DE2152372B2 - Teilstrahlungsbolometer - Google Patents
TeilstrahlungsbolometerInfo
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Description
55
60
Die Erfindung betrifft ein Teilstrahlungsbolometer, bestehend aus einem Hohlspiegel, in dessen
Brennpunkt ein temperaturempfindlicher Widerstand, insbesondere ein Halbleiter, angeordnet ist, sowie aus
einem zweiten gleichartigen, der Strahlung nicht aus- 6S
gesetzten temperaturempfindlichen Widerstand, wobei die beiden temperaturempfindlichen Widerstände
in benachbarten Zweigen einer Brückenschaltung angeordnet sind, und die an der Brückendiagonalen auftretende
Spannung verstärkt und mittels eines Instruments zur Temperaturbestimmung angezeigt wird.
Derartige berührungslos arbeitende Strahlungsmeßgeräte werden z, B. zur Temperaturmessung von
Kunststoff-, Gummi-, Papier- und Textilbahnen auf Kalanderwalzen benötigt.
Zur Temperaturmessung sind neben Kontaktthermometern Strahlungsmeßgeräte, nämlich Spektralpyrometer
sowie Gesamt- und Teilstrahlungspyrometer bekannt Während bei Spektralpyrometern,z.B.Farboder
Fadenpyrometern, die Temperatur durch Farbenvergleich ermittelt wird, wird bei Gesamt- und
Teilstrahlungspyrometern die Strahlung in eine elektrische Größe z. B. mit Hilfe von Fotoelementen, Fotowiderständen
oder temperaturempfindlichen Widerständen umgewandelt.
Zur Gruppe der Teilstrahlungspyrometer gehört das Bolometer, das Gegenstand der vorliegenden Anmelduiig
ist.
Die Wirkungsweise des Bolometers beruht auf der Absorption der Strahlung durch einen elektrischen
Leiter, dessen Widerstandsänderung in Folge der durch die Strahlungsabsorption auftretenden Erwärmung
mittels einer Wheatstone-Brücke gemessen wird. Während zunächst in der Praxis als temperaturempfindliche
Widerstände zwei möglichst gleiche geschwärzte Platinstreifen in benachbarten Zweigen der
Brückenschaltung angeordnet waren, von denen nur der eine der Strahlung ausgesetzt wird, werden heute
an Stelle der Platinfolien dünne Halbleiterschichten verwendet. Die an der einen Brückendiagonalen auftretende
Spannung wird verstärkt und mittels eines Instruments zur Temperaturbestimmung angezeigt.
Die zu messende Strahlung wird mittels Blenden, Linsen oder Hohlspiegel auf den Strahlungsempfänger,
im vorliegenden Fall auf den temperaturempfindlichen Widerstand, konzentriert, während der zweite
gleichartige, in dem anderen Brückenzweig gelegene temperaturempfindliche Widerstand der Strahlung
nicht ausgesetzt wird.
Zum Messen von Infrarotstrahlungen eignen sich vor allem Hohlspiegelpyrometer, da Hohlspiegel
praktisch sämtliche Wellenlängen auf den Empfänger konzenti ieren. So geht auch die Erfindung von einem
Teilstrahlungsbolometer aus, das einen Hohlspiegel besitzt, in dessen Brennpunkt der temperaturempfindliche
Widerstand angeordnet ist.
Aus der deutschen Auslegeschrift 12 54 378 ist bereits
ein Teilstrahlungsbolometer der eingangs genannten Art bekannt, bei dem die Anzeigeempfindlichkeit
und Langzeitkonstanz zu wünschen übrig läßt. Insbesondere ist es nicht möglich, die Trägheit
der Meßanordnung genau abzustimmen.
Durch die Erfindung soll dieses Teilstrahlungsbolometer so verbessert werden, daß die Anzeigeempfindlichkeit
und die Langzeitkonstanz der Anordnung wesentlich verbessert und die Trägheit mit einfachen
Mitteln abstimmbar gemacht wird. Die Temperaturmessung soll insbesondere im Bereich von 50 bis
400° C exakt sein.
Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß dadurch gelöst, daß die temperaturempfindlichen Widerstände
aus einem Paar gleichartiger, zu dünnen Plättchen geschliffener NTC-Widerstände bestehen, und daß das
Volumen des temperaturempfindlichen Widerstands ausreichend groß gewählt ist, so daß kurzzeitige
Strahlungsänderungen integriert werden und erfor-
derlichenfalls durch Nullpunktverschiebung des Verstärkers kompensierbar sind.
Während bisher bedampfte Glimmerplättchen od. dgl. als Widerstände verwendet wurden, werden
erfindungsgemäß NTC-Widerstände aus gesintertem Material verwendet, die zu dünnen Plättchen geschliffen
werden. Dies hat die folgenden Vorteile:
a)Die NTC-Widerstände besitzen eine große Temperaturempfindlichkeit, was eine hohe
Anzeigeempfindlichkeit der Meßanordnung ermöglicht;
b) sie sind beim Schleifen genau abstimmbar, so daß eine definierte Trägheit erzielbar ist;
c) sie zeichnen sich durch hohe Langzeitkonstanz über wenigstens 10 bis 15 Jahre aus.
Durch die Wahl eines etwas größeren Widerstandsvolumens lassen sich insbesondere kurzzeitige
Strahlungsänderungen kompensieren. Die Größe des zu wählenden Volumens hängt hauptsächlich von
dem jeweiligen Anwendungsfall ab und kann von jedem Fachmann an Hand einfacher Versuche ermittelt
werden. Dadurch lassen sich wesentlich genauere Meßwerte erzielen als mit den bekannten Geräten.
In Folge der geringen Dicke der aus Halbleitermaterial
bestehenden Widerstände wird an sich eine relativ geringe Trägheit des Meßsystems erreicht. Auch
genügt zur Messung schon eine geringe Strahlungsenergie, wie sie im Infrarotstrahlungsbereich zur Verfügung
steht. Im Gegensatz zu Fotowiderständen und Fotozellen, die an sich eine höhere, jedoch selektive
Empfindlichkeit, insbesondere im Bereich des sichtbaren Lichts besitzen, sind thermische Empfänger,
insbesondere im Temperaturbereich von 50 bis 200° C, breitbandiger bei linearer Kennlinie.
Eine maximale Ausnutzung der Strahlung und die Einstellung der maximalen Empfindlichkeit kann in
zweckmäßiger Ausgestaltung der Erfindung dadurch erreicht werden, daß der Hohlspiegel eine sphärische
Krümmung aufweist, daß der der Strahlung ausgesetzte temperaturempfindliche Widerstand auf der
optischen Achse verschiebbar angeordnet ist und an seinen Randronen eine geringere Absorption als im
Kern besitzt und daß die temperaturempfindlichen Widerstände in einem becherartigen Gehäuse aus
Aluminium angeordnet sind, welches mittels eines Exzentertriebs gegenüber dem Bolometergehäuse
verschiebbar ist.
Bei den bisher bekannten Hohlspiegelpyrometern werden üblicherweise oberflächenverspiegelte, vorzugsweise
vergoldete Parabolspiegel verwendet, welche parallel einfallende Strahlen in einem einzigen
Brennpunkt zum Schnitt bringen.
Der hier verwendete sphärische Hohlspiegel bringt in Folge der sphärischen Aberration parallel einfallende
Strahlen auf einer auf der optischen Achse gelegenen Linie zum Schnitt. Diese Eigenschaft wird
zur Fokussierung des axial verschiebbar angeordneten
temperaturempfindlichen Widerstands derart ausgenutzt, daß bei spiegelnaher Stellung des temperaturempfindlichen
Widerstands vorwiegend die Infrarotstrahlen mit größerem Einfallswinkel erfaßt werden,
während bei spiegelferner Einstellung in stärkerem Maße die parallelen Infrarotstrahlen den Widerstand
treffen.
Eine derartige Anordnung ist insbesondere zur Messung diffuser Strahlung zweckmäßig, die häufig
bei Nichtmetallen, insbesondere bei Gummi, Papier und Textilien auftritt. Die diffuse Strahlung besitzt
auf Grund unterschiedlicher struktureller Oberfläche bestimmter Tiefe keine gleichmäßige Verteilung. Vielmehr
treten entgegen dem Lambert'schen Gesetz in bestimmten Raumwinkeln Verdichtungen, d. h.
Raumwinkelintensitäten auf. Durch den veränderlichen Fokus kann hierbei das Raumwinkelmaximum
eingestellt werden. Dies beruht darauf, daß der Absorptionswert des temperaturempfindlichen Widerstands,
nämlich des Detektorplättchens, an den Randzonen geringer ist als im Kern.
Der Absorptionsgrad des der Strahlung ausgesetzten temperaturempfindlichen Widerstands kann in
weiterer vorteilhafter Ausgestaltung der Erfindung
is dadurch erhöht werden, daß dieser zumindest auf der
dem Hohlspiegel zugewandten Seite eine optisch geschlossene Filter- bzw. Absorptionsschicht aufweist.
Außerdem kann eine derartige Schicht aus einem Schwärzungsmittel bestehen und die Wirkung eines
ao Filters zur Erzielung einer gewünschten Selektivität haben, so daß in diesem Fall kostspielige Filter entfallen.
Zur Erhöhung der Strahlungsabsorption können insbesondere metallische Empfangsflächen des De-
»5 tektors mit Schichten folgender Zusammensetzung überzogen werden:
Bis 8 μ Terpentinruß,
bis 9 μ Gemisch aus Ruß und Platinschwarz
95 bis 970/0,
95 bis 970/0,
bis 15 μ kolloidaler Graphit,
bis 80 μ Gemisch aus Ruß und
Natronwasserglas.
Natronwasserglas.
Zur Filtration können z. B. alle Harnstofflacke in Form von dünnen Filmen für folgende Spektralbanden
eingesetzt werden:
Von 0,6 bis 2 μ keine Absorption,
bei 2,9 und 3,4 // 80 bis 90«/0 Absorption,
von 4 bis 5,5 μ keine Absorption,
von 5,5 bis 8 μ 90 bis 95<>/o Absorption,
bei 2,9 und 3,4 // 80 bis 90«/0 Absorption,
von 4 bis 5,5 μ keine Absorption,
von 5,5 bis 8 μ 90 bis 95<>/o Absorption,
von 8 μ allmähliches Abnehmen der Absorption.
Bei geeigneter Wahl der Filter- und Absorptioinsschicht
ist es möglich, die Absorptionsbänder von Wasserdampf und Kohlendioxyd durch Filtration zu
löschen, so daß nur der stabile spektrale Durchlaßbereich zur Messung verwendet werden kann.
Gegebenenfalls können zusätzlich zur Auswahl des gewünschten Spektralbereichs Filtergläser Verwen-
dung finden. Auch kann das Fenster der zum Hohlspiegel offenen Detektorkammer mit einem geeigneten
Filter versehen sein, welches außerdem die Beeinflussung des temperaturempfindlichen Widerstands
durch Konvektionswärme verhindert, so daß abgesehen von dem gewünschten Einfluß der Strahlungswärme
beide Detektoren gleichen Einflüssen ausgesetzt sind.
Zur Kompensation von der zu niessenden Strahlung überlagerten Störstrahlungen ist der Nullpuökt
des Verstärkers veränderbar. Beispielsweise kann eine Verstärkerstufe des Operationsverstärkers in geeigneter
Weise mit einem Abgleichwiderstand versehen sein. Daneben ist es jedoch auch möglich, diesen
Abgleich an der Brücke selbst vorzunehmen.
Die temperaturbedingte Änderung des Neigungswinkels des Hohlspiegels kann ebenfalls zu Meßfehlern
führen. Um diese Meßfehler zu kompensieren, wird ferner vorgeschlagen, am Ende des Hohlspiegels
einen weiteren temperaturempfindlichen Widerstand, vorzugsweise einen NTC-Widerstand, anzuordnen,
welcher den Operationsverstärker zum Ausgleich dieses Meßfehlers steuert.
Der Gegenstand der Erfindung ist nachstehend an Hand eines bevorzugten Ausführungsbeispiels, das in
den Zeichnungen dargestellt ist, im einzelnen erläutert. In diesen zeigt
Fig. 1: Axialschnitt des Meßkopfs eines erfindungsgemäßen
Bolometers und
Fig. 2: Blockschaltbild der Schaltungsanordnung für das erfindungsgemäße Bolometer.
Der Meßkopf weist ein zylindrisches, vorzugsweise aus Aluminiumrohr bestehendes Gehäuse 1 auf, in
welchem im wesentlichen der thermische Detektor 2, der Hohlspiegel 3, die Leiterplatte 4 für die elektrischen
Bauteile, insbesondere den Operationsverstärker und die Anschlußplatte 5 mit den elektrischen
Anschlußbuchsen 5a für das externe Meßgerät und das Stromversorgungsgerät angeordnet sind. Damit
ist der Meßkopf durch die Leiterplatte 4 bzw. den sphärischen Hohlspiegel 3 in einen Strahlungsteil
(rechter Teil gemäß Fig. 1) und in einen Schaltungsteil (linker Teil gemäß Fig. 1) unterteilt.
Nach außen ist der Strahlungsteil mittels eines Konvektionsschilds 6 verschlossen, das aus einem Abschlußring
6a, einer über diesen gespannten und mit einem Preßring 66 gehaltenen Folie 6c sowie einem
Schutzgitter 6d besteht. Dieser Konvektionsschild verhindert einerseits das Eindringen von Staub und
andererseits die Bildung von Luftströmungen im Bereich des thermischen Detektors 2, welche das Meßergebnis
entscheidend verfälschen können.
Der thermische Detektor 2 besteht aus einem becherartigen, dickwandigem Gehäuse 2a, das mittels
einer dünnen Trennwand 26 in zwei Kammern 2c und Id unterteilt ist. Die dem Hohlspiegel 3 zugewandte
Kammer weist eine trichterförmige Einfallsöffnung 2e auf, welche das Einfallen der in den Meßkopf
eintretenden und am Hohlspiegel 3 reflektierten Infrarotstrahlen I. R. ermöglicht. In den Kammern
2c und Id sind auf der optischen Achse A-A des Hohlspiegels 3 gelegene NTC-Widerstände 7 und 8
angeordnet. In aus der Zeichnung nicht ersichtlicher Weise sind diese Widerstände 7 und 8 aus den bekannten
Perlen zu dünnen Plättchen mit parallel zueinander und senkrecht zur optischen Achse A verlaufenden
Plättchen geschliffen. Der NTC-Widerstand 7 kann eine aufgesprühte oder in anderer Weise dünn aufgetragene Absorptionsschicht aufweisen,
welche einerseits die Absorptionsfähigkeit seiner Oberfläche erhöht und andererseits als Filter zur Beschränkung des Frequenzbereichs dienen kann. Die
Trennwand 26, die auf der dem Widerstand 7 zugekehrten Seite poliert oder verspiegelt ist, verhindert,
daß die Infrarotstrahlen zum Widerstand § gelangen. Somit erwärmt sich der NTC-Widerstand ausschließlich durch Leitungs- und Strorme, während der
NTC-Widerstand 7 zusätzlich durch Strahlungswärme erwärmt wird. Der Konvektionsschild 6 sorgt dafür,
daß der Anteil der Konvekrkmswärme vernachlässigbar gering bleibt.
Das Detektorgehäuse wird mittels einer Tragplatte 2/ von Stützen Ig getragen. Durch die aus Iso
liermaterial bestehende Tragplatte 2/ werden di< elektrischen Anschlüsse der NTC-Widerstände '
und 8 hindurchgeführt.
Die Stützen 2g sind mit einem Schlitten α verbun den, der mittels eines Exzenters 96 in Axialrichtuni
verschiebbar ist, wobei er gegenüber dem Gehäuse ] mittels einer Führungsschraube 9c geführt wird.
Zur Festlegung des Hohlspiegels 3, der Leiterplat te 4 und der Anschlußplatte 5 sind im linken Tei
ίο des Gehäuses 1 zwischen diesen Distanzringe 10 unc
11 eingesetzt, wobei der äußere, als Gewinderinj ausgebildete Abschlußring 12 sämtliche Teile gegen
einander, den Spiegel mit einer planen Ringfläch« gegen einen Bund la und die Anschlußplatte geger
einen weiteren Bund 16 des Gehäuses 1 drückt.
Zwischen der Leiterplatte 4 und der Anschluß platte 5 ist schließlich noch ein Potentiometer 13 an
geordnet, mit welchem der Brückenstrom für die ai Hand von Fig. 2 noch im einzelnen erläutert!
ao Schaltung verändert werden kann. Auf die aus den
Gehäuse 1 herausragende Potentiometerachse 13a is ein Stellknopf 13 kraftschlüssig aufgesetzt, mit wel
chem der Emissionsfaktor des Meßobjekts eingestell werden kann. Ihm ist eine entsprechende, am Ge
as häuse 1 befestigte Skala 13c zugeordnet.
Die Schaltungsanordnung des erfindungsgemäßei Strahlungsbolometers ist aus dem Blockschaltbild ge
maß F i g. 2 ersichtlich.
Die NTC-Widerstände 7 und 8 des Detektors ; sind in benachbarten Zweigen einer Wheatstone
Brücke angeordnet. In den -beiden anderen einande benachbarten Brückenzweigen liegen in bekannte
Weise zwei einander gleiche ohm'sche Widerstand* 14 und 15. Zwischen den beiden NTC-Widerstän
den 7 und 8 liegt ein Potentiometer 16, dessen Mit tenabgriff mit der einen Eingangsklemme des Ope
rationsverstärkers verbunden ist. Die andere Ein gangsklemme des Operationsverstärkers ist mit den
anderen Punkt der Brückendiagonalen, nämlich den Knotenpunkt zwischen den Widerständen 14 und 15
verbunden.
Die Brückenschaltung wird aus einer stabilisiertet Gleichspannungsquelle, dem sogenannten Stabilisa
tor, gespeist, wobei die Stromeinspeisung in die an
dere Brückendiagonale erfolgt. Der Speisestrom is mit dem Widerstand 13, dem sogenannten Emis
sionsregler, einstellbar, wodurch der unterschiedlich! Emissionsgrad des Meßobjekts berücksichtigt werdei
kann.
Ist der NTC-Widerstand 7 keiner Infrarotstrah lung ausgesetzt, so ist die Brdckenschaltung abgegli
chen, so daß am Eingang des Operationsverstärker keine Spannung liegt Wegen der Briickenanordnunj
wirkt sich eine gleichzeitige Erwärmung der NTC
rotstrahlung I. R. ausgesetzt, so liegt am Operations
stärken über den Impedanzwandler dem Meßausganj
18 zugeführt wird. An den Ausgang 18 kann en Analog- oder Digitalmeßmstrument, ein Schreib©
od. dgl. Gerät angeschlossen werden. Auch kann di< derart erzeugte Meßgröße gegebenenfalls nach weite
rer Verstärkung zu Steuerzwecken ausgenutzt werden
Claims (5)
1. Teilstrahlungsbolometer, bestehend aus einem Hohlspiegel, in dessen Brennpunkt ein temperaturempfindlidier
Widerstand, insbesondere ein Halbleiter, angeordnet ist, sowie aus einem
zweiten gleichartigen, der Strahlung nicht ausgesetzten temperaturempfindlichen Widerstand, wobei
die beiden temperaturempfindlichen Wider- "> stände in benachbarten Zweigen einer Brückenschaltung
angeordnet sind und die art der Briikkendiagonalen auftretende Spannung verstärkt
und mitteis eines Instruments zur Temperaturbestimmung angezeigt wird, dadurchgekennzeichnet,
daß die temperaturempfindlichen Widerstände (7, 8) aus einem Paar gleichartiger,
lu dünnen Plättchen geschliffener NTC-Widerstände bestehen, und daß das Volumen des te*nperaturempfindlichen
Widerstands (7, 8) ausrei- *<> chend groß gewählt ist, so daß kurzzeitige Strahlungsänderungen
integriert werden und erforderlichenfalls durch Nullpunktverschiebung des Verstärkers
kompensierbar sind.
2. Bolometer nach Anspruch 1, dadurch ge- a5
kennzeichnet, daß der Hohlspiegel (3) eine sphärische Krümmung aufweist, daß der der Strahlung
ausgesetzte temperaturempfindliche Widerstand (7) auf der optischen Achse (A-A) verschiebbar
angeordnet ist und an seinen Randzonen eine geringere Absorption als im Kern besitzt
und daß die temperaturempfindlichen Widerstände (7, 8) in einem becherartigen Gehäuse (3) aus
Aluminium angeordnet sind, welches mittels eines Exzentertriebs (9a, b, c) gegenüber dem Bolometergehäuse
(1) verschiebbar ist.
3. Bolometer nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß der der Strahlung ausgesetzte
temperaturempfindliche Widerstand (7) zumindest auf der dem Hohlspiegel (3) zugewandten ♦"
Seite eine optisch geschlossene Filter- bzw. Absorptionsschicht aufweist.
4. Bolometer nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Schicht aus in Form eines
dünnen Films aufgesprühtem Harnstofflack besteht.
5. Bolometer nach einem oder mehreren der Ansprüche 1 bis 4, gekennzeichnet durch einen
weiteren, mit dem Hohlspiegel (3) verbundenen, temperaturempfindlichen Widerstand, welcher
den Verstärkungsgrad des Verstärkers zur Kompensation der Wärmeausdehnung des Spiegels (3)
beeinflußt.
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