DE2701102B2 - Halbleiter-Injektionslaser - Google Patents
Halbleiter-InjektionslaserInfo
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Description
Die Erfindung betrifft einen Halbleiter-Injektionslaser nach dem Oberbegriff des Patentanspruchs 1, wie er
aus der deutschen Offenlegungsschrift 21 37 892, insbesondere
deren Fig.8 und 9, bekannt ist. Bei dem bekannten Aufbau hat der Vorsprung der an die
laseraktive Schicht angrenzenden, eine streifenförmige Mesa-Struktur aufweisenden Schicht eine Breite, die in
der Größenordnung Mikrometer liegt. Da, wie der Offenlegungsschrift zu entnehmen, die stromführenden
Teile des Halbleitermaterials sich auf den Mesa-Vorsprung beschränken, ist der Dicke der an den Mesateil
seitlich anschließenden Seitenteile der an die laseraktive Schicht angrenzenden Schicht keine Beachtung geschenkt.
Der Erfindung licgi die Aufgabe zugrunde, den
Halbleiter-Injektionslaser des bekannten Typs derart auszubilden, daß ein geringerer Schwellenstrom und
eine gute Unterdrückung unerwünschter Schwingungsmoden höherer Ordnung erreicht werden.
Die Lösung dieser Aufgabe ist im kennzeichnendem Teil des Patentanspruchs 1 angegeben. Es ist nämlich
herausgefunden worden, daß sich die gewünschten Eigenschaften (geringer Schwellenstrom und Unterdrückung
unerwünschter Schwingungsmoden höherer ίο Ordnung) überraschenderweise in dem Dickenbereich
der genannten Seitenteile zwischen 0,8 und 1,5 μπι
ergeben.
Vorteilhafte Ausgestaltungen der Erfindung sind in den Unteransprüchen gekennzeichnet
Im folgenden wird ein bevorzugtes Ausführungsbeispiel der Erfindung anhand der Zeichnungen näher
erläutert In den Zeichnungen zeigt
F i g. 1 eine perspektivische Ansicht des Aufbaus eines Halbleiter-Injektionslasers,
Fig.2 in einem Diagramm den Zusammenhang
zwischen der Dicke tfrder Seitenteile der Mesa-förmigen
Schicht und der Schwellenstromdichte bei dem Aufbau nach F i g. 1, und
F i g. 3 bis 6 Diagramme der Nahfeldverteilungen in denjenigen Fällen, daß die Dicke dr der genannten
Seitenteile 0,8 μπι, 1,5 μπι, 0,6 μπι bzw. 0,7 μπι beträgt
In F i g. 1 bezeichnet die Zahl 1 eine n-seitige Elektrode, die Zahl 2 ein n-GaAs-Substrat, die Zahl 3
eine Sn-dotierte n-Gai -,AUAs-Schicht (0,2
<: x< 0,6), die Zahl 4 eine laseraktive GaAs-Schicht, die Zahl! eine
Ge-dotierte p-Gai_xAl,As-Schicht; die Zahl 6 eine
Ge-dotierte p-GaAs-Schicht die Zahl 7 einen Strominjektionsbereich,
die Zahl 8 einen SiOrFiIm, die Zahl 9 eine p-seitige Elektrode, die Zahl 10 eine geätzte
Oberfläche der p-Ga^ALAs-Schicht 5 (0,2
<, χ £ 0,6) und die Zahl 11 eine Reflexionsoberfläche. Ein
derartiger Aufbau kann durch bekannte Halbleiter-Herstellungsverfahren hergestellt werden. Zum Beispiel
können die Schichten 3,4,5 und 6 durch kontinuierliches
to Flüssigphasen-Epitaxialwachstum auf dem n-GaAs-Substrat
2 gebildet werden. Danach werden beide Seiten des streifenförmigen Strominjektionsbereichs 7
vorzugsweise so weit abgeätzt, daß die laseraktive Schicht 4 nicht erreicht wird und die p-Gai-,AUAs-Schicht
5 abgeflacht wird. Im folgenden soll drdie Dicke der Seitenteile der p-Gat-»AUAs-Schicht 5 bezeichnen,
d.h. mit anderen Worten, die Dicke zwischen der laseraktiven Schicht 4 und der Oberfläche 10 des
bevorzugt abgeätzten Teils. Die Änderung der Schwellenstromdichte in Abhängigkeit von der Dicke dr wurde
für eine Streifenbreite von 20 μπι gemessen; das
Ergebnis ist in Fig. 2 dargestellt. Die Abhängigkeit der Schwellenstromdichte von der Dicke dr ändert sich mit
der Streifenbreite. Für Dicken dr gleich oder größer als 1,5 μπι nimmt die Schwellenstromdichte jedoch unabhängig
von der Streifenbreite rasch zu, da der Strom sich über beide Seiten des Streifenteils verteilt. Die
Schwellenstromdichte wird in diesem Fall größer, da die Streifenbreite, verglichen mit einem identischen Wert
der Dicke «//relativ schmäler wird. Die in die laseraktive
Schicht 4 injizierten Ladungsträger breiten sich innerhalb der lageraktiven Schicht auf beide Seiten des
Streifenteils aus.
Andererseits nimmt die Schwellenstromdichte auch dann rasch zu, wenn die Dicke dr gleich oder kleiner
0,8 μπι ist Die Zunahmetendenz der Schwellenstromdichte
ist insbesondere dann auffällig, wenn die Sireifenbreite gering ist. Die Gründe hierfür liegen in
der Zunahme der lichtverluste infolge des untenstehend näher erläuterten Prozesses. Sofern die Streifenbreite klein ist, dringt das Laserlicht durch den
Streifenteil nach außen. Wenn die Dicke dr groß ist,
werden beide Seiten aufgrund des Stromausbreitungseffekts ebenfalls erregt und die Durchdringungsverluste
des Laserlichts sind niedrig. Ist die Dicke dr im Gegensatz hierzu klein, so liegt ein Bereich mit
geringem Brechungsindex (üblicherweise der Oxidfilm 8) extrem nahe an der laserkativen Schicht 4, womit das
auf beiden Seiten des Streifenteils 7 durchdringende Licht in Wellenleitern mit asymmetrischen Brechungsindizes auftritt und weitgehend zum GaAs-Substrat 2
durchdringt Der Absorptionskoeffizient des GaAs-Substrats 2 ist sehr groß (2 χ 104Cm-1), so daß die Verluste
selbst dann sehr stark und nicht mehr vernachlässigbar ansteigen, wenn das licht nur geringfügig durchtritt Ist
die Streifenbreite groß, so bleibt der Durchtritt des
Lichts zu jedem anderen Teil als dem Streifenteil relativ klein, womit auch die obenstehend erläuterten Verluste
nur sehr schwer auftreten bzw. ansteigen können.
Die Nahfeldverteilung (Schwingungstyp-Verteilung auf der reflektierenden Oberfläche des Laser-Schwingraums) des Halbleiter-Injektionslasers mit der obenstehend erläuterten Streifen-Mesastruktur ist in F i g. 3 für
dr= 0,8 μπι und in F i g. 4 für dr= 1,5 μπι dargestellt Wie
die Figuren zeigen, wird in beiden Fällen ein Einzelmode erreicht Für dr=0,7 um und dr =0,6 μΐη, wie es in den
Fig.5 bzw. 6 dargestellt ist treten jedoch scharfe Lichtintensitätsspitzen auf; es werden Moden höherer
Ordnung erzeugt und es erfolgt ein Multimode-Betrieb, wobei in jedem Fall der Betriebsstrom des Lasers
120 tnA beträgt Die Gründe hierfür sind folgende: Die Stromausbreitung ist gering; die Ladungsträgerverteilung innerhalb der aktiven Schicht wird nahezu
rechteckförmig; die Verstärkung der Moden höherer Ordnung wird grcß und die Verstärkungsdifferenzen
zwischen den Moden werden Null.
Um den Halbleiterlaser bei niedrigem Strom betreiben zu können bzw. um die Modencharakteristik
zu stabilisieren, wird die Streifenbreite bevorzugt höchstens 20 μπι breit gemacht Wie F i g. 2 zeigt, wird
die Zunahme der Schwellenstromdichte minimal, wenn die Dicke dr zwischen 0,8 μπι und 1,5 μπι liegt Liegt die
Streifenbreite z. B. bei 20 μπι, so kann die Schwellenstromdichte auf etwa das l,8fache verglichen mit einem
Halbleiterlaser mit breiten Elektroden verringert werden. Wie bereits erwähnt treten bei Laserlicht, das
in andere Teile als zum Streifenteil durchgedrungen ist, beträchtliche Verluste auf, so daß Schwingungen mit
dem Mode niedrigster Ordnung leicht erreicht werden.
Im folgenden soll das Herstellungsverfahren der Mesa-Streifenstruktur des Halbleiter-Injektionslasers
gemäß F i g. 1 erläutert werden.
Durch kontinuierliches Flüssigphasen-Epitaxialaufwachsen kann auf dem n-GaAs-Substrat 2 der Reihe
nach die Sn-dotierte n-Gai-jAUAs-Schicht 3 (mit z. B.
x=3), die nicht dotierte laseraktive GaAs-Schicht 4, die Ge-dotierte p-Gai _zAlxAs-Schicht 5 und die Ge-dotierte p-GaAs-Schicht 6 gebildet werden.
Für den Teil des Strominjektionsbereichs wird auf der
Oberfläche der p-GaAs-Schicht 6 mittels eines Fotoabdeckverfahrens ein SiOrFiIm in Form eines Streifens
durch chemische Aufdampfung aufgebracht Der SiOr Film dient als Maske, mit deren Hilfe die beiden äußeren
Seiten des Strominjektionsbereichs durch ein chemisches Ätzverfahren bis auf eine vorbestimmte Tiefe
abgetragen wird, bzw. mit deren Hilfe die p-Gai-jAljAs-Schicht 5 bis auf eine vorbestimmte
Dicke abgeflacht wird. Als Ätzmittel hierfür sind geeignet HF, HCl, H2SOt, H3PO4 oder dergleichen bzw.
Mischungen mit diesen Säuren. Wird beispielsweise ein
Ätzmittel benutzt das H3PO4, H2O2 und CH3OH im
Verhältnis 1:1:3 enthält, wird eine vergleichsweise flach geätzte Fläche erhalten. Danach wird der
streifenförmige SiOi-FUm entfernt Mit Hilfe eines Fotoabdeckverfahrens wird der SiO2-FUm 8 erneut mit
Ausnahme auf den Strominjektionsbereich aufgebracht und dann wird der Metallkontakt 9 auf die gesamte
Oberfläche des Kristalls aufgedampft Schließlich wird das Substrat 2 von der Rückseite her bis auf eine Dicke
von etwa 100 μπι chemisch abgeätzt und es wird der substratseitige Metallkontakt 1 auf die Rückseite des
verbliebenden Substrats aufgedampft Danach wird durch Spalten die reflektierende Fläche 11 hergestellt
und die verbliebene Struktur wird durch Anritzen in Einzelelemente zerteilt
Nach den obigen Angaben werden Laser mit guten Eigenschaften erzielt die Laser, welche lediglich eine zu
einem Streifen geformte Elektrode aufweisen, bzw. deren Mesastreifen bis in die laseraktive Schicht
eingeätzt ist nicht erreichen. Der Betrieb mit niedrigem Strom un die Laserstrahlung im Grundmode wird
dadurch möglich, daß der Abstand dr von der laseraktiven Schicht zur Oberfläche der bevorzugt
abgätzten Teile zu beiden Seiten des mesaartigen Strominjektionsbereichs in der Größenordnung von
0,8 μπι bis 1,5 μπι beträgt Bei Ausführungsformen mit
einer Streifenbreite von 20 μίτι konnten bei guter
Ausbeute Elemente hergestellt werden, deren Schwellenstrom für die Laserstrahlung im Grundmode bei
höchstens 80 mA lag. Der Schwellenstrom eines Elements, dessen Dicke dr 2 μπι war, lag in diesem Fall
bei 140 mA.
Bei der vorstehend erläuterten Ausführungsform wurde, was die Materialien betrifft eine doppelte
HeteroStruktur benutzt bei der die laseraktive Schicht aus GaAs und sowohl die Streifen-Mesaschicht als auch
die Schichten, die die laseraktive Schicht auf gegenüberliegenden Seiten zwischen sich halten, aus Gai -^Al1As
(mit 0<λ·<1) bestehen. Gleichermaßen kann jedoch auch eine doppelte HeteroStruktur benutzt werden, bei
der die laseraktive Schicht aus Gai-JrAlxAs und die
beiden Schichten oberhalb und unterhalb der laseraktiven Schicht aus Gai-jAiyAs und Gai_zAIzAs (mit
0<x<l, 0<y<l, 0<z<l und x<ygz) bestehen.
Gleichermaßen verwendbar ist eine Einzel-Heterostruktur, bei der die laseraktive Schicht aus GaAs und
die beiden oberen bzw. unteren Schichten aus Gai -jAUAs (0
< x< 1) und GaAs bestehen.
Obwohl vorstehend als Beispiel Meterostrukturen mit GaAs-Gai_*AUAs oder Gai _jALAs-Gai _xAUAs-System erläutert wurden, können auch andere Materialien
wie z.B. Gai-χΙη,Ρ—Gai_xAUAs-Systeme benutzt
werder. Auch Multi-Heterostrukturen können eingesetzt werden.
Hierzu 3 Blatt Zeichnungen
Claims (4)
1. Halbleiter-Injektionslaser, an dessen laseraktive Schicht (4) auf gegenüberliegenden Flächen sich eine
p-Schicht (5) bzw. eine n-Schicht (3) anschließen, von denen wenigstens eine aus einem Halbleitermaterial
besteht, dessen Energieabstand größer ist als derjenige der laseraktiven Schicht, und von denen
eine (5) eine streifenförmige Mesa-Stmktur mit
einem mittleren Vorsprung und dünneren Seitenteilen aufweist, wobei auf der Seite der p-Schicht (5)
und auf der Seite der n-Schicht (3) Elektroden (1,9) angebracht sind, die entweder unmittelbar an die p-
oder n-Schicht oder an eine daran anschließende weitere Halbleiterschicht (2, 6) angrenzen, dadurch gekennzeichnet, daß die Dicke (dr)
der Seitenteile zwischen 0,8 und 1,5 (im liegt und daß
an den beiden Seitenteilen je ein isolierender Bereich (8) anliegt
2. Injektionslaser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die laseraktive Schicht (4) aus
GaAs und die daran angrenzenden n- und p-Schichten (3, 5) aus Gai_,AUAs (mit 0<jr<l) bestehen,
daß die p-seitige Elektrode (9) als Metallelektrode ausgebildet und über eine p-GaAs-Schicht (6)
angeschlossen ist, und daß die n-seitige Elektrode (1) als Metallelektrode ausgebildet und über eine
n-GaAs-Schicht (2) angeschlossen ist
3. Injektionslaser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die laseraktive Schicht (4) aus
Ga1-^AlxAs (mit 0<*<l), die daran angrenzende
p-Schicht (5) aus Gai-jAUAs und die n-Schicht (3)
aus Gai-zAlzAs (mit 0<y<l, 0<z<l und
χ <y%,z) bestehen, daß die p-seitige Elektrode (9)
als Metallelektrode ausgebildet und über eine p-GaAs-Schicht (6) angeschlossen ist, und daß die
n-seitige Elektrode (1) als Metallelektrode ausgebildet und über eine n-GaAs-Schicht (2) angeschlossen
ist
4. Injektionslaser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die laseraktive Schicht (4) aus
GaAs, die daran angrenzende p-Schicht (5) aus Gai-jrAUAs (mit 0<x<
1) und die n-Schicht (3) aus GaAs bestehen, daß die p-seitige Elektrode (9) als Metallelektrode ausgebildet und direkt an die
p-Schicht (5) angeschlossen ist, und daß die n-seitige Elektrode (1) als Metallelektrode ausgebildet und
über eine n-GaAs-Schicht (2) angeschlossen ist.
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