DE1210594B - Vorrichtung zur Messung von Winkelgeschwindigkeiten - Google Patents
Vorrichtung zur Messung von WinkelgeschwindigkeitenInfo
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- DE1210594B DE1210594B DET26464A DET0026464A DE1210594B DE 1210594 B DE1210594 B DE 1210594B DE T26464 A DET26464 A DE T26464A DE T0026464 A DET0026464 A DE T0026464A DE 1210594 B DE1210594 B DE 1210594B
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01C—MEASURING DISTANCES, LEVELS OR BEARINGS; SURVEYING; NAVIGATION; GYROSCOPIC INSTRUMENTS; PHOTOGRAMMETRY OR VIDEOGRAMMETRY
- G01C19/00—Gyroscopes; Turn-sensitive devices using vibrating masses; Turn-sensitive devices without moving masses; Measuring angular rate using gyroscopic effects
- G01C19/56—Turn-sensitive devices using vibrating masses, e.g. vibratory angular rate sensors based on Coriolis forces
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Description
DEUTSCHES
PATENTAMT
AUSLEGESCHRIFT
GOIc
Deutsche Kl.: 42 ο -13/03
Nummer:
Aktenzeichen: Anmeldetag:
Auslegetag:
Aktenzeichen: Anmeldetag:
Auslegetag:
1210594
T26464IXb/42o
27. Juni 1964
10. Februar 1966
T26464IXb/42o
27. Juni 1964
10. Februar 1966
Das Hauptpatent betrifft eine Vorrichtung zur Messung von Winkelgeschwindigkeiten, bestehend aus
einem Resonanzgebilde, dessen Trägheitsmomente bezüglich einer Drehachse mittels äußerer elektromechanischer
Anregung periodisch änderbar sind, zwecks Erzielung von Torsionsschwingungen innerhalb
des Resonanzgebildes in Abhängigkeit von einer Drehbewegung um die Drehachse.
Die Vorrichtung nach dem Hauptpatent ist dadurch gekennzeichnet, daß das Resonanzgebilde als wesentlichster
Bestandteil aus einem in Richtung der Drehachse zu Longitudinalschwingungen der η · γ -Resonanz
anregbaren symmetrischen Resonator besteht, der derart ausgebildet ist, daß mindestens in der Nähe
der Resonanzfrequenz der Longitudinalschwingungen sich ebenfalls die η · /l-Resonanz der Torsionsschwingung
des Resonators befindet, wobei für η die Zahlenwerte 1, 2, 3 ... ansetzbar sind.
Eine solche Vorrichtung weist jedoch den Nachteil auf, daß nicht die gesamte Drehenergie in die Torsionsschwingung
eingekoppelt wird. Vielmehr wird auf Grund des Drehimpulserhaltungssatzes der Resonanzkörper
in seiner Gesamtheit durch einen Teil der Trägheitsenergie periodisch gedreht. Diese gleichmäßige,
sich örtlich entlang des Resonanzkörpers nicht ändernde periodische Grunddrehung geht energetisch
für den Meßvorgang verloren, da ja die Empfindlichkeit der Vorrichtung im wesentlichen durch die eine
Resonanz hervorgerufene gyromechanische Verkopplung gegeben ist.
Aufgabe der Erfindung war es daher, ausgehend von einer Vorrichtung nach dem Hauptpatent, eine Vorrichtung
zur Messung von Winkelgeschwindigkeiten anzugeben, die diese Nachteile nicht aufweist. Erfindungsgemäß
wird diese Aufgabe dadurch gelöst, daß der Resonator zu Longitudinalschwingungen der
η · /l-Resonanz anregbar ist und derart ausgebildet ist,
daß mindestens in der Nähe der Resonanzfrequenz der
Longitudinalschwingungen sich ebenfalls die η · -γ -Resonanz
der Torsionsschwingung des Resonators befindet, wobei für η die Zahlenwerte 1, 2, 3 ... ansetzbar
sind.
Besonders vorteilhaft ist es, den Resonator zu Longitudinalschwingungen anzuregen, deren Frequenz
•der /l-Resonanz entspricht, wobei dem Resonator eine
solche Form gegeben wird, daß er bei Drehungen um eine Achse in Richtung der Longitudinalschwingung
Torsionsschwingungen der gleichen Frequenz, aber
"bei der -^- -Resonanz ausführt.
Vorrichtung zur Messung von
Winkelgeschwindigkeiten
Winkelgeschwindigkeiten
Zusatz zum Patent: 1198 594
ίο Anmelder:
Telefunken
Telefunken
Patentverwertungsgesellschaft m. b. H.,
Ulm/Donau, Elisabethenstr. 3
Ulm/Donau, Elisabethenstr. 3
Als Erfinder benannt:
Dr. Manfred Börner, Ulm/Donau
Im Gegensatz zur VorrichtungnachdemHauptpatent, bei der eine Wechselwirkung zwischen einer γ-Longitudinalschwingung
und einer !-Torsionsschwingung vorliegt, vermeidet die erfindungsgemäße Vorrichtung
den Nachteil einer Grunddrehung durch eine Wechselwirkung zwischen einer !-Longitudinalschwingung und
einer durch besondere Maßnahmen auf die gleiche
Frequenz abgestimmten γ -Torsionsschwingung.
In der F i g. 1 ist ein zylinderförmig ausgebildeter Resonanzkörper der Länge / dargestellt, der zwecks
Abgleich der !-Longitudinalresonanz auf die Frequenz
der γ -Torsionsresonanz des Resonanzkörpers an den
Knotenstellen der Longitudinalschwingung Querschnittsverringerungen vom Radius R2 auf den Radius
R1 aufweist.
In der F i g. 2 ist der zugehörige Amplitudenverlauf der Longitudinalschwingung Al und der Torsionsschwingung
At längs des Resonanzkörpers aufgetragen.
Bei einer longitudinalen Schallgeschwindigkeit von
Vt ^ 5,0 · 10s cm/sec
und einer torsionalen Schallgeschwindigkeit von
Vt ^ 2,8 · 105 cm/sec
Vt ^ 2,8 · 105 cm/sec
ergeben sich bei einem Resonanzkörper von 1 = 5 cm als zugehörige Frequenzen
/i ^ 100 kHz und fT ~ 28 kHz.
609 507/98
■"ν-"1· V»
Um in diesem Fall einen Abgleich der Frequenz der A-Longitudinalresonanz auf die Frequenz der -^--Torsionsresonanz
durchzuführen, ist eine Querschnittsverringerung von -~ =s -τ- notwendig. ..■-.■_
Claims (3)
1. Vorrichtung zur Messung von Winkelgeschwindigkeiten, bestehend aus einem Resonanzgebilde,
dessen Trägheitsmomente bezüglich einer Drehachse mittels äußerer elektromechanischer
Anregung periodisch änderbar sind, zwecks Erzielung von Torsionsschwingungen innerhalb des
Resonanzgebildes in Abhängigkeit von einer Drehbewegung um die Drehachse, bei der das Resonanzgebilde
als wesentlichster Bestandteil aus einem in Richtung der Drehachse zu Longitudinalschwingungen
anregbaren symmetrischen Resonator besteht, nach Patent 1198 594, dadurch gekennzeichnet,
daß der Resonator zu Longitudinalschwingungen der η · Α-Resonanz anregbar
ist und derart; ausgebildet ist, daß mindestens in der Nähe der Resonanzfrequenz der
Longitudinalschwingungen,, sich ebenfalls die
η · -=- -Resonanz der Torsionsschwingung des Resonators
befindet, wobei für η die Zahlenwerte 1, 2, 3 ... ansetzbar sind.
2. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Resonator zu Longitudinalschwingungen
der Α-Resonanz angeregt ist und daß er bei Drehungen um eine Achse in Richtung der
Longitudinalschwingung Torsionsschwingungen der
γ -Resonanz ausführt.,
3. Vorrichtung nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß der Resonanzkörper
zylinderförmig ausgebildet ist und daß im Resonanzkörper zwecks Abgleich der η · A-Longi-
tudinalresonanz auf die Frequenz der η· γ -Torsionsresonanz
des Resonanzkörpers an der Stelle der Knotenlinien der Longitudinalschwingung ringförmige
Einkerbungen vorgesehen sind.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
609 507/98 2.66 © Bundesdruckelei Berlin
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GB2702165A GB1102477A (en) | 1964-06-27 | 1965-06-25 | A turn-sensitive device |
US467392A US3408871A (en) | 1964-06-27 | 1965-06-28 | Transducer for angular motion |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DET26464A DE1210594B (de) | 1964-06-27 | 1964-06-27 | Vorrichtung zur Messung von Winkelgeschwindigkeiten |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE1210594B true DE1210594B (de) | 1966-02-10 |
Family
ID=7552783
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
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DET26464A Pending DE1210594B (de) | 1964-06-27 | 1964-06-27 | Vorrichtung zur Messung von Winkelgeschwindigkeiten |
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Families Citing this family (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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DE10251413B3 (de) * | 2002-11-01 | 2004-03-25 | Sandvik Ab | Verwendung eines korrosionsbeständigen, martensitisch aushärtenden Stahls |
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US3241377A (en) * | 1960-01-13 | 1966-03-22 | Jr George C Newton | Method of and apparatus for detecting angular motion |
US3182512A (en) * | 1961-04-27 | 1965-05-11 | Westinghouse Electric Corp | Angular velocity measuring device |
-
1964
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-
1965
- 1965-06-28 US US467392A patent/US3408871A/en not_active Expired - Lifetime
Also Published As
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---|---|
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