DE2137792C3 - Tintentropfendrucker - Google Patents
TintentropfendruckerInfo
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Description
«5
gewählt ist, wobei F eine Arbeitsfrequenz der Düse, /V eine Ordnungszahl einer ungeradzahligen harmo-
Die Erfindung betrifft einen Tintentropfendrucker 5» nischen Oberwelle der Arbeitsfrequenz und Vj die
mit einer Düse, durch deren Düsenöffnung unter Schallgeschwindigkeit in der in der Düse verwendeten
Druck stehende Tinte austreten kann, mit einem.in der Tinte ist.
Düse angeordneten, die Tinte der Düsenöffnung zu- Auf diese Weise vereinfachen sich die Konstruktionsführenden
inneren Hohlraum und mit einem an der teile zur Energieerzeugung. Die Verlustwärme wird
Düse angreifenden elektromechanischen Wandler, der 55 verringert und Temperaturänderungen der Tinte
die Düse mit einer festgelegten Betriebsfrequenz werden vermieden. Das Betriebsverhalten des Tinten-'
streckt und entspannt und hierdurch die Strömung der tropfendruckers läßt sich damit leicht stabilisieren. Es
Tinte im inneren Hohlraum durch Störschwankungen bieten sich vorteilhafte Ausführungsformen an, die
beeinflußt. auch Schwankungen der Umgebungstemperatur kom-
Ein hauptsächliches Problem eines Tintentropfen- 60 pensieren.
druckers liegt darin, Tropfen gleicher Größe zu er- Es hat sich herausgestellt, daß der das Fluid ent-
zeugen, da die Tropfen elektrisch aufgeladen und in haltende Düsenhohlraum als geschlossene Pfeife
einem elektrischen Feld entsprechend dem darzustellen- wirkt. Geschlossene Pfeifen sind in Resonanz, wenn
den Zeichen oder Symbol abgelenkt werden. Ungleiche ihre Längen ein ungeradzahliges Vielfaches der Viertel·
Tropfen entstehen beim Abreißvorgang des Tropfens 65 wellenlänge des Schalles in dem Hohlraum sind. Die
vom Tintenstrahl, da der Abreißfaden einen zusatz- im vorausgehenden Absatz angegebene Formel drückt
liehen kleinen Tropfen bildet, der im folgenden die Beziehung in einer geschlossenen Pfeife zwischen
Satellit genannt wird. Je nachdem, ob der Abreiß- der Resonanzfrequenz und der Pfeifenlänge für ein
vorgegebenes ungerudzahliges Vielfaches der
Wellenlänge mis.
Wellenlänge mis.
Hat man die Düse für Fluidresonanz berechnet,
dann geht die Berechnung der Düse für-mechanische Resonanz mit praktisch der gleichen Formel weiter:
«V Κι
, worin
I, 2, i usw.,
/■'-- die gewünschte Arbeitsfrequenz, Vμ die Schallgeschwindigkeit
in dem Körper der Dü>>e, und L.\t
-. eine Strecke, über die die Resonanz erfolgt. Die bezeichnete Länge ist diejenige, die die Hauptmassen
vereinigt enthält, weiche zur Düse gehören. Bei der Konstruktion einer Düse ist" es zweckmäßig, die mechanische
Resonanzlänge kurzer zu machen als die tluidresonanzlänge.
Nachstehend wird ein Ausführungsbeispiel der Ernndung
an Hand der Zeichnungen beschrieben. Es zeigt
l· ι g. 1 ein Blockschema eines Tintenstrahl-Drukkers
zum besseren Verständnis der Erfindung,
F i g. eine Düsenkonstruktion für den Tintenstrahl ohne den piezoelektrischen Treiber für die Düse,
F i g. 3 eine Düsenkonstruktion mit piezoelektrischem Treiber,
F i g. 4 eine Rayleigh-Kurve.
F i g. 1 zeigt eine schematische Dai stellung eines Tintentropfendruckers zum besseren Verständnis der
Erfindung. Eine Pumpe 10 liefert Druck an einen Tintenbehälter 11, so daß eine flexible Leitung 12 mit
unter Druck stehender Tinte versorgt wird. An der Leitung oder rund um die Leitung ist gewöhnlich ein
elektrornechanischer Wandler 14 angeordnet, der von
Signalen aus einem Signalgeber 16 getrieben wird. Der Wandler dient dazu, die Leitung 12 im Bereich der
Düse 18 in Schwingung zu versetzen und/oder zu komprimiere.i. Dadurch wird ein Tintenstrahl 20 ausgestoßen,
der ein kurzes Stück weiter in Tropfen 22 abreißt, die mit einer von der Schwingungsfrequenz
bestimmten Anzahl pro Zeiteinheit gebildet werden. Im Bereich, wo der Strahl 20 in Tropfen zerreißt, ist
eine Ladetunnel 24 vorgesehen. Dieser besteht aus einem hitenden Zylinder, an den Videosignale von
einer Videosignalquelle 26 angelegt werden. Die Videosignale errichten in dem Ladetunnel ein Feld,
so daß die Tintentropfen, die darin gebildet werden, eine Ladung annehruen, die von der Amplitude des
Videosignals abhängt, das zu dem Zeitpunkt der Trennung des Tropfens vom Tintenstrahl 20 präsent
ist.
Hinter dem Ladetunnel sind gewöhnlich zwei Elektroden 28 angebracht, die an eine Feldspannungsquelle
30 angeschlossen sind. Dadurch ist zwischen den Elektroden ein konstantes elektrisches Feld vorhanden.
Die Tintentropfen, die dem Videosignal entsprechende Ladungen tragen, betreten dieses Feld und werden um
einen Betrag abgelenkt, der proportional der Größe der Ladung ist. Auf diese Weise ist eine Aufzeichnung von
Nachrichten auf einem Aufzeichnungsträger 32 möglich, der mit einer synchronen Geschwindigkeit an den
Elektroden vorbeigeführt wird. Tropfen, die keine Videoladung tragen werden von einem Rohr oder einer
Wanne 34 abgefangen, die mit Bedacht auf der Seite angeordnet ist, daß sie diese Tropfen auffängt. Sie
führt zu einem Ablnlifbehälter 36. Das Papier 32 bewegt
sich senkrecht zur /eichenebene, wobei seine Bewegung
zusammen mit der Ablenkung der Troplen zur Bildung lesbarer Zeichen verwendet wird.
In F i g. 2 ist eine Düse ohne ihren piezoelektrischen
Treiber gezeigt. Sie besteht aus einem Rohr 40, das ahne seinem Hinterende ein Gewindeteil 42 und nächst
seinem Vorderende einen verbreiterten Teil 44 hat. Wie mit gestrichelten Linien angedeutet, ist das Rohr
in der Mitte hohl und sein durchgehender Hohlraum
ίο ist am Vorderende 46, an dem der Ausstoß erfolgt,
auf einen Durchmesser reduziert, der sehr viel kleiner ist als der Durchmesser des übrigen Hohlraumes η
dem Rohr.
F i g. 3 zeigt das Aussehen der Düse mit der daran
befestigten piezoelektrischen Treibvorrichtung. Letztere besteht aus zwei piezoelektrischen Kristallen 50
und 52, die voneinander durch eine leitende Elektrode 54 getrennt sind. Die Kristalle werden von einer
Mutter 56, die auf das Gewinde Xl aufgeschraubt ist,
gegen den verbreiterten Teil 44 gepreßt. Die piezoelektrischen
Kristalle sind <.o polarisiert, daß sie sich
beim Anlegen eines Potenti Js in Achsrichtung ausdehnen
und zusammenziehen. Dabei üben sie eine Druckkraft gegen die Mutter und den verbreiterten
Teil 14 aus, wodurch die Düse gezwungen wird, sich zu strecken und zu verkürzen. Dies wiederum hat
Einschnürungen zur Folge, die auf das durch die Düse strömende Fluid einwirken.
In F i g. 2 ist die Länge für die Konstruktion der
Düse zur Fluidresonanz mit Ln. bezeichnet. Sie reicht vom einen Ende der Düse bis zum anderen. In F i g. 3
ist die für eine mechanische Resonanz in Frage kommende Länge mit Lme bezeichnet. Sie reicht vom
Ende der Mutter bis zum anderen Ende des verbreiterten Teils. Sie umfaßt also den Düsenabschnitt, der
von den beiden, die piezoelektrischen Kristalle festhaltenden Körpern und von der Länge der beiden
Kristalle bedeckt ist.
Das Hinterende der Düse, das nahe dem Gewindeteil 42 liegt, ist gewöhnlich mittels eines nicht gezeigten Schlauches an einen Fluidbehälter angeschlossen.
Das Hinterende der Düse, das nahe dem Gewindeteil 42 liegt, ist gewöhnlich mittels eines nicht gezeigten Schlauches an einen Fluidbehälter angeschlossen.
Eine wirksame Energieübertragung auf den Fluidstrahl
ist durch die Zeit gekennzeichnet, die ein Fluidelement benötigt, um vom Ende der Düse zu der
Stelle zu gelangen, wo die Kontinuität des Strahles aufhört und die Tropfen entstehen. Diese Zeitspanne ist
als Abreißzeit bekannt. Eine kürzere Abreißzeit bedeutet eine wirkungsvollere Energieübertragung. Lord
R a y I e i g h stellte fest, daß es eine Beziehung
zwischen der Abreißzeit und einem Quotienten -j
gibt. Ä ist gegeben durch , worin V die Geschwindigkeit
des Fiuidstrahles, /die Frequ;nz der an das Fluid angelegten Störung und el der Durchmesser des austretenden
Fluids ist.
F i g. 4 zeigt eine Kurve 60, die durch Auftragen der obigen Beziehung für eine bestimmte Treibspannung
an dem piezoelektrischen Kristall entstanden ist. Sie ist als Rayleigh-Kurve bekannt. In der
Kurve 60 ist die Abreißzeit in Miktosekunden als
Ordinate aufgetragen und der Wert -f als Abszisse. Die
Spannung zum Treiben der Kristalle war für diese Kurve 25 Volt. Bei Abnahme der Treibspannung käme
praktisch ein Duplikat dieser Kurve zustande, das jedoch auf dem Diagramm höher liegen würde. Bei
Erhöhen der Spannung wäre die entstehende Kurve
iraktisch ein Duplikat der gezeigten, das auf dem Diagramm tiefer liegen würde.
Für alle diese Kurven hat sich herausgestellt, daß
Für alle diese Kurven hat sich herausgestellt, daß
beim Steigen des Wertes . über einen bestimmten Wert
hinaus günstige Bedingungen für die Bildung schneller Satelliten eintreten. Für die gezeigte Kurve fand dies
bei einem Wert von ' von etwa 4.8 statt. Für jede Kurve
wurde der gleiche Punkt, jenseits dessen schnelle Satelliten auftreten, gefunden. Wenn die Treibspannung
zunahm, nahm der erforderliche Wert für '
ab. Also traten Werte von '., die über einem unteren
Grenzwert für eine spezielle Betriebsspannung liegen. zur Bildung der erwünschten schnellen Satelliten bei
Um eine wirksame Energieübertragung zu gewährleisten
und gleichzeitig schnelle Satelliten zu erzeugen, ist es notwendig, die Düse so zu konstruieren, daß
Fluidresonanz auftritt. Beobachtet man das Verhalten der Düse über einen Frequenzbereich, so stellt sich
heraus, daß der das Fluid enthaltende Düsenhohlraum wie eine geschlossene Pfeife wirkt Geschlossene
Pfeifen sind in Resonanz, wenn ihre Länge einem ungeradzahligen Vielfachen der Viertelwcllenlänge des
Schalls in dem Hohlraum entspricht. Wie oben erwähnt, wird diese Erscheinung durch folgende Gleichung
dargestellt:
N
4
IfIuIiI
L fluid
Weiter wurde gefunden, daß der Betrieb einer Düse im Zustand außer Resonanz einen größeren Energieverlust
oder sogar eine schlechte Tropfenbildung mit sich bringt. Daraus folgt, daß der erste Schritt bei der
Konstruktion einer Düse darin besteht, eine Düse vorzusehen, bei der die Fluidresonanz nahe oder unmittelbar
an der Frequenz liegt, mit der die Tröpfchen gebildet werden sollen.
Die Schallgeschwindigkeit ist für verschiedene Fluids ziemlich unterschiedlich. Auch kommt es im
Betrieb des Tintenstrahldruckers zu einem Temperaturanstieg ;n dem Fluid als Folge von Umweltbedingungen.
In dem in Frage kommenden Temperaturbereich haben einige Fluids, beispielsweise Wasser, einen
positiven Koeffizienten der Schallgeschwindigkeit, d. h., die Schallgeschwindigkeit nimmt mit der Temperatur
zu. Für eine Anzahl anderer Fluids, zu denen auch solche auf Ölbasis gehören, nimmt die Schallgeschwindigkeit
bei Temperaturanstieg ab. Der Temperaturkoeffizient ist also in diesem Fall negativ.
Gemäß der Erfindung wurde festgestellt, daß durch Verschieben der Frequenz, die in die Formel für Fluidresonanz
eingeht, nach der einen oder der anderen Seite der tatsächlich angestrebten Frequenz der
Tropfenbildung die Änderung der Leistung mit der Temperaturänderung kompensiert werden kann. Dabei
hängt die Seite, nach der die Frequenz verschoben wird, davon ab, ob das verwendete Fluid einen positiven
oder einen negativen Koeffizienten hat. Für wässerige Lösungen beobachtet man eine Erhöhung
der Resonanzfrequenz mit zunehmender Temperatur. Gleichzeitig macht die mit steigender Temperatur einhergehende
Zunahme von ' das System leichter antreibbar. Demzufolge wird, wenn die Resonanzfrequenz
höhet1 liegt als die Arbeitsfrequenz, der Antrieb durch die Frequenzverschiebung schwerer und druch
die Änderung von ' leichter.
(I
Bei Temperaturerniedrigung spielt jede Komponente eine entgegengesetzte Rolle. Wenn die Resonanz
niedriger ist als die Arbeitsfrequenz, wirken die beiden Änderungen in der gleichen Richtung, und eine Übcrsteuerung
tritt früher ein. Aus praktischen Gründen ist offensichtlich der oben zuerst genannte FaIl vorzuziehen,
da ein breiterer Temperaturspielraiini gegeben
ist. In einem praktischen Beispiel wurde eine wässerige Lösung von Polyäthylenglykol verwendet in
einem System, das auf ein Abreißen bei einer Frequenz
von 66 KHz eingestellt war. Zur Berechnung der erforderlichen Länge des Hohlraums wurde eine Fluid
resonanzfrequenz von 68 KHz, d. i. 2 KHz. über dem
Arbeitspunkt, in der Konstruktionsformei verwendet.
ao Im Vorstehenden ist auf eine Umgebungstemperatur
Schwankung des Tintenstrahldruckers Rücksicht cc nommen.
Methoden zum Messen der Schallgeschwindigkeit
eines speziellen Fluids bei einer vorgegebenen Tempo
»5 ratur oder über einen Temperaturbereich sind bereit^
bekannt. Aus der oben gegebenen Information kann
man eine Düse berechnen, die eine gewünschte Fluidresonanz hat, wodurch eine wirksame Energieii!vitragung
und eine Temperaturkompensation in de;-Düse stattfindet.
Die Bestimmung der mechanischen Resonanz 1-'. nicht Teil der Erfindung. Jedoch muß bei der Abbildung
der Düse für Fluidresonanz auch die mc !v nische Resonanz in Betracht gezogen werden. i>,u;i:t
die Länge der mechanischen Massen, die an d·.-·- ! η',^ΐ
befestigt werden, nicht unvereinbar mit der fsr 1 i■ 0
Fluidrcsonanz erforderlichen Länge ist. Fs ϊ \ -\·
mäßig, die mechanische Resonanzlänge ctv. >. ei
vorzusehen als die Fliiidresonanzlängc. uru; ;'■<■:dem
muß die Länge für eine Düse auch rcalist^en --ein
Faßt man vorstehendes zusammen, so k;inn man die
den Tintenstrahl erzeugende Einheit eines Tintenstrahldruckers in einem -Bereich betreiben, der schn<-!W
Satelliten liefert, und auch an oder nahe am RevMi.i i
punkt arbeiten lassen, wo die Energie an wirksamer,
auf den Fluidstrahl übertragen wird und eine Temperaturkompensation
stattfindet. Zunächst wird eine angestrebte Tropfenbildungsgeschwindigkeit gewählt.
und diese gibt dann die Frequenz an, die an der Düse
angelegt werden muß, um Störungen in dem Fliud strom zu erzeugen.
Ein zweiter Schritt bei der Berechnung ist die Bestimmung der Schallgeschwindigkeit für das spezielle
Fluid in dem speziellen Hohlraum bei einer als Arbeitstemperatur festgelegten Temperatur.
Daraus kann mit Hilfe der Formel für Resonanz in Pfeifen die erforderliche Länge des Fluidhohlraums
bestimmt werden. Zuletzt bestimmt man die Länge eier Düse, die für eine mechanische Resonanz notwendig ist.
Nach der Konstruktion der Düse wird diese bei
einem angestrebten ή. -Verhältnis betrieben, und die
angelegte Spannung wird eingestellt, bis der Betrieh
endgültig im Bereich der Bildung schneller Satelliter läuft. Dies kann man feststellen, indem man das Verhalten
der Satelliten nach dem Durchlaufen des Lade tunnels beobachtet. Die beschriebene Konstruktionsar1
gewährleistet eine gute Leistung und eine angestrebte
Konfiguration des Fluiclstrahles für einen sauberen Druck.
Wenn eine verwendet Düse nicht einen glatten Hohlraum
für das Fliud hat, sondern auf ihrer Länge Stufen mit unterschiedlichen Durchmessern bildet,
läßt sich die Schallgeschwindigkeit in dem Fluid dieses Hohlraums nicht genau voraussagen. Durch Variieren
Ocr an die Düse gelegten Frequenz unter gleichzeitiger
Beobachtung der Abreißzeit kann man feststellen, wo der Resonanzpunkt liegt. Daraus und aus der bekannten
Düsenlänge ergibt die Formel für geschlossene Pfeifen die tatsächliche Schallgeschwindigkeit. Wcnr
man diese berechnet hat, kann man die Formel nocr einmal für die gewünschte Resonanzfrequenz anwenden
und die Länge der Düse berechnen. Die Düse kann dann auf diese berechnete Länge verkürzt ode
verlängert werden.
Hierzu I Blatt Zeichnungen
109 651
Claims (4)
1. Tintentropfendrucker mit einer Düse, durch 5 Satelliten und dem Tropfen bestehendes Paar kommt,
deren Düsenöffnung unter Druck stehende Tinte gestaltet sich die Synchronisierung einer den Tropfen
austreten kann, mit einem in der Düse angeord- und den Satelliten aufladenden Spannung einfacher
neten, die Tinte der Düsenöffnung zuführenden als die Synchronisierung einer Spannung bei Bildung
inneren Hohlraum und mit einem an der Düse an- von langsamen Satelliten, die sowohl zum Abreißen
greifenden elektromechanischen Wandler, der die io des Tropfens als auch zum Abreißen des Latelliten
Düse mit einer festgelegten Betriebsfrequenz synchron sein muß.
streckt und entspannt und hierdurch die Strömung Ein Tintentropfendrucker der eingangs erläuterten
der Tinte im inneren Hohlraum durch Stör- Art ist aus der deutschen Offenlegungsschrift 1 942 912
Schwankungen beeinflußt, dadurchgekenn- des gleichen Anmelder» bekannt. Bei diesem Tintenze
ich net, daß zur Anregung einer Fluidreso- 15 trnpfendrucker ist die Düse so konstruiert, daß sie
nanz im inneren Hohlraum bei der festgelegten nahe einer Arbeitsfrequenz eine mechanische Resonanz
Betriebsfrequenz und zur Energieübertragung vom aufweist, die die Erzeugung schneller Satelliten und
elektromechanischen Wandler auf die Tinte mit Tropfen etwa gleicher Größe fördert,
maximalem Wirkungsgrad bei der festgelegten Die Anwendung einer mechanischen Resonanz zum
maximalem Wirkungsgrad bei der festgelegten Die Anwendung einer mechanischen Resonanz zum
Betriebsfrequen,? die Länge L/ des inneren Hohl- 20 Erzeugen gleichmäßiger Tropfen ist auch aus der
raums entsprechend USA. Patentschrift 3 334 351 bekannt.
Die bekannten Tintentropfendrucker haben jedoch den Nachteil, daß sie die Energie des elektromecha-
L, _ . f nischen Wandlers nur schlecht auf Tinte übertragen.
4 F 15 Durch die entstehende Verlustwärme wird die Tinte
erwärmt, was zu Schwankungen im Betriebsverhalten des Tintentropfendruckers führt.
gewählt ist, wobei F eine Arbeitsfrequenz der Düse, Die Erfindung hat deshalb die Aufgabe, die Energie-
N eine Ordnungszahl einer ungeradzahligen harmo- übertragung vom elektromechanischen Wandler auf
nischen Oberwe'le der Arbeitsfrequenz und K/ die 30 die Tinte eines eingangs näher erläuterten Tinten-Schallgeschwindigkeit
in der in der Düse ver- tropfendruckers zu verbessern und durch Vermeiden wendeten Tinte ist. von Energieverlusten und damit einer Erwärmung der
2. Tintentropfendrucker nach Anspruch 1, da- Tinte das Betriebsverhalten des Tintentropfendruckers
durch gekennzeichnet, daß die det Berechnung der zu stabilisieren.
Länge L1 zugrunde liegende Arbeitefrequenz F 35 Die Erfindung löst diese Aufgabe dadurch, daß zur
zum Ausgleich von Auswirkungen einer Änderung Anregung einer Fluidresonanz im inneren Hohlraum
der Tintentemperatur gegenüber der festgelegten bei der festgelegten Betriebsfrequenz und zur Energie-Betriebsfrequenz
so weit verschoben ist, als einer übertragung vom elektromechanischen Wandler auf
Verschiebung der Fluidresonanzfrequenz auf Grund die Tinte mit maximalem Wirkungsgrad bei der festder
Änderung der Tintentemperatur beim Betrieb 40 gelegten Betriebsfrequenz die Länge L/ des inneren
des Tintentropfendruckers entspricht.
Hohlraums entsprechend
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