JPS63281637A - 核磁気共鳴イメージング装置 - Google Patents
核磁気共鳴イメージング装置Info
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- JPS63281637A JPS63281637A JP62116804A JP11680487A JPS63281637A JP S63281637 A JPS63281637 A JP S63281637A JP 62116804 A JP62116804 A JP 62116804A JP 11680487 A JP11680487 A JP 11680487A JP S63281637 A JPS63281637 A JP S63281637A
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- NAWXUBYGYWOOIX-SFHVURJKSA-N (2s)-2-[[4-[2-(2,4-diaminoquinazolin-6-yl)ethyl]benzoyl]amino]-4-methylidenepentanedioic acid Chemical compound C1=CC2=NC(N)=NC(N)=C2C=C1CCC1=CC=C(C(=O)N[C@@H](CC(=C)C(O)=O)C(O)=O)C=C1 NAWXUBYGYWOOIX-SFHVURJKSA-N 0.000 description 1
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Classifications
-
- F—MECHANICAL ENGINEERING; LIGHTING; HEATING; WEAPONS; BLASTING
- F02—COMBUSTION ENGINES; HOT-GAS OR COMBUSTION-PRODUCT ENGINE PLANTS
- F02B—INTERNAL-COMBUSTION PISTON ENGINES; COMBUSTION ENGINES IN GENERAL
- F02B3/00—Engines characterised by air compression and subsequent fuel addition
- F02B3/06—Engines characterised by air compression and subsequent fuel addition with compression ignition
Landscapes
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
- Image Processing (AREA)
- Image Analysis (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
（産業上の利用分野〕
本発明は核磁気共鳴現象を利用した生体内断層像撮影装
置に係り、特に緩和や化学シフトや静磁場不均一の効果
を高精度に分離、補正して高画質の画像を生成し、かつ
上記効果自体を高精度に推定するのに好適なイメージン
グ方式に関する。
置に係り、特に緩和や化学シフトや静磁場不均一の効果
を高精度に分離、補正して高画質の画像を生成し、かつ
上記効果自体を高精度に推定するのに好適なイメージン
グ方式に関する。
従来、核磁気共鳴イメージング（ＭａｇｎｅｔｉｃＲｅ
ｓｏｎａｎｃｅ Ｉｍａｇｉｎｇ、以下ＭＨＩと略す）
においてＴ２と呼ばれる緩和または化学シフトまたは静
磁場不均一の効果を低減させる方式としては、例えば、
医学における磁気共鳴、ワーク・イン・プログレスの第
５回年法会合の予稿集、第１５６頁から第１５７頁（１
９８６年） （Ｐｒｏｃｅｅｄｉｎｇｓ ｏｆ５ｔｈ
Ａｎｎｎａｌ Ｍｓｅｔｉｎｇ Ｍａｇｎｅｔｉｃ、Ｒ
ｅ５ｏｎａｎｃｅ ｉｎＭｅｄｉｃｉｎｅ ｖｏｒｋｓ
ｉｎ Ｐｒｏｇｒｅｓｓ Ｐ Ｐ １５６−１５７゜
１９８６）において論じられているように、周波数領域
内で逆順にデータを計測するスキャンを追加する方法や
、１８０°パルスを使用する方法などが知られている。
ｓｏｎａｎｃｅ Ｉｍａｇｉｎｇ、以下ＭＨＩと略す）
においてＴ２と呼ばれる緩和または化学シフトまたは静
磁場不均一の効果を低減させる方式としては、例えば、
医学における磁気共鳴、ワーク・イン・プログレスの第
５回年法会合の予稿集、第１５６頁から第１５７頁（１
９８６年） （Ｐｒｏｃｅｅｄｉｎｇｓ ｏｆ５ｔｈ
Ａｎｎｎａｌ Ｍｓｅｔｉｎｇ Ｍａｇｎｅｔｉｃ、Ｒ
ｅ５ｏｎａｎｃｅ ｉｎＭｅｄｉｃｉｎｅ ｖｏｒｋｓ
ｉｎ Ｐｒｏｇｒｅｓｓ Ｐ Ｐ １５６−１５７゜
１９８６）において論じられているように、周波数領域
内で逆順にデータを計測するスキャンを追加する方法や
、１８０°パルスを使用する方法などが知られている。
“〔発明が解決しようとする問題点〕
ＭＨＩにおいて、共鳴信号を時間的に変動する傾斜磁場
の下で計測し、計測に要する時間を短縮する方法が多く
知られている。これらの方式では一般に１回のスピン励
起に対する共鳴信号を計測する時間は長くなる。（ただ
し、スピン励起の回数は減らせるので全体の計測に要す
る時間は短縮される。）このとき、緩和や化学シフトや
静磁場不均一の効果が無視できず、再構成画像の画質が
劣化する。
の下で計測し、計測に要する時間を短縮する方法が多く
知られている。これらの方式では一般に１回のスピン励
起に対する共鳴信号を計測する時間は長くなる。（ただ
し、スピン励起の回数は減らせるので全体の計測に要す
る時間は短縮される。）このとき、緩和や化学シフトや
静磁場不均一の効果が無視できず、再構成画像の画質が
劣化する。
上記従来技術においてはこの点を解決するため、緩和の
効果に対しては逆方向のスキャンをつけ加える方法、化
学シフト、不均一の効果に対しては１８０°パルスを用
いる方法が提案されている。
効果に対しては逆方向のスキャンをつけ加える方法、化
学シフト、不均一の効果に対しては１８０°パルスを用
いる方法が提案されている。
しかし、逆方向のスキャンをつけ加える方法ではＳ／Ｎ
比の劣化または計測時間の増大を伴ない、また１８０１
パルスを用いる方法では、１８０゜パルスの不完全性に
よる画質劣化が避けられず、また間者ともにある程度の
補正はできても緩和等の効果を分離して測定することは
できなかった。
比の劣化または計測時間の増大を伴ない、また１８０１
パルスを用いる方法では、１８０゜パルスの不完全性に
よる画質劣化が避けられず、また間者ともにある程度の
補正はできても緩和等の効果を分離して測定することは
できなかった。
本発明の目的は、データ計測開始タイミングの異なる複
数個の共鳴信号から緩和等の効果を分離して推定するこ
とにより、高精度に補正を行ない、かつ緩和時間像、化
学シフト像、不均一マツプの作成を可能とする方式を提
供することにある。
数個の共鳴信号から緩和等の効果を分離して推定するこ
とにより、高精度に補正を行ない、かつ緩和時間像、化
学シフト像、不均一マツプの作成を可能とする方式を提
供することにある。
上記目的は、データ計測開始タイミングの異なる複数組
の共鳴信号から緩和等の効果を推定し、この推定結果か
ら緩和等の効果を除去した共鳴信号を生成し、その共鳴
信号から画像再構成を行なうことにより達成される。
の共鳴信号から緩和等の効果を推定し、この推定結果か
ら緩和等の効果を除去した共鳴信号を生成し、その共鳴
信号から画像再構成を行なうことにより達成される。
以下、２次元断層像撮影の場合について述べる。
３次元の場合も同様である。いまｘ、ｙを断層面内の２
次元座標とし、Ｘｙｙ方向の傾斜磁場強度をａｘ （ｔ
）、ａツ（１）とする、このとき検出される共鳴信号Ｓ
ｔ （ｔ）は、 （０≦ｔ≦Ｔ） （１）と書ける。ここ
で ｋｙ（ｔ）Ｊ Ｇｙ（ｔ’ ）ｄ ｔ’γ ：核磁気回
転比 ρｔ（ｘｐｙ）”位ｔ （ｘｔ ｙ） 、第ｉ化学シフ
ト成分のスピン密度 ΔＨｏ：静磁場不均一度 ΔＨ１：化学シフト Ｔｚ（ｘｔ ｙ）：位！（ｘ、ｙ）における横緩和定数
ｔＢ：エコ一時間 Ｔ：データ計測時間 Ｃ；比例定数 ｊ＝、／”コ である、ただしく１）では縦緩和と動きの影響を省略し
た。
次元座標とし、Ｘｙｙ方向の傾斜磁場強度をａｘ （ｔ
）、ａツ（１）とする、このとき検出される共鳴信号Ｓ
ｔ （ｔ）は、 （０≦ｔ≦Ｔ） （１）と書ける。ここ
で ｋｙ（ｔ）Ｊ Ｇｙ（ｔ’ ）ｄ ｔ’γ ：核磁気回
転比 ρｔ（ｘｐｙ）”位ｔ （ｘｔ ｙ） 、第ｉ化学シフ
ト成分のスピン密度 ΔＨｏ：静磁場不均一度 ΔＨ１：化学シフト Ｔｚ（ｘｔ ｙ）：位！（ｘ、ｙ）における横緩和定数
ｔＢ：エコ一時間 Ｔ：データ計測時間 Ｃ；比例定数 ｊ＝、／”コ である、ただしく１）では縦緩和と動きの影響を省略し
た。
ここでデータ計測タイミングをΔＴだけ遅らせ・て計測
した時の共鳴信号を５ｔ（ｔ）とすると−（ｔ＋ｔａ＋
ΔＴ）／Ｔｚ（ｘ、 ｙ）］（０≦ｔ≦Ｔ）
（２）となる。
した時の共鳴信号を５ｔ（ｔ）とすると−（ｔ＋ｔａ＋
ΔＴ）／Ｔｚ（ｘ、 ｙ）］（０≦ｔ≦Ｔ）
（２）となる。
（１）式と（２）式の差を計算し、ΔＴ（（γΔＨＯ）
″工。
″工。
（γΔＨ１）″″工、Ｔｚ（スｚ ｙ）とすると。
ｅｘｐ［−２πｊγ（ｋｘ（ｔ）ｘ＋ｋｙ（ｔ）ｙ＋Δ
）Ｉｏ（ｘｓ ｙ）ｔ＋ΔＨｉｔ） −（ｔ＋ｔＥ）／Ｔｚ（ｘｔ ｙ）］ （＋２πｊｙ（ΔＨｏ（ｘ、ｙ）＋ΔＨｔ）＋１ ／Ｔ
ｚ（ｘ、 ｙ）ΔＴ（３）となる、さらにＴ＜（γΔ）
ｔｏ）−”、（γΔｕｉ）−ｉｔＴｚ（ｘ＊ ｙ）と仮
定すると、（１）式も５１（ｔ）：ＣΣｆｄｘｄｙ ｐ
＊ （ｘ ｔｙ）ｅｘｐ［−２ｔｃ ｊ Ｙ （ｋｘ
（ｔ）ｘ十ｋｙ （ｔ）ｙ） −ｔｍＴｚ（ｘ、ｙ）
コ（１−２ｉｊｙ（Δ’ｏ（ｘｔｙ）＋ΔＨ＊）ｔ−ｔ
／Ｔｚ（ｘｔｙ）） （４）となる。したがっ
て であるから、５（ｔ）を用いて画像を再構成すれば計測
時間内で緩和や化学シフトや静磁場不均一の効果により
共鳴信号強度が変化するという効果を補正でき、高画質
の画像が得られる。またｔｐを変えて同様に画像を再構
成すれば、緩和時間像を精度よく求めることができる。
）Ｉｏ（ｘｓ ｙ）ｔ＋ΔＨｉｔ） −（ｔ＋ｔＥ）／Ｔｚ（ｘｔ ｙ）］ （＋２πｊｙ（ΔＨｏ（ｘ、ｙ）＋ΔＨｔ）＋１ ／Ｔ
ｚ（ｘ、 ｙ）ΔＴ（３）となる、さらにＴ＜（γΔ）
ｔｏ）−”、（γΔｕｉ）−ｉｔＴｚ（ｘ＊ ｙ）と仮
定すると、（１）式も５１（ｔ）：ＣΣｆｄｘｄｙ ｐ
＊ （ｘ ｔｙ）ｅｘｐ［−２ｔｃ ｊ Ｙ （ｋｘ
（ｔ）ｘ十ｋｙ （ｔ）ｙ） −ｔｍＴｚ（ｘ、ｙ）
コ（１−２ｉｊｙ（Δ’ｏ（ｘｔｙ）＋ΔＨ＊）ｔ−ｔ
／Ｔｚ（ｘｔｙ）） （４）となる。したがっ
て であるから、５（ｔ）を用いて画像を再構成すれば計測
時間内で緩和や化学シフトや静磁場不均一の効果により
共鳴信号強度が変化するという効果を補正でき、高画質
の画像が得られる。またｔｐを変えて同様に画像を再構
成すれば、緩和時間像を精度よく求めることができる。
化学シフト・静磁場不均一マツプに関しても同様である
。
。
また、さらに高次の補正をする場合は次の様にする。
（３）式で（ΔＴ）ｚの項まで考慮すると＋ｋｙ（ｔ）
ｙ＋ΔＨｏ（ｘｐｙ）ｔ＋ΔＨｉｔ）−（ｔ＋ｔｇ）／
Ｔｚ（ｘｙｙ）］（（２＊ｊｙ（ΔＨｏ（ｘ、ｙ）＋Δ
Ｈ４）＋ １ ／Ｔｘ（ｘ、ｙ）ΔＴ＋（２ｇｊγ（Δ
Ｈｏ（ｘ、ｙ）＋ΔＨｉ）＋ １ ／Ｔｚ（ｘｐｙ）”
ΔＴり （６）そしてデータ計測タイミング
をΔＴ’ （≠ΔＴ）だけ遅らせて計測した時の信号を
Ｓ ｓ（ｔ ）とすると５ｚ（ｔ）−５δ（ｔ） （
（６）式の右辺でΔＴ→ΔＴ′としたもの） となる、したがって ＋ΔＨｏ（ｘｙｙ）ｔ＋ΔＨｉｔ）−（ｔ＋ｔＥ）／Ｔ
ｚ（ｘ、ｙ）］・（２πｊｙ（ΔＨｏ（Ｘｓ）’）＋Δ
Ｈｉ）＋ １ ／Ｔｚ（ｘ、ｙ）） （７）＋ΔＨａ
Ｃｘ ｙ ｙ） ｔ＋Δｎ１ｔ）−（ｔ＋ｔｇ）／Ｔｄ
ｘ、ｙ）］。
ｙ＋ΔＨｏ（ｘｐｙ）ｔ＋ΔＨｉｔ）−（ｔ＋ｔｇ）／
Ｔｚ（ｘｙｙ）］（（２＊ｊｙ（ΔＨｏ（ｘ、ｙ）＋Δ
Ｈ４）＋ １ ／Ｔｘ（ｘ、ｙ）ΔＴ＋（２ｇｊγ（Δ
Ｈｏ（ｘ、ｙ）＋ΔＨｉ）＋ １ ／Ｔｚ（ｘｐｙ）”
ΔＴり （６）そしてデータ計測タイミング
をΔＴ’ （≠ΔＴ）だけ遅らせて計測した時の信号を
Ｓ ｓ（ｔ ）とすると５ｚ（ｔ）−５δ（ｔ） （
（６）式の右辺でΔＴ→ΔＴ′としたもの） となる、したがって ＋ΔＨｏ（ｘｙｙ）ｔ＋ΔＨｉｔ）−（ｔ＋ｔＥ）／Ｔ
ｚ（ｘ、ｙ）］・（２πｊｙ（ΔＨｏ（Ｘｓ）’）＋Δ
Ｈｉ）＋ １ ／Ｔｚ（ｘ、ｙ）） （７）＋ΔＨａ
Ｃｘ ｙ ｙ） ｔ＋Δｎ１ｔ）−（ｔ＋ｔｇ）／Ｔｄ
ｘ、ｙ）］。
（２ｇｊ？（Δ）ｉｏ（ｘｐｙ）＋ΔＨｉ）＋ １ ／
Ｔｘ（ｘ、ｙ））” （８）となるから とすれば、（５）式と較べてより高次の項まで補正でき
る。３次以上の項の補正も同様である。
Ｔｘ（ｘ、ｙ））” （８）となるから とすれば、（５）式と較べてより高次の項まで補正でき
る。３次以上の項の補正も同様である。
以下、本発明の一実施例を第１図〜第５図を用いて説明
する。
する。
第２図は本発明を実施するＭＨＩ装置のブロック構成図
である。検査対象物から核磁気共鳴信号を検出するため
に、あらかじめ定められた手順に従って装置各部を制御
するシーケンス制御部２０１と、共鳴を起こさせるため
に発生する高周波パルスの送信器２０２と、傾斜磁場を
駆動する傾斜磁場駆動部２０４およびそれを制御する磁
場制御部２０３と、検査対象物から発生する核磁気共鳴
信号を受信検波する受信器２０５と、画像再構成および
各種演算を行なう処理装置２０６と、画像表示用ＣＲＴ
ディスプレイ２０７と、検出信号データ、再構成画像デ
ータなどを記憶する外部記憶袋ｖＲ２０８とから成る。
である。検査対象物から核磁気共鳴信号を検出するため
に、あらかじめ定められた手順に従って装置各部を制御
するシーケンス制御部２０１と、共鳴を起こさせるため
に発生する高周波パルスの送信器２０２と、傾斜磁場を
駆動する傾斜磁場駆動部２０４およびそれを制御する磁
場制御部２０３と、検査対象物から発生する核磁気共鳴
信号を受信検波する受信器２０５と、画像再構成および
各種演算を行なう処理装置２０６と、画像表示用ＣＲＴ
ディスプレイ２０７と、検出信号データ、再構成画像デ
ータなどを記憶する外部記憶袋ｖＲ２０８とから成る。
以上の構成における本発明の一実施例のシーケンスを第
３図および第４図に示す、第３図は基準となる共鳴信号
５１（ｔ）を計測するためのシーケンスである。まずＺ
方向の傾斜磁場パルス３０２の印加と同時に９０°高周
波磁場パルス３０１を発生し、撮影したいスライス内の
スピンを共鳴させる０次いで、スピンエコーを発生させ
るための１８０°高周波磁場パルス３０３をＺ方向傾斜
磁場パルス３０４と同時に印加する。その後、Ｘ方向傾
斜磁場３０５、Ｘ方向傾斜磁場３０６を印加しながら、
時間３０７の間共鳴信号を計測する。
３図および第４図に示す、第３図は基準となる共鳴信号
５１（ｔ）を計測するためのシーケンスである。まずＺ
方向の傾斜磁場パルス３０２の印加と同時に９０°高周
波磁場パルス３０１を発生し、撮影したいスライス内の
スピンを共鳴させる０次いで、スピンエコーを発生させ
るための１８０°高周波磁場パルス３０３をＺ方向傾斜
磁場パルス３０４と同時に印加する。その後、Ｘ方向傾
斜磁場３０５、Ｘ方向傾斜磁場３０６を印加しながら、
時間３０７の間共鳴信号を計測する。
第４図は、共鳴信号データ計測のタイミングをΔＴだけ
遅らせた場合のシーケンスである。Ｘ方向傾斜磁場４０
５、Ｘ方向傾斜磁場４０６、データ計測時間４０７のタ
イミングがΔＴだけ遅れた以外は、第３図と全く同じで
ある。第３図のシーケンスで計測した信号を５ｚ（ｔ）
、第４図のシーケンスでΔＴ＝ΔＴ２．ΔＴ ｓ 、Δ
Ｔ↓として計測した信号を５ｚ（ｔ）＋ ５ａ（ｔ）、
５ａ（ｔ）とする。
遅らせた場合のシーケンスである。Ｘ方向傾斜磁場４０
５、Ｘ方向傾斜磁場４０６、データ計測時間４０７のタ
イミングがΔＴだけ遅れた以外は、第３図と全く同じで
ある。第３図のシーケンスで計測した信号を５ｚ（ｔ）
、第４図のシーケンスでΔＴ＝ΔＴ２．ΔＴ ｓ 、Δ
Ｔ↓として計測した信号を５ｚ（ｔ）＋ ５ａ（ｔ）、
５ａ（ｔ）とする。
第１図は本実施例における処理手順のフローチャートで
ある。ステップ１０１では、第３図および第４図のシー
ケンスにより計測された信号データＳ＊（ｔ）、ｉ＝１
〜４を第２図の外部記憶装置２０８から読み込み、処理
装置２０６内のメモリに記憶する。ステップ１０２では
全てのサンプル点ｊについて、ステップ１０３とステッ
プ１０４を繰り返す、ステップ１０３では、４個のサン
プルデータＳｉ （ｔａ）ｉ＝１〜４、（ｔｊは第ｊサ
ンプル時刻）から、雑音およびへＴ２．〜番を考慮して
Ｓｔ （ｔａ）を八Ｔの関数をみたときの傾きａを推定
する。ステップ１０４では、上記傾きａを用いて、式 ％式％（１０） から、補正済信号データ５（ｔＪ）を求める。
ある。ステップ１０１では、第３図および第４図のシー
ケンスにより計測された信号データＳ＊（ｔ）、ｉ＝１
〜４を第２図の外部記憶装置２０８から読み込み、処理
装置２０６内のメモリに記憶する。ステップ１０２では
全てのサンプル点ｊについて、ステップ１０３とステッ
プ１０４を繰り返す、ステップ１０３では、４個のサン
プルデータＳｉ （ｔａ）ｉ＝１〜４、（ｔｊは第ｊサ
ンプル時刻）から、雑音およびへＴ２．〜番を考慮して
Ｓｔ （ｔａ）を八Ｔの関数をみたときの傾きａを推定
する。ステップ１０４では、上記傾きａを用いて、式 ％式％（１０） から、補正済信号データ５（ｔＪ）を求める。
ステップ１０５では、補正済信号データＳから画像を再
構成し、ステップ１０６では再構成された画像データを
外部記憶袋［２０８へ出力・格納する。
構成し、ステップ１０６では再構成された画像データを
外部記憶袋［２０８へ出力・格納する。
第５図には、第１図のステップ１０３で行なう処理の例
を示す。ΔＴ＝Ｏに対応する５ｔ（ｔａ）。
を示す。ΔＴ＝Ｏに対応する５ｔ（ｔａ）。
ΔＴ＝ΔＴｚ、ΔＴ ａ 、ΔＴ４に対応する８２〜４
（ｔ４）を、ΔＴの関数とみなし、最もよく近似する直
線の傾きをもってａの値とするにの傾きは例えば最小２
乗法を用いて求めることができる。また式（１０）の代
わりに、ここで求めた直線のΔＴ＝ ｔＪにおける値
をもって補正済信号データ５（ｔａ）としてもよい。
（ｔ４）を、ΔＴの関数とみなし、最もよく近似する直
線の傾きをもってａの値とするにの傾きは例えば最小２
乗法を用いて求めることができる。また式（１０）の代
わりに、ここで求めた直線のΔＴ＝ ｔＪにおける値
をもって補正済信号データ５（ｔａ）としてもよい。
以上、本実施例により、画質劣化の補正された再構成画
像が得られるが、ここで、第３図または第４図のシーケ
ンスにおいて、異なる傾斜磁場パターンを用いてイメー
ジングする場合、１８０゜パルスを用いず傾斜磁場反転
によるエコー信号を計測する場合も同様の効果が得られ
る。
像が得られるが、ここで、第３図または第４図のシーケ
ンスにおいて、異なる傾斜磁場パターンを用いてイメー
ジングする場合、１８０゜パルスを用いず傾斜磁場反転
によるエコー信号を計測する場合も同様の効果が得られ
る。
また本実施例により画質劣化の補正された画像が得られ
るので、エコ一時間ｔＥを変えて同様に得た画像と組み
合わせれば、より高精度にＴｚが測定できるという効果
もある。
るので、エコ一時間ｔＥを変えて同様に得た画像と組み
合わせれば、より高精度にＴｚが測定できるという効果
もある。
また以上の処理を再構成した後の画像上の演算で行なう
事もできる。再構成演算をＲで表わせばＲは線型である
から、（５）式により ΔＴ となる。（１１）式において、左辺は画質劣化の補正さ
れた画像であり、右辺第１項は、同じく未補正の画像、
右辺第２項は補正項である。すなわち、画質劣化の補正
は、右辺第２項を算出し、その結果を未補正画像に加算
することによっても行なうことができ、上記実施例にお
ける効果と全く同様の効果が達成されることも明らかで
ある。
事もできる。再構成演算をＲで表わせばＲは線型である
から、（５）式により ΔＴ となる。（１１）式において、左辺は画質劣化の補正さ
れた画像であり、右辺第１項は、同じく未補正の画像、
右辺第２項は補正項である。すなわち、画質劣化の補正
は、右辺第２項を算出し、その結果を未補正画像に加算
することによっても行なうことができ、上記実施例にお
ける効果と全く同様の効果が達成されることも明らかで
ある。
本発明によれば、共鳴信号の計測中に、緩和や化学シフ
トや静磁場不均一の効果により信号が変化し、画質が劣
化するという効果を、複数の計測タイミングの異なる共
鳴信号から推定し、補正することかできるので、高画質
の再構成画像が得られ、かつ、その画像を用いて高精度
に緩和・化学シフト・静磁場不均一を測定することがで
きるという効果がある。
トや静磁場不均一の効果により信号が変化し、画質が劣
化するという効果を、複数の計測タイミングの異なる共
鳴信号から推定し、補正することかできるので、高画質
の再構成画像が得られ、かつ、その画像を用いて高精度
に緩和・化学シフト・静磁場不均一を測定することがで
きるという効果がある。
第１図は本発明を実施する処理のフローチャート、第２
図はＭＲＩ装置のブロック構成図、第３図および第４図
はパルスシーケンスを示す図、第５図は第１図ステップ
１０３の原理を示す図である。 第 １ 図 芽３コ
図はＭＲＩ装置のブロック構成図、第３図および第４図
はパルスシーケンスを示す図、第５図は第１図ステップ
１０３の原理を示す図である。 第 １ 図 芽３コ
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、静磁場および傾斜磁場および高周波磁場の発生手段
と、該発生手段を定められた手段に従って制御する手段
と、検査対象物からの核磁気共鳴信号を検出する手段と
、該検出された信号に対して画像再構成を含む演算を行
なう手段を有する核磁気共鳴イメージング装置において
、異なるタイミングで上記共鳴信号を計測し、該計測し
た信号の組から共鳴信号における緩和または化学シフト
または静磁場不均一度の効果を推定し、該推定した効果
を除去した共鳴信号を生成し、該共鳴信号から画像を再
構成することを特徴とする核磁気共鳴イメージング方式
。 ２、上記推定する処理は、推定結果を用いて緩和または
化学シフトまたは静磁場不均一度の効果を補正した共鳴
信号を生成する処理を含むことを特徴とする第１項の核
磁気共鳴イメージング方式。 ３、上記推定する処理は、緩和時間像または化学シフト
分離像または静磁場不均一マップを算出する処理を含む
ことを特徴とする第１項の核磁気共鳴イメージング方式
。 ４、上記緩和または化学シフトまたは静磁場不均一度の
効果の補正を、再構成後の画像に対する演算で行なう事
を特徴とする第１項乃至第３項いづれか１項の核磁気共
鳴イメージング方式。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62116804A JP2602226B2 (ja) | 1987-05-15 | 1987-05-15 | 核磁気共鳴イメージング装置 |
| US07/153,199 US4875012A (en) | 1987-03-20 | 1988-02-08 | Image reconstruction method in nuclear magnetic resonance imaging system |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62116804A JP2602226B2 (ja) | 1987-05-15 | 1987-05-15 | 核磁気共鳴イメージング装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS63281637A true JPS63281637A (ja) | 1988-11-18 |
| JP2602226B2 JP2602226B2 (ja) | 1997-04-23 |
Family
ID=14696075
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP62116804A Expired - Lifetime JP2602226B2 (ja) | 1987-03-20 | 1987-05-15 | 核磁気共鳴イメージング装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2602226B2 (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2009532163A (ja) * | 2006-04-06 | 2009-09-10 | コーニンクレッカ フィリップス エレクトロニクス エヌ ヴィ | 磁気共鳴装置及び方法 |
Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS61226648A (ja) * | 1985-04-01 | 1986-10-08 | Hitachi Ltd | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
-
1987
- 1987-05-15 JP JP62116804A patent/JP2602226B2/ja not_active Expired - Lifetime
Patent Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS61226648A (ja) * | 1985-04-01 | 1986-10-08 | Hitachi Ltd | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2009532163A (ja) * | 2006-04-06 | 2009-09-10 | コーニンクレッカ フィリップス エレクトロニクス エヌ ヴィ | 磁気共鳴装置及び方法 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JP2602226B2 (ja) | 1997-04-23 |
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