
光を出力する。
ＷＤＭ光源２０の動作原理について，図２を参照しなが
ら説明する。本実施の形態にかかるＷＤＭ光源１０は，
ＤＢＲレーザである第１レーザ発振器２２−１〜第Ｎレ
ーザ発振器２２−Ｎに，当該発振波長に等しくかつ時間
的に安定な光である単色光パルスＰ３−１〜単色光パル
スＰ３−Ｎを注入している。かかる場合，第１レーザ発
振器２２−１〜第Ｎレーザ発振器２２−Ｎレーザは，注
入同期現象によって，時間的に安定化が成されたレーザ
光を出力する。
【００３０】理想的なモード同期レーザの出力パルス
は，図２左図に示すように，時間軸上で見ると各パルス
間が等間隔で，図２右図に示すように，波長軸上で見る
と時間的に安定に各縦モードの位相が揃い，かつ等間隔
で並ぶ。ここで，モード同期レーザの周回周波数をｆ，
発振の中心波長をλｃ，各縦モードの波長間隔をΔλと
すると， ｆ＝ｃΔλ／λｃ２（ｃは光速） の関係が成り立つ。しかし，実際の受動モード同期動作
においては，出力パルスの時間ジッタが比較的大きい傾
向にある。
は，図２左図に示すように，時間軸上で見ると各パルス
間が等間隔で，図２右図に示すように，波長軸上で見る
と時間的に安定に各縦モードの位相が揃い，かつ等間隔
で並ぶ。ここで，モード同期レーザの周回周波数をｆ，
発振の中心波長をλｃ，各縦モードの波長間隔をΔλと
すると， ｆ＝ｃΔλ／λｃ２（ｃは光速） の関係が成り立つ。しかし，実際の受動モード同期動作
においては，出力パルスの時間ジッタが比較的大きい傾
向にある。
【００３１】そこで，本実施の形態にかかるＷＤＭ光源
１０のように，モード同期レーザの可飽和吸収領域への
逆バイアスに周回周波数に近い周波数で変調を加える
と，モード同期レーザの出力パルスの時間ジッタを減少
させることが出来る（ハイブリッドモード同期）。この
ことは波長軸上で考えると時間的に安定に各縦モードの
位相が揃い，かつ等間隔になることを示す。したがっ
て，ＷＤＭ光源１０のように，ハイブリッドモード同期
動作による出力光の各縦モードを波長安定化用注入光源
として用いれば，出力光の時間安定化が実現できる。
１０のように，モード同期レーザの可飽和吸収領域への
逆バイアスに周回周波数に近い周波数で変調を加える
と，モード同期レーザの出力パルスの時間ジッタを減少
させることが出来る（ハイブリッドモード同期）。この
ことは波長軸上で考えると時間的に安定に各縦モードの
位相が揃い，かつ等間隔になることを示す。したがっ
て，ＷＤＭ光源１０のように，ハイブリッドモード同期
動作による出力光の各縦モードを波長安定化用注入光源
として用いれば，出力光の時間安定化が実現できる。
【００３２】以上説明したように，本実施の形態にかか
るＷＤＭ光源１０においては，波長安定化用のモード同
期レーザ４０から出力される光パルスＰ１は，時間的に
安定でかつ波長間隔ΔλのＮ本の波長成分である単色光
パルスＰ２−１〜単色光パルスＰ２−Ｎに分配される。
そして，それぞれが波長λ１’〜λＮ’で発振している
第１レーザ発振器２２−１〜第Ｎレーザ発振器２２−Ｎ
に注入同期されることで，出力部からの出力光は波長λ
１〜λＮかつ波長間隔Δλで時間的に安定に発振する。
るＷＤＭ光源１０においては，波長安定化用のモード同
期レーザ４０から出力される光パルスＰ１は，時間的に
安定でかつ波長間隔ΔλのＮ本の波長成分である単色光
パルスＰ２−１〜単色光パルスＰ２−Ｎに分配される。
そして，それぞれが波長λ１’〜λＮ’で発振している
第１レーザ発振器２２−１〜第Ｎレーザ発振器２２−Ｎ
に注入同期されることで，出力部からの出力光は波長λ
１〜λＮかつ波長間隔Δλで時間的に安定に発振する。
【００３３】（第２の実施の形態）次に，図３を参照し
ながら，本発明の第２の実施の形態について説明する。
ここで，図３は，本実施の形態にかかるＷＤＭ光源６０
の概略構成についての説明図である。また，図４は，Ｗ
ＤＭ光源６０の動作原理についての説明図である。ま
ず，ＷＤＭ光源６０の構成について，図３を参照しなが
ら説明する。
ながら，本発明の第２の実施の形態について説明する。
ここで，図３は，本実施の形態にかかるＷＤＭ光源６０
の概略構成についての説明図である。また，図４は，Ｗ
ＤＭ光源６０の動作原理についての説明図である。ま
ず，ＷＤＭ光源６０の構成について，図３を参照しなが
ら説明する。
【００３４】図３に示すように，本実施の形態にかかる
ＷＤＭ光源６０は，図１に示す上記第１の実施の形態に
かかるＷＤＭ光源１０において，受動モード同期レーザ
４０に代えて，注入光発生部７０を適用した構成になっ
ている。かかる注入光発生部７０は，主構成要素として
ＤＢＲレーザであるレーザ発振器７２とＥＡ変調器であ
る変調器７４とを備えている。注入光発生部７０におい
て，レーザ発振器７２の光出力ポートと変調器７４の光
入力ポートとは，光ファイバ８２によって接続されてい
る。
ＷＤＭ光源６０は，図１に示す上記第１の実施の形態に
かかるＷＤＭ光源１０において，受動モード同期レーザ
４０に代えて，注入光発生部７０を適用した構成になっ
ている。かかる注入光発生部７０は，主構成要素として
ＤＢＲレーザであるレーザ発振器７２とＥＡ変調器であ
る変調器７４とを備えている。注入光発生部７０におい
て，レーザ発振器７２の光出力ポートと変調器７４の光
入力ポートとは，光ファイバ８２によって接続されてい
る。
【００３５】さらに，注入光発生部７０において，レー
ザ発振器７２の発振波長λｃは，第１レーザ発振器２２
−１〜第Ｎレーザ発振器２２−Ｎのいずれか一の発振波
長λ１’〜λＮ’に一致するように設定されている。か
かるレーザ発振器７２には，レーザ発振用の電流を注入
するために定電流源７６が接続されており，レーザ発振
が可能となっている。また，変調器７４には，光変調電
圧の印加用の電圧源８０とバイアス電圧の印加用の定電
圧源４８が共通接続されており，かかる構成によって，
レーザ発振器７２から光ファイバ８２を介して送られて
きたレーザ光の変調が可能となる。
ザ発振器７２の発振波長λｃは，第１レーザ発振器２２
−１〜第Ｎレーザ発振器２２−Ｎのいずれか一の発振波
長λ１’〜λＮ’に一致するように設定されている。か
かるレーザ発振器７２には，レーザ発振用の電流を注入
するために定電流源７６が接続されており，レーザ発振
が可能となっている。また，変調器７４には，光変調電
圧の印加用の電圧源８０とバイアス電圧の印加用の定電
圧源４８が共通接続されており，かかる構成によって，
レーザ発振器７２から光ファイバ８２を介して送られて
きたレーザ光の変調が可能となる。
【００３６】本実施の形態にかかるＷＤＭ光源６０にお
いては，かかる注入光発生部７０を構成する変調器７４
の出力ポートと分配部３０を構成する１×Ｎスプリッタ
の合波ポートとが，光ファイバ５２によって接続されて
いる。ＷＤＭ光源６０の他の構成は，上記第１の実施の
形態にかかるＷＤＭ光源１０と略同一であるため，ここ
では，その詳細についての説明は省略する。
いては，かかる注入光発生部７０を構成する変調器７４
の出力ポートと分配部３０を構成する１×Ｎスプリッタ
の合波ポートとが，光ファイバ５２によって接続されて
いる。ＷＤＭ光源６０の他の構成は，上記第１の実施の
形態にかかるＷＤＭ光源１０と略同一であるため，ここ
では，その詳細についての説明は省略する。
【００３７】次に，ＷＤＭ光源６０の動作について，引
き続き図３を参照しながら説明する。ＷＤＭ光源６０の
動作時において，レーザ発振器７２は，定電流源７６に
よる電流注入によって，波長λｃのレーザ光Ｐ３をシン
グルモード（単一モード）でＣＷ発振する。ＷＤＭ光源
６０において，レーザ発振器７２から発振されたレーザ
光Ｐ３は，光ファイバ８２を通って，変調器７４に注入
される。
き続き図３を参照しながら説明する。ＷＤＭ光源６０の
動作時において，レーザ発振器７２は，定電流源７６に
よる電流注入によって，波長λｃのレーザ光Ｐ３をシン
グルモード（単一モード）でＣＷ発振する。ＷＤＭ光源
６０において，レーザ発振器７２から発振されたレーザ
光Ｐ３は，光ファイバ８２を通って，変調器７４に注入
される。
【００３８】ＷＤＭ光源６０の動作時において，変調器
７４は，定電圧源７８によるバイアスの印加と変調電圧
源８０による変調電圧の印加とによって，周期的な光変
調動作を行なっている。かかる変調器７４に，レーザ光
Ｐ３が入力されると，レーザ光Ｐ３は，周期的な変調を
受けて変調光Ｐ４として出力される。ここで，変調電圧
源８０による変調電圧を調整して，変調器７４の変調周
波数ｆをｃΔλ／λｃ２（ｃは光速）を満たすように設
定するとともに変調を十分に深くかければ，変調光Ｐ４
は，波長範囲λ１〜λＮに渡り波長間隔Δλで縦モード
のスペクトル成分が分布する時間的に安定したパルス列
となる。
７４は，定電圧源７８によるバイアスの印加と変調電圧
源８０による変調電圧の印加とによって，周期的な光変
調動作を行なっている。かかる変調器７４に，レーザ光
Ｐ３が入力されると，レーザ光Ｐ３は，周期的な変調を
受けて変調光Ｐ４として出力される。ここで，変調電圧
源８０による変調電圧を調整して，変調器７４の変調周
波数ｆをｃΔλ／λｃ２（ｃは光速）を満たすように設
定するとともに変調を十分に深くかければ，変調光Ｐ４
は，波長範囲λ１〜λＮに渡り波長間隔Δλで縦モード
のスペクトル成分が分布する時間的に安定したパルス列
となる。
【００３９】ＷＤＭ光源６０の動作時において，かかる
変調光Ｐ４は，光ファイバ５２を通って１×Ｎスプリッ
タ３４に入力される。さらに，変調光Ｐ４は，１×Ｎス
プリッタ３４によってＮ分岐されて，各々第ｋフィルタ
に入力される。さらにまた，変調光Ｐ４は，波長λｋの
成分が第ｋフィルタ３２−ｋを透過し，単色光パルスＰ
５−ｋとして第ｋレーザ２２−ｋに向けて出力される。
変調光Ｐ４は，光ファイバ５２を通って１×Ｎスプリッ
タ３４に入力される。さらに，変調光Ｐ４は，１×Ｎス
プリッタ３４によってＮ分岐されて，各々第ｋフィルタ
に入力される。さらにまた，変調光Ｐ４は，波長λｋの
成分が第ｋフィルタ３２−ｋを透過し，単色光パルスＰ
５−ｋとして第ｋレーザ２２−ｋに向けて出力される。
【００４０】ＷＤＭ光源６０において，第１レーザ発振
器２２−１〜第Ｎレーザ発振器２２−Ｎ中任意の第ｋレ
ーザ発振器２２−ｋは，定電圧源２４−ｋによる電流注
入によって，波長λｋ’で発振している。かかる第ｋレ
ーザ発振器２２−ｋに，波長λｋの単色光パルスＰ５−
ｋが注入されると，注入波長λｋが発振波長λｋ’に近
く，また注入光パワーが十分であれば，第ｋレーザ発振
器２２−ｋに注入同期現象が生じる。したがって，λ
ｋ’＝λｋとなり，かつλｋ’の位相もまたλｋの位相
と揃う。結果として，ＷＤＭ光源６０からは，等波長間
隔で位相の揃った出力光が出力される。
器２２−１〜第Ｎレーザ発振器２２−Ｎ中任意の第ｋレ
ーザ発振器２２−ｋは，定電圧源２４−ｋによる電流注
入によって，波長λｋ’で発振している。かかる第ｋレ
ーザ発振器２２−ｋに，波長λｋの単色光パルスＰ５−
ｋが注入されると，注入波長λｋが発振波長λｋ’に近
く，また注入光パワーが十分であれば，第ｋレーザ発振
器２２−ｋに注入同期現象が生じる。したがって，λ
ｋ’＝λｋとなり，かつλｋ’の位相もまたλｋの位相
と揃う。結果として，ＷＤＭ光源６０からは，等波長間
隔で位相の揃った出力光が出力される。
【００４１】次に，以上説明した本実施の形態にかかる
ＷＤＭ光源６０の動作原理について，図４を参照しなが
ら説明する。ＷＤＭ光源６０においては，波長安定化用
注入光源として注入光発生部７０を適用することによっ
て，単一モードのＣＷ波を周期変調してサイドバンドを
発生させる方法が用いられる。
ＷＤＭ光源６０の動作原理について，図４を参照しなが
ら説明する。ＷＤＭ光源６０においては，波長安定化用
注入光源として注入光発生部７０を適用することによっ
て，単一モードのＣＷ波を周期変調してサイドバンドを
発生させる方法が用いられる。
【００４２】ここで，ＤＢＲレーザやＤＦＢレーザが，
図４左図に示すように波長λｃでＣＷ発振している場合
を考える。この出力光に電解吸収型光変調器等の光変調
器で周波数ｆの変調をかけると，図４右図に示すように
波長λｃの周りに間隔Δλでサイドバンドが生じる。こ
のとき，ｆ＝ｃΔλ／λｃ２（ｃは光速）の関係が成り
立つ。また，変調を深くかけて出力パルス幅をより狭く
すれば，そのフーリエ変換で与えられるスペクトル幅は
より広くなり，それに伴い縦モードの数も増加する。こ
うして得られた出力光は時間的に安定であり，これら変
調光の各縦モードを波長安定化用注入光源として用いる
ことが出来る。
図４左図に示すように波長λｃでＣＷ発振している場合
を考える。この出力光に電解吸収型光変調器等の光変調
器で周波数ｆの変調をかけると，図４右図に示すように
波長λｃの周りに間隔Δλでサイドバンドが生じる。こ
のとき，ｆ＝ｃΔλ／λｃ２（ｃは光速）の関係が成り
立つ。また，変調を深くかけて出力パルス幅をより狭く
すれば，そのフーリエ変換で与えられるスペクトル幅は
より広くなり，それに伴い縦モードの数も増加する。こ
うして得られた出力光は時間的に安定であり，これら変
調光の各縦モードを波長安定化用注入光源として用いる
ことが出来る。
【００４３】この様に時間的な安定化が成された変調光
の縦モード成分を，レーザ発振器に注入すれば，注入同
期現象によって，レーザ発振器の発振波長が安定化さ
れ，結果として，波長変動が少ない出力光（変調光）を
得ることができる。
の縦モード成分を，レーザ発振器に注入すれば，注入同
期現象によって，レーザ発振器の発振波長が安定化さ
れ，結果として，波長変動が少ない出力光（変調光）を
得ることができる。
【００４４】以上説明した本実施の形態にかかるＷＤＭ
光源６０においては，レーザ発振器７２を単一モードで
ＣＷ発振させレーザ光Ｐ３を生成し変調器７４でレーザ
光Ｐ３に変調をかける構成が採用されている。かかる構
成においては，時間的に安定名出力光を得ることができ
るとともに，変調器７４の変調周波数ｆを変化させるこ
とで波長間隔Δλを簡便に変化させることができる。
光源６０においては，レーザ発振器７２を単一モードで
ＣＷ発振させレーザ光Ｐ３を生成し変調器７４でレーザ
光Ｐ３に変調をかける構成が採用されている。かかる構
成においては，時間的に安定名出力光を得ることができ
るとともに，変調器７４の変調周波数ｆを変化させるこ
とで波長間隔Δλを簡便に変化させることができる。
【００４５】これに対し，波長安定化された光パルスと
して，例えばハイブリッド受動モード同期法等により縦
モードの安定化がなされた光パルスを用いる方法等が考
えられる。しかしながら，ハイブリッド受動モード同期
法は，比較的容易に波長間隔の等しい光源を得ることが
できるが，波長間隔Δλを変化させるためにはモード同
期レーザの素子長を変化させなければならず，ＷＤＭ用
光源の波長間隔の変更に対応しにくい。
して，例えばハイブリッド受動モード同期法等により縦
モードの安定化がなされた光パルスを用いる方法等が考
えられる。しかしながら，ハイブリッド受動モード同期
法は，比較的容易に波長間隔の等しい光源を得ることが
できるが，波長間隔Δλを変化させるためにはモード同
期レーザの素子長を変化させなければならず，ＷＤＭ用
光源の波長間隔の変更に対応しにくい。
【００４６】以上，本発明に係る好適な実施の形態につ
いて説明したが，本発明はかかる構成に限定されない。
当業者であれば，特許請求の範囲に記載された技術思想
の範囲内において，各種の修正例及び変更例を想定しう
るものであり，それら修正例及び変更例についても本発
明の技術範囲に包含されるものと了解される。
いて説明したが，本発明はかかる構成に限定されない。
当業者であれば，特許請求の範囲に記載された技術思想
の範囲内において，各種の修正例及び変更例を想定しう
るものであり，それら修正例及び変更例についても本発
明の技術範囲に包含されるものと了解される。
【００４７】例えば，上記実施の形態においては，モー
ド同期レーザの出力の安定化にハイブリッドモード同期
動作法を用いた通信用光源装置を例に挙げたが，本発明
はかかる構成に限定されない。本発明は，他の様々な方
法，例えば利得スイッチを用いた能動モード同期法や光
シンクロナス受動モード同期法等によってモード同期レ
ーザの出力の安定化が行われる通信用光源装置について
も適用することができる。
ド同期レーザの出力の安定化にハイブリッドモード同期
動作法を用いた通信用光源装置を例に挙げたが，本発明
はかかる構成に限定されない。本発明は，他の様々な方
法，例えば利得スイッチを用いた能動モード同期法や光
シンクロナス受動モード同期法等によってモード同期レ
ーザの出力の安定化が行われる通信用光源装置について
も適用することができる。
【００４８】また，上記実施の形態においては，ＤＢＲ
レーザを適用した通信用光源装置を例に挙げたが，本発
明はかかる構成に限定されない。本発明は，他の様々な
レーザ発振器，例えばＤＦＢレーザ等を適用した通信用
光源装置についても適用することができる。
レーザを適用した通信用光源装置を例に挙げたが，本発
明はかかる構成に限定されない。本発明は，他の様々な
レーザ発振器，例えばＤＦＢレーザ等を適用した通信用
光源装置についても適用することができる。
【００４９】さらに，上記実施の形態においては，ＥＡ
変調器を適用したＷＤＭ光源を例に挙げたが，本発明は
かかる構成に限定されない。本発明は，他の様々な光変
調器，例えばＬｉＮｂＯ３変調器等を適用したＷＤＭ光
源についても適用することができる。
変調器を適用したＷＤＭ光源を例に挙げたが，本発明は
かかる構成に限定されない。本発明は，他の様々な光変
調器，例えばＬｉＮｂＯ３変調器等を適用したＷＤＭ光
源についても適用することができる。
【００５０】
【発明の効果】本発明によれば，例えば，光変調器によ
って時間的に波長の安定化がなされた光パルスや時間的
に波長の安定化がなされたモード同期レーザによる光パ
ルス等をレーザ発振手段に注入する構成が提供される。
かかる構成においては，レーザ発振手段からの出力光に
ついて時間的な波長変動の抑制を図ることができる。特
に，ＤＢＲレーザ又はＤＦＢレーザを光源とした場合
に，時間的波長変動抑制の大きな効果が得られるものと
考えられる。
って時間的に波長の安定化がなされた光パルスや時間的
に波長の安定化がなされたモード同期レーザによる光パ
ルス等をレーザ発振手段に注入する構成が提供される。
かかる構成においては，レーザ発振手段からの出力光に
ついて時間的な波長変動の抑制を図ることができる。特
に，ＤＢＲレーザ又はＤＦＢレーザを光源とした場合
に，時間的波長変動抑制の大きな効果が得られるものと
考えられる。
【００５１】したがって，本発明によれば，レーザ発振
手段に例えば熱トランジェントによる発振波長の時間時
間的な変動等を生じさせずに所定の波長間隔のレーザ光
を得ることができるため，ＷＤＭ方式に適した通信用光
源装置を提供することができる。
手段に例えば熱トランジェントによる発振波長の時間時
間的な変動等を生じさせずに所定の波長間隔のレーザ光
を得ることができるため，ＷＤＭ方式に適した通信用光
源装置を提供することができる。
【図１】本発明を適用可能なＷＤＭ光源の概略構成につ
いての説明図である。
いての説明図である。
【図２】図１に示すＷＤＭ光源の動作原理についての説
明図である。
明図である。
【図３】本発明を適用可能な他のＷＤＭ光源の概略構成
についての説明図である。
についての説明図である。
【図４】図３に示すＷＤＭ光源の動作原理についての説
明図である。
明図である。
１０，６０ ＷＤＭ光源 ２２−ｋ，７２ レーザ発振器 ３０ 分配部 ３２ フィルタ ３４ １×Ｎスプリッタ ４０ モード同期レーザ ７０ 注入光形成部 ７２ レーザ発振器 ７４ 変調器
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (51)Int.Cl.7 識別記号 ＦＩ テーマコート゛(参考） Ｈ０４Ｊ 14/02 (72)発明者 荒平 慎 東京都港区虎ノ門１丁目７番12号 沖電気 工業株式会社内 Ｆターム(参考） 5F073 AA65 AB21 AB25 BA02 EA29 5K002 AA01 BA02 BA03 BA04 BA05 CA05 DA02
Claims (8)
- 【請求項１】 各々が所定波長のレーザ光を発振する少
なくとも２以上のレーザ発振手段を備える，通信用光源
装置であって：前記所定波長と実質的に同一波長のスペ
クトル成分を含む光パルスを形成する，光パルス形成手
段と；前記光パルスから前記スペクトル成分を分離して
それぞれ対応する前記レーザ発振手段に注入する，光注
入手段と；を備えることを特徴とする，通信用光源装
置。 - 【請求項２】 前記レーザ光の所定波長は，一定間隔で
分布することを特徴とする，請求項１に記載の通信用光
源装置。 - 【請求項３】 前記光パルス形成手段は，モード同期レ
ーザであることを特徴とする，請求項１又は２に記載の
通信用光源装置。 - 【請求項４】 前記光パルス形成手段は，単一モードで
連続発振するレーザ発振器と周期的な変調動作を行う光
変調器とから構成されることを特徴とする，請求項１又
は２に記載の通信用光源装置。 - 【請求項５】 前記光注入手段は，合波ポートから入射
された光を分岐して各分波ポートから射出する光スプリ
ッタと前記分波ポートに接続された波長フィルタとから
構成されることを特徴とする，請求項１，２，３又は４
のいずれかに記載の通信用光源装置。 - 【請求項６】 各々が所定波長のレーザ光を発振する少
なくとも１以上のレーザ発振手段を備える通信用光源装
置の制御方法であって：前記所定波長と実質的に同一波
長のスペクトル成分を含む光パルスを形成し，前記光パ
ルスから前記スペクトル成分を分離してそれぞれ対応す
る前記レーザ発振手段に注入することを特徴とする，通
信用光源装置の制御方法。 - 【請求項７】 前記光パルスの形成は，発振時の受動モ
ード同期レーザの可飽和吸収領域に，当該モード同期動
作と実質的に同一の周期で周期変化する電圧を印加する
ことによって行われることを特徴とする，請求項６に記
載の通信用光源装置の制御方法。 - 【請求項８】 前記光パルスの形成は，単一波長の連続
光に所定周期の変調をかけることによって行われること
を特徴とする，請求項６に記載の通信用光源装置の制御
方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10214558A JP2000049710A (ja) | 1998-07-29 | 1998-07-29 | 通信用光源装置及び通信用光源装置の制御方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10214558A JP2000049710A (ja) | 1998-07-29 | 1998-07-29 | 通信用光源装置及び通信用光源装置の制御方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JP2000049710A true JP2000049710A (ja) | 2000-02-18 |
Family
ID=16657722
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP10214558A Pending JP2000049710A (ja) | 1998-07-29 | 1998-07-29 | 通信用光源装置及び通信用光源装置の制御方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2000049710A (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2016018124A (ja) * | 2014-07-09 | 2016-02-01 | 日本電信電話株式会社 | 光周波数コム発生装置 |
| JP2017037961A (ja) * | 2015-08-10 | 2017-02-16 | 日本電信電話株式会社 | 多波長半導体レーザ |
| WO2024058207A1 (ja) * | 2022-02-25 | 2024-03-21 | 日本電信電話株式会社 | 励起光発生装置、光増幅装置及び励起光発生方法 |
-
1998
- 1998-07-29 JP JP10214558A patent/JP2000049710A/ja active Pending
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2016018124A (ja) * | 2014-07-09 | 2016-02-01 | 日本電信電話株式会社 | 光周波数コム発生装置 |
| JP2017037961A (ja) * | 2015-08-10 | 2017-02-16 | 日本電信電話株式会社 | 多波長半導体レーザ |
| WO2024058207A1 (ja) * | 2022-02-25 | 2024-03-21 | 日本電信電話株式会社 | 励起光発生装置、光増幅装置及び励起光発生方法 |
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Legal Events
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