EP0108190B1 - Stosswellenreflektor - Google Patents
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- EP0108190B1 EP0108190B1 EP83106090A EP83106090A EP0108190B1 EP 0108190 B1 EP0108190 B1 EP 0108190B1 EP 83106090 A EP83106090 A EP 83106090A EP 83106090 A EP83106090 A EP 83106090A EP 0108190 B1 EP0108190 B1 EP 0108190B1
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- G10K—SOUND-PRODUCING DEVICES; METHODS OR DEVICES FOR PROTECTING AGAINST, OR FOR DAMPING, NOISE OR OTHER ACOUSTIC WAVES IN GENERAL; ACOUSTICS NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- G10K11/00—Methods or devices for transmitting, conducting or directing sound in general; Methods or devices for protecting against, or for damping, noise or other acoustic waves in general
- G10K11/18—Methods or devices for transmitting, conducting or directing sound
- G10K11/26—Sound-focusing or directing, e.g. scanning
- G10K11/28—Sound-focusing or directing, e.g. scanning using reflection, e.g. parabolic reflectors
Definitions
- the invention relates to a reflector for focusing shock waves for the contact-free comminution of concrements in bodies of living beings according to DE-A-23 51247.
- the reflector has the shape of an ellipsoid and has the task of absorbing shock waves that are generated at a spark gap in the first focal point and spread through a liquid in the reflector to the second focal point, in which the concrement to be destroyed e.g. a kidney stone is in focus.
- the reflector should transmit as high a proportion of the wave energy generated in the first focal point as possible in phase to the second focal point.
- Reflectors made of brass are known with an enclosure angle of approximately 250 °, whereby the full solid angle (4n) is used to approximately 90% and an axis ratio a: b of approximately 2: 1 (E. Schmiedt: Contributions to Urology, Vol. 2 , Pages 8-13, Kunststoff 1980).
- the other constraints such as stability and easy workability have led to the use of brass.
- the invention has for its object to provide a reflector that focuses shock waves with a higher efficiency than the reflectors known from the prior art.
- the invention is based on the knowledge that it is not the jump in sound wave resistance ⁇ ⁇ c that alone is the decisive variable for good focusing, but that the speeds of the sound wave in the reflector material and in the liquid must be coordinated with one another.
- the waves hitting the surface of the reflector stimulate it, among other things. to transversal vibrations that propagate with characteristic propagation velocities in the reflector material and on its surface.
- the reflected wavefront is disturbed if, due to time differences, the reflection surface already swings in the direction of the surface normal when the primary wavefront arrives.
- In-phase focusing in the second focal point is achieved when the wave propagates faster in the liquid than in the reflector.
- the wavefront then always hits a stationary reflector surface.
- materials can also be used whose transverse surface speed is greater than the speed of sound in the coupling medium, e.g. Water is when only the leading of the surface wave is prevented by the geometry of the reflector by complying with the condition mentioned in claim 1.
- the reflected useful wave itself remains undisturbed and retains the original steepness of the primary wave. All other faults - e.g. are generated by the lagging surface wave - follow the useful wave with a time delay and cannot impair the focusing process.
- Reflectors according to the invention realize a much better focusing than before, since all wave components overlap in phase.
- the slope of the pressure rise which is essential for comminution, remains high.
- the shredding performance increases, fewer applications than before are necessary, which relieves the patient and increases the service life of the spark gap.
- the condition c To ⁇ c s is met if lead is used as the reflector material and water is used as the coupling liquid. Since the transverse speed of sound in lead at 710 m / sec is lower than the speed of sound in water at 1480 m / sec, the propagating primary wave 7 is always faster than the surface wave 10. The condition is therefore always fulfilled regardless of the reflector geometry. A critical angle ⁇ k does not occur. It is not necessary for the entire reflector body to be made of lead. It is sufficient if the inner surface of the reflector consists of a layer of lead.
- the condition according to the invention can also be met by reflectors made of a material whose c To > c s .
- the focus can be improved for the same material by choosing the axial ratio of the ellipsoid closer to 1 or by dispensing with edge zones (smaller angle of coverage).
- the edge zones are extremely important for the transmission and should not be left out.
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Description
- Die Erfindung betrifft einen Reflektor zur Fokussierung von Stoßwellen zur berührungsfreien Zerkleinerung von Konkrementen in Körpern von Lebewesen gemäß der DE-A-23 51247.
- Der Reflektor besitzt die Form eines Ellipsoids und hat die Aufgabe, Stoßwellen, die an einer Funkenstrecke im ersten Brennpunkt erzugt werden und sich durch eine Flüssigkeit im Reflektor ausbreiten auf den zweiten Brennpunkt, in dem sich das zu zerstörende Konkrement z.B. ein Nierenstein befindet, zu fokussieren. Der Reflektor soll einen möglichst hohen Anteil der im ersten Brennpunkt erzeugten Wellenenergie möglichst phasenrichtig in den zweiten Brennpunkt übertragen.
- Bekannt sind Reflektoren aus Messing mit einem Umschliessungswinkel von ca. 250°, wobei der volle Raumwinkel (4n) zu etwa 90% ausgenutzt wird und einem Achsverhältnis a:b von ungefähr 2:1 (E. Schmiedt: Beiträge zur Urologie, Bd. 2, Seite 8-13, München 1980). Die Materialauswahl erfolgt aufgrund eines möglichst hohen Sprunges in der Schallimpedanz z=ζ· c (ζ = Dichte; c = Schallgeschwindgkeit) zwischen Flüssigkeit und Reflektormaterial, um einen hohen Reflexionskoeffizienten zu erhalten. Die weiteren Randbedingungen wie Stabilität und leichte Bearbeitbarkeit haben bisher zur Verwendung von Messing geführt.
- Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, einen Reflektor zu schaffen, der Stoßwellen mit einem höheren Wirkungsgrad als die aus dem Stand der Technik bekannten Reflektoren fokussiert.
- Gelöst wird diese Aufgabe von einem Reflektor mit den im Anspruch 1 genannten Merkmalen.
- Ausbildungen der Erfindung sind Gegenstände von Unteransprüchen.
- Der Erfindung liegt die Erkenntnis zugrunde, dass nicht der Sprung im Schallwellenwiderstand ζ · c allein die entscheidende Grösse für eine gute Fokussierung ist, sondern dass die Geschwindigkeiten der Schallwelle im Reflektormaterial und in der Flüssigkeit aufeinander abgestimmt sein müssen. Die auf die Oberfläche des Reflektors treffenden Wellen regen diesen u.a. zu Transversalschwingungen an, die sich mit charakteristischen Ausbreitungsgeschwindigkeiten im Reflektormaterial und an dessen Oberfläche ausbreiten. Zu Störungen der reflektierten Wellenfront kommt es, wenn aufgrund von Laufzeitunterschieden die Reflexionsfläche bereits in Richtung der Flächennormalen schwingt, wenn die Primärwellenfront einläuft.
- Eine phasenrichtige Fokussierung in den zweiten Brennpunkt wird dann erreicht, wenn sich die Welle in der Flüssigkeit schneller als im Reflektor ausbreitet. Die Wellenfront trifft dann stets auf eine ruhende Reflektoroberfläche.
- Genäß der Erfindung können jedoch auch Materialien verwendet werden, deren transversale Oberflächengeschwindigkeit größer als die Schallgeschwindigkeit im Koppelmedium z.B. Wasser ist, wenn nur die Voreilung der Oberflächenwelle durch die Geometrie des Reflektors durch Einhalten der im Anspruch 1 genannten Bedingung verhindert wird. Die reflektierte Nutzwelle bleibt dann selbst ungestört und behält die ursprüngliche Flankensteilheit der Primärwelle bei. Alle übrigen Störungen - die z.B. durch die nachhinkende Oberflächenwelle erzeugt werden - folgen der Nutzwelle zeitlich verzögert und können den Fokussierungsvorgang nicht beeinträchtigen.
- Erfindungsgemässe Reflektoren realisieren eine wesentlich bessere Fokussierung als bisher, da alle Wellenanteile sich phasenrichtig überlagern. Die Flankensteilheit des Druckanstiegs, die für eine Zerkleinerung wesentlich ist, bleibt hoch. Die Zerkleinerungsleistung steigt, es sind weniger Applikationen als bisher notwendig, wodurch der Patient entlastet wird und die Standzeit der Funkenstrecke erhöht wird.
- Ein Ausführungsbeispiel der Erfindung wird anhand der einzigen Figur erklärt:
- Die Figur zeigt schematisch einen menschlichen Körper 1 mit einem Nierenstein 6 in einer wassergefüllten Wanne 2. An der Unterseite der Wanne 2 ist ein ellipsoidförmiger Reflektor 3 mit den beiden Brennpunkten 9 und 5 befestigt, der ebenfalls mit Wasser gefüllt ist. Im Brennpunkt 4 im Inneren des Reflektors 3 befindet sich eine Funkenstrecke (nicht gezeigt), die durch Unterwasserentladung Stosswellen erzeugen kann. Im zweiten Brennpunkt 5, ausserhalb des Reflektors, liegt das zu zerstörende Konkrement, z.B. der Nierenstein 6. Durch die Reflektorgeometrie ist der Grenzwinkel ϕ max definiert. Wenn im Brennpunkt 4 eine Unterwasserentladung gezündet wird, entsteht eine Stosswellenfront 7, die sich kugelförmig ausbreitet und vom Reflektor 3 als reflektierte Stosswellenfront 9 auf den Nierenstein geleitet wird. Durch die hohen Druck- und Zugamplituden Herden Teile des Nierensteins zum Abplatzen gebracht. Eingezeichnet ist die Stosswellenfront 7, die gerade an den Punkten 8 die Reflektoroberfläche erreicht. Sie trifft momentan unter einem Winkel ϕ auf die Reflektoroberfläche. Die auftretende Stosswellenfront 7 wird zum grössten Teil reflektiert (Front 9), erzeugt aber auch eine transversale Oberflächenwelle 10 (nicht maßstäblich gezeichnet), die sich in der Reflektoroberfläche ausbreitet (Pfeil). Bei erfindungsgemässer Material- und Geometrieauswahl läuft die Primärwelle 7 schneller über die Reflektoroberfläche als die störende Transversalwelle 10. Die Primärwelle 7 trifft daher immer auf ruhendes Oberflächenmaterial, sie wird ungestört reflektiert. Die reflektierte Wellenfront 9 behält die ursprüngliche Flankensteilheit im Druckanstieg. Alle reflektierten Anteile überlagern sich phasenrichtig. Für die Zerkleinerung des Steins 6 geht kaum Energie verloren. Werden die erfindungsgemässen Bedingungen nicht eingehalten, so trifft die Primärwelle 7 auf schon von der Oberflächenwelle 10 angeregte Teile des Reflektors. Durch Wechselwirkung der Primärwelle 7 mit der Oberflächenwelle 10 wird die reflektierte Welle 9 in Amplitude und Phase gestört. Die Folge ist, dass Energie für die Zerkleinerung des Konkrements fehlt oder dass der Druckanstieg am Ort des Konkrements durch die nicht phasenrichtige Uberlagerung der einzelnen Anteile zu langsam erfolgt.
- Die Bedingung cTo < cs wird erfüllt, wenn als Reflektormaterial Blei und als Koppelflüssigkeit Wasser verwendet wird. Da die transversale Schallgeschwindigkeit in Blei mit 710 m/sec kleiner als die Schallgeschwindigkeit in Wasser mit 1480 m/sec ist, ist die sich ausbreitende Primärwelle 7 immer schneller als die Oberflächenwelle 10. Die Bedingung ist daher unabhängig von der Reflektorgeometrie immer erfüllt. Ein kritischer Winkel ϕk tritt nicht auf. Es ist nicht notwendig, dass der ganze Reflektorkörper aus Blei hergestellt wird. Es reicht, wenn die innere Oberfläche des Reflektors aus einer Bleischicht besteht.
- Die erfindungsgemäße Bedingung kann auch von Reflektoren aus einem Material erfüllt werden, dessen cTo > cs ist. Ein wassergefüllter Reflektor aus Zinn (cTo = 1670 m/sec) mit den Halbachsen a = 12,5 cm und b - 7,5 cm erfüllt die erfindungsgemässe Bedingung, wenn der maximal auftretende Einfallswinkel ϕmaX kleiner als der kritische Winkel ϕ K - 62,4° ist.
- Der zum Stand der Technik gehörende Messingreflektor (cTO = 2120 m/sec) besitzt bei Wasserfüllung einen kritischen Winkel von 44,8°, jedoch einen maximalen Einfallswinkel von 53,1°. Er erfüllt die erfindungsgemässe Bedingung nicht, eine optimale Fokussierung ist nicht gegeben. Die Fokussierung kann bei gleichem Material verbessert werden durch Wahl des Achsenverhältnisses des Ellipsoids näher an 1 oder durch Verzicht auf Randzonen (kleinerer Umschliessungswinkel). Die Randzonen sind aber für die Ubertragung äusserst wichtig und sollten nicht weggelassen werden.
- In Analogie zur Schallmauer ergibt sich beim kritischen Winkel ϕ K die Situation, daß die Quelle der Oberflächenschwingung (die einlaufende Primärfront) sich auf der Reflektorfläche mit der Ausbreitungsgeschwindigkeit cTO der Oberflächenwelle selbst ausbreitet und damit phasenrichtig Energie in die Oberflächenwelle einkoppelt. Erst wenn nach einer gewissen gemeinsamen zurückgelegten Strecke sich aufgrund der veränderten Reflektorgeometrie der Einfallswinkel ϕ vergrössert, kann die jetzt energiereiche Oberflächenwelle der einfallenden Stoßwellenfront vorauseilen und ihre Energie nach Art des Mach'schen Kegels (modifiziert durch die gekrümmte Reflektorfläche) ausstrahlen und u.a. teilweise noch vor der eigentlichen Nutzwelle in den Fokusbereich einbringen.
Claims (4)
Reflektor nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Reflektor (3) oder seine innere reflektierende Oberfläche aus Blei, Zinn oder Tantal besteht.
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