DE4117865A1 - Optische einrichtung - Google Patents
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Description
Die Erfindung bezieht sich auf eine optische Einrichtung nach dem
Patentanspruch 1.
Die Erfindung bezieht sich außerdem auf Verwendungen der optischen
Einrichtung nach den Patentansprüchen 6, 7 und 8.
Die optische Einrichtung weist zwei wesentliche Bestandteile auf:
einen auf einem Substrat monolithisch integrierten Halbleiterlaser,
der eine sich oberhalb einer zur Grundfläche des Substrats
koplanaren Ebene auf dem Substrat erstreckende und in der Ebene eine
verzweigte, einfach zusammenhängende Struktur aufweisende, Kavität
besitzt, und eine Lichtquelle mit einstellbarer optischer Leistung,
die beide einzeln bekannt sind.
Der Halbleiterlaser ist beispielsweise aus Electronics Letters 24
(1990), S. 243-244 bekannt. Er ist auf einem n-dotierten
Indiumphosphid-Substrat monolithisch integriert. Die untere Seite
des Substrats wird als Grundfläche bezeichnet. Oberhalb des
Indiumphosphid-Substrats erstreckt sich eine ebenfalls n-dotierte
Pufferschicht aus Indiumphosphid. Auf deren ebener Oberfläche liegt
eine Kavität aus Indium-Gallium-Arsenid-Phosphid (InGaAsP). Die
Kavität wird als "einfach zusammenhängendes" Gebiet im Sinne der
topologischen Definition aufgefaßt, da sie nicht aus mehreren
Stücken, sondern aus einem einzigen Stück mit einem einzigen Rand
besteht. In diesem Fall besitzt die Kavität die Form eines "Y".
Oberhalb der Kavität sind weitere Schichten vorhanden. Diese und die
Kavität bilden oberhalb der Pufferschicht eine "Y"-förmige Mesa, die
durch Ätzen entstanden ist.
Auch Lichtquellen mit einstellbarer optischer Leistung sind bekannt,
z. B. aus der DE 36 05 925 A1. Dort wird ein hochmodulierbarer
Halbleiterlaser beschrieben, der als Fabry-Perot-Halbleiter auf
einem Indiumphosphid-Substrat aufgebaut ist.
Es ist die Aufgabe der Erfindung, eine optische Einrichtung zu
schaffen, die für die optische Nachrichtenübertragung vielseitig
einsetzbar ist.
Es ist außerdem die Aufgabe der Erfindung, Verwendungen der
optischen Einrichtung zu schaffen, bei denen Lichtsignale verändert
werden.
Die Aufgabe wird, wie in Patentanspruch 1 bzw. 6, 7 und 8 angegeben,
gelöst.
Vorteilhaft an der optischen Einrichtung ist, daß sich auch die
Emissionswellenlänge des ersten Halbleiterlasers selbst durchstimmen
läßt.
Der erste Halbleiterlaser läßt sich auch als optischer Schalter oder
als Teil eines Multiplexers oder eines Demultiplexers verwenden.
Besonders vorteilhaft ist es, wenn die Lichtquelle, durch die die
Emissionswellenlänge verändert wird, ebenfalls ein Halbleiterlaser
ist. Wenn dieser auf dem gleichen Substrat integriert ist wie der
erste Halbleiterlaser, ergibt sich der Vorteil, daß er sich
gleichzeitig mit dem ersten Halbleiterlaser herstellen läßt.
Außerdem ist es vorteilhaft, daß der erste Halbleiterlaser in
Abhängigkeit von der optischen Leistung Popt des aus dem zweiten
Halbleiterlaser in ihn eingestrahlten Lichts in einem ersten und in
einem dritten Bereich der optischen Leistung Popt Licht der von
ihm selbst erzeugten Wellenlänge λ2 ausstrahlt. Der Wechsel der
Wellenlänge geschieht sprunghaft, nicht kontinuierlich. Aufgrund
dieses Verhaltens ergeben sich zahlreiche Anwendungen dieser
optischen Einrichtung, z. B. für die Erzeugung von rechteckförmigen
Lichtsignalen aus verrauschten Lichtsignalen oder die Erzeugung der
doppelten oder dreifachen Anzahl von Lichtsignalen aus den in ihm
aus dem zweiten Halbleiterlaser eingestrahlten Lichtsignalen.
Darüber hinaus eignet sich die optische Einrichtung in Verbindung
mit einem optischen Filter, d. h. einem wellenlängenselektiven
Filter, als optischer Inverter.
Der erste Halbleiterlaser verstärkt das Licht, das in ihn aus dem
zweiten Halbleiterlaser eingestrahlt wird; er hat beispielsweise
eine Verstärkung von 20 dB.
Nachstehend wird die Erfindung in einem Ausführungsbeispiel anhand
der Zeichnungen näher erläutert. Es zeigen:
Fig. 1 einen ersten und einen zweiten Halbleiterlaser,
Fig. 2 die Wellenlänge des von dem ersten Halbleiterlaser
emittierten Lichts als Funktion der optischen Leistung
Popt des aus dem zweiten Halbleiterlaser ausgestrahlten
Lichts,
Fig. 3a die optische Leistung Popt von verrauschten Lichtsignalen
als Funktion der Zeit, die in den ersten Halbleiterlaser
eingestrahlt werden,
Fig. 3b die Wellenlänge von aus dem ersten Halbleiterlaser
emittierten Lichtsignalen,
Fig. 3c die optische Leistung Popt der aus dem Halbleiterlaser
emittierten Lichtsignale gemäß Fig. 3b nach Durchlaufen
eines wellenlängenselektiven optischen Filters,
Fig. 4a die optische Leistung Popt von Lichtsignalen, die in den
ersten Halbleiterlaser eingestrahlt werden und zwischen
denen ein Gleichlichtanteil auftritt,
Fig. 4b die optische Leistung Popt der Lichtsignale, die aus den
in Fig. 4a dargestellten Lichtsignalen nach Durchlaufen des
ersten Halbleiterlasers und eines optischen Filters erzeugt
werden,
Fig. 5a die optische Leistung Popt von analogen Lichtsignalen,
die in den Halbleiterlaser 1 eingestrahlt werden und
Fig. 5b Lichtpulse, die aus den in Fig. 5a dargestellten
Lichtpulsen nach Durchlaufen des ersten Halbleiterlasers
und eines optischen Filters erzeugt werden.
In Fig. 1 ist ein erster Halbleiterlaser 1 dargestellt. Er weist ein
Substrat 2 aus n-dotiertem Indiumphosphid auf. Darüber liegt eine
Pufferschicht 3, die ebenfalls aus n-dotiertem Indiumphosphid
besteht und von der ein Teil die unterste Schicht einer Mesa 4
bildet, die die Form eines "Y" hat. Die Mesa 4 weist mehrere
Schichten auf. Sie enthält eine Kavität 41 aus
Indium-Gallium-Arsenid-Phosphid. Diese wird von einer Mantelschicht
42 aus p-dotiertem Indiumphosphid bedeckt. Darüber liegt eine
Kontaktschicht 43 aus p⁺-dotiertem Indium-Gallium-Arsenid.
Seitlich der Mesa 4 und oberhalb der nicht durch die Schicht 41
bedeckten Oberfläche der Pufferschicht 3 ist zur elektrischen
Isolation und zur optischen Wellenführung in der Mesa 4 eine Schicht
5 aus semiisolierendem Indiumphosphid vorhanden, deren obere
Oberfläche mit der oberen Oberfläche der Kontaktschicht 43 eine
Ebene bildet. Die Schicht 5 ist mit einer Schutzschicht 6 aus
Siliziumdioxid bedeckt, die Kontaktschicht 43 mit einer
Metallschicht 7.
In die Metallschicht 7 und die Mesa 4 sind drei Gräben 44, 45, 46
hineingeätzt, durch die die Mesa 4 in vier Bereiche 8, 9, 10 und 11
eingeteilt wird. Gemäß der Darstellung in Fig. 1 können die Gräben
44, 45, 46 entsprechend der optischen Kopplung, die die Bereiche
8-11 untereinander haben sollen, auch bis in die Mantelschicht 42,
jedoch nicht in die Kavität 41 herabreichen. Die Metallschicht 7
bildet in jedem Bereich 8-11 je eine erste Elektrode. Eine zweite
Elektrode wird für jeden Bereich 8-11 durch eine Metallschicht 12
gebildet, die unterhalb des Substrats 2 aufgebracht ist. Durch die
Metallschicht 7 fließt beim Betrieb des Halbleiterlasers 1 durch
jeden Bereich 8-11 ein jeweils einzeln fest einstellbarer oder
veränderbarer Strom zu der Metallschicht 12, die als Massekontakt
dient.
Wenigstens durch einen der Bereiche 8-11 fließt ein Strom, der
oberhalb des Laserschwellstroms liegt, so daß durch die Verbindung
der Bereiche 8-11 untereinander bewirkt wird, daß auch aus den
übrigen Bereichen 8-11 Licht aus dem Halbleiterlaser 1 ausgestrahlt
wird. Im Falle des hier dargestellten Halbleiterlasers 1 liegt der
Laserschwellstrom für jeden einzelnen Bereich 8, 9, 10, 11
beispielsweise bei 30 mA.
Der Halbleiterlaser 1 emittiert bei der Zusammensetzung der Kavität
41 In0,62 Ga0,38 As0,82 P0,18 Licht im Wellenlängenbereich
um 1520 nm.
Bei der Zusammensetzung der Kavität 41 von In0,57 Ga0,43
As0,73 P0,27 emittiert er Licht im Wellenlängenbereich um 1300 nm.
In beiden Fällen ist der Wellenlängenbereich um mindestens ca.
± 10 nm durchstimmbar.
Anstelle der Kavität 41 kann auch eine Quantum-Well-Schichtfolge
vorhanden sein, wie sie z. B. aus Appl. Phys. Lett. 39 (1981), S.
786-788 bekannt ist.
Der Halbleiterlaser 1 kann auch als GaAlAs/GaAs-Halbleiterlaser
aufgebaut sein; ein derartiger Aufbau ist z. B. aus Appl. Phys. Lett.
52 (1988), S. 767-769 bekannt.
Die Mesa 4 läßt sich nicht nur, wie in Fig. 1 dargestellt, in Form
eines "Y" aufbauen, sondern beispielsweise auch in Kreuzform, wie
sie dieser Veröffentlichung ebenfalls zu entnehmen ist.
Der Halbleiterlaser 1 ist über einen Lichtwellenleiter 13 mit einem
Halbleiterlaser 14 verbunden, der dazu dient, über den
Lichtwellenleiter 13 Licht in den Halbleiterlaser 1 einzustrahlen.
Um zu verhindern, daß Licht aus dem Halbleiterlaser 1 in den
Halbleiterlaser 14 gelangt, ist ein hier nicht dargestellter
optischer Isolator vorgesehen. Der Halbleiterlaser 14 ist
beispielsweise ein Halbleiterlaser mit verteilter Rückkopplung
(DFB-Halbleiterlaser).
Er ist auf einem Substrat 15 aus Indiumphosphid aufgebaut. Oberhalb
des Substrats 15 ist eine Pufferschicht 16 aus Indiumphosphid
aufgebracht, die die Basis einer Mesa 17 bildet. Die Mesa 17 weist
eine Wellenleiterschicht 171 aus n-dotiertem
Indium-Gallium-Arsenid-Phosphid, eine nicht-dotierte Kavität 172 aus
Indium-Gallium-Arsenid-Phosphid und eine Mantelschicht 173 aus
p-dotiertem Indiumphosphid auf. Darüber liegt eine p⁺-dotierte
Indium-Gallium-Arsenid-Schicht 174. Die Wellenleiterschicht 171
bildet in Längsrichtung mit der Pufferschicht 16 ein optisches
Gitter. Seitlich der Mesa 17 und oberhalb der oberen Oberfläche der
Pufferschicht 16, soweit sie nicht von der Mesa 17 bedeckt wird,
ist eine Schicht 18 aus semiisolierendem Indiumphosphid vorhanden,
deren obere Oberfläche mit der oberen Oberfläche der Mantelschicht
173 eine Ebene bildet. Darüber sowie unterhalb des Substrats 15 ist
jeweils eine metallische Schicht 19 bzw. 20 vorhanden; die
metallischen Schichten 19, 20 dienen als Elektroden. Aus der
Wellenleiterschicht 171 wird, wenn durch den Halbleiterlaser 14 ein
Strom fließt, der größer als der Laserschwellstrom ist, Laserlicht
in den Lichtwellenleiter 13 eingespeist, das in die Kavität 41 des
Halbleiterlasers 1 eingespeist wird. In Abhängigkeit von der Stärke
des Stroms, der durch den Halbleiterlaser 14 fließt, wird Licht
unterschiedlicher optischer Leistung Popt in den Halbleiterlaser 1
eingestrahlt.
Anstelle des hier beschriebenen Halbleiterlasers 14 kann jede andere
Lichtquelle vorgesehen werden, die Licht einer nur um wenige
Nanometer, beispielsweise weniger als 30 nm, von der Wellenlänge des
aus dem Halbleiterlaser 1 ausgestrahlten Lichts abweichenden
Wellenlänge aussendet und deren optische Leistung Popt veränderbar
ist. Auch andere Halbleiterlaser kommen hierfür in Frage. Anstelle
des die Halbleiterlaser 1 und 14 verbindenden Lichtwellenleiters 13
sind auch andere Mittel zur optischen Übertragung zwischen der
Lichtquelle und dem Halbleiterlaser 1 einsetzbar, z. B. Luft.
Zur Fokussierung des aus der Lichtquelle kommenden Lichts auf den
Halbleiterlaser 1 sind Linsen einsetzbar; insbesondere eignen sich
bei Einsatz des Lichtwellenleiters 13 Schmelzlinsen an den Enden des
Lichtwellenleiters 13.
Ein Halbleiterlaser, der wie der Halbleiterlaser 14 auf dem gleichen
Substratmaterial aufgebaut ist wie der Halbleiterlaser 1 - in dem
hier beschriebenen Ausführungsbeispiel: Indiumphosphid - läßt sich
mit diesem auf einem einzigen Substrat monolithisch integrieren. In
einem solchen Fall erübrigt sich ein Lichtwellenleiter. Es genügt
eine einzige, in einem die Halbleiterlaser voneinander trennenden
Graben aufgeklebte Linse, um die Fokussierung des Lichts aus dem
Halbleiterlaser, der dem Halbleiterlaser 14 entspricht, in den
anderen Halbleiterlaser zu bewirken, der dem Halbleiterlaser 1
entspricht.
In Abhängigkeit von der optischen Leistung Popt, die aus dem
Halbleiterlaser 14 in den Bereich 11 des Halbleiterlasers 1
eingestrahlt wird, emittiert der Halbleiterlaser 1 aus den Bereichen
8 und 9 entweder Licht einer ersten oder einer zweiten Wellenlänge.
Dabei ist das Licht der ersten Wellenlänge dasjenige, das der
Halbleiterlaser 1 selbst erzeugt; und das Licht der zweiten
Wellenlänge ist dasjenige, das der Halbleiterlaser 14 erzeugt. In
gleicher Weise läßt sich das Licht des Halbleiterlasers 14 auch in
den Bereich 8 oder 9 einstrahlen. Entsprechend emittiert der
Halbleiterlaser 1 aus den Bereichen 9 und 11 bzw. 8 und 11 Licht der
ersten oder der zweiten Wellenlänge.
In Fig. 2 ist die Wellenlänge des aus den Bereichen 8 und 9 des
Halbleiterlasers 1 emittierten Lichts in Abhängigkeit von der in ihn
eingestrahlten optischen Leistung Popt des Lichts des
Halbleiterlasers 14 dargestellt. Es lassen sich 4 Leistungsbereiche
voneinander unterscheiden. Innerhalb der Leistungsbereiche I und III
emittieren die Bereiche 8 und 9 das in dem Halbleiterlaser 1
erzeugte Licht, innerhalb der Leistungsbereiche II und IV das aus
dem Halbleiterlaser 14 eingestrahlte Licht. Der Wechsel von einer
längeren, der ersten Wellenlänge, zu einer kürzeren, der zweiten
Wellenlänge, wird wegen der mit der kürzeren Wellenlänge
einhergehenden höheren Frequenz und Energie als Aufwärts-Konversion
bezeichnet. Die erste Wellenlänge ist z. B. 1523 nm, die zweite
Wellenlänge 1517 nm. Auch die Abwärts-Konversion läßt sich mit dem
Halbleiterlaser 1 erreichen. In diesem Fall ist die erste
Wellenlänge z. B. 1514 nm, die zweite Wellenlänge wiederum 1517 nm.
Aufgrund der sprungartigen Übergänge zwischen den Leistungsbereichen
I und II, II und III sowie III und IV läßt sich der Halbleiterlaser
1 auch zur Formung von optischen Rechteckpulsen verwenden, die
während der Übertragung durch den Lichtwellenleiter 13 oder
insbesondere durch langreichweitige Übertragung in einem optischen
Übertragungsnetz infolge von Dispersion verformt worden sind.
Ihre ursprüngliche Form läßt sich wiedergewinnen, wenn die Minima
und Maxima der Lichtsignale, die zu dem Halbleiterlaser 1 gelangen,
gerade die Grenzen eines Intervalls der optischen Leistung Popt
bilden, in dem der Sprung zwischen zwei Leistungsbereichen liegt.
Der Halbleiterlaser 1 wird z. B. beim Überschreiten des
Leistungsbereichs I in den Leistungsbereich II gemäß Fig. 2 zur
Emission einer kürzeren Wellenlänge wechseln. Damit werden digitale
oder analoge Lichtsignale, die in den Halbleiterlaser 1 eingestrahlt
werden, entsprechend ihrer optischen Leistung Popt in Lichtsignale
einer ersten oder einer zweiten Wellenlänge umgewandelt.
Wenn in den Halbleiterlaser 1 aus dem Halbleiterlaser 14 ein aus
"verschmierten" Rechteckpulsen bestehende Lichtsignale eingestrahlt
werden, wie sie in Fig. 3a als Funktion der Zeit dargestellt sind,
so wechselt die Emission des Halbleiterlasers 1 zwischen den
Wellenlängen λ1 und λ2, die in Fig. 3b als Funktion der Zeit
dargestellt sind. Wie in Fig. 2 dargestellt, entspricht eine
optische Leistung Popt aus dem Leistungsbereich I der Wellenlänge
λ1 und eine optische Leistung Popt aus dem Leistungsbereich II
der Wellenlänge λ2.
Die von dem Halbleiterlaser 1 ausgestrahlten Lichtsignale der
Wellenlängen λ1 und λ2 lassen sich entweder insgesamt zu
einer anderen optischen Einrichtung übertragen, oder sie werden in
einem wellenlängenselektiven Filter, z. B. in einem
Fabry-Perot-Filter, gefiltert. Ist dieses nur für die Wellenlänge
λ2 durchlässig, werden die ursprünglichen, durch die optische
Übertragung verzerrten Rechteckpulse wiederhergestellt (Fig. 3c).
Ist das wellenlängenselektive Filter hingegen für die Wellenlänge
λ1 durchlässig, werden die Lichtsignale aus ihrer ursprünglichen
Wellenlänge λ2 in die Wellenlänge λ1 konvertiert und
gleichzeitig invertiert.
Der Halbleiterlaser 1 stellt nicht nur die Seitenflanken von
Rechteckpulsen wieder her. Er korrigiert auch Leistungsschwankungen
des aus dem Halbleiterlaser 14 kommenden Lichts, soweit sich die
Leistungsschwankungen jeweils innerhalb eines der
Leistungsintervalle I, II, III oder IV bewegen.
Eine weitere Funktion der optischen Einrichtung in Verbindung mit
einem Filter besteht darin, den Gleichlichtanteil zu entfernen, wenn
dieser, wie in Fig. 4a dargestellt, zwischen den zu übertragenden
Lichtsignalen auftritt. Wenn sich die optische Leistung Popt der
Lichtpulse beispielsweise in dem Leistungsbereich II, die des
Gleichlichtanteils in dem Leistungsbereich I bewegt, werden aus den
Lichtsignalen, die in den Halbleiterlaser 1 eingestrahlt werden,
Lichtsignale der Wellenlänge λ1 erzeugt (Fig. 4b), während aus
dem Gleichlichtanteil, der in den Halbleiterlaser 1 zwischen den
Lichtsignalen eingestrahlt wird, Lichtsignale der Wellenlänge λ2
erzeugt werden.
Wenn die Lichtsignale der Wellenlängen λ1, λ2 noch ein
optisches Filter durchlaufen, das nur für die Wellenlänge λ1
durchlässig ist, ist der Gleichstromanteil zwischen den in den
Halbleiterlaser 1 eingestrahlten Lichtsignalen unterdrückt.
Je nach Anzahl der Leistungsbereiche, in denen sich die optische
Leistung Popt von Lichtsignalen bewegt, die aus dem
Halbleiterlaser 14 in den Halbleiterlaser 1 eingestrahlt werden,
lassen sich aus einem einzigen, aus dem Halbleiterlaser 14 kommenden
Lichtsignal zwei oder drei Lichtpulse erzeugen.
Fig. 5a zeigt die optische Leistung Popt von analogen
Lichtsignalen des Halbleiterlasers 2, die sich in den
Leistungsbereichen I bis IV bewegt, als Funktion der Zeit. Die hier
dargestellten Lichtsignale haben einen im wesentlichen sinusförmigen
Verlauf.
Entsprechend der in Fig. 2 gezeigten Abhängigkeit der Wellenlänge
von der optischen Leistung Popt ergibt sich für die von dem
Halbleiterlaser 1 aus ihnen erzeugten Lichtpulse während der Dauer
eines aus dem Halbleiterlaser 14 kommenden Lichtsignals ein
mehrfacher, z. B. sechsfacher, Wechsel in der Wellenlänge des von dem
Halbleiterlaser 1 ausgestrahlten Lichts. Wenn dieses wiederum durch
ein optisches Filter gefiltert wird, entstehen Rechteckpulse der
Wellenlänge λ1 oder λ2 entsprechend der
Wellenlängenselektivität des optischen Filters.
Aus einem in Fig. 5a gezeigten, analogen Lichtsignal lassen sich bei
Transmission der Wellenlänge λ2 durch das optische Filter drei
rechteckförmige Lichtpulse erzeugen.
Wie schon die wenigen, hier erläuterten Ausführungsbeispiele zeigen,
gestattet die hier beschriebene neue optische Einrichtung,
insbesondere in Verbindung mit einem wellenlängenselektiven Filter,
eine Fülle von Anwendungen für die optische Übertragung.
Die anhand der Fig. 3-5 beschriebenen Anwendungen nutzen die
Aufwärts-Konversion in dem Halbleiterlaser 1. In entsprechender
Weise läßt sich die Abwärts-Konversion ausnutzen.
Claims (10)
1. Optische Einrichtung mit einem ersten, auf einem Substrat (2)
monolithisch integrierten Halbleiterlaser (1), der eine sich
oberhalb einer zur Grundfläche des Substrats (2) koplanaren Ebene
auf dem Substrat (2) erstreckende und in der Ebene eine verzweigte,
einfach zusammenhängende Struktur aufweisende, Kavität (41) besitzt,
und mit einer Lichtquelle mit einstellbarer optischer Leistung
(Popt), aus der in die Kavität (41) des ersten Halbleiterlasers
(1) Lichtsignale einstrahlbar sind und die Wellenlänge von von dem
ersten Halbleiterlaser (1) ausgestrahlten, kohärenten Lichtsignalen
in Abhängigkeit von der optischen Leistung (Popt) der
eingestrahlten Lichtsignale veränderbar ist.
2. Optische Einrichtung nach Anspruch 1, bei der die Lichtquelle
ein zweiter Halbleiterlaser ist und von ihr kohärentes Licht
erzeugbar ist.
3. Optische Einrichtung nach Anspruch 2, bei der der zweite
Halbleiterlaser ein Halbleiterlaser (14) mit verteilter Rückkopplung
ist.
4. Optische Einrichtung nach Anspruch 2 oder 3, bei der der zweite
Halbleiterlaser mit dem ersten Halbleiterlaser (1) auf dessen
Substrat (2) monolithisch integriert ist.
5. Optische Einrichtung nach Anspruch 1, bei der das Licht aus der
Lichtquelle in einen Lichtwellenleiter (13) einstrahlbar und aus
diesem in den ersten Halbleiterlaser (1) einstrahlbar ist.
6. Verwendung der optischen Einrichtung nach Anspruch 1, bei der
verrauschte Lichtsignale in den ersten Halbleiterlaser (1)
eingestrahlt werden und aus den Lichtsignalen in Abhängigkeit von
ihrer optischen Leistung (Popt) Lichtsignale einer ersten und
einer zweiten Wellenlänge ausgestrahlt werden, die jeweils
rechteckförmig sind.
7. Verwendung der optischen Einrichtung nach Anspruch 1, bei der
Lichtsignale mit zwei Niveaux der optischen Leistung (Popt) bei
dem ersten Niveau der optischen Leistung (Popt) in Lichtsignale
einer ersten Wellenlänge und bei dem zweiten Niveau der optischen
Leistung (Popt) in Lichtsignale der zweiten Wellenlänge
umgewandelt werden.
8. Verwendung der optischen Einrichtung nach Anspruch 1, bei der
die in den ersten Halbleiterlaser (1) eingestrahlten Lichtsignale
eine optische Leistung (Popt) haben, die teilweise unterhalb eines
ersten, teilweise zwischen dem ersten und einem zweiten, sowie
teilweise oberhalb des zweiten Niveaus liegt und daß der erste
Halbleiterlaser (1) aus den in ihn eingestrahlten Lichtsignalen
Lichtsignale einer ersten Wellenlänge (λ1) erzeugt, wenn die
optische Leistung (Popt) unterhalb des ersten oder oberhalb des
zweiten Niveaus liegt, und Lichtsignale einer zweiten Wellenlänge
(λ2) erzeugt, wenn die optische Leistung (Popt) zwischen dem
ersten und dem zweiten Niveau liegt.
9. Verwendung der optischen Einrichtung nach Anspruch 8, bei der
die in den ersten Halbleiterlaser (1) eingestrahlten Lichtsignale
teilweise auch eine optische Leistung (Popt) haben, die oberhalb
eines dritten Niveaus liegt und daß der erste Halbleiterlaser (1)
aus den in ihn eingestrahlten Lichtsignalen Lichtsignale der ersten
Wellenlänge (λ1) erzeugt, wenn die optische Leistung (Popt)
zwischen dem zweiten und dem dritten Niveau liegt, und Lichtsignale
der zweiten Wellenlänge (λ2), wenn die optische Leistung
(Popt) oberhalb des dritten Niveaus liegt.
10. Verwendung der optischen Einrichtung nach einem der Ansprüche 6
bis 9, bei der die von dem ersten Halbleiterlaser (1) ausgestrahlten
Lichtsignale durch ein entweder nur für die erste oder nur für die
zweite Wellenlänge durchlässiges optisches Filter gestrahlt werden.
Priority Applications (8)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE19914117865 DE4117865A1 (de) | 1991-05-31 | 1991-05-31 | Optische einrichtung |
PCT/EP1992/001175 WO1992022111A1 (de) | 1991-05-31 | 1992-05-26 | Optisch steuerbarer halbleiterlaser |
ES92924467T ES2096109T3 (es) | 1991-05-31 | 1992-05-26 | Laser semiconductor controlado opticamente. |
EP92924467A EP0598855B1 (de) | 1991-05-31 | 1992-05-26 | Optisch steuerbarer halbleiterlaser |
CA002088364A CA2088364C (en) | 1991-05-31 | 1992-05-26 | Optically controllable semiconductor laser |
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Family Applications (1)
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Country | Link |
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Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE4239655A1 (de) * | 1992-11-26 | 1994-06-01 | Sel Alcatel Ag | Optische Sendeeinrichtung |
DE4410780A1 (de) * | 1994-03-28 | 1995-10-05 | Siemens Ag | Integrierte Laseranordnung in Verbindung mit einem mitintegrierten Interferometer |
-
1991
- 1991-05-31 DE DE19914117865 patent/DE4117865A1/de not_active Withdrawn
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE4239655A1 (de) * | 1992-11-26 | 1994-06-01 | Sel Alcatel Ag | Optische Sendeeinrichtung |
DE4410780A1 (de) * | 1994-03-28 | 1995-10-05 | Siemens Ag | Integrierte Laseranordnung in Verbindung mit einem mitintegrierten Interferometer |
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8127 | New person/name/address of the applicant |
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