KR100214035B1

KR100214035B1 - 광자기기록재생방식

Info

Publication number: KR100214035B1
Application number: KR1019920001724A
Authority: KR
Inventors: 마스미 오다; 이사무 나까오; 가쓰히사 아라다니
Original assignee: 이데이 노부유끼; 소니 가부시끼가이샤
Priority date: 1991-02-08
Filing date: 1992-02-07
Publication date: 1999-08-02
Also published as: JP3106514B2; KR920017049A; JPH04255946A

Abstract

본원 발명은 광자기기록재생방식 특히 고밀도기록이 된 광자기기록매체에 대한 초해상도재생을 행하는 광자기기록재생방식에 관한 것이며, 최소한 기록층(13)과, 재생층(11)과, 이들 각 층사이에 개재하는 중간층(12)을 가진 광자기기록매체(10)에 대하여, 재생시에는 최소한 기록층(13)을 제외하고 재생층(11)을 1방향으로 자화시킨 상태에서, 그 자화방향으로 재생자계 Hr를 부여하여 독출광을 조사(照射)하고, 이 조사에 의해 독출광조사영역 6내에 최소한 고온영역(14)과, 재생가능온도영역(16)을 발생시키고, 고온영역(14)에서는 중간층(12)을 큐리온도 이상으로 승온시키고, 재생에 기여하는 층의 보자력(保磁力)을 H_CA, 재생층(11)과 중간층(12)과의 사이의 자벽에 의한 자계를 Hw₁라 하면, 재생가능온도영역(16)에서는 Hr + H_CAH_W1이 성립하도록 하였으므로, 재생시의 분해능의 개선 즉 S/N(C/N)의 향상을 도모할 수 있다.

Description

광자기기록재생방식

제1도는 본원 발명의 광자기기록재생방식의 일예의 설명도.

제2도는 본원 발명의 광자기기록매체의 일예의 요부의 약선적 확대 단면도.

제3도는 본원 발명의 광자기기록재생방식의 약선적 사시도.

제4도는 본원 발명의 광자기기록재생방식의 일예의 설명도.

제5도는 본원 발명의 광자기기록재생방식에 의한 광자기기록매체의 출력 특성도.

제6도는 종래의 광자기기록재생방식의 설명도.

제7도는 종래의 광자기기록재생방식의 설명도.

제8도는 부출형 MSR 방식의 설명도.

제9도는 광자기기록매체의 모식적 단면도.

제10도는 소멸형 MSR 방식의 설명도.

* 도면의 주요부분에 대한 부호의 설명

4 : 기록피트 6 : 독출광조사영역

10 : 광자기기록매체 11 : 재생층

12 : 중간층 12a : 보조층

12b : 중간층 13 : 기록층

14 : 고온영역 15 : 저온영역

16 : 재생가능온도영역 21 : 기판

22 : 유전체층 23 : 표면보호막

본원 발명은 광자기기록재생방식 특히 예를 들면 고밀도기록이 된 광자기기록매체에 대한 초해상도(超解象度)재생을 행하는 광자기기록재생방식에 관한 것이다.

레이저광 조사에 의한 국부적 가열에 의한 정보기록피트 즉 버블자구(磁區)를 형성하고, 이 기록정보를 광자기상호용 즉 커효과 또는 패러데이효과에 의해 독출하는 광자기기록재생방식을 채용하는 경우, 그 광자기기록의 기록밀도를 올리는데는 그 기록피트의 미소화를 도모하게 되는데, 이 경우 그 재생시의 해상도(분해능)가 문제가 된다. 이 해상도는 재생시의 레이저파장, 대물렌즈의 개구수 N.A에 의해 결정된다.

통상 일반의 광자기기록재생방식을 제6도를 참조하여 설명한다. 제6도a는 기록패턴의 모식적 상면도를 나타낸 것으로, 예를 들면 양측이 홈 즉 그루브(1)에 의해서 사이에 있는 랜드부(2)에 사선으로 표시한 기록피트(4)가 2치정보의 1 또는 0에 따라 기록된 광자기기록매체(3) 예를 들면 광자기디스크에 대하여 그 재생방법을 설명한다. 이제 독출레이저광의 광자기기록매체(3)상에서의 빔스폿이 부호 6으로 표시한 원형스폿인 경우에 대해 살펴본다. 이 때, 제6a도에 도시한 바와 같이 하나의 빔스폿 6내에 1개의 기록피트(4)밖에 존재할 수 없도록 피트간격이 선정되어 있는 경우에는, 제6도b 또는 제6도c에 도시한 바와 같이 스폿 6내에 기록피트(4)가 있는가 없는가의 2양태를 취하게 된다. 따라서, 기록피트(4)가 등간격으로 배열되어 있는 경우에는 그 출력파형은 예를 들면 제6도d에 도시한 바와 같이 기준레벨 0에 대해 플러스마이너스로 반전하는 예를 들면 정현파출력이 된다.

그런데, 제7도a에 기록패턴의 모식적 상면도로 도시한 바와 같이, 기록피트(4)가 고밀도로 배열되어 있는 경우에는 빔스폿 6내에 복수의 기록피트(4)가 들어오게 된다. 지금 예를 들면 인접하는 3개의 기록피트(4a), (4b), (4c)에 대해 살펴보면, 제7도b 및 제7도c에 도시한 바와 같이 하나의 빔스폿 6에 인접하는 기록피트(4a)와 (4b)가 들어오는 경우와, (4b)와 (4c)가 들어오는 경우에, 재생출력에 변화가 발생하지 않기 때문에, 그 재생출력파형은 제7도d에 도시한 바와 같이 예를 들면 직선적으로 되어서 양자를 식별할 수 없다.

이와 같이, 종래의 일반적인 광자기기록재생방식에서는 광자기기록매체(3)상에 기록된 기록피트(4)를 그대로의 상태로 독출하므로, 고밀도기록 즉 고밀도기록피트의 형성이 가능하다 할지라도, 그 재생시의 해상도의 제약 때문에 S/N(C/N)의 문제가 발생하여 충분한 고밀도기록재생을 할 수 없다.

이와 같은 S/N(C/N)의 문제를 해결하기 위해서는 재생시의 해상도의 개선을 도모하는 것이 필요하게 되는데, 이 해상도는 레이저파장, 렌즈의 개구수등에 의해서 제약된다고 하는 문제가 있다. 이와 같은 문제점의 해결을 도모하는 것으로서, 본원 출원인은 앞서 초해상도(초분해능) 광자기기록재생방지(이하 MSR이라 함)을 제안하였다(예를 들면 일본국 특원평 1(1989)-225685호 출원「광자기기록재생방법」).

이 MSR에 대해 설명하면, 이 MSR에서는 광자기기록매체와 재생용 빔스폿 6과의 상대적 이동에 의한 온도분포를 이용하여 광자기기록매체의 기록피트(4)를 재생시에 있어서는 소정의 온도영역에 있어서만 발생시키도록 하여 결과적으로 재생의 고해상도화를 도모하는 것이다.

이 MSR방식의 예로서는 이른바 부출형(浮出形)의 재생방식과, 소멸형(消滅型)의 재생방식을 생각할 수 있다.

먼저, 부출형의 MSR방식에 대하여 제8도를 참조하여 설명한다. 제8a도는 광자기기록매체(10)의 기록패턴을 도시한 모식적 상면도이며, 제8b도는 그 자화양태를 도시한 모식적 단면도이다. 이 경우, 제8a도에 도시한 바와 같이 레이저빔에 의한 빔스폿 6에 대해 광자기기록매체(10)가 화살표 D로 표시한 방향으로 상대적으로 이동하도록 되어 있다. 이 경우, 예를 들면 제8b도에 도시한 바와 같이 최소한 수직자화막으로 이루어지는 재생층(11)과, 기록층(13)을 가지며, 더욱 바람직하기로는 양 층(11)과 (13)사이에 개재되는 중간층(12)을 가지고 이루어지는 광자기기록매체(10) 예를 들면 광자기디스크가 사용된다. 도면중 실선화살표는 그 자기모멘트의 방향을 모식적으로 도시한 것이며, 도시한 예에서는 하향이 초기상태 즉 2치의 0 또는 1이고, 이것에 도면에 있어서 상향의 자화에 의한 자구를 가지고 2치의 1 또는 0으로 하여 최소한 기록충(13)에 정보기록피트(4)가 형성된다.

이와 같은 광자기기록매체(10)에 있어서, 그 재생양태를 설명하면, 먼저 외부로부터 초기화 자계 Hi를 인가하여, 재생층(11)을 도면에 있어서 하향으로 자화하여 초기화 한다. 즉, 재생층(11)에 있어서 기록피트(4)가 소멸하는데, 이 때 기록피트(4)를 가진 부분에 있어서 재생층(11)과 기록층(13)과의 자화의 방향이 중간층(12)에 생긴 자벽(磁壁)에 의해서 역향으로 유지되도록 되어 있으므로, 기록피트(4)는 잠상(潛像)기록피트(41)로서 남는다.

한편, 광자기기록매체(10)에는 초기화자계 Hi와는 역향의 재생자계 Hr를 최소한 그 재생부에서 부여한다. 이 상태에서 매체(10)의 이동에 따라 초기화 된 잠상기록피트(41)를 가진 영역이 빔스폿 6 아래에 들어가고 빔조사에 의해 승온된 부분이 빔스폿 6 아래의 선단측 제8도a에 있어서 좌측으로 이행해 오면, 스폿(5)의 선단측에 파선a로 에워싸서 사선으로 표시한 바와 같이 실질적으로 고온영역(14)이 생기고, 이 영역(14)에서는 중간층(12)의 자벽이 소멸하고, 교환력으로 기록층(13)의 자화가 재생층(11)에 전사되어 기록층(13)에 존재하고 있던 잠상기록피트(41)가 재생층(11)에 재생할 수 있는 기록피트(4)로서 부출된다.

따라서, 이 재생층(11)에 있어서의 자화의 향에 의한 커효과 또는 패러데이효과에 의한 빔스폿 6의 편광면의 회전을 검출하면, 이 기록피트(4)를 독출할 수 있다. 그리고, 이 때 빔스폿 6내의 고온 영역(14) 이외의 저온영역(15)에 있어서는 잠상기록피트(41)가 재생층(11)에 부출되지 않고, 결국 폭이 좁은 고온영역(14)에 있어서만 독출가능한 기록피트(4)가 존재하게 되므로, 결과적으로 빔스폿 6내에 복수의 기록피트(4)가 들어가는 경우에 있어서도 즉 고밀도기록의 광자기기록매체(10)에 있어서도 단일의 기록피트(4)만을 독출할 수 있고, 고해상도재생을 행할 수 있다.

이와 같은 재생을 행하기 위해 초기화자계 Hi, 재생자계 Hr, 각자성층의 보자력(保磁力), 두께, 자화, 자벽에너지등이 빔스폿 6내의 고온영역(14) 및 저온영역(15)의 온도에 따라 선정된다. 즉, 재생층(11)의 보자력을 Hc₁, 포화자화를 Ms₁, 막두께를 h₁이라 하면, 재생층(11)만을 초기화 하는 조건으로는 하기 식 1이 된다.

Hi Hc₁+ σw₂/ 2Ms₁h₁ .................. 식 (1)

여기서, σw₂는 재생층(11) 및 기록층(13) 사이의 자벽에 의한 자벽에너지를 표시한다.

또, 그 자계에서 기록층(13)의 정보가 유지되기 위한 조건은 기록층(13)의 보자력을 Hc₃, 포화자화를 Ms₃, 막두께를 h₃이라 하면, 하기 식 2가 된다.

Hi Hc₃- σw₂/ 2Ms₃h₃ .................. 식 (2)

또, 초기화자계 Hi 아래를 통과한 후에도 재생층(11)과 기록층(13) 사이의 중간층(12)에 의한 자벽이 유지되기 위해서는 하기 식 3의 조건이 필요하게 된다.

Hc ₁ σw₂/ 2Ms₁h₁ ...................식 (3)

그리고, 고온영역(14)내에서 선정되는 온도 T_H에 있어서 하기 식 4의 조건이 필요하게 된다.

Hc ₁- σw₂/ 2Ms₁h₁ Hr Hc₁+ σw₂/ 2Ms₁h₁.................식 (4)

이와 같은 식 4가 성립하는 재생자계 Hr를 인가함으로써 중간층(12)에 의한 자벽이 존재하는 부분에만 재생층(11)에 기록층(13)의 잠상기록피트(41)의 자화를 전사 즉 기록피트(4)로서 2치기록의 1과 0을 부출시킬 수 있다.

전술한 MSR방식에 사용한 광자기기록매체(10)는 재생층(11)과 중간층(12)과 기록층(13)의 3층구조를 채용하는 경우에 대해 설명하였으나, 제9도에 약선적 확대단면도로 도시한 바와 같이 재생층(11)의 중간층(12)에 재생보조층(17)이 배설된 4층구조로 할 수도 있다.

이 재생보조층(17)은 재생층(11)의 특성을 보조하는 것으로서, 이것에 의해 재생층(11)의 실온에서의 보자력을 보상하고, 초기화자계 Hi에 의해 균일하게 된 재생층(11)의 자화가 자벽의 존재에 의해서도 안정적으로 존재하고, 또 재생온도 근방에서는 보자력이 급격히 감소하도록 하여 중간층(12)으로 닫혀 있던 자벽이 재생보조층(17)에 퍼지고, 최종적으로 재생층(11)을 반전시켜 자벽을 소멸시켜서 기록피트(4)의 부출이 양호하게 행하여지도록 한다.

그리고, 이와 같이 재생보조층(17)을 가진 4층구조를 취할 때는 재생층(11)의 보자력 Hc₁은 다음 식 5에 의한 H_CA로 치환되어 σw₂/ Ms₁h₁은 σw₂/ ( Ms₁h₁+Msshs)로 치환된다.

H_CA= (Ms₁h₁Hc₁+MsshsHcs) / ( Ms₁h₁+Msshs) .........식 (5)

(단, 전술한 부출형 MSR에서는 Hc₁ H_CAHcs)

여기서, Mss, hs, Mcs는 각각 재생보조층(17)의 포화자화, 막두께, 보자력을 표시한다.

다음에, 소멸형의 MSR에 대하여 제10도를 참조하여 설명한다.

제10도a는 광자기기록매체(10)의 기록패턴을 도시한 모식적 상면도이며, 제10도b는 그 자화양태를 도시한 모식적 단면도이다. 제10도a 및 제10도b에 있어서, 제8도a 및 제8도b에 대응하는 부분에는 동일부호를 붙여서 중복설명을 생략한다. 이 경우에 있어서는 초기화자계 Hi를 필요로 하지 않는 것이다.

이와 같은 광자기기록매체(10)에 있어서, 그 재생양태를 설명하면, 이 경우 고온영역(14)에 있어서 하기 식 6이 성립하도록 하고, 이것에 의해서 레이저빔스폿 6내에 있어서도 고온영역(14)에 있어서는 외부로부터 인가하는 재생자계 Hr에 의해서 도면에 있어서 하향으로 자화가 균일하게 되어 재생층(11)에 있어서의 기록피트(4)가 소멸하도록 한다. 즉, 이 소멸형 MSR방식에서는 빔스폿 6의 저온영역(15)내의 기록피트에 대한 재생을 행할 수 있도록 하여 해상도의 향상을 도모한다.

Hr Hc₁+ σw₂/ 2Ms₁h₁..............식 6

이때, 소멸상태에 있어서도 기록층(13)에 있어서는 기록피트(4)가 잠상기록피트(41)로서 잔존하도록 그 보자력등의 제조건을 설정하고, 실온에서는 재생층(11)에 기록층(13)의 자화 즉 기록피트(4)가 전사하여 재생가능한 상태로 유지되도록 된다.

전술한 부출형 및 소멸형의 MSR 방식에 의하면, 그 재생레이저빔 스폿의 일부의 영역에 있어서의 기록피트를 재생하도록 하였으므로, 재생시의 해상도의 향상을 도모할 수 있다.

본원 발명은 이와 같은 MSR 재생방식에 있어서, 다시 고해상도의 재생방식을 제안하여 MSR방식에 의한 재생시의 해상도의 개선 즉 S/N(C/N)의 향상을 도모하는 것이다.

본원 발명에 의한 광자기기록재생방식을 도시한 모식적 상면도를 제1도a에, 자화양태를 도시한 모식적 단면도를 제1도b에, 온도분포도를 제1도c에 도시한다. 본원 발명은 제1도b에 도시한 바와 같이, 최소한 기록층(13)과, 재생층(11)과, 이들 각 층사이에 개재하는 중간층(12)을 가진 광자기기록매체(10)에 대하여, 재생시에는 최소한 기록층(13)을 제외하고 재생층(11)을 1방향으로 자화시킨 상태에서, 제1도a에 도시한 바와 같이 그 자화방향으로 재생자계 Hr를 부여하여 독출광 L을 조사하고, 이 조사에 의해 독출광조사영역 6내에 최소한 고온영역(14)과, 재생가능온도영역(16)을 발생시키고, 고온영역(14)에서는 제1도c에 도시한 바와 같이 중간층(12)을 큐리온도 Tc₂이상으로 승온시키고, 재생에 기여하는 층의 보자력을 H_CA, 재생층(11)과 중간층(12)과의 사이의 자벽에 의한 자계를 Hw₁라 하면, 재생가능온도영역(16)에서는 Hr + H_CAHw₁이 성립하도록 한다.

전술한 본원 발명의 광자기기록방식은 독출광을 조사하기 때문에 생기는 광자기기록매체(10)상의 온도분포를 이용하는 것인데, 제1도a에 있어서 광자기기록매체(10)의 진행방향을 화살표 D로 표시한 방향으로 하면, 이 광자기기록매체(10)는 빔스폿 즉 독출광조사영역 6에 들어가기 직전부터 온도가 상승하여, 열전도의 관계에 의해 조사강도가 가장 강한 독출광조사영역 6의 중심보다 약간 전방의 영역이 최고온도가 되는 온도분포가 생긴다. 이 온도분포를 제1도c에 도시한다. 그리고, 전술한 본원 발명의 광자기기록재생방식에 의하면, 재생시에 재생층(11)을 1방향으로 자화시킨 상태로 하고, 또 광자기기록매체(10)의 독출광을 조사할 때 발생하는 고온영역(14)에 있어서 중간층(12)의 큐리온도 Tc₂이상의 온도가 되도록 하고, 다시 이 보다 온도가 낮은 영역의 재생가능온도영역(16)에서는 Hr + H_CAHw₁이 성립하도록 하는 것인데, 이와 같이 함으로써 광자기기록매체(10)상의 고온영역(14)에서는 중간층(12)의 자화가 소멸하여 기록층(13)의 기록자화에 의하지 않고, 재생층(11)의 자화가 재생자계 Hr와 같은 방향으로 향하게 된다. 그리고 재생가능온도영역(16)에서는 전술한 Hr + H_CAHw₁이 성립하도록 하기 위해 재생자계 Hr의 방향을 거슬러 재생층(11)에 기록층(13)의 자화의 방향이 전사된다. 그리고 재생가능온도영역(16)보다 온도가 낮고, Hr + H_CAHw₁이 성립하지 않는 영역에서는 재생층(11)의 자화는 초기에 있어서 일치된 자화방향 즉 재생자계 Hr와 같은 방향을 향한 채로 되어 있다.

따라서, 독출광조사영역 6 아래의 광자기기록매체(10)에 있어서, 재생가능온도영역(16) 이외의 재생층(11)의 자화는 모두 재생자계 Hr와 같은 방향으로 일치되고, 재생가능온도영역(16)내에 있어서만 기록층(13)의 기록피트(4)가 재생층(11)에 전사되며, 이로써 2치기록의 1과 0을 독취할 수 있다.

다음에, 제1도~제5도를 참조하여 본원 발명의 광자기기록방식의 일예에 대하여 설명한다. 이 예에서는 재생층(11)과, 보조층(12a)과, 중간층(12b) 및 기록층(13)으로 이루어지는 4층구조의 자성층을 가진 광자기디스크등의 광자기기록매체(10)를 사용한 경우에, 재생에 기여하는 층 즉 재생층(11)과 보조층(12a)에 의해 보자력 H_CA의 원하는 온도특성을 가지게 되며, 이 경우 다시 보조층(12a)의 큐리온도를 비교적 낮게 선정한다.

이 광자기기록매체(10)는 예를 들면 제2도에 그 요부의 약선적 확대단면도를 도시한 바와 같이, 폴리카보네이트 PC등으로 이루어지는 광투과성의 기판(21)의 1주면(21A)상에 예를 들면 SiN막으로 이루어지는 유전체막(22)을 예를 들면 두께 800Å로 하여 스퍼터링등에 의해 피착하고, 재생층(11)으로서 예를 들면 GdFeCo계의 예를 들면 Gd₂₃(Fe₈₅Co₁₅)₇₇을 300Å, 보조층(12a)으로서 TbFeCoA1계의 Tb₁₂(Fe₉₅CO₅)₈₃A_l5을 80Å, 중간층(12)으로서 예를 들면 GdFeCo계의 Gd₂₀(Fe₉₅Co₅)₈₀을 150Å, 기록층(13)을 예를 들면 TbFeCo계의 Tb₂₅(Fe₈₅Co₁₅)₇₅을 450Å로 하여, 연속스퍼터링등에 의해 피착형성한다. 그리고, 이들 위에 SiN등으로 이루어지는 표면보호막(23)을 예를 들면 두께 800Å로 하여 스퍼터링등에 의해 피착형성한다.

이 경우 재생층(11), 보조층(12a), 중간층(12b) 및 기록층(13)의 각 큐리온도 및 보자력은 하기의 표 1과 같이 설정한다.

이와 같은 광자기기록매체(10)를 사용한 광자기기록재생방식에 대해 상세히 설명한다. 이 경우, 제3도에 약선적 사시도로 도시한 바와 같이, 광자기기록매체(10)의 기판(21)측의 상면으로부터 독출광 L을 조사하기 위한 광학계 예를 들면 레이저광을 집광하는 대물렌즈(24)가 배치되고, 광자기기록매체(10)를 사이에 두고 이 대물렌즈(24)의 바로 아래에 소요의 재생자계 Hr를 인가하는 재생자석(25)이 배치된다. 한편, 이들 대물렌즈(24) 및 재생자석(25)이 독취하는 트랙의 상류측, 재생자계 Hr에 영향을 미치지 않는 위치에 초기화자계 Hi를 인가할 초기화자석(26)을 배치하고, 이 재생자석(25)과 초기화자석(26)에 의한 자계를 같은 방향으로 일치시킨다.

이 때, 각 층의 보자력을 전술한 바와 같이 구성하고, 초기화자계 Hi를 1~4kOe의 예를 들면 4kOe로 하면, 제4도a에 그 자화양태의 모식도로 도시한 바와 같이, 초기화자석(26) 아래를 통과한 후 재생층(11)과 보조층(12a)은 초기화자계 Hi의 방향으로 한쪽으로 자화가 일치되도록 한다. 이를 위해서는

Hi H+ σw₂/ 2(Msh+ Msshs) .................식 (7)

이 성립하도록 하면 된다. 여기서, H는 재생층(11)의 보자력 Hc과 보조층(12a)의 보자력 Hcs과의 실효적인 평균보자력이고, 전술한

H= (MshHc₁+ Msshs Hcs) / (Msh+ Msshs)

로부터 구할 수 있다. 여기서, Ms₁, Mss는 각각 재생층(11), 보조층(12a)의 포화자화, h₁, hs는 각각 재생층(11), 보조층(12a)의 막두께이다. 또, 식 7에 있어서 σw₂는 중간층(12b)의 자벽에너지이다. 상기 식 7은 전술한 MSR 재생방식에 있어서의 조건식 식 1에 상당한다.

한편, 기록층(13)은 그 보자력을 크게 하여 그 자화의 향이 기록시에 설정된 방향으로 유지되도록 한다. 이를 위해서는

Hi Hc₃- σw₂/ 2Mshs ................식 (8)

이면 된다. 여기서, Hc은 기록층(13)의 보자력, Ms은 기록층(13)의 포화자화, h는 기록층(13)의 막두께이다. 이 조건은 전술한 식(2)에 상당한다.

또, 무자계(無磁界)내에서 기록층(13)의 자화의 향과, 초기화 된 재생층(11) 및 보조층(12a)의 자화의 향이 서로 반대의 향을 유지하기 위해서는

Hσw₂/ 2(Ms₁+ Msshs) ..............식 (9)

이면 된다. 이것은 전술한 식 3에 상당한다.

그리고, 독출광에 의한 독출광조사영역 6 아래서는 초기화자계 Hi와 같은 방향으로 재생자계 Hr가 인가된다. 제4도a에 도시한 바와 같이 광자기기록매체(10)가 화살표 D로 표시한 방향으로 이행하면, 이 조사영역 6내에서는 광자기기록매체(10)의 온도는 서서히 상승하여 독출광조사영역 6의 중심보다 약간 전방이 가장 온도가 높아지고, 이것을 정점으로 하는 온도분포가 발생한다. 이 고온영역(14)은 제4도b에 도시한 바와 같이 독출광조사영역 6내의 도면에 있어서 좌측으로 치우친 영역이 되고, 이 영역(14)에서는 중간층의 큐리온도Tc이상으로 승온하도록 하는 것이나, 이 예에서는 큐리온도 Tc₂가 140℃인 보조층(12a)이 큐리점이상으로 승온하여 자화가 소멸한다. 따라서, 재생층(11)의 자화는 재생자계 Hr의 방향으로 일치된다.

그리고, 고온영역(14)보다 낮은 온도의 재생가능온도영역(16)은 고온영역(14)과 저온영역(15) 사이에 놓인 원호형의 영역이 된다. 이 온도영역(16)은 제1도c에 사선으로 표시한 바와 같이 보조층(12a)의 큐리온도 Tc₂미만이고, 소정의 온도T이상의 영역이며, 이 영역에 있어서 Hr + HHw이 성립하도록 한다. 여기서, H는 전술한 식 5에 의해 구할 수 있다.

이와 같이, 재생자계 Hr와, 재생층(11)과 보조층(12a)과의 평균 보자력 H의 합보다 중간층(12b)과의 사이에 발생하는 자벽에 의한 자계 Hw를 크게 하면, 재생층(11) 및 보조층(12a)의 자화가 재생자계 Hr에 항거하여 기록층(13)의 자화의 향으로 평행으로 일치하게 된다. 즉, 기록층(13)에 재생자계 Hr의 향과 역향의 기록자화가 있을 때는 재생층(11)에 그 자화가 전사된다.

그리고, 이 재생가능온도영역(16)보다 저온의 즉 전술한 T미만의 온도영역은 이 경우 독출광조사영역 6내에서는 초생달형상으로 발생하나, 이 저온영역(15)에서는 Hr + HHw이 성립하지 않으므로, 재생층(11)의 자화는 초기화자계 Hi에 의해서 일치된 방향으로 한쪽으로 향한 상태가 유지되며, 이것은 고온영역(14)내에서의 재생층(11)의 자화의 향과 동일하다. 따라서, 독출광조사영역 6내에 있어서 고온영역(14) 및 저온영역(15) 아래의 기록피트는 제4도a 및 b에 도시한 바와 같이 잠상피트(27)로서 기록층(13)에는 유지되나 재생층(11)에는 전사되지 않고, 재생가능온도영역(16)의 폭이 좁은 영역에 있어서만 기록피트(4)가 재생(11)에 전사된다. 이 경우, 전술한 바와 같이 재생가능 온도영역(16)은 고온영역(14)과 저온영역(15) 사이에 놓인 폭이 좁은 영역이므로, 보다 고밀도로 기록되어도 양호한 고해상도로 재생하는 것이 가능해진다.

이와 같은 4층구조를 가진 광자기기록매체(10)를 사용한 경우의 출력특성을 제5도에 도시한다. 도면에 있어서 실선 C는 신호출력, 파선 N은 노이즈출력이다. 이 예에서는 초기화자계를 4k[Oe], 독출광 L의 출력을 3.3mW로 하고, 광자기기록매체(10)를 2400rpm으로 회전하고, 광자기기록매체(10)의 중심으로부터의 거리 r가 30mm의 트랙에 있어서, 10MHz의 단일주파수를 기록한 경우를 나타낸다. 이 때 재생층(11) 및 보조층(12a)의 평균보자력 H은 4k[Oe], 중간층(12b)의 보자력은 1k[Oe], 기록층(13)의 보자력은 15k[Oe]의 광자기기록매체(10)를 사용하였다. 제5도로부터 알 수 있는 바와 같이 본 원 발명의 광자기기록재생방식에 의하면, 10MHz라는 고주파기록에 있어서도 재생자계 Hr를 선 C와 선 N의 차가 큰 것 같이 즉 이 경우 300[Oe]이하 정도로 선정함으로써, 양호한 C/N비를 얻을 수 있고, 고밀도기록을 고해상도로 재생할 수 있다.

그리고, 전술한 예에 있어서는 초기화자석(26)을 광자기기록매체(10)의 독출을 행하는 위치의 상류에 설치한 경우이나, 이 초기화자석(26)을 배치하지 않아도 기록직후 또는 재생직전에 재생자계 Hr와 같은 향과 크기의 자계를 재생자석(25)에 의해 광자기기록매체(10)에 인가함으로써 재생층(11)의 자화를 1방향으로 일치시킬 수 있고, 이후 전술한 방법에 의해 고해상의 독출을 행할 수 있다.

또, 전술한 예에 한하지 않고 본원 발명은 기타 여러가지 구성을 취하는 광자기기록매체에 적용할 수 있다. 즉, 보조층(12a)을 배설하지 않고 재생층(11), 중간층(12) 및 기록층(13)의 3층구조로 이루어지는 광자기기록매체에 본원 발명을 적용할 수도 있다. 이 경우에는, 예를 들면 재생층(11)으로서 Gd(FeCo), 중간층(12)으로서 예를 들면 TbFe, 또 기록층(13)으로서 Tb(FeCo)를 사용하여 Hr + HHw₁에 있어서의 재생에 기여하는 층의 보자력 H을 재생층(11)의 보자력 Hc으로 치환하여 Hr + HHw이 성립하도록 하고, 또 전술한 식 5는 전술한 식 1로, 식 8은 식 2로, 식 9는 식 3으로 치환하여 각 층의 보자력, 막두께, 자화, 자벽에너지를 선정한다. 이와 같이 선정함으로써, 3층구조의 자성층으로 이루어지는 광자기기록매체에 있어서도 전술한 고해상의 재생을 행할 수 있다.

전술한 바와 같이 본원 발명의 광자기기록재생방식에 의하면, 독출광조사영역 6내의 독출가능한 영역이 고온영역(14)과 저온영역(15) 사이에 놓여 존재하므로, 앞서 설명한 MSR재생방식에 비하여, 독출가능한 영역이 더욱 폭을 좁게 할 수 있고, 보다 많은 기록피트(4)가 독출광조사영역 6내에 존재하는 고기록밀도의 광자기기록매체(10)의 독출을 확실하게 행할 수 있다. 또, 재생의 레이저출력을 크게하여 재생출력의 증대화를 도모하는 경우에 있어서, 그 스폿경 즉 독출광조사영역 6의 면적이 커진 경우에 있어서도 충분히 고해상도를 유지할 수 있고, C/N(S/N)의 향상을 도모할 수 있으므로, 종래의 재생해상한도를 넘은 고해상도의 재생을 행할 수 있다.

또, 특히 초기화자계발생수단을 배설하지 않고 재생자계발생수단을 가지고 재생직전에 재생층의 자화를 1방향으로 일치시키는 경우에는 장치의 간단화를 도모할 수 있다.

Claims

최소한 기록층과, 재생층과, 이들 각 층사이에 개재하는 중간층을 가진 광자기기록매체에 대하여, 재생시에는 최소한 기록층을 제외하고 재생층을 1방향으로 자화시킨 상태에서, 그 자화방향으로 재생자계 Hr를 부여하여 독출광을 조사(照射)하고, 이 조사에 의해 독출광조사영역내에 최소한 고온영역과, 재생가능온도영역을 발생시키고, 상기 고온영역에서는 상기 중간층을 큐리온도 이상으로 승온시키고, 재생에 기여하는 층의 보자력(保磁力)을 H_CA, 상기 재생층과 상기 중간층(12)과의 사이의 자벽에 의한 자계를 Hw₁라 하면, 상기 재생가능온도영역에서는 Hr + H_CAHw₁이 성립하도록 한 것을 특징으로 하는 광자기기록재생방식.