DE1941921B2 - Laser - Google Patents

Description

Die Erfindung bezieht sich auf einen Laser mit einem länglichen lichtdurchlässigen zusammengesetzten Körper, der zahlreiche schräg zu der mit der Laserachse zusammenfallenden Längsrichtung des Körpers angeordnete Platten stimulierbaren Materials aufweist, die bei Bestrahlung durch das von einer oder mehreren seitlich am Körper angebrachten und zur Laserachse parallel verlaufenden Lichtquellen ausgesandte Licht eine sich parallel zur Laserachse ausbreitende stimulierte Strahlung erzeugen. Ein derartiger Laser ist in der GB-PS 11 00 243 beschrieben.

Laser emittieren bekanntlich elektromagnetische Strahlung, deren Frequenz im infraroten oder im sichtbaren Bereich des Spektrums liegt. Diese Strahlung ist kohärent, und sie zeichnet sich durch eine sehr geringe Bandbreite aus.

Laser beruhen darauf, daß es bestimmte Medien gibt, in denen durch Zufuhr von Anregungsenergie, sogenanntes Pumpen, die Besetzungsdichte eines metastabilen Energiezustandes umgekehrt werden kann. Solche Medien sind beispielsweise Neodymglas, Rubin, Helium-Neon-Mischungen oder auch Kohlendioxyd, und diese Stoffe werden auch häufig in Lasern verwendet. Wenn man das aktive Lasermedium mit einer Strahlung, der sogenannten »Pumpstrahlung« bestrahlt, deren Energie und Intensität ausreicht, um im Lasermedium eine Umkehr der Besetzungsdichte hervorzurufen, werden Bedingungen geschaffen, unter denen die Emission kohärenter Strahlung möglich ist. Die Quelle für die Anregungsener-gie wird »Pumpquelle« genannt, und die Wellenlänge der Anregungsenergie heißt »Pumpwellenlänge«.

Laser, denen die Anregungsenergie über die Stirnflächen zugeführt wird, verwenden im ailgmeinen ebene Laserclcmcnte, die aus dem aktiven Lasermedium hergestellt sind, und deren Dicke klein gegenüber ihrer Querabmessung ist und typischerweise auch ihre Längsabmessung nicht übersteigt. Um die Beschreibung zu vereinfachen, soll im folgenden von »Laserplatten« gesprochen werden, auch wenn darunter alle geometrischen Gebilde verstanden werden sollen, deren Dimensionen die eben angegebenen Bedingungen erfüllen. Ein Laser, dem die Pumpenenergie von einer Stirnfläche her zugeführt wird, kann gleichförmig angeregt werden und heizt sich daher ai:ch gleichförmig auf. Das ist bei stabförmigen Lasern nicht der Fall, denen die Pumpenergie von der Seile her zugeführt wird. Ein solcher stabförmiger Laser kann nicht gleichförmig angeregt werden und heizi sich somit ungleichförmig auf, so daß aufgrund des Temperaturgradienten und aufgrund mechanischer Spannungen innerhalb des Laserstabes quer über die Lasertemperatur eine Strahlverzerrung zu Stande kommen kann.

Bei den bekannten Lasern, denen die Anregungsenergie von einer Stirnfläche her zugeführt wird, muß die Pumpquelle auf der Laserstrahlachsc angeordnet sein, so daß man Spiegel oder Prismen verwenden mußte, um die Laserstrahlung von der Pumpstrahlung optisch zu trennen. Üblicherweise beruhen solche optischen Trennvorrichtungen darauf, daß die kohärente Laserstrahlung an ihnen total reflektiert wird, während sie für

die Pumpstrahlung durchlässig sind. In vielen Fällen fuhrt die Verwendung solcher optischer Trennvorrichtungen auf sehr komplizierte optische Anordnungen, und außerdem können solche optischen Trennvorrichtungen der Ausnutzung anderer günstiger Eigenschaften im Wege stehen.

Die der Erfindung zugrundeliegende Aufgabe besteht deshalb darin, bei einem Laser mit seitlich zur Laserstrahlachse angeordneten Lichtquellen eine möglichst gleichförmige Anregung des Lasers quer zur Laserapertur zu erzielen.

Diese Aufgabe wird bei einem Laser der eingangs genannten Art erfiüdungsgemäß dadurch gelöst, daß der Körper die Form eines Parallelepipeds mit rechteckiger Grundfläche aufweist, wobei dessen Seitenkanten parallel zur Laserachse verlaufen, daß die Platten stimulierbaren Materials bezüglich der Laserachse zick-zack-förmig angeordnet sind, d?ß an die beiden Grundflächen des Körpers und an die diesen am nächsten liegenden Platten angrenzend je ein gerades _>υ lichtdurchlässiges Prisma mit polygonaler Grundfläche und zwischen zwei aufeinanderfolgenden Platten je ein gerades lichtdurchlässiges Zwischenprisma mit dreiekkiger Grundfläche angeordnet ist, wobei der Brechungsindex des Materials der Zwischenprismen im wesentlichen gleich dem Brechungsindex des stimulierbaren Materials ist, und daß die Lichtquellen an einer oder zwei gegenüberliegenden Seilenflächen des Körpers entlang verlaufen.

Weitere vorteilhafte Ausgestaltungen der Erfindung jo ergeben sich aus den Unteransprüchen.

Die mit der Erfindung erzielbaren Vorteile bestehen insbesondere darin, daß durch die zick-zack-förmige Anordnung der Laserplauen, die Einfügung von Prismen zwischen die Laserplatien und die wechselseiti- r> ge Anpassung der Brechungsindeces gemäß der Erfindung ein optisch kontinuierlicher Übergang /wischen den einzelnen Laserelementen bzw. Durchgang durch den gesamten Laserkörper ausgebildet wird. Die Pumpslrahlung tritt somit glatt durch alle Berührungsflächen hindurch, die Dichte der Pumpstrahlung wird erhöht und sie wird gleichmäßig auf die Laserflächen verteilt.

Ausführungsbeispielc der Erfindung werden nun in der folgenden Beschreibung anhand der Zeichnung 4*> näher erläutert.

F i g. 1 zeigt perspektivisch als erstes Ausführungsbeispiel der Erfindung einen Laser.

F i g. 2 zeigt den Laser aus F i g. I von oben.

F i g. 3 ist eiti Schnitt durch ein anderes Ausführungs- ■> <> beispiel der Erfindung.

Fig.4 zeigt im Schnitt das Ende eines weiteren Ausführungsbeispiels eines Lasers.

Fig. 5 zeigt perspektivisch ein Ausführungsbeispiel eines Lasers, bei dem die Dichte der Pumpstrahlung μ erhöht worden ist.

Die Fig. 1 zeigt perspektivisch als Ausführungsbeispiel der Erfindung einen Laser, der als optischer Sender verwendet werden kann. Wie man der Fig. 1 leicht entnehmen kann und wie auch aus der Draufsicht aus w> Fig. 2 hervorgeht, sind mehrere Laserplatten I zick-zack-förmig angeordnet worden. Eine solche zick-zack-förmige Anordnung kann man wie folgt definieren: Alle geradzahligen Laserplatten 1 sind parallel zueinander angeordnet, während zwei aneinan- bi der stoßende Lascrplatten I gegeneinander einen bestimmten Winkel bilden. Daraus folgt, daß die Winkel /.wischen zwei aufeinanderfolgenden LaserplaUen immer gleich sind.

Der Beschreibung der Ausführungsbeispiele ist zu Grunde gelegt, daß die Laserplatten ί aus Neodymglas hergestellt sind. Man kann die Laserplatten aber auch aus anderen Medien wie beispielsweise aus Rubin herstellen, wenn es günstiger erscheint. Neodymglas absorbiert stark und selektiv Anregungsstrahlung im Gtbiet zwischen 5000 und 9000 Ä (500 und 900 nm) und emittiert, wenn es angeregt ist kohärentes Licht mit einer Wellenlänge von 1,06 μητ.

Zwischen zwei aneinanderstoßende Laserplatten 1 sind Prismen 5 eingesetzt die die Hauptflächen 3 der Laserplatten 1 optisch berühren, so daß ein optisch kontinuierlicher Übergang zwischen den Laserplaiten 1 und den Prismen 5 entsteht Auf die äußeren Hauptflächen der außen liegenden Laserplatten 1 sind Endprismen 5' aufgesetzt so daß auch hier ein optisch kontinuierlicher Übergang entsteht

Die Prismen 5 und 5' sind so ausgewählt, daß ihr Brechungsindex dem Brechungsindex der Laserplatten etwa gleicht. Um einen optisch kontinuierlichen Übergang zwischen den Laserplatten 1 und den Prismen zu gewährleisten, kann man noch eine Flüssigkeit wie beispielsweise Glyzerin verwenden, deren Brechungsindex ebenfalls den Brechungsindices der Laserplatten und der Prismen entspricht. Bei der Verwendung solcher Flüssigkeiten ist es auch nicht mehr erforderlich, die verschiedenen Flächen genau optisch plan zu schleifen, was einer Toleranz von einer 'Ao-tel Wellenlänge von 1,06 μίτι entspräche. Es ist günstig, wenn die Prismenflächen, mit denen die Prismen die Laserplatten berühren, genau so groß wie die Hauptflächen der Laserplatten sind. Notwendig ist dieses aber nicht.

Die Prismen 5 sind als rechtwinklige Prismen dargestellt. Dieses soll keine Beschränkung sein, da man auf Wunsch und auch in bestimmten Fället» Prismen mit anderen Winkeln verwenden kann.

Wenn die Abmessungen der Hauptflächen 3 der Laserplatten 1 und die darauf aufliegenden Seitenflächen der Prismen 5 und 5' etwa die gleichen linearen Abmessungen aufweisen, bilden die Randflächen der Laserplatten 1 und die Grundflächen 7 der Prismen 5 und 5' kontinuierliche und glatte Oberflächen. In Längsrichtung neben diesen glatten Oberflächen sind parallel dazu verlaufend als Lichtquellen Blitzlampen 2 in zwei Gruppen angeordnet. Um zu verhindern, daß die Laserplatten durch die kleinen Seitenflächen hindurch angeregt werden, können die kleinen Umfangsflächen der Laserplatten 1 durch Spiegel 4 abgedeckt werden. Hinter den Blitzlampen 2 sind Reflektoren 6 angeordnet, die Pumpstrahlung aus den Blitzlampen 2 gleichmäßig auf die Grundflächen 7 der Prismen 5 und 5' reflektieren. Die Reflektoren 6 können aus einem Material wie Aluminiumoxyd hergestellt sein. Man kann die Reflektoren auch an der Innenseite des Gehäuses (nicht gezeigt) anbringen, das den Laser nach Fig. I umschließt, oder man kann sie auch getrennt davon anbringen. Spiegel 9 und 10 reflektieren die Pumpstrahlung total und bilden zusammen einen optischen Hohlraum. Der Spiegel 9 ist für die Wellenlänge der Laserstrahlung partiell reflektierend. Die beiden Spiegel 9 und 10 können getrennt von den Endprismen 5' angebracht werden. Man kann sie aber auch als dielektrische Schichten auf den Endflächen Il und 12 der Prismen 5' ausbilden.

Während des Betriebes des Lasers wird die Fumpsirahiung von den Blitzlampen 2 erzeugt und

gleichförmig auf die Grundflächen 7 der Prismen 5 und 5' abgestrahlt. Die Blitzlampen können Xenon-Bogenlampen sein. Auf Wunsch kann man noch Filter verwenden, mit denen man störende infrarote und ultraviolette Bestandteile der Pumpstrahlung herausfiltern kann. Da innerhalb der Prismen 5 und 5' totale Reflexionen und Brechungen auftreten, kann weder oben noch unten Pumpstrahlung aus den Prismen austreten, so daß abgesehen von kleinen Reflexionsverlusten oben an den Flächen 7 die ganze Pumpstrahlung auf die Berührungsfläche zwischen den Prismen 5 und 5' und den Laserplatten 1 hin gerichtet wird. Da der optische Übergang an diesen Berührungsflächen nun optisch kontinuierlich ist, da die Brechungsindices der Prismen und der Laserplatten übereinstimmen, geht die Pumpstrahlung durch diese Berührungsflächen glatt hindurch und fällt gleichförmig auf die Flächen 3 der Laserplatten 1 auf.

F i g. 3 zeigt ein anderes Ausführungsbeispiel der Erfindung, das als flüssigkeitsgekühlter Lichtverstärker mit hohen Impulswiderholungsfrequenzen verwendet werden kann. Auch bei diesem Ausführungsbeispiel wird die Anregungsenergie den Laserelementen über die ganze Laserapertur gleichförmig zugeführt. Mit 13 ist ein rechteckiges Gehäuse aus Pyrexglas bezeichnet, das die Laserplatten 1 und die Prismen 5 und 5' flüssigkeitsdicht umschließt. Die Spiegel 4 können als reflektierende Schichten direkt gegenüber den Endflächen der Laserplatten 1 außen auf dem Glasgehäuse 13 aufgebracht sein. An den beiden Enden des Gehäuses 13 sind Ringe 14 angeordnet, die mit Hilfe von O-Ringen 15 flüssigkeitsdicht am Gehäuse 13 und an den Endprismen 5' befestigt sind. Durch eine Eingangskammer 17 wird ein Kühlmittel 16 in den Laser eingeführt, das durch Kanäle 18 hindurch strömt, die durch kleine Abstände zwischen den Laserplatten 1, den Prismen 5 und 5' und dem Glasgehäuse 13 gebildet sind. Um diese kleinen Abstände zwischen den einzelnen Bestandteilen des Lasers einzuhalten, kann man Abstandsstücke verwenden, die jedoch nicht dargestellt sind.

Das Kühlmittel 16 dient dazu, die im Laser entstehende Wärme quer zur Laserapertur gleichförmig abzuleiten, so daß die thermischen und die damit verknüpften optischen Eigenschaften über die ganze Laserapertur hinweg gleichförmig bleiben. Da es von Bedeutung ist, daß die Übergänge an den verschiedenen Berührungsflächen innerhalb des Lasers optisch kontinuierliche Übergänge bleiben, ist es notwendig, daß der Brechungsindex des Kühlmittels 16 den Brechungsindices der Laserplatten 1 und der Prismen 5 und 5' gleicht. Wenn man beispielsweise als aktives Lasermedium Neodymglas mit einem Brechungsindex von 1,5 verwendet, eignet sich als Kühlmittel Dimethylsulfoxyd, dessen Brechungsindex 1,48 beträgt.

Manchmal möchte man die Pumpstrahlquelle in einer größeren Entfernung von den zu beleuchtenden Flächen anordnen, wie beispielsweise von den Grundflächen 7 der Prismen 5 und 5'. Dadurch wird bewirkt, daß die Beleuchtung dieser Flächen gleichförmiger erfolgt, der gesamte Fluß jedoch, der auf die Flächen auffällt, dagegen abnimmt, da Licht seitlich entweicht. Um nun Verluste durch seitlich entweichendes Licht zu vermeiden, kann man zwischen der zu beleuchtenden Fläche und der Pumpstrahlungsquelle einen Lichtleiter anordnen. Ein solcher Lichtleiter kann beispielsweise ein Glasblock sein, der die zu beleuchtende Fläche optisch berührt. Da an den Seiten des Lichtleiters das Licht total reflektiert wird, wird die Pumpstrahlung, die auf den Lichtleiter auffällt, gebrochen und gleichförmig über die gesamte zu beleuchtende Oberfläche hin reflektiert. In der Ausführungsform nach F i g. 3 können die dicken Seitenwände des rechteckigen Glasgehäuses 13 jeweils '> als Lichtleiter betrachtet werden. Der optisch kontinuierliche Übergang zwischen dem Glasgehäuse 13 und den Flächen der Prismen 5 und 5' wird durch das Kühlmittel selbst gewährleistet. Man kann jedoch als Lichtleiter auch einen Glasblock mit den richtigen

ίο Abmessungen verwenden, der den gleichen Brechungsindex wie das rechteckige Glasgehäuse 13 aufweist und mit den Seiten des Glasgehäuses in optischer Berührung steht.

In bestimmten Fällen kann es günstig sein, an Stelle der rechteckigen Endprismen 5', wie sie in den Fig. 1 und 2 dargestellt sind, andere Prismen zu verwenden Wichtig ist jedoch, daß die gleichförmige Beleuchtung der Grundflächen 7 und damit der Hauptflächen 3 der Laserplatten 1 erhalten bleibt. Bei einem rechtwinkligen Prisma, dessen Brechungsindex gleich oder größer als I 2 ist, wird alles Licht, das durch eine einen Schenkel des rechten Winkels bildende Seitenfläche auffällt durch Brechung und interne Totalreflexion zu der dem Scheitelpunkt des rechten Winkels gegenüberliegenden Fläche des Prismas hin gelenkt. Diese Erscheinung beruht darauf, daß alles Licht, das durch eine einen Schenkel des rechten Winkels bildende Seitenfläche hindurchgeht und zur Seitenfläche gebrochen wird, die den anderen Schenkel des rechten Winkels bildet, aul

H) diese andere Seitenfläche immer unter einem Winke auffällt, der gleich oder größer als der Totalreflexionswinkel ist, so daß der Lichtstrahl immer zu derjeniger Prismenfläche reflektiert wird, die dem Scheitel de« rechten Winkels gegenüber liegt. Wenn jedoch ein weiteres Prisma hinzugefügt wird, das mit der den anderen Schenkel des rechten Winkels bildenden Prisrnascitc in optischer Berührung steht, so geht alle Strahlung dann durch diese Seitenfläche beziehungsweise durch diesen Übergang hindurch, da dieser Übergang

4f) optisch kontinuierlich ist. Auch dann, wenn man das rechtwinklige Prisma durch ein Prisma mit einem kleineren Scheitelwinkel ersetzt, wird nicht mehr die gesamte Strahlung total reflektiert, da ein Teil dei Strahlung, die auf die eine Prismenfläche auffällt unc dort gebrochen wird, auf die andere Prismenfläche untei einem Winkel auffällt, der kleiner als der Totalreflexionswinkel ist, so daß dieser Teil der Strahlung dann das Prisma wieder verläßt. In beiden eben geschilderten Fällen wird die neben einem solchen Prisma liegende Laserplatte 1 nicht gleichförmig beleuchtet.

Dagegen hat eine Verlängerung der der Pumpstrahlungsquelle gegenüber liegenden Prismenfläche unc damit eine Vergrößerung des Scheitelwinkels des Prismas über 90° hinaus auf die Gleichförmigkeit dei Beleuchtung keinen Einfluß. Ebenso ist es möglich, ah Endprisma 5' einen Sechsflächner zu verwenden, wie ei bei dem Laser nach F i g. 3 der Fall ist.

Da der Brechungsindex der Materialien, die zui Herstellung der Prismen verwendet wird, wie beispiels weise der Brechungsindex von Quarz oder Quarzgla! häufig größer als IT ist, stellt der rechte Winkel neber einer Laserplatte 1 keinen unteren Grenzwert, sonderr nur einen angenäherten Wert dar. Der kleinst mögliche Winkel, der angewendet werden kann, hängt von deir Brechungsindex des verwendeten Prismenmaterials ab.

Fig.4 zeigt ein weiteres Ausführungsbeispiel eine«

Lasers, dem die Pumpenergie von der Seite zugeführ wird, die Anregung der Laserplatte jedoch über di«

Hauptflächen erfolgt. Die Flächen 7, die auf der den Blitzlampen 2 gegenüberliegenden Laserseiten angeordnet sind, können mit einer dielektrischen Schicht 19 überzogen sein, an der die Pumpstrahlung vollständig reflektiert wird. Statt dessen kann man aber auch einen getrennten Spiegel verwenden. Wie aus F i g. 4 leicht hervorgeht, wird diejenige Pumpstrahlung an der Schicht 19 wieder in das aktive Lasermedium zurückreflektiert, die beim ersten Durchgang durch den Laser nicht absorbiert worden ist. Wie man sieht, kann also einem Laser die Anregungsenergie dann mit ausreichendem Wirkungsgrad zugeführt werden, wenn die Blitzlampen nur auf einer Seite des Lasers angeordnet sind.

F i g. 5 zeigt als Ausführungsbeispiel der Erfindung ' einen Laser, bei dem bereits verwendete Maßnahmen getroffen worden sind, um die Pumpstrahlungsdichte auf den Hauptflächen der Laserplatten zu erhöhen. Diese Maßnahmen bestehen kurz darin, ein rechtwinkliges Prisma mit einer rechtwinkeligen, dreieckigen Grundflächejund einem Brechungsindex von gleich oder größer als VTso auf eine Seitenfläche des Laserkörpers aufzusetzen, daß zwischen der die Hypotenuse des Grunddreiecks enthaltenden Seitenfläche (Hypotenusenfläche) des Prismas und der Seitenfläche des Laserkörpers ein optisch kontinuierlicher Übergang entsteht. Parallel zu den übrigen Seitenflächen dieses Prismas, die den rechten Winkel einschließen, werden in zwei Gruppen eine Anzahl von Blitzlampen angeordnet. Die gesamte Pumpstrahlung, die auf die Seitenflächen dieses Prismas auffällt, wird aufgrund der optischen und der geometrischen Eigenschaften eines solchen Prismas durch Brechung und Totalreflexion zur Hypotenusenfläche des Prismas hin gelenk'., die mit dem aktiven Lasermedium einen optisch kontinuierlichen Übergang bildet. Dadurch wird die Dichte der Pumpstrahlung um etwa den Faktor l'~2 erhöht und gleichzeitig werden die Hauptflächen der Laserplatten 3 gleichmäßig bestrahlt. Aus dem eben geschilderten Grund weist die Ausführungsform nach F i g. 5 rechtwinklige Prismen 20 auf, deren optische und geometrische Eigenschaften den eben beschriebenen gleichen. Die Hypotenusenflächen 21 dieser Prismen 20 sind auf die Flächen 7 der Prismen 5 und 5' aufgesetzt und bilden mit diesen Flächen einen optisch kontinuierlichen Übergang. Parallel zu den Seitenflächen 22 und 23 der Prismen 20 sind in Gruppen Blitzlampen 2 angeordnet. Während des Betriebs ist die Strahlungsdichte auf den Flächen 7 der Prismen 5 und 5' um den Faktor \'~2 größer als die Strahlungsdichte auf den Seitenflächen 22 und 23 der Prismen 20. Da die Hauptflächen der Laserplatten 3 nun ihrerseits über die Prismen 5 und 5' beleuchtet werden, wird die Strahlungsdichte auf den Laserplatten ebenfalls gleichförmig erhöht. Da nun an den oben und unten liegenden Flächen der Prismen 5 und 5' dann nicht die gesamte Pumpstrahlung total reflektiert wird, wenn ein flüssiges Kühlmittel verwendet wird, wie es bereits beschrieben wurde, sollten diese Prismenflächen zwecks Steigerung des Wirkungsgrades mit Reflektoren versehen werden, die dann ihrerseits die Pumpstrahlung total reflektieren. Daher sind an diesen Flächen der Prismen 5 und 5' als Reflektoren Spiegel 24 angebracht worden.

Hierzu 3 Blatt Zeichnungen

Claims (8)

Patentansprüche:

1. Laser mit einem länglichen lichtdurchlässigen zusammengesetzten Körper, der zahlreiche schräg zu der mit der Laserachse zusammenfallenden Längsrichtung des Körpers angeordnete Platten stimulierbaren Materials aufweist, die bei Bestrahlung durch das von einer oder mehreren seitlich am Körper angebrachten und zur Laserachse parallel verlaufenden Lichtquellen ausgesandte Licht eine sich parallel zur Laserachse ausbreitende stimulierte Strahlung erzeugen, dadurch gekennzeichnet, daß der Körper die Form eines Parallelepipeds mit rechteckiger Grundfläche aufweist, wobei dessen Seitenkanten parallel zur Laserachse verlaufen, daß die Platten (1) stimulierbaren Materials bezüglich der Laserachse zick-zack-förmig angeordnet sind, daß an die beiden Grundflächen des Körpers und an die diesen am nächsten liegenden Platten angrenzend je ein gerades lichtdurchlässiges Prisma (5') mit polygonaler Grundfläche und zwischen zwei aufeinanderfolgenden Platten je ein gerades lichtdurchlässiges Zwischenprisma (5) mit dreieckiger Grundfläche angeordnet ist, wobei der Brechungsindex des Materials der Zwischer.prismen im wesentlichen gleich dem Brechungsindex des stimulierbaren Materials ist, und daß die Lichtquellen (2) an einer oder zwei gegenüberliegenden Seitenflächen des Körpers entlang verlaufen.

2. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß für jedes Zwischenprisma (5) die Grunddreiecke gleichschenklig sind, wobei die schräg orientierten Seiten von jedem Dreieck im wesentlichen gleich sind.

3. Laser nach Anspruch 2, dadurch gekennzeich- J5 net, daß für jedes Zwischenprisma (5) die entsprechenden schrägen Dreieckseiten sich etwa in einem rechten Winkel (90°) schneiden.

4. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die im wesentlichen gleichen Brechungsindices des Materials der Prismen (5') und Zwischenprismen (5) und des stimulierbaren Materials gleich oder größer als Hsind.

5. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Lichtquellen (2) auf einer oder beiden ^ Seitenflächen (7) des zusammengesetzten Körpers auf den sich im rechten Winkel schneidenden Seitenflächen (22, 23) eines Prismas (20) mit einem rechtwinkligen Dreieck als Grundfläche angeordnet sind, wobei die die Hypotenuse des Dreiecks Vi enthaltende Seitenfläche (21) des Prismas (20) an der zugehörigen Seitenfläche des Körpers anliegt und der Brechungsindex des Prismas (20) wenigstens gleich \~2 ist.

6. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeich- ^r>^r> net, daß zwischen den Lichtquellen (2) und der zugehörigen durch die Pumpstrahlung zu bestrahlenden Seitenflächen (7) des Körpers eine Lichtleiteranordnung (13) angeordnet ist, die mit der Seitenfläche (7) optisch in Berührung steht. ^Wl

7. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß auf der den Lichtquellen (2) gegenüberliegenden Seite des Laserkörpers axial verlaufende Reflektoren (6) angeordnet sind zum Reflektieren von Pumpstrahlung auf die Grundflächen (7) der "· Prismen (5,5').

8. Laser nach einem oder mehreren der Ansprüche 1 bis 7, dadurch gekennzeichnet, daß Spiegel (4) vorgesehen sind, die die Umfangsflächen derjenigen Laserplatten (1), die auf die Lichtquellen (2) gerichtet sind, gegenüber der Pumpstrahlung aodecken.