DE1941921C3 - Laser - Google Patents

Description

Die Erfindung bezieht sich auf einen Laser nit einem länglichen lichtdurchlässigen zusammengesetzten Körper, der zahlreiche schräg zu der mit der Laserachse zusammenfallenden Längsrichtung des Körpers angeordnete Platten stimulierbaren Materials aufweist,die bei Bestrahlung durch das von einer oder mehreren seitlich am Körper angebrachten und zur Laserachse parallel verlaufenden Lichtquellen ausgesandte Licht eine sich parallel zur Laserachse ausbreitende stimulierte Strahlung erzeugen. Ein derartiger Laser ist in der GB-PS 11 00 243 beschrieben.

Laser emittieren bekanntlich elektromagnetische Strahlung, deren Frequenz im infraroten oder im sichtbaren Bereich des Spektrums liegt. Diese Strahlung ist kohärent, und sie zeichnet sich durch eine sehr geringe Bandbreite aus.

Laser beruhen darauf, daß es bestimmte Medien gibt, in denen durch Zufuhr von Anregungsenergie, sogenanntes Pumpen, die Besetzungsdichte eines metastabilen Energiezustancies umgekehrt werden kann. Solche Medien sind beispielsweise Neodyniglas, Rubin, Helium-Neon-Mischungen oder auch Kohlendioxyd, und diese Stoffe werden auch häufig in Lasern verwendet. Wenn man das aktive Lasermedium mit einer Strahlung, der sogenannten »Pumpstrahlung« bestrahlt, deren Energie und Intensität ausreicht, um im Lasermedium eine Umkehr der Bcsctzungsdichte hervorzurufen, werden Bedingungen geschaffen, unter denen die Emission kohärenter Strahlung möglich ist. Die Quelle für die Anregungsenergie wird »Pumpquelle« genannt, und die Wellenlänge der Anregungscncrgie heißt »Pumpwellenlänge«.

Laser, denen die Anregungsenergic über die Stirnflächen zugeführt wird, verwenden im allgmcinen ebene Lascrelcmcnie. die aus dem aktiven Lasermedium hergestellt sind, und deren Dicke klein gegenüber ihrer Querabmcssung ist und lypischerweise auch ihre Längsabmessung nicht übersteigt. Um die Beschreibung zu vereinfachen, soll im folgenden von »l.ascrplatlen« gesprochen werden, auch wenn darunter alle geometrischen Gebilde verstanden werden sollen, deren Dimensionen die eben angegebenen Bedingungen erfüllen. Kin Laser, dem die Pumpenenergie von einer Stirnfläche her zugeführt wird, kann gleichförmig cingeregi werden und heizt sich daher auch gleichförmig auf. Das ist bei stabförmige^ Lasern nicht der Fall, denen die Pumpenergie von der Seite her zugeführt wird. Kin solcher stabförmigcr Laser kann nicht gleichförmig angeregt werden und heizt sich somit ungleichförmig auf, so daß aufgrund des Temperaturgradienien und aufgrund mechanischer Spannungen innerhalb des Laserslabes quer über die l.asertcmpera-Hir eine Str;ihlverzerrung zu Stünde kommen kann.

Bei den bekannten Lasern, denen die Anregungsenergie von einer Stirnfläche her zugeführt wird, muH die Pumpquelle auf der l.asersirahlachsc angeordnet sein, so tlaß man Spiegel oder Prismen verwenden mußte, um die Laserstrahlung von der Pumpstrahlung optisch zu trennen. Üblicherweise beruhen solche optischen Trennvorrichlungcn darauf, daß die kohärente Laserstrahlung an ihnen total reflektiert wirtl, während sie für

die Pumpstruhlung durchlässig sind. In vielen Fällen führt die Verwendung solcher optischer Trennvorrichtungen auf sehr komplizierte optische Anordnungen, und außerdem können solche optischen Trennvorrichtungen der Ausnutzung anderer günstiger Eigenschaf- -. ten im Wege stehen.

Die der Erfindung zugrundeliegende Aufgabe besteht deshalb darin, bei einem Laser mit seitlich zur Laserstrahlachse angeordneten Lichtquellen eine möglichst gleichförmige Anregung des Lasers quer zur iu Laserapertur zu erzielen.

Diese Aufgabe wird bei einem Laser der eingangs genannten Art erfindunpsgemäß dadurch gelöst, daß der Körper die Form eines Parallelepipeds mit rechteckiger Grundfläche aufweist, wobei dessen Seitenkanten parallel zur Laserachse verlaufen, daß die Platten stimulierbaren Materials bezüglich der Laserachse zick-zack-förmig angeordnet sind, daß an die beiden Grundflächen des Körpers und an die diesen am nächsten liegenden Platten angrenzend je ein gerades _>u lichtdurchlässiges Prisma mit polygonaler Grundfläche und zwischen zwei aufeinanderfolgenden Platten je ein gerades lichtdurchlässiges Zwischenprisma mit dreiekkiger Grundfläche angeordnet ist, wobei der Brechungsindex des Materials der Zwischenprismen im wesentli- _>s chen gleich dem Brechungsindex des slimulierbarcn Materials ist, und daß die Lichtquellen an einer oder zwei gegenüberliegenden Seitenflächen des Körpers entlang verlaufen.

Weitere vorteilhafte Ausgestaltungen der Erfindung ergeben sich aus den Untcransprüchen.

Die mit der Erfindung er/.iclbarcn Vorteile bestehen insbesondere darin, daß durch die /ick-zack-förmige Anordnung der Laserplalten. die Einfügung von Prismen /wischen die Laserplatien und die wcchsclsciti- r> ge Anpassung der Brcchungsindcccs gemäß der Erfindung ein optisch kontinuierlicher Übergang zwischen den einzelnen Lascrclcmcnten bzw. Durchgang durch den gesamten Laserkörper ausgebildet wird. Die Pumpsirahlung tritt somit glatt durch alle Berührungsflächen hindurch, die Dichte der Pumpstrahlung wird erhöht und sie wird gleichmäßig auf die l-ascrflächcn verteilt.

Ausführungsbeispiele der Erfindung werden nun in der folgenden Beschreibung anhand der Zeichnung näher erläutert.

F i g. I zeigt perspektivisch als crslcs Ausführungsbcispicl der Erfindung einen Laser.

F i g. 2 zeigt den Laser aus F i g. I von oben.

F i g. J ist ein Schnitt durch ein anderes Ausführungs- χι beispiel der Erfindung.

Fig. 4 zeigt im Schnitt das Ende eines weheren Ausführungsbeispiels eines Lasers.

Fig. 5 zeigt perspektivisch ein Ausführungsbeispiel eines Lasers, bei dem die Dichte der Pumpstrahlung v> erhöhl worden isi.

Die Fig. I zeigt perspektivisch als Ausführungsbeispiel der Erfindung einen Laser, der als optischer Sender verwendet werden kann. Wie man der Fig. I leicht cnlnchincn kann und wie auch aus der Draufsicht aus no Fig. 2 hervorgeht, sind mehrere Laserplaltcn I zick-zack-förmig angeordnet worden. Eine solche zick-zaek-förmige Anordnung kann man wie folgt definieren: Alle geradzahligen Lascrplattcn I sind parallel zueinander angeordnet, während zwei ancinan- ί> der stoßende Lascrpfciitcn 1 gegeneinander einen bestimmten Winkel bilden. Daraus folgt, daß die Winkel zwischen zwei aufcinatidcrfolgendcn Lascrplatien immergleich sind.

Der Beschreibung der Ausführungsbeispiele ist ::u Grunde gelegt, daß die Laserplatten 1 aus Neodymglas hergestellt sind. Man kann die Laserplatten aber auch aus anderen Medien wie beispielsweise aus Rubin herstellen, wenn es günstiger erscheint. Neodymglas absorbiert stark und selektiv Anregungssirahlung im Gebiet zwischen 5000 und 9000 A (500 und 900 nm) und emittiert, wenn es angeregt ist, kohärentes Licht mit einer Wellenlänge von 1,06 μιτι.

Zwischen zwei aneinanderstoßende Laserplatten 1 sind Prismen 5 eingesetzt, die die Hauptflächen 3 der Laserplatten 1 optisch berühren, so daß ein optisch kontinuierlicher Übergang zwischen den Laserplatten 1 und den Prismen 5 entsteht. Auf die äußeren Hauptflächen der außen liegenden Laserplatten 1 sind Endprismen 5' aufgesetzt, so daß auch hier ein optisch kontinuierlicher Übergang entsteht.

Die Prismen 5 und 5' sind so ausgewählt, daß ihr Brechungsindex dem Brechungsinc .'. der Laserplatien etwa gleicht. Um einen optisch i ontinuierlichen Übergang zwischen den Laserplatten 1 und den Prismen zu gewährleisten, kann man noch eine Flüssigkeit wie beispielsweise Glyzerin verwenden, deren Brechungsindex eNinfalls den Brechungsindices der Laserplatten und der Prismen entspricht. Bei der Verwendung solcher Flüssigkeiten ist es auch nicht mehr erforderlich, die verschiedenen Flächen genau optisch plan zu schleifen, was einer Toleranz von einer '/m-tel Wellenlänge von 1,06 um entspräche. Es ist günstig, wenn die Prismenflächen, mit denen die Prismen die Laserplatten berühren, genau so groß wie die Hauptflächen der Laserplatten sind. Notwendig ist dieses aber nicht.

Die Prismen 5 sind ii Is rechtwinklige Prismen dargestellt. Dieses soll keine Beschränkung sein, da man auf Wunsch und auch in bestimmten Füllen Prismen mit anderen Winkeln verwenden kann.

Wenn die Abmessungen der Hauptflächen 3 der Lascrplattcn I und die darauf aufliegenden Seitenflächen der Prismen 5 und 5' etwa die gleichen linearen Abmessungen aufweisen, bilden die Randflächen der Laserplatten I und die Grundflächen 7 der Prismen 5 und 5' kontinuierliche und glatte Oberflüchen. In Längsrichtung neben diesen glatten Oberflächen sind parallel dazu verlaufene' als Lichtquellen Blitzlampen 2 in zwei Gruppen angeordnet. I'm zu verhindern, daß die Lascrplatten durch die kleinen Seitenflächen hindurch angeregt werden, können die kleinen Umfangsflüchen der Laserplatten I durch Spiegel 4 abgedeckt werden. Hinter den Blitzlampen 2 sind Reflektoren 6 angeordnet, die Pumpstrahlung aus den Blitzlampen 2 3IC1. hiriäßig auf die Grundflüchen 7 der Prismen 5 und 5' reflektieren. Die Reflektoren 6 können aus einem Material wie Aluminiumoxyd hergestellt sein. Man kann die Reflektoren auch an der Innenseite des Gehäuses (nicht gezeigt) anbringen, das den Laser nach Fig. I umschließt, oder man kann sie auch getrennt davon anbringen. Spiegel 9 und 10 reflektieren die Pumpstrahlung total und bilden zusammen einen optischen Hohlraum. Der Spiegel 9 ist für die Wellenlänge der Laserstrahlung partiell reflektierend. Die Dciden Spiegel 9 und 10 können getrennt von den Endprismen 5' angebracht werden. Man kann sie aber auch als dielektrische Schichten auf den Endflächen 11 und 12 der Prismen 5' ausbilden.

Während des Betriebes des Lasers wird die Pumpstrahlung von den Blitzlampen 2 erzeugt und

gleichförmig auf die Grundflächen 7 der Prismen 5 und 5' abgestrahlt. Die Blitzlampen können Xenon-Bogenlampen sein. Auf Wunsch kann man noch Filter verwenden, mit denen man störende infrarote und ultraviolette Bestandteile der Piimpstrahlung herausfiltcrn kann. Da innerhalb der Prismen 5 und 5' totale Reflexionen und Brechungen auftreten, kann weder oben noch unten Pumpstrahlung aus den Prismen austreten, so daß abgesehen von kleinen Reflexionsverliislcn oben an den Flächen 7 die ganze Pumpslriihltinp auf die Berührungsfläche /wischen den Prismen 5 und 5' und den l.ascrplatten I hin gerichtet wird. Da der optische Übergang an diesen Berührungsflächen nun optisch kontinuierlich ist. da die Brechuiigsindices der Prismen und der l.ascrplatten übereinstimmen, geht die Piimpstrahlung durch diese Berührungsflächen glatt hindurch und füllt gleichförmig auf die I-'lachen 3 der Laser·?!::!!;.·:! ! auf

I'ig. 3 zeigt ein anderes Ausführungsbeispiel der Erfindung, das als flüssigkeitsgekühller l.ichtvcrslärker mit hohen Impulswiderholiingsfrequenzen verwendet werden kann. Auch bei diesem Ausführungsbeispiel wird die Anregungsenergie den Laselelementen über die ganze l.aseraperiur gleichförmig zugeführt. Mit IJ ist ein rechteckiges Gehäuse aus Pvrexglas bezeichnet, das die l.aserplatten I und die Prismen 5 und 5' flüssigkeitsdichl umschließt. Die Spiegel 4 können als reflektierende Schichten direkt gegenüber len llndflächen der l.aserplaiten I außen auf dem Glasgehäuse 13 aufgebracht sein. An den beiden I-luden des Gehäuses I λ sind Ringe 14 angeordnet, die mit Hilfe von O-Ringcn 15 flüssigkeitsdicht am Gehäuse I i und .in den llndprismcn 5' befestigt sind. Durch cmc Lingangskammcr 17 wird ein Kühlmittel 16 in den Laser eingeführt, das durch Kanäle 18 hindurch strömt, die (.lurch kleine Abstände zwischen den l.aserplatien I. ilen Prismen 5 und 5' und dem Glasgehäuse Π gebildet sind. Ihn diese kleinen Abslände zwischen den einzelnen Bestandteilen des Lasers einzuhalten, kann man Abstandssiücke verwenden, die jedoch nicht dargestellt sind.

Das Kühlmittel 16 dient dazu, die im Laser entstehende Warme quer zur I .aserapertur gleichförmig abzuleiten, so dall die thermischen und die damit verknüpften optischen lligenschaften über die ganze Laserapertur hinweg gleichförmig bleiben. Da es von Bedeutung ist.da(.1 die Übergänge an den verschiedenen Berührungsflächen innerhalb des Lasers optisch kontinuierliche Übergänge bleiben, ist es notwendig, daß der Brechungsindex des Kühlmittels 16 den Hrechungsindices der Laserplattn I und der Prismen 5 und 5' gleicht. Wenn man beispielsweise als aktives Lasermedium Neodymglas mit einem Brechungsindex von 1.5 verwendet, eignet sich als Kühlmittel Dimcthylsulfoxyd, dessen Brechungsindex 1.48 beträgt.

Manchmal möchte man die Pumpstrahlquelle in einer größeren Entfernung von den zu beleuchtenden Flächen anordnen, wie beispielsweise von den Grundflächen 7 der Prismen 5 und 5'. Dadurch wird bewirkt, daß die Beleuchtung dieser Flächen gleichförmiger erfolgt, der gesamte Fluß jedoch, der auf die Flächen auffällt, dagegen abnimmt, da Licht seitlich entweicht. Um nun Verluste durch seitlich entweichendes Licht zu vermeiden, kann man zwischen der zu beleuchtenden Fläche und der Pumpstrahlungsquelle einen Lichtleiter anordnen. Ein solcher Lichtleiter kann beispielsweise ein Glasblock sein, der die zu beleuchtende Fläche optisch berührt. Da an den Seiten des Lichtleiters das Licht total reflektiert wird, wird die Punipstrahiung. die auf den Lichtleiter auffällt, gebrochen und gleichförmig über di( gesamte zu beleuchtende Oberfläche hin reflektiert. Ii der Ausführungsform nach F i g. 3 können die dicker Seitenwände des rechteckigen Glasgehäuses 13 jeweili

'■ als Lichtleiter bclrachtel werden. Der optisch kontinu icrliche Übergang zwischen dem Glasgehäuse 13 um den Flächen der Prismen 5 und 5' wird durch da Kühlmittel selbst gewährleistet. Man kann jedoch al Lichtleiter auch einen Glasblock mit den richtiger

in Abmessungen verwenden, der den gleichen Brechungs index wie das rechteckige Glasgehäuse Π aufweist um mit den Seilen des Glasgehäuses in optischer Berührung steht.

In bestimmten Fällen kann es günstig sein, an Stellt

ΙΊ der rechteckigen Endprismen 5'. wie sie in den Fig. I und 2 dargestellt sind, andere Prismen zu verwenden Wichtig ist jedoch, daß die gleichförmige Beleuchtung ., (;r-;;n;ii!::chc" 7

l^iserplaltcn 1 erhalten bleibt. Bei einem rechtwinkliger Prisma, dessen Brechungsindex gleich oder größer al: I 2 ist. wird alles Licht, das durch eine einen Schenke des rechten Winkels bildende Seitenfläche auffällt durch Brechung und inlerne Totalreflexion zu der den Scheitelpunkt des rechten Winkels gegenüberliegendet Mäche des Prismas hin gelenkt. Diese llrscheintin) beruht darauf, daß alles Licht, das durch eine einet Schenke! des rechten Winkels bildende Seitenflächi hindurchgeht und zur Seitenfläche gebrochen wird, dii den anderen Schenkel des rechten Winkels bildet, au diese andere Seitenfläche immer unter einem Winke auffällt, der gleich oder größer al·» der Tot:ilrcflexions winkel isl. so daß der Lichtstrahl immer zu derjenigei Prismenfläche reflektiert wird, die dem Scheitel de rechten Winkels gegenüber liegt. Wenn jedoch eil weiteres Prisma hinzugefügt wird, das mit der dei anderen Schenkel des rechten Winkels bildendet Prismaseitc in optischer Berührung steht, so geht aiii Strahlung dann durch diese Seilenfläche bcziehuiigswci se durch diesen Übergang hindurch, da tlieser Übergang optisch kontinuierlich ist. Auch dann, wenn man da rechtwinklige Prisma durch ein Prisma mil einen kleineren Scheitelwinkel ersetzt, wird nicht mehr di< gesamte Strahlung total reflektiert, da ein Teil de Strahlung, die auf die eine Prismenfläche auffällt um dort gebrochen wird, auf die andere Prismenfläche unlc einem Winkel auffällt, der kleiner als der Totalrcflc xionswinkcl ist. so daß dieser Teil der Strahlung dam das Prisma wieder verläßt. In beiden eben geschildcrlei Fällen wird die neben einem solchen Prisma liegendi I_aserplattc 1 nicht gleichförmig beleuchtet.

Dagegen hat eine Verlängerung der der Pumpstrah lungsquellc gegenüber liegenden Prismenflächc um damit eine Vergrößerung des Scheitelwinkels de Prismas über 90° hinaus auf die Gleichförmigkeit de Beleuchtung keinen Einfluß. Ebenso ist es möglich, al Endprisma 5' einen Sechsflächner zu verwenden, wie e bei dem Laser nach F i g. 3 der Fall ist.

Da der Brechungsindex der Materialien, die zu Herstellung der Prismen verwendet wird, wie beispiels weise der Brechungsindex von Quarz oder Quarzgla häufig größer als l~2 ist. stellt der rechte Winkel nebei einer Laserplatte 1 keinen unteren Grenzwert, sonden nur einen angenäherten Wert dar. Der kleinst möglichi Winkel, der angewendet werden kann, hängt von den Brechungsindex des verwendeten Prismenmaterials ab.

Fig.4 zeigt ein weiteres Ausführungsbeispiel eine Lasers, dem die Pumpenergie von der Seite zugeführ wird, die Anregung der !.aserplattc jedoch über dii

Haupt!lachen erfolgt. Die Flächen 7. die auf der den Blitzlampen 2 gegenüberliegenden Laserseilen angeordnet sind, können mit einer dielektrischen Schicht 19 überzogen sein, an der die Pumpstrahlung vollständig reflektiert wird. Statt dessen kann man aber auch einen > getrennten Spiegel verwenden. Wie aus F i g. 4 leicht her.-jrgcht. wird diejenige Pumpstrahlung an der Schicht 19 wieder in das aktive Lasermedium zuriickreflekticrt, die beim ersten Durchgang durch den Laser nicht ahsorbipri worden ist Wie man ;ieht. kann :ilso w einem Laser die Anregungsenergie dann mit ausreichendem Wirkungsgrad zugeführt werden, wenn die blitzlampen nur auf einer Seite lies Lasers angeordnet sind.

I i g. ■) /eigl .ils Ausführungsbeispiel der Lrfindung ^!"' einen Laser, bei dem bereits verwendete MaUiiühmcn getroffen worden sind, um die l'iinipstrahliingsdichtc .,,I ,l..n I I .,,.,,Il ,,l,..„ ,1..,- I .,u,rnlni„n zu ,.rhnhon - [ ^ ■ ■ **- ~ ■ 1 -■' *■ .--...

Diese Maßnahmen bestehen kurz darin, ein rechtwinkliges Prisma mit einer rechtwinkeligen, dreieckigen .'" Ciriindflache und einem Brechungsindex von gleich oder große .ils ι 2 so auf eine Seitenfläche des Laserkörpers aufzusetzen, daß zwischen der die Hypotenuse des (irunddreiecks enthaltenden Seitenfläche (llvpoteniisenfliiche) des Prismas und der .Seitenflache des .'"■ Laserkorpeis ein optisch kontinuierlicher Übergang entsteht. Parallel /u den übrigen Seitenflächen dieses Prismas, die ilen rechten Winkel einschließen, werden in ζ'λ ei (i nippen eine An ζ. ι Ii I von (!In /I.im pe η angeordnet. Di gesamte Pumpsirahlung. die auf die Seitenflächen '" dieses Prismas auffallt, w lid aufgrund der optischen und der geometrischen !Eigenschaften eines solchen Prismas durch Brechung und Totalreflexion zur llypotcnusenfläche des Prismas hin gelenk , die mit dem aktiven Lasermedium einen optisch kontinuierlichen Übergang bildet. Dadurch wird die Dichte der Pumpstrahlung um etwa den Faktor . 2 et höht und gleichzeitig werden die Hauptflächcn der I aserplatten 3 gleichmaßig bestrahlt. Aus dem eben geschilderten Ci rund weist die Ausführungsform nach IΊ g. 5 rechtwinklige Prismen 20 auf. deren optische und i/eometrischc Kigcnschaften den eben beschriebenen s.'leiilien. Die I lypoienusenflächcn 21 dieser Prismen 20 sind aiii die I lachen 7 der Prismen 5 und 5' aufgesetzt und bilden mit diesen Flächen einen optisch kontininerK hen I'tiergang. Parallel zu den Seitenflächen 22 und 2! der Prismen 20 sind in (I nippe η Blitzlampen 2 angeordnet. Während des Betriebs ist die Strahlungsdichte auf den !lachen 7 der Prismen 5 und 5 um den Faktor ■ 2 g!"!k'r a!"· :'■■:' Sünhlimgsdichie auf den SeitenfLichen 22 und 2? der Prismen 20. Da dit Hauptflächender Laser platten i nun ihrerseits über die Prismen ΐ und "i beleuchtet werden, wird die Strahlungsdichte auf den Laserplatten ebenfalls gleichförmig erhöht. Da nun .in den oben und unten liegenden I lachen tier Prismen 5 und 5 dann nicht die gesamte Pumpstrahlung total rellekliert wird, wenn ein flüssiges Kühlmittel verwende' wird, wie es bereits beschrieben wurde, sollten diese Pnsmenflächen zwecks Steigerung des Wirkungsgrades mit Reflektoren versehen werden, die dann ihrerseits die Pumpstrahlung total reflektieren. Daher sind an diesen Flachen der Prismen 5 und 5' als Reflektoren Spiegel 24 angebracht worden.

Hierzu 3 Blatt Zeichnuncen

Claims (8)

Patentansprüche:

1. Laser mit einem länglichen lichtdurchlässigen zusammengesetzten Körper, der zahlreiche schräg zu der mit der Laserachse zusammenfallenden Längsrichtung des Körpers angeordnete Platten stimulierbaren Materials aufweist, die bei Bestrahlung durch das von einer oder mehreren seitlich am Körper angebrachten und zur Laserachse parallel verlaufenden Lichtquellen ausgesandte Licht eine sich parallel zur Laserachse ausbreitende stimulierte Strahlung erzeugen, dadurch gekennzeichnet, daß der Körper die Form eines Parallelepipeds mit rechteckiger Grundfläche aufweist, wobei dessen Seilenkanten parallel zur Laserachse verlaufen, daß die Platten (1) stimulierbaren Materials bezüglich der Laserachse zick-zack-förmig angeordnet sind, daß an die beiden Grundflächen des Körpers und an die diesen am nächsten liegenden Platten angrenzend je ein gerades lichtdurchlässiges Prisma (5') mit polygonaler Grundfläche und zwischen zwei aufeinanderfolgenden Platten je ein gerades lichtdurchlässiges Zwischenprisma (5) mit dreieckiger Grundfläche angeordnet ist, wobei der Brechungsindex des Materials der Zwischenprismen im wesentlichen gleich dem Brechungsindex des stiniulierbaren Materials isi. und daß die Lichtquellen (2) an einer oder zwei gegenüberliegenden Seitenflächen des Körpers entlang verlaufen.

2. Laser nach Anspruch I, dadurch gekennzeichnet, daß fü. jedes Zwischenprisma (5) die Grunddreiecke gleichschenklig si:-J. wobei die schräg orientierten Seilen von jedem Dreieck im wesentlichen gleich sind.

i. Laser nach Anspruch 2. dadurch gekennzeichnet, daß für jedes Zwischenprisma (5) die entsprechenden schrägen Dreieckscilcn sich eiwa in einem rechten Winkel (90 ) schneiden.

4. Laser nach Anspruch 1. dadurch gekennzeichnet, dal.) die im wesentlichen gleichen Brechungsindiccs des Materials der Prismen (5') und Zwischenprismen (5) und des siiinulicrbaren Materials gleich oder größer als I 2 sind.

5. Laser nach Anspruch 1. dadurch gekennzeichnet, daß die Lichtquellen (2) auf einer oder beiden Seitenflächen (7) ties zusammengesetzten Körpers auf den sich im rechten Winkel schneidenden Seitenflächen (22, 2?) eines Prismas (20) mit einem rechtwinkligen Dreieck als Grundfläche angeordnet sind, wobei die die Hypotenuse ties Dreieck·, enthaltende Scitjnfliichc (21) des Prismas (20) an dazugehörigen Seitenfläche des Körpers anliegt und tier Brechungsindex ties Prismas (20) wenigstens gleich I 2 ist.

h. Laser nach Anspruch I, dadurch gekennzeichnet, dall zwischen den Lichtquellen (2) und der zugehörigen durch die Pumpsirahlting /u bestrahlenden Seitenflächen (7) des Körpers eine l.ichtlcileranordnung (13) angeordnet ist. die mit der Seitenfläche (7) optisch in Berührung Mehl.

7. Laser nach Anspruch I. dadurch gekennzeichnet, tlaß auf tier den Lichtquellen (2) gegenüberliegenden Seile des l.ascrkörpcrs axial verlaufende Reflektoren (f>) angeordnet sind zum Reflektieren von Piimpslrahliing auf die Grundflächen (7) der Prismen (5,5').

8. Laser nach einem oder mehreren tier Ansprüche I bis 7, dadurch gekennzeichnet, tlaß Spiegel (4)

vorgesehen sind, die die Umfangsflächen derjenigen Laserplatten (1), die auf die Lichtquellen (2) gerichtet sind, gegenüber der Pumpstrahlung abdecken.